JPH02119528A - 差動継電方式 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 ［発明の目的］ （産業上の利用分野） 本発明は差動継電器に適用する演算方式に関す（従来の
技術） 従来からの変圧器保護用差動継電器の技術的課題は、事
故電流と励磁突入電流との識別である。

周知のように差動継電器は各端子の電流の総和により動
作量を得る方式であるため内外部の事故の識別能力が高
い。しかし変圧器保護用差動継電器の場合、ｅＪ磁突入
電流があると事故が無いにも拘らず、所謂差電流と称す
る電流総和（以下差電流と表現する）が現れて内部事故
と同様の動作量を生ずる。このため従来は例えば第２調
波の含有率により内部事故電流かｌ１ｉｌＪ磁突入電流
かを識別する方法が用いられた。即ち励磁突入電流は鉄
心の磁気飽和により生ずるが、１サイクル中に飽和期間
と非飽和期間とがあて、非飽和期間には電流は流れない
。このような波形は第２調波の含有率が大きく、一方、
事故電流には第２羽波は殆ど含有されない。従来はこの
原理を利用して識別しており、識別のための境界値は典
型的な値として１５％程度が用いられていた。

（発明が解決しようとする課題） 最近は周知のように系統の充電容量の増大等により、事
故電流の低次高調波含有率が大きくなって、識別能力が
不十分となっている。更に上記の境界値を超えるような
ケースも考えられ２．この識別剤が成立たなくなってい
る。

本発明は上記の事情に鑑みてなされたもので、第２調べ
の含有率に依存することなく励磁突入電流と事故電流と
を識別する方式を提供し７ようとするものである。

［発明の構成］ （課題を解決するための手段） 本発明は差電流の波形を直接弁別する波形弁別方式を主
旨とする。即ち、差電流が正負双方向に流れるか、ある
いは通電期間の幅が十分にあるとき、事故電流と判定し
て１例えば周知の比率差動要素による主判定要素の動作
を許容し、前記両条件が何れも成立しなければ主判定要
素の動作を阻止する。

（作　…） 事故の場合は所謂差電流が正負双方向に流れるか、ある
いは通電期間の幅が一定値以上ある。−方、ｌ１ＪＪ磁
突入電流の場合は片方向のみに流れ、かつ非通電期間が
一定幅以上あって通電期間の幅は一定値以下となる。従
って前記手段により事故電流でのみ主判定要素の動作を
許容することができる。

（実施例） 第１図は本発明の一実施例の構成を表わすブロック図で
ある。同図で１は主判定要素で、例えば周知の比率差動
要素よりなる。２は波形弁別要素で差電流の波形を弁別
して主判定要素１の動作を許容あるいは阻止する。

比率差動要素については周知の技術であるため詳細を省
略するが、複数の電流１１〜１３を入力として、所謂差
電流１ｄを導出し比率差動判定して出力ＯＰを生ずる。

ここで電流１１〜１３は例えば３巻線変圧器の１〜３次
電流であり、変流比の換算は周知の手法でなされている
ものとするｃｔた変圧器の巻線数は２．ｐ）るいは一般
にＮ’？：″あっても同様であることは言うまでもない
。

波形弁別要素２は双方向要素４、幅判定要索５及びＯＲ
要素６より成り、差電流１ｄを受けて双方向要素４によ
り差電流が正負双方向に流れることを検出し、幅判定要
索うにより通電期間の幅が一定値以上あるか否かを判定
し、それらのうちの何れか一方の泉件が成立するとＯＲ
要素６により許容出力ＴＡを生ずる５双方向要索４及び
幅判定要索５のＩ戎については以下に述べる。

第２図は双方向要素４の栖成例を表すブロック図である
。７は正波を検出するレベル検出要素。

８は時間要素である。電流１ｄが検出レベルに１を超す
と要素７は出力を生じ、要素８に印加する。要素８は要
素７からの入力が一定時間Ｃ１以上継続すると出力を生
じ、入力が消失しても一定時間ｔ２の間は出力を保って
いる。一定時間亡、は入力が確実に検出レベルに１を超
すことを確認するための微少時間であり、一定時間Ｃ２
は負波の判定時刻とのずれ及び主判定要素の判定時刻と
のずれを調整するためのものである。即ち、各要素の判
定時刻は１サイクル内でも完全には一致しないでずれて
おり、ＡＮＤが成立するためには若干の時間引延ばして
互いに他の信号を待つ必要がある。要素９は要素７の正
波に代わって、負波の大きさつまり　−１，ｉが検出レ
ベルに１を超すとき出力を生じ、要素１０に印加する。

要素１０は要素８と同じ機能を有する。要素８と要素１
０の出力、即ち、Ａ、　Ｎ　Ｄ要素１１の両入力が入る
と、許容出力ＰＮを生ずる。前述のように双方向に電流
が流れるのはｗＪ磁突入電流ではないので、所期の目的
の一つをこれで達することができる。

第３図は幅判定要索５の楕或例を表すブロック図である
。１２はレベル検出要素、１３は時間要素である。差電
流１ｄの絶対値が検出レベルに２を超すと、要素１２は
出力を生じ、要素１３に印加する。要素１３は要素１２
からの入力が一定時間６３以上継続すると幅判定出力１
４０を生じ、入力消失後一定時間ｔ４の間は出力１４０
を保っている。この一定時間ｔ３は通電期間の幅を判定
する限界値、一定時間ｔ４は要素８あるいは１０に準じ
て主判定要素の別宅時刻とめずれを調整するためのもの
である。この幅判定要索は事故電流で上記双方向要素が
許容出力を生じないクースに効果を発する。即ち、事故
発生位相により定まる周知の直流分電流が大きいとき、
事故電流は片方にオフセットするが、前記双方向要素が
動作しないクースでは通電期間の幅が十分広く幅判定要
索が出力ＷＤを生ずる。

第４図は第２図及び第３図の作用を説明するための前提
となる励磁突入電流の典型的な例の波形図である。即ち
ｐｗの期間に例えば正の電流が流れ、。

残りのｐｚの期間には流れない。前記の第２調波１５％
はｐｗが電気角で約２４６°に相当する。

第５図は第２図及び第３図の作用を説明するための波形
図である。この図は正弦波が直流分でオフセットした場
合の正方向の通電期間の幅ＯＷと、負方向の電流ピーク
値ｈｎとの関係を表しである。

即ちｐｗが電気角で２９０°〜２５０°のとき、ｈｎは
正弦波の振幅を１として０．１８〜０．４３であること
を表している。

このような関係がら第２図の双方向要素と第３図の幅判
定要索との分担範囲が容易に整合し得ることを以下に説
明する。幅判定要索の設定値Ｃ３を、電気角で上述の２
４６゛に対して余裕を考慮して例えば２６０°とすると
、！ｐｗが限界値のとき負の電流ピーク値ｈｎは０．３
５である。盲点のないように双方向要素が重複して動作
するには双方向要素の設定＠に１はこの０．３５に対し
余裕をとり、所要動作電流の振幅値ｘｏ、３０等とする
。この設定値は所要動作電流に対し徒らに高感度とする
ことがなく、無理のない値である。そして事故電流で幅
ｐｗが設定値以上であれば幅判定要索が出力を生じ、そ
れ以下であれば負方向の電流が設定値に１以上となり双
方向要素が確実に動作する。正負の関係が逆であっても
同様である。励磁突入電流では双方向通電はなく、また
幅ｐｗも設定値６３より十分率さいので何れの要素も出
力を生じない。

以上は簡単のため事故電流に歪が無い場合を説明したが
、この判定に最も影響のある第２調波について考えても
上記説明に矛盾は生じない。先ず、事故電流に第２調波
があっても第４図のような波形は生じない。そめ理由は
特願昭５７−２３０２２号に開示したように仮に第２調
波があったとしても、事故電流の基本波と第２調波の位
相は略々同位相であり、そのような位相ｒＡ係では含＊
率りロ何に拘らず電流が広い範囲で０付近となるような
波形は生じない。また第５図の関係は歪により若干変わ
るが、設定値に１に余裕があれば特に支障は生じない。

以上のように上記実施例によれば、レベル検出要素や時
間要素のようなシンプルな手段を用いて、第２洞波含有
率によらず事故電流とｖｊＪｒ：ａ突入電流の波形の特
徴を、双方向性あるいは通電期間の幅により直接的に捉
えて識別することにより所期の目的を遠する、：とがで
きる。

第６図は第２図の別の実施例の構成を表すブロック図で
ある。、二の実施例は第２図に対しレベル検出要素１５
及び時間要素１６を追加し、ＡＮＤ要素１１に代わって
３人力のＡＮＤ要索要素で置き換えである。レベル検出
要素１５は差電流１ｄの絶対値Ｉａ　ｌが検出レベル′
に３を超えると出力を生じ時間要素１６に印加する。時
間要素１６は同８あるいは１０と同様の要素である。こ
れらの出力が全て成立しＡＮＤ要素１４に印加されると
許容出力ＰＮを生ずる。

この実施例は、検出レベルに１が前述のように所要動作
電流の振（唱値の数分の１であるため１．何れか一方に
は所要動作電流の振幅値またはそれに近い値が流れるこ
とを念のなめ確認するのに適している。

第７図は第６図の別の実施例の構成を表すブロック図で
ある。７，８，９及び１０は第６図と同様であり、第６
図の１５の代わりにレベル検出要素１７及び１８、第６
図の１６の代わりに時間要素１つ及び２０で置き換えで
ある。

レベル検出要素１７は差電流１ａの負波の大きさ即ち一
１ｄが検出レベルに３を超すとき出力を生じ、時間要素
８と同様の時間要素１９により確認及び時刻調整を行な
ってＡＮＤ要素２１Ｇこより時間要素８の出力とのＡＮ
Ｄをとる。レベル検出要素１８は差電流１ｄが検出レベ
ルに３を超すとき出力を生じ、時間要素１９と同様の時
間要素２０を経てＡＮＤ要素２２により、時間要素１０
の出力とのＡＮＤをとる。２３はＯＲ要素でＡＮＤ要素
２１あるいは２２の何れかの出力があれば許容出力ＰＭ
を生ずる。第７図の作用は第６図と等価であり、本発明
の主旨を変更する４：となくこのような等価変形は種々
可能である。

第８図は幅判定要索５の他の実施例の構成を示すブロッ
ク図である。この実施例は第３図の幅判定要索に時間要
素２４が追加されている他は第３図と同様である。時間
要素２４はレベル検出要素１２の出力を受けて、遅延無
しく処理に要する微少時間を除く、以下同様）で出力を
生じ、入力消滅後ｔ５の時間出力を保つ。即ちこの幅判
定要索はレベル検出要素１２の出力に時間ｔ５以下の中
断があっても出力継続と見なすことを意味する。これで
も効果が同様であることを次回で説明する。

第９図は第８図の作用を説明するための波形図である。

１ｄは極端に歪んだ差電流の波形例、ｄｌはその絶対値
である。絶対ｆｉ　ｌ　Ｉｄｌが設定値に２以下となる
もあるいはｔ７等の期間にはレベル検出要素１２の出力
は消滅するが、時間要素２４の出力は継続している。励
磁突入電流では、前記のように一定値以上の期間の非通
電期間があるので、時間ｔ５をそれより小さい値とする
。また時間要素１２の設定値Ｃ３は第３図の場合に比し
ｔ５だけ大きい値とする。こうすると波形が極端に歪ん
で１．小時間の述切れがあっても時間要素１３の入力が
継続して正しい判定をする。励磁突入電流の場合、時間
要素２４の出力は通電期間の幅より時間Ｃ５だけ長くな
るが、その値だけ時間要素１３の設定値Ｃ３が長くしで
あるので、判定を誤ることはない。

以上の実施例はアナログ入力のみでなく、サングル値入
力に対しても実現可能である。特に第２図、第６図ある
いは第７図の双方向要素については何ら追加説明を要さ
ない。第３図あるいは第６図の幅判定要索についても、
入力のサンブリング密度が十分であればそのまま実現で
きる。しかし２所謂デイジタルリレーでは計算負担等の
関係がら例えば電気角３０’間隔のサンプル値が使用さ
れる。

このような場合の実施例について以下に述べる。

第１０図は第３図の幅判定要索の別の実施例の流れを表
すフローチャート図であり、通常実施されているように
電気角で３０°間隔のサンプル値により通電期間の幅を
計算して判定する場合のアルゴルズムとなっている。

差電流１．ｉの各サンプル値が到来する毎に当演算を開
始し、ステップＳ１で設定値に２以上か否かを判定しＹ
ならステップＳ２、ＮならステップＳ３へ進む。

ステップＳ２ではステ・ツブＳ１の判定Ｙが７サンプリ
ング継続か否かを判定し、ＹならステップＳ５へ、Ｎな
らステップＳ８へ進む。ステップＳ３及びステップＳ４
は夫々ステップＳ１及びステップＳ２に準する。

即ち正波の代わりに負波について判定するもので、ステ
ップＳ１ではＩａ　＞　ｋｚにより判定したのに対しス
テップＳ３では一１ａ　＞　ｋｚで判定する以外は、判
定後の行先も含めて同様である。

ステップＳ５は正波あるいは負波の通電期間の幅を近似
計算するステ・ツブである。差電流１ｄの１時点のサン
プル値を（煩雑を避けるため添字のｄを省略して）−で
表す。最新の値１ｍ、３回前の値１ｍ−３及び６回前の
値＋７１−６を使用して、幅の近似値を次式で計算する
。即ち電気角で表わした幅ｐｗをｐｗ・１８０’　　＋
、３０°　　（１ｍ−ａ／（ｉ！１−６−Ａ）＋ｊ＠／
（ｉｆｆｉ−Ｂ）　）・・・・・・（１） 但しＡ＝３（Ｉｎ　＋　Ｉｎ−５）／４−ｉ！！ｉ−３
／２−Ｊ　３ｊｉｌ　−１１−６）／４Ｂ＝３（！ａ　
＋１１１１−６　）／４−１ｇ−３／２　　＋　ｉ　３
ｆｉ＠　−ｊ色−６）／４により求める。ステップＳ６
は上記の幅ｐｗが一定値６３以上か否かを判定し、Ｙな
らステップＳ７へ進んで許容出力ＷＤを生り１．Ｎなら
ステ・ツブＳ８へ進む。

ステップＳ８は所謂オフデイレイ要素で出力ＷＤを一定
時間ｔ４でけ引延ばし、終了して次のサンプルを待つ。

第１１図は第１０図の作用を説明するための波形図であ
る。ステップＳ２あるいはＳ４で正波あるいは負波が７
サンプル継続して検出レベルに２を超えている状態でス
テップＳ５に至っているので、最新のサンプル値Ｉ１１
．３回前の値１ｍ−３及び６の値ＩＭ−６は継続して正
あるいは負の値である。図は正波として表わしであるが
負波でも以下の説明は全く同様である。

計算手法の意味は次の通りである。即ちサンブル値１ｒ
ｒ、！ｍ−＝及び１ｎ−６を直流オフセットした正弦波
に当てはめて直流分及び正弦渡分を求め、次にその波形
をサンプル＠Ｉ＃！及び！ａ−ｅの両側に３０°ずつ延
長した値を想定する。図示した点Ｃａ＋÷１及びＣＩｌ
＋−７はこれらの想定値である。なお、これらの想定値
は第１０図のステップＳ５では夫々Ａ及びＢで表しであ
る。

次に想定値Ｃｍ−ｙとサンプル値１ｎ−６及び想定値Ｃ
ｍ　＋１とサンプル値ＩＩｎの夫々の組合せについて直
線近似により零通過点とサングル値Ｉｎ−６あるいは１
＃Ｉとの１ｍＷ２あるいはＷ３を計算する。なお、幅ｐ
ｗの内サンプル値１角と１ｍ−６との間隔は前述の３０
゛間隔サンプリングの前提により１８０°である。

当てはめる波形のｎ時点の値を ｎ＝　　Ｄ＋ＰｃｏＳ（（ｎ−ｒｇ＋３）３０°　）＋
Ｑｓｉｎ（（ｎ−ｎ＋３）３０°　）・・・・・・（２
） とすると次式が成立する。

ｎ　＝　ｎ−６では　１１＋−６＝　Ｄ　−Ｑ　　　　
　−”・・（３）ｎ　＝　ｌｌ−３では　１ｍ−３□　
Ｄ　＋Ｐ　　　　　−・”（４）ｎ＝１１　　では　Ｉ
ｎ　　□　Ｄ　＋Ｑ　　　　　−−（５）（３）〜（５
）式よりり、Ｐ及びＱを求めるとなお（２）式で所謂直
流分を減衰の無い純粋の直流分と仮定したが、励磁突入
電流の時定数に比し基本波の１周期の時間は十分に短い
ので実用的な近似である。

次にｎ　＝ｌＩづ及びｎ　＝ｎ＋１として（２）式より
想定値Ｃｎを求めると 想定値ＣＪ＋−７及びＣＪｌ＋１と夫々に近接する零通
過点との間隔を大々Ｗ１及びＷｑとすると直線近似によ
り次式か成立する。

ところで幅ｐｗはｌ”＝１８”　”　Ｗ２”　Ｗ３であ
りまた前提によりＷｌ”　Ｗ２”　Ｗ３＋Ｗｑ　・３０
゛であるから（す〜（８）式を用いて上述の（１）式を
得る。

この実施例によれば波形を広い範囲で捉えて通電期間の
幅を計算することができ、電流の立ち上がり部分の誤差
を避けて正しい判定が可能である。

この実施例では電気角で９０゛間隔のサンプル値を使用
して近似計算し７たか、９０゛間隔に限らず一般に３個
のサンプル値があれば直流分及び正弦渡分を求めること
ができ、同様の手法で通電期間の幅を近似計算すること
ができる。

第１２図は第１０図の別の実施例の流れを表すフローチ
ャート図である。この実施例は６０゛間隔の３個のサン
プル値により近似計算する他は第１０図に準する５第１
０図のステップＳ２．　Ｓ４及びＳ５の代わりに夫々ス
テップＳ９．　ＳＩＯ及びＳ１１で置き換えである他は
回しである。

第１０図の場合７サンプリング継続を確認するのに対し
本実施例のステップＳ９及びＳ１０では５サングリング
ａ続を確認する。これは６０’間隔のサンプル値３個を
使用するためである。即ち３０゛間隔のサンプル値が５
回３！続して正あるいは負となるとき初めて近似計算が
有効となるからである。

ステップＳ１１は通電期間の幅ｐｗを近似計算するステ
ップである。計算手法の意味と計算内容とを一緒に説明
する。

サンプル値１ｍ１ｎ−２及び１ｍ−４より第１０図の場
合と同様に直流分及び正弦渡分を求め、次にその波形を
サングル値１ｍ及び１ｍ−４の両側に３０°ずつ延長し
た値Ｃｒｔ＋１及びＣＪＩ−５を想定する。但し、：の
想定値は大々Ｇ及び１１として表しである。想定値Ｇ＝
（１−５とサンプル値１ｍ−４及び想定値Ｈ＝Ｃｎ÷１
とサンプル値ｍの夫々の組合せについて直線近似により
零通過点とサンプルｌｉ＃ｌ−ｑあるいは１ｍとの幅Ｗ
５あるいはＷ６を計算する。なお幅ｐｗの内サンプル＠
１ｍと１ｍ−４との間隔は前述の３０°サンプリングの
前提により１２０°である。

当てはめる波形のｎ時点の値を １／ｌ＝　　Ｄ＋Ｐｃｏｓ（ｉｎ−ｎ＋２）３０°　）
＋Ｑｓｉｎ（（ｎ−ｎ＋２）３０゜・・・・・・（９） とすると次式が成立する。

ｎ　＝　ｔｇ−４では　ｌｌｌ−４＝　Ｄ　＋　Ｐ／２
−ｒ３Ｇ／２・・・・・・（１０） ｎ　＝　ｍ−２では　＋７１−２　＝　Ｄ　＋　Ｐ　　
　　　・・−−−−（１１）ｎ＝１ｍ では　１ｎ ＝Ｄ、Ｐ／２＋、ｒ３Ｑ／２ ・・・・・・（１２） （１０）〜（１２）式より０及びＱを求めるとＤ　＝　
ＩＪｌｌｍ−４−！Ｊ！−２，Ｑ　＝（Ｉｎ　−１ｎ−
４）＃’３・・・・・・（１３） 次にｎ　＝　ｎ−５及びｎ＝１÷１として（９）式より
想定値Ｃｎを求めると Ｇ＝（＠−５＝Ｄ−Ｑ　　、　Ｈ＝（：！ｎ４４　＝Ｄ
＋Ｑ・・・・・・（１４） 想定値Ｃｍ−５及びＣＪｌ＋１と夫々に近接する零通過
点との間隔を宍々ｗ５及びＷ６とすると直線近似により
次式が成立する。

Ｇ＝　Ｃｌ−５＝Ｄ−Ｑ ＝　　Ｉｓ　　Ｉｍ−＋　　−ＩＭ−２−（ＩＩＲ−Ｉ
ＪＩ−＋）／（３−（１６）Ｈ”Ｃｔｎ＋１　＝　　Ｄ
　　＋　　Ｑ□　ＩｊＩｌａ−ｔ　　−１１１１−２＋
（Ｉ！ＩＩ−ＩＪＩ−４）／Ｊ３−（１７）ｐｗ＝１２
０°　＋　νν”５　　”Ｗｓ＝１２０’　　＋　　３
０°　（ＩＪＩ−４／　（ＩＩＲ−４−Ｇ）＋　Ｉｎ、
／　　＜１＃Ｉ　　−Ｈ）　　）・・・・・・（１８） ステップ３１０は（１６）、　（１７）及びＣｌ８）式
を計算して通電期間の幅ｐｖ４を近似的に求めるステッ
プである３それ以外のステップは上述のように第１０図
と同様であり、効果も略々開襟である。

第１０図あるいは第１２図の実施例はパラメータを求め
るのに必要な丁度３個のサンプル値を使用したが、３個
より多いサンプル値を使用し、周知の最小二乗法により
直流分及び正弦渡分を計算することも可能である。

また第１１図は差電流ｉ、ｉのサンプル値が検出レベル
に２を超す個数が丁度７個のように描いであるが、丁度
７個である必要はなく、それ以上であればよい。７個よ
り多い場合つまり９０°間隔のサンプル値３個の組合せ
が複数個できる場合、確認の意味で全組合せについて計
算するとか、最も確からしい近似のために最大のサンプ
ル値を含む組合せを採用するとか、本発明の主旨を変え
ないで種々の変更が可能である。

上記した第１図に示す実施例では波形判別要素の出力を
許容出力ＴＡとしたが、阻止出力とする・：とも容易に
考えられる。特に図示はしないが、差電流が双方向に流
れず、かつ通電期間の幅が所定値より小さいとき阻止出
力を生ずるよに構成すれば論理的に等価であり、第１図
と同様の作用をすることは明らかである。

［発明の効果］ 以上説明したように、本発明によれば事故電流と励磁突
入電流の波形の特徴を、双方向性あるいは通電期間の幅
により直接的に捉えて識別するようにしたので、第２調
波の含有率によらずに事故電流の検出の可能な差動継電
方式を堤供できる。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明の一実施例の構成を表すブロック図、第
２図及び第３図は第１図の内部の構成を表すブロック図
、第４図及び第５図は第２図及び第３図の作用を説明す
るための波形図、第６図は第２図の別の実施例の構成を
表すブロック図、第７図は第６図の別の実施例の構成を
表すブロック図、第８図は第３図の別の実施例の構成を
表すブロック図、第９図は第８図の作用を説明するため
の波形図、第１０図は第３図の別の実施例の流れを表す
フローチャート図、第１１図は第１０図の作用を説明す
るための波形図、第１２図は第１０図の別の実施例の流
れを表すフローチャート図である。 １・・・主判定要素　　　２・・・波形弁別要素３・・
・ＡＮＤ要素　　　４・・・双方向要素５・・・幅判定
要索　　　６・・・ＯＲ要素７・・・レベル検出要素　
８・・・時間要素９・・・レベル検出要素　１０・・・
時間要素１１・・・ＡＮＤ要索要素　１２・・・レベル
検出要素１３・・・時間要素　　　　１４・・・ＡＮＤ
要素１５・・・レベル検出要素　１６・・・時間要素１
７、１８・・・レベル検出要素

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. 複数の電流の総和を動作量とする主判定要素と、前記動
   作量の波形を弁別して前記主判定要素の動作を許容ある
   いは阻止する波形弁別要素とからなる差動継電方式にお
   いて、前記波形弁別要素は前記動作量が正及び負の夫々
   の極性時に所定の値以上あることを検出する双方向要素
   と、前記動作量の通電期間の幅が所定の値以上であるこ
   とを検出する幅判定要索とを備え、前記波形弁別要素は
   前記双方向要素あるいは前記幅判定要素の何れか一方ま
   たは両者が所定の出力を生じたとき、前記主判定要素の
   動作を許容することを特徴とする差動継電方式。