EP0055735A1 - Elektronische wärmepumpe - Google Patents

Elektronische wärmepumpe

Info

Publication number
EP0055735A1
EP0055735A1 EP81901913A EP81901913A EP0055735A1 EP 0055735 A1 EP0055735 A1 EP 0055735A1 EP 81901913 A EP81901913 A EP 81901913A EP 81901913 A EP81901913 A EP 81901913A EP 0055735 A1 EP0055735 A1 EP 0055735A1
Authority
EP
European Patent Office
Prior art keywords
capacitors
room
heat pump
capacitor
coating
Prior art date
Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
Withdrawn
Application number
EP81901913A
Other languages
English (en)
French (fr)
Inventor
Friedrich Wilhelm Dehmelt
Joachim Dehmelt
Theodor MÜLLER
Current Assignee (The listed assignees may be inaccurate. Google has not performed a legal analysis and makes no representation or warranty as to the accuracy of the list.)
Zellweger Uster AG
Original Assignee
Zellweger Uster AG
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Zellweger Uster AG filed Critical Zellweger Uster AG
Publication of EP0055735A1 publication Critical patent/EP0055735A1/de
Withdrawn legal-status Critical Current

Links

Classifications

    • F—MECHANICAL ENGINEERING; LIGHTING; HEATING; WEAPONS; BLASTING
    • F25—REFRIGERATION OR COOLING; COMBINED HEATING AND REFRIGERATION SYSTEMS; HEAT PUMP SYSTEMS; MANUFACTURE OR STORAGE OF ICE; LIQUEFACTION SOLIDIFICATION OF GASES
    • F25B—REFRIGERATION MACHINES, PLANTS OR SYSTEMS; COMBINED HEATING AND REFRIGERATION SYSTEMS; HEAT PUMP SYSTEMS
    • F25B21/00—Machines, plants or systems, using electric or magnetic effects
    • Y—GENERAL TAGGING OF NEW TECHNOLOGICAL DEVELOPMENTS; GENERAL TAGGING OF CROSS-SECTIONAL TECHNOLOGIES SPANNING OVER SEVERAL SECTIONS OF THE IPC; TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
    • Y02—TECHNOLOGIES OR APPLICATIONS FOR MITIGATION OR ADAPTATION AGAINST CLIMATE CHANGE
    • Y02B—CLIMATE CHANGE MITIGATION TECHNOLOGIES RELATED TO BUILDINGS, e.g. HOUSING, HOUSE APPLIANCES OR RELATED END-USER APPLICATIONS
    • Y02B30/00—Energy efficient heating, ventilation or air conditioning [HVAC]

Definitions

  • the invention is based on the object from the Boltzmann known Energi evertei 1 hot and cold, ie the energi yog and low-energy particles in a system, in the case of this patent application the capacitor coating with the large concentration of movable electrical charge carriers, in Figure 2 to separate the A1 coating of the capacitors CI to C3 in order to obtain heat, cold, mechanical or electrical energy from this temperature difference, the heat or mechanical as well as electrical energy obtained on the cold side of the heat pump.
  • FIG. 2 the room 2, through which environmental heat is supplied.
  • ⁇ E is given in ev (electron volts). Semiconductors therefore have more free electrons because their ⁇ E is smaller and the metals have many free electrons due to the band overlap, the amount of which, in contrast to insulators and semiconductors, is largely independent of the temperature .
  • the amount of free electrons is different for the different electrically conductive substances, like the metals, that is, the electron gas of the different metals has a different pressure at the same temperature.
  • the few of the Ni do not fully equalize the pressure of the electron gases, because the electrons emerging from the A1 and diffusing to the Ni in the A1 have the positive A1 ions firmly built into the grid of the A1 leave behind, which charges the A1 positively while the originally electrically neutral Ni receives additional electrons and thereby charges negatively.
  • We get a diffusion voltage between A1 and Ni that prevents full pressure equalization, and this diffusion voltage is equal to the difference in electron exit potentials of ⁇ Ni 4.9 volts and ⁇ Al of 3.9 volts.
  • the diffusion voltage between Ni and A1 is therefore U D - 1 volt. If an electron current flows from A1 to Ni, then each electron must jump over the potential difference of the diffusion voltage of 1 volt.
  • the A1 cools down and covers its thermal energy loss from the heat of the environment.
  • this process can only be realized if the heat pulse the electrons falling from Ni to A1 cannot run through the entire circuit including charging battery B of FIG. 2 at almost the speed of light, in order to compensate for its 12,000-degree vibration amplitude by means of elastic shocks with all free electrons in the system.
  • the capacitors C4 to C6 are in a circuit that has no metallic or electrically conductive connection to the capacitors C1 to C3 or the charging battery B have shorted in series via Tr2 in room 1.
  • each of the 6 capacitors has the same one
  • the battery B has discharged the capacitors CI to C3 without a potential jump in the discharge current, and in the process the energy 3.
  • C D / 2 is recovered at transformer Tr1.
  • switching phase 3 switching phase 1
  • switching phase 3 switching phase 1
  • the capacitors C4 to C6 are also short-circuited via the transformer Tr2 and discharge from the capacitor voltage 2U D to U D.
  • room 1 contains a thousand capacitors, each with 2 mF
  • room 2 also contains a thousand capacitors, each with 2 mF.
  • the switching frequency is 1000 Hz by means of a collector switch
  • U D 4000 volts and each transformer has 2000 volts with 2 amps.

Landscapes

  • Engineering & Computer Science (AREA)
  • Physics & Mathematics (AREA)
  • Mechanical Engineering (AREA)
  • Thermal Sciences (AREA)
  • General Engineering & Computer Science (AREA)
  • General Induction Heating (AREA)
  • Engine Equipment That Uses Special Cycles (AREA)

Description

Elektronische Wärmepumpe
Beschreibung:
Der Erfindung liegt die Aufgabe zugrunde, aus der nach Boltzmann bekannten Energi evertei 1 ung die heissen und kalten, also die energi erei chen und energiearmen Teilchen in einem System, im Falle dieser Patentanmeldung der Kondensatorbelag mit der grossen Konzentration an beweglichen elektrischen Ladungsträgern, in Figur 2 der A1-Belag der Kondensatoren CI bis C3 zu separieren, um aus dieser Temperaturdifferenz Wärme, Kälte, mechanische oder elektrische Energie zu gewinnen, wobei die gewonnene Wärme oder mechanische wie elektrische Energie an der kalten Seite der Wärmepumpe., in Figur 2 der Raum 2, durch die Umweltwärme nachgeliefert wird.
Erfindungsgemäss wird dies wie folgt erreicht: Betrachtet man ein Gas, eine Flüssigkeit oder einen Festkörper, so haben die einzelnen Atome, Ionen, Moleküle oder freien Elektronen eine von der Temperatur abhängige Schwingungsenergie. Nach Boltzmann ist aber die Schwingungsenergie der einzelnen Teilchen verschieden, wie es die bekannte Bol tzmann sehe Energieverteilungsfunktion der Figur 1 zeigt. Die Ordinate gibt die Häufigkeit der Teilchen bestimmter Energie an, wo der Ordi natenwαrt Δ N/N als Prozentzahl aufgefasst werden kann, während die Abszisse die Schwingungsenergie de r Teilchen darstellt. Die mittlere Schwingungsenergie der Teilchen äussεrt sich in der Temperatur des Stoffes. Wir betrachten die Festkörper. Isolatoren haben entsprechend dem Bändermodell wenig freie Elektronen, wegen des grossen ßandabstandes ΔE zwischen Valenz- und Leitband wo
Δ E in ev (Elektronenvolt} angegeben ist. Halbleiter besitzen demnach mehr freie Elektronen, da deren ΔE kleiner ist und die Metalle haben aufgrund de r Bänderüberlappung viele freie Elektronen, deren Menge, zum Unterschied von Isolatoren und Halbleitern, von der Temperatur weitgehend unabhängig ist.
Wir können die freien Elektronen der Festkörper als ein Elektronengas auffassen, welches ebenfalls der Bol tzmannvertei lung der Energie unterliegt, das heisst, manche Elektronen schwingen gerade überhaupt nicht, oder nur sehr wenig, und ihre Schwingungsenergie ist Null, oder von Null nur wenig verschieden.
Andere schwingen mit einer Amplitude, die de r mittleren Schwingungsenergie aller freien Elektronen entspricht. Sei 300ºK, also bei Zimmertemperatur, ist diese Schwingungsenergie 0,025 ev gross, und die dazu gehörige Temperaturspannung der Elektronen beträgt UT = 0,026 Volt
Wir wollen die bisher beschriebenen Elektronen als kalte Elektronen bezeichnen.
Andere Elektronen des Elektronengases schwingen mit einer derart grossen Amplitude, dass deren Schwingungsenergie 1 ev und mehr beträgt, was einer Temperaturspannung dieser Elektronen von 1 Volt und mehr entspricht. Solche Elektronen wollen wir als heisse Elektronen bezeichnen.
Da die Temperaturspannung der Elektronen mit Uτ = 0,026 Volt einer Temperatur von 300ºK entspricht, gehören Elektronen mit einer Temperaturspannung Uτ = 1 Volt zu einer Temperatur von etwa 40 300°K = 12 000°K.
Die Menge der freien Elektronen ist für die verschiedenen elektrisch leitenden Stoffe, wie auch die Metalle, verschieden, das heisst, das Elektronengas der verschiedenen Metalle hat bei glei eher Temperatur einen verschiedenen Druck.
Bringt man zwei Metalle, wie zum Beispiel A1 und Ni in metallische Berührung, dann diffundieren aufgrund der Temperaturschwingung des E.1 ektronengases die vielen frei en Elektronen des A1 zu den wenigen des Ni, denn der Elektronengasdruck isfdurch das Elektronenaustrittspotential Φ gegeben.
Stoffe mit grossem Elektronenaustrittspotential, wie Ni, haben einen kleinen Elektronengasdruck, und Stoffe mit kleinem Elektronenaustrittspotential, wie Al, haben einen grossen Elektronengasdruck. Es kommt beim Uebertritt der vielen freien Elektronen des A1 zu den wenigen des Ni aber nicht zum vollen Druckausgleich der Elektronengase, weil die aus dem A1 austretenden Elektronen, die zum Ni diffundieren, im A1 die positiven, fest im Gitter des A1 eingebauten A1-Ionen zurücklassen, die das A1 positiv aufladen, während das ursprünglich elektrisch neutrale Ni zusätzliche Elektronen erhält, und sich dabei negativ auflädt. Wir erhalten eine Diffusionsspannung zwischen A1 und Ni, die den vollen Druckausgleich verhindert, und diese Diffusionsspannung ist gleich der Differenz der Elektronenaustrittspotentiale von ΦNi = 4,9 Volt und ΦAl von 3,9 Volt.
Die Diffusionsspannung zwischen Ni und A1 ist also UD - 1 Volt. Fliesst ein Elektronenstrom vom A1 zum Ni , dann muss jedes Elektron die Potenti al differenz der Diffusionsspannung in Höhe von1 Volt überspringen.
Das tun nur jene Elektronen des A1, deren Temperaturspanhüng Uτ grösser oder gleich der Diffusionsspannung UD - 1 Volt ist, also die heissen Elektronen des A1, die bei i hrem- Uebertritt zum Ni die Temperaturspannung Uτ = 1 Volt oder grösser in das elektrische Potential UD = 1 Volt umwandeln, und die heissen Elektronen des A1 kommen als kalte Elektronen beim Ni an.
Dabei kühlt sich das A1 ab und deckt seinen thermischen Energieverlust aus de r Wärme der Umwelt.
Fliesst aber der Elektronenstrom vom Ni zum A1, dann fällt jedes Elektron die Diffusionsspannung UD = 1 Volt hinunter. Dabei wandelt sich die Diffusionsspannung UD = 1 Volt in die Temperaturspannung Uτ = 1 Volt um, das heisst, die vom Ni kommenden kalten Elektronen verwandeln sich beim Uebertritt zum A1 in heisse Elek tronen von 12 000°K, und erwärmen das A1 und das mit ihm in Verbindung stehende Ni. Dieser Vorgang ist aber nur realisierbar, wenn der Wärmeimpuls der vom Ni zum A1 fallenden Elektronen nicht mit fast Lichtgeschwindigkeit durch den ganzen Schaltkreis einschl iessl ich Lade batterie B der Figur 2 laufen kann, um seine 12 000-grädige Schwingungsamplitude durch elastische Stösse mit allen freien Elektronen der Anlage auszugleichen.
Darum sind die Kondensatoren C4 bis C6, wenn bei ihnen in der Schaltphase 3 die Elektronen vom Ni zum A1 hinunterfall en, und zu heissen Elektronen werden, in einem Kreis, der keine metallische oder elektrisch leitende Verbindung zu den Kondensatoren C1 bis C3 oder der Ladebatterie B haben, über Tr2 im Raum 1 in Reihe kurzgeschlossen.
Entsprechendes gilt in der Schaltphase 3 fü r die Kondensatoren CI bis C3, die bei der Selbstladung durch den Diffusionsstrom in Reihe über Trl kurzgeschlossen sind, und wo die Elektronen beim Eintritt vom A1 zum Ni das Diffusionspotential hinauf springen müssen. Das können nur die heissen Elektronen, die dabei zu Bei diesem Vorgang hat dieser Kurzschlusskreis keine metallisch oder elektrisch leitende Verbindung zu den Kondensatoren C4 bis C6 oder zur Ladebatterie B. Der thermische Energieverlust des A1 muss also von der Umwelt oder dem zu kühlenden Raum 2 gedeckt werden.
Energiebilanz:
In Schaltphase 1 hat jeder der 6 Kondensatoren mit der gleichen
Kapazität CD die Diffusionsspannung UD = 1 Volt durch Selbst!a düng über den Diffusionsstrom. Das ist die Ausgangsposition
In Schaltphase 2 der Figur 2 hat die Batterie B die Kondensatoren CI bis C3 ohne Potential Sprung des Entl adestroms entladen, und dabei die Energie 3 . UD 2. CD benötigt, von der UD 2. CD/2 am Trafo Tr1 zurückgewonnen wird.
In der gleichen Schaltphase 2 hat die Batterie B mit UB = 6 UD = 6 Volt die Kondensatoren C4 bis C6 mit der Spannung UD auf 2UD geladen, ohne dass der Ladestrom einen Potentialsprung erleiden musste.
Die Kondensatoren C1 bis C6 entsprechen, wenn sie durch den Diffusionsstrom der Schaltphase 1 auf UD geladen sind, einem normalen, ungeladenen Kondensator, dessen Plattenbeläge beidseitig aus gleichem Material bestehen.
Semit hat die Ba-terie fü r diese Kondensatoren C4 bis C6 wiederum UD 2. CD benötigt, wovon ebenfalls
die Energie 3 . UD 2 . CD/2 am Trafo Tr1 zurückgewonnen wird.
In Schaltphase 3 = Schaltphase 1 sind die Kondensatoren C1 bis C3 über Tr1 in Reihe kurzgeschlossen. Es laden sich diese Kondensatoren durch den Diffusionsstrom von selbst von der Kondensatorspannung Null auf die Kondensatorspannung UD = 1 Volt, und ihre elektrische Energie ist dann
3 . UD 2 . CD/ 2, wäh ren d am T ra fo T r1 d i e
Ene rg i e UD 2. CD/2 gewonnen wird
Dabei müssen Q = 3 . CD . UD heisse Elektronen das Diffusionspo tential UD = 1 Volt überspringen, und entziehen dem A1 bzw. dem
Raum 2 die therm. Energie UD 2. CD Joule.
In Schaltphase 3 = Schaltphase 1 sind aber auch die Kondensatoren C4 bis C6 über den Trafo Tr2 kurzgeschlossen und entladen sich von der Kondensatorspannung 2UD auf UD.
Dabei verlieren diese 3 Kondensatoren die elektrische Energie UD 2. CD/2 die am Trafo Tr2 als elektrische Energie gewonnen wird
Mit diesem Entladestrom fallen
Q = 3 . CD. UD Elektronen bei ihrem Uebertritt vom Ni zum A1 die Diffusionsspannuπg von UD = 1 Volt hinunter, und wandeln ihr UD in Uτ um. Dabei wird eine Wärmemenge von 3. UD 2. CD Joule frei, die den Raum 1 erwärmt
Sei jedem Schaltzyklus werden also dem Raum 2
3 . UD 2. CD Joule Wärme entzogen und dem
Raum 1 zugeführt. Von Schaltkreisverlusten abgesehen geht dies ohne fremden Energiebedarf vor sich, denn der elektrische Energieverlust der Batterie B ist gleich dem elektrischen Eπergiegewinn an den Transformatoren Tr1 und Tr2.
Technisches Beispiel für eine elektronische Wärmepumpe, die einen thermischen Wirkungsgrad von 1000% und einen elektrischen Wirkungsgrad von 200% hat, wenn zwischen dem kalten und warmen Raum ein ΔT von 200°K (200°K bis 400°K) herrscht..
Um die Verluste an den Transformatoren und den Schaltern klein zu halten, muss mit hoher Spannung und kleinem Strom gearbeitet werden.
Darum enthält der Raum 1 tausend Kondensatoren mit je 2 mF und der Raum 2 enthält ebenfalls tausend Kondensatoren mit je 2 mF.
Die 3eläge jedes der Kondensatoren bewirken ein UD von 2 Volt, wo Belag A ein Be bedampftes metallisches Trägerblech mit Φ = 3,3 Volt und Belag 3 ein Blech aus Pt-Ausgl ei.chsl eistungsmaterial eines Pt/Ir Thermoelementes mit Φ = 5,3 Volt ist.
Die Schaltfrequenz ist 1000 Hz mittels eines Koll ektorschal ters
Die 4000 Verbinduπgsdrähte aus Cu, mit A = 10-2 cm2 und
Φ = 1,6 . 10-6 Ω cm haben eine Gesamtlänge von 4000 . 15 cm gleich 60 000 cm. Energiebilanz:
Diese Wärme fördert f . UD. C. n Joule Wärme/sec. f = 1000 Hz 2 Volt
UD =
C = 2 mF n = 1000 Kondensatoren pro Raum
Somit ergibt sich eine Pumpleistung von 8000 Joule/sec. Die Batteriespannung ist UB = 2000 UD = 4000 Volt und an jedem Trafo sind 2000 Volt mit 2 Amp.
Dann hat ein solcher Trafo etwa 3,5% elektrische Verluste, das sind in urrserem Fall 3000 Watt . 3,5% = 280 Watt el ektr Verlust
Jeder Schalterkontakt hat im geschlossenen Zustand etwa 10-2Ω. Widerstand, und da 2 Amp durch jeden Schalter f1 i essen, ergi bt das bei 4000 Schaltern eine elektrische Verlustleistung von 22 Amp2 . 10-2 Ohm . 4000 = 160 Watt.
Der Wärmerückf1uss von Raum 1 in den Raum 2, wenn diese beiden Räume elektrisch leitend miteinander verbunden sind, das ist etwa 40% der Gesamtzeit, ist gegeben durch
Das ergibt Q = 400 Joule/sec Wärmemengenrückfl uss . Der Motor des Kol 1 ektorschal ters benötigt etwa 400 Watt. Das ergibt eine-n total elektrischen Verlust von 280 Watt + 1-60 Watt + 400 Watt = 840 Watt und einen thermischen Verlust von 400 Watt.
Aus dem Raum 2 werden also 8000 - 400 = 7600 Joule/sec Wärme in den Raum 1 gepumpt, wozu 340 Joule/sec elektrische Energie von der Batterie benötigt wurden. Der thermische Wirkungsgrad ist al so
Wandelt man mit Hilfe einer Dampfturbine (z.B. Pentanturbine) mit einem Wirkungsgrad von 22% die 904% thermische Energie in elektrische Energie um, dann erhält man 200% elektrische Energie, das heisst, mit dieser Anlage gewinnt man aus der Temperatur der
Umwelt
(7600 . 0,22) - 840 = 832 Watt.

Claims

Patentansprüche
1. Elektronische Wärmepumpe, mit welcher einem ersten Raum, zum Beispiel dem Raum der Umwelt, in Figur 2 der Raum 2, Wärmeenergie entzogen, und diese Wärmeenergie einem zweiten Raum, in Figur 2 der Raum 1, zugeführt wird, dadurch gekennzeichnet, dass in diesen beiden Räumen jeweils ein oder mehrere Kondensatoren, im Raum 1 die Kondensatoren C4 bis C6, und im Raum 2 die Kondensatoren C1 bis C3, enthaltend Plattenbeläge aus solchen Materialien, die hinreichend weit auseinander liegende El ektronenaustri ttspotenti ale aufweisen, wie etwa A1 und Ni, untergebracht sind, dass diese Plattenbeläge mittels der Schalter S1 bis S7 oder S8 bis S14 elektrisch zusammen- schaltbar sind, derart, dass, wenn die Schalter S8 bis S14 geschlossen und die Schalter S1 bis S7 offen sind, die Kondensatoren C4 bis C6 über einen Transformator Tr2. und die Kondensatoren C1 bis C3 über den Transformator Tr1 derart in Reihe geschaltet sind, dass jeweils die Ni-Platte des einen Kondensators mit der A1-Platte des nächsten Kondensators verbunden ist, und dass, wenn die Schalter Sl bis S7 geschlossen und die Schalter S8 bis S14 offen sind, die Kondensatoren C1 bis C6 über eine Batterie mit minus am A1-Belag von Kondensator CI und plus am A1-Belag von Kondensator C6 derart in Reihe geschaltet sind, dass der Ni-Belag von Kondensator C1 mit dem Ni-Belag von Kondensator C4, der A1-Belag von Kondensator C4 mit dem A1-Belag. von Kondensator C2, der Ni-Belag von Kondensator C2 mit dem Ni-Belag von Kondensator C5, der A1-Belag von Kondensator C5 mit dem A1-Belag von Kondensator C3 und der Ni-Belag von Kondensator C3 mit dem Ni-Belag von Kondensator C6 über den Transformator Tr1 verbunden ist, und wo diese Schaltfolge laufend wiederholt wird.
2. Elektronische Wärmepumpe nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, dass die Transformatoren Trl und Tr2 der Rückgewinnung der elektrischen Lade- und Entladeenergie, die aus der Batterie B bezogen wird, dienen.
3. Elektronische Wärmepumpe nach Anspruch 1 und 2, dadurch gekennzeichnet, dass alle Kondensatoren die gleiche Kapazität, im folgenden CD genannt, haben.
4. Elektronische Wärmepumpe nach Anspruch 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet, dass die Spannungsquelle B eine Klemmenspannung aufweist, die gleiche de r Summe der Diffusionsspannung der einzelnen Kondensatoren, in Figur 2 also 6 mal UD von A1/Ni ist, oder grösser.
5. Elektronische Wärmepumpe nach Anspruch 1 bis 4, dadurch gekennzeichnet, dass die einzelnen Schalter der Anordnung nach Figur 2 so aufgebaut sind, dass sie im geöffneten Zustand einen grossen Widerstand für elektromagnetische Wellen im Bereich von 10-3 bis 10-5 cm haben.
6. Elektronische Wärmepumpe nach Anspruch 1 bis 5., dadurch, gekennzeichnet, dass in den elektrischen Verbindungsleitungen zwischen den Kondensatoren C1 bis C3, die durch die Schalter S9, S10 und Sll geschlossen werden, und in den elektrischen Verbindunsgl ei tungen zwischen den Kondensatoren C4 bis C6, die durch die Schalter S12, S13, und S14 geschlossen werden, Wärmeaustauschbleche ausreichender Grosse angebracht sind.
7. Elektronische Wärmepumpe nach Anspruch 1 bis 6, dadurch gekennzeichnet, dass sie zum Heizen oder Kühlen von Gebäuden, oder zum Kühlen von Kühlhäusern oder Eisbahnen usw. verwendet wird.
8. Elektronische Wärmepumpe nach Anspruch 1 bis 6, dadurch. ge kennzeichnet, dass der heisse Raum 1 der Figur 2 den Dampf kessel und der kalte Raum 2 der Figur 2 den Kondenser einer Dampfturbine oder Dampfmaschine aufheizt, bzw. abkühl t wobei der kalte Raum eine derartige Isolation hat, dass die Wärmemenge, die in der Turbine oder Dampfmaschine in mechanische oder elektrische Energie umgesetzt wurde, von der Umwelt in den kalten Raum nachgeliefert werden kann.
9. Elektronische Wärmepumpe nach Anspruch 1 bis 6, dadurch gekennzeichnet, dass zur Erlangung sehr tiefer Temperaturen im kalten Raum 2 von Figur 2 mehrere Wärmepumpen hintereinander geschaltet werden, derart, dass der kalte Raum der zweiten Wärmepumpe mit dem warmen Raum der ersten Wärmepumpe und d e r kalte Raum der dritten Wärmepumpe mit dem warmen Raum der zweiten Wärmepumpe identisch ist.
10. Elektronische Wärmepumpe nach Anspruch 1 bis 6 und 9, dadurch gekennzeichnet, dass, wenn aus einem sehr kalten Raum 2 der Figur 2 Wärme herausgepumpt werden soll, die Beläge der Kondensatoren de r Wärmepumpe derart gewählt werden, dass die zwischen den Belägen gebildete Diffusionsspannung UD kleiner 1 Volt, vorzugsweise 0,1 Volt ist.
EP81901913A 1980-07-10 1981-07-09 Elektronische wärmepumpe Withdrawn EP0055735A1 (de)

Applications Claiming Priority (2)

Application Number Priority Date Filing Date Title
CH5274/80 1980-07-10
CH527480 1980-07-10

Publications (1)

Publication Number Publication Date
EP0055735A1 true EP0055735A1 (de) 1982-07-14

Family

ID=4290851

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
EP81901913A Withdrawn EP0055735A1 (de) 1980-07-10 1981-07-09 Elektronische wärmepumpe

Country Status (2)

Country Link
EP (1) EP0055735A1 (de)
WO (1) WO1982000340A1 (de)

Families Citing this family (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
EP3167236B1 (de) * 2014-07-10 2022-03-09 Colognesi, Ernesto Vorrichtung und verfahren zur herstellung und übertragung von wärme- und kälteenergie

Family Cites Families (10)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
FR670851A (fr) * 1928-04-17 1929-12-05 élément thermique
US2915724A (en) * 1957-06-06 1959-12-01 Minnesota Mining & Mfg Electrical device
FR1360059A (fr) * 1963-05-30 1964-04-30 Atomic Energy Commission Convertisseur à effet thermotunnel
DE1903034A1 (de) * 1969-01-22 1970-08-06 Dr Reinhard Dahlberg Festkoerper-Mehrzonen-Anordnung
GB1273216A (en) * 1969-06-13 1972-05-03 Liquid Air Canada Improvements in and relating to paraelectric refrigerators
US3638440A (en) * 1970-11-20 1972-02-01 Corning Glass Works Closed-cycle electrocaloric refrigerator and method
FR2192397A1 (de) * 1972-07-12 1974-02-08 Von Platen Baltzar
DE2427060B2 (de) * 1974-06-05 1977-11-17 Dahlberg, Reinhard, Dr, 7101 Flein Wechselstrom-energie-konverter
DE2513975A1 (de) * 1975-03-29 1976-10-07 Dahlberg Reinhard Wechselstrom-energie-konverter
US4152537A (en) * 1977-11-14 1979-05-01 Hansch Ronald V Electricity generator

Non-Patent Citations (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Title
See references of WO8200340A1 *

Also Published As

Publication number Publication date
WO1982000340A1 (en) 1982-02-04

Similar Documents

Publication Publication Date Title
DE202017104099U1 (de) Photovoltaische Eingergiespeichervorrichtung, Gehäuse und photovoltaisches Energiespeichersystem
DE1180015C2 (de) Mittel zur elektrischen Isolierung und ther-mischen Kontaktierung bei einer nach dem Seebeck- oder Peltier-Effekt arbeitenden thermoelektrischen Batterie
DE102007014499A1 (de) Mit Zinn-Antimon-Telluriden dotierte Pb-Te-Verbindungen für thermoelektrische Generatoren oder Peltier-Anordnungen
DE2806337C2 (de) Sonnenkollektoranlage zur unmittelbaren Umwandlung der zugeführten Wärmeenergie in elektrische Energie
WO2018172041A1 (de) Wärmespeichervorrichtung und verfahren zum betreiben einer wärmespeichervorrichtung
DE69635551T2 (de) Kapazitive unterdrückung des leckstroms für heizplatten
DE202013105280U1 (de) Kondensatoranordnung
WO1982000340A1 (en) Electronic heat pump
DE2203032A1 (de) Halbleiteranordnung
EP3864943A1 (de) Vorrichtung zur kühlung einer stromschiene
DE112011102448T5 (de) Vorrichtung zur thermodielektrischen Leistungserzeugung
DE4016930C2 (de) Thermoelektrischer Konverter nach dem AMTEC-Prinzip
DE2429158A1 (de) Vollgekapselte hochspannungsschaltanlage
DE816003C (de) Elektrischer Stabheizkoerper
DE2208743A1 (de) Verfahren und Vorrichtung zur Gasübertragung
AT399615B (de) Thermoelektrischer energieumwandler
DE1421212A1 (de) Aufladbarer elektrischer Stromsammler und Verfahren zu seiner Herstellung
DE444872C (de) Elektrostatischer Hochspannungs-Kondensator
DE69405945T2 (de) Wiederaufladbare Strom-Versorgungseinrichtung
AT142169B (de) Einrichtung zur Spannungserhöhung.
DE3942553A1 (de) Generator
DE476149C (de) Verfahren zur Umformung von elektrischen Spannungen mit Hilfe eines einzigen Kondensators
DE102015108880A1 (de) Vorrichtung und Verfahren zur Temperatursteuerung von gestapelten Photovaltaikzellen
EP0653779B1 (de) Anordnung zur thermischen Behandlung von Halbleitersubstraten
DE2913000A1 (de) Thermoelektrischer generator

Legal Events

Date Code Title Description
PUAI Public reference made under article 153(3) epc to a published international application that has entered the european phase

Free format text: ORIGINAL CODE: 0009012

AK Designated contracting states

Designated state(s): AT DE FR GB NL SE

STAA Information on the status of an ep patent application or granted ep patent

Free format text: STATUS: THE APPLICATION IS DEEMED TO BE WITHDRAWN

18D Application deemed to be withdrawn

Effective date: 19820927

RIN1 Information on inventor provided before grant (corrected)

Inventor name: MUELLER, THEODOR

Inventor name: DEHMELT, JOACHIM

Inventor name: DEHMELT, FRIEDRICH WILHELM