JPH021340B2 - - Google Patents
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- Publication number
- JPH021340B2 JPH021340B2 JP57080917A JP8091782A JPH021340B2 JP H021340 B2 JPH021340 B2 JP H021340B2 JP 57080917 A JP57080917 A JP 57080917A JP 8091782 A JP8091782 A JP 8091782A JP H021340 B2 JPH021340 B2 JP H021340B2
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- focusing
- electrode system
- electrode
- grid
- electron beam
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
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-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J29/00—Details of cathode-ray tubes or of electron-beam tubes of the types covered by group H01J31/00
- H01J29/46—Arrangements of electrodes and associated parts for generating or controlling the ray or beam, e.g. electron-optical arrangement
- H01J29/48—Electron guns
- H01J29/50—Electron guns two or more guns in a single vacuum space, e.g. for plural-ray tube
- H01J29/503—Three or more guns, the axes of which lay in a common plane
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、陰極線管装置に関し、蛍光体スクリ
ーン面上の全域において良好な解像度が得られる
ように構成したものである。
ーン面上の全域において良好な解像度が得られる
ように構成したものである。
一般に、陰極線管装置の解像度は、蛍光体スク
リーン面上に生じるビームスポツト（輝点）の大
きさおよび形状に依存し、高い解像度を得るため
には、ビームスポツトはできるだけ小さくかつ歪
みのないことが重要である。また、カラー陰極線
管装置では、３電子ビームによるビームスポツト
が蛍光体スクリーン面上の任意の一点で正しく集
中することが解像度の面で重要であり、このこと
から、インライン形カラー陰極管を使用するもの
では、水平偏向磁界分布を第１図ａに示すような
ピンクツシヨン状に、そして、垂直偏向磁界分布
を第１図ｂに示すようなバレル状にそれぞれ歪ま
せることによつて、３電子ビーム１，２，３を自
己集中（セルフコンバージエンス）させている。
しかし、このような自己集中方式を採用すると、
３電子ビームの集中性は良好となつても、３電子
ビームの断面形状がビーム偏向角の増大に伴つて
歪み、蛍光体スクリーン面上のとくに周辺部に現
われるビームスポツトに第２図に示す傾向の歪み
を生じやすくなる。すなわち、蛍光体スクリーン
面４の中央部に現われるビームスポツト５が真円
となるのに対し、周辺部に現われるビームスポツ
ト６は、水平方向に長い楕円状の高輝度コア部７
のほかに垂直方向に長い低輝度ヘイズ部８が付随
するかたちとなり、とくにスクリーン周辺部にお
いて高い解像度を得ることが困難になる。
リーン面上に生じるビームスポツト（輝点）の大
きさおよび形状に依存し、高い解像度を得るため
には、ビームスポツトはできるだけ小さくかつ歪
みのないことが重要である。また、カラー陰極線
管装置では、３電子ビームによるビームスポツト
が蛍光体スクリーン面上の任意の一点で正しく集
中することが解像度の面で重要であり、このこと
から、インライン形カラー陰極管を使用するもの
では、水平偏向磁界分布を第１図ａに示すような
ピンクツシヨン状に、そして、垂直偏向磁界分布
を第１図ｂに示すようなバレル状にそれぞれ歪ま
せることによつて、３電子ビーム１，２，３を自
己集中（セルフコンバージエンス）させている。
しかし、このような自己集中方式を採用すると、
３電子ビームの集中性は良好となつても、３電子
ビームの断面形状がビーム偏向角の増大に伴つて
歪み、蛍光体スクリーン面上のとくに周辺部に現
われるビームスポツトに第２図に示す傾向の歪み
を生じやすくなる。すなわち、蛍光体スクリーン
面４の中央部に現われるビームスポツト５が真円
となるのに対し、周辺部に現われるビームスポツ
ト６は、水平方向に長い楕円状の高輝度コア部７
のほかに垂直方向に長い低輝度ヘイズ部８が付随
するかたちとなり、とくにスクリーン周辺部にお
いて高い解像度を得ることが困難になる。
なお、前述のようなビームスポツト形状の歪み
は、自己集中方式における偏向ヨークが３電子ビ
ームに対して第１図ａ，ｂに示すような非斉一磁
界を与えることに原因し、偏向磁界内の電子ビー
ムは、電子銃内で付与された集束を水平方向にお
いて弱められ、垂直方向において強められること
になる。
は、自己集中方式における偏向ヨークが３電子ビ
ームに対して第１図ａ，ｂに示すような非斉一磁
界を与えることに原因し、偏向磁界内の電子ビー
ムは、電子銃内で付与された集束を水平方向にお
いて弱められ、垂直方向において強められること
になる。
本発明は、前述のような従来の欠点を除去する
ためになされたもので、つぎに本発明の陰極線管
装置を図面に示した実施例とともに説明する。
ためになされたもので、つぎに本発明の陰極線管
装置を図面に示した実施例とともに説明する。
第３図において、電子銃９は、水平一直線上に
配列された３個の陰極１０′，１０″，１０、制
御格子電極１１、加速電極系１２、前段集束電極
系１３および後段集束電極系１４を有している。
前段集束系１３は、電子ビーム通路に沿つて順次
に配列された第１、第２および第３の格子電極１
５，１６，１７からなつており、第１の格子電極
１５は、加速電極系１２の最終電極板とともに箱
形に形成されている。第４図に示すように、第１
および第３の格子電極１５，１７は、各３個の円
形の電子ビーム通過孔１８′，１８″，１８；１
９′，１９″，１９を有しており、第２の格子電
極１６は、水平方向に長い（以下横長という）矩
形状の電子ビーム通過孔２０′，２０″，２０を
有している。そして、第１および第３の格子電極
１５，１７には一定の集束電圧Vfpcが与えられ、
第２の格子電極１６には、ビーム偏向量に応じて
変化するダイナミツク電圧V′fpcが与えられる。ま
た、後段集束電極系１４は、陰極側の格子電極２
１と蛍光体スクリーン面側の格子電極２２とから
なり、第５図に示すように両格子電極２１，２２
は、それぞれ垂直方向に長い（以下縦長という）
矩形状の電子ビーム通過孔２３′，２３″，２３
；２４′，２４″，２４を有している。そし
て、両格子電極２１，２２には、一定の集束電圧
Vfpcと陽極電圧Vaがそれぞれ与えられる。
配列された３個の陰極１０′，１０″，１０、制
御格子電極１１、加速電極系１２、前段集束電極
系１３および後段集束電極系１４を有している。
前段集束系１３は、電子ビーム通路に沿つて順次
に配列された第１、第２および第３の格子電極１
５，１６，１７からなつており、第１の格子電極
１５は、加速電極系１２の最終電極板とともに箱
形に形成されている。第４図に示すように、第１
および第３の格子電極１５，１７は、各３個の円
形の電子ビーム通過孔１８′，１８″，１８；１
９′，１９″，１９を有しており、第２の格子電
極１６は、水平方向に長い（以下横長という）矩
形状の電子ビーム通過孔２０′，２０″，２０を
有している。そして、第１および第３の格子電極
１５，１７には一定の集束電圧Vfpcが与えられ、
第２の格子電極１６には、ビーム偏向量に応じて
変化するダイナミツク電圧V′fpcが与えられる。ま
た、後段集束電極系１４は、陰極側の格子電極２
１と蛍光体スクリーン面側の格子電極２２とから
なり、第５図に示すように両格子電極２１，２２
は、それぞれ垂直方向に長い（以下縦長という）
矩形状の電子ビーム通過孔２３′，２３″，２３
；２４′，２４″，２４を有している。そし
て、両格子電極２１，２２には、一定の集束電圧
Vfpcと陽極電圧Vaがそれぞれ与えられる。
前段集束レンズ系１３の第２の格子電極１６に
与えられるダイナミツク電圧V′fpcは、第６図に実
線２５または一点鎖線２６で示すように偏向電流
２７が最大値または最小値となるとき、つまり、
ビームスポツトが蛍光体スクリーン面の周辺部に
現われるとき、電圧Vfpcと同一の値をとり、偏向
電流の増減に伴つて電圧Vfpcから徐々に下降また
は上昇する。したがつて、ビームスポツトが蛍光
体スクリーン面の周辺部に現われるとき、第１、
第２および第３の格子電極１５，１６，１７は同
一電位Vfpcとなり、前段集束電極系１３にはレン
ズ電界は生成されず、第２の格子電極１６の電子
ビーム通過孔２０′，２０″，２０が軸非対称で
あるにもかかわらず、軸非対称レンズ電界が生成
されない。したがつて、電子ビームはなんら集束
作用を受けることなく前段集束電極系１３を通過
し、後段集束電極系１４に達する。第５図に示す
ように後段集束電極系１４の陰極側および蛍光体
スクリーン面側の格子電極２１，２２には、集束
電圧Vfpcと陽極電圧Vaとがそれぞれ印加される
が、電子ビーム通過孔２３′，２３″，２３；２
４′，２４″，２４が縦長矩形状となつているた
め、格子電極２１と２２との間で軸非対称レンズ
２８′，２８″，２８が生成され、ここを通過す
る電子ビームはそれぞれ軸非対称な集束作用を受
ける。本実施例の後段集束電極系１４のように、
電子ビーム通過孔を縦長矩形状あるいは縦長楕円
状とする場合に形成される軸非対称レンズは、電
子ビームに対して水平方向で強く垂直方向で弱い
集束レンズとなる。このため、第７図に示すよう
に電子ビーム２９が軸非対称レンズ２８を通過す
るとき、水平方向で強く、垂直方向で弱い集束作
用が働き、垂直方向のフオーカス点３０は水平方
向のフオーカス点３１よりも遠い点に生じる。こ
の現象は、偏向磁界内での電子ビームが前述のよ
うにビーム偏向量の増大に伴い水平方向で弱く、
垂直方向で強く集束されるのを打ち消すように作
用する。このため、水平方向に大きく偏向された
電子ビームによるビームスポツトを真円に近づけ
ることができ、蛍光体スクリーン面のとくに左右
両側および対角線上領域での解像度が高められ
る。
与えられるダイナミツク電圧V′fpcは、第６図に実
線２５または一点鎖線２６で示すように偏向電流
２７が最大値または最小値となるとき、つまり、
ビームスポツトが蛍光体スクリーン面の周辺部に
現われるとき、電圧Vfpcと同一の値をとり、偏向
電流の増減に伴つて電圧Vfpcから徐々に下降また
は上昇する。したがつて、ビームスポツトが蛍光
体スクリーン面の周辺部に現われるとき、第１、
第２および第３の格子電極１５，１６，１７は同
一電位Vfpcとなり、前段集束電極系１３にはレン
ズ電界は生成されず、第２の格子電極１６の電子
ビーム通過孔２０′，２０″，２０が軸非対称で
あるにもかかわらず、軸非対称レンズ電界が生成
されない。したがつて、電子ビームはなんら集束
作用を受けることなく前段集束電極系１３を通過
し、後段集束電極系１４に達する。第５図に示す
ように後段集束電極系１４の陰極側および蛍光体
スクリーン面側の格子電極２１，２２には、集束
電圧Vfpcと陽極電圧Vaとがそれぞれ印加される
が、電子ビーム通過孔２３′，２３″，２３；２
４′，２４″，２４が縦長矩形状となつているた
め、格子電極２１と２２との間で軸非対称レンズ
２８′，２８″，２８が生成され、ここを通過す
る電子ビームはそれぞれ軸非対称な集束作用を受
ける。本実施例の後段集束電極系１４のように、
電子ビーム通過孔を縦長矩形状あるいは縦長楕円
状とする場合に形成される軸非対称レンズは、電
子ビームに対して水平方向で強く垂直方向で弱い
集束レンズとなる。このため、第７図に示すよう
に電子ビーム２９が軸非対称レンズ２８を通過す
るとき、水平方向で強く、垂直方向で弱い集束作
用が働き、垂直方向のフオーカス点３０は水平方
向のフオーカス点３１よりも遠い点に生じる。こ
の現象は、偏向磁界内での電子ビームが前述のよ
うにビーム偏向量の増大に伴い水平方向で弱く、
垂直方向で強く集束されるのを打ち消すように作
用する。このため、水平方向に大きく偏向された
電子ビームによるビームスポツトを真円に近づけ
ることができ、蛍光体スクリーン面のとくに左右
両側および対角線上領域での解像度が高められ
る。
一方、ビーム偏向量の減少に伴つて電圧V′fpcが
Vfpcから下降または上昇すると、前段集束電極系
１３において一定の集束電圧Vfpcが印加されてい
る第１および第３の格子電極１５，１７と、第２
の格子電極１６との間に軸非対称レンズ電界が生
成される。第２の格子電極１６の電子ビーム通過
孔２０′，２０″，２０を第４図のように横長矩
形状あるいは横長楕円状にすると、ここに生成さ
れる軸非対称レンズ３２′，３２″，３２は、３
電子ビームに対して垂直方向で強く、水平方向で
弱い軸非対称集束作用を示す。しかも、この軸非
対称集束作用は、後段集束電極系１４において形
成される軸非対称レンズ２８′，２８″，２８の
軸非対称集束作用を、ビーム偏向角の減少に伴い
徐々に打ち消す傾向のものであるから、ダイナミ
ツク電圧V′fpcの信号波形２５，２６の最小値ない
しは最大値を適切に選ぶことにより、偏向電流が
零すなわちビームスポツトが蛍光体スクリーン面
の中央部に現われるときにも、真円のビームスポ
ツトを得ることができる。
Vfpcから下降または上昇すると、前段集束電極系
１３において一定の集束電圧Vfpcが印加されてい
る第１および第３の格子電極１５，１７と、第２
の格子電極１６との間に軸非対称レンズ電界が生
成される。第２の格子電極１６の電子ビーム通過
孔２０′，２０″，２０を第４図のように横長矩
形状あるいは横長楕円状にすると、ここに生成さ
れる軸非対称レンズ３２′，３２″，３２は、３
電子ビームに対して垂直方向で強く、水平方向で
弱い軸非対称集束作用を示す。しかも、この軸非
対称集束作用は、後段集束電極系１４において形
成される軸非対称レンズ２８′，２８″，２８の
軸非対称集束作用を、ビーム偏向角の減少に伴い
徐々に打ち消す傾向のものであるから、ダイナミ
ツク電圧V′fpcの信号波形２５，２６の最小値ない
しは最大値を適切に選ぶことにより、偏向電流が
零すなわちビームスポツトが蛍光体スクリーン面
の中央部に現われるときにも、真円のビームスポ
ツトを得ることができる。
以上のように、本発明を実施した陰極線管装置
では、ビーム偏向量に応じてダイナミツク電圧
V′fpcを集束電圧Vfpcから増減させることにより、
蛍光体スクリーン面の中央部および周辺部で歪み
の少ない良好なビームスポツトが得られる。蛍光
体スクリーン面の上部中間付近に現われるビーム
スポツトの歪みはもともと軽微であるから、蛍光
体スクリーン面上の全域において非常に鮮明な再
生画像を得ることができる。
では、ビーム偏向量に応じてダイナミツク電圧
V′fpcを集束電圧Vfpcから増減させることにより、
蛍光体スクリーン面の中央部および周辺部で歪み
の少ない良好なビームスポツトが得られる。蛍光
体スクリーン面の上部中間付近に現われるビーム
スポツトの歪みはもともと軽微であるから、蛍光
体スクリーン面上の全域において非常に鮮明な再
生画像を得ることができる。
なお、横長の軸非対称形電子ビーム通過孔は、
前段集束電極系の少なくとも一つの格子電極に設
ければよい。
前段集束電極系の少なくとも一つの格子電極に設
ければよい。
第１図ａ，ｂは非斉一偏向磁界分布と３電子ビ
ームとの関係を示す図、第２図は自己集中方式を
採用したカラー陰極線管装置の蛍光体スクリーン
面上に現われるビームスポツトの形状歪みを模式
的に示す図、第３図は本発明を実施したインライ
ン形カラー陰極線管装置の電子銃部の側断面図、
第４図は同カラー陰極線管装置の前段集束電極系
の斜視図、第５図は後段集束系の斜視図、第６図
は偏向電流とダイナミツク電圧との関係を示す信
号波形図、第７図は後段集束電極系で形成される
軸非対称レンズによる電子ビームの集束状態を説
明するための図である。 １０′，１０″，１０……陰極、１１……制御
格子電極、１２……加速電極系、１３……前段集
束電極系、１４……後段集束電極系、１５……第
１の格子電極、１６……第２の格子電極、１７…
…第３の格子電極、１８′，１８″，１８；１
９′，１９″，１９；２０′，２０″，２０……
電子ビーム通過孔、Vfpc……一定の集束電圧、
V′fpc……ダイナミツク電圧、Va……陽極電圧。
ームとの関係を示す図、第２図は自己集中方式を
採用したカラー陰極線管装置の蛍光体スクリーン
面上に現われるビームスポツトの形状歪みを模式
的に示す図、第３図は本発明を実施したインライ
ン形カラー陰極線管装置の電子銃部の側断面図、
第４図は同カラー陰極線管装置の前段集束電極系
の斜視図、第５図は後段集束系の斜視図、第６図
は偏向電流とダイナミツク電圧との関係を示す信
号波形図、第７図は後段集束電極系で形成される
軸非対称レンズによる電子ビームの集束状態を説
明するための図である。 １０′，１０″，１０……陰極、１１……制御
格子電極、１２……加速電極系、１３……前段集
束電極系、１４……後段集束電極系、１５……第
１の格子電極、１６……第２の格子電極、１７…
…第３の格子電極、１８′，１８″，１８；１
９′，１９″，１９；２０′，２０″，２０……
電子ビーム通過孔、Vfpc……一定の集束電圧、
V′fpc……ダイナミツク電圧、Va……陽極電圧。
Claims (1)
- １ 水平一直線上に配列された３個の陰極、制御
格子電極、加速電極系、前段集束電極系およびメ
インレンズ生成用の後段集束電極系が順次に配列
され、前記前段集束電極系は順次に配列された第
１、第２および第３の格子電極からなり、前記加
速電極系の最終電極板とともに箱形に形成された
前記第１の格子電極および前記第３の格子電極に
一定の集束電圧が印加され、前記第２の格子電極
にはビーム偏向量の変化に伴つて前記一定の集束
電圧から徐々に下降または上昇するダイナミツク
電圧が印加され、前記前段集束電極系の少なくと
も一つの格子電極は水平方向に長い軸非対称形の
電子ビーム通過孔を有し、前記後段集束電極系の
一対の格子電極は垂直方向に長い軸非対称形の電
子ビーム通過孔を有していることを特徴とする陰
極線管装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP8091782A JPS58197639A (ja) | 1982-05-13 | 1982-05-13 | 陰極線管装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP8091782A JPS58197639A (ja) | 1982-05-13 | 1982-05-13 | 陰極線管装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS58197639A JPS58197639A (ja) | 1983-11-17 |
| JPH021340B2 true JPH021340B2 (ja) | 1990-01-11 |
Family
ID=13731752
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP8091782A Granted JPS58197639A (ja) | 1982-05-13 | 1982-05-13 | 陰極線管装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS58197639A (ja) |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH0640468B2 (ja) * | 1985-09-09 | 1994-05-25 | 松下電子工業株式会社 | カラ−受像管装置 |
Family Cites Families (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS54150961A (en) * | 1978-05-19 | 1979-11-27 | Hitachi Ltd | Electronic gun for cathode-ray tube |
| JPS563949A (en) * | 1979-06-22 | 1981-01-16 | Toshiba Corp | Color picture tube device |
| JPS5953656B2 (ja) * | 1980-09-11 | 1984-12-26 | 松下電子工業株式会社 | 陰極線管装置 |
-
1982
- 1982-05-13 JP JP8091782A patent/JPS58197639A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS58197639A (ja) | 1983-11-17 |
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