JPH04501967A - 磁気共鳴信号の検出方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるため要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 ρ雷の　゛ 技術分野 本発明は、磁気共鳴信号の検出方法に関し１選択された対象の領域から信号を得 ることに関する１本発明はＮＭＲスペクトロスコピー及びＮＭＲイメージングに 応用される。

本発明によれば、対象の領域から核磁気共鳴信号を得る方法は、物体を静磁場中 に置き、次のステップ、即ち １）第１の方向に平行な傾斜方向を有する第１の傾斜磁場の存在において少なく とも一無線周波の選択パルスを印加することにより、前記第１の方向に直交する スライスを除き、前記物体において選択された核の全ての磁化を飽和させるステ ップと、 ２）前記第１の方向に対して全般的に直交する方向へ傾斜する第２の傾斜磁場の 存在において、９０’ｒｆ選択パルスを印加することにより、前記スライスと前 記第２の傾斜磁場の傾斜方向に対して直交するスライスとの交点により定められ たストリップに沿って磁化を傾斜させるステップと。

３）前記第１及び第２の傾斜磁場の両頭斜方向に対して全般的に直交する傾斜方 向をもった第３の傾斜磁場の存在において、前記ストリップと前記第３の傾斜磁 場の傾斜方向に対して直交するスライスとの交点により定められる領域にｒｆ傷 信号印加して前記該のスピンを再収束させることにより１合成された自由誘導エ コー信号を前記領域のみから発生させるステップとの実行を含むものである。

本発明を実行する際に、ステップ　１）はｒｆ選択パルスと非ｒｆ選択パルスと の組み合わせからなる。付加的な傾斜磁場パルスを印加することもできる１選択 されたスライス内の磁化は手付かずのままとし、又はステップ１）により反転さ れてもよい、ステップ２）において９０°選択パルスは、ストリップにおいて選 択された核の長さ方向の磁化に対して横方向の面に傾斜させるように機能するこ とができる。

本発明によるパルス・シーケンスは３つの連続的なステップ又はモジュールを含 む、各ステップは一つのスライスｒｆ選択パルスを有し、３つの直交方向のうち の一つに垂直な各面において空間的な選択を行う、累積する効果により３つの直 交面が交差する領域から排他的に発生するコヒーレントなＮＭＲ信号が得られる 。

以下２本発明をより完全に理解できるようにするために、添付する図面を参照す べきもの 第１図は本発明によるパルス・シーケンスであり。

第２図は本発明による水槽に浸された３つの球からなる物体の２つの直交断面を 示し、断面図Ａは７面であり、断面図ＢはＸ面であり、第３Ａ図は強い９０’ｒ ｆパルスにより得られた物体のプロトン・スペクトルを示し。

第３Ｂ図〜第３Ｄ図は３つの球のそれぞれと一致する物体の異なる対象領域にお ける一連のスペクトルを示し。

第４図は本発明による他のパルス・シーケンスであり。

第５図は（ａ）〜（ｅ）に第４図のパルス・シーケンスにおける種々の段階の物 体の種々の領域（１〜８の番号を付けである）磁化の回転フレームについて可視 的に示し。

第６図はＡ、Ｂ及びＣに完全なパルス・シーケンスＤを設定する際に有用な種々 の部分的なパルス・シーケンスを示し、第７図はＡ、Ｂ、Ｃ及びＤにシリンダ状 の物体、及びその物体の連続する小領域のイメージを示す。

第１図のパルス・シーケンスの第１ステツプは、物体の全体に選択された核（通 常は複数の陽子）のスピンを横方向に傾斜させ、１シーケンスの９０”ｒｆ非選 択パルスの後に、２方向に傾斜を有する傾斜磁場Ｇ８の存在において供給される ９０＠選択パルスを有する。これはＸ７面のスライスにおけるスピンを長さ方向 に傾斜させる。スライスの位置は選択パルスの周波数及び２傾斜磁場により決定 される。その直後に強力な２傾斜磁場パルスＧｘｔが印加され、これが他の所で 発生した横方向の磁化を不揃いにする。

前述の第１ステツプの他の変形として、９０＠ｒｆ非選択パルスの後において。

２傾斜磁場の存在における９０＠ｒｆ選択パルスの前に、２傾斜磁場パルスに続 いて１８０”ｒｆ非選択パルスを印加する０時間シーケンスの磁界パルス、及び １８０＠ｒｆ選択パルスを反転させてもよく、この場合の傾斜磁場パルスは逆方 向となる。

更に、第１ステツプの他の変形として最初に９０’ｒｆ選択パルヌを印加し、次 いで一連の１８０°非選択パルス、再収束２傾斜磁場パルス及び９０″非選択パ ルスが続＜＊　１８０’ｒ　ｆパルスの前に、２傾斜磁場パルスが印加されても よく。

この場合の２傾斜磁場パルスは逆方向である。

第２ステツプは、ｙ方向に傾斜する傾斜磁場Ｇ、の存在において９０’選択パル スを印加することからなる。これは、横方向の面において、前記定義のスライス とＸ２面の直交スライスとの交点にあるストリップにおける反転磁化を反転させ る。このステップでは、ストリップの外側の磁場を２及びＸ傾斜磁場に対してず らし、一方ストリップにおける磁化をｙ傾斜に対してのみずらす。

第３ステフプは、Ｘ傾斜磁場の存在において１８０＠ｒｆ選択パルスを印加する ことからなる。これは、ストリップとＹＺ面のスライスとの交点にあるストリッ プの領域をｙ傾斜に対して選択的に再収束させる。従って、この領域の横方向磁 化を再復帰させ、この領域が選択された対象の容積を構成する。更に、Ｘ傾斜磁 場パルスを印加してｙ傾斜に対してスピンを再調整することができる。印加され た９０＠及び１８０”ｒｆ選択パルスは、適当な、例えばｓｉｎ”　ｘ又はｓｉ ｎ　ｘ形式となるように輪郭を描くものでもよい。

前述のパルス・シーケンスにおいて、単純な９０”及び１８０”ｒｆパルスの代 わりに、調整したｒｆパルスと傾斜磁場パルスとの任意の組み合わせを印加して 同一の効果を得るようにしてもよい。

次いで、物体からの自由誘導信号を検出して、選択した領域からのみ抽出する。

選択した領域の位置は、３つの興なるステップにおいて印加された個々の搬送周 波数、及び／又は傾斜磁場の大きさを変更することにより、容易に異なる位置に 移動することが可能である。

第１図を参照して説明したパルス・シーケンス例は、第２図のＡ及びＢにラベル １．２及び３を付けて示された一組３つの球からなる模型に適用された。この模 型は、塩化マンガンによりドープされた水を満たしたシリンダ状の層に浸されて 約１６０ｍ５のスピン格子緩和時間Ｔ１を与えるものである。ドープされた水は 単なる匣宜的なものであって、同様の結果は純水によっても得られる。３つの球 ハシクロへ牛サン、エタノール及びベンゼンによりそれぞれ満たされ、直交する ｘ、　ｙ及び２の３軸と４５°の角度をなす軸に沿って並べられた。

第３図に得られた結果を示す、第３Ａ図は、第１図のパルス・シーケンスを印加 することな（、強い９０″パルスのみによって得られた模型全体のプロトン・ス ペクトルを示す、このパルスは６７μｓの幅を有する０幅広の水共鳴スペクトル は各法が発生する信号よりほぼ４００倍大きいことが分かる。

第３Ｂ図〜第３Ｄ図はそれぞれ対象の選択領域として各法１，２及び３の位置を 選択することにより得られた空間的な相違を示す、これらは理想的な条件で処理 されたものであり、同一の縮尺係数により描かれている。第３Ｂ図に球１のシク ロヘキサンのスペクトルを示し、第３Ｄ図に示すベンゼンは第３Ｃ図に示すエタ ノールのスペクトルよりいくらか広い。

前述の方法により得られる利点は、−回の検出により選択領域から高解像度のＮ ＭＲ信号を得ることができることである。更に、局部化した領域に印加されたｒ ｆ励起量は、磁場の不均一性、９０＠及び１８０”の不適当な選択パルスの累積 効果を原因として発生するはずの解像度及び信号強度の損失を最小にする。同様 に、この方法は、磁気システムのチューニングを必要とすることなく、対象の領 域の位置及び大きさの調整を容易なものにする。

前記方法は選択領域のイメージが得られるように容易に拡張することができる。

このために、第１図を参照して説明したステップ間に付加的なステップを配置す ることができる。第２のステップと第３のステップとの間に位相符号化傾斜磁場 を適用し１位相符号化傾斜に直交する傾斜方向を有する傾斜磁場の存在において 自由誘導信号を得ることができる。

ここで説明した方法による公知のＮＭＲパルス・シーケンスを組み合わせること により、対象の領域から広い範囲のＮＭＲ情報は得ることができる。従って。

Ｔ、くスピン格子弛緩時間）を測定するために、適当な時間遅延後に、第１図の シーケンスにより初期の１８０’ｒｆ非選択パルスを印加することができる。Ｔ 。

（スピン−スピン弛緩時間）を測定する場合は、公知のカール・バーセル　マイ ボーム　ギル（Ｃａｒｒ−Ｐｕ＋ｃｅ１１−Ｍｅｉｂｏｏｍ−Ｇｉｌｌｌパルス ・シーケンスを第１図のシーケンスに先行させることができる。拡散測定の場合 は、初期シーヶー／スの９０゜−τ−１８０°−τ（ｔｒＯだし、τは遅延時間 である。）を印加すると共に、傾斜磁’４）＜ルスをτ間隔で印加する。

第４図は他のパルス・シーケンスの概要図である。このシーケンスの局部的な特 性を理解するのに都合のよい、かつ有用な方法は、パルス　シーケンスの時間の 全般を介して中間段で物体の異なる部分から磁化の旋回を「回転フレーム」によ り可視的なものにするζ、とである。第５図（ａ）〜（ｅ）に種々の時間で番号 １〜８の物体の種々の領域につい可視的なものにして示す。

第５図（ａ＞に示ずＪうに、Ｘ傾斜磁場の存在において印加された初期スライス 選択（９０°）励起パルスは、長さ方向の磁化を第１の直交方向に対して垂直な 選択スライスから横方向の面へ反転させる０次いで、第５図（ｂ）に示すように 、成分がスライス選択パルスにより部分的にずらされた横方向磁化は、非選択（ １８０・）、により、続いて横方向磁化成分を再調整するために必要な時間長の Ｘ傾斜磁場の傾斜パルスにより再収束される。この点で、（９０°）、ｒｆ非選 択パルスが印加され、これが先に定義したスライスから再収束した磁化を−２に 沿って横方向面から長さ方向軸へ反転させる。このパルスの効果は、スライスの 外側から長さ方向の磁化を横方向面に回転させることである０次いで、当該横方 向磁化を打ち消すように強力なＸ傾斜磁場）＜ルスが印加される。

従って　第５図（ｃ）に示すように、反転モジュール七名付けらねた第１のモジ ュールの総合的な効果は２選択されたスライス（領域２）の長さ方向磁化を保持 し、かつ反転させること、及び他の個所（領域１）で形成されｔζ横方向磁化を 不揃いにさせることである。

第２のモジュールばＸ傾斜磁場パルスの存在において印加された（９０’）、ス ライス選択励起パルスのみからなり、このＸ傾斜磁場パルスは第２の直交する方 向に垂直なスライスを選択する。このモジュールは、その作用が以上で定義され た２つの直交スライスの交点にある長さ方向の磁化を横方向面に反転させること にあるので、励起モジュールと名付けた。第２のモジュールを適用する際に、特 定の磁化状態を有する異なる４つの領域を区別することができる。これらの領域 を第５図（ｄ）に示す、領域１は第２のモジュールのスライス選択パルスにより 影響されない、しかし５、領域１は更にスライス選択パルスの期間に印加された 第２の直交傾斜磁場パルスにより不揃いにされる。領域２は第１の変調により区 別された残りのスライスの部分であるが、しかし、これが第２のモジュールによ り影響されないので、その磁化状態は同一状態に留まる。領域３は、第１のモジ ュールにより不揃いにされたザンブルの部分に対応し、ここでは第２のモジュー ルによっても影響される。この領域の磁化による第２のモジュールの影響はｘｙ 面においてすでに不揃いにされたスピンをＸＺ面に回転させることである。更に 。

各磁気成分はＺ軸を中心として副成分に不揃いにされる。最後に、領域４は交差 する２つのスライスに対応する。しかし、第２のモジュールのスライス選択パル スは、第２の又はｙ方向の直交傾斜磁場に対する磁化を部分的に不揃いにし、た 。

ここで第３又はＺ方向の直交傾斜磁場の存在において、１８０°周波数選択パル スを印加し９次いで適当な時間長のｙ方向の直交傾斜パルスにより、領域４のセ グメＬ・・トが第２の直交傾斜磁場に関して選択的に再収束されるときは、その セグメントから横方向の磁化を復帰させることができる。このセグメントは選択 された容積対象をなす。再収束モジュールと名付けたこの選択再収束は第３のモ ジュールのシーケンスを形成する。従って、既に定義１、た２つのスライスに直 交するスライスを選択し、直交する３つのスライスの交点にある磁化を再収束す る。

第５図（ｅ）に第３のモジュールにより影響されたスライスの異なる部分の磁化 状態を示す、領域５は（ｄ）における領域１の部分に対応し、第２の直交磁場の 傾斜に関連して部分的に再収束されたものである。しかし、第１の直交磁界傾斜 に関して既にずらしたので、横方向の磁化はばらばらのままであり、従って検出 期間中にコヒーレント信号を誘導しない、第３のモジュールの効果は長さ方向の 磁化を単に反転することにあるので２第５図（ｄ）における領域２の部分に対応 する領域６の磁化は、長さ方向の軸に沿ったままである。従って、これにはコヒ ーレントな横方向磁化成分がないので、検出可能な信号を発生することはない。

領域７は第５図（ｄ）の部分に対応し、第３のモジュールの作用は磁化副成分を 第２の直交磁界の傾斜に関連するＸＺ面に再収束させることである。全ての磁化 成分の位相はｘｚ面から外れているので、正味の横方向磁化は存在せず、検出期 間中に再収束機構が発生しなければ、何の信号も発生しない、！に後に、領域８ は対象の容積（ＶＯＬ）に対応し、また横方向磁化を第２の直交磁界の傾斜に関 して再収束させるので、これが検出可能な信号を発生させる８反転モジュール、 励起モジュール及び再収束モジュールを含む３つのモジュールの全シーケンスを 「ボイシナー（ＶＯＩＳＩＮＥＲ）　Ｊと呼ぶことができる。

ボイシナー　シーケンスにはいくつかの実験的なパラメータがあり、対象の容積 上に収束するように調整してそのパフォーマンスを最適化しなければならない。

これらのパラメータを説明するために憂宜的な方法は、２つの一般的なカテゴリ 、即ち対象の容積の位ｌ、大きさ及び形状に関するパラメータ、及び各モジュー ルが達成しなければならない削り付けられたタスクの最適化に係わるパラメータ に分けることである。

最初のグループには、スライス選択パルスのパルス幅及び搬送周波数と、スライ ス選択パルス中に用いた傾斜磁場の強さが含まれる。これらを第６図Ａ〜第６図 Ｃに示と共に、以下に列挙する。

Ｐ、第１のモジュールの「ボイシナー」に用いられる９０°スライス選択パルス のパルス長。

Ｐ２　第２のモジュールの「ボイシナー」に用いられる９０＠スライス選択パル スのパルス長。

Ｐ、第３のモジュールの「ボイシナー」に用いられる１８０’スライス選択パル スのパルス長。

ｆ、ｘ磁場の傾斜の存在において印加されるスライス選択パルスのｒｆ８波数。

ｆｙ　’／磁場の傾斜の存在において印加されるスライス選択パルスのｒｆ周波 数。

ｆ、ｚ磁場の傾斜の存在において印加されるスライス選択パルスのｒｆ周波数。

Ｇ、、第１のモジュールのスライス選択パルス中に用いられるＸ傾斜磁場。

Ｇ、ｙ第２のモジュールのスライス選択パルス中に用いられるＸ傾斜磁場。

Ｇ１．第３のモジュールのスライス選択）＜ルス中に用いられる２傾斜磁場。

座ｔＭ（ｘ、　ｙ、　ｚｌを有するＶＯＬの位置は１次式によりスライス選択パ ルスの搬送周波数（ｆヨ、　！、、　ｆ、ｌを決定することにより、収束可能と される。

ｆ１＝（ω。＋γＧｍｘり／２π ｆ、＝（ω。＋γＧｍｘＹ）　／２π ｆ、＝（ω。＋γＧｇｘｘ）／２π 大きさくΔ１．Δｙ、Δ２）が直交する３つのスライス選択パルスのスライスの 厚さに対応している対象の容積は１次の関係により、スライス選択パルスのパル ス長及びスライス選択のときに印加される傾斜磁場を変化させることにより所望 の大きさに調整することができる。

ΔｘｃＣＩ　／Ｐ　＋　Ｇ　ｈ　ｘ、Δｙｃｃｌ／ＰｔＧｌｙ、Δ、ｃｃｌ／Ｐ ＋Ｇ−。

これらの関係は、パルス長及び傾斜磁場の強さに関するスライスの厚さにのみ従 属することを示す、しかし、厚さの正確な決定にはスライス選択パルスの振幅を 変調するために用いた波形を慎重に解析することが必要である。ここで述べるべ き重要な点は、感度のある容積が大抵の場合に形状が立方体であるということで ある。しかし、感度のある容積の最も一般的な形状は並列なパイプである。即ち 、３つのスライスは、全てが交差する領域が存在する限り、互いに垂直である必 要はない。

第２のグループには、異なる段階の「ボイシナー」シーケンスで再収束及び位相 ずらしに用いた種々の時間間隔及び時間遅延が含まれる。更に、これらにはスラ イス選択照射中に直交傾斜磁場の重複を避けるために導入され、かつデータを検 出する前に磁場を安定化させるための傾斜磁場の立ち上り時間及び下降時間の遅 延も含まれている。これらを第６図Ａ〜第６図りに示すと共に、以下に列挙する 。

ＴＥ、第１のモジュールのスライス選択パルスの中点から９０°非選択パルスを 印加する直前に発生するエコーの頂点までに経過した時間に対応する期間。

ＴＥ２　第２のモジュールのスライス選択パルスの中点からスライス再収束モジ ュールを適用する際に形成されるエコーの頂点までに経過した時間に対応する期 間。

Ｔ、　第１のモジュールの９０°非選択パルスを印加してから第２のモジュール のスライス選択パルスを印加する前までの期間、この期間では、強力な傾斜磁場 パルスを印加して横方向磁化の位相を不統一にし、更に磁化が弛緩時間Ｔ１によ り熱平衡を部分的に回復することができる。

Ｄ、　第１のモジュールのスライス選択パルスにより位相が不統一にされた横方 向磁化成分を再収束させるために必要な傾斜磁場パルスの時間長に対応する期間 。

Ｄ、第２のモジュールのスライス選択パルスにより位相が不統一にされた横方向 磁化成分を再収束させるために必要な傾斜磁場パルスの時間長に対応する期間。

Ｄ、　第３のモジュールの選択再収束パルスの前、かつスライス選択再収束パル ス中に印加される傾斜磁場に対してスピンが位相のずれを発生する期間。

この位相ずれは横方向磁化を破壊し、スライス選択再収束パルスによる再収束が できたり、できなかったりする、これは、再収束パルスによって影響されない横 方向磁化が選択パルスにより持続しなくなり、データ検出中に好ましくない信号 を発生させることが確実である。

Ｄ４　期間り、において位相がずれた横方向磁化を再収束するために必要な傾斜 磁場パルスの期間に対応するスライス選択再収束パルスに続く期間。

Ｄ、　傾斜磁場が一定の値に上昇して安定させる時間遅延。

Ｄ、傾斜磁場が低下してゼロ値に安定させる時間遅延。

Ｄ、「ボイシナー」シーケンスと検出との間の時間遅延、この時間遅延はパルス 駆動された傾斜磁場により誘導されたタライオスターにおける過電流を原因とし た信号歪みを減少させることができる。

前述のパラメータを調整する作業には「ボイシナー」のパフォーマンスを最適化 するために慎重な注意が必要である。実際において、多数の変数のために完全な 調整には時間が掛かる。「ボイシナー」の全てのパラメータを同時に調整するた めに、効果的かつ組織的な対策が必要である。

効果的な一対策は少数のパラメータにより開始して、「ボイシナー」シーケンス を完全に実行するまで漸次的に他のパラメータを関連させることである。従って 、完全なシーケンスを用いる前に、各モジュールを他のモジュールから独立して 調整する中間段階を実行することが望ましい、我々が示唆する実験プロトコルを 第６図Ａ〜第６図Ｃに示す、第６図Ａのパルス・シーケンスは「ボイシナー」の 再収束モジュールに関するものである。このパルス・シーケンスは、再収束パル スによりスライスを選択する２次元スライス・イメージング方法であると見るこ とができる。調整可能なパラメータはｐｇ、　ＴＥ工、　Ｄ、、Ｄ、、Ｆ、及び Ｇｓｍである。これらのパラメータを調整すると、第２の段階が「ボイシナー」 の第２のモジニールをシーケンスに関連させ、そのスライス９０°選択パルスに より最初の９０’非選択パルスを置換することになる。これは、第６図Ｂに示す パルス・シーケンスを発生させ、ここで以下のパラメータ、即ちり、　Ｄａ、　 Ｆｙ、Ｔ＋びＧ、Ｆを調整することができる。最後に、第３の段階は第１のモジ ュールの「ボイシナー」を第６図Ｂのシーケンスに関連させることかならなる。

これは、完全な「ボイシナー」シーケンスである第６図Ｃの結果となる０次のパ ラメータ・セフ）、即ちＰ、、　ＴＥ、、　Ｄ、、　Ｆ、、Ｔ１及びＧｏを調整 することができる。

プロトコルのパルス・シーケンス内にいくつかの位相符号化及び周波数符号化磁 場を含める理由は、中間段階での空間的な局部化処理を直接イメージすることが できることである。従って、局部化処理の効率を制御することがより容易となり 、実際においてＤ４．　Ｄｚ、及びＤＩ再収束遅延時間の最終調整中にエコーの 信号強度を最適化するのにより都合がよい。

このプロトコルを可視的なものにするために、更に大きな物体内の領域に対して 局部化を行う実験が考えられる。第７図にその模型システムが示されており。

水により満たされたシリンダ状の槽（内径４ｃｍ、長さ４ｃｍ）からなっている 。

第６図Ａのスライス選択再収束パルスの作用を第７図に示す、最初のイメージは １位相付号化傾斜として２傾斜磁場を用いることにより得られたものであり。

再収束選択パルスと、スライスの厚さと、搬送周波数ｆ８により調整されたＺ軸 に沿う位置とにより得られたスライス選択の効率を示すために用いられる。同一 スライスを第７図Ｂの第２のイメージに示す、ただし、この場合は１位相付号化 傾斜が第６図Ａのパルス・シーケンスにより説明したｙ傾斜磁場である。実際に おいては、第６図Ａで説明した時間遅延Ｄ１及びＤ４は等しくなく、この相違は 傾斜磁場の立ち上り時間及び降下時間が長くなると共に増加する。これは５位相 ずらし角度が「曲線下の領域」に比例することを考えることにより容易に説明さ れ、従ってこれらの遅延時間の立ち上り時間及び下降時間の部分を考慮に入れな ければならない、第７図Ｃに第２の中間段階が示されており、第６図Ｂのパルス ・シーケンスにより得られたものである。ここで得られたイメージはスライス選 択の効率、スライスの厚さ及びｙ軸に沿った位置を示している。最後の第３の段 階において、第１のモジュールを調整する。また、第７図りはｙ軸に沿ったその 作用を示す、このイメージは「ボイシナー」シーケンス（第６図Ｃ）のイメージ ・パージランを用いて得られた。全てのパラメータを調整した場合に、高解像度 ＮＭＲ測定が必要なときは、次のステップは位相及び周波数符号化傾斜を除去す ることであり、第４図又は第６図りに示す「ボイシナー」の高解像度バージ層ン を用いる。遅延時間り、、　Ｄｆ及びり、の使用は第７図りに説明されている。

これらがスライス選択及び磁場均質歪みを発生させないようにするためには、第 １に控え目な値が割り付けられる必要がある。

空間的に局部化されたＮＭＲを達成する前述の「ボイシナー」方法の開発は、種 として３つの設計目的に従った。即ち、（１）対象の容積の位置、その大きさ及 びある範囲までの形状は、磁気装置をチューニングする必要なしに、容易に変更 できなければならない、（２）この方法は、基本的に一回の検出で空間的に局部 化された信号が得られるべきであって、好ましくない強力な信号を区別する必要 性から来るダイナミック範囲の問題をなくすと共に、対象の容積についての磁場 均質性を最適化するために掛かる時間を減少させることが可能でなければならな い、（３）ＲＦ電力消費量、及びＲＦパルスから発生する不完全性の蓄積効果か ら来る解像度及び信号強度における損失を減少させるために、シーケンスにおけ るｒｆパルス数を最小にしなければならない。

「ボイシナー」傾斜磁場及び無線周波数パルス・シーケンス（選択反転、励起及 び再収束による対象の容積）は、パルス駆動された傾斜磁場の存在において周波 数選択パルスを用いることに基づいている。このような対策は、スライス選択パ ルスの搬送周波数を単に変りすることにより、傾斜制御された局部化を３次元全 般で可能となる大きな効果がある。

９０’ 聾 八ｇ・ぬ ＧＺ（ス、ライス） ｆｘｆｏｆｙｆｏｆｚｆ。

搦−ｌ＊［ｆｘ　ｆｏ　’ｙ　ｆｏ　ｆ２ｆ。

補正書の翻訳文提出書 （特許法第１８４条の８） 平成　３年　５月２９日区。

Claims (7)

【特許請求の範囲】
1. １．物体の領域から核磁気共鳴信号を得る方法において、静磁場に前記物体を置 き、次のステップ、即ち １）第１の方向に平行な傾斜方向を有する第１の傾斜磁場の存在において少なく とも一無線周波の選択パルスを印加することにより、前記第１の方向に直交する スライスを除き、前記物体において選択された核の全ての磁化を飽和させるステ ッブと、 ２）前記第１の方向に対して全般的に直交する方向へ傾斜する第２の傾斜磁場の 存在において、９０°ｒｆ選択パルスを印加することにより、前記スライスと前 記第２の傾斜磁場の傾斜方向に対して直交するスライスとの交点により定められ たストリッブに沿って磁化を傾斜させるステップと、３）前記第１及び第２の傾 斜磁場の両傾斜方向に対して全般的に直交する傾斜方向をもった第３の傾斜磁場 の存在において、前記ストリッブと前記第３の傾斜磁場の傾斜方向に対して直交 するスライスとの交点により定められる領域にｒｆ信号を印加して前記核のスピ ンを再収束させることにより、合成された自由誘導のエコー信号を前記領域のみ から発生させるステップとの実行を含むことを特徴とする磁気共鳴信号検出方法 。
2. ２．前記ステップ１）は、次のサブステップ、即ちａ）前記第１の方向に傾斜す る傾斜磁場の存在において、９０°ｒｆ選択パルスを印加し、前記スライスにお ける磁化を横方向面に反転させるサブステップと、ｂ）前記スライスにおける磁 化を再収束させるサブステップと、ｃ）９０°ｒｆパルヌを印加して前記スライ スにおける核の再収束磁化を長さ方向面に反転させるサブステップと を含むことを特徴とする請求項１記載の磁気共鳴信号検出方法。
3. ３．サブステップｃ）において、前記スライスにおける磁化は反転されているこ とを特徴とする請求項２記載の磁気共鳴信号検出方法。
4. ４．前記サブステップｂ）は、 ｂ１）１８０°ｒｆ非選択パルスを印加するサブステップと、ｂ２）前記第１の 方向の期間に一つの傾斜を有する傾斜磁界を印加して前記スライスにおける磁化 を再収束させるサブステップとを含むことを特徴とする請求項２又は３記載の磁 気共鳴信号検出方法。
5. ５．前記サブステップａ）〜ｃ）の後に前記第１の方向に傾斜を脊する傾斜磁界 パルスを供給して前記スライスの外側の前記磁化を打ち消すサブステップｄ）を 含むことを特徴とする請求項２から請求項４までのうちのいずれか一つに記載の 磁気共鳴信号検出方法。
6. ６．前記ステップ３）は前記第３の傾斜磁界の存在において、１８０°ｒｆ選択 パルスに続いて、前記第２の方向の期間に一つの傾斜を有する傾斜磁場パルスを 印加して前記対象の領域において磁化を十分に再収束させることを特徴とする前 記請求項のうちのいずれか一つに記載の磁気共鳴信号検出方法。
7. ７．前記第１の方向に直交する位相符号化傾斜磁場を、ステップ２）とステップ ３）との間に配置し、前記第１の方向と前記位相符号化傾斜の方向との両者に直 交する傾斜磁界の存在において自由誘導信号を検出することにより、前記自由誘 導信号は前記領域においてイメージ情報を含むことを特徴とする前記請求項のう ちのいずれか一つに記載の磁気共鳴信号検出方法。