BE493588A - - Google Patents

Description

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    Il CANON   A   ELECTRONS   ET AMPLIFICATEUR   ELECTRONIQUE   UTILISANT CE CANON". 



   Cette invention concerne un appareil de production d'un faisceau électronique ainsi que des amplificateurs de puissance et en particulier les amplificateurs à triode utilisant cet appareilo 
Un but de l'invention est de permettre la réalisation d'un ca- non à électrons capable de produire un faisceau parallèle et nettement   déli-   mité d'électrons à grande densité de courant et grande uniformité de section droite, ce faisceau ayant une section droite nettement inférieure à   l'éten   due de la surface d'émission de la   cathode,,

     ce canon pouvant trouver son application partout où on a besoin   d'un.'faisceau   d'électrons de grande in- tensité et nettement défini comme dans les exemples qui sont   indiqués 'ci=   après 
Un autre but de l'invention est de permettre la réalisation   d'un   amplificateur de puissance à triode comportant des caractéristiques désira- bles qu'on ne trouve pas dans les amplificateurs de ce type connus jusqu'à présenta et tel par exemple qu'un courant de grille soit produit même pour une tension de grille fortement positive, donnant par conséquent une puis- sance d'actionnement sensible, qu'aucune émission secondaire ou thermique ne soit engendrée par la grille ou l'anode, que son facteur d'amplification soit élevé et que la capacité inter-électrodes soit faible. 



   Les détails de construction de ce canon à électrons et de cet amplificateur.associé à lui ressortent de la suite de cette description et des dessins annexés dans   lesquels.*   
La fig. 1 est une vue en section droite de ca canon à électrons, 
Les figs. 2 et 3 montrent deux méthodes possibles pour supporter   'la   cathode de ca canon à électrons. 

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 La figo 4 montre l'ensemb1e d'un amplificateur monté dans un cir- cuit appropriée 
Le canon à électrons comprend deux électrodes de forme spéciale à savoirs une cathode comportant des parties émettrice et non émettrice, et une électrode supplémentaire. La configuration et les positions relatives de la cathode et de l'électrode supplémentaire donnent au canon les carac- téristiques désirées.

   Ces données sont donc fournies en détail dans la fig. étant entendu que les dimensions de cette figure sont simplement relatives et que les dimensions absolues de l'ensemble du montage peuvent être modifiées sans porter atteinte à la valeur du courant du   faisceau,   qui varie suivant une fonction exponentielle   d'exposant   3/2, ou au rapport en- tre la superficie de la surface d'émission de la cathode et la section 
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 droite du faÍ8Ce&m, qui est de l'ordre de 2300 Cependant, pour une tension anodique donnée, la densité du courant dans le faisceau diminue au fur et à mesure que les dimensions du système augmentent. On peut donner au canon des dimensions pratiques en considérant que les cotes de la fig. 1 repré- sentent des millimètres. 
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  Comme représenté dans la fig. 1, la surface d'émission de la cathode est désignée par 1 et est constituée par une partie creuse dont la courbure est minimun en son centre et va en augmentant vers le pourtour. 



  Plus exactement, la surface représentée constitue un ellipsoïde de révolu- 
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 tion dont le rapport du grand axe de 13é.J.pse à son petit axe est 1,3 lo Comme représentée cette surface a une profondeur de 6el5 et un diamètre maximum de 1856e le grand axe de l'ellipsoide étant égal à 18,85 et son petit axe égal à 14? 5? ces chiffres étant simplement relatifs comme il a déjà été dito La surface .1 peut être chauffée de toute manière appropriée de façon à engendrer une émission d9éleetronso La partie non émettrice de la cathode comprend les surfaces non émettrices 2 et 2,0 La surface .2 est la surface d'un rsône dont l'angle au sommet est égal à 22,5 o La surface non émettrice,2 est une surface plane perpendiculaire à l'axe de symétrie 5 et s'étendant vers l'intérieur vers   l'électrode   positive 4.

   Les électro- des 1   et 2 - 1   sont toujours 'maintenues au même potentiel électrique. 



  Il peut cependant être nécessaire de les isoler thermiquement comme cela est décrit ci-après. 



     L'électrode -4   forme une surface torique ayant un rayon égal à 3, raccordée tangentiellement à une surface conique dont   l'angle   au sommet 
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 est de 40 " Cette électrode à remplit sensiblemel- - l'orifice de la partie - ± de la surface non émettrice de la cathodeo L'électrode l est maintenue à un certain potentiel positif par rapport à la cathode, mais la valeur exacte de cette tension n'est pas   critiquée     Telles   étant la configuration et les positions relatives des   électrodes .,-     le$   limites du faisceau d'électrons sont représentées par les pointillés dans la   figo   1.

   On voit que ce faisceau d'électrons sort du canon en étant limité par des lignes à peu près parallèles et   qu'il   a une   inten-   sité élevée,sa surface en section droite étant égale à environ   1/230   de   l' étendue   de la surface d'émission 1. Si   l'on   suppose que le potentiel 
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 de l'anode (non représentée) est de 10 OOOvolts, le courant dans le fais- ceau d'électrons est de   140   milliampères. 



   Ce canon à électrons tel qu'il vient d'être décrit se prête à 
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 un certain nombre d'applications,, par exemple dans les "Klystrons". dans les tubes à onde progressive, et dans les autres tubes pour la production ou 1-arplifïcatîon d'ondes courtes. L'avantage qu'on obtient ici par com- paraison avec les dispositifs connus réside dans la densité de courant élevée et dans la qualité élevée du faisceau à déplacement d' électrons parallèles et à intensité uniforme dans toute la section droiteo 
Une autre application possible du canon à électrons est le do- maine des tubes de télévision et en particulier des tubes de projection, 
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 Les avantages qu'on peut en retirer ici sont les suivant s s - 

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   (1)   Densité de courant élevée;

   (2) aucune dispersion de la surface d'émission par suite du bombardement ionique puisque les ions pénétrant dans le systè- me sont dirigés et centrés par l'électrode 4 sur un point minuscule de la partie centrale, alors que les électrons proviennent de la totalité de la surface d'émission, et (3) le point focal des électrons est fixe dans l'es- pace, de sorte que la modulation du courant d'électrons qui applique une tension modulatrice à l'électrode 4, ne modifie pas la concentration opti- mum sur l'écran. Par contre,, dans les systèmes connus, on change le point focal en agissant sur l'intensité du faisceau. Cette difficulté est entiè- rement évitée grâce à   Inapplication   du nouveau canon à électrons dont il est question ici aux tubes de télévision. 



   Comme autres exemples d'application de ce canon à électrons, on peut citer les tubes à rayons X permettant de faire des radiographies à très grande vitesse en n'utilisant que des temps d'exposition très courts et des courants élevés, et aussi les lampes à incandescence à grande inten- sité spécialement utilisables dans les lanternes de projection des appareils de cinéma. Dans ce dernier cas5 le faisceau est concentré sur une matière incandescente à point de fusion élevé et à faible   volatilité,   telle que par exemple du carbure de tantale. 



   Une autre application encore de ce canon à électrons est le trai- tement à haute température des surfaces de corps solides. Un corps solide   placé au point focal de ce canon électronique peut être chauffé dans un laps de temps très court (de l'ordre de 10- seconde) à des températures   de plusieurs milliers de degrés. Une couche très mince mesurant environ 0,01 mm est chauffée, puis se refroidit très rapidement par suite de la petite quantité de chaleur qu'elle renferme et de la conductibilité élevée du corps solide. En faisant fonctionner le   canon   à électrons avec de courtes pulsations intenses et un lent déplacement de l'objet, on peut traiter thermiquement une grande surface.

   Ce traitement thermique peut être   appli-   qué pour   l'obtention   d'une structure cristalline extrêmement fine à la sur- face de la matière en faisant fondre une couche superficielle très mince de cette matière. Ce processus peut également trouver son emploi pour revêtir une matière à l'aide d'une substance   pcssédant   un point de fusion plus éle- vé que la matière de fond;, par exemple pour   Inapplication   d'un revêtement en acier sur de l'aluminium ou bien en tungstène sur du cuivre.

   La matière destinée à former le revêtement peut être amenée sur la surface à revêtir par galvanisation, par évaporation, par dispersion ou dissociation cathodi- que ou bien encore pal pulvérisation; elle est ensuite fondue par le fais- ceau   d'électrons,   ce qui permet d'éviter la formation d'un alliage ou une réaction chimique avec la matière de fond grâce à la rapidité du phénomène. 



  L'échauffement rapide procuré par le faisceau d'électrons à grande   inten-   site peut également être utilisé dans les matières d'alliages qui ne pour- raient être alliées par un procédé exigeant une durée considérable par suite de la   volatibilité   d'un des constituants. 



   Comme indiqué plus haut à propos de la structure du canon à électrons représenté dans la fig. 1, la partie 1 de la cathode est émettri- ce, tandis que sa partie 2-3 n'est pas émettrice. Suivant une réalisation pratique de ce canon, on peut utiliser deux moyens pour empêcher toute émission à partir de la partie non émettrice de la cathode. Un de ces   mo-   yens consiste à maintenir froide cette partie non émettrice en l'isolant thermiquement de la partie émettrice. L'autre moyen consiste à maintenir la partie non émettrice à la même température que la partie émettrice, mais en utilisant une matière réagissant à température plus élevée que celle de la partie émettrice.

   Le premier moyen convient de préférence pour les cathodes de grandes dimensions puisqu'il permet   d'économiser   de l'énergie chauffante, tandis que le second est préférable avec les cathodes de petites dimensions comme celles des tubes de télévision. 



   Un moyen simple de réaliser un isolement thermique entre les parties émettrice et non émettrice de la cathode tout en ménageant en même temps une très faible distance entre les parties chaude et froide est mis en évidence dans la   fige   2. Ce moyen consiste à utiliser la dilatation   @   

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 thermique de la partie émettrice pour les écarter l'une de   l'autre,   alors qu'à froid elles se touchent.

   La partie émettrice 1 de la cathode est ados- sée à un élément électrique chauffant convenable entouré d'une gaine,   l'en-   semble ayant une structure   unitaireo   Cet ensemble est supporté par des prolongements de la partie froide 2-3 par des pieds inclinés 10 et 11 et par deux pieds analogues (non représentés) perpendiculaires aux précédents, Au cours de la fabrication ces pieds sont soudés à l'électrode 2-3 et à l'électrode d'émission à structure unitaire, cette dernière s'appuyant con- tre la première.

   Quand l'électrode émettrice est chauffée., la distance entre les points de fixation des pieds augmente légèrement par suite de la dilatation thermique de   l'ensemble,   ce qui provoque le soulèvement de la partie chaude de la cathode à l'écart de la partie froide, en em- pêchant ainsi toute conduction thermique directe à la partie froide 2-3. 



   Dans la fig. 3 est représentée une variante de la méthode que montre la fig. 2. Ici, la partie chaude de la cathode est supportée par les pieds inclinés croisés 14, 15, 16 et 17 montés sur un prolongement conique 18 de la partie froide 2-3. Le principe de fonctionnement est le même que pour la fig. 2. 



   Dans la fig. 4 est représenté un amplificateur de puissance auquel est incorporé le canon à électrons sus-décrit,. L'électrode 4 con- stitue la grille de commande et est connectée à la cathode dont les deux parties 1 et 2-3 sont maintenues au potentiel de la terre par l'in- termédiaire de l'enroulement secondaire du transformateur 20 et d'une source de tension de polarisation comprenant une batterie 21 et un poten- tiomètre 22.

   L'impulsion qui doit être amplifiée est appliquée   à   l'enrou lement primaire du transformateur 20.   L'anode.61   représente une cavité. cylindrique fermée qui va en s'amincissant coniquement vers une extrémité pour former un petit orifice 24 placé tout près et   vis-à-vis   de l'orifice de   l'électrode lis,   de sorte que le courant d'électrons passe à l'intérieur de cette cavité formant anode. Une enveloppe convenable 27 est prévue, le cas échéants pour assurer l'évacuation. Cette enveloppe peut être scel- lée à   l'anode 23.   ou bien peut avoir des dimensions suffisantes pour ren- fermer cette anode.

   Les électrons pénètrent dans la cavité en parcourant des trajectoires parallèles et s'étalent   à   l'intérieur de cette cavité par suite de la répulsion de la charge spatiale. L'anode est maintenue à un potentiel positif approprié par rapport à la cathode au moyen d'une batte- rie à laquelle elle est connectée par l'intermédiaire de l'enroulement primaire du transformateur de sortie 260 L'impulsion de sortie amplifiée est fournie par l'enroulement secondaire de ce transformateur. 



   La tension de polarisation qui est appliquée à l'électrode de commande 4 dépend de l'utilisation assignée à l'amplificateur. S'il s'agit- d'un amplificateur à haute fréquence ou   oscillateur.\!   il convient de donner la préférence à une tension de polarisation nulle ou négative. S'il s'agit   d'un   amplificateur à basse fréquence, une tension de polarisation positive donnera les meilleurs résultats. 



   Dans un amplificateur du type   sus-décrit,   il n'y a pas d'élec- trons primaires qui frappent l'électrode de   commande ¯4,   sauf dans l'hypo- thèse improbable où l'anode est négative par rapport à la cathode. Il n'y a donc pas de courant de grille dû à des électrons primaires, même en pré- sence de tensions de grille positives très élevées. Puisqu'il n'y a pas d'électrons primaires qui frappent la grille., il ne peut se produire à partir de celle-ci aucune émission secondaire ou thermique. Etant donné que pratiquement aucun courant de grille ne s'écoule donc, la puissance d'entraînement est sensiblement nulle et on peut utiliser une résistance de circuit de grille élevée capable de protéger convenablement la grille et d'assurer au tube fonctionnant par exemple comme oscillateur un régime de travail stable. 



   De même, il est impossible que se produise une émission secon- daire à partir de l'anode puisque les électrons primaires frappent l'anode creuse de l'intérieur et que les électrons secondaires libérés ne peuvent 

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 s'échapper en passant par l'orifice grêle. Puisqu'une émission secondaire est impossible aussi bien à partir de la grille qu'à partir de l'anode, on a donc la possibilité d'employer une cathode revêtue d'oxydes capables de fournir des émissions élevées pour une puissance chauffante faible.

   On sait que, dans les triodes émettrices à puissance élevée, on ne peut uti- liser des cathodes revêtues d'oxydes du fait que l'évaporation de la cou- che sensible vers la grille et vers l'anode contamine ces surfaces et leur donne une puissance d'émission élevée en électrons thermiques ou secon-   daireso   
Bien que   l'amplificateur   qui vient d'être décrit soit une triode, il possède certaines des caractéristiques d'une pentode. En effet, le fac- teur d'amplification et la résistance de plaque dynamique sont toutes deux élevées.

   Ceci est dû au fait que le champ anodique ne pénètre que très peu par le petit trou de la grille dans l'espace grille-cathode et qu'il n'a pratiquement aucune influence sur le courant d'électrons, 
Les capacités inter-électrodes du tube ainsi constitué sont de vingt à cinquante fois plus faibles que celles des types connus de triodes de même puissance.

   Par suite de la concentration élevée du faisceau d'élec-   trons   les électrodes peuvent être maintenues petitesoL'anodes   c'est-à-dire   la seule électrode qui possède une puissance   dissipatrice.,   peut être   exécu-   tée en n'importe quelles dimensions; elle peut être aisément refroidie par de l'eau ou de l'air à partir de l'extérieur,   Enfin,   le tube ainsi constitué se prête à une fabrication plus facile que les types classiques de triodes puisqu'il est constitué somme toute principalement par les éléments simples et symétriques autour d'un axe de rotation. 



   Comme indiqué ci-avant, le courant qui s'écoule à travers le tu- be ne dépend pas des dimensions du système pour un modèle présentant un axe de symétrie. Dans ce cas, pour augmenter la puissance il est nécessaire d'accroître la tension anodique ou bien de faire fonctionner en parallèle un certain nombre de tubes. A titre de varianteon peut développer le système que montre la fig. 4 suivant des lignes perpendiculaires au plan du dessin, les extrémités étant symétriques par rapport à un axe de rota- tion de façon à donner lieu à un faisceau d'électrons à section droite longue et étroite. La vue en section droite du canon en pareil cas est exactement celle que montre la fig. 1, l'axe de symétrie 5 devenant un plan de symétrie perpendiculaire au plan du dessin.

   Dans un tube de ce type, la puissance peut être augmentée en donnant une plus grande longueur au systè- me. Mais les capacités inter-électrodes d'un pareil tube ne seraient pas aussi faibles que dans les types à axe de symétrie. 



   Des détails de réalisation de ce canon à électrons et de   l'appa-   reil peuvent être modifiés sans s'écarter de   l'invention,   dans le domaine des équivalences   techniques.   



    REVENDICATIONS.    



   1. Canon à électrons comportant une cathode avec surface   d'émis-   sion creuse ayant une courbure augmentant depuis son centre vers son pour-- tour, cette cathode étant placée de manière que la surface d'émission soit disposée vis-à-vis d'une électrode supplémentaire percée d'un canal   @@nvergent,   cette électrode supplémentaire étant maintenue à un potentiel fixe par rapport à la cathode de telle sorte que les électrons libérés par la surface émettrice de cette cathode passent à travers ledit canal pour former un faisceau ayant une section droite bien plus faible que l'étendue de la surface émettrice.

Claims (1)

1. 2. Canon à électrons suivant la revendication 1, caractérisé en ce que la cathode est pourvue d'une partie non émettrice munie d'un bord se conformant au bord de la surface émettrice creuse et placé dans son voisinage, de telle sorte que la partie non émettrice assure l'obturation <Desc/Clms Page number 6> EMI6.1 partielle de laisurface émett>.eo 3. Canon à élect-rons suivant la revendication 29 caractérisé en ce que :'électrode supplémentaire est placée à l'intérieur de l'orifice de la partie non émettrice,\! l'axe longitudinal de symétrie de l'orifice de cet- te électrode supplémentaire étant perpendiculaire à la surface émettrice et présentant une convergence dans la direction opposée à la surface émettrice.

   4. Canon à électrons suivant les revendications 2 ou 3, caracté- EMI6.2 risé en ce que les parties émettrice et, non émettrixe de la cathode sont maintenues au même potentiel électrique? plus faible que celui de 1'électro- de supplémentaire,\! de sorte que les électrons émis par la surface émettrice EMI6.3 creuse passent â travers l'orifice o=a canal de cette électrode supplémen- taire pour constituer un faisceau de section droite bien plus faible que l'étendue de la surface émet frise.

   5. Canon à électrons suivant l'une quelconque des revendications EMI6.4 1 à 4, caractérisé en ce que la cathode présente une surface émettrice creuse dont la forme correspond à -La surface d 9un ellipsoïde de révolution ayant un axe de symétrie perpendiculaire à cette surface dans sa partie centrale.

   6. Canon à électrons suivant la revendication 5, caractérisé en EMI6.5 ce que l'électrode supplémentaire est placée vis-a-vis de l'extrémité béan- te de la surface émettrice creuse;, l'orifice ou canal symétrique par rapport à 19 axe de rotation.

   7. Canon à électrons suivant la revendication 6, caractérisé en EMI6.6 ce que l'orifice ou canal de 2'élect,rode supplémentaire est convergent dans la direction opposée à celle de la cathode et présente une surface torique dirigée vers cette cathode et une surface conique à l'extrémité opposée les deux surfaces étant raccordées longitudinalement entre les extrémités de cet orifice ou canal-.

   8. Canon à électrons suivant l'une quelconque des revendications 2 à 7, caractérisé en ce que la partie non émettrice de la cathode est EMI6.7 pourvue d'une surface non émet-tri-ce tronconique dont l'axe coïncide avec l'axe de symétrie, cette surface tronconique ayant une circonférence maxi- mum égale à la circonférence de l'extrémité béante de la surface émettrice creuse et, sur cette circonférence, un bord adjacent au bord de la sur- face émettrice creuse. EMI6.8

   9a Canon â, électrons suivant la revendication 8, caractérisé en ce que la partie non émettrice est munie dune surface plane non émettrice s'étendant en travers de l""e2ctrénn.té de la surface tronconique ayant une circonférence ±ninumy un orifice circulaire pratiqué dans la surface non émettrice plane étant centré par rapport à l'axe de symétrie.

   10. Canon à électrons suivant la revendication 9, caractérisé en ce que l'électrode supplémentaire est symétrique par rapport- à l'axe de la surface non émettrice plane et a un diamètre externe maximum plus petit que le diamètre de l'orifice, cette électrode supplémentaire traversant la surface plane à partir d'un peint situé à l'intérieur de l'espace délimité par la cathode et jusqu'à un point situé hors de cet espace,l'orifice ou canal convergent qui traverse cette électrode supplémentaire étant symétri- que par rapport à l'axe de la surface non émettrice plane, son embouchure la plus grande faisant face à la surface émettrice creuse. llo Canon à électrons suivant la revendication la, caractérisé en ce que les divers éléments présentent les dimensions relatives suivantes profondeur de la surface d'émission creuse = 6,15;

   diamètre maximum de cette surface = 18,6; rapport entre le grand axe et le petit axe de l'ellipsoïde de révolution = 1,3:1; angle au sommet de la surface tronconique = 22e5; EMI6.9 hauteur de la surface tronconique = la 0; diamètre de l'orifice = 14,0; dia- mètre externe 1.1t<I-nmnm de l'électrode supplémentaire = 12,0,; rayon de la surface torique = 3,0; angle au sommet de la surface conique de l'orifice 40 ; enfin distance séparant le plan contenant le bord de la surface émet- trice creuse de l'entrée de l'orifice = 3,15. <Desc/Clms Page number 7>

   12. Canon à électrons suivant l'une quelconque des revendications 2 à 11, caractérisé en ce que la partie émettrie de la cathode est consti- tuée par une matière émettant à une température relativement -faible, et la partie non émettrice d'une matière émettant à température relativement éle- vée, ces deux parties étant maintenues à peu près à la même température.

   13.Canon à électrons suivant l'une quelconque des revendications 2 à 12, caractérisé en ce que la partie non émettrice de la cathode est iso- lée thermiquement de sa partie émettrice, des moyens étant prévus pour chauffer la partie émettrice.

   14. Canon à électrons suivant la revendication 13, caractérisé en que la partie émettrice de la cathode est supportée par un prolonge- ment de sa partie non émettrice par plusieurs paires de pieds opposés qui sont disposés symétriquement par rapport à l'axe mais selon une certaine inclinaison sur lui,9 ces pieds étant fixés rigidement aux extrémités de la partie émettrice de manière telle que celle-ci soit,, à froid,, en contact avec :

   La partie non émettrice, la dilatation thermique de la. partie émet- trice une fois chauffée augmentant les distances entre les points de fixa- tion des pieds sur la partie émettrice en produisant ainsi une légère séparation des parties émettrice et non émettrice et en empêchant entre elles toute conduction thermique, 15.Tube amplificateur comportant un canon à électrons suivant 'L'une quelconque des revendications 1 à 14, caractérisé en ce que ce canon comporte un dispositif capable de moduler le courant du faisceau électro- nique suivant l'impulsion qui doit être amplifiée,

   et une anode en matière conductrice conformée de façon à délimiter une cavité entièrement fermée sauf à l'endroit d'un orifice grêle ayant un calibre suffisant pour livrer passage au faisceau d'électrons.9 cette anode étant placée de telle sorte que le faisceau d'électrons pénètre dans la cavité en empruntant l'orifice prévu immédiatement à la sortie du canon à électrons.

   160 Tube amplificateur suivant la revendication 15, caractérisé en ce que l'électrode supplémentaire assure en outre la commande de l'in- tensité du faisceau d'électrons suivant l'impulsion qu'il s'agit d'amplifier après son application.

   17.Tube amplificateur avec canon à électrons suivant les reven- dilations 1 à 4, caractérisé en ce que la surface émettrice creuse de la cathode est symétrique par rapport à un plan passant par sa ligne centrale, la partie intermédiaire de la surface se conformant à une surface engendrée par la translation d'une ellipse dans une direction perpendiculaire au plan de cette ellipse, le petit axe de celle-ci se trouvant dans le plan de symétrie perpendiculairement à la ligne centrale, et les extrémités de la surface se conformant à des surfaces engendrées par la rotation de l'ellip- se autour de son petit axe de sorte que l'extrémité béante de la surface émettrice creuse présente une partie intermédiaire rectangulaire et des parties terminales semi-circulaires.

   18. Tube amplificateur suivant la revendication 17, caractérisé en ce que 1'extrémité béante de la surface émettrice creuse est obturée par une matière non émettrice pourvue d'un orifice semblable comme forme mais un peu plus petit que l'extrémité béante de la surface émettrice creuse.

   19. Tube amplificateur suivant la revendication 18, caractérisé en ce qu9une deuxième électrode est placée dans l'orifice mais est isolée électriquement de l'obturation en question, cette deuxième électrode pré- sentant un orifice à paroi convergente dont l'embouchure d'entrée, c'est- à-dire 1'* embouchure la plus grande, est orientée vers la cathode.

   20. Tube amplificateur suivant la revendication 19, caractérisé en ce que l'orifice est symétrique par rapport au plan de symétrie et com- porte une partie intermédiaire à section droite rectangulaire et des par- ties terminales à section droite semi-circulaire, la surface de la partie <Desc/Clms Page number 8> intermédiaire étant cylindrique à l'extrémité de l'orifice qui est orientée vers la cathode et, au contraire, plane à l'extrémité opposée.

   21. Tube amplificateur suivant la revendication 20, caractérisé en ce que la surface cylindrique et la surface plane se raccordent tangen- tiellement à l'intérieur de l'orifice 22. Tube amplificateur suivant la revendication 21, caractérisé en ce que les surfaces des parties terminales de l'orifice sont toriques à l'extrémité voisine de la cathode et coniques à l'extrémité opposée.

   23. Tube amplificateur suivant la revendication 22, caractérisé en ce que la surface torique et la surface conique se raccorder tangentiel- lement à l'intérieur de l'orifice.

   24. Tube amplificateur suivant l'une quelconque des revendications 19 à 23, caractérisé en ce que la deuxième électrode coopère avec la surface émettrice creuse pour former un faisceau d'électrons de grande intensité à 1.'extrémité de sortie de l'orifice, ce faisceau ayant une section droite nettement inférieure à l'étendue de la cathode creuse, la deuxième électro- de réglant en outre l'intensité du faisceau d'électrons suivant les varia- tions de sa tension.

   25.Tube amplificateur suivant l'une quelconque des revendica- tions 17 à 24, .caractérisé en ce qu'il comprend une anode en matière conduc- trice conformée de façon à délimiter une cavité symétrique par rapport au plan de symétrie et convergeant de manière à constituer un orifice ayant sensiblement le même calibre et la même forme que l'embouchure.de sortie de l'autre orifice, l'anode étant placée de telle sorte que son embouchure soit voisine de l'embouchure de sortie de cet autre orifice et placée vis- à-vis d'elle, afin que le faisceau d'électrons passe directement de cet autre orifice ou canal dans ladite cavité.