JPH01251802A

JPH01251802A - モード選択バンドパスフィルタ

Info

Publication number: JPH01251802A
Application number: JP63294837A
Authority: JP
Inventors: Paul J Tatomir; ポール・ジェイ・タトミア; Martin B Hammond; マーテイン・ビー・ハモンド; Rolf Kich; ロルフ・キック
Original assignee: Hughes Aircraft Co
Current assignee: Raytheon Co
Priority date: 1988-02-16
Filing date: 1988-11-24
Publication date: 1989-10-06
Also published as: DE3874882D1; EP0328747A3; US4802234A; EP0328747B1; EP0328747A2; CA1295382C; DE3874882T2

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】［産業上の利用分野］本発明は少なくとも１つの共振室を具備するマイクロ波
信号のフィルタに関するものであり、特に各共振室が誘
電体ブロックによって部分的に負荷された空洞であり、
フィルタのパスバンドの外側の高次モードを減衰するた
め結合スロットから離れたブロック中に高次モードの電
磁波の集中を与えるため誘電体ブロックから離れて配置
された結合スロットを具備するようなマイクロ波フィル
タに関するものである。

［従来の技術］マイクロ波フィルタは信号の処理のためしばしば用いら
れる。例えば、バンドパスマイクロ波フィルタは入力電
磁信号の受信用のアンテナに結合され、バンドパスフィ
ルタ通過信号成分は所望された周波数帯域内に存在する
が、一方排除される信号成分は帯域の外部である。この
ようなフィルタの構成の共通する形状は共振室として機
能するため金属構造内に形成された一連の空洞の使用で
あり、中空空洞は互いに空洞を分離する壁においてスロ
ットを経て結合される。

［発明の解決すべき課題］このようなフィルタ構造へ導入される電磁波が基本モー
ドおよび高次モードの両方によって伝播するようなフィ
ルタ構造の使用において問題がある。高次モードの伝播
のため、パスバンドの直ぐ上の周波数のストップ帯域を
有するフィルタは更に高い周波数での信号成分の伝達を
行い、そのより高い周波数は高次モードの周波数に対応
する。

それ故、マイクロ波フィルタの設計において、パスバン
ドの周波数以上だが高次モードの周波数以下のカットオ
フ周波数を有するローパスフィルタの機能を与える更に
別のフィルタ構造を含むことが普通に行われている。

付加的なローパスフィルタ構造の使用は所望されたバン
ドパスフィルタ機能を達成することに関して効果的であ
るけれども、付加的なフィルタ構造は物理的に複雑であ
り、人工衛星に搭載されるマイクロ波システムのような
最少のサイズを必要とするヤイクロ波システムにおいて
不利であるフィルタアセンブリへの付加的な物理的サイ
ズを有する。また、付加的なローパスフィルタはバンド
パスフィルタの拡大されたパスバンドの構造のため所望
されるのと同じくらい鋭いカットオフ周波数特性を与え
ない。結果として、現存するフィル夕技術は有効な帯域
幅において制限され、また特に航空機および人工衛星用
通信システムのためには、望ましくない大きな物理的サ
イズを必要とする。

［課題解決のための手段および作用］複数の直列接続された共振室から形成されたバンドパス
フィルタによって前述の問題は克服されその他の利点が
与えられるが、本発明に従って、各共振室は金属性の導
電性壁に囲まれた空洞として形成され、各空洞は空洞の
残りの部分より大きい誘電体定数を有する誘電体材料の
ブロックによって部分的に満たされている。空洞の残り
の部分は空気で満たされているかあるいは真空である。

１つの空洞から次の空洞へ電磁エネルギを結合するため
の結合装置は誘電体ブロックから離れて置かれる。典型
的に、結合装置は１つの空洞を次の空洞から分離する壁
内に配置されたスロットとして形成される。

本発明の特徴は各空洞内の誘電体ブロックの動作におい
て見出だされ、誘電体ブロックは、空気で満たされた空
洞、あるいはブロックの誘電体材料より低い誘電体定数
を有するその他の誘電体材料によって満たされた空洞内
に配置されたソリッド（中空でない）導波体またはソリ
ッド共振室として見られる。空洞およびブロックは異な
る周波数特性を有する個々の共振室として見られる。特
に、空洞は、基本周波数での波が蓄積された実質的な均
一性を有する電磁エネルギで空洞を満たす傾向にあると
いう意味で電磁波の伝播の基本モードに応答する。対照
的に、高次電磁波は、高次波のエネルギのほとんどが誘
電体ブロック中に見出だされるという意味で主として誘
電体ブロック内で伝播する傾向にあり、高次波の電磁エ
ネルギの比較的小さい部分だけが誘電体ブロックの外側
の空洞の範囲において見出だされる。これは基本モード
が空洞全体が比較的均一であるエネルギ分配を与えるの
でフィルタの各空洞に対してモード選択特性を与えるけ
れども、一方高次モードのエネルギは誘電体ブロック中
に主に見出だされる。これは誘電体ブロック中の高次モ
ードの存在からの最少の干渉を伴う誘電体ブロックの外
側に配置された結合装置によって基本的成分の波からの
エネルギの抽出を許容する。結果として、本発明は全フ
ィルタ機能が付加的なローパスフィルタを必要とせずに
前述の空洞内で直接実施されるバンドパスフィルタの構
成を提供し、フィルタによって出力された信号からの高
次モードの抽出はバンドパスフィルタ内の付加的な空洞
、あるいは部分の使用によって所望される程度の明確性
を達成される。

［実施例］本発明の前述の観点およびその他の特徴を添附図面と関
連して得られた以下の記述によって説明する。

第１図および第２図を参照すると、本発明に従って構成
されたフィルタ２０が示されており、入力導波管アセン
ブリ２２と出力導波管アセンブリ２４との間に配置され
ている。導波管アセンブリ２２および２４の各々は４つ
の側部壁を有する長方形横断面の導波管２６を含み、側
部壁のうちの２つは狭い壁２８であり、側部壁の他の２
つは狭い壁２８によって一緒に接合された広い壁３０で
ある。広い壁３０の幅は狭い壁２８の幅の２倍である。

導波管２６はまた長方形横断面である導波管３４へ移行
部分３２によって接合され、狭い壁３８によって接合さ
れた広い壁３６を具備する。狭い壁３８の幅は狭い壁２
８の幅の２分の１である。導波管アセンブリ２２および
２４の各々はＴＥＩＯモードの電磁波によって動作し、
ここでは電界は広い壁３０に対して垂直である。導波管
アセンブリ２２および２４の各々は、移行部分３２によ
って、ＷＲ７５のような標準寸法の導波管２６とフィル
タ２０との間のインピーダンス整合を与えられる。

第１図乃至第７図を参照すると、入力導波管アセンブリ
２２は端部空洞の前壁で、即ちフィルタ２０の端部壁４
０で終わり、フィルタ２０への入力ポート４２を定める
。入力ポート４２はフィルタ２０の前壁において長方形
の開口４４を含み、そこにはフィルタ２０の後部壁４８
に平行な開口４４を横切って部分的に横に伸びている調
整ねじ４６がある。同様に、出力導波管アセンブリ２４
は端部空洞の前壁で、即ちフィルタ２０の端部壁５０で
終わり、フィルタ２ｏの出力ボート５２を定める。出力
ポート５２はフィルタ２０の前壁に長方形の開口５４を
含み、そこにはフィルタ２０の後部壁４８に平行な開口
５４を横切って部分的に横に伸びている調整ねじ５６が
ある。調整ねじ４６および５６はフィルタ２０の縦軸に
平行である。入力ポート４２は電磁波のＴＥ和奇モード
フィルタ２０へ供給するが、そこでは波は以下に説明さ
れるように基本モード　プラス　高次モードにおいて１
群の波へ変換される。出力ポート５２で、フィルタ２０
中の波の基本モードは出力導波管アセンブリ２４の導波
管３４および２６中にＴ　Ｅ　、、として現われるよう
にフィルタ２０から結合して取出される。別の実施例に
おいては、ボート４２．５２のいずれか１つは前壁の代
わりに後部壁を経て接続されても良い。入力ポート４２
および出力ポート５２の両方が同じ物理的構造を有して
いることが注目され、これら両方のボートは第３図に示
されているが出力ポート５２は第４図および第７図にも
示されている。

本発明に従うと、フィルタ２０は１組の共振室アセンブ
リ５８を含み、６個のこのようなアセンブリが例として
示されており、共振室アセンブリの個々のものは記号５
８Ａ　−５８Ｆによって更に区別されている。アセンブ
リ５８Ａは入力ポート４２と隣接し、アセンブリ５８Ｆ
は出力ポート５２と隣接している。

共振室アセンブリ５８の各々は空洞６０と誘電体材料の
ブロック６２とを含むが、このブロック６２は空洞６０
中に配置され、誘電体材料で負荷されている空洞６０の
少なくとも１領域と、誘電体材料のない空洞６０中の少
なくとも１領域とを定めるように空洞６０を部分的に満
たしている。共振室アセンブリ５８の構成の例において
は、１つの負荷された領域のみが示されており、この負
荷された領域はブロック６２自身であり、２つの空領域
は第５図、第６図、および第７図において６４で示され
ている。

各々が誘電体材料の１ブロツク６２および材料のない２
つの領域を含むような、１組の個々の共振室アセンブリ
５８へのフィルタ２０の区分は便宜上引かれた仮想線（
破線）によって第１図および第２図において示されてい
る。

フィルタ２０はアルミニウムまたは真ちゅうのような導
電材料の壁から構成され、これらの壁は後部壁４８，２
つの側部壁６Ｂと６８．前部壁７０、および共振室アセ
ンブリ５８Ｂ　−５８Ｈの空洞６０を定める隔壁７２を
含む。共振室５８Ａの空洞６０は端部壁４０によって閉
鎖され、共振室アセンブリ５８Ｆの空洞６０は端部壁５
０によって閉鎖されている。空洞６０の各々は第６次の
チエビシエフ（Ｃｈｅｂｙｓｈｅｖ）フィルタの構成の
ための本発明の好ましい実施例において同じ物理的形状
を有しているが、本発明の原理はまた特定のフィルタ特
性を生じるようにそれらの寸法を変えられた空洞によっ
て構成されたフィルタに適応可能である。

第３図および第５図に最も良く示されているように、６
個の空洞は直列配列で配置され、ここでは１つの空洞か
ら次の空洞への電磁波電力の結合は側部壁６Ｂおよび６
８に隣接して隔壁７２に配置されたスロット７４の形式
（第５図）の結合装置によって達成される。電界に反応
するプローブ（図示されていない）のようなその他の形
式の結合装置が使用されても良いけれども、本発明の好
ましい実施例は空洞６０を経て伝播する電磁波の磁界に
反応するスロット７４を使用する。スロット７４は、空
洞から次の空洞への電磁波電力の結合を最大にするため
前述の電磁波の磁界の最大強度の位置に実質的に配置さ
れる。電界強度は側部壁６６および６８に近いためスロ
ット７４の位置で最少値、本質的にはゼロ値を有するこ
とが注目される。別の実施例（図示されていない）によ
って、誘電体ブロック６２を２つの部分へ分割すること
が可能であり、その一方の部分は側部壁６６に隣接し、
他方の部分は側部壁６８に隣接し、その場合各空洞６０
の中心には１つの誘電体ブロックのない領域６８がある
。このような場合、電磁波の電界に反応する結合プロー
ブが電磁波電力結合のため分離壁７２の中心に配置され
るが、これは分離壁７２の中心が電磁波の最大強度の電
界を受けるからである。

動作において、入力ポート４２へ入る電磁波は共振室ア
センブリ５８Ａ内に電磁波を誘起するが、ここでは、基
本モードはＴＥ＋ｏｔ波であり、２つの高次モードはＴ
Ｅ１０２およびＴＥ＋ｏ３波であり、電磁波のｘ、ｙお
よび２成分は第７図におけるフィルタ２０の端部に隣接
して追加された座標系７６によって示される。本発明の
好ましい実施例において、フィルタ２０の動作の公称周
波数は１２ＧＨｚ（ギガヘルツ）であり、空洞６０の各
々の対応する寸法はｘ、ｚ、およびＸ方向において各々
０．４Ｘ０．４Ｘ０．２インチである。座標系７６を参
照すると、Ｘ方向の寸法は空洞６０の幅を表わし、これ
は第５図において見られるように左から右である。２方
向の寸法は空洞６０の深さを表わし、これは第３図に示
された上下寸法である。Ｘ方向の寸法は空洞６０の高さ
を表わし、これは入力ポート４２と出力ポート５２との
間の電磁波の伝播の方向に沿って第３図および第５図中
の連続隔壁７２の間の間隔である。空洞６０の前述の寸
法を参照すると、ＴＥ＋ｏｔ波は側部壁６６と６８との
間の広がりにおける２分の１正弦波と、前部壁７０と後
部壁４８との間の広がりにおける２分の１正弦波を示す
。高次モードにおいて、付加的な２分の１正弦波が現わ
れ、高次モードの周波数は実質的に基本モードの周波数
より大きい。更に高い周波数において、ブロック６２が
ないとき、ＴＥ１０１およびＴＥ２０２モードのような
、少なくとも基本モードの２倍のモードが出現する。石
英（ｑｕａｒｔｚ）のような誘電体材料の存在はブロッ
ク６２の好ましい実施例において基本モードＴＥ＋ｏ＋
’の周波数と比較すると２乃至１０の範囲における因子
によってモードＴＥ２゜１およびＴＥ２０２の周波数を
非常に増加し、倍数因子はブロック６２の寸法と、ブロ
ックＢ２の材料と空気あるいは所望されるなら空洞６０
のブロックのない領域６４中のその他の材料との間の誘
電体定数における差に依存する。しかしながら、重要な
周波数の範囲において、Ｘ方向における正弦波の変化は
なく、これはフィルタ２０の縦軸に沿っており、それは
Ｘ方向または高さが幅および深さの横の寸法のいずれか
より実質的に小さいためである。上述のように、高さは
本発明の好ましい実施例における横の寸法の２分の１に
すぎない。所望されるなら、高さは横の寸法に関して更
に減少される。

本発明の好ましい実・施例において、空洞６０中のブロ
ック６２はＸ方向に空洞６０の全体の高さに達する。Ｘ
方向で測定されるブロック６２の幅は空洞００の幅のお
よそ２分の１である。ブロックＢ２の深さは２方向で測
定され、空洞６０の（製造を容易にするため使用された
余裕は別として）深さに等しい。

従って、本発明の好ましい実施例において、ブロック６
２はＸ＋Ｙ＋　および２方向において、それぞれ０．２
ｘＯ，２ｘＯ，４インチの大きさである。

空洞６０の各セは中空導波管の一部分として示され、ブ
ロック６２はソリッド（中空でない）導波体の一部分と
して示される。その代わりに、各空洞６０は中空共振室
として示され、ブロック６２はソリッド共振室として示
されても良い。空洞６０の寸法と比較して小さい寸法の
ブロック６２のため、ブロック６２はより短い波長の共
振および定在波を含み、空洞６０は電磁波のより高い周
波数モードを有する。

共振室アセンブリ５８の各々における空洞６０とブロッ
ク５２の合成構造は、電磁波の伝播のモードのエネルギ
の位置がモードの周波数および波長に依存するような共
振室アセンブリ５８へ非線形動作を導く。ブロック６２
の前述の寸法によって、誘電体材料のない領域６４の空
気中に現われるより多い電磁エネルギが全てのモードに
対してブロック８２の誘電体材料中に現われる。しかし
ながら、基本モードの場合、６０％のエネルギが誘電体
材料、即ちブロック６２によって負荷された空洞７０の
領域中に現われるけれ、ども、基本モードの４０％のエ
ネルギは誘電体材料のない空洞ＢＯの領域６４中に現わ
れる。対照的に、高次モードに関して、電磁波の少なく
とも９５％のエネルギは空洞６０の誘電体負荷された領
域中に現われ、５％のエネルギのみが空領域６４中に現
われる。これはスロット７４の位置で高次モードと基本
モードの磁界中に蓄積されたエネルギ間に１：８の比率
を与える。蓄積されたエネルギ間の差は、高次モード中
の周波数帯域において結合されるエネルギが比較的少な
く基本モードのエネルギを主として結合するようなスロ
ット７４の結合機能に対する周波数選択性を与える。こ
れはフィルタ２０に所望されたバンドパス特性を与える
が、バスバンドの周波数より高い周波数のストップバン
ドでは高次モードの周波数での共振は実質的に存在しな
い。

入力ポート４２および出力ポート５２の構成に関して、
本発明の好ましい実施例において、開口４４および５４
は一般に側部上１５０乃至２００ミルの範囲である正方
形を有する。この寸法は第５図に示されるようにブロッ
ク６２の幅より僅かに小さい。

開口の側部のこの寸法は第３図の断面図で示されるよう
にブロック６２の深さより実質的に小さい。

それ故、開口４４および開口５４は各々ブロック６２内
へ完全に開いている。Ｘ方向における開口４４および５
４のセンタリングは共振室アセンブリ５８Ａの均−入射
および共振室アセンブリ５８Ｆからの電力の抽出を各々
助長し、この均一性は１つの誘電体材料の空洞領域中の
入射および抽出によって高められる。

フィルタ２０の好ましい実施例の構成における別の例に
よって、ブロックＢ２は誘電体定数４を有するセラミッ
ク誘電体材料から形成され、フィルタ２０は第６次のチ
エビシエフバスバンド中の５００ＭＨｚ（メガヘルツ）
を有する。これは１２ＧＨｚの中心周波数で、長さ１．
５インチＸ幅０．５インチＸ深さ０．５インチのフィル
タ２０の全寸法によって達成される。６０ｄＢ　（デシ
ベル）以上の排除特性、が１３乃至２３ＧＨｚのストッ
プ帯域で得られる。２３乃至２６ＧＨｚでは、排除特性
は３０ｄＢである。

従って、前述の説明は、電磁伝播の高次の疑似モードが
直列配置されたフィルタセクションの周波数選択動作に
よって充分に減衰されるような小型バンドパスフィルタ
の構成を教示し、ここでは複合誘電体構造の使用は基本
および高次モードのエネルギの分離を導く。石英あるい
はセラミックと空気は２種類の誘電体材料として機能す
るが、その他の２種類の誘電体材料も充分具なる誘電体
定数と電磁波の伝播に対する低損失を有していれば使用
されても良い。利点は、フィルタを経て結合されること
が所望されるモードのエネルギを含むフィルタ各部分の
領域中に結合装置を配置することによって異なるモード
のエネルギの分離から得られることである。基本モード
の結合によって、疑似高次モードがフィルタの出力信号
から実質的に消去される。

本発明の上述の実施例の説明的は単なる例示にすぎない
ものであり、その変形変更が当業者によって行われても
良いことが理解される。従って、本発明はここで明らか
にされた実施例に制限されるものではなく、添附された
特許請求の範囲によってのみ制限されるものである。

【図面の簡単な説明】

第１図は電磁波信号の導入および抽出のためのフィルタ
の端部へ付けられた導波体構造を含む本発明のフィルタ
の平面図であり、この図は第２図におけるライン１−１
に沿って得られ、更に個々の空洞およびその隔室の位置
を識別するためフィルタ中に便宜上の線を示している。第２図は第１図のライン２−２に沿って得られたフィル
タの側面図である。第３図は第１図のライン３−３に沿って得られた導波体
構造の隣接部分を含むフィルタの断面図である。第４図は電磁エネルギが導波体構造とフィルタの空洞と
の間で結合される結合開口を示すため第３図におけるラ
イン４−４に沿って得られた第１図のフィルタアセンブ
リの一部の断面図である。第５図は第２図のライン５−５に沿って得られたフィル
タの断面図である。第６図は第５図のライン６−６に沿って得られたフィル
タの断面図である。第７図は第１図のフィルタの拡大された部分的斜視図で
ある。２０・・・フィルタ、２２．２４・・・導波管アセンブ
リ、２６゜３４・・・導波管、２８．３８・・・狭い壁
、３０・・・広い壁、３２・・・移行部分、４０・・・
端部壁、４２・・・入力ポート、４４゜５４・・・開口
、４６．５６・・・調節ねじ、４８・・・後部壁、５２
・・・出力ポート、５８・・・共振室アセンブリ、６０
・・・空洞、６２・・・ブロック、６４・・・領域、６
６、６８・・・側部壁、７０・・・前部壁、７２・・・
隔壁、７４・・・スロット、７Ｇ・・・座標系。出願人代理人　　弁理士　鈴江武彦

Claims

【特許請求の範囲】

（１）直列に配置された複数の空洞と、前記直列の空洞中の空洞の１つから前記空洞の次のもの
へ電磁的結合するための手段と、誘電体材料の複数のブロックであって、それぞれ空洞の
容積よりも小さく前記空洞の各々に配置され、前記ブロ
ックの各々が、比較的低い誘電体定数を有する誘電体材
料のない少なくとも１つの領域と、各空洞中に誘電体材
料によって負荷された比較的高い誘電体定数の少なくと
も１領域とを定める複数のブロックとを具備し、前記ブロックが基本モードより高い電磁波の伝播の高次
モードと相互作用するためそれらの各空洞内に配置され
、それによってマイクロ波信号中に存在する前記高次モ
ードの周波数成分の減衰をさせるフィルタ。
（２）前記空洞が互いに隣接して配置され、前記空洞の
隣接したものが共通の壁によって分離され、前記結合手
段が前記共通壁中に配置されたスロットを含む請求項１
記載のフィルタ。
（３）前記スロットが空洞の前記誘電体材料のない領域
中に配置される請求項２記載のフィルタ。
（４）前記空洞の各々の中の前記ブロックが偏平表面に
よって境界をつけられ、前記誘電体材料のない領域中の
スロットが前記スロットに面する前記ブロックの表面に
平行である請求項３記載のフィルタ。
（５）前記基本モードが前記高次モードが有するより大
きい、空洞の前記誘電体材料のない領域中のエネルギ量
を有し、前記空洞の１つにおけるスロットが前記基本モ
ードの電磁波の最大磁界強度の位置に実質的に配置され
、前記スロットが磁界に平行である請求項３または４記
載のフィルタ。
（６）前記フィルタが入力ポートと出力ポートとを有し
、直列の前記空洞が前記入力ポートから前記出力ポート
への電磁波信号の伝播を与えるため前記入力ポートから
前記出力ポートへ延在しており、前記空洞の各々が前記
入力ポートと前記出力ポートとの間の電磁波信号の伝播
方向を横切る幅および深さの寸法を有する長方形の平行
６面体として形成され、前記平行６面体の各々が前記電
磁波信号の伝播の方向に延びる高さを有し、前記幅およ
び深さの寸法が前記基本モードおよび前記高次モードを
支えるのに充分な大きさであり、高さの前記寸法が高さ
の方向に沿った波伝播のモードの成分の形成を抑制する
ため前記幅および前記深さに関して減少されている請求
項５記載のフィルタ。
（７）前記スロットの１つによって電磁波電力の結合が
２つの隣接する空洞の誘電体材料のない領域間の電力の
結合によって達成される請求項６記載のフィルタ。
（８）前記入力ポートが前記一連の第１の空洞の負荷さ
れた領域へ結合し、前記出力ポートが前記一連の最終の
空洞の負荷された領域へ結合する請求項６記載のフィル
タ。
（９）前記入力ポートと前記出力ポートが短い端部壁に
よって終端された長方形導波管として各々形成され、前
記一連の空洞のうちの１空洞へ導波管を接続する前記端
部壁中に開口があり、それによって前記基本モードで電
磁波電力によって前記空洞を均一に照明するが、しかし
高次モードは直接前記誘電体ブロック内へ注入される請
求項８記載のフィルタ。
（１０）前記空洞の各々において、前記幅および深さの
横の寸法が実質的に等しく、前記高さの寸法が横の寸法
のおよそ２分の１であり、前記ブロックが前記深さの方
向に延在し、空洞の全高に延在する実質的に正方形の横
断面の端部表面を有する長方形平行６面体として形成さ
れ、前記ブロックの前記表面が空洞の全深にわたってい
る請求項６記載のフィルタ。
（１１）前記誘電体材料が石英である請求項１１記載の
フィルタ。
（１２）前記基本波モード中の電磁波のエネルギの比較
的大きい部分が前記空洞の各々の誘電体材料のない領域
中に存在し、電磁波の前記高次モードによって搬送され
るエネルギの比較的小さい部分が前記各空洞の前記誘電
体材料のない領域中に存在し、前記結合手段が前記空洞
の１つの誘電体材料のない領域からのエネルギを第２の
空洞の誘電体材料のない領域へ結合し、それによって基
本モードのエネルギから高次モードのエネルギを分離す
る請求項１記載のフィルタ。
（１３）前記フィルタが入力ポートおよび出力ポートを
有し、一連の前記空洞が前記入力ポートから前記出力ポ
ートへ延在して前記入力ポートからの電磁波信号を前記
出力ポートへ伝播し、前記空洞の各々が前記入力ポート
と前記出力ポートとの間の電磁波信号の伝播の方向を横
切る幅および深さの寸法を有する長方形の平行６面体と
して形成され、前記平行６面体の各々が前記電磁信号の
伝播の方向に伸びる高さを有し、前記幅および高さの寸
法が前記基本モードおよび前記高次モードを支えるのに
充分な大きさであり、前記高さの寸法が高さの方向に沿
った波伝播のモードの成分の形成を抑制するため前記幅
および前記高さに関して減少されている請求項１２記載
のフィルタ。
（１４）各々が空洞を有する外部共振室および前記空洞
中に配置される内部共振室とを含む直列配列の共振室ア
センブリと、前記直列配列の１アセンブリ中の外部共振室からの電磁
波電力を前記直列配列の次のアセンブリの外部共振室へ
結合するための手段と、電磁波電力を前記共振室アセンブリの第１のものへ入力
し、前記電磁波電力が前記共振室アセンブリ中の電磁波
の伝播の基本モードおよび高次モードの間で分割され、
前記内部および前記外部共振室が前記基本モードを前記
高次モードから分離して前記内部共振室に主として前記
高次モードが存在し、前記外部共振室中に主として前記
基本モードが存在するようにして前記結合装置によって
前記基本モードのエネルギの結合を可能にする入力手段
と、高次モードのエネルギによって実質的に妨害されない前
記共振室アセンブリの最後のものから基本モードのエネ
ルギを出力するための出力手段とを具備するフィルタ。
（１５）前記内部共振室の各々が前記外部共振室の対応
するもの中に配置された誘電体材料のブロックとして形
成されている請求項１４記載のフィルタ。
（１６）前記外部共振室の各々において、空洞が導電性
材料の壁によって仕切られた長方形の平行６面体空洞と
して形成され、この空洞が前記入力手段と前記出力手段
との間の電磁波電力の伝播の方向を横切って配置された
幅および深さの寸法を有し、前記平行６面体空洞の各々
が電磁波電力の伝播の方向に対して平行な方向で測定さ
れた寸法の高さを有し、幅および深さの横方向寸法が前
記基本モードおよび前記高次モードを支えるのに充分な
長さを有し、前記高さの寸法が高さの寸法に沿った成分
を有する伝播のモードを抑制するため横の寸法より充分
小さい請求項１５記載のフィルタ。
（１７）前記空洞の各々において、前記横方向の寸法の
幅および深さが実質的に等しく、前記高さの寸法が横の
寸法のおよそ２分の１の長さであり、前記ブロックが前
記深さ方向に延在し、空洞の全高にわたる実質的に正方
形の横断面の表面を有する長方形平行６面体として形成
され、前記ブロックの側面が空洞の全深さにわたって延
在し、誘電体材料の前記ブロックの誘電体定数が前記ブ
ロックの外側の空洞の残りの部分の誘電体定数よりも大
きい請求項１７記載のフィルタ。
（１８）前記空洞が互いに隣接して配置され、前記空洞
の隣接したものが共通壁によって分離され、前記結合手
段が前記共通壁中に配置されたスロットを含み、前記ス
ロットが電磁波の基本モードの磁界の最大値を実質的に
有する領域において誘電体材料の前記ブロックから離れ
て配置される請求項１７記載のフィルタ。