JPH0219577B2 - - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 〔発明の分野〕 本発明は、電子の線形ビームが制御グリツドに
より密度変調され且つ変調ビームが通過する共振
空胴内で出力電力が発生される電子管に関するも
のである。

〔従来技術〕

非常に高い周波数で動作する従来のグリツド制
御電子管において、管素子に無線周波電磁場を供
給するために共振空胴が長い間用いられてきた。
その空胴は、定在波を支持するために通常同軸伝
送ラインで終了している。まず入力空胴が陰極と
制御グリツドとの間に連結される。次に出力空胴
が制御グリツドとライオードの陽極との間に連結
される。テトロード（tetrode）の場合には、出
力空胴がスクリーングリツドと陽極との間に連結
される。この設置はグリツド又はコモングリツド
配列の場合には、管の入力コンダクタンス、すな
わち陰極から出て行く無線周波数電流の無線周波
グリツド電圧に対する比は、入力回路への抵抗性
負荷としてあらわれる。この負荷は電力利得を減
少させて、集中回路素子を用いた低周波数の設置
陰極又はコモン陰極の場合に得られる利得よりも
低くする。

高周波テトロードのための空胴回路が提案され
た。そこでは再生的な負コンダクタンスとなるも
のを付加することによつて入力コンダクタンス負
荷が減少されている。例えば米国特許第2642533
及び同第2706802を参照されたい。それらは再生
（regeneration）を制するための同軸回路を開示
している。これらの基本的な原理は、入力空胴系
の無線周波数電磁場が制御グリツドと陰極との間
に印加され又制御グリツドとスクリーングリツド
との間にも逆位相で印加されているということで
ある。再生の量は、必要ならば外部的に調整でき
る回路の電気定数によつて制御された。

これらの従来技術の再生の方法は、いくつかの
重大な問題を抱えていた。テトロード増幅器の入
力空胴との間の分離が不完全であつた。電子管内
の比較的開いたスクリーングリツドのために、出
力空胴からコントロールグリツド−陰極領域へと
いくらかの電磁場の漏れがもたらされ、再生が生
じる。又これらの増幅器は通常、入力回路と出力
回路との間にあり異なるDC電位で働く無線周波
バイパス容量器を有していた。このバイパスは常
にいくらかの無線周波数電磁場を漏らした。この
制御できない再生の量及び位相は、出力空胴の電
磁場に依存していた。従つて再生は出力空胴の同
調及び負荷の両方と共に変化した。入力回路によ
つて印加された制御された再生に対して出力から
入力への再生が付加されているので全体としての
応答は不安定であり且つ制御が困難であつた。

従来技術の他のものは、共振空胴出力と制御グ
リツドで変調された線形電子ビームとを有する電
子ビーム管を取扱つている。例えばA.V.Haeffに
よる“An Ultra High Freguency Power
Amplifier of Novel Design”、エレクトロニク
ス、1939年２月、及びA.V.HaeffとL.S.
Nergaardによる“Ａ Wideband Inductive
Output Amplfier”、Proceedings of the IRE、
1940年３月を参照されたい。これらの文献はその
ような電子ビーム管を開示している。これらの電
子管は、マイクロ波周波数変調のための陰極に十
分接近した平坦な制御グリツドの寸法により制限
された極めて小さな電子ビームを有していた。ゆ
えにこれらは低に電力動作に制限されていた。又
単一ステージ接地グリツド装置であるために、そ
れらの利得も低いものであつた。

その後間も無くクライストロンが開発された。
クライストロンは、ほとんど全ても望まれる利得
及び非常に高い電力をもたらした。誘導性出力増
幅器はすたれて旧式のものになつた。

バリアン・アソシエイツ社の最近の研究によ
り、誘導性出力の原理を用いる新しい型の電子管
がもたらされた。この電子管は、UHFテレビジ
ヨンビデオ送信機のために特に適するものであ
る。これらは振幅変調されるので、平均電力はピ
ークブラツク又は同期化パルス電力よりも低いも
のである。最近広く使われているクライストロン
はピーク信号を発生させるのに十分なほど高い連
続ビーム電力を有する必要があり、そのため時間
平均変換効率は極めて低い。他方誘導性出力管
は、瞬時無線周波ピークのために必要とされる時
のみ電流を引出すＢ級増幅器として動作する。こ
の平均効率はクライストロンのものよりも優れて
いる。この新しい電子管は10キロワツト台のピー
ク電力を発生させることができる。このことは主
として高温加熱グラフアイトでできた平坦グリツ
ドによるものである。このグリツドは陰極に非常
に接近して設置することができ、又電子をそらせ
たり放出したりすることなく極めて大きく作るこ
ともできる。これらの電子管が在来の設置グリツ
ド入力空胴と共に用いられるときには、その入力
回路はトライオードの場合と同様な負荷がかけら
れ、その利得は低く（約15dB）成る。

〔発明の概要〕

本発明の一目的は、利得が改良した誘導出力電
子管を提供することである。

本発明の他の目的は、安定性の高い電子管を提
供することである。

他の目的は、発振のない電子管を提供すること
である。

これらの目的は、単一の入力信号が第一の電磁
場を陰極とグリツドとの間に発生させ且つ同時に
第二の電磁場をグリツドと陽極との間で逆位相に
発生させるところの入力回路を組入れることによ
つて達成される。その結果再生（regeneration）
が制御される。陽極開口と出力空胴の相互作用ギ
ヤツプとの間のドリフト管の長さをグリツド−陽
極空間への電磁場の漏れを無視できるほど減少さ
せるのに十分に長くすることにより、安定性が保
障される。入力空胴の低次モードでの発振は、こ
れらの共振に選択的付加を与えることにより抑制
される。

〔好適実施例の説明〕

第１図は、UHFテレビジヨン送信器に適した
従来技術の誘導性出力管を示している。

第１図には縦方向の軸を有する伸長した電子管
１０が示され、それは代表的なクライストロンと
類似した構造を持つが機能的には極めて異なるも
のである。主要な組立体としては、一端にほぼ円
筒形の電子銃及び信号出力組立体１２が含まれ
る。さらに真空エンベロプを画成するセラミツク
及び銅の部分から成る分割された管状壁１３及び
軸方向に開口た陽極１５が含まれる。陽極１５は
軸方向に伸長し陽極ドリフト管１７と成る。さら
に下流にはテールパイプドリフト管１９そして管
１０の他端にはコレクタ２０が含まれる。全ての
組立体は軸方向に心合わせられ又好適には銅で作
られる。

電子銃組立体１２は、タングステン−マトリツ
クスフイリツプス型の平坦デスク状熱陰極２２を
含む。熱陰極２２の背後には加熱コイル２３が位
置される。さらに電子銃組立体１２は、好適には
高温加熱グラフアイトである耐熱カーボン形態で
ある平坦な電子ビーム変調グリツド２４、及び陰
極に接近してグリツドを保持するためのグリツド
支持及び保持組立体２５が含まれる。陰極及びグ
リツドは比較的大径であり、それに相当する円筒
形の電子ビーム及び高いビーム電流を生じさせ
る。

くぼみ形同軸共振性無線周波出力空胴２６が、
電子銃１２とコレクタ２０の中間にあるドリフト
管部分及び真空エンベロプの外側にある同調箱２
７の両方によつて、大体同軸的に形成されてい
る。ドリフト管と管状エンベロプのセラミツク３
０との間に形成された内部管状空間２８は、テー
ルパイプ１９及び陽極ドリフト管１７の軸方向限
界を越えて伸長している。同調箱２７に、単純な
回転可能なループにより空胴に結合された同軸ラ
イン３１を含む出力手段が装備されている。この
配置は、UHF周波数時において10キロワツト台
の出力電力を処理する。より高い電力の場合には
一体的な出力空胴が必要となる。その場合には全
共振空胴が管の真空エンベロプの内部に配置され
導波管出力にとつてかわられる。帯域幅を改善す
るためにさらに追加的な空胴を結合させることも
できる。この例ではくぼみ形同軸空胴２６を利用
したけれども、電子ビーム密度変調を無線周波エ
ネルギーへと変換する機能を有する他の型の誘導
出力無線周波出力手段を用いることもできる。

少なくとも100MHz程度の周波数で電力が数ワ
ツトの入力変調用信号が陰極２２とグリツド２４
との間に印加され、他方代表的には10キロボルト
から30キロボルトの間の程度の一定のDC電位が
陰極２２と陽極１５との間に維持される。陽極は
好適には接地電位である。変調用信号の周波数は
低くすることもでき、又ギガヘルツ領域にまで高
めることもできる。このようにして、高いDCエ
ネルギーの電子ビームが形成され、高い電位で陽
極１５の開口３３に向けて加速される。開口３３
を通過する電子ビームに対する妨害は最小にされ
る。電子銃領域の回りで真空エンベロプの外側
に、又テールパイプ１９の下流側の周囲でコレク
タ２０の最小の部分の所に電磁コイル又は永久磁
石が位置され、それらがビームを制限し又は集束
させるための電磁場をもたらす。それにより電子
ビームは電子銃からコレクタへと進行する際に一
定の直径をもち、陽極を通過する時に最小の妨害
が保障される。電磁場が望まれるけれどもそれは
絶対的に必要であるという訳ではなく、ある種の
クライストロンと同様に静電的にビームを集束さ
せることもできる。

変調用無線周波信号は電子ビームに密度変調を
与え、或いは信号周波数に対応した電子の集群を
与える。この密度変調されたビームは陽極１５を
通過した後に一定の速度で進行して、陽極ドリフ
ト管内部に形成された電磁場のない領域へと進
む。そして電子ビームはそこから出て、陽極ドリ
フト管１７とテールパイプ１９との間に形成され
た出力ギヤツプ３５へと達する。陽極ドリフト管
１７及びテールパイプ１９はギヤツプ３５によつ
て互いに分離され、管状セラミツク３０がこの領
域において管の真空エンベロプを形成する。ギヤ
ツプ３５は、電気的に共振出力空胴２６の内部に
ある。集群電子ビームがギヤツプ３５を通過する
とと、出力空胴内にそれに対応する電磁波無線周
波数信号が誘導され、それは入力信号に比較して
高度に増幅されたものである。なぜならば電子ビ
ームのもつエネルギーの大部分がマイクロ波の形
態へと変換されるからである。この電磁波エネル
ギーは出力同軸ライン３１を介して引出されて付
加物へと方向づけられる。

ギヤツプ３５を通過した後に電子ビームはテー
ルパイプドリフト管１９へと進入する。ドリフト
管１９は、陽極１５から分離されているだけでな
く、第２のギヤツプ３６及び管状セラミツク３７
の手段によりコレクタ２０からも分離されてい
て、第二の電磁場のない領域を形成する。セラミ
ツク３７は、テールパイプの端部を支持する銅製
フランジ３８とコレクタ２０の上流部分を中心的
に軸方向に支持している銅製フランジ３９との間
の軸方向区間に橋渡しされているものである。次
に最小の妨害をもつてテールパイプ領域を通過し
た電子ビームは、遂には第二のギヤツプ３６を進
行してコレクタへと達する。そこで残りのエネル
ギーは散逸される。コレクタ２０は在来の流体冷
却手段によつて冷却される。流体冷却手段はコレ
クタを包囲する水ジヤケツト４０を含み、ジヤケ
ツト４０の中を例えば水などの流体が循環する。
同様にして陽極１５及びテールパイプ１９にもそ
れぞれ同様な冷却手段が設けられる。この様子が
第１図においてテールパイプに関して最良に示さ
れる。手段４２は、管の軸に垂直で且つ軸方向に
離れた２つの平行な銅製フランジ３８及び４３を
含んでいる。これらは、その間の円筒形エンベロ
プジヤケツト４４とともに、テールパイプ１９の
下流端の周囲に管状空間を形成する。その管状空
間の内部へと水などの冷却液が入路導管４５の手
段により導入され、循環し、そして出路導管を通
じて外へ出る。この例では一体的な素子として示
してきたが、複数の分離したステージとしてコレ
クタ２０を設けることもできる。

第２図は第１図のものと同様な電子管の入力部
分の軸方向断面図である。そして本発明に従つた
入力共振回路が組込まれている。陰極支持体５５
が、伸長した中空の円筒形陰極管５６と電気的に
接続されている。同様にしてグリツド支持リング
５１が、第２の中空円筒管又は外方導電体５８に
接続されている。外方導電体５８は、陰極管又は
内方導電体５６の外側にあり、同軸に伝送ライン
６０を形成している。そして陰極−グリツド空間
は、伝送ライン６０の他の開放端に連結される。
開放導電体５８は、その他端６２において自由空
間へと開回路で終了する。動作にあたり、伝送ラ
イン６０は定在波を支持するように動作周波数に
おいて共振性であり、電気的半波長の整数倍であ
る。低い周波数においては伝送ライン６０は半波
長分の長さであつてもよい。しかし高い周波数の
場合には伝送ライン６０を１波長分の長さにする
ことが必要とされることがしばしばある。伝送ラ
イン６０の共振周波数は導電リング６４によつて
調節することができる。導電リング６４は中央の
導電体５６の上の摺動して、外方導電体５８の自
由端６２に対する付加要領を変化させることがで
きる。又延長部分６９を望遠鏡のように摺動させ
ることによつて外方導電体５８の長さを変化させ
ることもできる。絶縁プツシユロツド６６が外部
から同調制御をもたらす。

設置された陽極導電リング６７が中空の円筒６
８に接続されて、第２の同軸伝送ライン７０を形
成する。一端において伝送ライン７０は、グリツ
ド２４と陽極１５との間の空間へと終了してい
る。他端は外方導電体５８の端部６２の所で開回
路になつており、しかし同軸ライン７２として連
続し、陰極管５６である内方導電体への接続して
いる。伝送ライン７２の自由端は、短絡プレート
７６の周囲にあるバイパスコンデンサ７４により
形成された短絡回路となつている。短絡プレート
７６は内方導電体５６の上を摺動して、伝送ライ
ン７０−７２を動作周波数で共振するように同調
することができる。伝送ライン７２は陰極−グリ
ツドライン６０をグリツド−陽極ライン７０へと
電気的に連結し、それにより入力信号が両方のラ
インに現われる。複合的なラインのこの様な重な
つた配列により、陰極−グリツド空間及びグリツ
ド−陽極空間に渡つて現われる瞬時的な入力電圧
は互いに逆方向となる。回路が共振性であるの
で、電子流の方向に関してのこれら２つの電圧の
間の位相差は、180゜に非常に近いものとなる。こ
の様にして、グリツドが陰極に対して正である時
に引出される電流のピークは、無線周波場が遅延
している際のグリツド−陽極空間に交差する。こ
のことは再生作用において無線周波数電磁波エネ
ルギーを発生させる。この再生的利得は、瞬時的
無線周波電磁場の方向が電子を加速する方向であ
り電流の流れがピークになる際に陰極−グリツド
空間内に創成された抵抗性付加の一部を克服す
る。このようにして無線周波電磁波エネルギーを
最大限に利用してそれを電子ビームの運動エネル
ギーへと変換する。

再生の量は、無線周波グリツド−陽極電圧の無
線周波陰極−グリツド電圧に対する振幅の比によ
つて決定される。この再生は、種々の同軸ライン
部分の長さ及び容量性負荷スラグ６４の位置を変
化させることによつて調節することができる。再
生の量を増大させると、電子管の利得が増大し帯
域幅が減少する。もちろん再生は、発振が生ずる
レベルよりも低くなければならない。

入力駆動信号は、信号源（図示せず）から同軸
ライン８０を通り、容量性プローブ７８などの結
合手段によつて同軸ライン７０へと供給される。

密度変調された電子ビームはグリツド２４を離
れてから陽極開口３３を通過する時に加速され
る。それからドリフト管１７を通過して空胴ギヤ
ツプ３５を渡り、そこで出力空胴２６内に高い無
線周波電磁場を発生させる。

入力ドリフト管１７は、動作周波数における全
てのモードに対して導波管として遮断性である。
そしてドリフト管１７は十分に長く作られ、その
ため出力空胴２６からグリツド−陽極空間への電
磁場の漏れは無視できるほど小さくなる。従つて
出力回路からの再生は実質的になくなる。もしそ
のような再生が起つたとすると全体としての再生
が出力空胴の同調及び負荷に依存することになつ
て、調節し制御することが非常に困難になつてし
まう。上述したようにこの効果はテトロード電子
管において実際に生ずるものであり、入力回路の
再生を無負荷することがなされてきたが、有用に
至るまでにはなつていない。本発明の電子管にお
いては、入力ドリフト管１７の長さをその直径よ
りも長くすることによつて出力回路のフイードバ
ツクを無視できるほど小さくすることができる。
ドリフト管１７の長さをその直径の２倍以上にす
ることがしばしば望まれる。しかしながら電子管
の効率のためには十分短かく維持する必要があ
る。

ドリフト管１７などの遮断導波管においては、
漏れ定在波の電場強度は導波管の距離（グリツド
に向いて）に従つて指数関数的に減衰する。指数
は円筒形導波管の直径に逆比例する。

伝送ライン８４の中央導電体として陰極管５６
の内部を通過するワイヤ８２によつて、グリツド
２４のためのバイアス電圧がもたらされる。伝送
ライン８４内の一対の負荷スラグ８６が、空間波
長の1/4でありチヨークを形成して、動作周波数
及び基本モード周波数において入力回路から外へ
又はその中への無線周波電磁場の漏れを防止す
る。更に陰極管５６の内部には陰極ヒータリード
８８が通過している。

上述した様に共振同軸部分６０，７０を半波長
でなく動作周波数の全波長にすることが必要な場
合がしばしばある。この様な場合に、より低次の
周波数（同軸部位６０，７０が半波長として共振
するような）での他のモードが存在することがあ
る。このモードでの再生が十分に強く不所望の発
振を生ずることがある。この再生を減少させるた
めに、共振空胴に損失性素子９０が結合される。
素子９０は、低い周波数の半波長モードに負荷を
与え、且つ高い周波数の全波長モードには負荷を
与えないように配列される。

このことは２つの方法のいずれかによつて行な
われる。素子９０は、不所望モードの周波数にお
いて共振性である損失性回路などのような周波数
選択的なものであつてもよい。変形的には、所望
モードの電場が低い或いは零であり且つ不所望モ
ードの電場が大きいような場所において素子９０
を入力回路に連結することができる。図示した素
子９０は、容量性プローブ９２により入力回路へ
と連結された共振空胴である。同軸伝送ライン９
４の部分には２つのスタブ９６が設けられて、そ
れらの電気的な長さは短絡回路９８の位置により
決定される。素子９０を不所望のモードの周波数
において共振性であり且つ動作周波数においては
純粋に応答性であるようにすることができる。そ
れにより動作周波数における電力利得は減少され
ることはない。損失性誘電体のスラグ１００が、
共振周波数における電磁波のエネルギーを吸収す
る。

前述した本発明の好適実施例は例示的なもので
あつて限定的なものではない。同業者にとつては
多くの変形例を成し得ることは容易である。本発
明の真の範囲は特許請求の範囲によつて限定され
る。

【図面の簡単な説明】

第１図は、従来技術の誘導出力管の概略的部分
断面図である。第２図は、本発明の一実施例であ
る誘導出力管と入力回路との概略的な軸方向部分
断面図である。 〔主要符号の説明〕、１７……ドリフト管、２
４……グリツド、２６……出力空胴、３３……陽
極開口、３５……空胴ギヤツプ、５１……グリツ
ド支持リング、５６……陰極管、中央導電体又は
内方導電体、５８……第２の円筒管又は外方導電
体、６０……伝送ライン、６２……導電体の他
端、６４……導電リング又はスラグ、６６……絶
縁プツシユロツド、６７……陽極支持リング、６
８……円筒体、６９……延長部分、７０……第２
の伝送ライン、７２……同軸ライン、７４……バ
イパスコンデンサ、７６……短絡プレート、７８
……容量性プローブ、８０……同軸ライン、８２
……ワイヤ、８４……伝送ライン、８６……負荷
スラグ、８８……陰極ヒータリード、９０……損
失性素子、９２……容量性プローブ、９６……ス
タブ、９８……短絡回路、１００……損失性容量
体。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １ 以下の諸手段及び特徴から構成される線形ビ
   ーム電子管： 電子放出表面を備えた陰極； 前記電子放出表面にほぼ平行でありそこから離
   れた、電子透過性の導電グリツド； 該グリツドから出現する電子の電流変調ビーム
   を発生させるために、前記グリツドと前記陰極と
   の間に所望無線周波数の電磁場を印加する電磁場
   印加手段； 前記陰極とは反対側で前記グリツドから離れ、
   前記ビームの通過のための開口を有する陽極； 前記電磁場印加手段が、単一源から第一の電磁
   場を前記陰極と前記グリツドとの間にかつ第二の
   電磁場を前記グリツドと前記陽極との間に印加す
   るための共振手段から成り、前記第一の電磁場と
   第二の電磁場とが前記ビームの流れの方向に関し
   てほぼ逆位相であり、以て前記単一源の再生的無
   負荷をもたらすような電磁場印加手段であるこ
   と； 前記陰極から離れた前記陽極の開口から前記ビ
   ームを伝達させるための中空の導電性ドリフト
   管； 包囲空胴の電磁場を適用するための前記ドリフ
   ト管内のギヤツプ； 前記包囲空胴は、前記ギヤツプにわたつて前記
   所望無線周波数付近で共振する空胴であること； 前記開口と前記ギヤツプの始まり部分との間の
   前記ドリフト管の長さがその直径よりも大である
   ことにより、前記グリツドと前記陽極との間の空
   間が前記空胴の電磁場から実質的に遮蔽されてい
   ること；並びに 前記ギヤツプの下流で前記ビームをコレクトす
   るための手段。 ２ 特許請求の範囲第１項に記載された電子管で
   あつて： 前記電磁場印加手段が同軸ライン手段から成
   り； 該同軸ライン手段の一端が第一の空間にわたつ
   て前記陰極と前記グリツドとの間に連結され； 前記同軸ライン手段の他端が第二の空間にわた
   つて前記グリツドと前記陽極との間に連結され
   る； ことを特徴とする電子管。 ３ 特許請求の範囲第２項に記載された電子管で
   あつて： 前記空間その他の不連続部分によつて負荷がか
   けられた前記同軸ライン手段の電気的長さが、前
   記所望無線周波数の半波長のほぼ整数倍であり、
   以て前記同軸ライン手段が前記所望周波数付近の
   動作モードで共振性である； ことを特徴とする電子管。 ４ 特許請求の範囲第３項に記載された電子管で
   あつて： 前記整数が１である； ことを特徴とする電子管。 ５ 特許請求の範囲第３項に記載された電子管で
   あつて： 前記整数が２であり、以て前記同軸ライン手段
   が前記所望無線周波数以下の周波数での基本モー
   ドでも共振性である； ことを特徴とする電子管。 ６ 特許請求の範囲第５項に記載された電子管で
   あつて：さらに 前記基本モード周波数での発振を抑制するため
   に該基本モードの共振に選択的に負荷をかけるた
   めの損失性手段； から成る電子管。 ７ 特許請求の範囲第６項に記載された電子管で
   あつて： 前記の負荷が前記基本モードの共振周波数に対
   して選択的である； ことを特徴とする電子管。 ８ 特許請求の範囲第６項に記載された電子管で
   あつて： 前記の負荷が、前記基本モードの電磁場が零で
   なくかつ前記動作モードの電磁場がほぼ零である
   ような場所にかけられるように空間的に選択的で
   ある； ことを特徴とする電子管。 ９ 特許請求の範囲第７項に記載された電子管で
   あつて： 前記の負荷が、前記同軸ライン手段に連結され
   前記基本モード共振周波数付近で共振する損失性
   回路である； ことを特徴とする電子管。 １０ 特許請求の範囲第１項に記載された電子管
   であつて、 前記電磁場印加手段が以下の手段から構成され
   る電子管： その第一端が前記陰極と前記グリツドとの間に
   連結され、その第二端が電気的に閉回路である第
   一の同軸ライン手段；並びに その第一端が前記グリツドと前記陽極との間に
   連結され、その第二端が電気的に閉回路であり前
   記第一の同軸ライン手段の前記第二端と相互に連
   結されている第二の同軸ライン手段。 １１ 特許請求の範囲第１０項に記載された電子
   管であつて： 前記第一の同軸ライン手段及び前記第二の同軸
   ライン手段の電気的長さが、半波長の整数倍であ
   る； ことを特徴とする電子管。 １２ 特許請求の範囲第１０項に記載された電子
   管であつて： 前記第一の同軸ライン手段が前記第二の同軸ラ
   イン手段と同軸である； ことを特徴とする電子管。 １３ 特許請求の範囲第１０項に記載された電子
   管であつて： 前記第一の同軸ライン手段の外方導電体が前記
   第二の同軸ライン手段の内方導電体と一体であ
   る； ことを特徴とする電子管。 １４ 特許請求の範囲第１３項に記載された電子
   管であつて： 前記第一の同軸ライン手段の内方導電体及び前
   記第二の同軸ライン手段の外方導電体が、前記第
   一及び第二の同軸ライン手段の前記第二端を越え
   て伸長し、第三の同軸ライン手段を形成して、以
   て前記第一の同軸ライン手段及び前記第二の同軸
   ライン手段が相互に結合されている；ことを特徴
   とする電子管。 １５ 特許請求の範囲第１４項に記載された電子
   管であつて： 前記第三の同軸ライン手段がほぼ前記所望無線
   周波数で共振性である； ことを特徴とする電子管。 １６ 特許請求の範囲第１４項に記載された電子
   管であつて：さらに 前記第一の同軸ライン手段の前記第二端付近の
   容量性負荷スラグ； から成る電子管。 １７ 特許請求の範囲第２項に記載された電子管
   であつて：さらに 前記同軸ライン手段の内方導電体内部にある同
   軸バイアスライン手段であつて、その外方導電体
   が前記陰極に接続されその内方導電体が前記グリ
   ツドに接続されている； ことを特徴とする電子管。 １８ 特許請求の範囲第１７項に記載された電子
   管であつて：さらに 前記所望無線周波数付近で共振性である、前記
   同軸バイアスライン手段内のチヨーク手段；から
   成る電子管。 １９ 特許請求の範囲第１項に記載された電子管
   であつて： 前記開口と前記ギヤツプの始まり部分との間の
   前記ドリフト管の長さがその直径の２倍以上であ
   る； ことを特徴とする電子管。