JPH03132627A - 光学素子 - Google Patents
光学素子Info
- Publication number
- JPH03132627A JPH03132627A JP27023089A JP27023089A JPH03132627A JP H03132627 A JPH03132627 A JP H03132627A JP 27023089 A JP27023089 A JP 27023089A JP 27023089 A JP27023089 A JP 27023089A JP H03132627 A JPH03132627 A JP H03132627A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- optical
- glass
- nonlinear
- state
- optical element
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は、電気光学効果、波長変換、光力−シャッター
、光双安定、光スイッチング等の非線形光学効果を応用
する光機能デバイスを構成する非線形光学素子に関する
。
、光双安定、光スイッチング等の非線形光学効果を応用
する光機能デバイスを構成する非線形光学素子に関する
。
従来、三次の非線形光学効果を利用した光学素子は半導
体、半導体ドープガラスが代表的な材料であり、種々の
光スイッチングが実現されている。この種の光スイッチ
ングでは材料の非線形光学効果が大きいため、入力パワ
ーが非常に小さくてすむ利点を有するが、光応答速度が
せいぜい数十ｐｓであり、これにより高速の光応答は望
めないという欠点を有する〔文献（１） ： Ｈ。
体、半導体ドープガラスが代表的な材料であり、種々の
光スイッチングが実現されている。この種の光スイッチ
ングでは材料の非線形光学効果が大きいため、入力パワ
ーが非常に小さくてすむ利点を有するが、光応答速度が
せいぜい数十ｐｓであり、これにより高速の光応答は望
めないという欠点を有する〔文献（１） ： Ｈ。
Ｍ、ギブス（Ｈ，Ｍ、 Ｇｉｂｂｓ）ほか、アプライド
フィジクス レターズ（Ａｐｐｌ、Ｐｈｙｓ、 Ｌｅ
ｔｔ、）！ ３５巻、第６号、第４５１頁（１９７９）
］。
フィジクス レターズ（Ａｐｐｌ、Ｐｈｙｓ、 Ｌｅ
ｔｔ、）！ ３５巻、第６号、第４５１頁（１９７９）
］。
これに対し、有機化合物系の非線形材料は数十ｆｓの光
応答速度を有しており有機材料を用いることにより高速
光スイッチ等有用な光学素子が形成できる。
応答速度を有しており有機材料を用いることにより高速
光スイッチ等有用な光学素子が形成できる。
しかし、有機光非線形材料は三次の非線形光学定数χ（
３）が低く、入力パワーが大きくなる欠点を有する。こ
のため、有機材料を導波路化して光パワー密度を高め、
実効的に入力パワーを下げる方法等がとられている。し
かるに有機結晶材料においてはバルク単結晶、薄膜単結
晶の不完全さから低損失な導波路の実現は現状では困難
であり、いままでに報告された例では２ｄＢ／ｃｍ程度
のものしか得られていない。有機材料系の低損失な導波
路材料としては一部の高分子が報告されているのみであ
る。
３）が低く、入力パワーが大きくなる欠点を有する。こ
のため、有機材料を導波路化して光パワー密度を高め、
実効的に入力パワーを下げる方法等がとられている。し
かるに有機結晶材料においてはバルク単結晶、薄膜単結
晶の不完全さから低損失な導波路の実現は現状では困難
であり、いままでに報告された例では２ｄＢ／ｃｍ程度
のものしか得られていない。有機材料系の低損失な導波
路材料としては一部の高分子が報告されているのみであ
る。
また、有機材料をバルク状態で使用する際、硬度が不十
分なため、あるいは結晶ではへき開面が存在し、バルク
表面の光学研磨が非常に困難であり、光の入出力の際、
入出力界面での散乱が大きいという欠点がある。
分なため、あるいは結晶ではへき開面が存在し、バルク
表面の光学研磨が非常に困難であり、光の入出力の際、
入出力界面での散乱が大きいという欠点がある。
本発明の目的は、上記に示すような従来の有機非線形材
料における低損失化、加工の困難さ等の問題を解決し、
有機材料の有する非線形光学効果における光応答速度の
早さをいかした有効な光学素子を提供することにある。
料における低損失化、加工の困難さ等の問題を解決し、
有機材料の有する非線形光学効果における光応答速度の
早さをいかした有効な光学素子を提供することにある。
本発明を概説すれば、本発明は光学素子に関する発明で
あって、ガラス容器中、ガラス基板上、あるいは半導体
基板上に、融点以上に加熱し冷却することによってラン
ダムな状態とした、非線形感受率Ｔが１０〜”ｅｓｕ以
上の有機分子が固定されてなり、しかも固定された長さ
が２０ｍｍ以下であることを特徴とする。
あって、ガラス容器中、ガラス基板上、あるいは半導体
基板上に、融点以上に加熱し冷却することによってラン
ダムな状態とした、非線形感受率Ｔが１０〜”ｅｓｕ以
上の有機分子が固定されてなり、しかも固定された長さ
が２０ｍｍ以下であることを特徴とする。
本発明は、上記問題点を解決するため有機材料の導波路
化に当り、最も問題となる媒体の低損失性を実現した光
学素子である。低損失な光媒体の多くは非晶質材料であ
ることに注目し、本発明では有機材料の非晶質状態、言
い替えれば安定なガラス状態を３次の光非線形性の高い
有機材料で実現し、低損失かつ低入力パワーで動作可能
な光学素子を実現するものである。本発明の光学素子に
より構成される光機能デバイスとしては、光力−効果を
利用した光シャッタ、光スィッチ、光双安定素子等が挙
げられる。
化に当り、最も問題となる媒体の低損失性を実現した光
学素子である。低損失な光媒体の多くは非晶質材料であ
ることに注目し、本発明では有機材料の非晶質状態、言
い替えれば安定なガラス状態を３次の光非線形性の高い
有機材料で実現し、低損失かつ低入力パワーで動作可能
な光学素子を実現するものである。本発明の光学素子に
より構成される光機能デバイスとしては、光力−効果を
利用した光シャッタ、光スィッチ、光双安定素子等が挙
げられる。
いずれも光の入力に対し媒体の屈折率が変わる効果を利
用している。その場合、素子長は非線形性の大きさに関
係する。素子の小型化、軽量化等実用性の点から、少な
くとも素子長を２０ｍｍ以下とするためには有機材料の
分子状態での非線形感受率については三次の定数Ｔが少
なくとも］、 ０−３ｓｅｓｕ以上必要であった。実際
、１０−３６ｅｓｕ程度の有機分子を本発明の光学素子
に使用した場合素子長は５０＋＋ｏｎ以上必要であった
。このため本発明の光学素子においては１Ｏ−３５ｅｓ
ｕ以上の非線形感受率Ｔを有する有機分子を利用した。
用している。その場合、素子長は非線形性の大きさに関
係する。素子の小型化、軽量化等実用性の点から、少な
くとも素子長を２０ｍｍ以下とするためには有機材料の
分子状態での非線形感受率については三次の定数Ｔが少
なくとも］、 ０−３ｓｅｓｕ以上必要であった。実際
、１０−３６ｅｓｕ程度の有機分子を本発明の光学素子
に使用した場合素子長は５０＋＋ｏｎ以上必要であった
。このため本発明の光学素子においては１Ｏ−３５ｅｓ
ｕ以上の非線形感受率Ｔを有する有機分子を利用した。
非晶質状態の実現は有機化合物を融点以上に上げその後
、過冷却状態としその状態を維持するよう急冷して実現
した。−船釣には、有機材料自体はその異方性から結晶
状態が安定なものが多い。ここでは材料の検討から以下
のような有機分子において比較的過冷却状態の安定が保
たれることがわかった。
、過冷却状態としその状態を維持するよう急冷して実現
した。−船釣には、有機材料自体はその異方性から結晶
状態が安定なものが多い。ここでは材料の検討から以下
のような有機分子において比較的過冷却状態の安定が保
たれることがわかった。
（１）分子内に水素結合基（ＤＨ基、Ｃ０ＤＨ基、Ｎ８
２基等）を有する分子 （２） 剛直な棒状分子（分子内にＣ＝Ｃ、Ｃ＝Ｃ１
Ｃ＝Ｎ 、 Ｎ＝Ｎ等の結合状態が少なくとも一つ以上
あるような分子） （３）上記化合物の少なくとも２種以上の組合せによる
複合材料 更・に一方の要求条件として３次の光非線形感受率ｒが
１０−”ｅｓｕ以上とするためにはπ共役部位の長さは
少なくとも６Å以上必要であり〔文献（２） ： Ａ、
ｆ ユ！Ｊ ッ９ （Ａ、ＤＵＬＩＣ） ホカ、ジャー
ナル 才ブ ケミカル フィジクス（Ｊ、ＣＨＢＭ、Ｐ
ｌｌＹＳ、）第６９巻、第３４５３頁（１９７８）］、 （４〕 π共役鎖ができるだけ長いことの条件を満足
する材料を用いた。
２基等）を有する分子 （２） 剛直な棒状分子（分子内にＣ＝Ｃ、Ｃ＝Ｃ１
Ｃ＝Ｎ 、 Ｎ＝Ｎ等の結合状態が少なくとも一つ以上
あるような分子） （３）上記化合物の少なくとも２種以上の組合せによる
複合材料 更・に一方の要求条件として３次の光非線形感受率ｒが
１０−”ｅｓｕ以上とするためにはπ共役部位の長さは
少なくとも６Å以上必要であり〔文献（２） ： Ａ、
ｆ ユ！Ｊ ッ９ （Ａ、ＤＵＬＩＣ） ホカ、ジャー
ナル 才ブ ケミカル フィジクス（Ｊ、ＣＨＢＭ、Ｐ
ｌｌＹＳ、）第６９巻、第３４５３頁（１９７８）］、 （４〕 π共役鎖ができるだけ長いことの条件を満足
する材料を用いた。
急冷の速度としては典型的には５０〜２００ｔ／ｍｉｎ
程度の冷却速度の条件で冷却した。また以下に述べるガ
ラス状態を示す材料を入れるガラス容器についＣはいず
れの面も光学研磨面となるように加工したものを用いた
。
程度の冷却速度の条件で冷却した。また以下に述べるガ
ラス状態を示す材料を入れるガラス容器についＣはいず
れの面も光学研磨面となるように加工したものを用いた
。
また、後記実施例では基板としてガラス基板を用いたが
、半導体基板ＧａＡｓ、 Ｓｉを用いた素子についても
同様の結果を得ている。
、半導体基板ＧａＡｓ、 Ｓｉを用いた素子についても
同様の結果を得ている。
以下、本発明を実施例により更に具体的に説明するが、
本発明はこれら実施例に限定されない。
本発明はこれら実施例に限定されない。
実施例１
光非線形性の大きなジニトロアニリン系にＣ０ＯＨ基を
付与した以下の構造を有する化合物を用いた。分子の非
線系感受率Ｔは２ Ｘ’Ｉ Ｏ−３５ｅｓｕ程度である
。
付与した以下の構造を有する化合物を用いた。分子の非
線系感受率Ｔは２ Ｘ’Ｉ Ｏ−３５ｅｓｕ程度である
。
融点：１７９℃
まず、上記物質をガラス容器（厚さ０．５−１ｍ［パイ
レックス製）に粉末状態で入れ、その後封管する。この
容器を電気炉中に置き、融点以上に加熱し、メルトさせ
る。完全に融けたのを確認後、冷却を開始し、２分程度
で室温まで冷やした。このような操作により上記物質は
過冷却状態となり、液体状態に近い様子を呈し、光学素
子を形成した。
レックス製）に粉末状態で入れ、その後封管する。この
容器を電気炉中に置き、融点以上に加熱し、メルトさせ
る。完全に融けたのを確認後、冷却を開始し、２分程度
で室温まで冷やした。このような操作により上記物質は
過冷却状態となり、液体状態に近い様子を呈し、光学素
子を形成した。
この素子に用いた上記材料のχ（３〕値を第３高調波の
強度から求めたところ、５Ｘ１０−１３８ＳＩＪ程度で
あった。第１図に用いた第３高調波の強度の測定系を示
す。１が基本波のレーザ光（波長＝１．９μｍ）、２が
本発明の光学素子から発生した第３高調波である。３は
本実施例の光学素子、４は集光レンズ、５は光検出器、
６は基本波カットフィルタ、７は回転ステージである。
強度から求めたところ、５Ｘ１０−１３８ＳＩＪ程度で
あった。第１図に用いた第３高調波の強度の測定系を示
す。１が基本波のレーザ光（波長＝１．９μｍ）、２が
本発明の光学素子から発生した第３高調波である。３は
本実施例の光学素子、４は集光レンズ、５は光検出器、
６は基本波カットフィルタ、７は回転ステージである。
第２図に示すのは第３高調波強度の回転角度依存性を入
射角度θ（度、横軸）と第３高調波強度（任意単位、縦
軸）との関係で示したグラフである。中心部（角度＝０
度）の強度を石英ガラスの強度と比較することにより、
χ１３１値を求めた。
射角度θ（度、横軸）と第３高調波強度（任意単位、縦
軸）との関係で示したグラフである。中心部（角度＝０
度）の強度を石英ガラスの強度と比較することにより、
χ１３１値を求めた。
この光学素子を用いて、三次の非線系光学効果（光によ
り材料の屈折率が変化する光力−効果）を利用した光力
−シャッターの実験を行った。その光学系を第３図に示
す。８は直線偏光成分をもつ信号光（波長： ０．８４
μｍ）、９はゲート光（波長二０．７μｍ）、１０は本
実施例における材料が封入された光学素子である。１１
は偏光子、１２はゲート光除去用フィルター、１３は光
検出器である。９のゲート光を照射しない場合は、１１
がクロスニコルに配置しであるため、８の信号光は偏光
子を通過できず、１３の光検出器で検出される光強度は
Ｏである。しかし、９のゲート光を１０のサンプルに照
射した場合は３次の非線形光学効果により上記材料の屈
折率が変化し、直線偏光であったゲート光が１０のサン
プル通過の際、楕円偏光に変化し、１１の偏光子を通過
できるようになり、光検出器で信号光を観測することが
可能であり、光力−シャッター動作を確認した。実際に
求めた信号光強度（任意単位、縦軸）とゲート光強度（
Ｗ、横軸）との関係を第４図にグラフとして示す。この
図から求めたχ（３〕値は７Ｘ１０−１３ｅｓｕ程度で
あり、第３高調波の強度から求めたχＴ３１値とほぼ一
致した。スイッチング速度はｎｓオーダー以下を確Ｓ忍
した。
り材料の屈折率が変化する光力−効果）を利用した光力
−シャッターの実験を行った。その光学系を第３図に示
す。８は直線偏光成分をもつ信号光（波長： ０．８４
μｍ）、９はゲート光（波長二０．７μｍ）、１０は本
実施例における材料が封入された光学素子である。１１
は偏光子、１２はゲート光除去用フィルター、１３は光
検出器である。９のゲート光を照射しない場合は、１１
がクロスニコルに配置しであるため、８の信号光は偏光
子を通過できず、１３の光検出器で検出される光強度は
Ｏである。しかし、９のゲート光を１０のサンプルに照
射した場合は３次の非線形光学効果により上記材料の屈
折率が変化し、直線偏光であったゲート光が１０のサン
プル通過の際、楕円偏光に変化し、１１の偏光子を通過
できるようになり、光検出器で信号光を観測することが
可能であり、光力−シャッター動作を確認した。実際に
求めた信号光強度（任意単位、縦軸）とゲート光強度（
Ｗ、横軸）との関係を第４図にグラフとして示す。この
図から求めたχ（３〕値は７Ｘ１０−１３ｅｓｕ程度で
あり、第３高調波の強度から求めたχＴ３１値とほぼ一
致した。スイッチング速度はｎｓオーダー以下を確Ｓ忍
した。
実施例２
４−ジエチルアミノ−４′−二トロスチルベン（ＤＥＡ
ＮＳ） （非線形感受率ｒ ： ８ Ｘ １０−” ｅ
ｓｕ）をゲストとして、グルコース中に分散させたサン
プル〔１％（重量比）〕を作製した。まずグルコース１
ｇの粉末を用意し、ＤＥＡＮＳ ０．０１ ｇを粉末状
態で混合し、次にこの粉末を１５４℃まで加熱し、第５
図に示すようなガラスキャピラリ中（パイレックスガラ
ス、内径１０μｍ１外径２５０μｍ１長さ５ｃｍ）に圧
力をかけなからメルト状態の試料を封入した。その後、
冷却を開始し、１０秒程度で室温まで冷やした。このよ
うな操作により上記物質は過冷却状態となり、偏光顕微
鏡の観察によれば結晶状態はとらず液体状態に近い様子
を呈した。本実施例の材料の屈折率はガラスキャピラリ
の屈折率より高く、このキャピラリ形状素子は本実施例
の材料をコアとするファイバ型の導波路となることがわ
かった。実際に波長０．６３μｍでの導波路損失は０．
５ ｄＢ／ｃｍ以下であった。またχ（３］値を実施例
１と同様にガラス容器（厚さ０．５−１ ｍｍパイレッ
クス製）中の試料の第３高調波の強度から求めたところ
、Ｉ Ｘ １０ ’−’、２ｅｓｕ程度であった。
ＮＳ） （非線形感受率ｒ ： ８ Ｘ １０−” ｅ
ｓｕ）をゲストとして、グルコース中に分散させたサン
プル〔１％（重量比）〕を作製した。まずグルコース１
ｇの粉末を用意し、ＤＥＡＮＳ ０．０１ ｇを粉末状
態で混合し、次にこの粉末を１５４℃まで加熱し、第５
図に示すようなガラスキャピラリ中（パイレックスガラ
ス、内径１０μｍ１外径２５０μｍ１長さ５ｃｍ）に圧
力をかけなからメルト状態の試料を封入した。その後、
冷却を開始し、１０秒程度で室温まで冷やした。このよ
うな操作により上記物質は過冷却状態となり、偏光顕微
鏡の観察によれば結晶状態はとらず液体状態に近い様子
を呈した。本実施例の材料の屈折率はガラスキャピラリ
の屈折率より高く、このキャピラリ形状素子は本実施例
の材料をコアとするファイバ型の導波路となることがわ
かった。実際に波長０．６３μｍでの導波路損失は０．
５ ｄＢ／ｃｍ以下であった。またχ（３］値を実施例
１と同様にガラス容器（厚さ０．５−１ ｍｍパイレッ
クス製）中の試料の第３高調波の強度から求めたところ
、Ｉ Ｘ １０ ’−’、２ｅｓｕ程度であった。
上記実施例１と同様に光力−シャッター実験を行ったと
ころ、ゲート光による信号光の検出が観測でき、光力−
シャッター動作を確認した。
ころ、ゲート光による信号光の検出が観測でき、光力−
シャッター動作を確認した。
実施例３
β−カロチン（非線形感受率γニー１０−”ｅｓｕ）を
実施例Ｉと同様にガラス容器（厚さ０．５− Ｌ ｍｍ
パイレックス製）に粉末状態で入れ、その後封管した。
実施例Ｉと同様にガラス容器（厚さ０．５− Ｌ ｍｍ
パイレックス製）に粉末状態で入れ、その後封管した。
この容器中にはガラスキャピラリ （パイレックスガラ
ス、内径１０μｍ、外径２５０μｍ１長さ５ｃｍ）を３
本挿入した。この容器を電気炉中に置き、融点以上（１
８０℃）に加熱し、メルトさせる。完全に融けたのを確
認後、冷却を開始し、２分程度で室温まで冷やした。こ
のような操作により上記物質は毛細管現象によりガラス
キャピラリ中にも過冷却状態で入った。このガラスキャ
ピラリを上記実施例２と同様に光力−シャッター実験を
行ったところ、カーシャッター動作がＭｍされた。χ〔
３）値は２ Ｘ １０−” ｅｓｕ程度であった。
ス、内径１０μｍ、外径２５０μｍ１長さ５ｃｍ）を３
本挿入した。この容器を電気炉中に置き、融点以上（１
８０℃）に加熱し、メルトさせる。完全に融けたのを確
認後、冷却を開始し、２分程度で室温まで冷やした。こ
のような操作により上記物質は毛細管現象によりガラス
キャピラリ中にも過冷却状態で入った。このガラスキャ
ピラリを上記実施例２と同様に光力−シャッター実験を
行ったところ、カーシャッター動作がＭｍされた。χ〔
３）値は２ Ｘ １０−” ｅｓｕ程度であった。
実施例４
メチルアニスアルデヒド（０，５ｇ）とマロンニトリル
（０，２ｇ）をメタノールに溶かし、ピペリジン（０，
５ｍＮ）を加えて、室温で３０分間放置した。析出した
淡黄色粉状固体をろ取し、メタノールで再結晶した。収
量： ０．３ ｇ 、融点＋ ２０４．８℃、生成物の
構造と略称及び非線形感受率Ｔを以下に示す。
（０，２ｇ）をメタノールに溶かし、ピペリジン（０，
５ｍＮ）を加えて、室温で３０分間放置した。析出した
淡黄色粉状固体をろ取し、メタノールで再結晶した。収
量： ０．３ ｇ 、融点＋ ２０４．８℃、生成物の
構造と略称及び非線形感受率Ｔを以下に示す。
ｈ
ＭＭＣＮＳＴ ｒ ： ４ Ｘ １ ０ ’
−” ｅｓｕＭＭＣＮＳＴは溶融成形や蒸着により容
易にガラス状態となる。第６図はＭ Ｍ ＣＮ Ｓ Ｔ
のガラス状蒸着膜の電子スペクトルを波長（ｎｍ、横軸
）と吸光度（任意単位、縦軸）との関係で示したグラフ
である。吸収端がシャープで低散乱であることがわかる
。第７図はＭ Ｍ ＣＮ Ｓ Ｔ粉末結晶の示差走査熱
量計＜ＤＳＣ）ダイヤグラムを温度（℃、横軸）とＤ
Ｓ Ｃ’ （ｍｃａｌ／ｓ、縦軸）との関係で示したグ
ラフであり、溶融後、結晶化せず、ガラス状態が保たれ
ていることを示す。
−” ｅｓｕＭＭＣＮＳＴは溶融成形や蒸着により容
易にガラス状態となる。第６図はＭ Ｍ ＣＮ Ｓ Ｔ
のガラス状蒸着膜の電子スペクトルを波長（ｎｍ、横軸
）と吸光度（任意単位、縦軸）との関係で示したグラフ
である。吸収端がシャープで低散乱であることがわかる
。第７図はＭ Ｍ ＣＮ Ｓ Ｔ粉末結晶の示差走査熱
量計＜ＤＳＣ）ダイヤグラムを温度（℃、横軸）とＤ
Ｓ Ｃ’ （ｍｃａｌ／ｓ、縦軸）との関係で示したグ
ラフであり、溶融後、結晶化せず、ガラス状態が保たれ
ていることを示す。
そこで、ＭＭＣＮＳＴをガラス容器（厚さ０．５〜１叩
、パイレックス製）に粉末状態で入れ、封印した。これ
を電気炉中で融点以上に加熱し、ＭＭＣＮＳＴを完全に
溶融させた。２分で室温まで冷やすことにより、ガラス
状のＭＭＣＮＳＴからなる光学素子を得た。波長１．９
μｍでのχ（３）は、ＩＸ １０−Ｉ２ｅｓｕ程度であ
った。この Ｍ Ｍ ＣＮ Ｓ Ｔガラスを実施例１と
同様に光力−シャッター実験を行ったところ、カーシャ
ッター動作が確認された。
、パイレックス製）に粉末状態で入れ、封印した。これ
を電気炉中で融点以上に加熱し、ＭＭＣＮＳＴを完全に
溶融させた。２分で室温まで冷やすことにより、ガラス
状のＭＭＣＮＳＴからなる光学素子を得た。波長１．９
μｍでのχ（３）は、ＩＸ １０−Ｉ２ｅｓｕ程度であ
った。この Ｍ Ｍ ＣＮ Ｓ Ｔガラスを実施例１と
同様に光力−シャッター実験を行ったところ、カーシャ
ッター動作が確認された。
上記、実施例１〜４の過冷却状態の安定性であるが、い
ずれの場合も室温放置では、過冷却状態が数カ月以上安
定に存在していた。
ずれの場合も室温放置では、過冷却状態が数カ月以上安
定に存在していた。
以上説明したように、本発明の光学素子は、低損失でし
かも高効率な非線形光学効果を利用できる利点を有して
いる。
かも高効率な非線形光学効果を利用できる利点を有して
いる。
第１図は第３高調波の測定系の外観図、第２図は本発明
により提案した素子からのＭ３高調波の強度の入射角度
依存性を示すグラフ、第３図は本発明により提案した光
力−シャッタ実験の測定系の概要図、第４図は光力−シ
ャッタ実験におけるゲート光強度と信号光強度の関係を
示すグラフ、第５図は本発明に用いたガラスキャピラリ
の概要図、第６図は本発明素子に用いた材料のＭＭＣＮ
ＳＴのガラス状蒸着膜の電子スペクトル図、第７図は本
発明素子に用いた材料のＭＭＣＮＳＴ粉末結晶のＤＳＣ
ダイヤグラムである。 １・・・基本波のレーザ光、２・・・試料から発生した
第３高調波、３・・・本発明の光学素子、４・ ・集光
レンズ、５・・・光検出器、６・・・基本波カットフィ
ルタ、７・・・回転ステージ、８・・・直線偏光成分を
もつ信号光、９・・・ゲート光、１０・・・本発明の光
学素子、１１・・・偏光子、１２・・・ゲート光除去用
フィルター １３・・・光検出器 第 １ 図 信号光強度（仔意単イ立） 阜 図 第 図 す炎 光 摩 （イ壬１し単イ立）
により提案した素子からのＭ３高調波の強度の入射角度
依存性を示すグラフ、第３図は本発明により提案した光
力−シャッタ実験の測定系の概要図、第４図は光力−シ
ャッタ実験におけるゲート光強度と信号光強度の関係を
示すグラフ、第５図は本発明に用いたガラスキャピラリ
の概要図、第６図は本発明素子に用いた材料のＭＭＣＮ
ＳＴのガラス状蒸着膜の電子スペクトル図、第７図は本
発明素子に用いた材料のＭＭＣＮＳＴ粉末結晶のＤＳＣ
ダイヤグラムである。 １・・・基本波のレーザ光、２・・・試料から発生した
第３高調波、３・・・本発明の光学素子、４・ ・集光
レンズ、５・・・光検出器、６・・・基本波カットフィ
ルタ、７・・・回転ステージ、８・・・直線偏光成分を
もつ信号光、９・・・ゲート光、１０・・・本発明の光
学素子、１１・・・偏光子、１２・・・ゲート光除去用
フィルター １３・・・光検出器 第 １ 図 信号光強度（仔意単イ立） 阜 図 第 図 す炎 光 摩 （イ壬１し単イ立）
Claims (1)
- １、ガラス容器中、ガラス基板上、あるいは半導体基板
上に、融点以上に加熱し冷却することによってランダム
な状態とした、非線形感受率γが１０＾−＾３＾５ｅｓ
ｕ以上の有機分子が固定されてなり、しかも固定された
長さが２０ｍｍ以下であることを特徴とする光学素子。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP27023089A JPH03132627A (ja) | 1989-10-19 | 1989-10-19 | 光学素子 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP27023089A JPH03132627A (ja) | 1989-10-19 | 1989-10-19 | 光学素子 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH03132627A true JPH03132627A (ja) | 1991-06-06 |
Family
ID=17483365
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP27023089A Pending JPH03132627A (ja) | 1989-10-19 | 1989-10-19 | 光学素子 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH03132627A (ja) |
-
1989
- 1989-10-19 JP JP27023089A patent/JPH03132627A/ja active Pending
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| Kondo et al. | A nonlinear optical organic crystal for waveguiding SHG devices:(-) 2-(α-methylbenzylamino)-5-nitropyridine (MBANP) | |
| Rahman et al. | Investigations on crystalline perfection, Raman spectra and optical characteristics of transition metal (Ru) co-doped Mg: LiNbO3 single crystals | |
| JPS61296332A (ja) | 高性能非線形光学基体 | |
| Schunemann | Crystal growth and properties of nonlinear optical materials | |
| EP0301551B1 (en) | Nonlinear optical element | |
| US5343327A (en) | RbNbB2 O6 crystal and its nonlinear optical devices | |
| US5145610A (en) | Organic optical elements and nonlinear optical devices | |
| Kwon et al. | Large-area organic electro-optic single crystalline thin films grown by evaporation-induced local supersaturation with surface interactions | |
| Ozaki et al. | Static and dynamic properties of optical second harmonic generation in ferroelectric liquid crystal | |
| Kityk et al. | LiNaB4O7 crystals as a material for optically induced elastoopticity | |
| US4985178A (en) | Nonlinear optical device from 3-methyl-4-methoxy-4'-nitrostilbene | |
| Wang et al. | Thermally stable nonlinear optical activity in a smectic-A liquid crystal | |
| WO1991000543A1 (fr) | Element optique non lineaire secondaire | |
| Sudharsana et al. | Hydroxyethylammonium maleate (HEAM) single crystal for optical limiting applications | |
| Kosugi et al. | Phase-matched third-harmonic generation from nematic liquid crystals | |
| Nakatani et al. | Linear and nonlinear optical properties of 2-cyano-3-(2-methoxyphenyl)-2-propenoic acid methyl ester | |
| Yamamoto et al. | Linear and nonlinear optical properties of a new organic crystal, N-(4-aminobenzenesulfonyl) acetamide | |
| US5505879A (en) | Charge transfer complexes | |
| Park et al. | Nonlinear optical anisotropy associated with polar ordering in ferroelectric liquid crystals | |
| US5093882A (en) | Wavelength conversion device | |
| JP2975463B2 (ja) | 有機非線形光学材料およびそれを用いた非線形光学デバイス | |
| Wei et al. | Nonlinear Optical Properties and Chromophore Electrostatic Interactions for the Poly (ether ketone) Guest− Host Polymer Films | |
| JPH03209225A (ja) | 非線形光学素子 | |
| JPH06301076A (ja) | 良好な非線形の光学的特性を有する物質および構造化された試料の製造方法 | |
| Utsumi et al. | Electrically controlled second-harmonic generation in ferroelectric liquid crystal |