JPH0451026A - wavelength conversion element - Google Patents
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。(57) [Summary] This bulletin contains application data before electronic filing, so abstract data is not recorded.
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は、ある波長の信号光を特定の波長の信号光に変
換する波長変換素子に関するものである。DETAILED DESCRIPTION OF THE INVENTION [Industrial Application Field] The present invention relates to a wavelength conversion element that converts signal light of a certain wavelength into signal light of a specific wavelength.
〔従来の技術〕
量子井戸構造の仮想電荷分極、光シュタルク効果につい
ては、応用物理、第58巻、第12号、1696頁〜1
707頁(1989年)において、これまで理論的ある
いは実験的に判明していることを総括して、詳細に述べ
られており、上記記載の中で、上記新物理現象を利用す
る観点からは。[Prior art] Regarding the virtual charge polarization of quantum well structures and the optical Stark effect, see Applied Physics, Vol. 58, No. 12, pp. 1696-1.
On page 707 (1989), what has been discovered theoretically or experimentally so far is summarized and described in detail, and in the above description, from the perspective of utilizing the above new physical phenomenon.
100フェムト秒台の超高速光変調が可能であると論じ
ている。また、従来の素子が電気的に駆動することによ
ってCR時定数の制限を受けるため、これを避けて特開
昭63−177109号は、光により結晶内部に直流分
極を生じる光整流効果によって、屈折率変化を生じさせ
、光波を高速で変調しスイッチングする光素子を得てい
る。It is argued that ultrafast optical modulation on the order of 100 femtoseconds is possible. In addition, since conventional elements are electrically driven and are subject to limitations on the CR time constant, in order to avoid this, Japanese Patent Application Laid-Open No. 177109/1986 uses optical rectification effect that causes direct current polarization inside the crystal due to light. We have obtained an optical device that modulates and switches light waves at high speed by causing a rate change.
しかしながら上記従来技術は、超高速光変調の可能につ
いて論じているが、上記文献では新物理現象を用いた波
長変換素子そのものについての言及は、−切なされてい
ない、また、上記第2の従来技術は、繰返し周波数で点
滅する制御光を、素子の外部から素子面に入射させ、そ
の対向面から上記制御光により変調された入射光を出力
光として出射させるものであり、上記制御光の光強度が
直接変調されるものではない。However, although the above-mentioned prior art discusses the possibility of ultra-high-speed optical modulation, the above-mentioned literature does not mention the wavelength conversion element itself using a new physical phenomenon. In this method, a control light that blinks at a repetition frequency is made to enter the element surface from the outside of the element, and the incident light modulated by the control light is emitted from the opposite surface as output light, and the light intensity of the control light is is not directly modulated.
本発明の目的は、仮想電荷分極、光シュタルク効果を用
いた波長変換素子を得ることにある。An object of the present invention is to obtain a wavelength conversion element using virtual charge polarization and the optical Stark effect.
上記目的は、量子井戸構造を有し、強度が変調されたレ
ーザ光を上記量子井戸構造に入射する手段と、所定の入
力信号光が上記量子井戸構造を通過する手段とを備える
ことによって達成される。The above object is achieved by having a quantum well structure, and comprising means for inputting intensity-modulated laser light into the quantum well structure, and means for allowing a predetermined input signal light to pass through the quantum well structure. Ru.
すなわち、上記第2の従来例が電気光学効果による屈折
率変化に基づいているのに対し、本発明は仮想電荷分極
、光シュタルク効果が実現できる量子井戸構造に対し、
制御光として光強度が直接変調された光を入射し、入力
信号光の波長を変化する構成とした。上記の典型的な構
成を第1図に示す、量子井戸構造2に対して入力信号光
4が入射しており、また、上記量子井戸構造2に対して
制御光5が入射している。上記波長、すなわち光子エネ
ルギーの関係を示したのが第4図および第5図である。That is, while the second conventional example is based on a change in refractive index due to the electro-optic effect, the present invention uses a quantum well structure that can realize virtual charge polarization and the optical Stark effect.
The configuration is such that light whose light intensity is directly modulated is input as control light to change the wavelength of the input signal light. The above-described typical configuration is shown in FIG. 1. Input signal light 4 is incident on a quantum well structure 2, and control light 5 is incident on the quantum well structure 2. FIGS. 4 and 5 show the relationship between the wavelength, that is, the photon energy.
ここでは、第4図は量子井戸に電界が印加された、いわ
ゆる仮想電荷分極の場合を示している。光シュタルク効
果は上記電界がOになった場合である。Here, FIG. 4 shows a case of so-called virtual charge polarization in which an electric field is applied to a quantum well. The optical Stark effect occurs when the above electric field becomes O.
本発明で最も重要な点は、上記制御光5が直接強度変調
されている点であり、つまり、上記制御光5の電界Ec
は次式に示すような表現になる。The most important point in the present invention is that the control light 5 is directly intensity modulated, that is, the electric field Ec of the control light 5 is
is expressed as shown in the following equation.
あり、つまり、上記電界振幅がΔωの周波数で直接変調
されている。また、上記ωCは光周波数である。Yes, that is, the electric field amplitude is directly modulated at the frequency Δω. Moreover, the above ωC is an optical frequency.
上記のような構成とすることにより、入力信号光の波長
を、つぎに示すように変換することができる。いま、制
御光の光子エネルギーがhωCで、量子井戸構造の最低
量子準位間の遷移エネルギが。With the above configuration, the wavelength of input signal light can be converted as shown below. Now, the photon energy of the control light is hωC, and the transition energy between the lowest quantum levels of the quantum well structure is.
Egである場合について考える。この時のhωCとEg
とのエネルギー差をΔCとする。ここで、Exよりも小
さい光子エネルギーの光が量子井戸構造に入射すると、
上記従来技術でも記載されているように、第4図中に示
すような仮想電荷(図中に−と+で示す)が生じる。上
記仮想電荷の発生により、吸収スペクトルは高エネルギ
ー側に遷移するブルーシフトを引きおこす(第5図中の
実線から破線への移行)。この時におけるブルーシフト
強度に比例する。Consider the case where Eg. hωC and Eg at this time
Let ΔC be the energy difference between the two. Here, when light with photon energy smaller than Ex enters the quantum well structure,
As described in the prior art described above, virtual charges as shown in FIG. 4 (indicated by - and + in the figure) are generated. The generation of the virtual charge causes a blue shift in the absorption spectrum to the higher energy side (transition from the solid line to the broken line in FIG. 5). It is proportional to the blue shift intensity at this time.
この時、本発明では制御光の光強度が周波数Δωで変調
されているため、上記ブルーシフト量のΔもΔωの周波
数で変調されることになる。上記のような量子井戸構造
に対して、光周波数がω1゜である入力信号光が入射す
ると、上記井戸構造内のΔωの周波数の影響を受けて、
出力光の光周波数はωln±Δωとなる。したがって、
Δωだけ光周波数、すなわち波長を変換することができ
る。At this time, in the present invention, since the light intensity of the control light is modulated at the frequency Δω, the blue shift amount Δ is also modulated at the frequency Δω. When input signal light with an optical frequency of ω1° enters the quantum well structure as described above, it is affected by the frequency of Δω in the well structure, and
The optical frequency of the output light is ωln±Δω. therefore,
The optical frequency, or wavelength, can be converted by Δω.
上記現象は、特にhωc < E xの場合、つまり仮
想電荷分極状態、光シュタルク状態において顕著に生じ
る。また、上記量子井戸構造が量子細線や量子箱である
場合は、その非線形が大きいので効果が一層大きくなる
。The above phenomenon occurs particularly when hωc < Ex, that is, in the virtual charge polarization state and the optical Stark state. Further, when the quantum well structure is a quantum wire or a quantum box, the effect becomes even greater because the nonlinearity thereof is large.
つぎに本発明の実施例を図面とともに説明する。 Next, embodiments of the present invention will be described with reference to the drawings.
第1図は本発明による波長変換素子の第1実施例を示す
説明図、第2図は本発明の第2実施例を示す説明図、第
3図は本発明の第3実施例を示す説明図、第6図は本発
明の第4実施例を示す説明図、第7図は本発明の第5実
施例を示す説明図である。FIG. 1 is an explanatory diagram showing a first embodiment of a wavelength conversion element according to the invention, FIG. 2 is an explanatory diagram showing a second embodiment of the invention, and FIG. 3 is an explanatory diagram showing a third embodiment of the invention. 6 are explanatory diagrams showing a fourth embodiment of the present invention, and FIG. 7 is an explanatory diagram showing a fifth embodiment of the present invention.
本発明の第1実施例を示す第1図において、InP基板
1上に、膜厚が約6n−のInGaAs量子井戸層と膜
厚約longのInGaAsP障壁層からなる多重量子
井戸構造2と、InP光閉じ込め層3とを、MOCVD
法により順次形成した。この時の多重量子井戸構造の最
低量子準位間の遷移波長は1.54μ論になるようにし
た。上記半導体波長変換素子に対して、波長が1.56
μ朧で光強度が変調された制御光5を入射し、さらに上
記素子に対して波長り、650μ園でFSX変調(周波
数変調)された入力信号光4を入射した。このとき、上
記制御光5の直接変調周波数を40GHzに設定すると
、上記入力信号光4の波長は変換され、波長1.551
μmのFSX信号の出力信号6が出射された。In FIG. 1 showing a first embodiment of the present invention, an InP substrate 1 is provided with a multiple quantum well structure 2 consisting of an InGaAs quantum well layer with a film thickness of about 6n-, an InGaAsP barrier layer with a film thickness of about long, and an InP substrate 1. The optical confinement layer 3 is formed by MOCVD.
They were formed sequentially by the method. At this time, the transition wavelength between the lowest quantum levels of the multi-quantum well structure was set to 1.54μ theory. For the above semiconductor wavelength conversion element, the wavelength is 1.56
A control light beam 5 whose light intensity was modulated with a micrometer was inputted, and an input signal light 4 whose wavelength was changed to 650μ and was FSX modulated (frequency modulated) was input into the element. At this time, when the direct modulation frequency of the control light 5 is set to 40 GHz, the wavelength of the input signal light 4 is converted to a wavelength of 1.551.
An output signal 6 of a μm FSX signal was emitted.
第2図に示す本発明の第2実施例は、第1図に示した上
記第1実施例の素子における、制御光5の入射を、多重
量子井戸構造の平面内から行ったものである。すなわち
、上記入力信号光4と上記制御光7とを同一平面内から
入射した。このとき、入射信号光4の偏波はTEモード
、制御光7は1Mモードとし、これら両者の混合効果を
避けて、出射端に偏波フィルタを設けることにより、制
御光7を除去できた。In the second embodiment of the present invention shown in FIG. 2, the control light 5 is incident on the element of the first embodiment shown in FIG. 1 from within the plane of the multiple quantum well structure. That is, the input signal light 4 and the control light 7 were input from within the same plane. At this time, the polarization of the input signal light 4 was set to TE mode, and the control light 7 was set to 1M mode, and the control light 7 could be removed by providing a polarization filter at the output end to avoid the mixing effect of these two.
第3図に示す本発明の第3実施例は、上記第1実施例お
よび第2実施例の多重量子井戸構造に。A third embodiment of the present invention shown in FIG. 3 has a multiple quantum well structure of the first and second embodiments.
電界が印加できるように、1対の電界印加電極10およ
び11を設け、さらに可変電圧源12を設けた。ここで
は入力信号光4に対し、制御光として上記第1実施例に
類似した第1制御光5(波長λC工)、上記第2実施例
に類似した第2制御光7(波長λc8)が入射できるよ
うに構成されている。この第3実施例では、多重量子井
戸構造への電界印加を調節することにより、多重量子井
戸構造2の最低量子準位エネルギーを制御できる。した
がって、入力信号光4の波長に応じて、上記電界を調節
することにより対応することができるので、波長変換が
可能な入力信号光の波長範囲を大きくできるという特徴
を有している。 ゛第6図に示す本発明の第4実施例
は、上記第3実施例で示した多重量子井戸構造を量子細
線13または量子箱構造としたものである。ここで、上
記量子細線または量子箱は、量子化方向の膜厚を約1O
n@とじたInGaAsにより形成されている。A pair of electric field applying electrodes 10 and 11 were provided so that an electric field could be applied, and a variable voltage source 12 was also provided. Here, a first control light 5 (wavelength λc) similar to the first embodiment and a second control light 7 (wavelength λc8) similar to the second embodiment are incident on the input signal light 4 as control lights. It is configured so that it can be done. In this third embodiment, the lowest quantum level energy of the multiple quantum well structure 2 can be controlled by adjusting the electric field applied to the multiple quantum well structure. Therefore, it is possible to respond by adjusting the electric field according to the wavelength of the input signal light 4, so that the wavelength range of the input signal light that can be wavelength converted can be widened. A fourth embodiment of the present invention, shown in FIG. 6, replaces the multiple quantum well structure shown in the third embodiment with a quantum wire 13 or a quantum box structure. Here, the quantum wire or quantum box has a film thickness of about 1O in the quantization direction.
It is made of n@-bound InGaAs.
本実施例においては、量子細線あるいは量子箱の非線形
効果が大きく、入力信号光4の波長の変換効率、つまり
、波長変化量および変換強度の大きさを大きくできた。In this example, the nonlinear effect of the quantum wire or the quantum box is large, and the conversion efficiency of the wavelength of the input signal light 4, that is, the magnitude of the wavelength change and the conversion intensity can be increased.
第7図に示す本発明の第5実施例は、制御光を発生する
半導体レーザと波長変換素子とを、同一の基板上に集積
化した例である。まず、n −InP基板8上の半導体
レーザ部に回折格子14を設けたのち、InGaAsP
光ガイド層15、InGaAsP活性層16を順次成長
させ、その後、波長変換素子部に多重量子井戸構造を成
長させた。そして、p−InP層9を成長させてn側電
極19を形成し、レーザ注入電極17および電界印加電
極11を形成した。A fifth embodiment of the present invention shown in FIG. 7 is an example in which a semiconductor laser that generates control light and a wavelength conversion element are integrated on the same substrate. First, after providing the diffraction grating 14 in the semiconductor laser section on the n-InP substrate 8,
The optical guide layer 15 and the InGaAsP active layer 16 were grown in sequence, and then a multiple quantum well structure was grown in the wavelength conversion element section. Then, a p-InP layer 9 was grown to form an n-side electrode 19, and a laser injection electrode 17 and an electric field application electrode 11 were formed.
試作した素子におけるレーザ素子は、電流源20から注
入した電流によりレーザ発振した。この時、回折格子1
4のブラッグ反射により単一縦モード発振した。半導体
レーザ部では信号源18により活性層16から発生した
レーザ光の強度は直接変調され、多重量子井戸構造2内
に光が伝達される。また、入力信号光4はレーザ部を通
り、多重量子井戸構造2内に伝達される。したがって、
多重量子井戸構造からなる波長変換素子部において波長
変換を生じ、出力信号光6が出射する。この時、可変電
圧源12の電圧を調整することにより、入力信号光の波
長に応じて効果的に波長を変換できた。The laser element in the prototype device oscillated by the current injected from the current source 20. At this time, the diffraction grating 1
A single longitudinal mode oscillation was caused by the Bragg reflection of 4. In the semiconductor laser section, the intensity of the laser light generated from the active layer 16 is directly modulated by the signal source 18, and the light is transmitted into the multi-quantum well structure 2. Further, the input signal light 4 passes through the laser section and is transmitted into the multiple quantum well structure 2. therefore,
Wavelength conversion occurs in the wavelength conversion element section having a multi-quantum well structure, and output signal light 6 is emitted. At this time, by adjusting the voltage of the variable voltage source 12, it was possible to effectively convert the wavelength according to the wavelength of the input signal light.
上記実施例においては、InGaAsP系の場合につい
て示したが、他の材料系であるGaARAs系、InG
aAQP系系、InGaAQP系においても適用可能で
あることはいうまでもない、また、上記実施例において
、ストライブ構造としてリッジ型、埋込みへテロ型など
の半導体レーザに採用されている構造を用いると、本発
明はさらに有効である。In the above embodiment, the case of InGaAsP system was shown, but other material systems such as GaARAs system and InG
Needless to say, it is applicable to aAQP system and InGaAQP system. In addition, in the above embodiment, if a structure adopted in a semiconductor laser such as a ridge type or a buried hetero type is used as the stripe structure, , the present invention is even more effective.
〔発明の効果〕
上記のように本発明による波長変換素子は、量子井戸構
造を有し、強度が変調されたレーザ光を上記量子井戸構
造に入射する手段と、所定の入力信号光が上記量子井戸
構造を通過する手段とを備えたことにより、基本的に量
子井戸構造と直接変調されたレーザ光とを用いる簡単な
構成で、波長変換素子を実現できる。[Effects of the Invention] As described above, the wavelength conversion element according to the present invention has a quantum well structure, and includes means for inputting a laser beam whose intensity is modulated into the quantum well structure, and a means for inputting a predetermined input signal light into the quantum well structure. By providing a means for passing through the well structure, a wavelength conversion element can be realized with a simple configuration basically using a quantum well structure and directly modulated laser light.
第1図は本発明による波長変換素子の第1実施例を示す
説明図、第2図は本発明の第2実施例を示す説明図、第
3図は本発明の第3実施例を示す説明図、第4図は量子
井戸に電界が印加された仮想電荷分極を示す図、第5図
は吸収スペクトルのブルーシフトを示す図、第6図は本
発明の第4実施例を示す説明図、第7図は本発明の第5
実施例を示す説明図である。
2・・・多重量子井戸構造 4・・・入力信号光5.7
・・・変調レーザ光(制御光)FIG. 1 is an explanatory diagram showing a first embodiment of a wavelength conversion element according to the invention, FIG. 2 is an explanatory diagram showing a second embodiment of the invention, and FIG. 3 is an explanatory diagram showing a third embodiment of the invention. 4 is a diagram showing virtual charge polarization when an electric field is applied to a quantum well, FIG. 5 is a diagram showing a blue shift of the absorption spectrum, and FIG. 6 is an explanatory diagram showing a fourth embodiment of the present invention. FIG. 7 shows the fifth embodiment of the present invention.
It is an explanatory view showing an example. 2...Multi-quantum well structure 4...Input signal light 5.7
...Modulated laser light (control light)
Claims (1)
量子井戸構造に入射する手段とを有し、所定の入力信号
光が上記量子井戸構造を通過するような構成とを備えた
波長変換素子。 2、上記強度が変調されたレーザ光は、その光子エネル
ギーが、上記量子井戸構造の最低量子準位間の遷移エネ
ルギーよりも小さいことを特徴とする特許請求の範囲第
1項に記載した波長変換素子。 3、上記強度が変調されたレーザ光は、光シュタルク効
果、仮想電荷分極状態を実現する励起レーザ光の強度が
、ある特定の周波数で変調されていることを特徴とする
特許請求の範囲第1項または第2項に記載した波長変換
素子。 4、上記量子井戸構造は、電界を印加するための電界印
加手段を有することを特徴とする特許請求の範囲第1項
または第2項に記載した波長変換素子。 5、上記入力信号光は、量子井戸構造の積層面に平行な
方向から入射し、上記強度が変調されたレーザ光は、量
子井戸構造の積層面に平行でない方向から入射すること
を特徴とする特許請求の範囲第1項ないし第4項のいず
れかに記載した波長変換素子。 6、上記入力信号光は、上記強度が変調されたレーザ光
とともに、上記量子井戸構造の積層面に平行な方向から
入射することを特徴とする特許請求の範囲1項ないし第
4項のいずれかに記載した波長変換素子。 7、上記入力信号光は、その照射方向を強度が変調され
たレーザ光の偏光方向と直交させたことを特徴とする第
6項に記載した波長変換素子。 8、上記量子井戸構造は、量子細線、量子箱であること
を特徴とする特許請求の範囲第1項ないし第6項のいず
れかに記載した波長変換素子。 9、上記入力信号光は、その光子エネルギーが量子井戸
構造の最低量子準位間の遷移エネルギー近傍の、±10
0meVであることを特徴とする特許請求の範囲第1項
または第3項ないし第8項のいずれかに記載した波長変
換素子。 10、上記強度が変調されたレーザ光は、上記量子井戸
構造と同一基板上に集積化された、半導体レーザから出
射することを特徴とする特許請求の範囲第1項ないし第
9項のいずれかに記載した波長変換素子。 11、上記素子は、その構成材料が、InGaAsP、
InGaAlAs、GaAlAs、InGaAlPであ
ることを特徴とする特許請求の範囲第1項ないし第10
項のいずれかに記載した波長変換素子。[Claims] 1. A configuration comprising a quantum well structure and means for inputting a laser beam whose intensity is modulated into the quantum well structure, and a predetermined input signal light passes through the quantum well structure. A wavelength conversion element equipped with. 2. The wavelength conversion according to claim 1, wherein the intensity-modulated laser beam has a photon energy smaller than the transition energy between the lowest quantum levels of the quantum well structure. element. 3. The intensity-modulated laser beam is characterized in that the intensity of the excitation laser beam that realizes the optical Stark effect and the virtual charge polarization state is modulated at a certain frequency. The wavelength conversion element described in item 1 or 2. 4. The wavelength conversion element according to claim 1 or 2, wherein the quantum well structure has an electric field applying means for applying an electric field. 5. The input signal light is incident from a direction parallel to the stacked surface of the quantum well structure, and the intensity-modulated laser light is incident from a direction not parallel to the stacked surface of the quantum well structure. A wavelength conversion element according to any one of claims 1 to 4. 6. Any one of claims 1 to 4, wherein the input signal light is incident along with the intensity-modulated laser light from a direction parallel to the laminated surface of the quantum well structure. The wavelength conversion element described in . 7. The wavelength conversion element according to item 6, wherein the input signal light has an irradiation direction perpendicular to a polarization direction of the intensity-modulated laser light. 8. The wavelength conversion element according to any one of claims 1 to 6, wherein the quantum well structure is a quantum wire or a quantum box. 9. The input signal light has a photon energy of ±10 near the transition energy between the lowest quantum levels of the quantum well structure.
The wavelength conversion element according to any one of claims 1 or 3 to 8, characterized in that the voltage is 0 meV. 10. Any one of claims 1 to 9, wherein the intensity-modulated laser light is emitted from a semiconductor laser integrated on the same substrate as the quantum well structure. The wavelength conversion element described in . 11. The above element is composed of InGaAsP,
Claims 1 to 10, characterized in that they are InGaAlAs, GaAlAs, and InGaAlP.
The wavelength conversion element described in any of the above.
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP15775790A JPH0451026A (en) | 1990-06-18 | 1990-06-18 | wavelength conversion element |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP15775790A JPH0451026A (en) | 1990-06-18 | 1990-06-18 | wavelength conversion element |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0451026A true JPH0451026A (en) | 1992-02-19 |
Family
ID=15656673
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP15775790A Pending JPH0451026A (en) | 1990-06-18 | 1990-06-18 | wavelength conversion element |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0451026A (en) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5581336A (en) * | 1993-12-17 | 1996-12-03 | Canon Kabushiki Kaisha | Developing device preventing scattering of developing agent by conductive member |
| US8313217B2 (en) | 2008-01-11 | 2012-11-20 | Kwak Steven E | Cable holding and positioning device with easily separated and reconnected interlocking components |
-
1990
- 1990-06-18 JP JP15775790A patent/JPH0451026A/en active Pending
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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| US8313217B2 (en) | 2008-01-11 | 2012-11-20 | Kwak Steven E | Cable holding and positioning device with easily separated and reconnected interlocking components |
| US8672511B2 (en) | 2008-01-11 | 2014-03-18 | Steven E. Kwak | Cable holding and positioning device with easily separated and reconnected interlocking components |
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