JPH04242901A - 磁気冷凍用磁性体材料 - Google Patents
磁気冷凍用磁性体材料Info
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- JPH04242901A JPH04242901A JP3000207A JP20791A JPH04242901A JP H04242901 A JPH04242901 A JP H04242901A JP 3000207 A JP3000207 A JP 3000207A JP 20791 A JP20791 A JP 20791A JP H04242901 A JPH04242901 A JP H04242901A
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- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01F—MAGNETS; INDUCTANCES; TRANSFORMERS; SELECTION OF MATERIALS FOR THEIR MAGNETIC PROPERTIES
- H01F1/00—Magnets or magnetic bodies characterised by the magnetic materials therefor; Selection of materials for their magnetic properties
- H01F1/01—Magnets or magnetic bodies characterised by the magnetic materials therefor; Selection of materials for their magnetic properties of inorganic materials
- H01F1/012—Magnets or magnetic bodies characterised by the magnetic materials therefor; Selection of materials for their magnetic properties of inorganic materials adapted for magnetic entropy change by magnetocaloric effect, e.g. used as magnetic refrigerating material
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- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01F—MAGNETS; INDUCTANCES; TRANSFORMERS; SELECTION OF MATERIALS FOR THEIR MAGNETIC PROPERTIES
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】この発明は、磁性体の磁気熱量効
果を利用した磁気冷凍用磁性体材料、すなわち磁界印加
による放熱と消磁による吸熱を利用して熱交換をするこ
とにより冷凍を行う装置、例えば、超伝導ソレノイド用
冷却媒体であるヘリウムの再液化装置等に使用する材料
に関するものである。
果を利用した磁気冷凍用磁性体材料、すなわち磁界印加
による放熱と消磁による吸熱を利用して熱交換をするこ
とにより冷凍を行う装置、例えば、超伝導ソレノイド用
冷却媒体であるヘリウムの再液化装置等に使用する材料
に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】近年、室温近傍における磁気冷凍実験に
成功して以来、磁気冷凍用磁性体材料が注目されてきた
。通常、磁気冷凍は、強磁性体を磁気冷凍用材料として
用いてエリクソン・サイクルを利用する。図２は、この
サイクルを磁気エントロピー−温度図に示したものであ
る。図２のＡ点で強磁界Ｈ１ を加え、強磁性体材料を
温度Ｔ１ で等温磁化する（Ｂ点）と、強磁性体材料を
形成する原子の磁気モーメントの整列により、磁気エン
トロピーはΔＳ１ だけ減少し、これに伴ってＱ１ ＝
ΔＳ１ Ｔ１ の熱を放熱する。次に磁界Ｈ１ を一定
にした状態で強磁性体材料を低温（Ｔ２）部に移す（Ｃ
点） 。ここで温度Ｔ２ を保ちながら等温消磁すれば
（Ｄ点）、磁気モーメントの配列が乱れることにより
、磁気エントロピーはΔＳ２ だけ増し、これに伴って
Ｑ２ ＝ΔＳ２ Ｔ２ の熱を吸熱する。次に強磁性体
材料を消磁状態のまま、高温 （Ｔ１）部に移す （Ａ
点） 。
成功して以来、磁気冷凍用磁性体材料が注目されてきた
。通常、磁気冷凍は、強磁性体を磁気冷凍用材料として
用いてエリクソン・サイクルを利用する。図２は、この
サイクルを磁気エントロピー−温度図に示したものであ
る。図２のＡ点で強磁界Ｈ１ を加え、強磁性体材料を
温度Ｔ１ で等温磁化する（Ｂ点）と、強磁性体材料を
形成する原子の磁気モーメントの整列により、磁気エン
トロピーはΔＳ１ だけ減少し、これに伴ってＱ１ ＝
ΔＳ１ Ｔ１ の熱を放熱する。次に磁界Ｈ１ を一定
にした状態で強磁性体材料を低温（Ｔ２）部に移す（Ｃ
点） 。ここで温度Ｔ２ を保ちながら等温消磁すれば
（Ｄ点）、磁気モーメントの配列が乱れることにより
、磁気エントロピーはΔＳ２ だけ増し、これに伴って
Ｑ２ ＝ΔＳ２ Ｔ２ の熱を吸熱する。次に強磁性体
材料を消磁状態のまま、高温 （Ｔ１）部に移す （Ａ
点） 。
【０００３】図２から明らかなように、印加磁界の有無
に対する強磁性体材料の磁気エントロピーの変化量ΔＳ
Ｍ が大きいほど磁気冷凍の熱交換効率は高くなる。即
ち、温度Ｔ１ におけるΔＳ１ が大きい強磁性体と、
温度Ｔ２ におけるΔＳ２ が大きい強磁性体とを混合
した材料を用いれば、Ｔ１ 〜Ｔ２ 間の温度域で熱交
換効率の高い磁気冷凍ができ、その材料のＴ１ とＴ２
の差が大きいほど広い温度域で使用できるということ
になる。従って、極低温（例えば３．２Ｋ）でのΔＳＭ
が大きい材料があれば、これと高温域でΔＳＭ の大
きい材料とを組み合わせて、広い温度範囲で使用可能な
高効率の磁気冷凍材料を作ることが可能になる。
に対する強磁性体材料の磁気エントロピーの変化量ΔＳ
Ｍ が大きいほど磁気冷凍の熱交換効率は高くなる。即
ち、温度Ｔ１ におけるΔＳ１ が大きい強磁性体と、
温度Ｔ２ におけるΔＳ２ が大きい強磁性体とを混合
した材料を用いれば、Ｔ１ 〜Ｔ２ 間の温度域で熱交
換効率の高い磁気冷凍ができ、その材料のＴ１ とＴ２
の差が大きいほど広い温度域で使用できるということ
になる。従って、極低温（例えば３．２Ｋ）でのΔＳＭ
が大きい材料があれば、これと高温域でΔＳＭ の大
きい材料とを組み合わせて、広い温度範囲で使用可能な
高効率の磁気冷凍材料を作ることが可能になる。
【０００４】一方、磁気冷凍システムはサイクルである
から、磁気冷凍材料は熱源との温度交換が効率よく行わ
れるものでなければならない。そのためには、磁気冷凍
用材料は熱伝導度の大きいものでなければならない。
から、磁気冷凍材料は熱源との温度交換が効率よく行わ
れるものでなければならない。そのためには、磁気冷凍
用材料は熱伝導度の大きいものでなければならない。
【０００５】これまでに知られている代表的な磁気冷凍
用磁性体材料には、ガドリウム・ガリウム・ガーネット
（Ｇｄ３Ｇａ５Ｏ１２） およびディスプロシウム・ア
ルミニウム・ガーネット（Ｄｙ３Ａｌ５Ｏ１２） の単
結晶がある （例えば、橋本、友清： 固体物理２０（
１９８５）１６１）。しかし、両者ともに完全単結晶が
作製しにくいことと、低温における熱伝導度が小さく、
熱交換効率が悪いという欠点がある。最近では、希土類
と金属との金属間化合物は前記のＧｄ３Ｇａ５Ｏ１２
やＤｙ３Ａｌ５Ｏ１２ のような酸化物より熱伝導度が
大きく磁気変態点 （キューリー点、ネール点） での
磁気エントロピーの変化量が大きいという事実に基づい
て、比較的低温領域に磁気変態点をもつ希土類元素−Ｒ
ｈ系金属間化合物が注目されている（Ｋ．Ｈ．Ｊ．Ｂｕ
ｓｃｈｏｗ： Ｃｒｙｏｇｅｎｉｃｓ １９７５ 年５
月、Ｐ．２６１ 〜２６４）。
用磁性体材料には、ガドリウム・ガリウム・ガーネット
（Ｇｄ３Ｇａ５Ｏ１２） およびディスプロシウム・ア
ルミニウム・ガーネット（Ｄｙ３Ａｌ５Ｏ１２） の単
結晶がある （例えば、橋本、友清： 固体物理２０（
１９８５）１６１）。しかし、両者ともに完全単結晶が
作製しにくいことと、低温における熱伝導度が小さく、
熱交換効率が悪いという欠点がある。最近では、希土類
と金属との金属間化合物は前記のＧｄ３Ｇａ５Ｏ１２
やＤｙ３Ａｌ５Ｏ１２ のような酸化物より熱伝導度が
大きく磁気変態点 （キューリー点、ネール点） での
磁気エントロピーの変化量が大きいという事実に基づい
て、比較的低温領域に磁気変態点をもつ希土類元素−Ｒ
ｈ系金属間化合物が注目されている（Ｋ．Ｈ．Ｊ．Ｂｕ
ｓｃｈｏｗ： Ｃｒｙｏｇｅｎｉｃｓ １９７５ 年５
月、Ｐ．２６１ 〜２６４）。
【０００６】
【発明が解決しようとする課題】上記の希土類元素−Ｒ
ｈ系金属間化合物のうち、強磁性体であるＧｄＲｈ、Ｔ
ｂＲｈおよびＤｙＲｈは、磁気変態点 （キューリー点
） が４．８Ｋ以上であるために、ヘリウム （沸点は
４．２Ｋ） の液化装置に使用することが難しい。反磁
性体であるＨｏＲｈとＥｒＲｈは、磁気変態点 （ネー
ル点）がいずれも３．２Ｋであるので、ヘリウムの液化
に用いることが容易であるが、磁界の有無による磁気エ
ントロピーの変化量が強磁性体に較べて小さいために熱
交換効率が悪いという欠点がある。
ｈ系金属間化合物のうち、強磁性体であるＧｄＲｈ、Ｔ
ｂＲｈおよびＤｙＲｈは、磁気変態点 （キューリー点
） が４．８Ｋ以上であるために、ヘリウム （沸点は
４．２Ｋ） の液化装置に使用することが難しい。反磁
性体であるＨｏＲｈとＥｒＲｈは、磁気変態点 （ネー
ル点）がいずれも３．２Ｋであるので、ヘリウムの液化
に用いることが容易であるが、磁界の有無による磁気エ
ントロピーの変化量が強磁性体に較べて小さいために熱
交換効率が悪いという欠点がある。
【０００７】本発明は、４．２Ｋ以下の低温において使
用できるＨｏＲｈ、ＥｒＲｈおよび（Ｈｏ，Ｅｒ） Ｒ
ｈの熱伝導度が大きいという長所を生かし、かつその印
加磁界の有無による磁気エントロピーの変化量を大きく
することを課題としてなされたものである。
用できるＨｏＲｈ、ＥｒＲｈおよび（Ｈｏ，Ｅｒ） Ｒ
ｈの熱伝導度が大きいという長所を生かし、かつその印
加磁界の有無による磁気エントロピーの変化量を大きく
することを課題としてなされたものである。
【０００８】
【課題を解決するための手段】本発明は、『一般式（Ｈ
ｏ１−ｘ Ｅｒｘ ） ・Ｒｈ１−ｙ ・Ａ ｙ で表
される組成を有する磁気冷凍用磁性体材料』を要旨とす
る。
ｏ１−ｘ Ｅｒｘ ） ・Ｒｈ１−ｙ ・Ａ ｙ で表
される組成を有する磁気冷凍用磁性体材料』を要旨とす
る。
【０００９】上記の一般式においてＨｏはホルミウム、
Ｅｒはエルビウムであり、ＡはＡｇ （銀）およびＣｕ
（銅） から選んだ一種以上の元素であり、０≦ｘ≦
１、０．０３≦ｙ≦０．１０である。
Ｅｒはエルビウムであり、ＡはＡｇ （銀）およびＣｕ
（銅） から選んだ一種以上の元素であり、０≦ｘ≦
１、０．０３≦ｙ≦０．１０である。
【００１０】
【作用】希土類の磁気変態は、Ｎ殻の４ｆ準位の電子が
伝導電子のスピンを分極させ、その分極が別の希土類原
子に作用する、いわゆるＲｕｄｅｒｍａｎ−Ｋｉｔｔｅ
ｌ−Ｋａｓｕｙａ−Ｙｏｓｈｉｄａ 型の相互作用によ
って生じる。その相互作用は、ｃｏｓ（２πＫ Ｆ Ｒ
）／Ｒ３（Ｒ： 希土類原子間距離、Ｋ Ｆ ： 伝導
電子のフェルミ波数） の振動型で、正の場合には強磁
性を示し、負の場合には反強磁性を示し、Ｒが大きくな
るにしたがい、磁気変態点は低温側に移行する。ＨｏＲ
ｈ、ＥｒＲｈは、共に反強磁性を示し、磁気変態点（ネ
ール点）も共に低く、３．２Ｋである。しかし、それら
は磁気変態点３．２ＫからＨｅの液化温度４．２Ｋの範
囲では印加磁界の有無による磁気エントロピーの変化量
（ ΔＳＭ ） は大きくならない。
伝導電子のスピンを分極させ、その分極が別の希土類原
子に作用する、いわゆるＲｕｄｅｒｍａｎ−Ｋｉｔｔｅ
ｌ−Ｋａｓｕｙａ−Ｙｏｓｈｉｄａ 型の相互作用によ
って生じる。その相互作用は、ｃｏｓ（２πＫ Ｆ Ｒ
）／Ｒ３（Ｒ： 希土類原子間距離、Ｋ Ｆ ： 伝導
電子のフェルミ波数） の振動型で、正の場合には強磁
性を示し、負の場合には反強磁性を示し、Ｒが大きくな
るにしたがい、磁気変態点は低温側に移行する。ＨｏＲ
ｈ、ＥｒＲｈは、共に反強磁性を示し、磁気変態点（ネ
ール点）も共に低く、３．２Ｋである。しかし、それら
は磁気変態点３．２ＫからＨｅの液化温度４．２Ｋの範
囲では印加磁界の有無による磁気エントロピーの変化量
（ ΔＳＭ ） は大きくならない。
【００１１】ところが、本発明者は、ＨｏＲｈ、ＥｒＲ
ｈまたは（Ｈｏ，Ｅｒ）Ｒｈ のＲｈの一部を適正量の
Ａｇまたは／およびＣｕで置き換えると、印加磁界の有
無による磁気エントロピーの変化量が著しく大きくなる
ことを知った。その厳密な理由は未だ明確ではないが、
ＡｇおよびＣｕ原子の近傍の電子数密度が、Ｒｈ原子の
近傍の電子数密度と異なるため、ＨｏＲｈ、ＥｒＲｈま
たは（Ｈｏ，Ｅｒ）Ｒｈ が完全な反強磁性から若干強
磁性に近づくものと推測される。
ｈまたは（Ｈｏ，Ｅｒ）Ｒｈ のＲｈの一部を適正量の
Ａｇまたは／およびＣｕで置き換えると、印加磁界の有
無による磁気エントロピーの変化量が著しく大きくなる
ことを知った。その厳密な理由は未だ明確ではないが、
ＡｇおよびＣｕ原子の近傍の電子数密度が、Ｒｈ原子の
近傍の電子数密度と異なるため、ＨｏＲｈ、ＥｒＲｈま
たは（Ｈｏ，Ｅｒ）Ｒｈ が完全な反強磁性から若干強
磁性に近づくものと推測される。
【００１２】上記のＡｇまたは／およびＣｕによるＲｈ
の置換は、Ｒｈを１とした場合に、その０．０３〜０．
１０でなければならない。即ち、前記の一般式における
ｙは、０．０３≦ｙ≦０．１０でなければならない。後
述する実施例にも示すとおり、ｙが０．０３未満であっ
ても、また０．１０を超える値であってもΔＳＭ はあ
まり大きくならない。
の置換は、Ｒｈを１とした場合に、その０．０３〜０．
１０でなければならない。即ち、前記の一般式における
ｙは、０．０３≦ｙ≦０．１０でなければならない。後
述する実施例にも示すとおり、ｙが０．０３未満であっ
ても、また０．１０を超える値であってもΔＳＭ はあ
まり大きくならない。
【００１３】前記の一般式において、 （Ｈｏ１−ｘ
Ｅｒｘ ） と記したのは、ＨｏとＥｒはそれぞれ単独
でもよく、またＨｏとＥｒとの任意の比率の固溶体であ
ってもよいということである。即ち、０≦ｘ≦１である
。
Ｅｒｘ ） と記したのは、ＨｏとＥｒはそれぞれ単独
でもよく、またＨｏとＥｒとの任意の比率の固溶体であ
ってもよいということである。即ち、０≦ｘ≦１である
。
【００１４】本発明の磁性体材料は、この種の材料の通
常の製造方法、例えばアークメルト法、で製造すること
ができる。
常の製造方法、例えばアークメルト法、で製造すること
ができる。
【００１５】
【実施例】以下、実施例によって本発明をさらに具体的
に説明する。
に説明する。
【００１６】表１は、試験のために作製した金属間化合
物の組成と後述するΔＳＭ の測定結果を示すものであ
る。金属間化合物の製造は、例えば、Ｎｏ．５のＨｏＲ
ｈ０．９２Ｃｕ０．０８の場合には、化学量論比により
Ｈｏ １０ｇとＲｈ ５．７４ｇとＣｕ ０．３０８ｇ
を水冷銅モールドに入れて、Ａｒ雰囲気中でアーク溶
解し、冷却することによって行った。アーク溶解は化合
物を均一にするために８回行った。
物の組成と後述するΔＳＭ の測定結果を示すものであ
る。金属間化合物の製造は、例えば、Ｎｏ．５のＨｏＲ
ｈ０．９２Ｃｕ０．０８の場合には、化学量論比により
Ｈｏ １０ｇとＲｈ ５．７４ｇとＣｕ ０．３０８ｇ
を水冷銅モールドに入れて、Ａｒ雰囲気中でアーク溶
解し、冷却することによって行った。アーク溶解は化合
物を均一にするために８回行った。
【００１７】磁気エントロピー変化量 （ΔＳＭ ）
は比熱の測定値から下記のように算出した。まず、上記
の溶解材から比熱測定用試料を切り出し、これを超伝導
マグネット付のクライオスタット中で加熱し試料の温度
変化から比熱を求めた。その比熱の値ＣＭ から温度Ｔ
における磁気エントロピーＳ（Ｔ）を次式で算出した。
は比熱の測定値から下記のように算出した。まず、上記
の溶解材から比熱測定用試料を切り出し、これを超伝導
マグネット付のクライオスタット中で加熱し試料の温度
変化から比熱を求めた。その比熱の値ＣＭ から温度Ｔ
における磁気エントロピーＳ（Ｔ）を次式で算出した。
【００１８】
【数１】
【００１９】温度がＴで一定の場合、印加磁界の強さが
Ｈのときの磁気エントロピーをＳ（Ｔ， Ｈ） 、印加
磁界がない場合の磁気エントロピーをＳ（Ｔ， Ｏ）と
すると、磁気エントロピーの変化量ΔＳＭ は次式で算
出される。 ΔＳＭ （Ｔ， Ｈ）＝Ｓ（Ｔ， Ｏ） −Ｓ（Ｔ，
Ｈ）表１は、本発明の磁性体材料に相当する金属間化合
物（実施例）と、組成が本発明で定めた範囲内をはずれ
る金属間化合物（比較例）の磁気エントロピーの変化量
ΔＳＭ を、３．２Ｋと４．２Ｋのそれぞれの温度で、
印加した磁界の強さが５テスラと１０テスラの場合に分
けて示したものである。
Ｈのときの磁気エントロピーをＳ（Ｔ， Ｈ） 、印加
磁界がない場合の磁気エントロピーをＳ（Ｔ， Ｏ）と
すると、磁気エントロピーの変化量ΔＳＭ は次式で算
出される。 ΔＳＭ （Ｔ， Ｈ）＝Ｓ（Ｔ， Ｏ） −Ｓ（Ｔ，
Ｈ）表１は、本発明の磁性体材料に相当する金属間化合
物（実施例）と、組成が本発明で定めた範囲内をはずれ
る金属間化合物（比較例）の磁気エントロピーの変化量
ΔＳＭ を、３．２Ｋと４．２Ｋのそれぞれの温度で、
印加した磁界の強さが５テスラと１０テスラの場合に分
けて示したものである。
【００２０】表１のＮｏ．１は、Ａｇ、Ｃｕによる置換
のないＨｏＲｈ、Ｎｏ．１６ は同じくＥｒＲｈである
。これらのΔＳＭ に較べて、一般式（Ｈｏ１−ｘ Ｅ
ｒｘ ） ・Ｒｈ１−ｙ ・Ａｙ のｙが０．０３≦ｙ
≦０．１０の範囲にある本発明の材料は、３．２Ｋおよ
び４．２Ｋのいずれの温度でも、また５テスラと１０テ
スラのいずれの磁界でもΔＳＭ がはるかに大きい。
のないＨｏＲｈ、Ｎｏ．１６ は同じくＥｒＲｈである
。これらのΔＳＭ に較べて、一般式（Ｈｏ１−ｘ Ｅ
ｒｘ ） ・Ｒｈ１−ｙ ・Ａｙ のｙが０．０３≦ｙ
≦０．１０の範囲にある本発明の材料は、３．２Ｋおよ
び４．２Ｋのいずれの温度でも、また５テスラと１０テ
スラのいずれの磁界でもΔＳＭ がはるかに大きい。
【００２１】図１は、表１のＨｏＲｈ１−ｙ Ｃｕｙ
系におけるｙの値と、３．２Ｋでの磁気エントロピーの
変化量ΔＳＭ との関係をグラフにしたものである。こ
の図からも、ｙが０．０３≦ｙ≦０．１０の範囲でΔＳ
Ｍ が顕著に向上することが明らかである。
系におけるｙの値と、３．２Ｋでの磁気エントロピーの
変化量ΔＳＭ との関係をグラフにしたものである。こ
の図からも、ｙが０．０３≦ｙ≦０．１０の範囲でΔＳ
Ｍ が顕著に向上することが明らかである。
【００２２】上述の効果は、表１のＮｏ．３２ 〜３４
に見られるように、ＨｏとＥｒの固溶体においても同じ
である。即ち、上記一般式のｘは、０≦ｘ≦１であって
もよいことが確認できた。
に見られるように、ＨｏとＥｒの固溶体においても同じ
である。即ち、上記一般式のｘは、０≦ｘ≦１であって
もよいことが確認できた。
【００２３】なお、表１の本発明の実施例に相当する金
属間化合物の熱伝導度は、４．２ Ｋ で４〜６ Ｗｃ
ｍ−１ Ｋ−１で、ガドリウム・ガリウム・ガーネット
の １．０ Ｗｃｍ−１ Ｋ−１に比較してはるかに大
きい。
属間化合物の熱伝導度は、４．２ Ｋ で４〜６ Ｗｃ
ｍ−１ Ｋ−１で、ガドリウム・ガリウム・ガーネット
の １．０ Ｗｃｍ−１ Ｋ−１に比較してはるかに大
きい。
【００２４】
【表１（１）】
【００２５】
【表１（２）】
【００２６】
【発明の効果】本発明の磁性体材料は、３．２Ｋ〜４．
２Ｋといった低温での磁気エントロピーの変化量が大き
い。この材料を、例えば ２４Ｋ前後の比較的高い磁気
変態点を有するＧｄＲｈのような強磁性体と組合せてホ
ットプレス等によって混合材料を製作すれば、極低温か
らの広い温度範囲で磁気エントロピーの変化量が大きい
磁気冷凍用磁性体材料を製造することができる。本発明
の磁性体材料は、熱伝導度もガドリウム・ガリウム・ガ
ーネット等に比較して大きいから、これを用いた磁気冷
凍用磁性体材料は熱交換効率も著しく高いものになる。
２Ｋといった低温での磁気エントロピーの変化量が大き
い。この材料を、例えば ２４Ｋ前後の比較的高い磁気
変態点を有するＧｄＲｈのような強磁性体と組合せてホ
ットプレス等によって混合材料を製作すれば、極低温か
らの広い温度範囲で磁気エントロピーの変化量が大きい
磁気冷凍用磁性体材料を製造することができる。本発明
の磁性体材料は、熱伝導度もガドリウム・ガリウム・ガ
ーネット等に比較して大きいから、これを用いた磁気冷
凍用磁性体材料は熱交換効率も著しく高いものになる。
図１は、ＨｏＲｈ１−ｙ Ｃｕｙ のｙと磁気エン
トロピーの変化量ΔＳの関係を示す図である。図２は、
磁気冷凍の原理を説明するエリクソン・サイクル図であ
る。
トロピーの変化量ΔＳの関係を示す図である。図２は、
磁気冷凍の原理を説明するエリクソン・サイクル図であ
る。
Claims (1)
- 【請求項１】一般式 （Ｈｏ１−ｘ Ｅｒｘ ） ・Ｒ
ｈ１−ｙ ・Ａ ｙ で表される組成を有する磁気冷凍
用磁性体材料。ただし、上記の一般式においてＡはＡｇ
およびＣｕから選んだ一種以上の元素であり、０≦ｘ≦
１、０．０３≦ｙ≦０．１０ である。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3000207A JPH04242901A (ja) | 1991-01-07 | 1991-01-07 | 磁気冷凍用磁性体材料 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3000207A JPH04242901A (ja) | 1991-01-07 | 1991-01-07 | 磁気冷凍用磁性体材料 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH04242901A true JPH04242901A (ja) | 1992-08-31 |
Family
ID=11467526
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP3000207A Pending JPH04242901A (ja) | 1991-01-07 | 1991-01-07 | 磁気冷凍用磁性体材料 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH04242901A (ja) |
Cited By (7)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US6030468A (en) * | 1994-04-27 | 2000-02-29 | Aisin Seiki Kabushiki Kaisha | Cold accumulator |
| JP2003028532A (ja) * | 2001-07-16 | 2003-01-29 | Sumitomo Special Metals Co Ltd | 磁気冷凍作業物質および蓄冷式熱交換器ならびに磁気冷凍装置 |
| CN105347797A (zh) * | 2015-10-10 | 2016-02-24 | 东北大学 | 应用于低温磁制冷中的R2Cu2O5氧化物材料及其制备方法 |
| CN107031490A (zh) * | 2016-11-07 | 2017-08-11 | 青岛农业大学 | 冷藏运输车及制冷方法 |
| CN110073448A (zh) * | 2016-10-07 | 2019-07-30 | 明尼苏达大学董事会 | 铁基纳米颗粒和晶粒 |
| CN110880391A (zh) * | 2019-12-16 | 2020-03-13 | 内蒙古科技大学 | 一种具有低热滞的锰铁基磁制冷材料及其制备方法和应用 |
| CN111778425A (zh) * | 2020-07-02 | 2020-10-16 | 桂林电子科技大学 | 一种单相铑基合金磁制冷材料及其制备方法和应用 |
-
1991
- 1991-01-07 JP JP3000207A patent/JPH04242901A/ja active Pending
Cited By (9)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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