JPH01170448A - プローブ - Google Patents
プローブInfo
- Publication number
- JPH01170448A JPH01170448A JP62327128A JP32712887A JPH01170448A JP H01170448 A JPH01170448 A JP H01170448A JP 62327128 A JP62327128 A JP 62327128A JP 32712887 A JP32712887 A JP 32712887A JP H01170448 A JPH01170448 A JP H01170448A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- probe
- insulator
- coil
- guard ring
- gap
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
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- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は生体中の水素やリンなどからの核磁気共鳴（Ｎ
ＭＲ）信号を測定し、原子核の密度分布や緩和時間分布
などを映像化する装置に係わり、特に高周波磁場の発生
あるいは受信に用いるコイルを高い周波数領域でも有効
に動作させるのに好適なプローブに関する。
ＭＲ）信号を測定し、原子核の密度分布や緩和時間分布
などを映像化する装置に係わり、特に高周波磁場の発生
あるいは受信に用いるコイルを高い周波数領域でも有効
に動作させるのに好適なプローブに関する。
従来、人体の頭部、腹部などの内部構造を非破壊的に検
査する装置１１として、Ｘ線ＣＴや超音波撮像装置が広
く利用されてきている。近年、核磁気共鳴現象を用いて
同様の検査を行う試みが成功し、Ｘ線ＣＴや超音波撮像
装置では得る事のできない情報を取得できることが明ら
かになってきた。核磁気共鳴現象を用いた検査装置にお
いては、検査物体からの信号を物体各部に対応させて分
離・識別する必要があり、その−手段として検査物体に
傾斜磁場を印加し、物体各部の磁場強度を異ならせ、こ
れにより各部の共鳴周波数あるいはフェーズ・エンコー
ド量を異ならせる事で位置情報を得ることができる。
査する装置１１として、Ｘ線ＣＴや超音波撮像装置が広
く利用されてきている。近年、核磁気共鳴現象を用いて
同様の検査を行う試みが成功し、Ｘ線ＣＴや超音波撮像
装置では得る事のできない情報を取得できることが明ら
かになってきた。核磁気共鳴現象を用いた検査装置にお
いては、検査物体からの信号を物体各部に対応させて分
離・識別する必要があり、その−手段として検査物体に
傾斜磁場を印加し、物体各部の磁場強度を異ならせ、こ
れにより各部の共鳴周波数あるいはフェーズ・エンコー
ド量を異ならせる事で位置情報を得ることができる。
その基本原理については、（ジャーナル・オブ・マグネ
チック・レゾナンス（Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆＭａｇｎｅ
ｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅ）誌、第１８巻（１９７５
）。
チック・レゾナンス（Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆＭａｇｎｅ
ｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅ）誌、第１８巻（１９７５
）。
第６９頁〜８３頁に、あるいはフィジックス・イン・メ
ゾシン・アンド・バイオロジー（Ｐｈｙｓｉｃｓｉｎ
Ｍｅｄｉｃｉｎｅ ＆ Ｂｉｏｌｏｇｙ）誌、第２５巻
（１９８０） 。
ゾシン・アンド・バイオロジー（Ｐｈｙｓｉｃｓｉｎ
Ｍｅｄｉｃｉｎｅ ＆ Ｂｉｏｌｏｇｙ）誌、第２５巻
（１９８０） 。
第７５１〜７５６頁に記載されているのでここでは省略
する。
する。
さて、ＮＭＲにおけるＮ比は、静磁場Ｈの１〜１．５乗
に比例して増加するため、超伝導磁石を用いて高い磁場
強度を発生させ、Ｓ／Ｎの向上を図る試みがなされつつ
ある。これまで用いられてきたコイルは、ソレノイドあ
るいは鞍型コイルであるが、磁場強度の増加に伴い共鳴
周波数も向上するため、コイルの自己共鳴周波数と核磁
気共鳴周波数が接近あるいは逆転する状況が生じ、受信
コイルの感度低下あるいは送信コイルによる高周波磁場
の発生効率が低下するという問題が生じていた。それに
対し、アルダ−マン（Ａｌｄｅｒｍａｎ） ５により新
しい形状のコイル（アルダ−マン形と呼ぶ）が発表され
た。これについては、ジャーナル・オブ・マグネチック
・レゾナンス（Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆＭａｇｎｅｔｉｃ
Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅ）誌、第３６巻（１９７９）。
に比例して増加するため、超伝導磁石を用いて高い磁場
強度を発生させ、Ｓ／Ｎの向上を図る試みがなされつつ
ある。これまで用いられてきたコイルは、ソレノイドあ
るいは鞍型コイルであるが、磁場強度の増加に伴い共鳴
周波数も向上するため、コイルの自己共鳴周波数と核磁
気共鳴周波数が接近あるいは逆転する状況が生じ、受信
コイルの感度低下あるいは送信コイルによる高周波磁場
の発生効率が低下するという問題が生じていた。それに
対し、アルダ−マン（Ａｌｄｅｒｍａｎ） ５により新
しい形状のコイル（アルダ−マン形と呼ぶ）が発表され
た。これについては、ジャーナル・オブ・マグネチック
・レゾナンス（Ｊｏｕｒｎａｌ ｏｆＭａｇｎｅｔｉｃ
Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅ）誌、第３６巻（１９７９）。
第４４７頁に記載されている二第１１図、第１２図及び
第１３図は、上記アルダ−マン形のコイルを示しており
、第８図はコイルの透視図、第９図は横断面図、第１０
図は縦断面図を示す。ここで１は信号電極、２は絶縁体
、３はガードリング電極と呼ばれている。この動作特性
については、先にあげたアルダ−マンの論文に述べられ
ているのでここでは省く。
第１３図は、上記アルダ−マン形のコイルを示しており
、第８図はコイルの透視図、第９図は横断面図、第１０
図は縦断面図を示す。ここで１は信号電極、２は絶縁体
、３はガードリング電極と呼ばれている。この動作特性
については、先にあげたアルダ−マンの論文に述べられ
ているのでここでは省く。
しかし、上記従来技術を用い、コイルの自己共鳴周波数
を向上させるためには、信号電極とガードリング電極間
のギャップを広げる必要があり、それに付随して、重量
増加、Ｓ／Ｎ低下低下間題が発生していた。そのため、
高磁場になる程、軽量で高性能なプローブを構成できな
いという問題があった・ 本発明の目的は、上記問題点を解決し、高磁場において
も軽量でしかも高性能なプローブを提供する事にある。
を向上させるためには、信号電極とガードリング電極間
のギャップを広げる必要があり、それに付随して、重量
増加、Ｓ／Ｎ低下低下間題が発生していた。そのため、
高磁場になる程、軽量で高性能なプローブを構成できな
いという問題があった・ 本発明の目的は、上記問題点を解決し、高磁場において
も軽量でしかも高性能なプローブを提供する事にある。
上記目的は、信号電極とガードリング電極に挾まれた部
分に絶縁体および少なくとも一方の電極と絶縁体間に隙
間を設けるか、あるいは信号電極とガードリング電極間
の絶縁体を取り除き、両電極間に空隙を形成することに
より達成される。すなわち、高周波においても軽量なコ
イルを構成する事ができる。
分に絶縁体および少なくとも一方の電極と絶縁体間に隙
間を設けるか、あるいは信号電極とガードリング電極間
の絶縁体を取り除き、両電極間に空隙を形成することに
より達成される。すなわち、高周波においても軽量なコ
イルを構成する事ができる。
信号電極とガードリング電極間に絶縁体だけでなく隙間
を設けた。この隙間の大きさを可変にする事により自己
共鳴周波数を自由に設定でき、なおかつ、絶縁体は薄く
構成できるため重量は大幅に軽減される。また、信号電
極とガードリング電極間は殆どが空気となるため誘電率
が下がり共鳴周波数をより高いところに設定でき、かつ
絶縁体の厚さ減少に伴いロスも殆ど無くなるため、Ｑ値
向上も図る事ができる。それによって、高周波において
も軽量の高性能プローブを供給できる。
を設けた。この隙間の大きさを可変にする事により自己
共鳴周波数を自由に設定でき、なおかつ、絶縁体は薄く
構成できるため重量は大幅に軽減される。また、信号電
極とガードリング電極間は殆どが空気となるため誘電率
が下がり共鳴周波数をより高いところに設定でき、かつ
絶縁体の厚さ減少に伴いロスも殆ど無くなるため、Ｑ値
向上も図る事ができる。それによって、高周波において
も軽量の高性能プローブを供給できる。
以下、本発明の実施例を図面により説明する。
第４図は本発明の一実施例である検査装置の構成を示す
ものである。制御装置５は各装置へ種々の命令を一定の
タイミングで出力する。高周波パルス発生器６の出力は
増幅器７で増幅され、コイル８を励振する。受信コイル
８で受信された信号成分は増幅器９を通り、検波器１０
で検波後、信号処理装置１１で画像に変換される。Ｚ方
向及びそれに直角な方向の傾斜磁場の発生はそれぞれコ
イル１２，１３，１４で行ない、これらのコイルはそれ
ぞれ増幅器１５，１６．１７により駆動される。静磁場
の発生はコイル１８で行ない、コイル１８は電源１９に
より駆動される。コイル１４はコイル１３と同一構成で
あり、コイル１４はコイル１３に対してＺ軸のまわりに
９０＠回転させたもので、互いに直交する傾斜磁場を発
生する。
ものである。制御装置５は各装置へ種々の命令を一定の
タイミングで出力する。高周波パルス発生器６の出力は
増幅器７で増幅され、コイル８を励振する。受信コイル
８で受信された信号成分は増幅器９を通り、検波器１０
で検波後、信号処理装置１１で画像に変換される。Ｚ方
向及びそれに直角な方向の傾斜磁場の発生はそれぞれコ
イル１２，１３，１４で行ない、これらのコイルはそれ
ぞれ増幅器１５，１６．１７により駆動される。静磁場
の発生はコイル１８で行ない、コイル１８は電源１９に
より駆動される。コイル１４はコイル１３と同一構成で
あり、コイル１４はコイル１３に対してＺ軸のまわりに
９０＠回転させたもので、互いに直交する傾斜磁場を発
生する。
検査対象である人体２０はベツド２１上に置かれ、ベツ
ド２１は支持台２２上を移動する。
ド２１は支持台２２上を移動する。
本発明は、上記コイル８の改良に係わるものである。第
１図〜第３図は、上記コイル８を更に詳細に示すもので
あり、第１図は斜視図、第２図は絶縁体２の軸に対して
垂直方向の断面図、第３図は第２図のＡ−Ａ方向矢視断
面図である。図からも明らかな如く、本実施例のコイル
の特徴は、絶縁体２と電極１，３（信号電極、ガードリ
ング電極）間に隙間を設けて構成されていることである
。
１図〜第３図は、上記コイル８を更に詳細に示すもので
あり、第１図は斜視図、第２図は絶縁体２の軸に対して
垂直方向の断面図、第３図は第２図のＡ−Ａ方向矢視断
面図である。図からも明らかな如く、本実施例のコイル
の特徴は、絶縁体２と電極１，３（信号電極、ガードリ
ング電極）間に隙間を設けて構成されていることである
。
本実施例のコイルにおいては、上記間隙寸法を調整する
事により、共鳴周波数を任意に設定することができる。
事により、共鳴周波数を任意に設定することができる。
第５図、第６図、第７図は本発明の他の実施例を示すも
のであり、第５図は斜視図、第６図は絶縁体２の軸に対
して垂直方向の断面図、第７図は第６図のＡ−Ａ方向矢
視断面図である。図からも明らかな如く、本実施例のコ
イルの特徴は、信号電極とガードリング電極間に絶縁体
を全く挾んでいないことである。これにより、絶縁体の
ロスが殆ど無くなり、しかも静電容量が低下するため共
鳴周波数も向上する。安全面に関しても、プローブには
、高電圧がかけられるため大変危険であるが、電極の外
側及び内側を絶縁体で保護する形になるため安全である
。
のであり、第５図は斜視図、第６図は絶縁体２の軸に対
して垂直方向の断面図、第７図は第６図のＡ−Ａ方向矢
視断面図である。図からも明らかな如く、本実施例のコ
イルの特徴は、信号電極とガードリング電極間に絶縁体
を全く挾んでいないことである。これにより、絶縁体の
ロスが殆ど無くなり、しかも静電容量が低下するため共
鳴周波数も向上する。安全面に関しても、プローブには
、高電圧がかけられるため大変危険であるが、電極の外
側及び内側を絶縁体で保護する形になるため安全である
。
また、第８図、第９図及び第１０図に本発明のさらに他
の実施例を示す。第８図は第５図〜第７図に示す最外殻
の絶縁体を取り除いた構造を示し、第９図も同様に最内
殻の絶縁体を取り除いた構造を示す。さらに第１０図は
全ての絶縁体を取り除いたものを示しており、−層の軽
量化を図ることができる。
の実施例を示す。第８図は第５図〜第７図に示す最外殻
の絶縁体を取り除いた構造を示し、第９図も同様に最内
殻の絶縁体を取り除いた構造を示す。さらに第１０図は
全ての絶縁体を取り除いたものを示しており、−層の軽
量化を図ることができる。
本発明によれば、プローブの重量を軽減できるため、取
扱いが容易になると共に、絶縁体の厚みが薄くなること
に伴うコスト低下の効果もある。
扱いが容易になると共に、絶縁体の厚みが薄くなること
に伴うコスト低下の効果もある。
第１図、第５図は本発明の実施例になるプローブコイル
の透視図、第２図、第６図、第８図ないし第１０図は本
発明の実施例になるプローブコイルの横断面図、第３図
、第７図は本発明の実施例になるプローブコイルの縦断
面図、第４図は核磁気共鳴検査装置の概略ブロック図、
第１１図は従来のプローブコイルの透視図、第１２図は
第１１図のコイルの横断面図、第１３図は第１１図のコ
イルの縦断面図である。 １・・・ガードリング電極、２・・・絶縁体、３・・・
信号電弔 ｌ 邑 第 ２（！１ 第 ４ 因 笛 ５ 呂 第 ６ 凪 手 ７ 巴 第 ７ 囚 １ ′Ｉ 囚 第 １０ 国
の透視図、第２図、第６図、第８図ないし第１０図は本
発明の実施例になるプローブコイルの横断面図、第３図
、第７図は本発明の実施例になるプローブコイルの縦断
面図、第４図は核磁気共鳴検査装置の概略ブロック図、
第１１図は従来のプローブコイルの透視図、第１２図は
第１１図のコイルの横断面図、第１３図は第１１図のコ
イルの縦断面図である。 １・・・ガードリング電極、２・・・絶縁体、３・・・
信号電弔 ｌ 邑 第 ２（！１ 第 ４ 因 笛 ５ 呂 第 ６ 凪 手 ７ 巴 第 ７ 囚 １ ′Ｉ 囚 第 １０ 国
Claims (1)
- １、静磁場、傾斜磁場および高周波磁場の各磁場発生手
段と、検査対象からの核磁気共鳴信号を検出する信号検
出手段と、上記検出信号の計算を行う演算手段とを有す
る核磁気共鳴を用いた検査装置のプローブにおいて、送
受信コイルの信号電極とガードリング電極との間に空隙
を設けた事を特徴とするプローブ。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62327128A JPH01170448A (ja) | 1987-12-25 | 1987-12-25 | プローブ |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62327128A JPH01170448A (ja) | 1987-12-25 | 1987-12-25 | プローブ |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH01170448A true JPH01170448A (ja) | 1989-07-05 |
Family
ID=18195621
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP62327128A Pending JPH01170448A (ja) | 1987-12-25 | 1987-12-25 | プローブ |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH01170448A (ja) |
-
1987
- 1987-12-25 JP JP62327128A patent/JPH01170448A/ja active Pending
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