JP6804773B2 - 被験対象可視化装置 - Google Patents
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Description
本発明は、被験対象の分子分布イメージ及び断面を可視化する被験対象可視化装置に関する。
近年では、遺伝子診断が長足の進歩を遂げ、遺伝的にどのような疾病リスクがあるか否かは個々に判る時代になってきた。ただし、疾病の発生の時期までは判らないため、疾病の発生をより侵襲の少ない方法で早期に発見し、より侵襲の少ない治療を実現していくことが重要となっている。
疾病の早期発見には、被験対象の形態変化に至る前段階の機能変化を捉えることが肝要である。機能変化を捉えるためには、組織構造を生きたままで（ｉｎ ｖｉｖｏ）細胞内あるいは組織内の特定タンパク質などの分子の分布を可視化できる分子分布イメージング技術が有効である。
光を用いた前記分子分布イメージング技術としては、蛍光標識薬などを用いるプローブ法と、生体内在物質の特質を活用したノンプローブ法とに大別される。前記ノンプローブ法の中でも、ＣＡＲＳ（Ｃｏｈｅｒｅｎｔ Ａｎｔｉ−Ｓｔｏｋｅｓ Ｒａｍａｎ Ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ）を用いた前記分子分布イメージング技術について研究されている。
また、各種疾病の発症機構やその進展メカニズムの解明において、前記被験対象の形態変化を捉えるために、前記被験対象の分子の詳細な空間位置情報は必須である。このため、前記空間位置情報に応じた前記分子分布イメージング技術が求められている。
また、各種疾病の発症機構やその進展メカニズムの解明において、前記被験対象の形態変化を捉えるために、前記被験対象の分子の詳細な空間位置情報は必須である。このため、前記空間位置情報に応じた前記分子分布イメージング技術が求められている。
前記空間位置情報を得られ、非侵襲な生体の形態イメージング技術としてＯＣＴ（Ｏｐｔｉｃａｌ Ｃｏｈｅｒｅｎｃｅ Ｔｏｍｏｇｒａｐｈｙ）が発展してきている。そこで、前記ＣＡＲＳを用いた前記分子分布イメージング技術と前記ＯＣＴによる形態イメージング技術の複合化について検討されており、本発明者も提案している（例えば、特許文献１参照）。
本発明は、従来における前記諸問題を解決し、以下の目的を達成することを課題とする。即ち、本発明は、被験対象の分子分布イメージ画像及び断層画像を同時に取得可能な被験対象可視化装置を提供することを目的とする。
前記課題を解決するための手段としては、以下の通りである。即ち、
＜１＞ 被験対象の検査箇所毎に、同一光路で発生させたポンプ光及びストークス光の少なくともいずれかの波長を可変させ、前記ポンプ光及び前記ストークス光を前記被験対象に照射する光照射部と、
前記ポンプ光及び前記ストークス光の波長差に応じて前記被験対象から生じるアンチストークス光を検出し、前記アンチストークス光に基づいて分子分布イメージ画像を生成する分子分布イメージ画像生成部と、
前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの反射光、及び、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの反射光の少なくともいずれかを検出し、検出した前記反射光に基づいて前記被験対象の断層画像を生成する断層画像生成部と、
生成された前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像の少なくともいずれかを表示する画像表示部とを有することを特徴とする被験対象可視化装置である。
＜１＞ 被験対象の検査箇所毎に、同一光路で発生させたポンプ光及びストークス光の少なくともいずれかの波長を可変させ、前記ポンプ光及び前記ストークス光を前記被験対象に照射する光照射部と、
前記ポンプ光及び前記ストークス光の波長差に応じて前記被験対象から生じるアンチストークス光を検出し、前記アンチストークス光に基づいて分子分布イメージ画像を生成する分子分布イメージ画像生成部と、
前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの反射光、及び、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの反射光の少なくともいずれかを検出し、検出した前記反射光に基づいて前記被験対象の断層画像を生成する断層画像生成部と、
生成された前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像の少なくともいずれかを表示する画像表示部とを有することを特徴とする被験対象可視化装置である。
前記＜１＞に記載の被験対象可視化装置において、被験対象の検査箇所毎に、前記光照射部は、同一光路で発生させた前記ポンプ光及び前記ストークス光の少なくともいずれかの波長を可変させ、前記ポンプ光及び前記ストークス光を前記被験対象に照射する。前記分子分布イメージ画像生成部は、前記ポンプ光及び前記ストークス光の波長差に応じて前記被験対象から生じる前記アンチストークス光を検出し、前記アンチストークス光に基づいて分子分布イメージ画像を生成する。前記断層画像生成部は、前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの反射光、及び、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの反射光の少なくともいずれかを検出し、検出した前記反射光に基づいて前記被験対象の断層画像を生成する。前記画像表示部は、検出した前記反射光に基づいて前記被験対象の断層画像を生成する断層画像生成部と、生成された前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像の少なくともいずれかを表示する。
前記光照射部が、前記ポンプ光及び前記ストークス光を同一光路で発生させることにより、前記ポンプ光及び前記ストークス光を別個の光路で発生させる場合と比較すると、出射口から前記被験対象までの光路長の調整のためのミラーや空間が不要となり、被験対象可視化装置を小型化することができる。
また、前記被験対象可視化装置が、前記被験対象の検査箇所毎に、同一光路で発生させた前記ポンプ光及び前記ストークス光の少なくともいずれかの波長を可変させて照射させることにより、前記被験対象に前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの反射光、及び、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの反射光の少なくともいずれかに基づいて前記被験対象の断層画像を生成するとともに、前記アンチストークス光に基づいて分子分布イメージ画像を生成するため、前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像を同時に取得することができる。なお、前記ポンプ光及び前記ストークス光をＸＹ走査させることにより、３次元の前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像を取得することができる。
また、前記被験対象可視化装置が、前記被験対象の検査箇所毎に、同一光路で発生させた前記ポンプ光及び前記ストークス光の少なくともいずれかの波長を可変させて照射させることにより、前記被験対象に前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの反射光、及び、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの反射光の少なくともいずれかに基づいて前記被験対象の断層画像を生成するとともに、前記アンチストークス光に基づいて分子分布イメージ画像を生成するため、前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像を同時に取得することができる。なお、前記ポンプ光及び前記ストークス光をＸＹ走査させることにより、３次元の前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像を取得することができる。
＜２＞ 前記光照射部が、前記ポンプ光の波長及び前記ストークス光の波長を可変させた範囲において、前記ポンプ光及び前記ストークス光の波長差が０となるように、前記ポンプ光及び前記ストークス光を前記被験対象に照射し、
前記断層画像生成部が、前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光に基づくデータと、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光に基づくデータとを、前記波長差が０となる波長において結合させたデータに基づいて前記断層画像を生成する前記＜１＞に記載の被験対象可視化装置である。
前記断層画像生成部が、前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光に基づくデータと、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光に基づくデータとを、前記波長差が０となる波長において結合させたデータに基づいて前記断層画像を生成する前記＜１＞に記載の被験対象可視化装置である。
前記＜２＞に記載の被験対象可視化装置において、前記光照射部は、前記ポンプ光の波長及び前記ストークス光の波長を可変させた範囲において、前記ポンプ光及び前記ストークス光の波長差が０となるように、前記ポンプ光及び前記ストークス光を前記被験対象に照射する。これにより、前記断層画像生成部が、前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光に基づくデータと、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光に基づくデータとを、前記波長差が０となる波長において結合させたデータに基づいて前記断層画像を生成することにより、前記断層画像の深度方向におけるデータを増加させることができ、前記断層画像の高分解能化することができる。
＜３＞ 前記分子分布イメージ画像生成部が、前記アンチストークス光を干渉光とし、前記干渉光を分光したスペクトル干渉信号に対してフーリエ逆変換の演算処理を行う前記＜１＞から＜２＞のいずれかに記載の被験対象可視化装置である。
前記＜３＞に記載の被験対象可視化装置において、前記分子分布イメージ画像生成部が、前記アンチストークス光を干渉光とし、前記干渉光を分光したスペクトル干渉信号に対してフーリエ逆変換の演算処理を行うことにより、ウィナー・ヒンチンの定理から前記分子分布イメージ画像を生成することができる。
＜４＞ 前記断層画像生成部が、前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光、及び、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光の少なくともいずれかを干渉光とし、前記干渉光を分光したスペクトル干渉信号に対してフーリエ逆変換の演算処理を行う前記＜１＞から＜３＞のいずれかに記載の被験対象可視化装置である。
前記＜４＞に記載の被験対象可視化装置において、前記断層画像生成部が、前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光、及び、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光の少なくともいずれかを干渉光とし、前記干渉光を分光したスペクトル干渉信号に対してフーリエ逆変換の演算処理を行うことにより、ウィナー・ヒンチンの定理から前記断層画像を生成することができる。
＜５＞ 前記光照射部が、
光の入射角度に応じて前記光の波長を変換する光パラメトリック結晶を有し、前記光を閉じ込める光閉じ込め器と、
前記光パラメトリック結晶を前記光閉じ込め器と共有し、前記光パラメトリック結晶により波長が変換された光を増幅させる光共振器とを備える前記＜１＞から＜４＞のいずれかに記載の被験対象可視化装置である。
光の入射角度に応じて前記光の波長を変換する光パラメトリック結晶を有し、前記光を閉じ込める光閉じ込め器と、
前記光パラメトリック結晶を前記光閉じ込め器と共有し、前記光パラメトリック結晶により波長が変換された光を増幅させる光共振器とを備える前記＜１＞から＜４＞のいずれかに記載の被験対象可視化装置である。
前記＜５＞に記載の被験対象可視化装置の前記光照射部において、前記光閉じ込め器は、光の入射角度に応じて前記光の波長を変換する光パラメトリック結晶を有し、前記光を閉じ込める。前記光共振器は、前記光パラメトリック結晶を前記光閉じ込め器と共有し、前記光パラメトリック結晶により波長が変換された光を増幅させる。これにより、前記光の光軸方向に対する前記光パラメトリック結晶の角度をそれぞれ変化させ、２種類の波長に変換された前記光は、前記光共振器により増幅されて、前記ポンプ光及び前記ストークス光として出射させることができる。また、前記ポンプ光の波長及び前記ストークス光の波長は、前記光パラメトリック結晶の角度を変化させることにより、それぞれ可変させることができる。
＜６＞ 前記光照射部が、前記被験対象が有する分子における振動バンドが前記波長差と一致するように、前記ポンプ光の波長及び前記ストークス光の波長を可変させる前記＜１＞から＜５＞のいずれかに記載の被験対象可視化装置である。
前記＜６＞に記載の被験対象可視化装置において、前記光照射部が、前記被験対象が有する分子における振動バンドが前記波長差と一致するように、前記ポンプ光の波長及び前記ストークス光の波長を可変させることにより、前記被験対象が有する分子から前記アンチストークス光を生じさせることができるため、検出した前記アンチストークス光に基づいて前記分子分布イメージ画像を生成することができる。また、前記被験対象が有する分子は、複数であってもよい。
＜７＞ 前記被験対象が有する分子が、グルコース、ルチノール、及びルテインの少なくともいずれかである前記＜６＞に記載の被験対象可視化装置である。
前記＜７＞に記載の被験対象可視化装置において、前記被験対象が有する分子が、グルコース、ルチノール、及びルテインの少なくともいずれかであることにより、加齢黄斑変性の発症に関わる分子の眼底網膜内分布が判り、加齢黄斑変性疾患を早期に診断することができる。
本発明によると、従来における問題を解決することができ、被験対象の分子分布イメージ画像及び断層画像を同時に取得可能な被験対象可視化装置を提供することができる。
（被験対象可視化装置）
前記被験対象可視化装置は、光照射部と、分子分布イメージ画像生成部と、断層画像生成部と、画像表示部とを有し、更に必要に応じてその他の部を有する。
前記被験対象可視化装置は、光照射部と、分子分布イメージ画像生成部と、断層画像生成部と、画像表示部とを有し、更に必要に応じてその他の部を有する。
＜光照射部＞
前記光照射部は、被験対象の検査箇所毎に、同一光路で発生させたポンプ光及びストークス光の少なくともいずれかの波長を可変させ、前記ポンプ光及び前記ストークス光を前記被験対象に照射する。
前記光照射部は、被験対象の検査箇所毎に、同一光路で発生させたポンプ光及びストークス光の少なくともいずれかの波長を可変させ、前記ポンプ光及び前記ストークス光を前記被験対象に照射する。
前記被験対象は、特に制限はなく、目的に応じて適宜選択することができ、例えば、眼底などが挙げられる。
前記検査箇所とは、前記被験対象の前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像を取得したい箇所を意味する。前記検査箇所には、前記ポンプ光及び前記ストークス光が同時に照射される。前記ポンプ光及び前記ストークス光が同時に照射され、前記ポンプ光及び前記ストークス光の波長差に応じてアンチストークス光が生じ、検出した前記アンチストークス光に基づいて前記分子分布イメージ画像を生成することができる。
前記波長差とは、前記ポンプ光の波長と前記ストークス光の波長との差分を意味する。
また、前記検査箇所を前記被験対象のＸ方向に複数設定すると２次元の前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像が得られ、前記検査箇所を前記被験対象のＸＹ方向に複数設定すると３次元の前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像を得ることができる。
前記同一光路とは、光の通る道が同一であり、同一の光学系を通過することを意味する。
前記ポンプ光及び前記ストークス光を同一光路で発生させる方法としては、例えば、光パラメトリック発振による方法などが挙げられる。
前記光パラメトリック発振による方法としては、例えば、所定の波長のレーザー光を光パラメトリック結晶などの非線形媒質に照射して異なる波長のレーザー光を発生させる方法などが挙げられる。
前記検査箇所とは、前記被験対象の前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像を取得したい箇所を意味する。前記検査箇所には、前記ポンプ光及び前記ストークス光が同時に照射される。前記ポンプ光及び前記ストークス光が同時に照射され、前記ポンプ光及び前記ストークス光の波長差に応じてアンチストークス光が生じ、検出した前記アンチストークス光に基づいて前記分子分布イメージ画像を生成することができる。
前記波長差とは、前記ポンプ光の波長と前記ストークス光の波長との差分を意味する。
また、前記検査箇所を前記被験対象のＸ方向に複数設定すると２次元の前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像が得られ、前記検査箇所を前記被験対象のＸＹ方向に複数設定すると３次元の前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像を得ることができる。
前記同一光路とは、光の通る道が同一であり、同一の光学系を通過することを意味する。
前記ポンプ光及び前記ストークス光を同一光路で発生させる方法としては、例えば、光パラメトリック発振による方法などが挙げられる。
前記光パラメトリック発振による方法としては、例えば、所定の波長のレーザー光を光パラメトリック結晶などの非線形媒質に照射して異なる波長のレーザー光を発生させる方法などが挙げられる。
前記ポンプ光は、前記被験対象が有する分子からアンチストークス光を生じさせるために、前記被験対象が有する分子のエネルギー準位が上がるように前記被験対象に照射される光であり、光パラメトリック発振においては「シグナル光」と称されることがある。
前記ストークス光は、前記被験対象が有する分子から前記アンチストークス光を生じさせるために、前記ポンプ光を照射されて上がった前記分子のエネルギー準位を所定のエネルギー準位に誘導するように前記被験対象に照射される光であり、光パラメトリック発振においては「アイドラ光」と称されることがある。
なお、前記被験対象の前記検査箇所に対して、前記ポンプ光と前記ストークス光を同時に照射することにより、前記被験対象が有する分子から前記アンチストークス光を生じさせる原理については後述する。
前記ポンプ光及び前記ストークス光の少なくともいずれかの波長としては、特に制限はなく、目的に応じて適宜選択することができるが、９８０ｎｍ以上１，１５０ｎｍ以下が好ましい。前記波長が前記好ましい範囲内であると、眼底網膜下の深部における前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像が得られやすい点で有利である。
前記ストークス光は、前記被験対象が有する分子から前記アンチストークス光を生じさせるために、前記ポンプ光を照射されて上がった前記分子のエネルギー準位を所定のエネルギー準位に誘導するように前記被験対象に照射される光であり、光パラメトリック発振においては「アイドラ光」と称されることがある。
なお、前記被験対象の前記検査箇所に対して、前記ポンプ光と前記ストークス光を同時に照射することにより、前記被験対象が有する分子から前記アンチストークス光を生じさせる原理については後述する。
前記ポンプ光及び前記ストークス光の少なくともいずれかの波長としては、特に制限はなく、目的に応じて適宜選択することができるが、９８０ｎｍ以上１，１５０ｎｍ以下が好ましい。前記波長が前記好ましい範囲内であると、眼底網膜下の深部における前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像が得られやすい点で有利である。
前記光照射部は、前記ポンプ光の波長及び前記ストークス光の波長を可変させた範囲において、前記ポンプ光及び前記ストークス光の波長差が０となるように、前記ポンプ光及び前記ストークス光を前記被験対象に照射することが好ましい。
前記光照射部は、前記被験対象が有する分子における振動バンドが前記波長差と一致するように、前記ポンプ光の波長及び前記ストークス光の波長を可変させることが好ましい。これにより、前記被験対象が有する分子から前記アンチストークス光を生じさせ、前記アンチストークス光を検出して、前記分子分布イメージ画像を生成することができる。
なお、前記被験対象が有する分子は、複数であってもよい。
前記被験対象が有する分子としては、特に制限はなく、目的に応じて適宜疾患にかかわる分子などを選択することができるが、加齢黄斑変性疾患に関与することが公知である点で、グルコース、ルチノール、及びルテインの少なくともいずれかであることが好ましい。
なお、前記被験対象が有する分子は、複数であってもよい。
前記被験対象が有する分子としては、特に制限はなく、目的に応じて適宜疾患にかかわる分子などを選択することができるが、加齢黄斑変性疾患に関与することが公知である点で、グルコース、ルチノール、及びルテインの少なくともいずれかであることが好ましい。
前記光照射部としては、光の入射角度に応じて前記光の波長を変換する光パラメトリック結晶を有し、前記光を閉じ込める光閉じ込め器と、前記光パラメトリック結晶を前記光閉じ込め器と共有し、前記光パラメトリック結晶により波長が変換された光を増幅させる光共振器とを備えることが好ましい。
これにより、前記光の光軸方向に対する前記光パラメトリック結晶の角度をそれぞれ変化させ、同一光路で２種類の波長に変換された前記光は、前記光共振器により増幅されて、前記ポンプ光及び前記ストークス光として出射される。
また、前記光パラメトリック結晶の角度を変化させることにより、前記ポンプ光の波長及び前記ストークス光の波長をそれぞれ可変させることができる。また、このような光パラメトリック発振の高効率化、経時安定性、波長変化に対する前記ポンプ光及び前記ストークス光の出射位置の安定性を確保するとともに、ナノ秒パルス、ピコ秒パルス、及びフェムト秒パルスのいずれの前記光にも対応することができる。
これにより、前記光の光軸方向に対する前記光パラメトリック結晶の角度をそれぞれ変化させ、同一光路で２種類の波長に変換された前記光は、前記光共振器により増幅されて、前記ポンプ光及び前記ストークス光として出射される。
また、前記光パラメトリック結晶の角度を変化させることにより、前記ポンプ光の波長及び前記ストークス光の波長をそれぞれ可変させることができる。また、このような光パラメトリック発振の高効率化、経時安定性、波長変化に対する前記ポンプ光及び前記ストークス光の出射位置の安定性を確保するとともに、ナノ秒パルス、ピコ秒パルス、及びフェムト秒パルスのいずれの前記光にも対応することができる。
前記光パラメトリック発振の高効率化は、前記光閉じ込め器により前記光を閉じ込め、前記光パラメトリック結晶を複数回通過させ、前記光から前記ポンプ光及び前記ストークス光へのエネルギー変換の作用長を確保することにより実現する。
前記光パラメトリック発振の経時安定性は、光パラメトリック発振の共振器長を短くすることにより実現する。また、前記光閉じ込め器における光路長と、前記光共振器における光路長とを一致させることにより、ナノ秒パルス、ピコ秒パルス、及びフェムト秒パルスのいずれの前記光にも対応可能な光パラメトリック発振を実現する。
更に、前記光共振器内の前記ポンプ光及び前記ストークス光は、前記光パラメトリック結晶を往復させているため、前記光の光軸方向に対する前記光パラメトリック結晶の角度を変化させ、往路で前記光の光軸の位置がズレても復路で光軸の位置が戻るため、前記ポンプ光及び前記ストークス光の出射位置を不変とすることができる。
前記光パラメトリック結晶としては、特に制限はなく、目的に応じて適宜選択することができ、例えば、カリウムチタンリン酸塩（ＫＴＰ）などが挙げられる。
前記光パラメトリック発振の経時安定性は、光パラメトリック発振の共振器長を短くすることにより実現する。また、前記光閉じ込め器における光路長と、前記光共振器における光路長とを一致させることにより、ナノ秒パルス、ピコ秒パルス、及びフェムト秒パルスのいずれの前記光にも対応可能な光パラメトリック発振を実現する。
更に、前記光共振器内の前記ポンプ光及び前記ストークス光は、前記光パラメトリック結晶を往復させているため、前記光の光軸方向に対する前記光パラメトリック結晶の角度を変化させ、往路で前記光の光軸の位置がズレても復路で光軸の位置が戻るため、前記ポンプ光及び前記ストークス光の出射位置を不変とすることができる。
前記光パラメトリック結晶としては、特に制限はなく、目的に応じて適宜選択することができ、例えば、カリウムチタンリン酸塩（ＫＴＰ）などが挙げられる。
＜分子分布イメージ画像生成部＞
前記分子分布イメージ画像生成部は、前記ポンプ光及び前記ストークス光の波長差に応じて前記被験対象が有する分子から生じる前記アンチストークス光を検出し、前記アンチストークス光に基づいて前記分子分布イメージ画像を生成する。
前記分子分布イメージ画像生成部は、前記アンチストークス光を干渉光とし、前記干渉光を分光したスペクトル干渉信号に対してフーリエ逆変換の演算処理を行うことが好ましい。
前記分子分布イメージ画像生成部は、前記ポンプ光及び前記ストークス光の波長差に応じて前記被験対象が有する分子から生じる前記アンチストークス光を検出し、前記アンチストークス光に基づいて前記分子分布イメージ画像を生成する。
前記分子分布イメージ画像生成部は、前記アンチストークス光を干渉光とし、前記干渉光を分光したスペクトル干渉信号に対してフーリエ逆変換の演算処理を行うことが好ましい。
前記アンチストークス光は、例えば、ＣＡＲＳ（Ｃｏｈｅｒｅｎｔ Ａｎｔｉ−Ｓｔｏｋｅｓ Ｒａｍａｎ Ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ）により前記被験対象が有する分子から生じさせることが好ましい。
次に、前記ＣＡＲＳについて図１Ａ、図１Ｂ、図２Ａ、及び図２Ｂを参照しながら説明する。
次に、前記ＣＡＲＳについて図１Ａ、図１Ｂ、図２Ａ、及び図２Ｂを参照しながら説明する。
図１Ａは、ＣＡＲＳにおいてアンチストークス光が生じるまでのエネルギー準位過程を示す説明図である。
図１Ａに示すように、パルス発振させたポンプ光（角周波数ωｐ）と、パルス発振させたストークス光（角周波数ωｓ）とを、前記被験対象に時空間的に同時に照射する。このとき、前記ポンプ光と前記ストークス光との角周波数差（Δω＝ωｐ−ωｓ）が被験対象の分子における振動バンドであると、前記分子のエネルギー準位は、前記ポンプ光により基底準位Ｖ＝０から上準位へ上がるとともに、前記ストークス光により励起準位Ｖ＝１に誘導される。その後、前記ポンプ光を前記被験対象に照射すると、より上準位へ上がった後、基底準位Ｖ＝０に下がる過程でアンチストークス光を生じる。
前記ポンプ光における前記パルスの幅、及び、前記ストークス光における前記パルスの幅としては、特に制限はなく、目的に応じて適宜選択することができるが、ピコ秒間オーダーが好ましい。これにより、前記被験対象に対して非侵襲になるとともに、前記非共鳴信号に対する前記共鳴信号の比（以下、「共鳴信号／非共鳴信号比」と称することもある）が確保しやすい。
図１Ａに示すように、パルス発振させたポンプ光（角周波数ωｐ）と、パルス発振させたストークス光（角周波数ωｓ）とを、前記被験対象に時空間的に同時に照射する。このとき、前記ポンプ光と前記ストークス光との角周波数差（Δω＝ωｐ−ωｓ）が被験対象の分子における振動バンドであると、前記分子のエネルギー準位は、前記ポンプ光により基底準位Ｖ＝０から上準位へ上がるとともに、前記ストークス光により励起準位Ｖ＝１に誘導される。その後、前記ポンプ光を前記被験対象に照射すると、より上準位へ上がった後、基底準位Ｖ＝０に下がる過程でアンチストークス光を生じる。
前記ポンプ光における前記パルスの幅、及び、前記ストークス光における前記パルスの幅としては、特に制限はなく、目的に応じて適宜選択することができるが、ピコ秒間オーダーが好ましい。これにより、前記被験対象に対して非侵襲になるとともに、前記非共鳴信号に対する前記共鳴信号の比（以下、「共鳴信号／非共鳴信号比」と称することもある）が確保しやすい。
図１Ｂは、ポンプ光、ストークス光、及びアンチストークス光の角周波数の関係を示す説明図である。
図１Ｂに示すように、前記ストークス光の角周波数ωｓ及び前記アンチストークス光の角周波数ωａｓは、エネルギー準位の関係から、前記ポンプ光の角周波数ωｐを中心にそれぞれ±Δω離れて存在する。即ち、前記ストークス光の角周波数は、次式、ωｓ＝ωｐ−Δωと表すことができる。また、前記アンチストークス光の角周波数は、次式、ωａｓ＝２ωｐ−ωｓ＝ωｐ＋Δωと表すことができる。
図１Ｂに示すように、前記ストークス光の角周波数ωｓ及び前記アンチストークス光の角周波数ωａｓは、エネルギー準位の関係から、前記ポンプ光の角周波数ωｐを中心にそれぞれ±Δω離れて存在する。即ち、前記ストークス光の角周波数は、次式、ωｓ＝ωｐ−Δωと表すことができる。また、前記アンチストークス光の角周波数は、次式、ωａｓ＝２ωｐ−ωｓ＝ωｐ＋Δωと表すことができる。
図２Ａは、分子振動の励起準位Ｖ＝１を経たときに共鳴アンチストークス光となる共鳴過程を示す説明図である。図２Ｂは、分子振動の励起準位Ｖ＝１を経ないときに非共鳴アンチストークス光となる非共鳴過程を示す説明図である。
図２Ａ及び図２Ｂに示すように、前記アンチストークス光には、前記共鳴アンチストークス光（以下、「共鳴信号」又は単に「アンチストークス光」と称することもある）及び前記非共鳴アンチストークス光（以下、「非共鳴信号」と称することもある）の２種類がある。
前記共鳴過程を経て生じた前記共鳴アンチストークス光は、前記被験対象が有する分子から生じたものであり、前記分子分布イメージ画像を生成する際に用いられる。
前記非共鳴過程を経て生じた前記非共鳴アンチストークス光は、前記波長差にほとんど依存せず、水の電子励起が関与した応答である。
図２Ａ及び図２Ｂに示すように、前記アンチストークス光には、前記共鳴アンチストークス光（以下、「共鳴信号」又は単に「アンチストークス光」と称することもある）及び前記非共鳴アンチストークス光（以下、「非共鳴信号」と称することもある）の２種類がある。
前記共鳴過程を経て生じた前記共鳴アンチストークス光は、前記被験対象が有する分子から生じたものであり、前記分子分布イメージ画像を生成する際に用いられる。
前記非共鳴過程を経て生じた前記非共鳴アンチストークス光は、前記波長差にほとんど依存せず、水の電子励起が関与した応答である。
＜断層画像生成部＞
前記断層画像生成部は、前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの反射光、及び、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの反射光の少なくともいずれかを検出し、検出した前記反射光に基づいて前記被験対象の断層画像を生成する。
前記断層画像は、例えば、ＯＣＴ（Ｏｐｔｉｃａｌ Ｃｏｈｅｒｅｎｃｅ Ｔｏｍｏｇｒａｐｈｙ）などにより取得することができるが、ＳＳ−ＯＣＴ（Ｓｗｅｐｔ Ｓｏｕｒｃｅ Ｏｐｔｉｃａｌ Ｃｏｈｅｒｅｎｃｅ Ｔｏｍｏｇｒａｐｈｙ）が好ましい。
前記断層画像生成部は、前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光、及び、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光の少なくともいずれかを干渉光とし、前記干渉光を分光したスペクトル干渉信号に対してフーリエ逆変換の演算処理を行うことが好ましい。
前記断層画像生成部は、前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの反射光、及び、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの反射光の少なくともいずれかを検出し、検出した前記反射光に基づいて前記被験対象の断層画像を生成する。
前記断層画像は、例えば、ＯＣＴ（Ｏｐｔｉｃａｌ Ｃｏｈｅｒｅｎｃｅ Ｔｏｍｏｇｒａｐｈｙ）などにより取得することができるが、ＳＳ−ＯＣＴ（Ｓｗｅｐｔ Ｓｏｕｒｃｅ Ｏｐｔｉｃａｌ Ｃｏｈｅｒｅｎｃｅ Ｔｏｍｏｇｒａｐｈｙ）が好ましい。
前記断層画像生成部は、前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光、及び、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光の少なくともいずれかを干渉光とし、前記干渉光を分光したスペクトル干渉信号に対してフーリエ逆変換の演算処理を行うことが好ましい。
＜画像表示部＞
前記画像表示部は、生成された前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像の少なくともいずれかを表示する。
前記画像表示部としては、特に制限はなく、目的に応じて適宜選択することができ、例えば、液晶モニターなどが挙げられる。
前記画像表示部は、生成された前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像の少なくともいずれかを表示する。
前記画像表示部としては、特に制限はなく、目的に応じて適宜選択することができ、例えば、液晶モニターなどが挙げられる。
＜その他の部＞
前記その他の部としては、特に制限はなく、目的に応じて適宜選択することができるが、信号処理部を有することが好ましい。
前記信号処理部としては、特に制限はなく、目的に応じて適宜選択することができるが、前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光に基づくデータと、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光に基づくデータとを、前記波長差が０となる波長において結合させることが好ましい。
前記その他の部としては、特に制限はなく、目的に応じて適宜選択することができるが、信号処理部を有することが好ましい。
前記信号処理部としては、特に制限はなく、目的に応じて適宜選択することができるが、前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光に基づくデータと、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光に基づくデータとを、前記波長差が０となる波長において結合させることが好ましい。
図３は、グルコース溶液に前記ポンプ光及び前記ストークス光を同時に照射したときの、前記アンチストークス光の信号強度におけるストークス光の波長に対する依存性を示すグラフであり、縦軸が前記アンチストークス光の信号強度（ｍＶ）、横軸が前記ストークス光の波長（ｎｍ）である。図３では、前記ポンプ光の波長を１，０６４ｎｍに固定し、前記ストークス光の波長を変化させ、前記グルコース溶液からの前記アンチストークス光の信号強度をプロットしたものである。
図３に示すように、前記ストークス光の波長において１，２０９ｎｍを中心とした±６ｎｍの範囲では、前記アンチストークス光の信号強度が低下していないことが確認できる。このことから、前記ストークス光の波長を掃引しながら前記アンチストークス光を１０ｎｍ程度の範囲で前記スペクトル干渉信号として検出することにより、前記アンチストークス光の光軸方向における分解能を確保することができる。また、前記ストークス光の波長を掃引しながら前記ストークス光の反射光を前記スペクトル干渉信号として検出することにより、ＳＳ−ＯＣＴ（Ｓｗｅｐｔ Ｓｏｕｒｃｅ Ｏｐｔｉｃａｌ Ｃｏｈｅｒｅｎｃｅ Ｔｏｍｏｇｒａｐｈｙ）における深度方向のスペクトル干渉信号（以下、「Ａライン信号」と称することもある）の取得を行ったこととなり、前記断層画像を生成することができる。
図３に示すように、前記ストークス光の波長において１，２０９ｎｍを中心とした±６ｎｍの範囲では、前記アンチストークス光の信号強度が低下していないことが確認できる。このことから、前記ストークス光の波長を掃引しながら前記アンチストークス光を１０ｎｍ程度の範囲で前記スペクトル干渉信号として検出することにより、前記アンチストークス光の光軸方向における分解能を確保することができる。また、前記ストークス光の波長を掃引しながら前記ストークス光の反射光を前記スペクトル干渉信号として検出することにより、ＳＳ−ＯＣＴ（Ｓｗｅｐｔ Ｓｏｕｒｃｅ Ｏｐｔｉｃａｌ Ｃｏｈｅｒｅｎｃｅ Ｔｏｍｏｇｒａｐｈｙ）における深度方向のスペクトル干渉信号（以下、「Ａライン信号」と称することもある）の取得を行ったこととなり、前記断層画像を生成することができる。
以下、本発明の実施例を説明するが、本発明は、これらの実施例に何ら限定されるものではない。
図４は、実施例における被験対象可視化装置を示す説明図である。
図４に示すように、被験対象可視化装置１０は、光照射部１００と、分子分布イメージ画像生成部２００と、断層画像生成部３００と、信号処理部４００と、画像表示部５００と、を有する。
光照射部１００の基本波レーザー１０１は、波長が１，０６４ｎｍのレーザービームをダイクロイックミラー１０２に出射する。前記レーザービームは、ピコ秒あるいはフェムト秒のモードを同期させたモードロックレーザービームである。
図４に示すように、被験対象可視化装置１０は、光照射部１００と、分子分布イメージ画像生成部２００と、断層画像生成部３００と、信号処理部４００と、画像表示部５００と、を有する。
光照射部１００の基本波レーザー１０１は、波長が１，０６４ｎｍのレーザービームをダイクロイックミラー１０２に出射する。前記レーザービームは、ピコ秒あるいはフェムト秒のモードを同期させたモードロックレーザービームである。
ダイクロイックミラー１０２は、Ｓ１面において、波長が１，０６４ｎｍの光に対して非反射特性を有する。また、ダイクロイックミラー１０２は、Ｓ２面において、波長が１，０６４ｎｍの光に対して非反射特性を有し、かつ波長が５３２ｎｍの光に対して全反射特性を有する。
ダイクロイックミラー１０５は、Ｓ３面において、波長が５３２ｎｍの光に対して非反射特性を有する。また、ダイクロイックミラー１０５は、Ｓ４面において、波長が９００ｎｍ〜１，２００ｎｍの光に対して全反射特性を有し、かつ波長が５３２ｎｍの光に対して非反射特性を有する。
全反射ミラー１０９は、Ｓ５面において、波長が９００ｎｍ〜１，２００ｎｍの光に対して全反射特性を有する。
出力ミラー１１１は、Ｓ６面において、波長が９００ｎｍ〜１，２００ｎｍの光に対して７０％ＰＲ（Ｐａｒｔｉａｌ Ｒｅｆｌｅｃｔｉｏｎ）特性を有し、かつ波長が５３２ｎｍの光に対して全反射特性を有する。また、出力ミラー１１１は、Ｓ７面において、波長が９００ｎｍ〜１，２００ｎｍの光に対して非反射特性を有する。
ダイクロイックミラー１０２と全反射ミラー１０９との間の空間は、波長が５３２ｎｍの光を閉じ込める光閉じ込め器（Ｃａｖｉｔｙ）を形成している。
なお、ダイクロイックミラー１０２が移動ステージ１０３に設けられていることにより、前記光閉じ込め器の光路長を制御することができる。
なお、ダイクロイックミラー１０２が移動ステージ１０３に設けられていることにより、前記光閉じ込め器の光路長を制御することができる。
全反射ミラー１０９、ダイクロイックミラー１０５及び出力ミラー１１１によるＬ型の空間は、光共振器（Ｏｐｔｉｃａｌ Ｐａｒａｍｅｔｒｉｃ Ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎ Ｃａｖｉｔｙ）を形成している。
前記光共振器では、波長が５３２ｎｍの光が光パラメトリック結晶１０６を同一光路で通過する毎に前記シグナル光及び前記アイドラ光が増幅し、出力ミラー１１１の閾値を超えた前記シグナル光及び前記アイドラ光が、前記ポンプ光（図４中、点線矢印で示す）及び前記ストークス光（図４中、破線矢印で示す）として出力ミラー１１１から出射される。
なお、前記光閉じ込め器と前記光共振器とが光パラメトリック結晶１０６を共有している。また、全反射ミラー１０９が移動ステージ１１０に設けられていることにより、前記光共振器の光路長を制御することができる。また、同一光路で発生させた前記ポンプ光の波長及び前記ストークス光の波長は、ガルバノ電源１０８からガルバノ駆動信号を入力されたガルバノモーター１０７を用いて、光パラメトリック結晶１０６の角度を変化させることにより、それぞれ可変させることができる。
前記光共振器では、波長が５３２ｎｍの光が光パラメトリック結晶１０６を同一光路で通過する毎に前記シグナル光及び前記アイドラ光が増幅し、出力ミラー１１１の閾値を超えた前記シグナル光及び前記アイドラ光が、前記ポンプ光（図４中、点線矢印で示す）及び前記ストークス光（図４中、破線矢印で示す）として出力ミラー１１１から出射される。
なお、前記光閉じ込め器と前記光共振器とが光パラメトリック結晶１０６を共有している。また、全反射ミラー１０９が移動ステージ１１０に設けられていることにより、前記光共振器の光路長を制御することができる。また、同一光路で発生させた前記ポンプ光の波長及び前記ストークス光の波長は、ガルバノ電源１０８からガルバノ駆動信号を入力されたガルバノモーター１０７を用いて、光パラメトリック結晶１０６の角度を変化させることにより、それぞれ可変させることができる。
移動ステージ１０３及び１１０により、波長が５３２ｎｍの光が前記光閉じ込め器を往復する時間と、前記光共振器を往復する時間とを一致させ、前記光の１パルス周期内で光パラメトリック結晶１０６を複数回通過させて励起させる。
前記光パラメトリック発振により、出力ミラー１１１から前記ポンプ光及び前記ストークス光が、直交した偏光方向で空間的にも時間的にも重なりあった状態で出射される。
直交偏光２周波の前記ポンプ光及び前記ストークス光は、光軸方向を直交軸に対し４５°傾けた偏光子１１２を通過させることにより、４５°方向に偏光方向が一致した前記ポンプ光及び前記ストークス光となる。
直交偏光２周波の前記ポンプ光及び前記ストークス光は、光軸方向を直交軸に対し４５°傾けた偏光子１１２を通過させることにより、４５°方向に偏光方向が一致した前記ポンプ光及び前記ストークス光となる。
次に、断層画像の取得動作について説明する。
４５°方向に偏光方向が一致した前記ポンプ光と前記ストークス光は、それぞれハーフミラー１１３により分光される。
４５°方向に偏光方向が一致した前記ポンプ光と前記ストークス光は、それぞれハーフミラー１１３により分光される。
ハーフミラー１１３により二分された一方の前記ポンプ光と前記ストークス光は、ガルバノミラー１１５及び１１６を介して前記被験対象としての眼球部２０の眼底に入射して、眼球部２０の屈折率境界部において反射し、前記ポンプ光の反射光及び前記ストークス光の反射光として再びハーフミラー１１３に入射する。
ハーフミラー１１３により二分された他方の前記ポンプ光と前記ストークス光は、反射ミラー３０１において反射し、干渉光を得るための参照光としてハーフミラー１１３上で、前記被験対象からの前記ポンプ光の反射光及び前記ストークス光の反射光と重なり合う。
重なり合った前記参照光と前記反射光は、波長が１，０６４ｎｍ以上の光を反射するロングパスダイクロイックミラー３０２により、前記ポンプ光の前記干渉光及び前記ストークス光の前記干渉光とに分離され、それぞれ光検出器３０３及び３０４に入射する。
重なり合った前記参照光と前記反射光は、波長が１，０６４ｎｍ以上の光を反射するロングパスダイクロイックミラー３０２により、前記ポンプ光の前記干渉光及び前記ストークス光の前記干渉光とに分離され、それぞれ光検出器３０３及び３０４に入射する。
図５は、ポンプ光及びストークス光の波長可変範囲、被験対象の分子における振動バンド、及びアンチストークス光の波長との関係の一例を示す説明図である。
図５に示すように、前記波長差を可変させる範囲における最小値δｍｉｎ及び最大値δｍａｘは、複数の被験対象の分子における振動バンドをδｎとすると、次式、０＝δｍｉｎ＜δｎ＜δｍａｘとする。
例えば、被験対象の分子における振動バンドとして、５１２ｃｍ−１のグルコースの骨格振動バンドδ１、１，０５０ｃｍ−１のルチノールのＣ−Ｏ振動バンドδ２、及び１，１５９ｃｍ−１のルテインのＣ−Ｃ振動バンドδ３とする。この場合、前記波長差を可変させる範囲は、０ｃｍ−１＜δ＜１，４００ｃｍ−１とする。また、前記ポンプ光の波長は、９９０ｎｍ≦λpump≦１，０６４ｎｍの範囲を、前記ストークス光の波長は、１，１５０ｎｍ≧λstokes≧１，０６４ｎｍの範囲を変化させる。
これにより、前記ストークス光を検出する光検出器３０３は、１，０６４ｎｍ≦λstokes≦１，１５０ｎｍのスペクトル干渉信号を出力し、前記ポンプ光を検出する光検出器３０４は、１，０６４ｎｍ≧λpump≧９９０ｎｍのスペクトル干渉信号を出力する。
図５に示すように、前記波長差を可変させる範囲における最小値δｍｉｎ及び最大値δｍａｘは、複数の被験対象の分子における振動バンドをδｎとすると、次式、０＝δｍｉｎ＜δｎ＜δｍａｘとする。
例えば、被験対象の分子における振動バンドとして、５１２ｃｍ−１のグルコースの骨格振動バンドδ１、１，０５０ｃｍ−１のルチノールのＣ−Ｏ振動バンドδ２、及び１，１５９ｃｍ−１のルテインのＣ−Ｃ振動バンドδ３とする。この場合、前記波長差を可変させる範囲は、０ｃｍ−１＜δ＜１，４００ｃｍ−１とする。また、前記ポンプ光の波長は、９９０ｎｍ≦λpump≦１，０６４ｎｍの範囲を、前記ストークス光の波長は、１，１５０ｎｍ≧λstokes≧１，０６４ｎｍの範囲を変化させる。
これにより、前記ストークス光を検出する光検出器３０３は、１，０６４ｎｍ≦λstokes≦１，１５０ｎｍのスペクトル干渉信号を出力し、前記ポンプ光を検出する光検出器３０４は、１，０６４ｎｍ≧λpump≧９９０ｎｍのスペクトル干渉信号を出力する。
それぞれの前記スペクトル干渉信号は、信号処理部４００により、前記波長差が０となる波長１，０６４ｎｍにおいて結合され、９９０ｎｍ≦λ≦１，１５０ｎｍのスペクトル干渉信号となる。前記スペクトル干渉信号をフーリエ逆変換すると、深度分解能が、次式、Δｚ＝（２ｌｎ２）／π・（λ０ ２／Δλ）＝３．１６μｍである、前記断層画像を生成するための前記Ａライン信号となる。前記Ａライン信号の計測をＸ方向に走査することにより、前記断層画像を得ることができる。なお、ｌｎは、自然対数であり、λ０は、前記アンチストークス光の波長であり、Δλは、前記ポンプ光及び前記ストークス光の波長を掃引する際の前記ステップである。
次に、分子分布イメージ画像の取得動作について図４を参照して説明する。
ハーフミラー１１３により分光された一方の前記ポンプ光及び前記ストークス光は、更にハーフミラー２０１により分光される。
ハーフミラー１１３により分光された一方の前記ポンプ光及び前記ストークス光は、更にハーフミラー２０１により分光される。
ハーフミラー２０１により分光された一方の前記ポンプ光及び前記ストークス光は、前記非共鳴アンチストークス光の参照光を発生させるために、アンチストークス光発生用試料としての水２０２及び反射ミラー２０３を介してレンズ２１３で集束される。集束点で誘起された前記非共鳴アンチストークス光は、反射ミラー２０３により反射し、レンズ２１３で集光されて平行光として再びハーフミラー２０１に入射する。
ハーフミラー２０１により二分された他方の前記ポンプ光及び前記ストークス光は、ガルバノミラー１１５及び１１６を介して、前記被験対象としての眼球部２０に入射し、眼球部２０の水晶体で集束され眼底網膜に達する。前記ポンプ光及び前記ストークス光を照射された前記眼底網膜内に存在する被験対象の分子から、前記共鳴アンチストークス光が生じる。生じた前記共鳴アンチストークス光は、前記水晶体で集光され、平行光としてハーフミラー２０１上において、干渉光を得るための参照光としての前記非共鳴アンチストークス光と重なり合う。
波長が９９０ｎｍ以上の光を反射するロングパスダイクロイックミラー２０４は、重なり合った前記共鳴アンチストークス光及び前記非共鳴アンチストークス光と、同一の光軸方向である前記ポンプ光及び前記ストークス光とを分離する。
分離された前記共鳴アンチストークス光と前記非共鳴アンチストークス光は、波長が９５０ｎｍ以上の光を反射するロングパスダイクロイックミラー２０５により分離され、グルコース骨格の振動モードにおけるアンチストークス光（９８４ｎｍ光）がグルコース共鳴信号として光検出器２０６に入射する。
ロングパスダイクロイックミラー２０５が反射したルチノールＣ−Ｏ振動モードのアンチストークス光（９１１ｎｍ光）とルテインＣ−Ｃ振動モードのアンチストークス光（８９８ｎｍ光）は、波長が９０５ｎｍ以上の光を反射するロングパスダイクロイックミラー２０８により分離され、それぞれルチノール共鳴信号、ルテイン共鳴信号として光検出器２０９及び２１１に入射する。
分離された前記共鳴アンチストークス光と前記非共鳴アンチストークス光は、波長が９５０ｎｍ以上の光を反射するロングパスダイクロイックミラー２０５により分離され、グルコース骨格の振動モードにおけるアンチストークス光（９８４ｎｍ光）がグルコース共鳴信号として光検出器２０６に入射する。
ロングパスダイクロイックミラー２０５が反射したルチノールＣ−Ｏ振動モードのアンチストークス光（９１１ｎｍ光）とルテインＣ−Ｃ振動モードのアンチストークス光（８９８ｎｍ光）は、波長が９０５ｎｍ以上の光を反射するロングパスダイクロイックミラー２０８により分離され、それぞれルチノール共鳴信号、ルテイン共鳴信号として光検出器２０９及び２１１に入射する。
図５に示すように、波長差δの可変範囲０ｃｍ−１＜δ＜１，４００ｃｍ−１においては、グルコース骨格振動の５１２ｃｍ−１に対応した前記共鳴アンチストークス光（波長９８４ｎｍ）が、ルチノールのＣ−Ｏ振動の１，０５０ｃｍ−１に対応した前記共鳴アンチストークス光（波長９１１ｎｍ）が、ルテインのＣ−Ｃ振動の１，５２５ｃｍ−１に対応した前記共鳴アンチストークス光（波長８９８ｎｍ）が、それぞれの中心波長から±５ｎｍ程度の範囲で生じる。
これらの前記共鳴アンチストークス光は、前記参照光としての前記非共鳴アンチストークス光とハーフミラー２０１上で重ね合わされ、光検出器２０６、２０９、及び２１１で検出される。
これらの前記共鳴アンチストークス光は、前記参照光としての前記非共鳴アンチストークス光とハーフミラー２０１上で重ね合わされ、光検出器２０６、２０９、及び２１１で検出される。
光検出器２０６、２０９、及び２１１からの出力は、ハイパスフィルター２０７、２１０、及び２１２により直流成分が除かれ、スペクトル干渉信号となる。
前記スペクトル干渉信号をフーリエ逆変換すると、深度分解能が、次式、Δｚ＝（２ｌｎ２）／π・（λ０ ２／Δλ）＝（２ｌｎ２）／π・（０．９２／０.０１）＝３５μｍである、前記分子分布イメージ画像を生成するための前記Ａライン信号となる。前記Ａライン信号の計測をＸ方向に走査することにより、前記分子分布イメージ画像を得ることができる。
従来の前記ＣＡＲＳを用いた前記分子分布イメージング技術では、高開口数とした光学系を用いて光軸方向への走査が必要であったが、前記アンチストークス光（ＣＡＲＳ光）のスペクトル干渉信号をフーリエ逆変換することにより、光軸方向へ走査するための機構を不要にすることができる。
前記スペクトル干渉信号をフーリエ逆変換すると、深度分解能が、次式、Δｚ＝（２ｌｎ２）／π・（λ０ ２／Δλ）＝（２ｌｎ２）／π・（０．９２／０.０１）＝３５μｍである、前記分子分布イメージ画像を生成するための前記Ａライン信号となる。前記Ａライン信号の計測をＸ方向に走査することにより、前記分子分布イメージ画像を得ることができる。
従来の前記ＣＡＲＳを用いた前記分子分布イメージング技術では、高開口数とした光学系を用いて光軸方向への走査が必要であったが、前記アンチストークス光（ＣＡＲＳ光）のスペクトル干渉信号をフーリエ逆変換することにより、光軸方向へ走査するための機構を不要にすることができる。
以上のような動作により、前記被験対象における前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像を同時に取得することができる。
なお、Ｘ方向のみならずＹ方向に光走査を行うことにより、前記被験対象における分子分布イメージの３次元画像、及び形態の３次元画像を同時に取得することができる。
なお、Ｘ方向のみならずＹ方向に光走査を行うことにより、前記被験対象における分子分布イメージの３次元画像、及び形態の３次元画像を同時に取得することができる。
１０ 被験対象可視化装置
２０ 眼球部（被験対象）
１００ 光照射部
２００ 分子分布イメージ画像生成部
３００ 断層画像生成部
４００ 信号処理部
５００ 画像表示部
２０ 眼球部（被験対象）
１００ 光照射部
２００ 分子分布イメージ画像生成部
３００ 断層画像生成部
４００ 信号処理部
５００ 画像表示部
Claims (7)
- 被験対象の検査箇所毎に、同一光軸上で発生させたポンプ光及びストークス光の少なくともいずれかの波長を可変させ、前記ポンプ光及び前記ストークス光を前記被験対象に照射する光照射部と、
前記ポンプ光及び前記ストークス光の波長差に応じて前記被験対象から生じるアンチストークス光を検出し、前記アンチストークス光に基づいて分子分布イメージ画像を生成する分子分布イメージ画像生成部と、
前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの反射光、及び、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの反射光の少なくともいずれかを検出し、検出した前記反射光に基づいて前記被験対象の断層画像を生成する断層画像生成部と、
生成された前記分子分布イメージ画像及び前記断層画像の少なくともいずれかを表示する画像表示部とを有することを特徴とする被験対象可視化装置。 - 前記光照射部が、前記ポンプ光の波長及び前記ストークス光の波長を可変させた範囲において、前記ポンプ光及び前記ストークス光の波長差が０となるように、前記ポンプ光及び前記ストークス光を前記被験対象に照射し、
前記断層画像生成部が、前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光に基づくデータと、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光に基づくデータとを、前記波長差が０となる波長において結合させたデータに基づいて前記断層画像を生成する請求項１に記載の被験対象可視化装置。 - 前記分子分布イメージ画像生成部が、前記アンチストークス光を干渉光とし、前記干渉光を分光したスペクトル干渉信号に対してフーリエ逆変換の演算処理を行う請求項１から２のいずれかに記載の被験対象可視化装置。
- 前記断層画像生成部が、前記ポンプ光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光、及び、前記ストークス光を照射したときの前記被験対象からの前記反射光の少なくともいずれかを干渉光とし、前記干渉光を分光したスペクトル干渉信号に対してフーリエ逆変換の演算処理を行う請求項１から３のいずれかに記載の被験対象可視化装置。
- 前記光照射部が、
光の入射角度に応じて前記光の波長を変換する光パラメトリック結晶を有し、前記光を閉じ込める光閉じ込め器と、
前記光パラメトリック結晶を前記光閉じ込め器と共有し、前記光パラメトリック結晶により波長が変換された光を増幅させる光共振器とを備える請求項１から４のいずれかに記載の被験対象可視化装置。 - 前記光照射部が、前記被験対象が有する分子における振動バンドが前記波長差と一致するように、前記ポンプ光の波長及び前記ストークス光の波長を可変させる請求項１から５のいずれかに記載の被験対象可視化装置。
- 前記被験対象が有する分子が、グルコース、ルチノール、及びルテインの少なくともいずれかである請求項６に記載の被験対象可視化装置。
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