JPH04501302A - 超伝導体素子を使用した軸受システム - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるため要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 超伝導体素子を使用した軸受システム 関連出願の相互参照 この出願は、これと同時期に出願されている、この出願の譲受人に譲渡された同 時出願係属中の、アーガーワラ（Ａｇａｒｗａｌａ）の１９８８年９月３０日出 願の（米国）特許出願連続番号０７／２５１６２１と関連がある。この同時出願 係属中の開示全体はこの明細書に援用される。

発明の背景 発明の分野 この出願は軸受に関係している。

発明の概論 通常の軸受システムは、軸受及び負荷を支えることのできる回転子を含んでいる ことがある。この回転子−負荷は軸受に対して回転し、滑動し若しくは振動する ことができ、又はその逆もあり得る。軸受システムには軸受と回転子とによって 定義された界面がある。軸受と回転子とによって定義された界面に発生ずる摩擦 係数を最小限にすることが軸受システムの一つの重要な目的である。この方法で 、軸受の寿命は長くされることができ、且つ軸受システムは所望の動作能力を維 持することができる。同時に、軸受に対する回転子の運動を所望の方向に束縛し て、十分の軸受システム安定性を維持することが目的である。

発明の要約 通常の軸受システムについては、摩擦係数は軸受の種類、例えば、ジ−ナル軸受 、スラスト軸受又は案内軸受、並びに負荷、速さ、潤滑及び密封素子によりかな り変化する。おおよその計算のために、例えば、次の摩擦係数は正常な動作条件 及びＩＩＩＩ！ｌＩな潤滑に対して一般的である。

単列ボール軸受　・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・　０．０ ０１５０−ラ軸受　・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・ ・・・　０．００１８一般に、摩擦係数はほぼ０．００１５から０．４０まで変 化することがあるが、この高い方の境界は完全な潤滑不全を定義している。

私は、超伝導材料及び磁石を利用して、実質上摩擦のない、すなわち摩擦係数が 上述の値よりはるかに小さい、軸受システムを構成する新しい方法を現在発見し ている。この新しい軸受システムは、ａ）　超伝導体軸受、及び ｂ）　軸受に対して浮揚して運動することができるように配置され得る磁気回転 子であって、回転子が浮揚させられているときに軸受と回転子との間に発生され る磁界が、回転子の運動方向における磁界の変化が軸受によって検出されたとき に相対的な最小値であり且つ他のすべての方向における磁界の変化が軸受によっ て検出されたときにこの最小値より相対的に大きいようになっている、前記の磁 気回転子、 を備えている。

別の態様においては、この発明は軸受システムからなっ°ζいて、このシステム は、 ａ）Ｙ−Ｂａ−Ｃｕ酸化物組成物からなる超伝導体軸受、及びｂ）　軸受に対し て浮揚して運動することができるように配置されることができ、且つ少なくとも 二つの磁極対を備えている磁気回転子、からなっている。

定義されたような軸受システムは多（の用途を持っており、通常の軸受システム に比べて別格の利点を提供する。これは次の理由のために真実である。この発明 はマイスナー効果を利用している。すなわち、超伝導体軸受と磁気回転子との間 に発生された誘起反発力磁界又は放出磁界が存在する。そして、これは上に定義 されたような磁界変化と共に利用されて、回転子の非常に高い回転速度、例えば 少なくとも３０００００ｒｐｍの回転速度においてさえも超伝導体軸受に対する 磁気回転子の極めて安定な浮揚を与えることができる。更に、回転の運動方向に おいて超伝導体軸受と磁気回転子との間に発生した磁界は、実質上摩擦のない、 すなわち、超伝導体と磁気回転子とによって定義された界面に発生する摩擦係数 がほぼ零である、軸受システムを提供するのに役立つ。私は、私の軸受システム が非常に低い回転雑音、及びほとんど零の外部振動伝達の両方を実現することが できることを見いだした。同時に、軸受システムは少なくとも一つの自由度を示 すことができる。これは私の軸受システムを、例えば（１）ジンバル支持 （２）精密支持 （３）例えば光学的素子又は合板の振動分離、（４）微小位置決めのための線形 又は角度アクチュエータ、（５）ジャイロ、はずみ車、及びブラシレス直流電動 機を含む高速回転機械装置、のような種々の分野で特に有効にする。

上に要約されたように、磁気回転子は超伝導体軸受に対して浮揚して運動するこ とができるように配置されることができる（又は逆も成立する）、運動は並進若 しくは回転又はこの両方であることができる。運動は外部の力又はトルクにより 誘発されることもできる。

磁気回転子の採択実施例は適当に図形化された磁極形態を有する磁気回転子を使 用することを含んでいる０例えば、この発明の一態様においては、磁気回転子は 、ｎが少なくとも２である場合、ｎ１ｆｆ極対形態からなることが望ましい、望 ましくは、磁気回転子は「パイ形」円板の形状をしており、従って交互の北極− 南極磁化を持ったｎのパイくさび形を定義することができる。又、例えば、磁気 回転子は方形の形状をしていて、方形磁気回転子における交互の列が北極−南極 磁化に当てられてもよい。別の例として、磁気回転子は同心的な交互の磁化を有 する環の形状をしていてもよい。

動作の際、軸受システムは磁気回転子により負荷に運動を付与することができる 。回転子−負荷の運動は力方程式又はトルク方程式の適用によって理解されるで あろう０例えば、機械的回転システムとして観察された軸受は次の方法で論じら れることができる。

（１）回転子／負荷質量（慣性モーメントＪ）、（２）変化する磁界によって誘 起された、回転子／負荷に対する印加トルク（Ｔ）、（３）印加トルクに（ばね に類似した）復元力を与えることのできる、回転子／負荷質量のエラスタンス又 はスチフネスＫ。

一般に、軸受システムのスチフネスには超伝導体軸受上で浮揚している磁気回転 子の運動の際に経験される。スチフネスには超伝導体軸受の材料及び微小構造特 性、並びに磁気回転子に付与された磁極図形によって決定されることができる。

特に、理論づけされていることであるが、スチフネスは、超伝導体軸受が単に磁 気回転子を反発する（マイスナー効果）だけでなく、磁束の部分透過のために超 伝導体に発生した磁界線を実際に突き通して、超伝導体軸受に対して磁気回転子 を「揺りかご支持」することに関連がある。そして、この揺りかご支持作用は軸 受システムのスチフネスに対応している。

図面の簡単な説明 この発明は添付の図面に図解されているが、この図面中、図１は超伝導体軸受の 準備のための工程流れ図であり、図２Ａ−Ｄはこの発明の種々の実施例において 使用され得る四つの磁気回転子を示しており、 図３Ａ−Ｄはこの発明の軸受システムを示しており、又図４はこの発明の例から 得られた、トルク対角度変位のプロットである。

発明の詳細な説明 私は今度はこの発明の軸受システムの好適な態様に言及する。

超伝導体軸受は種類（タイプ）■の材料又は種類■の材料からなることができる 。種類Ｉの材料は臨界相遷移磁化磁界Ｈｃによって示された、超伝導マイスナー 状態から正常状態への直接の磁気遷移を行うことができる。種類Ｉ超伝導体は、 印加磁界Ｈが臨界磁界旧より小さいかぎり、Ｈをそれの内部から完全に排除する ことができる。（この特性がマイスナー効果である。）他方、Ｈ＞Ｈｃに対して は、種類ｌ超伝導体はその超伝導体特性のすべてを喪失する。従って、この発明 は種類■超伝導体軸受を臨界磁界Ｈｃより下に有効に維持する０種類■超伝導体 は（硬質の種類■超伝導体とは対照的に）軟質として特徴づけられ、バナジウム 及びニオビウムを除くすべての基本的超伝導体を含んでいる。

種類■超伝導体は、種類ｌ超伝導体とは対照的に、正常状態から超伝導状体への 直接の遷移を行わない。種類■超伝導体は低い方の臨界磁化磁界肌、より下にお いてだけ完全なマイスナー効果を示す＊Ｌｌと高い方の臨界磁化磁界Ｈｃｌとの 間（ずなわち、Ｈｃ＋　＜　Ｈ＜　Ｈｃｚ）では、種類■超伝導体は混合状態を 定義する。

この混合状態は均質でない超伝導相の例であり、外部磁界は超伝導体のバルクへ 浸透することができる。最後に、Ｈｃｔを越えると、種類■超伝導体はもはや特 徴的超伝導体特性を示さない。

上に指摘されたように、種類■の硬質超伝導体は種類Ｉの軟質超伝導体と対照さ せられることができる０種類■超伝導体は超伝導化合物及び合金、例えば、１− ２−３−Ｙ−Ｂａ−Ｃｕ酸化物からなる超伝導セラミックを含んでいる。この材 料の超伝導体遷移温度は９０にの近傍にあり、且つ上方臨界磁化磁界Ｈｃｚ）１ ００Ｋを持、っている。

種ｆｉ！及び種類■の両超伝導体について、浮揚応用のための臨界磁化磁界（種 ！ｌ■についてはＨＣ１種［Ｉ［についてはＨｃｌ）幾分低く、典型的には数百 エルステッド未満である。従って、この発明においては、超伝導体軸受は、Ｈｃ ｌがＨｃｌよりはるかに高くなり得るので、種類■超伝導体からなることが望ま しい、更に、種類■超伝導体は、この超伝導体内の磁束浸透及び突通しが浮揚現 象における横方向安定性を生じさせるものと考えられ、且つこの能力は種類■超 伝導体には欠如していることがあるので、採択される０種類Ｉ及び種類■超伝導 体について、磁束浸透及び突通しは不純物の選択的使用、例えば、Ｙ−Ｂａ−Ｃ ｕ酸化物からなる種類■超伝導体への銀又は酸化銀不純物組成物の添加によって 改善されることができる。更に、磁束浸透及び突通しは構造的及び物理的技術、 例えば、超伝導体を全体的又は局部的関係において微小溝彫りし且つ物理的に図 形化することによって改善されることができる。超伝導体についての更なる詳細 事項は、−ｉに、デューサー及びターナ−著の教科書「超伝導性デバイス及び回 路の原理」。

ニューヨーク、エルゼビア社、　１９８１年発行の６章及び８章（ｔｈｅ　ｔｅ ｘｔ　ｂｙ　Ｄｕｚｅｒａｎｄ　Ｔｕｒｎｅｒ、　Ｐｅ１ｎｃｉｐｌｅｓ　ｏｆ 　５ｕｐｅｒｅｏｎｄｕｃｔｉｖｅ　Ｄｅｖｉｃｅｓ　ａｎｄ　Ｃ１ｒｅｕｉｔ ｓ＋@Ｅ］５ｅｖｉｅｒ＋ Ｎｅｗ　Ｙｏｒｋ、　１９８Ｌ　ｃｈａｐｔｅｒｓ　６　ａｎｄ　８　）並びに アッシュクロット及びマーメイン著の教科書「固体物理学」２ニニーヨーク、ホ ールトーソーンダーズ、　！９７６年発行（ｔｈｅ　ｔｅｘｔ　ｂｙ　Ａｓｈｃ ｒｏｆｔ　ａｎｄ　Ｍｅｒｍｅｉｎ＋　５ｏｌｔｄ　５ｔａｔｅ　Ｐｌｙｓｉｃ ｓ、　Ｈｏ１ｔ−５ａ浮獅р■窒刀{ Ｎｅｗ　Ｙｏｒｋ、　１９７６）に開示されている。

今開示されたように、超伝導体軸受は種類■超伝導体からなることが望ましい。

好適な種類■超伝導体軸受は、ｒｌ−２−３Ｊ相として知られているＹ−Ｂａ− Ｃｕ酸化物である。この組成物は、高い超伝導遷移温度Ｔｃを持っており、磁気 的及び電気的特性の強い非等方性を示し、大きい上方臨界磁界Ｈｃ！を持ってお り、且つ単結晶においても焼結セラミックにおいても実質的なマイスナー効果及 び磁束突通しを示すので、好適である。　１−２−３　Ｙ−Ｂａ−Ｃｕ酸化物は 最高の種類■超伝導体であって、はぼ９０〜９５にの超伝導遷移温度を持ってい る。この高い遷移温度は、所要の低温冷却が液体窒素で容易に達成されるという 利点を持っている。

注目されることであるが、採択された超伝導体軸受はＹ−Ｂａ−Ｃｕ酸化物であ るけれども、Ｂ　１−５ｒ−Ｃａ−Ｃｕ酸化物系及びＴｌ−Ｂａ−Ｃａ−Ｃｕ酸 化物系における最近の研究は、これらの酸化物系が近い将来において有利に使用 されるであろうことを示唆している。後者の胃酸化物系はより高い温度の超伝導 相を実現するが、それにもかかわらず、例えばそれの再現性及び分離に関する現 在の不確定性が「伝統的なＪｌ　２　３　Ｙ−Ｂａ−Ｃｕ酸化物の採択使用を示 唆している。

１　２−３　Ｙ−Ｂａ−Ｃｕ酸化物（及びＢｉ又はＴＩ含有Ｃｕ酸化物）超伝導 体粉末を調製するために使用され得る好適な方法が次に開示される。又Ｔ！！Ｊ ｉに示された流れ図に注意が向けられる。従って、約ＩＭの全金属イオン濃度を 持った所要の化学定量（１：　２　：　３）におけるＹ、Ｂａ及びＣｕ陽イオン を含む水溶液が準備される。典型的には、金属塩化物又は硝酸塩類又は混合物が 使用される。

室温の金属塩溶液（ｐＨ２〜３）は、金属イオンの完全な沈殿を生じさせ且つ添 加が完了された後ｐｔ＋を１０〜１１に維持するために十分な量においてナトリ ウム又はカリウム水酸化物及び炭酸塩を含む、勢いよくかきまぜられ、緩衝剤処 理された、冷たい（５〜１０°Ｃ）か性溶液（ｐＨ１２〜１３）に迅速に添加さ れる。沈殿物はそのすぐ後でろ過又は遠心分離によって集められ、そして残留ナ トリウム／カリウム及び塩化物／硝酸塩イオンを除去するために蓋留水で十分に 洗浄される。中性のｐＨにおけるバリウム水酸化物／炭酸塩の部分溶解度のため に、ろ過物のｐｌ＋が監視され、そして洗浄がＰＨＩＯで停止される。洗浄され た共沈殿物は８０℃の空気中で乾燥させられ、微細粉末へと機械的に砕かれて、 乾燥した空気又は酸素の流れの中で９００〜９５０°Ｃにおいて６時間の間か焼 される。結果として生じる黒い、もろい固体は黒い感湿性粉末へと再び砕かれる 。この粉末は常温圧縮されて（１００００ｐｓｉｇ）ベレットになり、このペレ ットは９５０〜１０００°Ｃの酸素中で２〜１２時間の間焼結され、４００〜５ ００’Ｃの酸素中で６〜１２時間の間アニールされ、それから酸素中で室温まで ゆっくりと冷却される。この方法によって調製された標本はすべて単一・相であ り、典型的には交流及び直流磁化率によって決定されるような９０〜９５にの温 度（オンセット）を示す。

十分に濃度の高いセラミック超伝導体片が最大のマイスナー効果浮揚力を得るた めに採択される。上のように常温圧縮の標本を焼成することによって得られる理 論値の６０〜８０％より大きい密度を達成するために、高温圧縮技術が使用され ることが望ましい、９０％超の密度は１−２　３　Ｙ−Ｂａ−Ｃｕ酸化物超伝導 セラミックについては高温圧縮の後での酸素中におけるアニーリングによって達 成されることができる。高温アイソスタチック圧縮（ＨＩ　Ｐ）によって密度を 理論値の９９％超まで更に増大することが可能である。高密度化処理中にセラミ ック粒子の配向を高めることも又可能である。一般的には、ＨＩＰ中に失われた 酸素を補充するために酸素アニーリング時間の延長が必要とされる。

継続して、上に要約されたように、この発明の軸受システムは、超伝導体軸受に 対して浮揚して運動することができるように配置され得る磁気回転子を含んでい る。磁気回転子は任意の永久磁石材料又は電磁石からなることができる。磁気回 転子は永久磁石、特に、希土類及び遷移金属に基づいた「電磁石」からなること が望ましいけれども、通常のフェライト又はアルニコ磁石を使用することもでき る。

採択された希土類永久磁石回転子は少なくとも５ＭＧＯｅの高飽和保持力又は高 エネルギー積を持っている。このような磁石は焼結又は溶融スピニング方法によ って！１！備されることができる。Ｓｍ−Ｃｏ組成物からなる好適な磁石は例え ば焼結方法によって製造されることができ、又Ｎｄ−Ｆｅ−Ｂ合金からなる磁石 は焼結又は溶融スピニング方法によって製造されることができる。これらの方法 についての更なる詳細事項は、Ｍ、サガヮ（Ｓ　ａｇａｗａ）外、Ｊ、　Ａｐｐ ｌ、　Ｐｈｙｓ、、　５５゜ｐ、２０８３　（１９８４）　、及びＪ、Ｊ、クロ ウド（Ｃｒｕａｔ）＋　ＩＥＥＥ　Ｔｒａｎｓ、　Ｍａｇｎ、　ＭＡＧ−１＋　 ｐ、１４S２ （１９Ｂ２）によって与えられている。これらの参照文献のそれぞれの開示事項 はこの明細書に援用される。

永久磁石は特定の応用設計に従って所望の磁極形態において磁化される。例えば 、単一の連続的磁気回転子の磁化は等方性でも又は非等方性でもよく、又上述の ように、多面、多極図形を有していてもよい、この概念を例証する動作例が下に 開示される。

例 超伝導体軸受及び磁気回転子を備えた軸受システムが次の方法で作られた。

超伝導体軸受 超伝導体軸受は上の開示事項に従って準備された。超伝導体軸受は高温度の種類 ■超伝導セラミック材料ＹＢａｚＣｕｓＯｔからなっていた。超伝導体遷移温度 は９０にの近傍にあったので、超伝導体は液体窒素（沸点７７Ｋ）においてその 超伝導性を維持することができた。超伝導体軸受は臨界磁化磁界ＨＣｚ）１００ ＫＯ６を持っていた。超伝導体軸受は直径おおよそ２９ｎｍ及び厚さ４．５−の ディスクの形状をしていた。中心においておおよそ０．７ｍｍの深さになる、わ ずかな湾曲を持っていた。そのような湾曲形状が、これの上方で浮揚し且つその 凹面に面している磁気回転子の横方向安定性を高めることが理論づけされた。

磁気回転子 図２に示されたように四つの磁気回転子が準備された。磁気回転子のそれぞれは Ｎｄ−Ｆｅ−Ｂ合金、及びそれらの厚さに沿っての磁化層からなっていた。磁気 回転子１，２及び３は平たいドーナツの形状に作られた、エポキシ樹脂接着のＮ ｄ−Ｆｅ−Ｂ等方性磁石であった。この平たいドーナツは２０．５ｍの外径、８ ．７鵬の内径、及び１．７Ｍの厚さを持っていた。これらの磁石の残留磁気Ｂｒ 及び固有飽和保持力Ｈｅ　Ａはそれぞれ約６ＫＧ及び１４ＫＯｅであった。三つ の磁石のそれぞれは異なった磁極形態で磁化された。第１磁石（図２Ａ）は一方 の面に北極（Ｎ）及び反対の面に南極（Ｓ）を有する二極磁石であった。第２磁 石（図２Ｂ）はドーナツの中心において約４５°の角度に対する八つの交互の磁 極セクタを持った８磁極組磁石であった。第３磁石（図２Ｃ）は、互いに且つ磁 石の境界に対して同心的な五つの交互の磁極環を持った５磁極組磁石であった。

第４磁石（図２Ｄ）はＢ　ｒ　”１Ｆ１１．６Ｋ　Ｇ及びＨｃ　１’″：１０． ８Ｋ　Ｏｅを有する焼結非等方性Ｎｄ−Ｆｅ−Ｂ［石であった。第４ＶＡ石は、 方形の長い方の辺に平行な五つの交互の磁極条片を持った５磁極組であった。

軸受システムは例に従って組み立てられたが、それは図３に示されている。この 軸受システムは磁気回転子に取り付けられた鏡からなる負荷を支えていた。図３ はＹＢａ、Ｃｕ５Ｏｔからなっていて、液体窒素を収容した石英ベトリ皿の中に 沈められた超伝導体軸受を示している０次に、四つの磁気回転子のそれぞれが超 伝導体軸受の上方に置かれた。軸受システムは磁気回転子と超伝導体軸受との間 に発生した磁界が磁気回転子の運動と共に変化することを必要とした。そして、 この磁界変化は、図４に示されたように、トルク−角変位図表を誘起するべきで ある。結果は次の通りであった。

実験　Ｉ 反対面における二極北極−南極モーメントを備えた第１磁気回転子は超伝導体軸 受の上方的２又は３閣に配置された。超伝導体軸受の上方で磁気回転子を０．６ ｒｐ■の定常速度で回転させるために必要とされるトルクの量を定量的に測定す るために改良形、ブルックフィールド実験室粘度計が使用された９図４は、この 二極磁気回転子が、その幾何学的な軸の周りに回転したとき１及び８ダイン−〇 の間の最小トルクを経験したことを示している。

実験　■ ８磁極組磁石からなる第２磁気回転子が第１磁気回転子に取って代わり、第１の 実際が繰り返された０図４はトルクが１８２及び２０４ダイン−１までがなり増 大されたことを示している。更に、図４は超伝導体軸受−磁気回転子のすきまが ６ｍｍであった場合を図示している。

実験　■ 次に、同心的五磁極組磁石からなる第３磁気回転子が超伝導体軸受の上方３ｍｍ に配置された０図４は、この磁気回転子が、その幾何学的な軸の周りに回転した ときに最小のトルクを経験したことを示している。

実験■はこの発明の軸受システムの要件、すなわち、回転子の運動方向における 磁界の変化が軸受によって検出されたときに相対的最小値であり、且つ他のすべ ての方向における磁界の変化が軸受によって検出されたときにこの最小値より相 対的に大きいこと、を説明するのに役立つ。言い換えると、軸受のどの任意に選 ばれた位置においても、回転子から発生する磁界線の対称性は、軸受によって検 出されたときに、回転子の角運動の過程中時間的に実質上不変である。従って、 軸受は磁束における相対的最小変化を検出する。これば回転子の回転方向におけ る最小の軸受システムスチフネスと相関がある。更に、回転子／軸受がなんらか の他の相対的運動を与えられたならば、軸受は、これのどの任意の位置おいても 、前述の最小値より量的に大きい正味の磁束を検出する。そして、この最後の状 況は、より大きいスチフネスを持った軸受システムと相関があり、従って所望の 方向だけにおいて回転子の運動に制約を与える。

実験　■ 最後に、五磁極組方形磁石からなる第４磁気回転子が超伝導体軸受の上方に配置 された。第４磁気回転子は、浮揚磁気回転子の並進運動におけるスチフネス及び 抗力を研究するために設計された。この磁気回転子を磁極条片に垂直に移動さ、 せるためには、それに平行に移動させる場合に比べて、より大きい力が必要とさ れることが見いだされた。

実験の解析 この発明の軸受システムは超伝導体軸受と磁気回転子との間に発生する磁界が「 発明の要約」において上に定義されたように変化することを必要とする。実験が 示唆したことであるが、磁界変化は非対称的な磁界形態によって実現されること ができるが、対称的な磁界形態によっては認められるほどには発生し得ない。

特に、実験Ｉ、■及び■において使用された磁極図形の幾何学的形状は回転子の 運動方向に対称的磁界形態を誘起したが、実験■において使用された磁極図形の 幾何学的形状は回転子の運動方向に非対称的磁界形態を誘起した。言い換えると 、超伝導体軸受は磁（束）界の認められるほどの変化を見なかったが、又超伝導 体軸受内の閉込め磁束線は、対称的な幾何形状においてはそれを取り出すための 認められるほどの力を経験しなかった。この「ピニング・ポテンシャル」はスチ フネス及び復元力の原因であると理論づけされたので、実験１．Ｉｌｌ及び■は これらの場合の磁気回転子の回転／並進に抵抗する認められるほどのトルク／力 を明示しなかった。しかしながら、鋭い対照において、非対称的磁極図形幾何形 状を使用した実験■は超伝導体軸受と磁気回転子との間の磁界の所要の変化を誘 起した。

従って、実験■は大いに認められるほどのトルク曲線を発生した。

ＦＩＧ。３Ｃ ＦＩＧ、　３Ｄ ＦＩＧ、　４ 国際調査報告　ＰＣＴ／ＵＳ　８９１０４１６２１＋＋＋＋＋１−−−Ｉ　Ａ− １ＩＩ−＋ｌ−Ｎ＋　ρＣＴ／ＵＳ　８９１０４１６２

Claims (26)

【特許請求の範囲】
1. １．ａ）超伝導体軸受、及び ｂ）軸受に関して浮揚して運動することができるように配置され得る磁気回転子 であって、回転子が浮揚させられているときに軸受と回転子との間に発生する磁 界が、回転子の運動方向における磁界の変化が軸受により検出されたときに相対 的最小値であり且つ他のすべての方向における磁界の変化が軸受によって検出さ れたときにこの最小値より相対的に大きいようになっている、前記の磁気回転子 、 を備えている軸受システム。
2. ２．超伝導体軸受が種類１材料からなっている、請求項１に記載の軸受システム 。
3. ３．超伝導体軸受が種類ＩＩ材料からなっている、請求項１に記載の軸受システ ム。
4. ４．超伝導体軸受がセラミック材料からなっている、請求項１に記載の軸受シス テム。
5. ５．セラミック材料が１−２−３−Ｙ−Ｂａ−Ｃｕ酸化物からなる組成物である 、請求項４に記載の軸受システム。
6. ６．超伝導体軸受が最低で４°Ｋの遷移温度を持っている、請求項１に記載の軸 受システム。
7. ７．超伝導体軸受が円板の形状をしている、請求項１に記載の軸受システム。
8. ８．円板が、これに対する磁気回転子の浮揚安定性を高めるために湾曲形状を有 している、請求項７に記載の軸受システム。
9. ９．磁気回転子がフェライト組成物からなっている、請求項１に記載の軸受シス テム。
10. １０．磁気回転子が電磁石である、請求項１に記載の軸受システム。
11. １１．磁気回転子が高エネルギー積永久磁石である、請求項１に記載の軸受シス テム。
12. １２．磁気回転子が少なくとも１ＭＧＯｅのエネルギー積を持っている、請求項 １に記載の軸受システム。
13. １３．磁気回転子の磁化がその厚さに沿って存在する、請求項１に記載の軸受シ ステム。
14. １４．磁気回転子が焼結非等方性Ｎｄ−Ｆｅ−Ｂ組成物からなっている、請求項 １に記載の軸受システム。
15. １５．磁気回転子がＳｍ−Ｃｏ組成物からなっている、請求項１に記載の軸受シ ステム。
16. １６．非等方性方向が、標本の厚さに沿って磁化が行われているその厚さに沿っ ている、請求項１に記載の軸受システム。
17. １７．磁気回転子がｎ磁極組磁石であり、且つｎが少なくとも２である、請求項 １に記載の軸受システム。
18. １８．磁気回転子が平たいドーナツの形状をしている、請求項１に記載の軸受シ ステム。
19. １９．磁気回転子が方形の形状を有している、請求項１に記載の軸受システム。
20. ２０．超伝導体軸受と磁気回転子との間に発生する磁界が非対称的である、請求 項１に記載の軸受システム。
21. ２１．磁気回転子が超伝導体軸受に対して回転する、請求項１に記載の軸受シス テム。
22. ２２．磁気回転子が超伝導体軸受に対して並進する、請求項１に記載の軸受シス テム。
23. ２３．ａ）Ｙ−Ｂａ−Ｃｕ酸化物組成物からなる超伝導体軸受、及びｂ）軸受に 対して浮揚して運動することができるように配置されることができ、且つ少なく とも二つの磁極組を備えている磁気回転子、を備えている軸受システム。
24. ２４．軸受と回転子との間に発生される反発磁界が軸受に対して回転子を浮揚さ せるように作用する、請求項２３に記載の軸受システム。
25. ２５．回転子が二つの次元において安定であり、且つ軸受の平面に平行である、 請求項２３に記載の軸受システム。
26. ２６．軸受及び回転子が少なくとも一つの自由度において安定性を示すことがで きる、請求項２３に記載の軸受システム。