JPH0546113B2 - - Google Patents
Info
- Publication number
- JPH0546113B2 JPH0546113B2 JP2308184A JP2308184A JPH0546113B2 JP H0546113 B2 JPH0546113 B2 JP H0546113B2 JP 2308184 A JP2308184 A JP 2308184A JP 2308184 A JP2308184 A JP 2308184A JP H0546113 B2 JPH0546113 B2 JP H0546113B2
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- laser
- rod
- laser rod
- face
- ultrasonic
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired - Lifetime
Links
- 230000010355 oscillation Effects 0.000 claims description 19
- 230000005284 excitation Effects 0.000 claims description 15
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 6
- VYPSYNLAJGMNEJ-UHFFFAOYSA-N Silicium dioxide Chemical compound O=[Si]=O VYPSYNLAJGMNEJ-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 2
- 230000003321 amplification Effects 0.000 description 2
- 239000000498 cooling water Substances 0.000 description 2
- 238000003199 nucleic acid amplification method Methods 0.000 description 2
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 1
- 230000001771 impaired effect Effects 0.000 description 1
- 229920006395 saturated elastomer Polymers 0.000 description 1
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/09—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping
- H01S3/091—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping using optical pumping
- H01S3/0915—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping using optical pumping by incoherent light
- H01S3/092—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping using optical pumping by incoherent light of flash lamp
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Electromagnetism (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Plasma & Fusion (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- Lasers (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の技術分野〕
この発明は高出力Ｑスイツチパルスレーザ光を
得ることができる固体レーザ発振装置に関する。
得ることができる固体レーザ発振装置に関する。
一般に、固体レーザ発振装置は、筒状の集光反
射鏡内にレーザロツドと、このレーザロツドに対
向して励起ランプとを収容してレーザヘツドが形
成され、上記レーザロツドの両端面に各々共振器
ミラーを対向して配設されてなる。そして、上記
励起ランプが点灯させれてレーザロツドが光励起
されると、一方の共振器ミラーからレーザ光が出
力されるようになつている。しかしながら、この
ような発振装置によると、レーザロツドから発生
する光の増幅に限界があるため、高出力のレーザ
光を得ることができなかつた。
射鏡内にレーザロツドと、このレーザロツドに対
向して励起ランプとを収容してレーザヘツドが形
成され、上記レーザロツドの両端面に各々共振器
ミラーを対向して配設されてなる。そして、上記
励起ランプが点灯させれてレーザロツドが光励起
されると、一方の共振器ミラーからレーザ光が出
力されるようになつている。しかしながら、この
ような発振装置によると、レーザロツドから発生
する光の増幅に限界があるため、高出力のレーザ
光を得ることができなかつた。
そこで、高出力のレーザ光を得るために複数の
レーザヘツドを直列つまり各レーザロツドの軸線
を同一直線上に配置することによつて光の増幅能
力を高め、高出力のレーザ光を得るということが
行なわれている。また、レーザ光をパルス発振さ
せる場合には複数のレーザヘツドからなる発振装
置にＱスイツチを組込んで高出力のパルスレーザ
光を得るようにしている。
レーザヘツドを直列つまり各レーザロツドの軸線
を同一直線上に配置することによつて光の増幅能
力を高め、高出力のレーザ光を得るということが
行なわれている。また、レーザ光をパルス発振さ
せる場合には複数のレーザヘツドからなる発振装
置にＱスイツチを組込んで高出力のパルスレーザ
光を得るようにしている。
ところで、従来上述した発振装置においてＱス
イツチは、出力側の共振器ミラーと、この共振器
ミラーに対向するレーザロツドの端面との間に組
込まれているため、この共振器ミラーとレーザロ
ツドの端面との間の寸法が大きくなることが避け
られなかつた。そして、高出力のレーザ光を出力
させるために励起ランプへの入力を増大させてい
くと、その熱影響によつてレーザロツドに生じる
凸レンズ作用でレーザ光の焦点距離が上記共振器
ミラーとレーザロツドの端面との間の寸法と同等
になつてくるため、その時点でレーザ共振器の安
定発振条件が満足されなくなり、レーザ光の出力
が飽和してしまう。つまり、共振器ミラーとレー
ザロツドの端面との間の寸法が小さければ小さい
程、励起ランプへの入力を増大させてレーザロツ
ドの凸レンズ作用が大きくなつても、この凸レン
ズ作用によるレーザ光の焦点距離が上記寸法と同
等になりずらいため、入力に応じた高出力のレー
ザ光を発振させることができる。しかしながら、
レーザロツドの端面と共振器ミラーとの間にＱス
イツチが設けられていると、このＱスイツチに制
限を受けて上記寸法を十分小さくすることができ
ず、上述した問題が生じることになる。
イツチは、出力側の共振器ミラーと、この共振器
ミラーに対向するレーザロツドの端面との間に組
込まれているため、この共振器ミラーとレーザロ
ツドの端面との間の寸法が大きくなることが避け
られなかつた。そして、高出力のレーザ光を出力
させるために励起ランプへの入力を増大させてい
くと、その熱影響によつてレーザロツドに生じる
凸レンズ作用でレーザ光の焦点距離が上記共振器
ミラーとレーザロツドの端面との間の寸法と同等
になつてくるため、その時点でレーザ共振器の安
定発振条件が満足されなくなり、レーザ光の出力
が飽和してしまう。つまり、共振器ミラーとレー
ザロツドの端面との間の寸法が小さければ小さい
程、励起ランプへの入力を増大させてレーザロツ
ドの凸レンズ作用が大きくなつても、この凸レン
ズ作用によるレーザ光の焦点距離が上記寸法と同
等になりずらいため、入力に応じた高出力のレー
ザ光を発振させることができる。しかしながら、
レーザロツドの端面と共振器ミラーとの間にＱス
イツチが設けられていると、このＱスイツチに制
限を受けて上記寸法を十分小さくすることができ
ず、上述した問題が生じることになる。
また、レーザロツドによる凸レンズ作用が大き
くなると、レーザ光の集束角度も大きくなる。す
ると、このレーザ光の角度がＱスイツチを有効に
作用させることができる角度よりも大きくなる。
そのため、Ｑスイツチがレーザ光の発振を十分に
抑制することができなくなつて、Ｑスイツチが作
動したときに高出力のパルスレーザ光が得られな
いという虞れもある。
くなると、レーザ光の集束角度も大きくなる。す
ると、このレーザ光の角度がＱスイツチを有効に
作用させることができる角度よりも大きくなる。
そのため、Ｑスイツチがレーザ光の発振を十分に
抑制することができなくなつて、Ｑスイツチが作
動したときに高出力のパルスレーザ光が得られな
いという虞れもある。
この発明は高出力のパルスレーザ光を得るため
の複数のレーザヘツドと、Ｑスイツチとを有する
発振装置において、レーザロツドの端面と共振器
ミラーとの間の寸法を十分小さくして入力に対す
る飽和点を高くし、高出力のパルスレーザ光を発
振させることができるようにした固体レーザ発振
装置を提供することにある。
の複数のレーザヘツドと、Ｑスイツチとを有する
発振装置において、レーザロツドの端面と共振器
ミラーとの間の寸法を十分小さくして入力に対す
る飽和点を高くし、高出力のパルスレーザ光を発
振させることができるようにした固体レーザ発振
装置を提供することにある。
この発明は、レーザロツドおよびこのレーザロ
ツドに対向して設けられた励起ランプとを集光反
射鏡内に設けて構成された複数のレーザヘツド
を、これらのレーザロツドの軸線を同一直線上に
位置させて一対の共振器ミラー間に配設するとと
もに、各レーザロツドの対向する端面間に超音波
Ｑスイツチを設けることにより、上記共振器ミラ
ーとレーザロツドの端面との間の寸法を十分小さ
くすることができるようにしたものである。
ツドに対向して設けられた励起ランプとを集光反
射鏡内に設けて構成された複数のレーザヘツド
を、これらのレーザロツドの軸線を同一直線上に
位置させて一対の共振器ミラー間に配設するとと
もに、各レーザロツドの対向する端面間に超音波
Ｑスイツチを設けることにより、上記共振器ミラ
ーとレーザロツドの端面との間の寸法を十分小さ
くすることができるようにしたものである。
以下、この発明の一実施例を図面を参照して説
明する。第１図に示す固体レーザ発振装置は第１
のレーザヘツド１と、第２のレーザヘツド２とを
備えている。各レーザヘツド１，２は水密な中空
容器３を有し、この容器３内には２重楕円筒状の
集光反射鏡４が設けられている。この集光反射鏡
４内には２つの楕円の一方の焦点が重合した位置
にYAGレーザロツドなどのレーザロツド５が配
置され、残りの２つの焦点には各々第１の励起ラ
ンプ６ａと第２の励起ランプ６ｂが上記レーザロ
ツド５と平行に配置されている。上記レーザロツ
ド５の両端には各々保持管７の一端が液密に嵌着
され、これら保持管７の他端は容器３の側壁から
外部に液密に突出している。また、容器３には冷
却水の供給管８と排出管９とが接続され、上記供
給管８から容器３内に冷却水が供給されてレーザ
ロツド５や集光反射鏡４などを冷却するようにな
つている。
明する。第１図に示す固体レーザ発振装置は第１
のレーザヘツド１と、第２のレーザヘツド２とを
備えている。各レーザヘツド１，２は水密な中空
容器３を有し、この容器３内には２重楕円筒状の
集光反射鏡４が設けられている。この集光反射鏡
４内には２つの楕円の一方の焦点が重合した位置
にYAGレーザロツドなどのレーザロツド５が配
置され、残りの２つの焦点には各々第１の励起ラ
ンプ６ａと第２の励起ランプ６ｂが上記レーザロ
ツド５と平行に配置されている。上記レーザロツ
ド５の両端には各々保持管７の一端が液密に嵌着
され、これら保持管７の他端は容器３の側壁から
外部に液密に突出している。また、容器３には冷
却水の供給管８と排出管９とが接続され、上記供
給管８から容器３内に冷却水が供給されてレーザ
ロツド５や集光反射鏡４などを冷却するようにな
つている。
このように構成された第１のレーザヘツド１と
第２のレーザヘツド２は、各レーザロツド５の一
方の端面を離間対向させるとともにこれらレーザ
ロツド５の軸線が一直線上に位置するよう配置さ
れている。第１のレーザヘツド１のレーザロツド
５の他方の端面には反射側となる第１の共振器ミ
ラー１０が対向して配置され、第２のレーザヘツ
ド２のレーザロツド５の他方の端面には出力側と
なる第２の共振器ミラー１１が対向して配置され
ている。また、各レーザロツド５の一方の端面間
の中心部には第１の超音波Ｑスイツチ１２と第２
の超音波Ｑスイツチ１３とが直列に配置され、こ
れらＱスイツチ１２，１３は同期して作動するよ
うになつている。
第２のレーザヘツド２は、各レーザロツド５の一
方の端面を離間対向させるとともにこれらレーザ
ロツド５の軸線が一直線上に位置するよう配置さ
れている。第１のレーザヘツド１のレーザロツド
５の他方の端面には反射側となる第１の共振器ミ
ラー１０が対向して配置され、第２のレーザヘツ
ド２のレーザロツド５の他方の端面には出力側と
なる第２の共振器ミラー１１が対向して配置され
ている。また、各レーザロツド５の一方の端面間
の中心部には第１の超音波Ｑスイツチ１２と第２
の超音波Ｑスイツチ１３とが直列に配置され、こ
れらＱスイツチ１２，１３は同期して作動するよ
うになつている。
上記一対のレーザロツド５の一方の端面間の寸
法はD1に設定され、他方の端面と各共振器ミラ
ー１０，１１との間の寸法はD2に設定されてい
る。そして、D1とD2との関係はD1≒2D2となつ
ている。
法はD1に設定され、他方の端面と各共振器ミラ
ー１０，１１との間の寸法はD2に設定されてい
る。そして、D1とD2との関係はD1≒2D2となつ
ている。
なお、各レーザヘツド１，２の第１、第２の励
起ランプ６ａ，６ｂは図示せぬ点灯電源に接続さ
れていて、この点灯電源で励起ランプ６ａ，６ｂ
を点灯させてレーザロツド５を光励起することに
より、出力側の第２の共振器ミラー１１からレー
ザ光Ｌが出力されるようになつている。
起ランプ６ａ，６ｂは図示せぬ点灯電源に接続さ
れていて、この点灯電源で励起ランプ６ａ，６ｂ
を点灯させてレーザロツド５を光励起することに
より、出力側の第２の共振器ミラー１１からレー
ザ光Ｌが出力されるようになつている。
このような構造の発振装置によれば、一対の超
音波Ｑスイツチ１２，１３を一対のレーザロツド
５の一方の端面間に配置したので、これらレーザ
ロツド５の他方の端面に対向して配置される各々
の共振器ミラー１０，１１をレーザロツド５の端
面に十分近かずけることができる。つまり、寸法
D2を十分小さくすることができるから、第１、
第２の励起ランプ６ａ，６ｂへの入力を増大させ
ることによつてレーザロツド５の凸レンズ作用が
大きくなつても、レーザロツド５の焦点距離が上
記寸法D2と同等になりずらい。したがつて、第
１、第２の励起ランプ６ａ，６ｂへの入力をレー
ザ共振器の安定発振条件を損なわずに十分増大さ
せることができるから、入力に対する飽和点が高
くなり、高出力のパルスレーザ光Ｌを出力させる
ことができる。
音波Ｑスイツチ１２，１３を一対のレーザロツド
５の一方の端面間に配置したので、これらレーザ
ロツド５の他方の端面に対向して配置される各々
の共振器ミラー１０，１１をレーザロツド５の端
面に十分近かずけることができる。つまり、寸法
D2を十分小さくすることができるから、第１、
第２の励起ランプ６ａ，６ｂへの入力を増大させ
ることによつてレーザロツド５の凸レンズ作用が
大きくなつても、レーザロツド５の焦点距離が上
記寸法D2と同等になりずらい。したがつて、第
１、第２の励起ランプ６ａ，６ｂへの入力をレー
ザ共振器の安定発振条件を損なわずに十分増大さ
せることができるから、入力に対する飽和点が高
くなり、高出力のパルスレーザ光Ｌを出力させる
ことができる。
また、一対のレーザロツド５の一方の端面間に
第１、第２の超音波Ｑスイツチ１２，１３を設け
たことにより、寸法D1が大きくなる。しかしな
がら、超音波Ｑスイツチ１２，１３を構成する石
英ガラスは屈折率が1.4程度で１よりも大きいか
ら、これらＱスイツチ１２，１３の石英ガラスに
よつてレーザ光Ｌは収束光の状態で石英ガラスに
入射する場合には焦点距離が大きくなる方向に屈
折される。したがつて、寸法D1が大きくても飽
和点の低下を招くことなく高出力のレーザ光Ｌを
パルス発振させることができる。また、寸法D1
は寸法D2の２倍となつているため、たとえば第
１のレーザヘツド１のレーザロツド５において
は、この軸方向中心からほぼ同じ距離、つまりレ
ーザロツド５の両端面からD1／２とD2の距離に
第１の共振器ミラー１０と第１の超音波Ｑスイツ
チ１２が位置することになる。したがつて、第１
のレーザヘツド１はそのレーザロツド５の両端面
にほぼ同じ寸法で離間した一対の平面鏡からなる
共振器が形成されているものと等価と考えられ、
また第２のレーザヘツド２も同様であるから、こ
れらのことによつても出力飽和点の高い発振特性
を得ることができる。
第１、第２の超音波Ｑスイツチ１２，１３を設け
たことにより、寸法D1が大きくなる。しかしな
がら、超音波Ｑスイツチ１２，１３を構成する石
英ガラスは屈折率が1.4程度で１よりも大きいか
ら、これらＱスイツチ１２，１３の石英ガラスに
よつてレーザ光Ｌは収束光の状態で石英ガラスに
入射する場合には焦点距離が大きくなる方向に屈
折される。したがつて、寸法D1が大きくても飽
和点の低下を招くことなく高出力のレーザ光Ｌを
パルス発振させることができる。また、寸法D1
は寸法D2の２倍となつているため、たとえば第
１のレーザヘツド１のレーザロツド５において
は、この軸方向中心からほぼ同じ距離、つまりレ
ーザロツド５の両端面からD1／２とD2の距離に
第１の共振器ミラー１０と第１の超音波Ｑスイツ
チ１２が位置することになる。したがつて、第１
のレーザヘツド１はそのレーザロツド５の両端面
にほぼ同じ寸法で離間した一対の平面鏡からなる
共振器が形成されているものと等価と考えられ、
また第２のレーザヘツド２も同様であるから、こ
れらのことによつても出力飽和点の高い発振特性
を得ることができる。
また、Ｑスイツチとして広く利用されている超
音波Ｑスイツチ１２，１３は、１つではＱスイツ
チ動作の能力に限界があり、高利得のレーザ利得
に対してはパルスを発振させる間の発振の抑制作
用が十分でないことがある。しかしながら、この
発明では２つの超音波Ｑスイツチ１２，１３を一
対のレーザロツド５の端面間に設けたから、十分
な抑制作用が得られ、高出力のパルスレーザ光Ｌ
を発振させることができる。
音波Ｑスイツチ１２，１３は、１つではＱスイツ
チ動作の能力に限界があり、高利得のレーザ利得
に対してはパルスを発振させる間の発振の抑制作
用が十分でないことがある。しかしながら、この
発明では２つの超音波Ｑスイツチ１２，１３を一
対のレーザロツド５の端面間に設けたから、十分
な抑制作用が得られ、高出力のパルスレーザ光Ｌ
を発振させることができる。
なお、上記一実施例では発振装置を２つのレー
ザヘツドを直列に配置して構成したが、レーザヘ
ツドの数はなんら限定されず、たとえば３つ以上
であつてもよく、要は複数のレーザヘツドを直列
に配置するとともに各レーザヘツドの対向するレ
ーザロツドの端面間に超音波Ｑスイツチを介在さ
せればよい。また、レーザロツドの端面間に設け
られる超音波Ｑスイツチは２つ以上であつてもよ
い。
ザヘツドを直列に配置して構成したが、レーザヘ
ツドの数はなんら限定されず、たとえば３つ以上
であつてもよく、要は複数のレーザヘツドを直列
に配置するとともに各レーザヘツドの対向するレ
ーザロツドの端面間に超音波Ｑスイツチを介在さ
せればよい。また、レーザロツドの端面間に設け
られる超音波Ｑスイツチは２つ以上であつてもよ
い。
以上述べたようにこの発明は、複数のレーザヘ
ツドを一対の共振器ミラー間に配置するととも
に、各レーザヘツドのレーザロツドの対向する一
方の端面間に超音波Ｑスイツチを設けた。したが
つて、各レーザヘツドのレーザロツドの他方の端
面と上記共振器ミラーとの間隔を十分小さくする
ことができるから、レーザロツドを光励起する励
起ランプへの入力を増大させても、上記レーザロ
ツドの熱歪によつて発生する凸レンズ作用で共振
器の安定発振条件が損なわれずらい。そのため、
励起ランプへの入力に応じて高出力のパルスレー
ザ光を発振させることができる。つまり、出力飽
和点の高いレーザ発振装置を提供することができ
る。
ツドを一対の共振器ミラー間に配置するととも
に、各レーザヘツドのレーザロツドの対向する一
方の端面間に超音波Ｑスイツチを設けた。したが
つて、各レーザヘツドのレーザロツドの他方の端
面と上記共振器ミラーとの間隔を十分小さくする
ことができるから、レーザロツドを光励起する励
起ランプへの入力を増大させても、上記レーザロ
ツドの熱歪によつて発生する凸レンズ作用で共振
器の安定発振条件が損なわれずらい。そのため、
励起ランプへの入力に応じて高出力のパルスレー
ザ光を発振させることができる。つまり、出力飽
和点の高いレーザ発振装置を提供することができ
る。
図面はこの発明の一実施例を示し、第１図は発
振装置の概略的構成図、第２図は集光反射鏡の断
面図である。 ４……集光反射鏡、５……レーザロツド、６
ａ，６ｂ……励起ランプ、１０，１１……共振器
ミラー、１２，１３……超音波Ｑスイツチ。
振装置の概略的構成図、第２図は集光反射鏡の断
面図である。 ４……集光反射鏡、５……レーザロツド、６
ａ，６ｂ……励起ランプ、１０，１１……共振器
ミラー、１２，１３……超音波Ｑスイツチ。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ レーザロツドおよびこのレーザロツドに対向
して設けられた励起ランプとを集光反射鏡内に設
けて構成された複数のレーザヘツドを、これらの
レーザロツドの軸線を同一直線上に位置させて一
対の共振器ミラー間に配置するとともに、各レー
ザロツドの対向する端面間に複数の超音波Ｑスイ
ツチを設けたことを特徴とする固体レーザ発振装
置。 ２ 複数のレーザロツドの互いに対向する一方の
端面間の寸法を、上記レーザロツドの他方の端面
とこの端面に対向する共振器ミラーとの間の寸法
のほぼ２倍に設定したことを特徴とする特許請求
の範囲第１項記載の固体レーザ発振装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2308184A JPS60167485A (ja) | 1984-02-10 | 1984-02-10 | 固体レ−ザ発振装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2308184A JPS60167485A (ja) | 1984-02-10 | 1984-02-10 | 固体レ−ザ発振装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60167485A JPS60167485A (ja) | 1985-08-30 |
| JPH0546113B2 true JPH0546113B2 (ja) | 1993-07-13 |
Family
ID=12100463
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP2308184A Granted JPS60167485A (ja) | 1984-02-10 | 1984-02-10 | 固体レ−ザ発振装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS60167485A (ja) |
-
1984
- 1984-02-10 JP JP2308184A patent/JPS60167485A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS60167485A (ja) | 1985-08-30 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US5410559A (en) | Diode pumped laser with strong thermal lens crystal | |
| US4764933A (en) | Diode pumped low doped Nd 3+ glass laser | |
| US5359622A (en) | Radial polarization laser resonator | |
| US5907570A (en) | Diode pumped laser using gain mediums with strong thermal focussing | |
| US5577060A (en) | Diode pumped laser using crystals with strong thermal focussing | |
| CN118448971B (zh) | 一种高功率纳秒紫外激光器 | |
| US6160934A (en) | Hollow lensing duct | |
| US4887270A (en) | Continuous wave, frequency doubled solid state laser systems with stabilized output | |
| US5548608A (en) | Laser head and telescopic cavity for diode-pumped solid-state lasers | |
| US6553052B1 (en) | Solid-state laser | |
| US3825856A (en) | Laser generator for single transverse mode operation | |
| CN111193169A (zh) | 基于双晶结构的紫外激光器 | |
| US5566195A (en) | Intracavity raman laser | |
| GB1355637A (en) | Laser oscillator-amplifier system | |
| JPH0546113B2 (ja) | ||
| JPH0563264A (ja) | 半導体レーザ端面励起固体レーザ装置 | |
| JPH02185082A (ja) | レーザダイオート励起固体レーザ | |
| US4397023A (en) | High efficiency dye laser | |
| JPS60239078A (ja) | 固体レ−ザ発振装置 | |
| CN103825181B (zh) | 一种sesam被动锁模激光器 | |
| US3805188A (en) | Single mode laser oscillator with ring resonator and internal mode selecting dye cell | |
| JPH0451501Y2 (ja) | ||
| CN115810974A (zh) | 一种渐变掺杂被动调q晶体平顶激光装置及输出方法 | |
| JPH056356B2 (ja) | ||
| RU96115602A (ru) | Установка для лазерной обработки |