JPH02182235A - Ｍｒ撮像装置 - Google Patents
Ｍｒ撮像装置Info
- Publication number
- JPH02182235A JPH02182235A JP1001754A JP175489A JPH02182235A JP H02182235 A JPH02182235 A JP H02182235A JP 1001754 A JP1001754 A JP 1001754A JP 175489 A JP175489 A JP 175489A JP H02182235 A JPH02182235 A JP H02182235A
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- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic field
- gradient magnetic
- waveform
- waveforms
- generating
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
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- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
この発明は、核磁気共鳴（ＮＭＲ）を利用した撮像装置
（ＭＲ撮像装置）に関する。
（ＭＲ撮像装置）に関する。
ＭＲ撮像装置では、静磁場中で、直交３軸（ここではｘ
、ｙ、ｚとする）方向に磁場強度が傾斜した３つの傾斜
磁場を独立に発生させる必要があり、そのためＸ方向に
磁場強度が傾斜した傾斜磁場（Ｇｘという）を発生する
ためのコイルと、Ｙ方向に磁場強度が傾斜した傾斜磁場
（Ｇｙという）を発生するためのコイルと、Ｚ方向に磁
場強度が傾斜した傾斜磁場（Ｇｚという）を発生するた
めのコイルと、これらにそれぞれ電流を流すための３つ
の電源とが備えられている。 ここで、Ｚ方向に直交する１つのスライス面を選択励起
し、Ｘ方向の位置を周波数エンコードし、Ｙ方向の位置
を位相エンコードするものとすると、従来のスピンエコ
ー法では、第４図に示すようにＧｚをかけながら高周波
励起信号のパルス（９０°パルス）を印加してスピンの
磁化を９０°倒し、その後、ＧｘとＧｙとをかけ、さら
にＧｚをがけながら高周波励起信号のパルス（１８０°
パルス）を印加してスピンの磁化を１８０°反転させ、
ＧＸを印加してＮＭＲ信号（エコー信号）を生じさせる
。このＧｘはスピンの位相を揃えてエコー信号を発生さ
せる読み出しのためと、周波数エンコードのためとを兼
ねていることになる。このようなパルスシーケンスをＧ
、ｙを変化させながら繰り返してＮＭＲ信号のサンプリ
ングを行なってデータ収集し、この収集されたデータを
２次元フーリエ変換すれば、上記のスライス面での画像
が再構成される。こうして得られる画像は第５図に示す
ような断層像となり、横方向（Ｘ方向）が周波数エンコ
ード方向ｆとなり、縦方向（Ｙ方向）が位相エンコード
方向ｐとなる。
、ｙ、ｚとする）方向に磁場強度が傾斜した３つの傾斜
磁場を独立に発生させる必要があり、そのためＸ方向に
磁場強度が傾斜した傾斜磁場（Ｇｘという）を発生する
ためのコイルと、Ｙ方向に磁場強度が傾斜した傾斜磁場
（Ｇｙという）を発生するためのコイルと、Ｚ方向に磁
場強度が傾斜した傾斜磁場（Ｇｚという）を発生するた
めのコイルと、これらにそれぞれ電流を流すための３つ
の電源とが備えられている。 ここで、Ｚ方向に直交する１つのスライス面を選択励起
し、Ｘ方向の位置を周波数エンコードし、Ｙ方向の位置
を位相エンコードするものとすると、従来のスピンエコ
ー法では、第４図に示すようにＧｚをかけながら高周波
励起信号のパルス（９０°パルス）を印加してスピンの
磁化を９０°倒し、その後、ＧｘとＧｙとをかけ、さら
にＧｚをがけながら高周波励起信号のパルス（１８０°
パルス）を印加してスピンの磁化を１８０°反転させ、
ＧＸを印加してＮＭＲ信号（エコー信号）を生じさせる
。このＧｘはスピンの位相を揃えてエコー信号を発生さ
せる読み出しのためと、周波数エンコードのためとを兼
ねていることになる。このようなパルスシーケンスをＧ
、ｙを変化させながら繰り返してＮＭＲ信号のサンプリ
ングを行なってデータ収集し、この収集されたデータを
２次元フーリエ変換すれば、上記のスライス面での画像
が再構成される。こうして得られる画像は第５図に示す
ような断層像となり、横方向（Ｘ方向）が周波数エンコ
ード方向ｆとなり、縦方向（Ｙ方向）が位相エンコード
方向ｐとなる。
しかしながら、通常、各傾斜磁場発生用のコイルは固定
されているから、せいぜい上記とは逆にＸ方向を位相エ
ンコード方向、Ｙ方向を周波数エンコード方向にすると
いうように入れ換えることによって９０°回転させるこ
としかできず、スライス面内で画像を任意の角度だけ回
転することができない、という問題がある。 もちろん、再構成された画像を表示面上で回転させるこ
とはできるが、その場合、周波数エンコード方向及び位
相エンコード方向が回転するわけではないので、通常位
相エンコード方向に発生する血流等の流れによるアーテ
ィファクトが最も生じない方向に位相エンコード方向を
定めることはできない。 この発明は、周波数エンコード方向及び位相エンコード
方向をスライス面内の任意の方向に定めることができ、
これにより画像をスライス面内で任意の角度だけ回転さ
せることができるとともに、アーティファクトの軽減を
も図ることができる、ＭＲ撮像装置を提供することを目
的とする。
されているから、せいぜい上記とは逆にＸ方向を位相エ
ンコード方向、Ｙ方向を周波数エンコード方向にすると
いうように入れ換えることによって９０°回転させるこ
としかできず、スライス面内で画像を任意の角度だけ回
転することができない、という問題がある。 もちろん、再構成された画像を表示面上で回転させるこ
とはできるが、その場合、周波数エンコード方向及び位
相エンコード方向が回転するわけではないので、通常位
相エンコード方向に発生する血流等の流れによるアーテ
ィファクトが最も生じない方向に位相エンコード方向を
定めることはできない。 この発明は、周波数エンコード方向及び位相エンコード
方向をスライス面内の任意の方向に定めることができ、
これにより画像をスライス面内で任意の角度だけ回転さ
せることができるとともに、アーティファクトの軽減を
も図ることができる、ＭＲ撮像装置を提供することを目
的とする。
上記目的を達成するため、この発明によるＭＲ撮像装置
においては、所望の角度の正弦値と余弦値とを発生する
手段と、周波数エンコード及び読み出し傾斜磁場波の基
本波形を発生する手段と、位相エンコード傾斜磁場の基
本波形を発生する手段と、これらの基本波形に対して上
記の正弦値と余弦値とを重み付けした上でこれらを合成
して２一 つの波形を作る手段と、これら合成波形がそれぞ。 れ送られ、その波形に応じた強度の傾斜磁場を同時に発
生する、互いに直交する方向に磁場強度が傾斜した２つ
の傾斜磁場発生手段とが備えられている。
においては、所望の角度の正弦値と余弦値とを発生する
手段と、周波数エンコード及び読み出し傾斜磁場波の基
本波形を発生する手段と、位相エンコード傾斜磁場の基
本波形を発生する手段と、これらの基本波形に対して上
記の正弦値と余弦値とを重み付けした上でこれらを合成
して２一 つの波形を作る手段と、これら合成波形がそれぞ。 れ送られ、その波形に応じた強度の傾斜磁場を同時に発
生する、互いに直交する方向に磁場強度が傾斜した２つ
の傾斜磁場発生手段とが備えられている。
周波数エンコード及び読み出し傾斜磁場の基本波形と位
相エンコード傾斜磁場の基本波形とにある角度の正弦値
と余弦値とを重み付けした上でこれらを合成して２つの
波形をつくり、これら合成波形を、互いに直交する方向
に磁場強度が傾斜した２つの傾斜磁場発生手段へ送ると
、これらの傾斜磁場発生手段から、その各々に入力され
た波形に応じた強度の傾斜磁場が同時に発生する。発生
したこれらの傾斜磁場はその傾斜方向が互いに直交する
方向であるが、同一空間内で互いに合成される。 その結果、上記の角度だけ周波数エンコード及び読み出
し傾斜磁場、位相エンコード傾斜磁場が回転したことに
なる。すなわち、この回転した直交２方向のうちの１方
向の位置情報が周波数エンコードされ、他の１方向の位
置情報が位相エンコードされる。 このようにスライス面内で周波数エンコードする方向と
位相エンコードする方向とを任意に回転できるため、血
流等の流れの方向に対応させて角度を決めることにより
アーティファクトのない画像を得ることができる。
相エンコード傾斜磁場の基本波形とにある角度の正弦値
と余弦値とを重み付けした上でこれらを合成して２つの
波形をつくり、これら合成波形を、互いに直交する方向
に磁場強度が傾斜した２つの傾斜磁場発生手段へ送ると
、これらの傾斜磁場発生手段から、その各々に入力され
た波形に応じた強度の傾斜磁場が同時に発生する。発生
したこれらの傾斜磁場はその傾斜方向が互いに直交する
方向であるが、同一空間内で互いに合成される。 その結果、上記の角度だけ周波数エンコード及び読み出
し傾斜磁場、位相エンコード傾斜磁場が回転したことに
なる。すなわち、この回転した直交２方向のうちの１方
向の位置情報が周波数エンコードされ、他の１方向の位
置情報が位相エンコードされる。 このようにスライス面内で周波数エンコードする方向と
位相エンコードする方向とを任意に回転できるため、血
流等の流れの方向に対応させて角度を決めることにより
アーティファクトのない画像を得ることができる。
つぎにこの発明の一実施例について図面を参照しながら
説明する。第１図において、Ｇｘ波形発生手段１、Ｇｙ
波形発生手段２は通常のＧｘ濾波形びＧｙ波形（第４図
に示すようなもので、これらを基本波形という）を発生
する。これらはマルチプレクサ３．４により切り換えら
れて乗算器６．７．８．９に送られて三角関数値発生手
段５からのｓｉｎθ、ｃｏｓθの各値と乗算され、その
後加算器１０．１１で加算されて、 Ｇｘ’＝Ｇｘｃｏｓθ−Ｇｙｓｉｎθ Ｇｙ ＝Ｇｘｓｉｎθ十Ｇ ｙ ｃｏｓθが得られ、
これらＧｘ’ −Ｇｙ’がＧｘ傾斜磁場電源及びＧｙ傾
斜磁場電源にそれぞれ送られる。 Ｇｘ’波形、Ｇｙ′波形は第２図に示すようなものとな
る。Ｇｘ波形発生手段１及びＧｙ波形発生手段２はコン
ピュータ等の演算装置（及びそのソフトウェア）などか
らなる。また、三角関数値発生手段５は、トラックボー
ル等の画像デイスプレー上での座標を入力するポインテ
ィングデバイス等によって入力された角度θに応じてｓ
ｉｎθ、Ｃｏｓθの各位を発生するもので、コンピュー
タ等の演算装置（及びそのソフトウェア）からなる。こ
れらは制御用コンピュータによって制御されており、波
形発生のタイミングは自由に制御できる。 そして、高速の乗算器６〜９及び加算器１０．１１を用
いることによって上記のＧｘ’波形とＧ、ｙ′波形とが
高速に生成される。 他方、Ｇｚについては通常と同様とする。つまり、ここ
で用いる波形Ｇｚ’は、 Ｇｚ ＝Ｇｚ とし、このＧｚ’をＧｚ傾斜磁場電源に送る。 こうして、第２図に示すようなＧｚ’波形、ＧＸ°波形
、Ｇｙ゛波形をＧｚ電源、Ｇｘ電源、Ｇｙ電源に送って
、Ｚ方向に磁場強度が傾斜している傾斜磁場Ｇｚ、Ｘ方
向に磁場強度が傾斜している傾斜磁場Ｇｘ、Ｙ方向に磁
場強度が傾斜している傾斜磁場Ｇｙを発生させながら、
９０°パルス、１８０°パルスを順次与え、ＮＭＲ信号
（エコー信号）を得て、これをサンプリングすることに
よってデータ収集する。 すると、Ｇｘ’波形とＧｙ′波形とが同時に各電源に与
えられて、Ｘ方向に磁場強度が傾斜している傾斜磁場Ｇ
ｘが第２図のＧｘ’波形に応じて発生するとともに、こ
れと同時に、Ｙ方向に磁場強度が傾斜している傾斜磁場
Ｇｙが第２図のＧｙ波形に応じて発生することになり、
これらの傾斜磁場が空間で合成されることによって、周
波数エンコード方向及び位相エンコード方向がもとのＸ
方向、Ｙ方向から（−θ）だけ回転することになる。 そのため、収集されたデータを２次元フーリエ変換して
得た画像は第３図のようになり、被写体の画像が周波数
エンコード方向ｆ及び位相エンコード方向ｐに対してθ
だけ回転したことになる。 したがって、アーティファクトが最も少なくなるような
方向に位相エンコード方向を定めることによって優れた
画像を得ることができる。また、回転させた画像を得る
ことができるため限られた視野を有効に利用することも
可能となる。 この場合、２次元フーリエ変換したままの画像はｆ、ｐ
方向に対してθだけ回転していて、通常と同じようにｆ
、ｐ方向を横方向、縦方向として表示すると見づらいこ
ともあるので、そのようなときはこうして得られた画像
自体を画像処理によって（−θ）だけ逆回転させるよう
にすればよい。 そうすれば、通常（第５図）と同じ位置関係で画像を表
示することができる。
説明する。第１図において、Ｇｘ波形発生手段１、Ｇｙ
波形発生手段２は通常のＧｘ濾波形びＧｙ波形（第４図
に示すようなもので、これらを基本波形という）を発生
する。これらはマルチプレクサ３．４により切り換えら
れて乗算器６．７．８．９に送られて三角関数値発生手
段５からのｓｉｎθ、ｃｏｓθの各値と乗算され、その
後加算器１０．１１で加算されて、 Ｇｘ’＝Ｇｘｃｏｓθ−Ｇｙｓｉｎθ Ｇｙ ＝Ｇｘｓｉｎθ十Ｇ ｙ ｃｏｓθが得られ、
これらＧｘ’ −Ｇｙ’がＧｘ傾斜磁場電源及びＧｙ傾
斜磁場電源にそれぞれ送られる。 Ｇｘ’波形、Ｇｙ′波形は第２図に示すようなものとな
る。Ｇｘ波形発生手段１及びＧｙ波形発生手段２はコン
ピュータ等の演算装置（及びそのソフトウェア）などか
らなる。また、三角関数値発生手段５は、トラックボー
ル等の画像デイスプレー上での座標を入力するポインテ
ィングデバイス等によって入力された角度θに応じてｓ
ｉｎθ、Ｃｏｓθの各位を発生するもので、コンピュー
タ等の演算装置（及びそのソフトウェア）からなる。こ
れらは制御用コンピュータによって制御されており、波
形発生のタイミングは自由に制御できる。 そして、高速の乗算器６〜９及び加算器１０．１１を用
いることによって上記のＧｘ’波形とＧ、ｙ′波形とが
高速に生成される。 他方、Ｇｚについては通常と同様とする。つまり、ここ
で用いる波形Ｇｚ’は、 Ｇｚ ＝Ｇｚ とし、このＧｚ’をＧｚ傾斜磁場電源に送る。 こうして、第２図に示すようなＧｚ’波形、ＧＸ°波形
、Ｇｙ゛波形をＧｚ電源、Ｇｘ電源、Ｇｙ電源に送って
、Ｚ方向に磁場強度が傾斜している傾斜磁場Ｇｚ、Ｘ方
向に磁場強度が傾斜している傾斜磁場Ｇｘ、Ｙ方向に磁
場強度が傾斜している傾斜磁場Ｇｙを発生させながら、
９０°パルス、１８０°パルスを順次与え、ＮＭＲ信号
（エコー信号）を得て、これをサンプリングすることに
よってデータ収集する。 すると、Ｇｘ’波形とＧｙ′波形とが同時に各電源に与
えられて、Ｘ方向に磁場強度が傾斜している傾斜磁場Ｇ
ｘが第２図のＧｘ’波形に応じて発生するとともに、こ
れと同時に、Ｙ方向に磁場強度が傾斜している傾斜磁場
Ｇｙが第２図のＧｙ波形に応じて発生することになり、
これらの傾斜磁場が空間で合成されることによって、周
波数エンコード方向及び位相エンコード方向がもとのＸ
方向、Ｙ方向から（−θ）だけ回転することになる。 そのため、収集されたデータを２次元フーリエ変換して
得た画像は第３図のようになり、被写体の画像が周波数
エンコード方向ｆ及び位相エンコード方向ｐに対してθ
だけ回転したことになる。 したがって、アーティファクトが最も少なくなるような
方向に位相エンコード方向を定めることによって優れた
画像を得ることができる。また、回転させた画像を得る
ことができるため限られた視野を有効に利用することも
可能となる。 この場合、２次元フーリエ変換したままの画像はｆ、ｐ
方向に対してθだけ回転していて、通常と同じようにｆ
、ｐ方向を横方向、縦方向として表示すると見づらいこ
ともあるので、そのようなときはこうして得られた画像
自体を画像処理によって（−θ）だけ逆回転させるよう
にすればよい。 そうすれば、通常（第５図）と同じ位置関係で画像を表
示することができる。
この発明のＭＲ撮像装置によれば、スライス面内で周波
数エンコードする方向と位相エンコードする方向とを任
意に回転でき、視野を有効に利用できるとともに、アー
ティファクトのない画像を得ることができる。
数エンコードする方向と位相エンコードする方向とを任
意に回転でき、視野を有効に利用できるとともに、アー
ティファクトのない画像を得ることができる。
第１図はこの発明の一実施例のブロック図、第２図は同
実施例にかかるパルスシーケンスを示すタイムチャート
、第３図は同実施例で得られた画像を表わす図、第４図
は従来例にかかるパルスシーケンスを示すタイムチャー
ト、第５図は従来例で得られる画像を示す図である。 １・・・Ｇｘ波形発生手段、２・・・Ｇｙ波形発生手段
、３．４・・・マルチプレクサ、５・・・三角関数値発
生手段、６．７．８．９・・・乗算器、１Ｏ１１１・・
・加算器。
実施例にかかるパルスシーケンスを示すタイムチャート
、第３図は同実施例で得られた画像を表わす図、第４図
は従来例にかかるパルスシーケンスを示すタイムチャー
ト、第５図は従来例で得られる画像を示す図である。 １・・・Ｇｘ波形発生手段、２・・・Ｇｙ波形発生手段
、３．４・・・マルチプレクサ、５・・・三角関数値発
生手段、６．７．８．９・・・乗算器、１Ｏ１１１・・
・加算器。
Claims (1)
- （１）所望の角度の正弦値と余弦値とを発生する手段と
、周波数エンコード及び読み出し傾斜磁場波の基本波形
を発生する手段と、位相エンコード傾斜磁場の基本波形
を発生する手段と、これらの基本波形に対して上記の正
弦値と余弦値とを重み付けした上でこれらを合成して２
つの波形を作る手段と、これら合成波形がそれぞれ送ら
れ、その波形に応じた強度の傾斜磁場を同時に発生する
、互いに直交する方向に磁場強度が傾斜した２つの傾斜
磁場発生手段とを有することを特徴とするＭＲ撮像装置
。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1001754A JPH02182235A (ja) | 1989-01-07 | 1989-01-07 | Ｍｒ撮像装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1001754A JPH02182235A (ja) | 1989-01-07 | 1989-01-07 | Ｍｒ撮像装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH02182235A true JPH02182235A (ja) | 1990-07-16 |
Family
ID=11510366
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP1001754A Pending JPH02182235A (ja) | 1989-01-07 | 1989-01-07 | Ｍｒ撮像装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH02182235A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5740442A (en) * | 1996-08-27 | 1998-04-14 | Hitachi Data Systems Corporation | Method and apparatus for identifying and correcting date calculation errors caused by truncated year values |
| JP2010088872A (ja) * | 2008-09-09 | 2010-04-22 | Toshiba Corp | 磁気共鳴イメージング装置及び磁気共鳴イメージング方法 |
-
1989
- 1989-01-07 JP JP1001754A patent/JPH02182235A/ja active Pending
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5740442A (en) * | 1996-08-27 | 1998-04-14 | Hitachi Data Systems Corporation | Method and apparatus for identifying and correcting date calculation errors caused by truncated year values |
| US6170082B1 (en) | 1996-08-27 | 2001-01-02 | Hitachi Data Systems Corporation | Taking corrective action in computer programs during instruction processing |
| JP2010088872A (ja) * | 2008-09-09 | 2010-04-22 | Toshiba Corp | 磁気共鳴イメージング装置及び磁気共鳴イメージング方法 |
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