JPH01211212A - 磁気ヘッド組立体及び磁気記憶装置 - Google Patents
磁気ヘッド組立体及び磁気記憶装置Info
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- JPH01211212A JPH01211212A JP63319677A JP31967788A JPH01211212A JP H01211212 A JPH01211212 A JP H01211212A JP 63319677 A JP63319677 A JP 63319677A JP 31967788 A JP31967788 A JP 31967788A JP H01211212 A JPH01211212 A JP H01211212A
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- G11B5/00—Recording by magnetisation or demagnetisation of a record carrier; Reproducing by magnetic means; Record carriers therefor
- G11B5/48—Disposition or mounting of heads or head supports relative to record carriers ; arrangements of heads, e.g. for scanning the record carrier to increase the relative speed
- G11B5/58—Disposition or mounting of heads or head supports relative to record carriers ; arrangements of heads, e.g. for scanning the record carrier to increase the relative speed with provision for moving the head for the purpose of maintaining alignment of the head relative to the record carrier during transducing operation, e.g. to compensate for surface irregularities of the latter or for track following
- G11B5/60—Fluid-dynamic spacing of heads from record-carriers
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
Ａ、産業上の利用分野
本発明は磁気ヘッド用スライダに関し、特に、磁気ヘッ
ドと磁気記録面との間に狭い間隔を維持するために超伝
導体層を利用する磁気ヘッド用スライダ及び該スライダ
を用いる磁気記憶装置に関する。
ドと磁気記録面との間に狭い間隔を維持するために超伝
導体層を利用する磁気ヘッド用スライダ及び該スライダ
を用いる磁気記憶装置に関する。
Ｂ、従来技術及び発明が解決しようとする問題点磁気記
録媒体と相対的に浮上する磁気ヘッド組立体は広く使用
さている。このような組立体は、磁気記録媒体、例えば
、回転磁気ディスクと磁気ヘッド（若しくはトランスジ
ューサ）の間に安定した一定間隔を維持するようにして
、両者を非接触変換関係に保つ。従来の装置は、磁気ヘ
ッドを支持する空気ベアリング・スライダによって、安
定した一定間隔を維持している。空気ベアリング・スラ
イダの一例は米国特許第４４７５１３５号に開示されて
いる。周知の如く、空気ベアリング・スライダの定常状
態の浮上特性は、ベアリング・ジオメトリ、スライダと
回転ディスクとの間の空気の流体力学、及び支持機構の
機械的特性によって定められる。
録媒体と相対的に浮上する磁気ヘッド組立体は広く使用
さている。このような組立体は、磁気記録媒体、例えば
、回転磁気ディスクと磁気ヘッド（若しくはトランスジ
ューサ）の間に安定した一定間隔を維持するようにして
、両者を非接触変換関係に保つ。従来の装置は、磁気ヘ
ッドを支持する空気ベアリング・スライダによって、安
定した一定間隔を維持している。空気ベアリング・スラ
イダの一例は米国特許第４４７５１３５号に開示されて
いる。周知の如く、空気ベアリング・スライダの定常状
態の浮上特性は、ベアリング・ジオメトリ、スライダと
回転ディスクとの間の空気の流体力学、及び支持機構の
機械的特性によって定められる。
又、信頼性のあるデータ検出を行うためには、ヘッド・
ディスク・インターフェースが、軸方向加速にもかかわ
らず、間隔安定度を約１％以内にするための適切なベア
リング・ステイフネスと、トラック・アクセスのための
半径方向加速中にヘッドがディスクに接触するのを防ぐ
ための適切なピッ−５−７グ／ローリング・スチフネス
とを有することが必要である。
ディスク・インターフェースが、軸方向加速にもかかわ
らず、間隔安定度を約１％以内にするための適切なベア
リング・ステイフネスと、トラック・アクセスのための
半径方向加速中にヘッドがディスクに接触するのを防ぐ
ための適切なピッ−５−７グ／ローリング・スチフネス
とを有することが必要である。
ところで、最近、高温超伝導体材料の開発が進み、その
ような材料の実用化が考えられている。
ような材料の実用化が考えられている。
超伝導材料に関する１つの重要な現象は、理想的な反磁
性が得られることであり、これはマイスナー効果と呼ば
れている。この現象は、温度の関数としての臨界磁界ま
で、超伝導体にほぼ完全に磁界が存在しないという事実
に関係している。超伝導体のような理想的な反磁性体は
、磁気的ミラーとして説明することができる。磁石とそ
のミラーは、（磁化２／距離）の２乗に比例した力で互
いに反発し合う。なお、添字の２は超伝導体の表面と垂
直な磁界成分だけが、この反発力に寄与することを表し
ている。反発力は磁石の極性とは無関係であり、超伝導
体表面の上方に磁石を浮揚させるか又は磁石の上方に超
伝導体を浮揚させことができる。反発力は、瞬間応答特
性を示す非線形バネによる力に似ている。但し、超伝導
体表面の上方の−様な永久磁石スチフネスは、磁石の寸
法に比べてわずかな間隔については消滅する。即ち、反
発力は一定であるから、分離を制御するものがないので
ある。
性が得られることであり、これはマイスナー効果と呼ば
れている。この現象は、温度の関数としての臨界磁界ま
で、超伝導体にほぼ完全に磁界が存在しないという事実
に関係している。超伝導体のような理想的な反磁性体は
、磁気的ミラーとして説明することができる。磁石とそ
のミラーは、（磁化２／距離）の２乗に比例した力で互
いに反発し合う。なお、添字の２は超伝導体の表面と垂
直な磁界成分だけが、この反発力に寄与することを表し
ている。反発力は磁石の極性とは無関係であり、超伝導
体表面の上方に磁石を浮揚させるか又は磁石の上方に超
伝導体を浮揚させことができる。反発力は、瞬間応答特
性を示す非線形バネによる力に似ている。但し、超伝導
体表面の上方の−様な永久磁石スチフネスは、磁石の寸
法に比べてわずかな間隔については消滅する。即ち、反
発力は一定であるから、分離を制御するものがないので
ある。
これまで、磁気ディスク記憶装置において用いられるこ
とができるほど、適当な分離安定性を維、 持するた
めの良好なベアリング・ステイフネス又は良好なピッチ
ング／ローリング・ステイフネスを有するような浮揚ベ
アリングは開発されていない。
とができるほど、適当な分離安定性を維、 持するた
めの良好なベアリング・ステイフネス又は良好なピッチ
ング／ローリング・ステイフネスを有するような浮揚ベ
アリングは開発されていない。
Ｃ０問題点を解決するための手段
本発明は、スライダに設けた超伝導体層と磁気記録媒体
からの磁界の作用によって生成される磁気的浮揚力によ
ってスライダと磁気記録媒体との間の安定な分離状態を
維持する磁気記録、ヘッド用スライダを提供する。
からの磁界の作用によって生成される磁気的浮揚力によ
ってスライダと磁気記録媒体との間の安定な分離状態を
維持する磁気記録、ヘッド用スライダを提供する。
磁気記録媒体の表面からの所定の距離のところに磁気ヘ
ッドを保持するためのスライダは、磁気記録媒体の表面
に対向するための第１の表面を有し、少なくとも該第１
の表面側の層が超伝導体で造られている。磁気ヘッド（
若しくはトランスジューサ）はスライダの第２の表面に
設けられている。スライダは所定レベルの真空中に維持
される。
ッドを保持するためのスライダは、磁気記録媒体の表面
に対向するための第１の表面を有し、少なくとも該第１
の表面側の層が超伝導体で造られている。磁気ヘッド（
若しくはトランスジューサ）はスライダの第２の表面に
設けられている。スライダは所定レベルの真空中に維持
される。
磁化された磁気記録媒体と超伝導体層との間の磁気的な
力によって、磁気記録媒体の表面から一定の距離のとこ
ろにスライダ及び磁気ヘッドを浮揚させるように、超伝
導体の臨界温度以下の温度までスライダを冷却するため
の冷却手段が設けられている。
力によって、磁気記録媒体の表面から一定の距離のとこ
ろにスライダ及び磁気ヘッドを浮揚させるように、超伝
導体の臨界温度以下の温度までスライダを冷却するため
の冷却手段が設けられている。
特定の実施例の場合、スライダは所定の気体内に維持さ
れる。又、超伝導体は酸化物セラミック超伝導体であり
、スライダ組立体は７７にの温度まで冷却される。
れる。又、超伝導体は酸化物セラミック超伝導体であり
、スライダ組立体は７７にの温度まで冷却される。
Ｄ、実施例
第１図に示す磁気ディスク記憶装置において本発明を実
施するものとする。磁気ディスク装置はディスク１０等
の複数の回転可能な剛性ディスクを有し、これらのディ
スクは駆動モータ（図示せず）によって回転させられる
主軸１２に装着されている。各ディスクの磁気記録層は
、ディスク１０について示しであるように、内側データ
・バンド１４及び外側データ・バンド１６を形成する複
数の同心円状データ・トラックを有する。ディスクの回
転中、データを保持しているディスク表面の異なった部
分にヘッドがアクセスするようにスライダは半径方向に
移動させられる。各スライダ１８は１つ以上の磁気（読
取り／書込み）ヘッド２０（第１図）を支持しており、
且つサスペンション２４によって作動アーム２２に取り
付けられている。サスペンション２４はスライダ１８を
ディスク表面へ向けてバイアスするわずかなバネ力を生
じる。作動アーム２２はアクセス機構としてのボイス・
コイル・モータ（ＶＣＭ）２６に取り付けられている。
施するものとする。磁気ディスク装置はディスク１０等
の複数の回転可能な剛性ディスクを有し、これらのディ
スクは駆動モータ（図示せず）によって回転させられる
主軸１２に装着されている。各ディスクの磁気記録層は
、ディスク１０について示しであるように、内側データ
・バンド１４及び外側データ・バンド１６を形成する複
数の同心円状データ・トラックを有する。ディスクの回
転中、データを保持しているディスク表面の異なった部
分にヘッドがアクセスするようにスライダは半径方向に
移動させられる。各スライダ１８は１つ以上の磁気（読
取り／書込み）ヘッド２０（第１図）を支持しており、
且つサスペンション２４によって作動アーム２２に取り
付けられている。サスペンション２４はスライダ１８を
ディスク表面へ向けてバイアスするわずかなバネ力を生
じる。作動アーム２２はアクセス機構としてのボイス・
コイル・モータ（ＶＣＭ）２６に取り付けられている。
第１図に示し且つ説明した磁気ディスク装置は、非常に
単純化したものである。実際には、磁気ディスク装置は
多数のディスク及び多数の作動アームを含むことができ
、各作動アームは多数のスライダを支持しうる。又、１
つのディスクだけを有する磁気ディスク装置もある。
単純化したものである。実際には、磁気ディスク装置は
多数のディスク及び多数の作動アームを含むことができ
、各作動アームは多数のスライダを支持しうる。又、１
つのディスクだけを有する磁気ディスク装置もある。
従来技術による空気ベアリング・スライダ動作と違って
、本発明は磁気ディスク装置から空気を排除し、磁化さ
れた記憶媒体とスライダの超伝導体層との間の磁気的な
力によってヘッドとディスクとの間の間隔を維持する。
、本発明は磁気ディスク装置から空気を排除し、磁化さ
れた記憶媒体とスライダの超伝導体層との間の磁気的な
力によってヘッドとディスクとの間の間隔を維持する。
磁気的な力は、ディスクに記録された磁気トランジショ
ンによって超伝導体内に生成される磁界を相殺するよう
な電流を供給することによって超伝導体より磁束を追い
出すマイスナー効果に基づいている。データ等を表わす
ように記録された相次ぐフィールドは適当な磁界傾斜を
もたらすので、後で詳しく述べるように、スライダと磁
気記録媒体との間の間隔は、安定した状態に維持される
。この動作は、ヘッドとディスクとの間の間隔がヘッド
とディスクとの間の相対速度に依存していないという長
所を有する。更に、ディスクが静止しているときにも、
間隔を維持することができる。
ンによって超伝導体内に生成される磁界を相殺するよう
な電流を供給することによって超伝導体より磁束を追い
出すマイスナー効果に基づいている。データ等を表わす
ように記録された相次ぐフィールドは適当な磁界傾斜を
もたらすので、後で詳しく述べるように、スライダと磁
気記録媒体との間の間隔は、安定した状態に維持される
。この動作は、ヘッドとディスクとの間の間隔がヘッド
とディスクとの間の相対速度に依存していないという長
所を有する。更に、ディスクが静止しているときにも、
間隔を維持することができる。
本発明に従って、磁気ディスク装置には、適当な圧力の
適当な気体を保持しうる密封包囲体２８が設けられてい
る。動作中、包囲体２８の内部は、適当なボート（図示
せず）を介して、例えば１０−３〜１０−’）ル程度の
真空になるように排気される。所望の真空圧に達した後
、必要に応じて、熱伝達を向上させるように、ヘリウム
等の適当な気体を包囲体２８内に充填して、例えば数百
トル程度の適当な圧力にしてもよい。使用する気体は、
磁気ディスク装置について選定した温度で液化も凝固し
ないものでなければならない。
適当な気体を保持しうる密封包囲体２８が設けられてい
る。動作中、包囲体２８の内部は、適当なボート（図示
せず）を介して、例えば１０−３〜１０−’）ル程度の
真空になるように排気される。所望の真空圧に達した後
、必要に応じて、熱伝達を向上させるように、ヘリウム
等の適当な気体を包囲体２８内に充填して、例えば数百
トル程度の適当な圧力にしてもよい。使用する気体は、
磁気ディスク装置について選定した温度で液化も凝固し
ないものでなければならない。
更に、選択した超伝導体材料を超伝導特性を示す臨界温
度Ｔｃより低い温度まで冷却するための冷却装置３０も
設けられている。冷却装置３０は所望の温度までの冷却
を行うことのできる適当な手段を含みうる。適当な冷却
装置の一つの例は、液体窒素タンクを有するものである
。又、密閉サイクル・スターリング・エンジンのような
冷却機や固体電子冷却機も使用可能である。包囲体２８
内に真空を維持する実施例において、スライダ１８から
の熱伝達はサスペンション２４及びアーム２２に沿う導
体を通して行われる。ヘリウム等の気体を包囲体２８内
に充填した場合には、気体は伝導による熱伝達に加えて
、対流による熱伝達をもたらす熱交換気体として働く。
度Ｔｃより低い温度まで冷却するための冷却装置３０も
設けられている。冷却装置３０は所望の温度までの冷却
を行うことのできる適当な手段を含みうる。適当な冷却
装置の一つの例は、液体窒素タンクを有するものである
。又、密閉サイクル・スターリング・エンジンのような
冷却機や固体電子冷却機も使用可能である。包囲体２８
内に真空を維持する実施例において、スライダ１８から
の熱伝達はサスペンション２４及びアーム２２に沿う導
体を通して行われる。ヘリウム等の気体を包囲体２８内
に充填した場合には、気体は伝導による熱伝達に加えて
、対流による熱伝達をもたらす熱交換気体として働く。
最近の２年間において、７７に以上の臨界温度を有する
種々の超伝導材料が科学文献において紹介されている。
種々の超伝導材料が科学文献において紹介されている。
これら超伝導材料に鑑み、特定の実施例において、冷却
装置３０は冷却剤として液体窒素を使用し、且つ選択さ
れた超伝導材料を７７Ｋまで冷却できるものであるとす
る。その場合、包囲体２８に充填する気体は７７Ｋにお
いて液化も凝固もしないものでなればならない。従って
、選択可能な気体は水素、ヘリウム、ネオンである。
装置３０は冷却剤として液体窒素を使用し、且つ選択さ
れた超伝導材料を７７Ｋまで冷却できるものであるとす
る。その場合、包囲体２８に充填する気体は７７Ｋにお
いて液化も凝固もしないものでなればならない。従って
、選択可能な気体は水素、ヘリウム、ネオンである。
但し、可燃性及び爆発性の点で水素を除いた残りの２つ
を用いることが望ましい。特定の実施例はヘリウムを用
いるものとする。
を用いることが望ましい。特定の実施例はヘリウムを用
いるものとする。
本発明によるスライダは第２図及び第３図に示されてい
る。スライダ１８は本体３２を有し、本・体３２は、記
録媒体としてのディスク１０の表面３６に対面し、動作
中それから非常に狭い間隔りをおいて維持される第１の
表面３４を有する。ヘッド２０は、ディスク１０の表面
３６から非常に短い睦離のところに変換ギャップを維持
するようにスライダ１８の第２の表面３８の適当な位置
に装着されている。必要に応じて、不導伝性材料の゛層
３９が、ヘッド２０の装着の前に、表面３８に取り付け
られる。サスペンション２４はベリリウム銅等のバネ金
属で造られているのが普通であり、ディスク表面３６の
方へスライダ１８を押すほぼ一定の力をもたらすように
設計されている。サスペンション２４はスライダ１８の
重心を通る軸線上の位置４０においてスライダ本体３２
に取り付けられることが望ましい。そうすることによっ
て、アクセス加速の際、ローリング安定性を維持すると
共に、ディスク表面３６に対するスライダの姿勢を乱す
ようなトルクの発生を防ぐことができる。
る。スライダ１８は本体３２を有し、本・体３２は、記
録媒体としてのディスク１０の表面３６に対面し、動作
中それから非常に狭い間隔りをおいて維持される第１の
表面３４を有する。ヘッド２０は、ディスク１０の表面
３６から非常に短い睦離のところに変換ギャップを維持
するようにスライダ１８の第２の表面３８の適当な位置
に装着されている。必要に応じて、不導伝性材料の゛層
３９が、ヘッド２０の装着の前に、表面３８に取り付け
られる。サスペンション２４はベリリウム銅等のバネ金
属で造られているのが普通であり、ディスク表面３６の
方へスライダ１８を押すほぼ一定の力をもたらすように
設計されている。サスペンション２４はスライダ１８の
重心を通る軸線上の位置４０においてスライダ本体３２
に取り付けられることが望ましい。そうすることによっ
て、アクセス加速の際、ローリング安定性を維持すると
共に、ディスク表面３６に対するスライダの姿勢を乱す
ようなトルクの発生を防ぐことができる。
本発明の好ましい実施例において、スライダ本体３２は
セラミック又は同様な材料で造られた層４２と、第１の
表面３４を呈する浮揚のための超伝導体層４４から成る
。最良の性能を得るために、超伝導体層４４は、その中
への磁界の侵入深さの少なくとも数倍（３倍以上）の厚
さを有する必要がある。代案として、第４図に示すよう
に、スライダ１８”の本体３２゛の全体を超伝導体で形
成してもよい。
セラミック又は同様な材料で造られた層４２と、第１の
表面３４を呈する浮揚のための超伝導体層４４から成る
。最良の性能を得るために、超伝導体層４４は、その中
への磁界の侵入深さの少なくとも数倍（３倍以上）の厚
さを有する必要がある。代案として、第４図に示すよう
に、スライダ１８”の本体３２゛の全体を超伝導体で形
成してもよい。
包囲体２８内に気体を導入した場合には、超伝導体層に
よる浮揚力と、スライダと記録媒体との間の気体による
空気力学的な力との合成された作用によって、記録媒体
に対する所望の位置にスライダを維持するようにスライ
ダの形状を定めることができる。例えば、第５図に示す
ように、スライダ１８°゛は、サイド・レールを形成す
る超伝導体層４４゛°を備えた本体３２″を有する。超
伝導体層４４”はヘッド２０から離れたスライダ端部側
において先細になっている。本体３２゛の他の部分４２
パはセラミック等の適当な材料で造られる。
よる浮揚力と、スライダと記録媒体との間の気体による
空気力学的な力との合成された作用によって、記録媒体
に対する所望の位置にスライダを維持するようにスライ
ダの形状を定めることができる。例えば、第５図に示す
ように、スライダ１８°゛は、サイド・レールを形成す
る超伝導体層４４゛°を備えた本体３２″を有する。超
伝導体層４４”はヘッド２０から離れたスライダ端部側
において先細になっている。本体３２゛の他の部分４２
パはセラミック等の適当な材料で造られる。
原則として、超伝導体層４４は、適当な機械的性質を有
する任意の超伝導材料で造ることができる。適当な低温
超伝導材料の例は、Ｎ ｂ 、 Ｎ ｂ ｓ Ｓ ｎ、
Ｎｂ、Ａｉ、、Ｎ ｂｏ、ｙ＊ （Ａ ｌｏ、ｑｓＧ
ｅｏ、ｚ？） ｏ、ｚＩである。但し、好ましい超伝導
材料は７７により高い臨界温度Ｔｃを有するものである
。そのような材料のうちの重要なものは酸化物セラミッ
ク超伝導体である。超伝導体層４４として使用するのに
適した性質を有する特定の超伝導材料には、希土類元素
ＲとしてＹＳＮｄＳＳｍ、Ｆｕ％Ｇｄ。
する任意の超伝導材料で造ることができる。適当な低温
超伝導材料の例は、Ｎ ｂ 、 Ｎ ｂ ｓ Ｓ ｎ、
Ｎｂ、Ａｉ、、Ｎ ｂｏ、ｙ＊ （Ａ ｌｏ、ｑｓＧ
ｅｏ、ｚ？） ｏ、ｚＩである。但し、好ましい超伝導
材料は７７により高い臨界温度Ｔｃを有するものである
。そのような材料のうちの重要なものは酸化物セラミッ
ク超伝導体である。超伝導体層４４として使用するのに
適した性質を有する特定の超伝導材料には、希土類元素
ＲとしてＹＳＮｄＳＳｍ、Ｆｕ％Ｇｄ。
Ｄｙ、Ｈｏ、Ｅｒ、、Ｔｍ５Ｙｂ、Ｌｕのいずれかを含
む希土類金属バリウム銅酸化物（ＲＢａ。
む希土類金属バリウム銅酸化物（ＲＢａ。
Ｃｕ３０．）、カルシウム・ランタン・バリウム銅酸化
物（ＣａＬａＢａＣｕ３０？ ）、ビスマス・ストロン
チウム・カルシウム銅酸化物がある。
物（ＣａＬａＢａＣｕ３０？ ）、ビスマス・ストロン
チウム・カルシウム銅酸化物がある。
正弦波によって磁化された層とそれに平行な超伝導体と
の間の力はマイスナー効果によって超伝導体内に生成さ
れるイメージ磁化を考察することによって計算可能であ
る。磁界の侵入深さ（λ）を考慮すると、見かけのイメ
ージは、物理的な間隔（ｈ）の２倍と侵入深さとの和に
等しい距離の所に存在する。この事は、侵入深さが所望
の間隔の２〜３倍より大きければ、適切なステイフネス
を得るのは困難であることを意味する。正弦波によって
磁化された媒体だけを考察するのが最も単純である。こ
の問題の線形性により、任意の磁化による力を、種々の
フーリエ成分に基づく力の和として計算することが可能
である。スライダの下に全くトランジションが存在しな
い程長い距離にわたって無トランジション状態が続くの
を防ぐために、例えば、適当なランレングス制限コード
を用いて、記録データの波長範囲を制限することが望ま
しい。第６図は、力の計算のための単純化したジオメト
リを示している。ｔは磁化された記録媒体の厚さ、λは
超伝導体への磁界の侵入深さ、ｈは記録媒体と超伝導体
との間の間隔である。
の間の力はマイスナー効果によって超伝導体内に生成さ
れるイメージ磁化を考察することによって計算可能であ
る。磁界の侵入深さ（λ）を考慮すると、見かけのイメ
ージは、物理的な間隔（ｈ）の２倍と侵入深さとの和に
等しい距離の所に存在する。この事は、侵入深さが所望
の間隔の２〜３倍より大きければ、適切なステイフネス
を得るのは困難であることを意味する。正弦波によって
磁化された媒体だけを考察するのが最も単純である。こ
の問題の線形性により、任意の磁化による力を、種々の
フーリエ成分に基づく力の和として計算することが可能
である。スライダの下に全くトランジションが存在しな
い程長い距離にわたって無トランジション状態が続くの
を防ぐために、例えば、適当なランレングス制限コード
を用いて、記録データの波長範囲を制限することが望ま
しい。第６図は、力の計算のための単純化したジオメト
リを示している。ｔは磁化された記録媒体の厚さ、λは
超伝導体への磁界の侵入深さ、ｈは記録媒体と超伝導体
との間の間隔である。
イメージによる記録媒体における磁界Ｈｉは次の式で示
される。但し、Ｍは磁化の強さ（ｅｍｕ／ｃｃ）、には
２πを記録波長で割った値、Ｘは磁化が変化する方向に
おける距離、ｙは超伝導体に最も近い記録媒体の表面か
らの（記録媒体内部における）距離である。
される。但し、Ｍは磁化の強さ（ｅｍｕ／ｃｃ）、には
２πを記録波長で割った値、Ｘは磁化が変化する方向に
おける距離、ｙは超伝導体に最も近い記録媒体の表面か
らの（記録媒体内部における）距離である。
旧＝２ｚＭｓｉｎ（ｋ ｘ）ｅ−”ｅ−”’−” （１
−ｅ−” ）力Ｆ（ダイン）は次の式で示される。但し
、Ａは面積（Ｃ這）である。
−ｅ−” ）力Ｆ（ダイン）は次の式で示される。但し
、Ａは面積（Ｃ這）である。
Ｆ＝２ＡｚＭ” ｅ−”’＋人’（１−ｅ−”）ｚス
テビジネスは次の式で示される。
テビジネスは次の式で示される。
ｆ
（１−ｅ−ｋＶ）！
ｋｔ＞＞１ならば、最大ステビジネスＣ，ｌＩＸはに＝
（２ｈ＋λ）−１のとき得られ、次の式によって超伝導
体の位置における記録媒体からの最大磁界は臨界磁界Ｈ
ｃ、より小さくなければならず、次の式で示される。
（２ｈ＋λ）−１のとき得られ、次の式によって超伝導
体の位置における記録媒体からの最大磁界は臨界磁界Ｈ
ｃ、より小さくなければならず、次の式で示される。
２πＭ＝Ｈｃ＋
従って、ＣＩ％ｌＩＫは次の式によって示すことかで許
容高度変動をΔｈとして、加速度ａの下での支持可能な
単位面積当りの最大質量は次の式で示される。
容高度変動をΔｈとして、加速度ａの下での支持可能な
単位面積当りの最大質量は次の式で示される。
ｍ Ｈｃ＋”（Δｈ）
Ａ πｅａ（２ｈ＋λ）
臨界磁界が４０００ｅ、許容間隔変動が１０％、外乱加
速度がＩＧ侵入深さが浮上高さの３倍の場合、支持可能
な質量は約０．４ｇ／ａｄである。
速度がＩＧ侵入深さが浮上高さの３倍の場合、支持可能
な質量は約０．４ｇ／ａｄである。
Ｍが４００、ｔが０．０５ミクロン、記録された波長が
約１．５ミクロンならば、最大磁界は次の値になる。
約１．５ミクロンならば、最大磁界は次の値になる。
Ｈ，ａｘ ＝２πＭ （１−ｅ−ｋｔ）＝４０００ｅデ
ータが十分に平均化されるならば、浮揚させられるスラ
イダは同等の支持能力を有する。
ータが十分に平均化されるならば、浮揚させられるスラ
イダは同等の支持能力を有する。
浮揚ベアリングは、種々の空気ベアリングと同様に、平
衡間隔を得るための外部荷重を必要とする。４０００ｅ
において、約０．０５ミクロンの間隔を得るための公称
荷重は約ｔＯｇ／ｃ４である。
衡間隔を得るための外部荷重を必要とする。４０００ｅ
において、約０．０５ミクロンの間隔を得るための公称
荷重は約ｔＯｇ／ｃ４である。
狭い間隔での浮揚ベアリングの最大の力は約２７ｇ／ｃ
４である。
４である。
約０．０５ミクロンの間隔のときの公称ステビジネスは
、約７．８Ｘ１０’ダイン／ ｃｍ ／ ｃｌｉ又は７
８０ＯＮ／ｍ／ａｆｉである。
、約７．８Ｘ１０’ダイン／ ｃｍ ／ ｃｌｉ又は７
８０ＯＮ／ｍ／ａｆｉである。
以上の計算により、材料のパラメータを適切に選択すれ
ば、記録波長と間隔との実際的な組合わせについて、適
切な浮揚ステビジネスが得られることが分かる。特に、
超伝導体における磁界の侵入深さは、所望のヘッド−媒
体間隔りよりあまり大きくなってはならず、臨界磁界Ｈ
ｃ、は記録済媒体からの磁界より強くなければならず、
更に、記録トランジション間の最大距離は約π×（２ｈ
＋λ）でなければならない。
ば、記録波長と間隔との実際的な組合わせについて、適
切な浮揚ステビジネスが得られることが分かる。特に、
超伝導体における磁界の侵入深さは、所望のヘッド−媒
体間隔りよりあまり大きくなってはならず、臨界磁界Ｈ
ｃ、は記録済媒体からの磁界より強くなければならず、
更に、記録トランジション間の最大距離は約π×（２ｈ
＋λ）でなければならない。
Ｅ０発明の効果
スライダと記録媒体との相対移動を必要とせずに記録媒
体からほぼ一定距離のところにスライダ及びヘッドを安
定して維持することかできる。
体からほぼ一定距離のところにスライダ及びヘッドを安
定して維持することかできる。
第１図は本発明によるスライダ組立体を有する磁気ディ
スク装置を概略的に示す図、第２図は磁気ヘッドを装着
した本発明によるスライダ組立体の斜視図、第３図は第
２図の線３−３に沿うスライダ組立体の断面図、第４図
は第２図及び第３図のスライダ組立体に類似した別の実
施例の断面図、第５図は更に他の実施例の断面図、第６
図は磁化された層とこれに平行な超伝導体との間の力を
計算するためのジオメトリを示す図である。 １０・・・・・・磁気ディスク、 １８・・・・・・
スライダ、２０・・・・・・磁気ヘッド、 ２２・
・・・・・作動アーム２４・・・・・・サスペンション
、３０・・・・・・冷却装置、３２・・・・・・スライ
ダ本体、 ４４・・・・・・超伝導体層出願人 イン
ターナショナル・ビジネス・マシーンズ・コーポレーシ
ョン 代理人 弁理士 山 本 仁 朗（外１名） ＦＩＧ、 ２ ＦＩＧ、 ４ ＋ ＋
スク装置を概略的に示す図、第２図は磁気ヘッドを装着
した本発明によるスライダ組立体の斜視図、第３図は第
２図の線３−３に沿うスライダ組立体の断面図、第４図
は第２図及び第３図のスライダ組立体に類似した別の実
施例の断面図、第５図は更に他の実施例の断面図、第６
図は磁化された層とこれに平行な超伝導体との間の力を
計算するためのジオメトリを示す図である。 １０・・・・・・磁気ディスク、 １８・・・・・・
スライダ、２０・・・・・・磁気ヘッド、 ２２・
・・・・・作動アーム２４・・・・・・サスペンション
、３０・・・・・・冷却装置、３２・・・・・・スライ
ダ本体、 ４４・・・・・・超伝導体層出願人 イン
ターナショナル・ビジネス・マシーンズ・コーポレーシ
ョン 代理人 弁理士 山 本 仁 朗（外１名） ＦＩＧ、 ２ ＦＩＧ、 ４ ＋ ＋
Claims (6)
- （１）磁気記録媒体の表面か所定の距離のところに磁気
ヘッドを保持するためのスライダであって、少なくとも
上記磁気記録媒体の表面に対向するための表面側の層が
超伝導体で造られていることを特徴とする磁気ヘッド用
スライダ。 - （２）上記超伝導体が酸化物セラミック超伝導体である
特許請求の範囲第（１）項記載の磁気ヘッド用スライダ
。 - （３）上記超伝導体が、Ｙ、Ｎｄ、Ｓｍ、Ｅｕ、Ｇｄ、
Ｄｙ、Ｈｏ、Ｅｒ、Ｔｍ、Ｙｂ、Ｌｕのうちのいずれか
の希土類元素を含む希土類バリウム銅酸化物と、カルシ
ウム・ランタン・バリウム銅酸化物と、ビスマス・スト
ロンチウム・カルシウム銅酸化物とから成る群より選択
された超伝導体である特許請求の範囲第（２）項記載の
磁気ヘッド用スライダ。 - （４）表面にデータを記録した磁気記録媒体と、第１及
び第２の表面を有し、該第１の表面が上記磁気記録媒体
の表面に対向して、位置づけられるようになっており、
且つ、少なくとも該第１の表面側の層が臨界温度以下の
温度において超伝導体状態になる超伝導体で造られてい
るスライダと、上記スライダの上記第２の表面に装着さ
れた磁気ヘッドと、 上記スライダを上記臨界温度以下の温度に冷却する手段
と、 を有する磁気記憶装置。 - （５）上記スライダを所定レベルの真空中又は所定の気
体中に維持する手段を有する特許請求の範囲第（４）項
記載の磁気記憶装置。 - （６）上記磁気記録媒体に記録されるデータがランレン
グス制限コード化データである特許請求の範囲第（４）
項の磁気記憶装置。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| US15532888A | 1988-02-12 | 1988-02-12 | |
| US155328 | 1988-02-12 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH01211212A true JPH01211212A (ja) | 1989-08-24 |
| JP2502716B2 JP2502716B2 (ja) | 1996-05-29 |
Family
ID=22554998
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP63319677A Expired - Lifetime JP2502716B2 (ja) | 1988-02-12 | 1988-12-20 | 磁気ヘッド組立体及び磁気記憶装置 |
Country Status (5)
| Country | Link |
|---|---|
| EP (1) | EP0328306B1 (ja) |
| JP (1) | JP2502716B2 (ja) |
| KR (1) | KR920004998B1 (ja) |
| BR (1) | BR8900395A (ja) |
| DE (1) | DE68912610T2 (ja) |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS63268174A (ja) * | 1987-04-24 | 1988-11-04 | Hitachi Maxell Ltd | 磁気ヘツド |
| JPH01113881U (ja) * | 1988-01-26 | 1989-07-31 |
Family Cites Families (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| DE1522971A1 (de) * | 1967-03-29 | 1969-10-30 | Altenkirch Karl Adolf | Gegenstand der Erfindung ist ein Verfahren zur Verbesserung der Dynamik und des Stoerabstandes eines Magnettonkopfes vermittels Schraeganordnung des Spaltes und Verwendung diamagnetischer Stoffe |
-
1988
- 1988-12-20 JP JP63319677A patent/JP2502716B2/ja not_active Expired - Lifetime
-
1989
- 1989-01-18 KR KR1019890000467A patent/KR920004998B1/ko not_active Expired
- 1989-01-31 BR BR898900395A patent/BR8900395A/pt not_active Application Discontinuation
- 1989-02-02 EP EP89301036A patent/EP0328306B1/en not_active Expired - Lifetime
- 1989-02-02 DE DE68912610T patent/DE68912610T2/de not_active Expired - Fee Related
Patent Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS63268174A (ja) * | 1987-04-24 | 1988-11-04 | Hitachi Maxell Ltd | 磁気ヘツド |
| JPH01113881U (ja) * | 1988-01-26 | 1989-07-31 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JP2502716B2 (ja) | 1996-05-29 |
| DE68912610T2 (de) | 1994-06-23 |
| EP0328306A1 (en) | 1989-08-16 |
| BR8900395A (pt) | 1989-09-26 |
| DE68912610D1 (de) | 1994-03-10 |
| EP0328306B1 (en) | 1994-01-26 |
| KR920004998B1 (ko) | 1992-06-22 |
| KR890013640A (ko) | 1989-09-25 |
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