JPH0421842B2 - - Google Patents
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- JPH0421842B2 JPH0421842B2 JP56201017A JP20101781A JPH0421842B2 JP H0421842 B2 JPH0421842 B2 JP H0421842B2 JP 56201017 A JP56201017 A JP 56201017A JP 20101781 A JP20101781 A JP 20101781A JP H0421842 B2 JPH0421842 B2 JP H0421842B2
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- core wire
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- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02B—OPTICAL ELEMENTS, SYSTEMS OR APPARATUS
- G02B6/00—Light guides; Structural details of arrangements comprising light guides and other optical elements, e.g. couplings
- G02B6/10—Light guides; Structural details of arrangements comprising light guides and other optical elements, e.g. couplings of the optical waveguide type
- G02B6/105—Light guides; Structural details of arrangements comprising light guides and other optical elements, e.g. couplings of the optical waveguide type having optical polarisation effects
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01P—WAVEGUIDES; RESONATORS, LINES, OR OTHER DEVICES OF THE WAVEGUIDE TYPE
- H01P3/00—Waveguides; Transmission lines of the waveguide type
- H01P3/16—Dielectric waveguides, i.e. without a longitudinal conductor
-
- Y—GENERAL TAGGING OF NEW TECHNOLOGICAL DEVELOPMENTS; GENERAL TAGGING OF CROSS-SECTIONAL TECHNOLOGIES SPANNING OVER SEVERAL SECTIONS OF THE IPC; TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
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- Y10S—TECHNICAL SUBJECTS COVERED BY FORMER USPC CROSS-REFERENCE ART COLLECTIONS [XRACs] AND DIGESTS
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- Y10S359/90—Methods
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- Physics & Mathematics (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Optical Integrated Circuits (AREA)
- Waveguides (AREA)
- Optical Fibers, Optical Fiber Cores, And Optical Fiber Bundles (AREA)
- Glass Compositions (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、誘電性心線と、該心線を包囲する誘
電性外被とからなり、心線および／または外被が
導波体の軸方向に対して垂直な横断面において異
方性を有している、電磁波を偏波伝播するための
導波体、とくに光学的導波体およびその製法に関
する。
電性外被とからなり、心線および／または外被が
導波体の軸方向に対して垂直な横断面において異
方性を有している、電磁波を偏波伝播するための
導波体、とくに光学的導波体およびその製法に関
する。
本発明はとくに強く複屈折する誘電体の導波体
に関する。
に関する。
回転対称の誘電体の導波体内では互いに直角に
偏波した２つの波が伝播する。導波体が理想的円
対称の横断面を有していれば、両者の波は正確に
同じ波数を有する。それ故、２つの波の間に走行
時間差は現れない。工業的に製造された導波体の
場合、一般に製造誤差のため理想的円対称横断面
からの偏差が生じる。その結果、互いに直角に偏
波した２つの波は異なる伝播速度を有する。伝播
速度の差が小さいため２つの波の間に連続した過
結合が生じる。それによつて、例えば通信伝送の
際障害が生じる。
偏波した２つの波が伝播する。導波体が理想的円
対称の横断面を有していれば、両者の波は正確に
同じ波数を有する。それ故、２つの波の間に走行
時間差は現れない。工業的に製造された導波体の
場合、一般に製造誤差のため理想的円対称横断面
からの偏差が生じる。その結果、互いに直角に偏
波した２つの波は異なる伝播速度を有する。伝播
速度の差が小さいため２つの波の間に連続した過
結合が生じる。それによつて、例えば通信伝送の
際障害が生じる。
これらの障害は、とくに光学的導波体、いわゆ
る光導波体においては、特定の偏波状態の光だけ
を伝播することにより回避される。
る光導波体においては、特定の偏波状態の光だけ
を伝播することにより回避される。
線状に偏波した光を伝播するためには、欧州特
許公開第32390号明細書から、光導波体において
心線および／または該心線を包囲する外被を、適
当な楕円形の横断面形状により光学的に異方性に
構成することが公知である。更に、このような楕
円形横断面を有する誘電性導波体は、D.Yeh著
“Elliptical Dielectric Wave−guides”、J.App.
Phys.、33、No.11、p.3225−3243（1962）並びにR.
B.Dyott、J.R.Cozens、D.G.Merris著
“Presevation of Polarisation in Optical−
Fibre Waveguides with Ellipti−cal Cores”、
Electron、Lett.、15、No.13、p.380−382の刊行物
から公知である。
許公開第32390号明細書から、光導波体において
心線および／または該心線を包囲する外被を、適
当な楕円形の横断面形状により光学的に異方性に
構成することが公知である。更に、このような楕
円形横断面を有する誘電性導波体は、D.Yeh著
“Elliptical Dielectric Wave−guides”、J.App.
Phys.、33、No.11、p.3225−3243（1962）並びにR.
B.Dyott、J.R.Cozens、D.G.Merris著
“Presevation of Polarisation in Optical−
Fibre Waveguides with Ellipti−cal Cores”、
Electron、Lett.、15、No.13、p.380−382の刊行物
から公知である。
更に、英国特許第2012983号明細書から、まず
円形横断面を有する予備成形体を製造し、次いで
この予備成形体を、ほぼ楕円形の横断面が生じる
ように機械的に加工し、かつ次いでそのような予
備成形体から延伸して、光学的に異方性の横断面
を有する光導波体を製造することは公知である。
円形横断面を有する予備成形体を製造し、次いで
この予備成形体を、ほぼ楕円形の横断面が生じる
ように機械的に加工し、かつ次いでそのような予
備成形体から延伸して、光学的に異方性の横断面
を有する光導波体を製造することは公知である。
米国特許第2511610号明細書から、磁性および
誘電性材料を有する電磁波を伝播する導波体は公
知である。これらの材料は交互の積層で、例えば
平らな積層で、線状に偏波した電磁線の伝播を可
能にする積層体として配置されている。
誘電性材料を有する電磁波を伝播する導波体は公
知である。これらの材料は交互の積層で、例えば
平らな積層で、線状に偏波した電磁線の伝播を可
能にする積層体として配置されている。
従つて、本発明の課題は、互いに直角の偏波の
間の過結合を十分に防止した、とくに光線を伝播
するための誘電体の導波体およびこのような導波
体の製法を提供することであつた。
間の過結合を十分に防止した、とくに光線を伝播
するための誘電体の導波体およびこのような導波
体の製法を提供することであつた。
この課題は、冒頭に記載した形式の導波体にお
いては、心線および／または外被が平らな、電気
的もしくは光学的に等方性の層の積層体からな
り、該層は異なつた屈折率を有し、該層の数は入
力結合した波の振動モードの次数よりも大きく、
該層の面法線は長手方向軸に対してほぼ垂直であ
り、該層の面の法線の方向での厚さは、該厚さに
相応する長さにわたつて、入力結合した波の電界
の位置に依存する変化が無視できるように十分小
さく選択されており、かつ屈折率の異なつた層が
ほぼ同じ厚さを有することにより解決され、かつ
とくに光線を偏波伝播する導波体を製造する方法
においては、バーを管内に配置し、その際該バー
および／または管は、１つの方向でバーもしくは
管の軸に対してほぼ平行である複数の層からな
り、かつ前期のように配置したものを、バーが光
学的導波体の心線を形成しかつ管が外被を形成す
るように延伸することにより解決される。
いては、心線および／または外被が平らな、電気
的もしくは光学的に等方性の層の積層体からな
り、該層は異なつた屈折率を有し、該層の数は入
力結合した波の振動モードの次数よりも大きく、
該層の面法線は長手方向軸に対してほぼ垂直であ
り、該層の面の法線の方向での厚さは、該厚さに
相応する長さにわたつて、入力結合した波の電界
の位置に依存する変化が無視できるように十分小
さく選択されており、かつ屈折率の異なつた層が
ほぼ同じ厚さを有することにより解決され、かつ
とくに光線を偏波伝播する導波体を製造する方法
においては、バーを管内に配置し、その際該バー
および／または管は、１つの方向でバーもしくは
管の軸に対してほぼ平行である複数の層からな
り、かつ前期のように配置したものを、バーが光
学的導波体の心線を形成しかつ管が外被を形成す
るように延伸することにより解決される。
本発明の有利な実施態様は、特許請求の範囲第
２項〜第１１項並びに第１３項〜第１６項に記載
されている。
２項〜第１１項並びに第１３項〜第１６項に記載
されている。
本発明の作用効果は、導波体が入力結合された
波に対して偏波を保持することにある。
波に対して偏波を保持することにある。
次に本発明を実施例の図面により説明する。
第１図は導波体の外被１およびその中に包囲さ
れた心線２からなる本発明による誘電体の導波体
の縦軸に対し垂直の断面を示す。心線２は異なる
屈折率、たとえばn2〜n5を有する多数の層３の積
層からなる。層３は互いに上下にほぼ平行に配置
され、層３の面法線４は導波体の縦軸５に対しほ
ぼ垂直である。このような心線２は電気的にまた
は光学的に異方性であり、導波体へ入力結合され
た電波または光波の偏波方向に依存する屈折率を
有する。外被１は電気的または光学的に等方性で
あり、n1の屈折率を有する。
れた心線２からなる本発明による誘電体の導波体
の縦軸に対し垂直の断面を示す。心線２は異なる
屈折率、たとえばn2〜n5を有する多数の層３の積
層からなる。層３は互いに上下にほぼ平行に配置
され、層３の面法線４は導波体の縦軸５に対しほ
ぼ垂直である。このような心線２は電気的にまた
は光学的に異方性であり、導波体へ入力結合され
た電波または光波の偏波方向に依存する屈折率を
有する。外被１は電気的または光学的に等方性で
あり、n1の屈折率を有する。
第２図は、本発明のもう１つの心線２の一部断
面を示す。該積層体は２種類の層３１，３２の積
層からなり、この場合交互にそれぞれ屈折率nAお
よび厚さdAの層３１が、屈折率nBおよび厚さdBの
層３２の上に配置されている。
面を示す。該積層体は２種類の層３１，３２の積
層からなり、この場合交互にそれぞれ屈折率nAお
よび厚さdAの層３１が、屈折率nBおよび厚さdBの
層３２の上に配置されている。
入力結合した波の電界がｙ方向において厚さdA
またはdBに相応する長さにわたつてのみ僅かに変
化するように、厚さdA、dBを十分に小さく選択す
れば、このような多層構造は均質な電気的または
光学的異方性材料とまつたく同様に偏波の方向に
依存する屈折率を有する。これはたとえば導波体
が結合された波の基準モードのみを導きもしくは
基準モード内でのみ励起され、またはモードの次
数が層３の数より小さい高次モードを励起する場
合に実現される。前記条件により第１に本発明の
説明が容易になるけれど、本発明の要旨はこの原
理に拘束されない。
またはdBに相応する長さにわたつてのみ僅かに変
化するように、厚さdA、dBを十分に小さく選択す
れば、このような多層構造は均質な電気的または
光学的異方性材料とまつたく同様に偏波の方向に
依存する屈折率を有する。これはたとえば導波体
が結合された波の基準モードのみを導きもしくは
基準モード内でのみ励起され、またはモードの次
数が層３の数より小さい高次モードを励起する場
合に実現される。前記条件により第１に本発明の
説明が容易になるけれど、本発明の要旨はこの原
理に拘束されない。
前記前提のもとにｘ方向に偏波した電磁波の屈
折率nxは式： によつて与えられる。ｙ方向偏波の屈折率nyは
式： によつて与えられる。
折率nxは式： によつて与えられる。ｙ方向偏波の屈折率nyは
式： によつて与えられる。
屈折率nAとnBが等しくない場合、屈折率nxはつ
ねに屈折率nyより大きい。比nx／nyは厚さdA＝dB
のとき最大値をとる。製造技術的に可能な場合そ
れゆえ厚さdAとdBを等しく選ぶのが有利である。
dA＝dBとすれば nx／ny＝１／２（nA／nB＋nB／nA） である。
ねに屈折率nyより大きい。比nx／nyは厚さdA＝dB
のとき最大値をとる。製造技術的に可能な場合そ
れゆえ厚さdAとdBを等しく選ぶのが有利である。
dA＝dBとすれば nx／ny＝１／２（nA／nB＋nB／nA） である。
次の表は相対的屈折率差（nx−ny）／nyを相対
的屈折率差（nA−nB）／nAの函数として示す。
的屈折率差（nA−nB）／nAの函数として示す。
表
（nA−nB）／nB （nx−ny）／ny
10-4 ５×10-9
10-3 ５×10-7
10-2 4.95×10-5
10-1 4.54×10-3
第３図はほぼ円形の断面を有する本発明の導波
体を示す。外被１は電気的または光学的にほぼ等
方性である。電気的または光学的異方性心線２は
異なる屈折率nA、nB（表による）および同じ厚さ
dA、dBを有する層３１，３２からなる。ｘ方向ま
たはｙ方向の偏波は波の位相回転／導波管の単位
長さの比を表わす位相係数βxまたはβyを有する。
比（βx−βy）／βyは結合された波の一定モードに
対し βx−βy／βy＝ｋnx−ny／ny によつて与えられ、ここに定数ｋは０と１の間に
あり、波が心線２によつて強く導かれるほど大き
い。
体を示す。外被１は電気的または光学的にほぼ等
方性である。電気的または光学的異方性心線２は
異なる屈折率nA、nB（表による）および同じ厚さ
dA、dBを有する層３１，３２からなる。ｘ方向ま
たはｙ方向の偏波は波の位相回転／導波管の単位
長さの比を表わす位相係数βxまたはβyを有する。
比（βx−βy）／βyは結合された波の一定モードに
対し βx−βy／βy＝ｋnx−ny／ny によつて与えられ、ここに定数ｋは０と１の間に
あり、波が心線２によつて強く導かれるほど大き
い。
本発明は、導波体を入力結合された波のHE11
形の基準モードのみを導くように形成する際にと
くに有利であることが明らかになつた。このモー
ドはたとえばO.Krumpholzにより“Wissen−
schaftliche Berichte AEG−Telefunken44巻
（1971年）、p.64〜70に記載されている。また、本
発明は、導波体を光フアイバとも称される光学的
導波体として形成する場合もとくに有利である。
ｘ方向に偏波したHE11モードはその際ｙ方向に
偏波したモードよりｋnx／nyだけ高い位相係数を有 する。（nA−nB）／nA＝10-2およびｋ＝1/2によつ
て（βx−βy）／βy＝2.5×10-5が得られる。結合さ
れた波の波長が0.85μｍ、屈折率がnA＝1.5の場
合、この比は導波体１部23mmを通過した後の１つ
の波長の光路差に相当する。
形の基準モードのみを導くように形成する際にと
くに有利であることが明らかになつた。このモー
ドはたとえばO.Krumpholzにより“Wissen−
schaftliche Berichte AEG−Telefunken44巻
（1971年）、p.64〜70に記載されている。また、本
発明は、導波体を光フアイバとも称される光学的
導波体として形成する場合もとくに有利である。
ｘ方向に偏波したHE11モードはその際ｙ方向に
偏波したモードよりｋnx／nyだけ高い位相係数を有 する。（nA−nB）／nA＝10-2およびｋ＝1/2によつ
て（βx−βy）／βy＝2.5×10-5が得られる。結合さ
れた波の波長が0.85μｍ、屈折率がnA＝1.5の場
合、この比は導波体１部23mmを通過した後の１つ
の波長の光路差に相当する。
異なる位相係数βxおよびβyがたとえば導波体の
心線２を回転対称に形成しないことによつて得ら
れることは公知である。心線２をたとえば楕円形
断面で形成する場合、楕円の主軸の方向に偏波し
たoHE11波は楕円の副軸の方向に偏波したeHE11
波より高い位相係数を有する。
心線２を回転対称に形成しないことによつて得ら
れることは公知である。心線２をたとえば楕円形
断面で形成する場合、楕円の主軸の方向に偏波し
たoHE11波は楕円の副軸の方向に偏波したeHE11
波より高い位相係数を有する。
第４図は、本発明の有利な形成を示し、心線２
のほぼダ円形の断面が第３図による心線の多層構
造と組合わされている。心線の楕円性も多層構造
も異なるβxおよびβyを生ずるように作用する。両
方の手段によつて同じ大きさの効果が達成され
る。多層構造の層３１，３２が楕円の主軸とほぼ
平行であれば、両手段の組合わせによつて効果が
加算される。
のほぼダ円形の断面が第３図による心線の多層構
造と組合わされている。心線の楕円性も多層構造
も異なるβxおよびβyを生ずるように作用する。両
方の手段によつて同じ大きさの効果が達成され
る。多層構造の層３１，３２が楕円の主軸とほぼ
平行であれば、両手段の組合わせによつて効果が
加算される。
多数の他の断面形状の心線たとえば矩形断面の
心線が可能である。βxおよびβyの値のできるだけ
大きい分離を達成するため、すべての場合に心線
の断面の最大の拡がりの方向は多層構造の層面と
ほぼ平行でなければならない。
心線が可能である。βxおよびβyの値のできるだけ
大きい分離を達成するため、すべての場合に心線
の断面の最大の拡がりの方向は多層構造の層面と
ほぼ平行でなければならない。
第５図は、本発明のもう１つの実施例を示す。
図示の導波体の断面で外被１および心線２は電気
的または光学的に異方性である。これはたとえば
外被１および心線２がそれぞれ積層構造からな
り、その個々の層が異なる屈折率を有することに
よつて達成される。さらに第４図にも示されるよ
うに、心線２が円形と異なる断面を有することに
よつて可能である。第５図のほぼ楕円形の心線２
は層３１，３２から形成されている。電気的また
は光学的異方性の外被１は同様互いに屈折率の異
なる層５１，５２から形成されている。このよう
な配置の場合、心線２の層３１，３２とほぼ直交
するのが有利である。任意の断面の心線２の他の
実施例も可能である。
図示の導波体の断面で外被１および心線２は電気
的または光学的に異方性である。これはたとえば
外被１および心線２がそれぞれ積層構造からな
り、その個々の層が異なる屈折率を有することに
よつて達成される。さらに第４図にも示されるよ
うに、心線２が円形と異なる断面を有することに
よつて可能である。第５図のほぼ楕円形の心線２
は層３１，３２から形成されている。電気的また
は光学的異方性の外被１は同様互いに屈折率の異
なる層５１，５２から形成されている。このよう
な配置の場合、心線２の層３１，３２とほぼ直交
するのが有利である。任意の断面の心線２の他の
実施例も可能である。
図示されていない他の実施例によれば外被は電
気的または光学的に異方性であり、心線は電気的
または光学的等方性材料からなる。心線の断面は
任意の形を有する。
気的または光学的に異方性であり、心線は電気的
または光学的等方性材料からなる。心線の断面は
任意の形を有する。
このような導波体とくに光学的導波体の製造に
は主としていわゆるバー一管法が使用される。こ
の場合一般に（ガラス）バーが（ガラス）管内に
配置され、この配置を熱作用下に光フアイバとも
称される光学的導波体に延伸する。このような配
置の場合バーおよび（または）管が層構造を有す
れば本発明の導波体が製造される。層構造は製造
する導波体の形に類似の形のほぼ互いに上下に配
置された層からなる。
は主としていわゆるバー一管法が使用される。こ
の場合一般に（ガラス）バーが（ガラス）管内に
配置され、この配置を熱作用下に光フアイバとも
称される光学的導波体に延伸する。このような配
置の場合バーおよび（または）管が層構造を有す
れば本発明の導波体が製造される。層構造は製造
する導波体の形に類似の形のほぼ互いに上下に配
置された層からなる。
次にバーの製法の例を示す：
(a) ストリツプ状支持材料たとえばガラスにガラ
ス状またはガラス形成層をたとえば乾式法で被
覆する。
ス状またはガラス形成層をたとえば乾式法で被
覆する。
(b) 支持管たとえばガラス管の内面へ多数のガラ
ス状またはガラス形成層をたとえば乾式法で被
覆する。次に支持管をその縦軸とほぼ平行に、
断面が層構造を有する１つまたは多数のバーが
発生するように、たとえばソーイングおよび／
またはエツチングにより分割する。
ス状またはガラス形成層をたとえば乾式法で被
覆する。次に支持管をその縦軸とほぼ平行に、
断面が層構造を有する１つまたは多数のバーが
発生するように、たとえばソーイングおよび／
またはエツチングにより分割する。
(c) 内面に１つまたは多数の層を備えた支持管を
たとえば熱の作用下にその縦軸に対し垂直に圧
し潰すことによつて所望の断面構造を有するス
トリツプ状のバーが得られる。
たとえば熱の作用下にその縦軸に対し垂直に圧
し潰すことによつて所望の断面構造を有するス
トリツプ状のバーが得られる。
管の製法は、たとえばほぼ平行の（ガラス）層
から形成されたブロツクへ孔をせん孔することか
らなり、その際孔の軸は層面とほぼ平行であり、
孔の直径は使用するバーの最大直径より大きく選
ばれる。
から形成されたブロツクへ孔をせん孔することか
らなり、その際孔の軸は層面とほぼ平行であり、
孔の直径は使用するバーの最大直径より大きく選
ばれる。
第１図および第２図は本発明の原理の説明図、
第３図、第４図および第５図はそれぞれ本発明の
導波体の実施例の長軸に対し垂直の断面図であ
る。 １……外被、２……心線、３……層、４……法
線、５……縦軸、３１，３２，５１，５２……
層。
第３図、第４図および第５図はそれぞれ本発明の
導波体の実施例の長軸に対し垂直の断面図であ
る。 １……外被、２……心線、３……層、４……法
線、５……縦軸、３１，３２，５１，５２……
層。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ 誘電性心線と、該心線を包囲する誘電性外被
とからなり、心線および／または外被が導波体の
軸方向に対して垂直な横断面において異方性を有
している、電磁波を偏波伝播するための導波体に
おいて、心線２および／または外被１が平らな、
電気的もしくは光学的に等方性の層３，３１，３
２，５１，５２の積層体からなり、該層は異なつ
た屈折率（n2−n5；nA、nB）を有し、該層の数は
入力結合した波の振動モードの次数よりも大き
く、該層の面法線４は長手方向軸５に対してほぼ
垂直であり、該層の面の法線４の方向での厚さ
（dA、dB）は、該厚さに相応する長さにわたつて、
入力結合した波の電界の位置に依存する変化が無
視できるように十分小さく選択されており、かつ
屈折率の異なつた層がほぼ同じ厚さを有すること
を特徴とする導波体。 ２ 積層体が、それぞれ電気的もしくは光学的に
ほぼ等方性でありかつ交互に配置された、平らな
２種類の層３１，３２の積層からなる特許請求の
範囲第１項記載の導波体。 ３ 積層体が電気的または光学的に異方性の心線
２を形成し、該心線が電気的または光学的にほぼ
等方性の外被１によつて包囲されている特許請求
の範囲第１項または第２項記載の導波体。 ４ 積層体が電気的または光学的に異方性の外被
１を形成し、該外被が電気的または光学的に等方
性の心線２を包囲する特許請求の範囲第１項また
は第２項記載の装置。 ５ 心線２が導波体の軸方向５に対して垂直方向
でほぼ円形である横断面を有する特許請求の範囲
第３項または第４項記載の装置。 ６ 第１の積層体が電気的または光学的に異方性
の心線２を形成し、かつ第２の積層体が電気的ま
たは光学的に異方性の外被１を形成する特許請求
の範囲第１項または第２項記載の導波体。 ７ 第１の積層体が、第２の積層体の面法線に対
してほぼ垂直である面法線を有する特許請求の範
囲第６項記載の導波体。 ８ 第１の積層体からなる心線２が、層面の方向
で該面に対して垂直な方向におけるよりも大きな
広がりを有し、かつ／または第２の積層体からな
る外被１において、心線２が、第２の積層体の面
法線に対してほぼ平行である方向で該面方線に対
して垂直な方向におけるよりも大きな広がりを有
する特許請求の範囲第３項、第４項、第６項およ
び第７項のいずれか１項記載の導波体。 ９ 心線２がほぼ楕円形の横断面を有する特許請
求の範囲第８項記載の導波体。 １０ 心線２がほぼ矩形横断面を有する特許請求
の範囲第８項記載の導波体。 １１ 導波体が光学的導波体である特許請求の範
囲第１項から第１０項までのいずれか１項記載の
導波体。 １２ 誘電性心線と、該心線を包囲する誘電性外
被とからなり、心線および／また外被が導波体の
軸方向に対して垂直な横断面において異方性を有
している、光線を偏波伝播するための導波体を製
造する方法において、バーを管内に配置し、その
際該バーおよび／または管は、１つの方向でバー
もしくは管の軸に対してほぼ平行である複数の層
からなり、かつ前記のように配置したものを、バ
ーが光学的導波体の心線を形成しかつ管が外被を
形成するように延伸して光学的導波体を製造し、
その際心線２および／または外被１が平らな、光
学的に等方性の層３，３１，３２，５１，５２の
積層体からなり、該層は異なつた屈折率（n2−
n5；nA、nB）を有し、該層の数は入力結合した波
の振動モードの次数よりも大きく、該層の面法線
４は長手方向軸５に対してほぼ垂直であり、該層
の面の法線４の方向での厚さ（dA、dB）は、該厚
さに相応する長さにわたつて、入力結合した波の
電界の位置に依存する変化が無視できるように十
分小さく選択されており、かつ屈折率の異なつた
層がほぼ同じ厚さを有することを特徴とする導波
体の製法。 １３ バーおよび／または管が実質的にガラス状
および／またはガラス形成材料からなる特許請求
の範囲第１２項記載の製法。 １４ バーをストリツプ状支持材料から製造し、
該材料上に多数の層を施す特許請求の範囲第１２
項または第１３項記載の製法。 １５ バーを内面に少なくとも１つの層を被覆し
た管から製造し、該被覆した支持管をほぼ円形も
しくは楕円形または矩形横断面を有するように圧
し潰す特許請求の範囲第１２項または第１３項記
載の製法。 １６ ほぼ平行な層からなる成形体から、層が管
の軸とほぼ平行になるように管を製造する特許請
求の範囲第１２項から第１５項までのいずれか１
項記載の製法。
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|---|---|---|---|
| DE19803047290 DE3047290A1 (de) | 1980-12-16 | 1980-12-16 | "wellenleiter und ein verfahren zu dessen herstellung" |
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