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Dans les enroulements des générataurs de grande PU1'i 06, en particulier de turboalternateurs on emploie dans le stator des barres tordues. On empêche ainsi la formation de courante de Fouoault dans le. champ de dispersion des encoches.
le tordage est réalisé de telle lagon que la somme des diffé- rente champs de dispersion, sur lesquels se referment Ion dit.. férente conducteurs élémentaires, soit toujours égale à zéro et que, par conséquent, il n'y ait pas d'induction de forces éleotromotrices. Dans le cas de la partie active, dont les tronçons de barres sont loges dans les encoches, oe problème
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est résolu correctement par ifempl4 de conducteurs.tordus, par exemple de barres du type RQeb 1.
Or, dans les tronçons de barris situes en dehors du fer actif, dans l'espace frontal, il se manifeste également des s champs qui, dans le cas de conducteurs élémentaire, tels que représentés dans la fig. 1, ne sont pas compensés. Les champe dans l'espace frontal donnent lieu!! des courants de coude,
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qui sollicitent la barre non 'seulement dans la t8te.de bobine mais aussi dans l'encoche)..
Dar.a la fige 1, 0-et.bè4b désignent la partie ,1tude , l'intérieur de l'encoche, tandis q<:e A-O-.O-A, #**!- * dow signent les tetes de bobines situées en dehors de encoches Le flux de dispersion est désigne ar Qs II dot déjà connu d'exécuter oo tordages dans la tfite de bobine. Cependant, on a constata que loure effets ne peu- vont pas Otre détermines d'avance 00 la mCme certitude que pour la partie logée dans Itencochel. Ceci est dg à la répar- tition non uniforme, dans l'espace, des vecteurs de champ magnétique de la zone frontale. ,
D'une manière générale, un tordage uniforme ne répond à
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la condition de la, compensation totale du couplage des flux
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de force que lorsque les champs présentent une allure un1tQ. me dane le sens longitudinal de la barre.
Comme cette çondi" ttoi.% n'est Pais remplie dans l'espace frontal, une torsion un10;me ne peut pas avoir une efficacité suffisante. Pour cette raison* on a suggère des torsions reparties de façon
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non-*unif orme, sur la longueur des têtes de bobines, mais u abQU,tilB,8.ent & àfl constructions difficiles à réaliser yajrtajntde 00 qui procède, la présente invention vise & réaliser, 4out en adoptant une exécution simple ,leu barres, un aodf dç, tprdaee où il peut être tenu compta die la répartie tion non \1nio".;u dos champs.
Toutefois, p)ur faciliter la cowpa?4hensioa de l'invantlon, il convient 1taQor d* attire)!' l'attention ieur a propriété Qu1vante des champs d'espace tronta* P,,o les champs dont la. composante passe JI4)rpand:S,01,I,.. lairement pçr rapport au plan des barres, on peut envisagea en principe jdesc cas différents! Le pro ier o4s s'applique principalement à la conç des barres voisine du corps cylindrique, où les barrée émargent
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des encocheu dans lq sens axial.
Dans cette région, les b9w bines du rotor sont situées sous les barres du stator,, Ce bobines son également orientées dans le sens axiale Pendant
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la machine }n laquelleg comme On le 8ait, dém termine les pertes supplémentaires, les flux du stator et du rotor sont égaux et opposes. La répartition du flux de dis- persion correspond ici 4 celle du transformateur suivant la
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fig. ea, où !5 désigne 1 ' enroulement etatoriquep R - l'enPQUi lement rotor! que te B la répartition du champ.
En d'autres termes, cette répartition comporte une intensité maximum on tre les deux enroulements et va en diminuant vers l'extérieur
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avqo 14a1'8u radiale de l'enroulement. Il s'ensuit que, pour t'eltmeftt 8tto1ue, la répartition spatiale du champ est la infime, que dans l'encoche, et que eeulpo les in- tonoïtêe du phaap différent. Il alensuit que les mêmes règles du tordage valent pour la compensation de ce champ. le second cas intéresse la répartition du champ d'une
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rangée de barres evvA;t la fis. 2b.
Les éléments d'enroule- ront #tifl'tiGriqu.e g? éloignés de l'enroulement rotorique sent encore a peine influencée par le flux rotorique. loi prévaut l'iAtlyMQt 4 044M> propre de l'auto1nduotion. Il est vrai que 4aA le pem 4* refoulement habituai à deux étages, il Il !jtanifeate une induction mutuelle entre les deux étages de " barres 1 I ; On, d' enroulement ? Le champ extérieur engendré ..Par l'étage voisin donnerait lieu à un couplage intense en @
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, cas 'f1'Aatin larall..
Toutefois, eomne les étages de 'barfow qt U1Q't'" dans le croisillon de la t8te de bobine, l'influence de l'induction mutuelle est très atténuée. la répartition de l'intensité du ohamp est constante sur
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toute là langueur tee barres dans le eau du champ propre, maie V.'1Q oVoq l'induction mutuelle dans le cas d'un champ étran- $or* Cornue la première fraction l'emporte de loin, on peut escompter une valeur moyenne à peu près uniformément répartie
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tout coince pour la partie ,oot111sne, à direction axiale, de tbte 4q bobn9q 3?ar5ant de gof considérations,
on pourrait songer natu-. r.l1emon subdiviser la barre de telle manière que chacune de sec différentes partiel soit tordue séparément. On obtien- drait alors une disposition comme celle représentée dans la
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fig, 5. toi, le partie active est entièrement compensée dans jlp ffifltSle 0 ft S1 OF Par la torsion de 360*, Lod deux par.
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fies droites n 0 O' S' tt n a Ij D' considéré* onsoable, sont également tordues de etô*é ti Ott bât dé ?8 dts deux rectangles A B B' A' et m t 1" 31 de beeti quêo v'ti4uêm.At, la totalité de la barre serait exempte de champ et le cou- rante de boucle seraient e8ch'é de 64 Màhifetë* Or, une barre de oette oopbdb netftlt d'ure o:Jt4oUfiÓJ1 très fastidieuse et creuse.
Suivant !# in-ven1 tioh le métio effet est obtenu d'une Manier rictabïdtiént plus li18t par le fait que les tronçons de bèffbl dtehrbuïeuidnt logea date le paquet de tôles r6!ofttnt une torsion de eêooe qui se prolonge au-delà de la largeur àbtivê du lot d'une distance nécessaire pour la oonpônôntion dos tihampa de dispersion de* tronçons de barres qui émergent des éhtoôheë dans le sens axial et que, d'autre part, et afin daôBirei1 la compertat10ft des tronçons coudée des tttde de bôbïheàt on prévoit dans ceux-ci une torsion de là0o aux deux éxtt4t4.
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La disposition suivant l'invention est représentée dans
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fig. voit qutau lïeù alit, la fig. où l'on voit lU'au lieu de ëiu, tùtêtphë, /à1 160* ei* tuées les unes à là suit a des autre (;fig* h 1:t Suffit d'en prévoir quatre '1 La compensation du ohamp dbâo la tône B 2 Ë' et-edt db- tenue, avec une torsion de e6O" dans la partie active, grade au fait que la longueur de la partie tordue Ost supérieure à celle de la longueur active du toro Dans la fig. 4, la partie active du tër cet désignée par 2 lau le prolongeront de la torsion pur 2 x et la partie
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axiale droite de la barre située dans l'espace frontal est
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indiquée d'un cdtd par 1 9év L'intensité B. du champ de dispersion à mi-Mutour de l'encoche est, comme on le lait.
dânà lô oàà d'un enroulement
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en barres
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&4 'j!M.< a
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011 ' présente le courant ion buttee. tandis Ut bn désigne la largo m* de liencochou En dehors du ter, l'Inimité 15 9-du champ oat tabindtet à savoir
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B it " mâ y>- n
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lorsque le désigne le pas dé oncùchefl à tM-'hauteuf de déllod" cît Le flux des lignes de téroo 1 ]but 8tre déterminé h l'aide de la fig 5 pour les deux bar au..tun ondochot t1ntènsit' moyenne du ohQmjp dé lâ 11 tè eituéo Au fond de l'ohooehj est égale à Ba tandis qu elle oàt égale à e on dehors du fer.
Le flux couplé aveo le triangle P Pt 0 est
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<1 - J :a 4cp 1t 4 q
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h étant la hauteur de la bâtt6o' 'o a, lient
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1 m Be h 1 di 1 it # sa (1) <pal . se 0 (la :to. + x 0
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D'Une manière analogue on 'fOUV+
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2 -a h (i. à XJË et ça a+x <J)3- ,... .. 1,!" le): 1.
3 m z la + "!
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Ï.Qy(!qU9 1 -" 2 + 3 doit être éeal0 à 6rQ, 1:\. t"\11; 0
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tt i,,.X) 2 *' 12 h g G:=!i . 19 ) .oQ "ru""'+
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Ayoc loe ét1nttone
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e m x p 0 13a Y. 1 la Irs 1-;
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on Qb'ton
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l t m , .4 11. A - a 1 ,..";.1..A.l.
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T40 e 14pppvt 40 1lpnpevro K est très petit comparative mont àp,! ! u1 OQ; 1 xaxt entre le pas 4etair' moyen et la 11'8qur 4' u;oochG.
On pleut 4or,Q remplacera
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V (,J ú' ' r pa (1 + p '6 )'2 ) . ,,;'(
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9A f|w4.wt '9' pour E
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s ... --
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ocrons 6vttQn définition pour
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X JI: é. la
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à Qon it1"n qve
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l + ? , 3
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OOQ vt 4 taçdn ooreespondomte poue la baere s1tuée e ;'qn6 eo .1 llçnqpltpe
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41, OR maintenant la relation o-4'e8ue, l'étendue do la partie active pqut 0'tye compensée par la partie droite îtf,1e*G en 4hQ 4Y tprt moyennant une seule torsion do 36009 1 do teUd mmXHi qq, 14 barn soit compensée pour les deux jponej ego ohepu du dispersion.
4on a"rog partie de ;a barre, situées dans la ooudure, eont tfov4|}f de ahaq4q )9)t 4? 1000p conformément à Itinven.
'ttC) flqm | Undjlqw* 4An' 1 tic. 4. Dans cette fig., ces deyn4,|*e J Jfap%%*9 4o la barr' sont représentées par les roefanflei A 9 i' A1 et 9 v y ES