CZ2014224A3 - Laserový systém pro generaci laserového záření bezpečného pro oko na bázi Ramanovského stimulovaného rozptylu - Google Patents
Laserový systém pro generaci laserového záření bezpečného pro oko na bázi Ramanovského stimulovaného rozptylu Download PDFInfo
- Publication number
- CZ2014224A3 CZ2014224A3 CZ2014-224A CZ2014224A CZ2014224A3 CZ 2014224 A3 CZ2014224 A3 CZ 2014224A3 CZ 2014224 A CZ2014224 A CZ 2014224A CZ 2014224 A3 CZ2014224 A3 CZ 2014224A3
- Authority
- CZ
- Czechia
- Prior art keywords
- wavelength
- laser
- raman
- safe
- dielectric
- Prior art date
Links
- 238000001069 Raman spectroscopy Methods 0.000 title claims abstract description 62
- 230000005855 radiation Effects 0.000 title claims abstract description 34
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 claims abstract description 35
- 238000005086 pumping Methods 0.000 claims abstract description 19
- 239000013078 crystal Substances 0.000 claims abstract description 15
- 239000006096 absorbing agent Substances 0.000 claims abstract description 6
- 238000002310 reflectometry Methods 0.000 claims description 17
- 229910052779 Neodymium Inorganic materials 0.000 claims description 6
- 229910019655 synthetic inorganic crystalline material Inorganic materials 0.000 claims description 6
- 238000002834 transmittance Methods 0.000 claims description 6
- -1 neodymium ions Chemical class 0.000 claims description 5
- PSNPEOOEWZZFPJ-UHFFFAOYSA-N alumane;yttrium Chemical compound [AlH3].[Y] PSNPEOOEWZZFPJ-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims description 3
- JNDMLEXHDPKVFC-UHFFFAOYSA-N aluminum;oxygen(2-);yttrium(3+) Chemical compound [O-2].[O-2].[O-2].[Al+3].[Y+3] JNDMLEXHDPKVFC-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims description 3
- 229910019901 yttrium aluminum garnet Inorganic materials 0.000 claims description 3
- 230000003667 anti-reflective effect Effects 0.000 claims description 2
- 150000002500 ions Chemical class 0.000 claims description 2
- 229910052720 vanadium Inorganic materials 0.000 claims description 2
- LEONUFNNVUYDNQ-UHFFFAOYSA-N vanadium atom Chemical compound [V] LEONUFNNVUYDNQ-UHFFFAOYSA-N 0.000 claims description 2
- 229910015805 BaWO4 Inorganic materials 0.000 claims 1
- 239000007787 solid Substances 0.000 abstract description 2
- 238000006243 chemical reaction Methods 0.000 description 9
- 238000010276 construction Methods 0.000 description 3
- 210000001525 retina Anatomy 0.000 description 3
- 210000004127 vitreous body Anatomy 0.000 description 3
- 206010057430 Retinal injury Diseases 0.000 description 2
- 208000027418 Wounds and injury Diseases 0.000 description 2
- 230000001427 coherent effect Effects 0.000 description 2
- 230000006378 damage Effects 0.000 description 2
- 208000014674 injury Diseases 0.000 description 2
- 230000003071 parasitic effect Effects 0.000 description 2
- 229910052724 xenon Inorganic materials 0.000 description 2
- FHNFHKCVQCLJFQ-UHFFFAOYSA-N xenon atom Chemical compound [Xe] FHNFHKCVQCLJFQ-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 2
- 229910052782 aluminium Inorganic materials 0.000 description 1
- 238000005352 clarification Methods 0.000 description 1
- 239000011248 coating agent Substances 0.000 description 1
- 238000000576 coating method Methods 0.000 description 1
- 238000004891 communication Methods 0.000 description 1
- 210000004087 cornea Anatomy 0.000 description 1
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 1
- 231100000040 eye damage Toxicity 0.000 description 1
- 239000000463 material Substances 0.000 description 1
- 238000000034 method Methods 0.000 description 1
- QEFYFXOXNSNQGX-UHFFFAOYSA-N neodymium atom Chemical compound [Nd] QEFYFXOXNSNQGX-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 230000010355 oscillation Effects 0.000 description 1
- 230000010287 polarization Effects 0.000 description 1
- 230000035807 sensation Effects 0.000 description 1
- 238000001228 spectrum Methods 0.000 description 1
- 239000000126 substance Substances 0.000 description 1
- 229910001456 vanadium ion Inorganic materials 0.000 description 1
Landscapes
- Lasers (AREA)
Abstract
Je řešen pevnolátkový laserový systém založený na principu stimulovaného Ramanovského rozptylu, generující laserové záření bezpečné pro oko na vlnové délce 1530 nm. Čerpací laser tohoto systému je vytvořen na bázi krystalu Nd.sup.3+.n.:YAP a Ramanovský optický oscilátor na bázi krystalu BaWO.sub.4.n.. Q-spínání čerpacího laseru je tvořeno saturovatelným absorbérem (2) z V.sup.3+.n.:YAG. Pro čerpání Ramanovského optického oscilátoru, umístěného uvnitř optického resonátoru čerpacího laseru, se používá vlnová délka 1340 nm. Pro potlačení základní vlnové délky 1079 nm je tento laserový systém uspořádán ve tvaru písmene L.
Description
Předkládané řešení se týká nového laserového systému, který generuje laserové záření bezpečné pro oko. Systém je vytvořen na bázi Ramanovského stimulovaného rozptylu.
Dosavadní stav techniky
Vynález se vztahuje na laserový systém, přesněji řečeno na kompaktní pulsní laserový systém využívající spojený optický prostor rezonátoru.
Rozšířením použití laserů v posledních letech vznikly požadavky na lasery o vyšších výkonech, které jsou bezpečné pro lidské oko. Čím je výkon laseru větší, tím větší riziko představuje pro lidi, kteří mohou přijít do kontaktu s laserovým paprskem, jehož koherentní světelný paprsek projde rohovkou a následně buď projde, nebo je pohlcen sklivcem. Část svazku, která není pohlcena sklivcem, je okem soustředěna na sítnici. Za normálních podmínek je světelná energie konvertována sítnicí na energii chemickou a stimuluje tak optický vjem. Pokud nemůže být soustředěná energie laserového paprsku pohlcena, může dojít ke zranění způsobené poškozením sítnice. K takovému zranění nedochází, pokud je oko vystaveno působení konvenčních světelných zdrojů, protože v takovém případě je světlo emitováno do všech směrů a vytváří značný, ale nekoncentrovaný obraz na sítnici, který tak může být bezpečně absorbován.
v /Λ/
Laserové paprsky o vlnové délce v rozmezí 1500 nm -/ 2200 nm jsou pohlceny sklivcem, čímž je zmírněno poškození sítnice. Laserové systémy v radarových nebo
-.¾ -·«’»5 » > ' > i ; 5* .’*·*» 4 I » · · · 913?» komunikačních vysílačích používaných v obydlených oblastech musí být obsluhovány takovým způsobem, aby se zabránilo poškození zraku.
w
Lasery pracující s vlnovou délkou v rozmezí 1005 nm t 2200 nm byly v minulosti obecně zařízeními s nižší efektivitou a větších rozměrů. Dostupné lasery bezpečné pro oko jsou založené na emisi z pevných hostitelských materiálů dopovaných erbiem, které jsou čerpány pulzní výbojkou nebo na frekvenční konverzi neodymovéhcu, laseru použitím stimulovaného Ramanovského « rozptylu v molekulárním plynu nebo v optickém parametrickém oscilátoru založeném na různých druzích nelineárních krystalů.
Lasery s Ramanovským oscilátorem umístěným uvnitř optické dutiny jsou popsány v patentech US 4,327,337 „Intracavity raman frequency conversion in a high power laser]}” 28.4.1982 Yung S. Liu, US 4,048,516 “ Laser apparatus for producing stimulated Raman scattering ” 13.9.1977 Eugene O. Ammann a US 7,760,774 “ Intracavity frequency conversion of laser radiation ”, 20.7.2010 Fedor V. Karpushko.
Řešení dle US 4,327,337 využívá pro Ramanovskou konverzi plynné medium, které —» je umístěno uvnitř laserového rezonátoru, kde generuje laditelné laserové záření ve viditelných a v blízkých i dlouhých infračervených částech spektra, s vylepšenou účinností konverze a vyššími výkony. Kombinace laserového média a Ramanovského plynného média vytváří koherentní záření s jinou frekvencí, nežli je frekvence vyzářená laserovým médiem.
Nevýhodou tohoto řešení je, že pro Ramanovský posun používá plynné médium, což neumožňuje v trubici postavit robustní konstrukci finálního laserového systému. Takto popsaný laserový systém s plynnou kyvetou není schopen fungovat s vyšší opakovači frekvencí generovaných pulsů. Další nevýhodou je, že laser s plynnou kyvetou má poměrně velké rozměry.
Patent US 4,048,516 prezentuje stimulovaný Ramanovský rozptyl při opakování kHz pulzů s podstatně vylepšenou laserovou konfigurací, ve které jsou odstraněna zrcadla Ramanovského optického oscilátoru uvnitř laserového rezonátoru a jak čerpací laser, tak Ramanovský rezonátor využívají zrcadla laseru. Toto sdílení laserového rezonátoru Ramanovským optickým oscilátorem zvýšilo celkový výkon a * » » « »
·. » J : » · . » · a stabilitu primárních a sekundárních vlnových délek Stokesova posuvu, snížilo optické opotřebení zrcadel a mělo za následek podstatné zjednodušení designu rezonátoru.
Nevýhodou tohoto řešení je, že schéma laserového zařízení je popsáno jako přímé, čímž je prakticky vyloučena možnost generování záření bezpečného pro lidské oko při použití čerpacích laserových zdrojů na bázi krystalů Nd3+:YAG nebo Nd3+:YAP.
Třetí výše uvedený patent US 7,760,774 popisuje laserové zařízení s frekvenční konverzí, které se skládá z kjpmplexní.optické dutiny obsahující dvě části se dvěma různými úrovněmi cirkulující intrakavitní energie, kde je alespoň jeden nelineární krystal umístěn v části optické dutiny s vyšší cirkulující energií a aktivní médium je umístěné v části optické dutiny s nižší cirkulující energií. Zvýšení výkonu je dosaženo ve dvou krocích a celkové zvýšení výkonu je výsledkem spojení faktorů zvyšujících výkon v jednotlivých krocích a systém tak umožňuje větší volnost v designu tak, že je zároveň splněna podmínka zvýšení energie interagujícího laseru uvnitř intrakavitního nelineárního krystalu a podmínka maximálního vyzářeného výkonu laseru.
Laserové zařízení popsané v patentu US 7,760,774 může být použito k získání laserového záření bezpečného pro oko pouze v případě použití Optického Parametrického Oscilátoru, což by zvýšilo komplikovanost uspořádání laserového rezonátoru. Schéma uvedené v tomto patentu je prakticky nevyužitelné pro generaci záření bezpečného pro oko způsobem využívajícím stimulovaný Ramanovský rozptyl, a to z důvodu čerpání laseru základní vlnovou délkou.
Podstata vynálezu
Výše uvedené nevýhody odstraňuje laserový systém, používající Ramanovský stimulovaný rozptyl pro generaci laserového záření v rozsahu vlnových délek bezpečných pro oko, sestávající z primárního laserového rezonátoru a z Ramanovského optického oscilátoru podle předkládaného řešení. Podstatou nového řešení je, že primární laserový rezonátor obsahující uvnitř Ramanovský optický oscilátor je tvořen dielektrickým konkávním zrcadlem s vysokou reflektivitou pro čerpací vlnovou délku 1340 nm, výstupním dielektrickým rovinným zrcadlem pro čerpací vlnovou délku 1340 nm a oku bezpečnou vlnovou délku 1530 nm, saturovatelným absorbérem na bázi monokrystalického yttrito-hlinitého granátu dotovaného ionty trojmocného vanadu V3+:YAG, laserovou tyčí na bázi monokrystalického yttrito-hlinitého perovskitu dotovaného ionty neodymu Nd3+:YAP, tvořící laserové médium a rovinným zrcadlem, které je uloženo šikmo v rozmezí od 30° do 60° vzhledem k optické ose primárního laserového rezonátoru. Toto rovinné zrcadlo je opatřeno dielektrickými vrstvami pro úhel dopadu od 30° do 60° s vysgkou reflektivitou pro vlnovou délku 1340 nm a vysokou propustností pro vlnovou délku 1079 nm ve směru, kde je umístěn Ramanovský optický oscilátor. Ramanovský optický oscilátor je tvořen na společné optické ose ležícím dielektričkým rovinným zrcadlem s vysokou reflektivitou na oku bezpečné vlnové délce 1530 nm a s vysokou propustností na vlnové délce 1340 nm. Za tímto dielektričkým rovinným zrcadlem je umístěn Ramanovský krystal BaWO4 opatřený antireflexní vrstvou pro vlnovou délku 1530 mm a výstupní dielektrické rovinné zrcadlo, které je společné i pro primární z laserový rezonátor, a které má pro vlnovou délku 1340 nm reflektivitu v intervalu 50 X '/ % a pro vlnovou délku 1530 nm má reflektivitu 50 / 90¾%.
A
Výhodou předkládaného řešení je, že kombinací aktivního prostředí Nd3+:YAP, tedy monokrystalického yttrito-hlinitého perovskitu, který je dotován ionty neodymu, generujícího záření na vlnové délce 1340 nm a Ramanovského krystalu BaWO4 lze dosáhnout generace laserového záření v okolí oku bezpečné vlnové délky 1530 nm. Další výhodou je, že je vytvořeno schéma ve tvaru L, čímž dochází k efektivnímu potlačení základní vlnové délky.
Objasnění výkresů
Laserový systém pro generaci laserového záření, které je bezpečné pro oko a je založen na Ramanovském stimulovaném rozptylu, bude dále objasněn pomocí přiložených výkresů. Na Obrjí je schematicky uveden Ramanovský laser buzený uvnitř lineárního rezonátoru čerpacího laseru a na Obr^ je uvedeno řešení podle předkládaného vynálezu.
Příklady uskutečnění vynálezu to > » to***· ·
- 5 ~
Pevnolátkový Ramanovský laser využívá při generaci záření stimulovaného Ramanovského rozptylu, čerpaného laserovým zářením, přičemž generované Ramanovské záření má oproti čerpacímu záření nižší frekvenci, respektive delší vlnovou délku. Posun frekvence je dán použitým Ramanovským prostředím. Tímto způsobem je možné s použitím existujících laserů dosáhnout generace záření s novými vlnovými délkami. Bylo zjištěno, že kombinací aktivního prostředí Nd3+:YAP, monokrystalickéhp, yttrito-hrJinitého perovskitu, který je dotován ionty neodymu,H-A generujícího záření na vlnové délce 1340 nm, a Ramanovského krystalu BaWO4 lze dosáhnout generace laserového záření v okolí oku bezpečné vlnové délky 1530 nm.
Vzhledem k nelineární povaze stimulovaného Ramanovského rozptylu je k účinné konverzi čerpacího záření na Ramanovské záření potřebná vysoká intenzita čerpání a proces konverze vyžaduje určitou minimální, prahovou, hodnotu čerpání. Snížení prahu generace a zvýšení účinnosti konverze lze dosáhnout vložením Ramanovský aktivního prostředí do rezonátoru. Tak vznikne Ramanovský laser.
Pro dosažené vysoké výstupní energie byl nejprve navržen Ramanovský laser buzený uvnitř rezonátoru čerpacího laseru. V tomto uspořádání je Ramanovský rezonátor součástí rezonátoru čerpacího laseru a tvoří tak vzájemně propojené a ovlivňující se systémy. Základní schéma takového uspořádání je na Obr. 1.
Dielektrické konkávní zrcadlo 1. a dielektrické rovinné zrcadlo 7 mají vysoce reflexní vrstvy pro čerpací záření s vlnovou délkou 1340 nm, dielektrické rovinné zrcadlo 5 je propustné pro vlnovou délku 1340 nm a vysoce reflexní pro Ramanovské záření s vlnovou délkou 1530 nm, zrcadlo 7 je částečně propustné pro vlnovou délku 1530 nm.
Z dřívějších zkušeností bylo ale známo, že uspořádání podle Obr. 1 není možné použít při čerpání Ramanovského rezonátoru na vlnové délce 1340 nm, protože i při minimální reflektivitě R prvků tvořících Ramanovský laser na vlnové délce 1079 nm (R < 0,1 %) dojde vzhledem k vysokému zisku aktivního prostředí k parazitní generaci na této vlnové délce a generace požadovaného záření s vlnovou délkou 1530 nm vůbec nenastane. Proto byl místo lineárního rezonátoru čerpacího laseru v
použit rezonátor ve tvaru L podle předkládaného vynálezu, Obr.2, doplněný
A
- 6 dielektrickým rovinným zrcadlem 4 s úhlem dopadu od 30° do 60“. Toto dielektrické rovinné zrcadlo 4 bylo vyrobeno tak, aby bylo co nejvíce propustné pro záření v okolí vlnové délky 1079 nm, čímž se podařilo eliminovat parazitní odrazy od prvků Ramanovského rezonátoru a tak zamezit vzniku oscilací na vlnové délce 1079 nm. Současně je toto dielektrické rovinné zrcadlo 4 maximálně reflexní pro vertikálně polarizované zářením s vlnovou délkou 1340 nm, zatímco horizontálně polarizované záření na této vlnové délce zrcadlo propouštělo. To zajistilo lineární polarizaci generovaného čerpacího záření a tak i lepší, účinnost Ramanovské konverze.
Nový laserový systém používající Ramanovský stimulovaný rozptyl, kde tento systém generuje laserové záření v rozsahu vlnových délek bezpečných pro oko, Obr. 2, je tedy vytvořen následujícím způsobem.
Laserový systém sestává z primárního laserového rezonátoru a z Ramanovského optického oscilátoru. Primární laserový rezonátor obsahující uvnitř Ramanovský optický oscilátor je tvořen několika prvky. Na vstupu je umístěno dielektrické konkávní zrcadlo 1 s vysokou reflektivitou pro čerpací vlnovou délku 1340 nm. Dalším prvkem je výstupní dielektrické rovinné zrcadlo 7 pro čerpací vlnovou délku 1340 nm a oku bezpečnou vlnovou délku 1530 nm. Za dielektrickým konkávním zrcadlem 1 je umístěn na společné optické ose saturovatelný absorbér 2, který je tvořen monokrystalickým yttrito-hlinitým granátem dotovaným ionty trojmocného vanadu V3+:YAG. Za ním pak následuje, laserová tyč 3 na bázi monokrystalického yttrito-hlinitého perovskitu dotovaného ionty neodymu, Nd3+:YAP, tvořící laserové médium a šikmo uložené dielektrické rovinné zrcadlo 4 v rozmezí 30° až 60° k optické ose primárního laserového rezonátoru, v uváděném příkladu 45°. Toto dielektrické rovinné zrcadlo 4 je opatřeno dielektrickými vrstvami pro úhel od 30° do 60° s vysokou reflektivitou pro vlnovou délku 1340 nm a vysokou propustností pro vlnovou délku 1079 nm ve směru, kde je umístěn Ramanovský optický oscilátor. Tento Ramanovský oscilátor je tvořen na společné optické ose ležícím dielektrickým rovinným zrcadlem 5 s vysokou reflektivitou na oku bezpečné vlnové délce 1530 nm a s vysokou propustností na vlnové délce 1340 nm, za ním umístěným Ramanovským krystalem 6 BaWO4 opatřeným antireflexní vrstvou pro vlnovou délku 1530 mm a výstupním dielektrickým rovinným zrcadlem 7. Toto výstupní dielektrické rovinné zrcadlo 7, jak vyplývá z výše popsaného, je společné i pro primární laserový * » » -> i 9 » J 4 , >'“··»·» 3 « « * » « j i 3 9 3 > » * ? > > i f/j rezonátor a které má pro vlnovou délku 1340 nm reflektivitu v intervalu 50 -i 98 % a ‘7 pro vlnovou délku 1530 nm má reflektivitu 50 9Q%.
V konkrétním příkladu provedení bylo použito dielektrické konkávní zrcadlo 1 s rádiusem 5m. Sdružené výstupní dielektrické rovinné zrcadlo 7 mělo reflektivitu pro 7v vlnovou délku 1340 nm Ri 34=80,% a pro vlnovou délku 1530 nm R153=70%.
·'’ A
Laserová tyč 3 na bázi Nd3+:YAP čerpaná Xenonovou impulsní výbojkou byla použita o průměru 4 mm a o délce 105 mm. Saturovatelný Absorbér 2, který je tvořen
J Jf Λ ‘''' krystalém V3+:YAG, měl průměr 6,3 mm. Dielektrické rovinné zrcadlo 4 je zrcadlo, sloužící jako filtr základní vlnové délky 1079 nm s vysoce reflexní vrstvou pro vlnovou délku 1340 nm a vysoce propustnou vrstvou pro vlnovou délku 1079 nm. Toto5 dielektrické rovinné zrcadlo 4 směruje čerpací vlnovou délku 1340 nm do Ramanovského resonátoru a potlačuje generaci základní vlnové délky 1079 nm.
Laserová tyč z krystalu Nd3+:YAP 3 čerpaná xenonovou impulsní výbojkou generuje
S to záření na čerpací vlnové délce 134CK Toto záření je modulováno saturovatelným absorbérem 2 z V3+:YAG pro dosaženi generace laserových pulsů s hustotou výkonu vyšší než práh vzniku Ramanovského stimulovaného rozptylu v Ramanovském krystalu 6 BaWO4. Toto záření čerpá Ramanovský krystal BaWO4 6, v němž se laserové záření transformuje v oko bezpečnu vlnovou délku 153^nm. Tato délka zesiluje svůj výkon v Ramanovském rezonátoru a vystupuje z resonátoru přes výstupní dielektrické rovinné zrcadlo 7.
Výstupní čerpací záření o vlnové délce 1340 nm primárního laserového resonátoru je posunuto do oblasti bezpečné pro oko pomocí krystalu 6 BaWO4 o rozměrech 6X6X10L· v Ramanovském optickém oscilátoru který je, jak bylo výáe popsáno, tvořen dielektrickým rovinným zrcadlem 5 a výstupním dielektrickým rovinným zrcadlem 7. Design, ve kterém jsou sdruženy optické rezonátory, Obr. 2, umožňuje zachování vysoké účinnosti intrakavitního zařízení. Tento Ramanovský laserový systém se sdruženými optickými rezonátory splňuje požadavky na výstupní efektivitu a umožňuje konstrukci velmi kompaktního laserového vysílače.
Průmyslová využitelnost
V
JUb
Vynález se týká kompaktního pulsního laseru schopného generovat 20^30 mJ na vlnové délce 1530 nm, který využívá intrakavitní Ramanovský Optický Oscilátor unikátního designu k dosažení vysoké účinnosti v kompaktním mechanicky i opticky stabilním uspořádaní. Popsaný Ramanovský laserový systém je využitelný pro konstrukci ručních dálkoměrů a podobných zařízeních díky kompaktní konfiguraci a možnosti generace laserového záření bezpečného pro oko s délkou pulsu 2/5 ns.
Claims (1)
- Laserový systém pro generaci laserového záření bezpečného pro oko na báziRamanovského stimulovaného rozptylu, sestávající z primárního laserového rezonátoru a z Ramanovského optického oscilátoru^ vyznačující se tím, že primární laserový rezonátor obsahující uvnitř Ramanovský optický oscilátor je tvořen dielektrickým konkávním zrcadlem (1) s vysokou reflektivitou prd· čerpací vlnovou délku 1340 nm, a výstupním dielektrickým rovinným zrcadlem (7) s vysokou reflektivitou pro čerpací vlnovou délku 1340 nm a částečně propustným pro oku bezpečnou vlnovou délku 1530 nm, saturovatelným absorbérem (2), který je tvořen monokrystalickým yttrito-hlinitým granátem dotovaným ionty trojmocného vanadu V3+:YAG, laserovou tyčí (3) na bázi monokrystalického yttrito-hlinitého perovskitu dotovaného ionty neodymu, Nd3+:YAP, tvořící laserové médium a dielektrickým rovinným zrcadlem (4) uloženým šikmo v rozmezí od 30° do 60° vzhledem k optické ose primárního laserového rezonátoru, opatřeným dielektrickými vrstvami pro úhel od 30° do 60° s vysokou reflektivitou pro vlnovou délku 1340 nm a vysokou propustností pro vlnovou délku 1079 nm ve směru, kde je umístěn Ramanovský optický oscilátor tvořený na společné optické ose ležícím dielektrickým rovinným zrcadlem (5) s vysokou reflektivitou na oku bezpečné vlnové délce 1530 nm a s vysokou propustností na vlnové délce 1340 nm, za ním umístěným Ramanovským krystalem (6) BaWO4 opatřeným antireflexní vrstvou pro vlnovou délku 1530 mm a výstupním dielektrickým rovinným zrcadlem (7), které je společné i pro primární laserový rezonátor a které má pro vlnovou délku 1340 nm reflektivitu v intervalu 50 98 % a pro vlnovou délku 1530 nm má reflektivitu 50/90%.
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| CZ2014-224A CZ2014224A3 (cs) | 2014-04-04 | 2014-04-04 | Laserový systém pro generaci laserového záření bezpečného pro oko na bázi Ramanovského stimulovaného rozptylu |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| CZ2014-224A CZ2014224A3 (cs) | 2014-04-04 | 2014-04-04 | Laserový systém pro generaci laserového záření bezpečného pro oko na bázi Ramanovského stimulovaného rozptylu |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| CZ305155B6 CZ305155B6 (cs) | 2015-05-20 |
| CZ2014224A3 true CZ2014224A3 (cs) | 2015-05-20 |
Family
ID=53266936
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| CZ2014-224A CZ2014224A3 (cs) | 2014-04-04 | 2014-04-04 | Laserový systém pro generaci laserového záření bezpečného pro oko na bázi Ramanovského stimulovaného rozptylu |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| CZ (1) | CZ2014224A3 (cs) |
Family Cites Families (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2530607B2 (ja) * | 1984-11-01 | 1996-09-04 | ヒユ−ズ・エアクラフト・カンパニ− | 単一の反射鏡を必須とするラマン・レ−ザ |
| US5153887A (en) * | 1991-02-15 | 1992-10-06 | Krapchev Vladimir B | Infrared laser system |
| US5673281A (en) * | 1996-04-20 | 1997-09-30 | Board Of Trustees Of The Leland Stanford Junior University | Solid state system for frequency conversion using raman-active media and non-linear media |
| US20030039293A1 (en) * | 2001-08-22 | 2003-02-27 | Richard Scheps | Eye safe monolithic compact laser |
-
2014
- 2014-04-04 CZ CZ2014-224A patent/CZ2014224A3/cs unknown
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| CZ305155B6 (cs) | 2015-05-20 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US5181211A (en) | Eye-safe laser system | |
| US8964799B2 (en) | Q-switching-induced gain-switched erbium pulse laser system | |
| US20210167570A1 (en) | Q-switched laser system | |
| CN102244361A (zh) | 一种自拉曼变频自锁模固体激光器 | |
| AU694939B2 (en) | Compact laser apparatus and method | |
| Spariosu et al. | Efficient Er: YAG laser operating at 1645 and 1617 nm | |
| Borchers et al. | Nonlinear polarization rotation mode-locking via phase-mismatched type I SHG of a thin disk femtosecond laser | |
| CZ305155B6 (cs) | Laserový systém pro generaci laserového záření bezpečného pro oko na bázi Ramanovského stimulovaného rozptylu | |
| Tolstik et al. | Compact Diode-pumped Dispersion-managed SESAM-mode-locked Ho: fiber Laser | |
| Elder et al. | Efficient single-pass resonantly-pumped ho: Yag laser | |
| Kanetake et al. | High efficiency continuous-wave Ti: sapphire laser | |
| CN105322422B (zh) | 被动锁模自拉曼激光器 | |
| Büker et al. | High-pulse-energy Q-switched Ho3+: YAG laser | |
| Lagatsky | Diode-pumped femtosecond Ti: sapphire laser operating beyond 900 nm | |
| RU2300834C2 (ru) | Непрерывный компактный твердотельный вкр-лазер (варианты) | |
| CN104505705B (zh) | 全固态自拉曼飞秒激光器 | |
| Miao et al. | Small-scale high-repetition-rate passively Q-switched intracavity OPO at 1.57 μm | |
| Scholle et al. | SDL in-band pumped Q-switched 2.1 μm Ho: YAG laser | |
| Sheintop et al. | Q Switched Tunable milli-Joule Level Tm Laser | |
| Šulc et al. | Pulsed self-Raman laser operation in Nd: SrMoO4 at 1.57 um | |
| Mel'nikov et al. | Compact mid-IR source based on a DFB diode, fiber amplifier, and PPLN | |
| Lagatsky et al. | Mode locking of a Tm: Sc 2 O 3 laser at 2 μm and 2.1 μm | |
| CN112166701B (zh) | 人眼安全自喇曼激光器 | |
| Mateos et al. | Passive Q-switching of a Tm: BaY2F8 laser | |
| McComb et al. | Thulium fiber lasers stabilized by a volume Bragg grating in high power, tunable and Q-switched configurations |