JPH04255938A - 光磁気記録媒体 - Google Patents
光磁気記録媒体Info
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- JPH04255938A JPH04255938A JP1807191A JP1807191A JPH04255938A JP H04255938 A JPH04255938 A JP H04255938A JP 1807191 A JP1807191 A JP 1807191A JP 1807191 A JP1807191 A JP 1807191A JP H04255938 A JPH04255938 A JP H04255938A
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、光磁気記録媒体に係わ
る。 【０００２】 【従来の技術】レーザ光照射による局部的加熱によって
情報記録ピット即ちバブル磁区を形成し、この記録情報
を光磁気相互作用即ちカー効果或いはファラデー効果に
よって読み出す光磁気記録再生方法を採る場合、その光
磁気記録の記録密度を上げるには、その記録ピットの微
小化をはかることになるが、この場合その再生時の解像
度（分解能）が問題となって来る。この解像度は、再生
時のレーザ波長、対物レンズの開口数Ｎ．Ａ．によって
決定される。 【０００３】通常一般の光磁気記録再生方式を図６を参
照して説明する。図６Ａは記録パターンの模式的上面図
を示すもので、例えば両側が溝即ちグルーブ１によって
挟まれたランド部２に斜線を付して示す記録ピット４が
、例えば２値情報の“１”または“０”に応じて記録さ
れた光磁気記録媒体３例えば光磁気ディスクについて、
その再生方法を説明する。いま読み出しレーザ光の光磁
気記録媒体３上でのビームスポットが符号５で示す円形
スポットである場合について見る。このとき、図６Ａに
示すように１つのビームスポット５内に１個の記録ピッ
ト４しか存在することができないようにピット間隔の選
定がなされている場合は、図６Ｂ或いは図６Ｃに示すよ
うに、スポット５内に記録ピット４があるかないかの２
態様をとることになる。したがって記録ピット４が等間
隔に配列されている場合は、その出力波形は例えば図６
Ｄに示すように、基準レベル０に対して正負に反転する
例えば正弦波出力となる。 【０００４】ところが、図７Ａに記録パターンの模式的
上面図を示すように、記録ピット４が高密度に配列され
ている場合はビームスポット５内に複数の記録ピット４
が入り込んでくる。いま例えば隣り合う３つの記録ピッ
ト４ａ，４ｂ，４ｃについて見ると、図７Ｂ及び図７Ｃ
に示すように、１つのビームスポット５に隣り合う記録
ピット４ａと４ｂが入り込んで来る場合と、記録ピット
４ｂと４ｃが入り込んで来る場合とで、再生出力に変化
が生じないため、その再生出力波形は図７Ｄに示すよう
に、例えば直線的になって、両者の識別ができない。 【０００５】このように、従来一般の光磁気記録再生方
式では、光磁気記録媒体３上に記録された記録ピット４
をそのままの状態で読み出すことから、高密度記録、即
ち高密度記録ピットの形成が可能であったとしても、そ
の再生時の解像度の制約から、Ｓ／Ｎ（Ｃ／Ｎ）の問題
が生じ、十分な高密度記録再生ができない。 【０００６】 【発明が解決しようとする課題】このようなＳ／Ｎ（Ｃ
／Ｎ）の問題を解決するには再生時の解像度の改善をは
かることが必要となるが、この解像度はレーザ波長、レ
ンズの開口数等によって制約されるという問題がある。 このような問題点の解決をはかるものとして本出願人は
先に超解像度（超分解能）光磁気記録再生方式（以下Ｍ
ＳＲという）の提案をした（例えば特願平１−２２５６
８５号出願「光磁気記録再生方法」）。 【０００７】このＭＳＲについて説明すると、このＭＳ
Ｒでは、光磁気記録媒体と再生用ビームスポット５との
相対的移動による温度分布を利用して光磁気記録媒体の
記録ピット４を、再生時においては、所定の温度領域に
おいてのみ発生させるようにして、結果的に再生の高解
像度化をはかるものである。 【０００８】このＭＳＲ方式の例としては、いわゆる浮
出し型の再生方式と、消滅型の再生方式とが考えられる
。 【０００９】先ず浮出し型ＭＳＲ方式について図８を参
照して説明する。図８Ａは光磁気記録媒体１０の記録パ
ターンを示す模式的上面図で、図８Ｂはその磁化態様を
示す模式的断面図である。この場合図８Ａに示すように
、レーザビームによるビームスポット５に対して光磁気
記録媒体１０が矢印Ｄで示す方向に相対的に移動するよ
うになされている。この場合、例えば図８Ｂに示すよう
に、少なくとも垂直磁化膜より成る再生層１１と、記録
層１３とを有し、更に望ましくは両層１１及び１３間に
介在される中間層１２とを有して成る光磁気記録媒体１
０例えば光磁気ディスクが用いられる。図中各層１１、
１２、１３中の矢印は、その磁気モーメントの向きを模
式的に示したもので、図示の例では下向きが初期状態例
えば２値の情報“０”で、これに図において上向きの磁
化による磁区をもって２値情報の例えば“１”として少
なくとも記録層１３に情報記録ピット４が形成される。 【００１０】このような光磁気記録媒体１０において、
その再生態様を説明すると、先ず外部から初期化磁界Ｈ
ｉを印加して、再生層１１を図８Ｂにおいて下向きに磁
化して初期化する。即ち、再生層１１において、記録ピ
ット４が消滅するが、このとき記録ピット４を有する部
分において、再生層１１と記録層１３との磁化の向きが
中間層１２に生じた磁壁によって逆向きに保持されるよ
うになされていて、記録ピット４は、潜像記録ピット４
１として残る。 【００１１】一方光磁気記録媒体１０には初期化磁界Ｈ
ｉとは逆向きの再生磁界Ｈｒを少なくともその再生部で
与える。この状態で媒体１０の移動に伴って初期化され
た潜像記録ピット４１を有する領域がビームスポット５
下に入り、ビーム照射により昇温された部分がビームス
ポット５下の先端側、図８において左側へと移行して来
ると、スポット５の先端側に破線ａで囲んで示すように
、実質的に高温領域１４が生じ、この領域１４では中間
層１２の磁壁が消滅し、交換力で記録層１３の磁化が再
生層１１に転写され、記録層１３に存在していた潜像記
録ピット４１が再生層１１に再生し得る記録ピット４と
して浮き出される。 【００１２】従ってこの再生層１１における磁化の向き
によるカー効果或いはファラデー効果によるビームスポ
ット５の偏光面の回転を検出すれば、この記録ピット４
を読み出すことができる。そしてこのときビームスポッ
ト５内の高温領域１４以外の低温領域１５においては、
潜像記録ピット４１が再生層１１に浮き出されず、結局
ビームスポット５内の斜線を付して示した幅狭の高温領
域１４においてのみ読み出し可能な記録ピット４が存在
することになって、結果的にビームスポット５内に複数
の記録ピット４が入り込むような記録密度とされた場合
においても、即ち高密度記録の光磁気記録媒体１０にお
いても単一の記録ピット４のみを読み出すことができ、
高解像度再生を行うことができる。 【００１３】このような再生を行うために、初期化磁界
Ｈｉ、再生磁界Ｈｒ、各磁性層の保磁力、厚さ、磁化、
磁壁エネルギー等が、ビームスポット５内の高温領域１
４及び低温領域１５の温度に応じて選定される。即ち、
再生層１１の保磁力をＨＣ１、飽和磁化をＭｓ１、膜厚
をｈ１ とすると、再生層１１のみを初期化する条件は
、下記数１となる。 【００１４】 【数１】Ｈｉ＞ＨＣ１＋σｗ２／２Ｍｓ１ｈ１ ここに
σｗ２は、再生層１１及び記録層１３間の磁壁エネルギ
ーを示す。 【００１５】またその磁界で記録層１３の情報が維持さ
れるための条件は、記録層１３の保磁力をＨＣ３、飽和
磁化をＭｓ３、膜厚をｈ３とすると、下記数２となる。 【数２】Ｈｉ＜ＨＣ３−σｗ２／２Ｍｓ３ｈ３ 【００
１６】また初期化磁界Ｈｉ下を通過して後も再生層１１
と記録層１３間の中間層１２による磁壁が維持されるた
めには、下記数３の条件が必要となる。 【数３】ＨＣ１＞σｗ２／２Ｍｓ１ｈ１ 【００１７】
そして高温領域１４内で選定される温度ＴＨ において
、下記数４の条件が必要となる。 【数４】 ＨＣ１−σｗ２／２Ｍｓ１ｈ１ ＜Ｈｒ ＜Ｈ
Ｃ１＋σｗ２／２Ｍｓ１ｈ１ 【００１８】このような
数４が成り立つ再生磁界Ｈｒを印加することよって、中
間層１２による磁壁が存在する部分のみに再生層１１に
記録層１３の潜像記録ピット４１の磁化を転写即ち記録
ピット４として浮き出させることができる。 【００１９】上述したＭＳＲ方式に用いた光磁気記録媒
体１０は、再生層１１と中間層１２と記録層１３の３層
構造を採る場合について説明したが、図９に略線的拡大
断面図を示すように、再生層１１の中間層１２側に再生
補助層３１が設けられた４層構造とすることもできる。 【００２０】この再生補助層３１は、再生層１１の特性
を補助するものであって、これによって再生層１１の室
温での保磁力を補償し、初期化磁界Ｈｉによって揃えら
れた再生層１１の磁化が、磁壁の存在によっても安定に
存在し、また再生温度近傍では保磁力が急激に減少する
ようにして中間層１２に閉じ込められていた磁壁が再生
補助層３１に広がり、最終的に再生層１１を反転させ磁
壁を消滅させて記録ピット４の浮出しが良好に行われる
ようにする。 【００２１】そして、このように再生補助層３１を有す
る４層構造を採るときは、再生層１１の保磁力ＨＣ１は
、次の数５によるＨＣＡに置き換えられ、σｗ２／Ｍｓ
１ｈ１はσｗ２／（Ｍｓ１ｈ１＋Ｍｓｓｈｓ）に置き換
えられる。 【００２２】 【数５】 ＨＣＡ＝（ＭＳ１ｈ１ ＨＣ１＋ＭＳＳｈＳ ＨＣ
Ｓ）／（ＭＳ１ｈ１ ＋ＭＳＳｈＳ ） （但し上述
の浮出し型ＭＳＲでは、ＨＣ１＜ＨＣＡ＜ＨＣＳ）【０
０２３】ここに、ＭＳＳ、ｈＳ 、ＨＣＳはそれぞれ再
生補助層３１の飽和磁化、膜厚、保磁力を表す。 【００２４】次に消滅型のＭＳＲについて図１０を参照
して説明する。図１０Ａは光磁気記録媒体１０の記録パ
ターンを示す模式的上面図で、図１０Ｂはその磁化態様
を示す模式的断面図である。図１０Ａ及び図１０Ｂにお
いて、図８Ａ及び図８Ｂに対応する部分には同一符号を
付して重複説明を省略する。この場合においては初期化
磁界Ｈｉを必要としないものである。 【００２５】このような光磁気記録媒体１０において、
その再生態様を説明すると、この場合高温領域１４の温
度で中間層１２のキュリー温度Ｔｃ２ 以上となって下
記数６が成り立つようにして、これによって、レーザビ
ームスポット５内においても、高温領域１４においては
外部から印加する再生磁界Ｈｒによって図において下向
きに磁化がそろえられて再生層１１における記録ピット
４が消滅するようにする。つまり、この消滅型ＭＳＲ方
式では、ビームスポット５の低温領域１５内の記録ピッ
トについての再生を行うことができるようにして解像度
の向上をはかる。 【数６】Ｈｒ ＞ＨＣ１＋σｗ２／２Ｍｓ１ｈ１ 【０
０２６】このとき、消滅状態においても記録層１３にお
いては記録ピット４が潜像記録ピット４１として残存す
るように、その保磁力等の諸条件を設定し、室温では、
再生層１１に、記録層１３の磁化、即ち記録ピット４が
転写して再生可能な状態で保持されるようになされる。 【００２７】上述の浮出し型及び消滅型のＭＳＲ方式に
よれば、その再生レーザービームスポットの一部の領域
における記録ピットを再生するようにしたので、再生時
の解像度の向上がはかられる。 【００２８】更に、上述した浮出し型及び消滅型の両Ｍ
ＳＲ方式が組み合わされて光磁気記録媒体１０のビーム
スポット５下に、図１１に示すように、光磁気記録媒体
のビームスポット５に対する移行方向の先方側から後方
側へと低下する温度分布を高温領域１４、中温領域１６
、低温領域１５として、高温領域１４で上述した図１０
で説明した消滅型の機能を持たしめ、中温領域１６及び
低温領域１５で図８で説明した高温領域１４と低温領域
１５の機能を持たしめることが考えられる。 【００２９】この浮出し型と消滅型との組合せ型のＭＳ
Ｒ方式によれば、図１１に斜線を付して示した再生層１
１に浮き出させる記録ピット４を高温領域１４と低温領
域１５で挟み込まれた狭い中温領域１６に限定させるこ
とができるので、より高解像度化がはかられることにな
る。 【００３０】このようなＭＳＲ方式における光磁気記録
媒体の磁性層の膜厚としては、数１〜数６を満たすよう
に、各磁性層の保磁力、飽和磁化、磁壁エネルギーと共
に設定されていた。しかしながら、再生層１１の膜厚設
定によっては、図１２に示すように読み出し光Ｌの一部
が再生層１１を透過してしまい、中間層１２或いは図示
しないが再生補助層の表面において反射する戻り光のカ
ー回転角θＫ を検出することになってしまう場合があ
る。このような場合は上述した図８で説明した低温領域
１５でのマスク効果、或いは図１０で説明した高温領域
１４でのマスク効果を得ることができなくなってしまい
、Ｃ／Ｎ比の低下を招く恐れがあった。 【００３１】本発明が解決しようとする課題は、このよ
うなＭＳＲ方式による光磁気記録媒体において、高解像
度再生を安定に行うことができるようにしてＣ／Ｎの低
下を回避することである。 【００３２】 【課題を解決するための手段】本発明光磁気記録媒体の
略線的拡大断面図を図１に示す。本発明は、磁気的に結
合する少なくとも再生層１１と、記録層１３とを有し、
再生層１１の磁化状態を変化しながら記録信号を読み出
す光磁気記録媒体において、この再生層１１の膜厚を１
５０Å以上１０００Å以下に選定する。 【００３３】 【作用】上述したように本発明光磁気記録媒体１０では
、その再生層１１の膜厚を１５０Å以上とするものであ
るが、このように選定することにより、確実に再生層１
１の磁化即ち記録層１３から転写された磁化を読み取る
ことができる。このことは、次の計算結果及び実験結果
から確認することができた。 【００３４】図２は膜厚１０００ÅのＴｂＦｅＣｏより
成る記録層１３上に、ＧｄＦｅＣｏより成る再生層１１
を被着してその膜厚を変化させ、異なる磁化状態におけ
る読み出し光Ｌによるカー回転角の差の変化を計算した
結果を示す。図２において横軸は再生層１１の膜厚で、
縦軸は、図３Ａ及びＢに模式的に示す記録層１３及び再
生層１１の磁化状態において、それぞれ図３Ａにおける
カー回転角をθＫａ、図３Ｂにおけるカー回転角をθＫ
ｂとすると、その差θＫａ−θＫｂを、再生層１１及び
記録層１３が共に１０００Åの膜厚のときのカー回転角
θＫ で規格化した値、即ち（θｋａ−θｋｂ）／２θ
Ｋ を示す。図３Ａ及びＢの各磁化状態においてカー回
転角が等しい状態、従って（θｋａ−θｋｂ／θＫ ）
が０に近い状態で下層の磁化の影響を回避できたことと
なるが、図２からわかるように再生層１１が２００Å以
下では再生層１１の下層の影響が現れて（θｋａ−θｋ
ｂ）／２θＫ が大となっており、特に膜厚１５０Å以
下では２５％以上の影響が出ていることがわかる。 【００３５】また再生層１１の膜厚変化に対する出力特
性Ｃ／Ｎの変化の実験結果を図４に示す。この場合、図
５に略線的拡大断面図を示すように４層の磁性層より成
る光磁気記録媒体で、再生層１１としてＧｄＦｅＣｏを
用い、再生補助層３１としてＴｂ（Ｆｅ９５Ｃｏ５ ）
を２００Å被着し、中間層１２としてＧｄ（Ｆｅ９５Ｃ
ｏ５ ）を１５０Å、記録層１３としてＴｂ（Ｆｅ８５
Ｃｏ１５）を４００Å被着して形成した。そしてこの光
磁気記録媒体に対して、線速度８ｍ／ｓ、周波数１０Ｍ
Ｈｚ、再生パワー３ｍＷ、再生磁界３００［Ｏｅ］とし
てＣ／Ｎを調べた。図４からわかるように、再生層１１
の膜厚を１５０Å程度以上とすると４０ｄＢ以上のＣ／
Ｎを得ることができる。 【００３６】一方この再生層１１の膜厚を１０００Åを
超えて大としていくと、図８及び図１０で説明したよう
に、再生時に所要の温度領域を得るための読み出し光と
しての半導体レーザ等のパワーを大とする必要が生じて
くるため、実用上の再生パワーを考えると再生層１１の
膜厚としては１０００Å程度以下に選定する必要がある
。 【００３７】このように光磁気記録媒体の再生層１１の
膜厚を選定することによって、ＭＳＲ再生方式において
充分マスク効果を得ることができ、安定して確実に高解
像度再生を行うことができる。 【００３８】 【実施例】以下図１を参照して本発明光磁気記録媒体の
一例を詳細に説明する。この例では、前述の消滅型ＭＳ
Ｒ方式に適用して好適な光磁気ディスク等の光磁気記録
媒体で、図１に示すようにポリカーボネイト（ＰＣ）等
の光透過性の基板２１に、例えばＳｉＮ等より成る誘電
体層２２を例えば膜厚８００Åとして被着し、ＧｄＦｅ
Ｃｏ等よりなる再生層１１を膜厚３００Åとしてスパッ
タリング等により被着形成する。続いてＴｂＦｅＣｏＡ
ｌ等より成る中間層１２を膜厚２００Å、更にＴｂＦｅ
Ｃｏ等より成る記録層１３を膜厚４００Å、更にＳｉＮ
より成る表面保護層２３を膜厚８００Åとして連続スパ
ッタリングにより被着形成して本発明光磁気記録媒体１
０を得ることができる。 【００３９】このような光磁気記録媒体１０を図１０で
説明した消滅型のＭＳＲ方式によって再生した。即ち図
１０において矢印Ｄで示す方向に光磁気記録媒体を線速
度８ｍ／ｓで移行させ、周波数１０ＭＨｚ、再生パワー
３ｍＷ、再生磁界３００［Ｏｅ］として再生を行って、
マスク効果２５％以上、Ｃ／Ｎ比４０ｄＢ以上を得るこ
とができた。 【００４０】尚、上述の例では本発明光磁気記録媒体を
消滅型のＭＳＲ方式すなわち初期化磁界を設けない方式
に用いた場合であるが、その他例えば初期化磁界を設け
る浮出し型のＭＳＲ方式等、種々のＭＳＲ方式での光磁
気記録媒体に本発明を適用することができる。 【００４１】 【発明の効果】上述したように、本発明光磁気記録媒体
では、その再生層１１の膜厚を１５０Å以上１０００Å
以下に選定することによって、ＭＳＲ再生方式において
２５％以上のマスク効果を得ることができ、特性の安定
化をはかって確実に高解像度再生を行うようにしてＣ／
Ｎ比の低下を回避することができる。
る。 【０００２】 【従来の技術】レーザ光照射による局部的加熱によって
情報記録ピット即ちバブル磁区を形成し、この記録情報
を光磁気相互作用即ちカー効果或いはファラデー効果に
よって読み出す光磁気記録再生方法を採る場合、その光
磁気記録の記録密度を上げるには、その記録ピットの微
小化をはかることになるが、この場合その再生時の解像
度（分解能）が問題となって来る。この解像度は、再生
時のレーザ波長、対物レンズの開口数Ｎ．Ａ．によって
決定される。 【０００３】通常一般の光磁気記録再生方式を図６を参
照して説明する。図６Ａは記録パターンの模式的上面図
を示すもので、例えば両側が溝即ちグルーブ１によって
挟まれたランド部２に斜線を付して示す記録ピット４が
、例えば２値情報の“１”または“０”に応じて記録さ
れた光磁気記録媒体３例えば光磁気ディスクについて、
その再生方法を説明する。いま読み出しレーザ光の光磁
気記録媒体３上でのビームスポットが符号５で示す円形
スポットである場合について見る。このとき、図６Ａに
示すように１つのビームスポット５内に１個の記録ピッ
ト４しか存在することができないようにピット間隔の選
定がなされている場合は、図６Ｂ或いは図６Ｃに示すよ
うに、スポット５内に記録ピット４があるかないかの２
態様をとることになる。したがって記録ピット４が等間
隔に配列されている場合は、その出力波形は例えば図６
Ｄに示すように、基準レベル０に対して正負に反転する
例えば正弦波出力となる。 【０００４】ところが、図７Ａに記録パターンの模式的
上面図を示すように、記録ピット４が高密度に配列され
ている場合はビームスポット５内に複数の記録ピット４
が入り込んでくる。いま例えば隣り合う３つの記録ピッ
ト４ａ，４ｂ，４ｃについて見ると、図７Ｂ及び図７Ｃ
に示すように、１つのビームスポット５に隣り合う記録
ピット４ａと４ｂが入り込んで来る場合と、記録ピット
４ｂと４ｃが入り込んで来る場合とで、再生出力に変化
が生じないため、その再生出力波形は図７Ｄに示すよう
に、例えば直線的になって、両者の識別ができない。 【０００５】このように、従来一般の光磁気記録再生方
式では、光磁気記録媒体３上に記録された記録ピット４
をそのままの状態で読み出すことから、高密度記録、即
ち高密度記録ピットの形成が可能であったとしても、そ
の再生時の解像度の制約から、Ｓ／Ｎ（Ｃ／Ｎ）の問題
が生じ、十分な高密度記録再生ができない。 【０００６】 【発明が解決しようとする課題】このようなＳ／Ｎ（Ｃ
／Ｎ）の問題を解決するには再生時の解像度の改善をは
かることが必要となるが、この解像度はレーザ波長、レ
ンズの開口数等によって制約されるという問題がある。 このような問題点の解決をはかるものとして本出願人は
先に超解像度（超分解能）光磁気記録再生方式（以下Ｍ
ＳＲという）の提案をした（例えば特願平１−２２５６
８５号出願「光磁気記録再生方法」）。 【０００７】このＭＳＲについて説明すると、このＭＳ
Ｒでは、光磁気記録媒体と再生用ビームスポット５との
相対的移動による温度分布を利用して光磁気記録媒体の
記録ピット４を、再生時においては、所定の温度領域に
おいてのみ発生させるようにして、結果的に再生の高解
像度化をはかるものである。 【０００８】このＭＳＲ方式の例としては、いわゆる浮
出し型の再生方式と、消滅型の再生方式とが考えられる
。 【０００９】先ず浮出し型ＭＳＲ方式について図８を参
照して説明する。図８Ａは光磁気記録媒体１０の記録パ
ターンを示す模式的上面図で、図８Ｂはその磁化態様を
示す模式的断面図である。この場合図８Ａに示すように
、レーザビームによるビームスポット５に対して光磁気
記録媒体１０が矢印Ｄで示す方向に相対的に移動するよ
うになされている。この場合、例えば図８Ｂに示すよう
に、少なくとも垂直磁化膜より成る再生層１１と、記録
層１３とを有し、更に望ましくは両層１１及び１３間に
介在される中間層１２とを有して成る光磁気記録媒体１
０例えば光磁気ディスクが用いられる。図中各層１１、
１２、１３中の矢印は、その磁気モーメントの向きを模
式的に示したもので、図示の例では下向きが初期状態例
えば２値の情報“０”で、これに図において上向きの磁
化による磁区をもって２値情報の例えば“１”として少
なくとも記録層１３に情報記録ピット４が形成される。 【００１０】このような光磁気記録媒体１０において、
その再生態様を説明すると、先ず外部から初期化磁界Ｈ
ｉを印加して、再生層１１を図８Ｂにおいて下向きに磁
化して初期化する。即ち、再生層１１において、記録ピ
ット４が消滅するが、このとき記録ピット４を有する部
分において、再生層１１と記録層１３との磁化の向きが
中間層１２に生じた磁壁によって逆向きに保持されるよ
うになされていて、記録ピット４は、潜像記録ピット４
１として残る。 【００１１】一方光磁気記録媒体１０には初期化磁界Ｈ
ｉとは逆向きの再生磁界Ｈｒを少なくともその再生部で
与える。この状態で媒体１０の移動に伴って初期化され
た潜像記録ピット４１を有する領域がビームスポット５
下に入り、ビーム照射により昇温された部分がビームス
ポット５下の先端側、図８において左側へと移行して来
ると、スポット５の先端側に破線ａで囲んで示すように
、実質的に高温領域１４が生じ、この領域１４では中間
層１２の磁壁が消滅し、交換力で記録層１３の磁化が再
生層１１に転写され、記録層１３に存在していた潜像記
録ピット４１が再生層１１に再生し得る記録ピット４と
して浮き出される。 【００１２】従ってこの再生層１１における磁化の向き
によるカー効果或いはファラデー効果によるビームスポ
ット５の偏光面の回転を検出すれば、この記録ピット４
を読み出すことができる。そしてこのときビームスポッ
ト５内の高温領域１４以外の低温領域１５においては、
潜像記録ピット４１が再生層１１に浮き出されず、結局
ビームスポット５内の斜線を付して示した幅狭の高温領
域１４においてのみ読み出し可能な記録ピット４が存在
することになって、結果的にビームスポット５内に複数
の記録ピット４が入り込むような記録密度とされた場合
においても、即ち高密度記録の光磁気記録媒体１０にお
いても単一の記録ピット４のみを読み出すことができ、
高解像度再生を行うことができる。 【００１３】このような再生を行うために、初期化磁界
Ｈｉ、再生磁界Ｈｒ、各磁性層の保磁力、厚さ、磁化、
磁壁エネルギー等が、ビームスポット５内の高温領域１
４及び低温領域１５の温度に応じて選定される。即ち、
再生層１１の保磁力をＨＣ１、飽和磁化をＭｓ１、膜厚
をｈ１ とすると、再生層１１のみを初期化する条件は
、下記数１となる。 【００１４】 【数１】Ｈｉ＞ＨＣ１＋σｗ２／２Ｍｓ１ｈ１ ここに
σｗ２は、再生層１１及び記録層１３間の磁壁エネルギ
ーを示す。 【００１５】またその磁界で記録層１３の情報が維持さ
れるための条件は、記録層１３の保磁力をＨＣ３、飽和
磁化をＭｓ３、膜厚をｈ３とすると、下記数２となる。 【数２】Ｈｉ＜ＨＣ３−σｗ２／２Ｍｓ３ｈ３ 【００
１６】また初期化磁界Ｈｉ下を通過して後も再生層１１
と記録層１３間の中間層１２による磁壁が維持されるた
めには、下記数３の条件が必要となる。 【数３】ＨＣ１＞σｗ２／２Ｍｓ１ｈ１ 【００１７】
そして高温領域１４内で選定される温度ＴＨ において
、下記数４の条件が必要となる。 【数４】 ＨＣ１−σｗ２／２Ｍｓ１ｈ１ ＜Ｈｒ ＜Ｈ
Ｃ１＋σｗ２／２Ｍｓ１ｈ１ 【００１８】このような
数４が成り立つ再生磁界Ｈｒを印加することよって、中
間層１２による磁壁が存在する部分のみに再生層１１に
記録層１３の潜像記録ピット４１の磁化を転写即ち記録
ピット４として浮き出させることができる。 【００１９】上述したＭＳＲ方式に用いた光磁気記録媒
体１０は、再生層１１と中間層１２と記録層１３の３層
構造を採る場合について説明したが、図９に略線的拡大
断面図を示すように、再生層１１の中間層１２側に再生
補助層３１が設けられた４層構造とすることもできる。 【００２０】この再生補助層３１は、再生層１１の特性
を補助するものであって、これによって再生層１１の室
温での保磁力を補償し、初期化磁界Ｈｉによって揃えら
れた再生層１１の磁化が、磁壁の存在によっても安定に
存在し、また再生温度近傍では保磁力が急激に減少する
ようにして中間層１２に閉じ込められていた磁壁が再生
補助層３１に広がり、最終的に再生層１１を反転させ磁
壁を消滅させて記録ピット４の浮出しが良好に行われる
ようにする。 【００２１】そして、このように再生補助層３１を有す
る４層構造を採るときは、再生層１１の保磁力ＨＣ１は
、次の数５によるＨＣＡに置き換えられ、σｗ２／Ｍｓ
１ｈ１はσｗ２／（Ｍｓ１ｈ１＋Ｍｓｓｈｓ）に置き換
えられる。 【００２２】 【数５】 ＨＣＡ＝（ＭＳ１ｈ１ ＨＣ１＋ＭＳＳｈＳ ＨＣ
Ｓ）／（ＭＳ１ｈ１ ＋ＭＳＳｈＳ ） （但し上述
の浮出し型ＭＳＲでは、ＨＣ１＜ＨＣＡ＜ＨＣＳ）【０
０２３】ここに、ＭＳＳ、ｈＳ 、ＨＣＳはそれぞれ再
生補助層３１の飽和磁化、膜厚、保磁力を表す。 【００２４】次に消滅型のＭＳＲについて図１０を参照
して説明する。図１０Ａは光磁気記録媒体１０の記録パ
ターンを示す模式的上面図で、図１０Ｂはその磁化態様
を示す模式的断面図である。図１０Ａ及び図１０Ｂにお
いて、図８Ａ及び図８Ｂに対応する部分には同一符号を
付して重複説明を省略する。この場合においては初期化
磁界Ｈｉを必要としないものである。 【００２５】このような光磁気記録媒体１０において、
その再生態様を説明すると、この場合高温領域１４の温
度で中間層１２のキュリー温度Ｔｃ２ 以上となって下
記数６が成り立つようにして、これによって、レーザビ
ームスポット５内においても、高温領域１４においては
外部から印加する再生磁界Ｈｒによって図において下向
きに磁化がそろえられて再生層１１における記録ピット
４が消滅するようにする。つまり、この消滅型ＭＳＲ方
式では、ビームスポット５の低温領域１５内の記録ピッ
トについての再生を行うことができるようにして解像度
の向上をはかる。 【数６】Ｈｒ ＞ＨＣ１＋σｗ２／２Ｍｓ１ｈ１ 【０
０２６】このとき、消滅状態においても記録層１３にお
いては記録ピット４が潜像記録ピット４１として残存す
るように、その保磁力等の諸条件を設定し、室温では、
再生層１１に、記録層１３の磁化、即ち記録ピット４が
転写して再生可能な状態で保持されるようになされる。 【００２７】上述の浮出し型及び消滅型のＭＳＲ方式に
よれば、その再生レーザービームスポットの一部の領域
における記録ピットを再生するようにしたので、再生時
の解像度の向上がはかられる。 【００２８】更に、上述した浮出し型及び消滅型の両Ｍ
ＳＲ方式が組み合わされて光磁気記録媒体１０のビーム
スポット５下に、図１１に示すように、光磁気記録媒体
のビームスポット５に対する移行方向の先方側から後方
側へと低下する温度分布を高温領域１４、中温領域１６
、低温領域１５として、高温領域１４で上述した図１０
で説明した消滅型の機能を持たしめ、中温領域１６及び
低温領域１５で図８で説明した高温領域１４と低温領域
１５の機能を持たしめることが考えられる。 【００２９】この浮出し型と消滅型との組合せ型のＭＳ
Ｒ方式によれば、図１１に斜線を付して示した再生層１
１に浮き出させる記録ピット４を高温領域１４と低温領
域１５で挟み込まれた狭い中温領域１６に限定させるこ
とができるので、より高解像度化がはかられることにな
る。 【００３０】このようなＭＳＲ方式における光磁気記録
媒体の磁性層の膜厚としては、数１〜数６を満たすよう
に、各磁性層の保磁力、飽和磁化、磁壁エネルギーと共
に設定されていた。しかしながら、再生層１１の膜厚設
定によっては、図１２に示すように読み出し光Ｌの一部
が再生層１１を透過してしまい、中間層１２或いは図示
しないが再生補助層の表面において反射する戻り光のカ
ー回転角θＫ を検出することになってしまう場合があ
る。このような場合は上述した図８で説明した低温領域
１５でのマスク効果、或いは図１０で説明した高温領域
１４でのマスク効果を得ることができなくなってしまい
、Ｃ／Ｎ比の低下を招く恐れがあった。 【００３１】本発明が解決しようとする課題は、このよ
うなＭＳＲ方式による光磁気記録媒体において、高解像
度再生を安定に行うことができるようにしてＣ／Ｎの低
下を回避することである。 【００３２】 【課題を解決するための手段】本発明光磁気記録媒体の
略線的拡大断面図を図１に示す。本発明は、磁気的に結
合する少なくとも再生層１１と、記録層１３とを有し、
再生層１１の磁化状態を変化しながら記録信号を読み出
す光磁気記録媒体において、この再生層１１の膜厚を１
５０Å以上１０００Å以下に選定する。 【００３３】 【作用】上述したように本発明光磁気記録媒体１０では
、その再生層１１の膜厚を１５０Å以上とするものであ
るが、このように選定することにより、確実に再生層１
１の磁化即ち記録層１３から転写された磁化を読み取る
ことができる。このことは、次の計算結果及び実験結果
から確認することができた。 【００３４】図２は膜厚１０００ÅのＴｂＦｅＣｏより
成る記録層１３上に、ＧｄＦｅＣｏより成る再生層１１
を被着してその膜厚を変化させ、異なる磁化状態におけ
る読み出し光Ｌによるカー回転角の差の変化を計算した
結果を示す。図２において横軸は再生層１１の膜厚で、
縦軸は、図３Ａ及びＢに模式的に示す記録層１３及び再
生層１１の磁化状態において、それぞれ図３Ａにおける
カー回転角をθＫａ、図３Ｂにおけるカー回転角をθＫ
ｂとすると、その差θＫａ−θＫｂを、再生層１１及び
記録層１３が共に１０００Åの膜厚のときのカー回転角
θＫ で規格化した値、即ち（θｋａ−θｋｂ）／２θ
Ｋ を示す。図３Ａ及びＢの各磁化状態においてカー回
転角が等しい状態、従って（θｋａ−θｋｂ／θＫ ）
が０に近い状態で下層の磁化の影響を回避できたことと
なるが、図２からわかるように再生層１１が２００Å以
下では再生層１１の下層の影響が現れて（θｋａ−θｋ
ｂ）／２θＫ が大となっており、特に膜厚１５０Å以
下では２５％以上の影響が出ていることがわかる。 【００３５】また再生層１１の膜厚変化に対する出力特
性Ｃ／Ｎの変化の実験結果を図４に示す。この場合、図
５に略線的拡大断面図を示すように４層の磁性層より成
る光磁気記録媒体で、再生層１１としてＧｄＦｅＣｏを
用い、再生補助層３１としてＴｂ（Ｆｅ９５Ｃｏ５ ）
を２００Å被着し、中間層１２としてＧｄ（Ｆｅ９５Ｃ
ｏ５ ）を１５０Å、記録層１３としてＴｂ（Ｆｅ８５
Ｃｏ１５）を４００Å被着して形成した。そしてこの光
磁気記録媒体に対して、線速度８ｍ／ｓ、周波数１０Ｍ
Ｈｚ、再生パワー３ｍＷ、再生磁界３００［Ｏｅ］とし
てＣ／Ｎを調べた。図４からわかるように、再生層１１
の膜厚を１５０Å程度以上とすると４０ｄＢ以上のＣ／
Ｎを得ることができる。 【００３６】一方この再生層１１の膜厚を１０００Åを
超えて大としていくと、図８及び図１０で説明したよう
に、再生時に所要の温度領域を得るための読み出し光と
しての半導体レーザ等のパワーを大とする必要が生じて
くるため、実用上の再生パワーを考えると再生層１１の
膜厚としては１０００Å程度以下に選定する必要がある
。 【００３７】このように光磁気記録媒体の再生層１１の
膜厚を選定することによって、ＭＳＲ再生方式において
充分マスク効果を得ることができ、安定して確実に高解
像度再生を行うことができる。 【００３８】 【実施例】以下図１を参照して本発明光磁気記録媒体の
一例を詳細に説明する。この例では、前述の消滅型ＭＳ
Ｒ方式に適用して好適な光磁気ディスク等の光磁気記録
媒体で、図１に示すようにポリカーボネイト（ＰＣ）等
の光透過性の基板２１に、例えばＳｉＮ等より成る誘電
体層２２を例えば膜厚８００Åとして被着し、ＧｄＦｅ
Ｃｏ等よりなる再生層１１を膜厚３００Åとしてスパッ
タリング等により被着形成する。続いてＴｂＦｅＣｏＡ
ｌ等より成る中間層１２を膜厚２００Å、更にＴｂＦｅ
Ｃｏ等より成る記録層１３を膜厚４００Å、更にＳｉＮ
より成る表面保護層２３を膜厚８００Åとして連続スパ
ッタリングにより被着形成して本発明光磁気記録媒体１
０を得ることができる。 【００３９】このような光磁気記録媒体１０を図１０で
説明した消滅型のＭＳＲ方式によって再生した。即ち図
１０において矢印Ｄで示す方向に光磁気記録媒体を線速
度８ｍ／ｓで移行させ、周波数１０ＭＨｚ、再生パワー
３ｍＷ、再生磁界３００［Ｏｅ］として再生を行って、
マスク効果２５％以上、Ｃ／Ｎ比４０ｄＢ以上を得るこ
とができた。 【００４０】尚、上述の例では本発明光磁気記録媒体を
消滅型のＭＳＲ方式すなわち初期化磁界を設けない方式
に用いた場合であるが、その他例えば初期化磁界を設け
る浮出し型のＭＳＲ方式等、種々のＭＳＲ方式での光磁
気記録媒体に本発明を適用することができる。 【００４１】 【発明の効果】上述したように、本発明光磁気記録媒体
では、その再生層１１の膜厚を１５０Å以上１０００Å
以下に選定することによって、ＭＳＲ再生方式において
２５％以上のマスク効果を得ることができ、特性の安定
化をはかって確実に高解像度再生を行うようにしてＣ／
Ｎ比の低下を回避することができる。
【図１】本発明光磁気記録媒体の略線的拡大断面図であ
る。
る。
【図２】再生層の膜厚に対するカー回転角の変化を示す
図である。
図である。
【図３】磁性層の磁化状態を示す模式的断面図である。
【図４】再生層の膜厚に対する出力特性を示す図である
。
。
【図５】光磁気記録媒体の略線的拡大断面図である。
【図６】従来の光磁気記録媒再生方式の説明図である。
【図７】従来の光磁気記録媒再生方式の説明図である。
【図８】浮出し型ＭＳＲ方式の説明図である。
【図９】光磁気記録媒体の模式的断面図である。
【図１０】消滅型ＭＳＲ方式の説明図である。
【図１１】他のＭＳＲ方式の説明図である。
【図１２】光磁気記録媒体の模式的断面図である。
１１ 再生層
１２ 中間層
１３ 記録層
１４ 高温領域
１５ 低温領域
２１ 基板
２２ 誘電体層
２３ 表面保護層
３１ 再生補助層
Claims (1)
- 【請求項１】 磁気的に結合する少なくとも再生層と
、記録層とを有し、再生層の磁化状態を変化しながら記
録信号を読み出す光磁気記録媒体において、上記再生層
の膜厚が１５０Å以上１０００Å以下に選定されること
を特徴とする光磁気記録媒体。
Priority Applications (6)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1807191A JPH04255938A (ja) | 1991-02-08 | 1991-02-08 | 光磁気記録媒体 |
| CA002060549A CA2060549C (en) | 1991-02-08 | 1992-02-03 | Magneto-optical recording medium |
| EP92102019A EP0498440B1 (en) | 1991-02-08 | 1992-02-06 | Magneto-optical recording medium |
| AT92102019T ATE165689T1 (de) | 1991-02-08 | 1992-02-06 | Magneto-optisches aufzeichnungsmedium |
| KR1019920001661A KR100201449B1 (ko) | 1991-02-08 | 1992-02-06 | 광자기기록매체 및 광자기기록재생방법 |
| DE69225252T DE69225252T2 (de) | 1991-02-08 | 1992-02-06 | Magneto-optisches Aufzeichnungsmedium |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1807191A JPH04255938A (ja) | 1991-02-08 | 1991-02-08 | 光磁気記録媒体 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH04255938A true JPH04255938A (ja) | 1992-09-10 |
Family
ID=11961436
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP1807191A Pending JPH04255938A (ja) | 1991-02-08 | 1991-02-08 | 光磁気記録媒体 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH04255938A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5717662A (en) * | 1995-05-12 | 1998-02-10 | Canon Kabushiki Kaisha | Super-resolution magneto-optical recording medium using magnetostatic coupling and information reproduction method using the medium |
-
1991
- 1991-02-08 JP JP1807191A patent/JPH04255938A/ja active Pending
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5717662A (en) * | 1995-05-12 | 1998-02-10 | Canon Kabushiki Kaisha | Super-resolution magneto-optical recording medium using magnetostatic coupling and information reproduction method using the medium |
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