JPH02206435A - 磁気共鳴イメージング装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 本発明は、核磁気共鳴（以下ｒＮＭＲＪと略記する）現
象を利用して被検体（人体）の所望部位の断層像を得る
磁気共鳴イメージング装置に関し、特にスライス厚の薄
い画像を多数枚計測できると共にその多数枚の画像を短
時間で撮像することができる磁気共鳴イメージング装置
に関する。

〔従来の技術〕

磁気共鳴イメージング装置は、ＮＭＲ現象を利用して被
検体中の所望の検査部位における原子核スピン（以下単
に「スピン」と称す）の密度分布、緩和時間分布等を計
測して、その計測データから被検体の任意断面を画像表
示するものである。そして、従来の磁気共鳴イメージン
グ装置は、第１図に示すように、被検体１に静磁場及び
傾斜磁場を与える磁場発生手段２，３と、上記被検体１
の生体組織を構成する原子の原子核に核磁気共鳴を起こ
させるために高周波信号を照射する送信系４と、上記核
磁気共鳴により放出されるエコー信号を検出する受信系
５と、この受信系５で検出したエコー信号を用いて画像
再構成演算を行う信号処理系６とを備え、核磁気共鳴に
より放出されるエコー信号を計測するシーケンスを繰り
返し行って断層像を得るようになっていた。

この装置では、第１図に示すように０．０２〜２テスラ
程度の静磁場を発生させる静磁場発生磁石２の中に被検
体１が置かれる。この時、被検体１中のスピンは静磁場
の強さＨｏによって決まる周波数で静磁場の方向を軸と
して歳差′Ｍ動を行う。この周波数をラーモア周波数と
呼び、ラーモア周波散髪。は、 γ ここにＨｏ：静磁場強度 γ：磁気回転比 で表わされ原子核の種類毎に固有の値を持っている。ま
た、ラーモア歳差運動の角速度をω。とすると。

ω。＝２π乍◎ の関係にあるため ω。＝γ・Ｈｏ　　　　　　　　　　　・・・（２）で
与えられる。

そして、送信系４内の高周波コイル１４ａによって、計
測しようとする原子核のラーモア周波数ν。に等しい周
波数ｆ、の高周波磁場（電磁波）を加えると、スピンが
励起され高いエネルギー状態に遷移する。この高周波磁
場を打ち切ると、スピンはそれぞれの状態に応じた時定
数でもとの低いエネルギー状態にもどる。この時に放出
される電磁波を受信系５内の高周波コイル１４ｂで受信
し、増幅器１５で増幅、波形整形した後、Ａ／Ｄ変換器
１７でディジタル化して中央処理装置（以下ｒＣＰＵＪ
と称す）８に送る。ＣＰＵ８では、このデータを基に画
像を再構成演算し、被検体１の断層画像をデイスプレィ
２０に表示する。上記の高周波磁場は、ＣＰＵ８により
制御されるシーケンサ７が送り出す信号を図示省略の送
信側の高周波コイル用電源によって増幅したものを高周
波コイル１４ａに送ることで得られる。

また、上記の磁気共鳴イメージング装置においては、以
上の静磁場と高周波磁場の他に、空間内の位置情報を得
るための傾斜磁場を作るために傾斜磁場コイル９，９を
備えている。これらの傾斜磁場コイル９は、シーケンサ
７からの信号で動作する傾斜磁場電源１０から電流を供
給され、傾斜磁場を発生するものである。

ここで、磁気共鳴イメージング装置の撮像原理について
、第７図を参照して説明する。まず、第７図（ａ）に示
すようにＺ方向の静磁場Ｈ８中に置かれた原子核は、古
典物理学的に見ると１個の棒磁石のように振る舞い、先
に述べたラーモア周波散髪。でＺ軸の回りに歳差運動を
行っている。

この周波数は前記第（２）式で与えられ、静磁場の強度
Ｈ６に比例している。第（１）式及び第（２）式におけ
るγは磁気回転比と呼ばれ、原子核の固有の値を持って
いる。一般には測定対象の原子核は膨大な数にのぼり、
それぞれが勝手な位相で回転しているために全体で見る
とＸ−Ｙ面内の成分は打ち消しあい、Ｚ方向成分のみの
巨視的磁化が残る。この状態で、第７図（ｂ）に示すよ
うに、Ｘ方向にラーモア周波数ν。に等しい周波数の高
周波磁場Ｈ１を印加すると、巨視的磁化はＹ方向に倒れ
始める。この倒れる角度は上記高周波磁場Ｈ□の振幅と
印加時間の積に比例、し、パルス印加時点に対し９０度
倒れる時の高周波磁場Ｈ□を９０度パルス、１８０度倒
れる時の高周波磁場Ｈ□を１８０度パルスと呼ぶ、なお
、第７図（ａ）、（ｂ）におけるｘ、ｙ、ｚ三軸は、そ
れぞれ直交したデカルト座標軸である。

このような磁気共鳴イメージング装置における撮像で一
般的に用いられる方法には、二次元フーリエイメージン
グ法がある。第８図は上記二次元フーリエイメージング
法のうち代表的なスピンエコー法によるマルチエコー計
測におけるタイムシーケンスを模式的に表したタイミン
グ線図である。

第８図において、（ａ）図は高周波磁場の信号の照射タ
イミング及び被検体のスライス位置を選択的に励起する
ためのエンベロープを示している。

（ｂ）図はスライス方向の傾斜磁場Ｇｚの印加のタイミ
ングを示し、（ｃ）図は位相エンコード方向傾斜磁場Ｇ
ｙの印加のタイミング及びその振幅を変えて計測するこ
とを示しており、（ｄ）図は周波数エンコード方向傾斜
磁場Ｇｘの印加のタイミングを示している。また、（ｅ
）図は計測されるエコー信号（ＮＭＲ信号）を示してい
る。さらに、（ｆ）図はタイムシーケンスを■〜朋に区
間分けして示したものである。なお、最上段には。

９０度パルスの中心からの時刻をＱ、ｔ□、ｔ２゜ｔ３
１　ｔ４で示しである。

第８図において、区間Ｉでは（ａ）図に示すように高周
波磁場として９０度選択励起パルスＰを照射すると共に
、（ｂ）図に示すようにスライス方向傾斜磁場Ｇｚを印
加する。次に、区間■においては、（ｃ）図に示すよう
に位相エンコード方向傾斜磁場Ｇｙを印加し、Ｙ方向に
関して場所に依存した核スピンの回転を付加する。次に
、区間■では、（ａ）図に示すように１８０度選択励起
パルスＰ′を照射すると共に、（ｂ）図に示すようにス
ライス方向傾斜磁場Ｇｚを印加する。次に、区間■にお
いては、（ｄ）図に示すように周波数エンコード方向傾
斜磁場Ｇｘを印加すると共に、（ｅ）図に示すようにエ
コー信号の計測を行う。

これが第一エコーＥ□となる。次に、区間■では、第二
エコーＥ２を計測するための１８０度選択励起パルスＰ
′を（ａ）図に示すように照射すると共に、（ｂ）図に
示すようにスライス方向傾斜磁場Ｇｚを印加する。さら
に、区間Ｍにおいては、（ｄ）図に示すように周波数エ
ンコード方向傾斜磁場Ｇｘを印加すると共に、（ｅ）図
に示すようにエコー信号の計測を行い、これを第二エコ
ーＥ２とする。ここで、区間■から区間店までは、その
前の区間■から区間■までと全く同じ動作をして、これ
をエコー信号の計測の一単位とみることができる。従っ
て、第三エコー以降は、上記区間ｖ〜■の信号計測の一
単位を繰り返すことにより撮像が可能となる。

ここで、９０度選択励起パルスＰがら第一エコーＥ□の
中心までの時間をエコー時間Ｔｅとし、その半分をτと
すると、理論的には次のような関係が成り立つ。

ｒ＝Ｔｅ／　２＝ｔ２　　ｔｌ＝ｔ３　　ｔｚ＝ｔ４ｂ
ｚ以上に述べたタイムシーケンスを基本単位として、（
ｃ）図に示す位相エンコード方向傾斜磁場Ｇｙの強度を
毎回液えながら所要回数だけ繰り返す。

このようにして計測されたエコー信号Ｅ１．Ｅ２を二次
元フーリエ変換することにより、第７図（ａ）に示す巨
視的磁化の二次元空間的分布が求められる。

また、上記のスピンエコー法によるマルチエコー計測の
他に、マルチスライス／マルチエコー計測と呼ばれる方
法がある。これは、第８図に示すスピンエコー法による
マルチエコー計測において。

所要の繰り返し時間Ｔｒ内に、（ｆ）図に示す区間１〜
別で示されるタイムシーケンスを別のスライス位置に対
して順次行ってエコー信号の取り込みを行うものである
。この場合は、信号計測にがかる時間はそのままで、第
ニスライス以降の複数スライスの画像を撮像することが
できる。

〔発明が解決しようとする課題〕

このような従来の磁気共鳴イメージング装置における撮
像方法としての二次元フーリエイメージング法によれば
、計測されたエコー信号Ｅ、、Ｅ。

は、選択励起パルスＰ、Ｐ’により選択的に励起された
領域全体の情報であり、その信号強度は励起された領域
が広い程強くなるものであった。そして、マルチスライ
ス／マルチエコー計測法では。

選択した領域がそのまま画像−枚を再構成するのに必要
な生データの信号強度となるものであった。

ここで、微細な病変部の診断には薄いスライス厚の画像
が必要となるが、上記マルチスライス／マルチエコー計
測法においては、スライス厚の薄い画像の計測を行うと
、エコー信号の強度が弱くなり生データのＳ／Ｎ比が下
がり、再構成画像の画質が劣化するものであった。従っ
て、微細な病変部の診断には使えないものとなってしま
うことがあった。

これに対して、薄いスライス厚の画像の計測に有効な撮
像方法として、三次元フーリエイメージング法というの
がある。この三次元フーリエイメージング法は、被検体
１のボリューム全体を励起して二次元のスライス画像を
得るもので、特開昭５８−２００１４５号公報に記載さ
れているように、スライス方向の傾斜磁場の振幅を変化
させながらエコー信号の計測を行い、その計測信号を三
次元フーリエ変換することにより画像を得る方法である
。このとき、信号計測後にスライス方向のデータの分離
を行うことによりＳ／Ｎ比を上げていた。しかし、この
三次元フーリエイメージング法においては、スライス方
向に傾斜磁場を変化させながら計測を行う（スライス方
向にエンコードをかける）ことが不可欠なため、例えば
８枚のスライスとすると、８回スライス方向のエンコー
ドを変えて通常の計測シーケンスを行うこととなり、計
測時間は通常の計測の８倍かかってしまうものであった
。更にスライス枚数を増やして例えば６４枚とすると、
計測時間は通常の６４倍ともなり、１分間で計測できる
シーケンスも１時間以上かかることとなり、それだけ被
検者を拘束して苦痛を与えることとなるものであった。

そこで、本発明は、このような問題点を解決することが
できる磁気共鳴イメージング装置を提供することを目的
とする。

〔課題を解決するための手段〕

上記目的を達成するために１本発明による磁気共鳴イメ
ージング装置は、被検体に静磁場及び傾斜磁場を与える
磁場発生手段と、上記被検体の生体組織を構成する原子
の原子核に核磁気共鳴を起こさせるために高周波信号を
照射する送信系と、上記の核磁気共鳴により放出される
エコー信号を検出する受信系と、この受信系で検出した
エコー信号を用いて画像再構成演算を行う信号処理系と
を備え、核磁気共鳴により放出されるエコー信号を計測
するシーケンスを繰り返し９行って断りｍ像を得る磁気
共鳴イメージング装置において、上記シーケンスを発生
する手段は、シーケンスの繰り返し時間内で被検体の一
以上の異なったスライス位置に対して、スライス方向に
傾斜磁場を印加すると共に送信系には高周波磁場を印加
し、被検体のスライス位置を選択的に励起した後１位相
エンコード方向の傾斜磁場を変化させながら計測を行う
と共に、スライス方向にもエンコード傾斜磁場を印加す
ることによって、一つ以上の異なったスライス位置にて
それぞれ薄いスライスに分割し、この一群の薄いスライ
スについて一つ以上の異なったスライス位置でエコー信
号を計測するシーケンスを発生するようにしたものであ
る。

また、送信系に印加する高周波磁場は９０度選択励起パ
ルス及び１８０度選択励起パルスを使用し、これにより
エコー信号を計測すると共に、上記１８０度選択励起パ
ルスを１回以上同じ繰り返し時間内に印加することによ
って多重エコーを形成してそのエコー信号を計測するシ
ーケンスを発生するようにしてもよい。

〔実施例〕

以下、本発明の実施例を添付図面に基づいて詳細に説明
する。

第１図は本発明による磁気共鳴イメージング装置の全体
構成を示すブロック図である。この磁気共鳴イメージン
グ装置は、核磁気共鳴（ＮＭＲ）現象を利用して被検体
の断層像を得るもので、第１図に示すように、静磁場発
生磁石２と、磁場勾配発生系３と、送信系４と、受信系
５と、信号処理系６と、シーケンサ７と、中央処理装置
（ＣＰＵ）８とを備えて成る。

上記静磁場発生磁石２は、被検体１の周りにその体軸方
向または体軸と直交する方向に均一な静磁場を発生させ
るもので、上記被検体１の周りのある広がりをもった空
間に永久磁石方式または常電動力式あるいは超電動力式
の磁場発生手段が配置されている。磁場勾配発生系３は
、ｘ、ｙ、ｚの三軸方向に巻かれた傾斜磁場コイル９と
、それぞれのコイルを駆動する傾斜磁場ｔｆｔｇ１０と
から成り、上記シーケンサ７からの命令に従ってそれぞ
れのコイルの傾斜磁場電源１ｏを駆動することにより、
Ｘ、Ｙ、Ｚの三軸方向の傾斜磁場Ｇｘ。

Ｇｙ、Ｇｚを被検体１に印加するようになっている。こ
の傾斜磁場の加え方により、被検体１に対するスライス
面を設定することができる。送信系４は、被検体１の生
体組織を端成する原子の原子核に核磁気共鳴を起こさせ
るために高周波信号を照射するもので、高周波発振器１
１と変調器１２と高周波増幅器１３と送信側の高周波コ
イル１４ａとから成り、上記高周波発振器１１から出力
された高周波パルスをシーケンサ７の命令に従って変調
器１２で振幅変調し、この振幅変調された高周波パルス
を高周波増幅器１３で増幅した後に被検体１に近接して
配置された高周波コイル１４ａに供給することにより、
電磁波が上記被検体１に照射されるようになっている。

受信系５は、被検体１の生体組織の原子核の核磁気共鳴
により放出されるエコー信号（ＮＭＲ信号）を検出する
もので、受信側の高周波コイル１４ｂと増幅器１５と直
交位相検波器１６とＡ／Ｄ変換器１７とから成り、上記
送信側の高周波コイル１４ａから照射された電磁波によ
る被検体１の応答の電磁波（ＮＭＲ信号）は被検体１に
近接して配置された高周波コイル１４ｂで検出され、増
幅器１５及び直交位相検波器１６を介してＡ／Ｄ変換器
１７に入力してディジタル最に変換され、さらにシーケ
ンサ７からの命令によるタンミングで直交位相検波器１
６によりサンプリングされた二系列の収集データとされ
、その信号が信号処理系６に送られるようになっている
。この信号処理系６は、ＣＰＵ８と。

磁気ディスク１８及び磁気テープ１９等の記録装置と、
ＣＲＴ等のデイスプレィ２０とから成り。

上記ＣＰＵ８でフーリエ変換、補正係数計算像再構成等
の処理を行い、任意断面の信号強度分布あるいは複数の
信号に適当な演算を行って得られた分布を画像化してデ
イスプレィ２０に断層像として表示するようになってい
る。また、シーケンサ７は、ＣＰＵ８の制御で動作し、
被検体１の断層像のデータ収集に必要な種々の命令を送
信系４及び磁場勾配発生系３並びに受信系５に送り、上
記エコー信号を計ボ１するシーケンスを発生する手段と
なるものである。

ここで、本発明においては、上記シーケンサ７は、核磁
気共鳴により放出されるエコー信号を計測するシーケン
スの繰り返し時間内で被検体１の一以上の異なったスラ
イス位置に対して、スライス方向に傾斜磁場を印加する
と共に送信系４には高周波磁場を印加し、被検体１のス
ライス位置を選択的に励起した後、位相エンコード方向
の傾斜磁場を変化させながら計測を行うと共に、スライ
ス方向にもエンコード傾斜磁場を印加することによって
、一つ以上の異なったスライス位置にてそれぞれ薄いス
ライスに分割し、この一群の薄いスライスについて一つ
以上の異なったスライス位置でエコー信号を計測するシ
ーケンスを発生するようにされている。

次に１本発明による磁気共鳴イメージング装置における
撮像方法の計測シーケンスを第２図〜第４図により説明
する。第２図は本発明の信号計測におけるタイムシーケ
ンスを模式的に表したタイミング線図である。第２図に
おいて、（ａ）図は高周波磁場の信号の照射タイミング
を示し、（ｂ）図はスライス方向の傾斜磁場Ｇｚの印加
のタイミングを示しており、（Ｃ）図は位相エンコード
方向傾斜磁場ａｙの印加のタイミング及びその振幅を変
えて計測することを示し、（ｄ）図は周波数エンコード
方向傾斜磁場Ｇｘの印加のタイミングを示している。ま
た、（ｅ）図は計測されるエコー信号（ＮＭＲ信号）を
示している。さらに、（ｆ）図はタイムシーケンスを■
〜■に区聞分けして示したものである。

第２図の例においては、被検体１の検査部位の四つの領
域について同時に三次元計測を行う方法について説明す
る。まず、被検体１の四つのブロック化された領域をＡ
、Ｂ、Ｃ，Ｄとし、それぞれ斜線を付して示す。そして
、マルチスライス計測と同様に、（ｆ）図に示す区間■
から■までの繰り返し時間Ｔｒ内で、区間■においては
領域Ａについての撮像を行い、区間■では領域Ｂについ
ての撮像を行い、区間■においては領域Ｃについての撮
像を行い、区間■では領域りについての撮像を行う。こ
のとき、上記区間Ｉから■までを信号計測の一単位とし
、これについて（Ｃ）図に示すように位相エンコード方
向の傾斜磁場ａｙを変化させながら計測を行う。例えば
、位相エンコード回数を２５６回とすると、エンコード
量を２５６段階に変化させて計測を行って、２５６マト
リクスの画像を得る。ここまでは第８図に示す従来のマ
ルチスライス計測と同様であり、このままでは第２図に
示す領域Ａ、Ｂ、Ｃ，Ｄにおいてスライス厚の厚い画像
ができる。そこで１本発明では、上記領域Ａ、Ｂ、Ｃ，
Ｄにおいてさらに薄いスライスに分割するために、スラ
イス方向にもエンコード傾斜磁場を印加する。この場合
、例えば８枚の薄いスライスに分割するときは、段階的
にスライス方向のエンコード傾斜磁場を８回変えて計測
を行えばよい。従って、第２図の例では、区間Ｉから■
までのシーケンスを２５６　Ｘ　８　＝　２０４８回の
計測を行うことになる。また、計測された信号データに
ついてみると、その信号データのサンプリング数を例え
ば５１２点とすると、５１２　Ｘ　２５６　Ｘ　８点の
三次元のデータセットが領域Ａ、Ｂ、Ｃ，Ｄについてそ
れぞれ得られる。従って、画像再構成は、この三次元の
データを三次元フーリエ変換することにより、各領域Ａ
、Ｂ、Ｃ，Ｄ内にて８枚の薄いスライスに分割された画
像が得られる。すなわち、領域Ａのスライス厚を例えば
４０ｉｎとすると、画像１枚のスライス厚は５ａ＋＋と
なる。同様に、領域Ｂ。

Ｃ，Ｄについてもそれぞれ三次元フーリエ変換を行って
画像が得られ、第３図に示すように、被検体１の検査部
位の全体では、８Ｘ４＝３２枚の薄いスライス厚の画像
２１ａ、２１ｂ、２１ｃ、２１ｄが得られる。これによ
り、従来、マルチスライス計測ではスライス厚が薄くな
ると信号強度が減少して高画質の画像を得ることができ
なかったものが、三次元フーリエ変換法では高画質の画
像を得ることができる。

第２図に示す信号計測では、（ｆ）図に示す各区間■〜
■において、（ｅ）図に示すようにエコー信号として第
一エコーＥ□だけを計測しているが、さらに本発明によ
る磁気共鳴イメージング装置の計測シーケンスでは、各
区間Ｉ〜■においてエコー時間の長い第二エコー以降の
信号も計測することができる。第二エコー信号は、マル
チエコー計測においては、第４図（、）に符号Ｅ２で示
すように、第一エコー信号Ｅ工のピークからエコー時間
Ｔｅの半分を経過したところで第４図（ａ）に示すよう
にさらに１８０度選択励起パルスを照射すると、そこか
らさらにエコー時間Ｔｅの半分を経過したところで観測
される。従って、第２図（ｆ）の区間ｒ、　Ｕ、　ＩＩ
Ｉ、　ＩＶのそれぞれにおける計測シーケンスを、各々
第４図で示した計測シーケンスに置き換えることにより
、第二エコーＥ２以降の多重エコー信号も計測すること
ができる。

以上のことから、本発明による磁気共鳴イメージング装
置の計測シーケンスでは、あまり長い計測時間をかけず
に、薄いスライスの多数枚の画像の撮像が可能となる。

なお、第２図及び第３図においては、被検体１の検査部
位の領域Ａ、Ｂ、Ｃ，Ｄは互いに等間隔で離れたものと
して示したが、本発明はこれに限らず、各領域Ａ−Ｄは
隣接して連続していてもよいし、不等間隔であってもよ
い。また、領域の数は四つに限られず、撮影可能範囲内
でいくつ設けてもよい、さらに、領域Ａ、Ｂ、Ｃ，Ｄ内
を分割するスライス方向のエンコード回数、マルチエコ
ー枚数もいくつであってもよい。

第５図は本発明による磁気共鳴イメージング装置の計測
シーケンスの他の実施例を示すタイミング線図である。

この実施例は、グラジェントエコー法（フィールドエコ
ー法ともいう）におけるスライス画像の撮像の計測シー
ケンスの例を示している。このグラジェントエコー法で
は、（ａ）図に示す高周波磁場による選択励起パルスの
照射は９０度パルス１回のみである。なお、図において
、α度と表記したのは、９０度以外のフリップ角で照射
してもよいことを示している。また、（Ｃ）図に示す位
相エンコード方向傾斜磁場Ｇｙは、スピンエコー法と同
様に傾斜磁場を段階的に変化させながら計測を行うもの
である。そして、このグラジェントエコー法での三次元
フーリエ変換計測法では、第２図に示すスピンエコー法
の場合と同様に、（ｂ）図に示すスライス方向傾斜磁場
Ｇｚを段階的に変化させながら計測を行えばよい、なお
、第５図においては、−例として被検体１の四つの領域
での撮像を想定して図示している。

第６図は本発明による磁気共鳴イメージング装置の計測
シーケンスの更に他の実施例を示すタイミング線図であ
る。この実施例は、反転回復法（ＩＲ法）におけるスラ
イス画像の撮像の計測シーケンスの例を示している。こ
の反転回復法での計測シーケンスは、第６図（ａ）に示
すように。

第２図に示すスピンエコー法における計測シーケンスの
９０度選択励起パルスの前に１８０度選択励起パルスを
複数段付加したシーケンスとなっており、最初の１８０
度選択励起パルスから９０度選択励起パルスまでの時間
を反転時間Ｔｉと呼んでいる。そして、この反転回復法
でのマルチスライス計測においては、上記反転時間Ｔｉ
が比較的長いため、１８０度→９０度→１８０度のシー
ケンスをマルチスライス枚数分だけ繰り返すのではなく
、初めにマルチスライス枚数分だけ１８０度選択励起パ
ルスを照射して、反転時間Ｔｉの後にそれぞれのスライ
スにおいて９０度→１８０度のスピンエコー法における
計測シーケンスを行うものである。そして、この反転回
復法での三次元フーリエ変換計測法では、第２図に示す
スピンエコー法の場合と同様に、（ｂ）図に示すスライ
ス方向傾斜磁場Ｇｚを段階的に変化させることにより、
撮像を複数の領域で行うことができる。なお、第６図に
おいては、−例として被検体１の四つの領域での撮像を
想定して図示している。

また、本発明は、以上の第５図及び第６図の実施例以外
にも、二次元のスライス画像を得るあらゆる計測シーケ
ンスに適用することができる。

〔発明の効果〕

本発明は以上のように構成されたので、スライス厚の薄
い画像を多数枚計測することができると共に、その多数
枚の画像を短時間で撮像することができる。従って、検
査時間が短くなり、被検者に対する拘束時間を短縮して
苦痛を軽減することができる。また、スライス厚の薄い
画像が得られることから、微細な病変部の診断も可能と
することができる。さらに、上記のように計測時間が短
いことは計測の繰り返し時間を長くとれることになり、
被検体の生体組織の緩和時間の違いによるコントラスト
のある画像が得られたり、あるいは第二エコー、第三エ
コー等のエコー時間（７３ｉい画像等が得られ、多くの
診断情報を提供することができる。このことから、磁気
共鳴イメージング装置の診断能力を向上することができ
る。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明及び従来の磁気共鳴イメージング装置の
全体構成を示すブロック図、第２図は本発明の磁気共鳴
イメージング装置における撮像方法の信号計測のタイム
シーケンスを模式的に表したタイミング線図、第３図は
被検体の検査部位の例えば四つの領域のそれぞれのおい
て薄いスライスに分割される状態を示す説明図、第４図
はスピンエコー法による第一エコー及び第二エコーのイ
メージングにおける信号計測のタイムシーケンスを示す
タイミング線図、第５図及び第６図は本発明による磁気
共鳴イメージング装置の計測シーケンスの他の実施例を
示すタイミング線図、第７図は磁気共鳴イメージング装
置の撮像原理を説明するために原子核スピンの挙動を示
す説明図、第８図は従来の磁気共鳴イメージング装置に
おける二次元フーリエイメージング法のうち代表的なス
ピンエコー法によるマルチエコー計測におけるタイムシ
ーケンスを模式的に表したタイミング線図である。 １・・・被検体、　　２・・・静磁場発生磁石、　３・
・・磁場勾配発生系、　４・・・送信系、　５・・・受
信系。

Claims (2)

【特許請求の範囲】
1. （１）被検体に静磁場及び傾斜磁場を与える磁場発生手
   段と、上記被検体の生体組織を構成する原子の原子核に
   核磁気共鳴を起こさせるために高周波信号を照射する送
   信系と、上記の核磁気共鳴により放出されるエコー信号
   を検出する受信系と、この受信系で検出したエコー信号
   を用いて画像再構成演算を行う信号処理系とを備え、核
   磁気共鳴により放出されるエコー信号を計測するシーケ
   ンスを繰り返し行って断層像を得る磁気共鳴イメージン
   グ装置において、上記シーケンスを発生する手段は、シ
   ーケンスの繰り返し時間内で被検体の一以上の異なった
   スライス位置に対して、スライス方向に傾斜磁場を印加
   すると共に送信系には高周波磁場を印加し、被検体のス
   ライス位置を選択的に励起した後、位相エンコード方向
   の傾斜磁場を変化させながら計測を行うと共に、スライ
   ス方向にもエンコード傾斜磁場を印加することによって
   、一つ以上の異なったスライス位置にてそれぞれ薄いス
   ライスに分割し、この一群の薄いスライスについて一つ
   以上の異なったスライス位置でエコー信号を計測するシ
   ーケンスを発生するようにしたことを特徴とする磁気共
   鳴イメージング装置。
2. （２）送信系に印加する高周波磁場は９０度選択励起パ
   ルス及び１８０度選択励起パルスを使用し、これにより
   エコー信号を計測すると共に、上記１８０度選択励起パ
   ルスを１回以上同じ繰り返し時間内に印加することによ
   って多重エコーを形成してそのエコー信号を計測するシ
   ーケンスを発生するようにした請求項１記載の磁気共鳴
   イメージング装置。