JPH05501917A - 可燃ガスの検出 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるため要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は可燃ガスの検出に関する。

背景技術 可燃ガスは、可燃物質の分解に解媒作用を及ぼす解媒と熱接触関係にある電気抵 抗線よりなる「ペリスタ」と呼ばれる装置により検出可能である。この解媒は抵 抗線上に直接付着させるか或いは抵抗線が貫通する、たとえば耐火材料のビード の表面に付着させたものであり、ビードの中にある線部分は十分な電気抵抗をそ のペリスタに与えるためコイル状であるのが普通である。その線に電流を流すこ とにより、可燃ガスが解媒表面上で分解する温度にそのペリスタを加熱すること ができる。その線を流れる電流を測定し、以下のごとく大気中の可燃ガスの量の 大きさを得る。解媒表面上で可燃ガスが分解するとエネルギーが発生しこれが抵 抗線を加熱する。温度の上昇によりその線の抵抗が増加し、（その線の両端間の 電位差が一定であると仮定すると）ペリスタを流れる電流が減少し、これを検出 すると大気中の可燃ガスの量の大きさが得られる。

ペリスタ動作についての１つの問題は、所与のペリスタからの信号（即ち、ガス が１％変化するごとのペリスタの線抵抗の変化）が異なるガス間で一定でなく、 １％のメタンがたとえば１％のキシレンとは異なる読みを与えることである。一 般的には、可燃ガスの所与の％に対するペリスタの抵抗変化はそのガスの分子量 が増加するにつれて減少する。これにより２つの問題が発生する。その第１は、 検出したいガスが異なるごとにペリスタを較正する必要があること、また第２の 問題として、検出中の大気に２またはそれ以上の可燃ガスが存在している場合正 確な読みが得られないことである。

この明細書では、任意の可燃ガスの百分比をそのガスのその爆発下限界（ＬＥＬ ）に対する濃度の百分比として表わす。かくして、ＬＥＬは１００％とし、たと えば１０％の濃度はＬＥＬ濃度の１０分の１である。

ペリスタの最適動作温度はガスにより異なり、図１はそれらの爆発下限界（ＬＥ Ｌ）の所与の百分比（４０％）のメタンとへキサンにつき、出力信号（ペリスタ を流れる電流（ｍＡ）として測定）をペリスタの通常動作温度に対して示したも のである。かくして、メタン検出のため動作温度をＴ３とし、実際にはへキサン が存在する場合、出力信号は可燃ガスの量が実際よりも低いことを示しており、 可燃ガスの増加に対する適当な警報か発せられない可能性がある。

本発明の目的は、ガスごとに較正を行なう必要がなく、主要な可燃ガス（例えば 、メタン、ヘキサン、アセトン、キシレン）に対して満足な信号を発生する装置 を提供することにある。

米国特許第３，５３１．９８０；３，５６０，１６０．及び４．　００２．　４ ２９号及び英国特許第１．４２７，５１５号は、可燃ガスを解媒作用により酸化 してサンプル中の可燃ガスの量を分析する方法を記載している。これらの明細書 はまた、ホイートストーンブリッジの１つのアームを形成する抵抗線を解媒と熱 接触関係にして、可燃ガスの解媒作用による酸化が抵抗線の温度を上昇させ、こ れにより抵抗を変化させてホイートストーンブリッジの平衡点間に電位差が生じ るようにすることを教示している。この電位差はサンプル中の可燃ガスの量を測 定するため時間積分される。この方法の短所の１つは、そのガスの正確なサンプ ルをとる必要があり、また正確なサンプルサイズが得られるようにするに必要な 測定操作がしばしば複雑なことである。これと対照的に、本発明はその利用に際 して正確なサイズのサンプルを取る必要がない。

発明の内容 ペリスタが（可燃ガスが存在しない場合）一定の温度に維持されるようその両端 間に一定電圧を印加する代わりに、本発明はペリスタの温度をある範囲に亘って 意図的に変化させ、その範囲に亘って得られる変動信号を処理して存在する可燃 ガスの量のさらに正確な読みを得るようにする。１つの実施例において、本発明 者は、適当な温度範囲を選択することにより２またはそれ以上の可燃ガスにつき ほぼ同じである出力信号を発生可能なことを発見した。これを、３つのガス（た とえば、メタン、ヘキサン、キシレン）につきペリスタからの信号（ペリスタを 流れる電流）を温度Ｔに対して示したグラフである図２に示す。温度範囲Ｔ１− Ｔ２内の３つの曲線の下方の面積はほぼ等しい。かくして、ペリスタの温度がＴ １から７２（またはその反対）に変化し、その結果得られる出力信号を積分する と、その積分信号はガスの性質とは無関係に各ガス（またはガス混合物）のＬＥ Ｌ百分比を示す。

これらのグラフの下方の面積は正確に同じでないが受入れ可能な近似によるとそ うであることか明らかである。

温度の変化は、ペリスタへ電圧パルスを周期的に印加することにより発生可能で ある。たとえば、英国特許第２，１８５．５７７号から、パルス波形の電流を用 いてペリスタを加熱し、その波形の周波数またはパルス持続時間を変えてペリス タの温度を変化できることが知られている。しかしながら、これらの公知の例で は、電流の周波数が十分に高いためペリスタの温度は一定値にとどまり、１サイ クルの間著しい変化は示さない。本発明では、ペリスタの温度を１つのパルスの 間顕著に変化させる必要がある。

本発明の第２の実施例によると、ペリスタの抵抗の変化をその温度範囲に亘って 分析することにより大気中の２またはそれ以上の可燃ガスの各員の読みを得るこ とができる。

したがって、本発明によると、大気中の可燃ガスの量を測定する方法であって、 （１）大気を前記ガスの燃焼に解媒作用を及ぼす解媒と接触させ、（２）解媒と 熱接触関係にある抵抗線に電位差を与えて可燃ガスが燃焼する温度になるように 加熱し、 （３）抵抗線にかかる電位差を経時的に変化させることにより解媒の動作温度を 変化させ、 （４）印加した電位差の範囲の少なくとも一部に亘り可燃ガスの存在による抵抗 線の電気抵抗（またはそれと共に変化するパラメータ）の変化を測定して大気中 の可燃ガスの量の測定値を得ることよりなる方法が提供される。

本発明の第２の局面によれば、大気中の可燃ガスの量を測定する装置であって、 （１）前記可燃ガスの燃焼に解媒作用を及ぼす解媒と、（２）解媒と熱接触関係 にある電気抵抗線と、（３）抵抗線に電位差を印加して鎖線を可燃ガスが燃焼す る温度に加熱し、印加電位差を経時的に変化させて解媒の動作温度を変化させる 手段と、（４）印加電位差の範囲の少なくとも一部に亘り可燃ガスの存在による 抵抗線の電気抵抗（またはそれと共に変化するパラメータ）の変化を測定する手 段と、（５）電気抵抗の変化（または前記他のパラメータの変化）から大気中の 可燃ガスの量を計算する手段とよりなる装置が提供される。

本発明では、抵抗線の抵抗を、その線／触媒をホイートストーンブリッジの１つ のアームに組み込んでそのブリッジの平衡点間の電圧を測定することにより測定 することができる。その線の抵抗を直接測定する必要はなく、その抵抗にしたが って変化する他のパラメータ（例えば、その線を流れる電流またはホイートスト ーンブリッジにかかる電圧を代わりに測定できることが明らかである。以下の説 明において、抵抗線と触媒とを結合したものを簡略に「ペリスタ」と呼ぶ。

ペリスタ両端間の電位差は周期的にかけるのが好ましく、各サイクルの間、ペリ スタの温度は（大気中の一定量の可燃ガスにつき）第１の温度Ｔ１から第２の温 度Ｔ２へ変化する。

温度Ｔ２を温度Ｔ１よりも高い値にすることが理論的に可能であるが、温度Ｔ１ が温度Ｔ２よりも高い方が好ましく、各サイクルにおいて、ペリスタの温度がＴ ＩからＴ２に下がるように放置される。もしＴ２がＴ１よりも高い場合、ペリス タはＴ２から冷えて信号を発生するが、これはエラーとなる可能性がある。

温度Ｔ１とＴ２の間の温度変化をゆっくりしたものにするのか重要である。

「ゆっくり」とは、温度Ｔ１からＴ２への変化が瞬間的なものであってはならず 、ペリスタがＴ１とＴ２の中間温度で信号を発生できる程十分に長いものである 必要があることを意味するが、この用語「ゆっくり」とは温度Ｔ１とＴ２の間の 温度変化が必ずしもスムースであらねばならないということではない。最大の精 度を得るためには、サイクルの周波数ができるたけ高いものであるのが望ましく 、そのため、温度Ｔ１とＴ２の間の遷移時間は過大であるへきではない。本発明 者は、１乃至２０ミリ秒、たとえば２乃至１０ミリ秒、そして特に約４ミリ秒の 遷移時間が正確な読みを得るのに十分であることを発見している。

ペリスタの温度Ｔ１とＴ２は普通、既知の値ではなくペリスタに加えられる電圧 が温度Ｔ１及びＴ２を与えるように（普通、実験的に）変えられる。

図面の簡単な説明 図１は、一定濃度（％ＬＥＬで測定）のメタン及びヘキサンにつき、ペリスタを 組み込んだ従来技術のホイートストーンブリッジからの出力信号（ペリスタを流 れる電流として測定）がペリスタの動作温度に対して変化する態様を示すグラフ である。

図２は図１と同じであるが、メタン、ヘキサン及びキシレンについてのものであ る。

図３は本発明に用いるペリスタ制御回路を示す。

図４の（ａ）は図３の回路によりペリスタへ送られる電圧パルスを、また（ｂ） はその結果生じるペリスタの動作温度の変動を可燃ガスが存在しない場合につき 示す。

図５は、図３の回路からの出力信号（ｍＡ）をメタンの濃度（％ＬＥＬで測定） に対して示したグラフである。

図６は本発明の第２のペリスタ制御回路を示す。

図７は、４０％ＬＥＬのメタンと４０％ＬＥＬのペンタンとを含む大気につき図 ６の回路から得られる信号をその回路を流れる電流に対して示したグラフである 。

図８及び図９は、図７の信号がメタンの信号（図８）とペンタンの信号（図９） へ分解される態様を示すグラフである。

図１及び図２のグラフについてはすでに上述したが、これらの図につきさらに２ つのことを申し述べなければならない。

（１）ペリスタの温度を図１に示したＴｘに維持することにより各ガスの％ＬＥ Ｌごとの出力信号か同一となるようにして２つのガスを検出すべくペリスタを作 動することが可能である。この方法の問題点は、動作温度が小さな変動（たとえ ばＴｙへ）示すと２つのガスにより発生される信号に重大な影響が及ぶことであ る。温度ＴｌとＴ２（図２に示す）の間で信号を積分すると、温度の変動が僅か である場合エラーは格段に小さくなる。これに関連して、普通、ペリスタは可搬 性検出ユニットのバッテリーにより給電されるため動作電圧が僅かに変動しゃす （、これによってペリスタの動作温度にエラーが生じることを想起すべきである 。

（２）図１及び２のグラフにおける温度Ｔ１とＴ２の選択は明らかに重要である 。これらは検出したい可燃ガスの任意の組み合わせに対して最適化できるが、そ れらの正確な値を実験的にセットするのが普通である。温度Ｔ１とＴ２の差は好 ましくは３０℃と７０℃、例えば４０℃と６０℃、好ましくは約５０°Ｃである （もっとも、この正確な差の値はもちろん所望のガスの信号対温度のグラフの形 状による）。温度の変動が過大であれば、ペリスタの線が溶融（または溶着）す るかあるいは触媒が損傷を受け、もしその温度の変動が小さければペリスタは事 実上一定温度で動作するため、本発明の利点は得られない。

図３及び４を参照して、前者は所望の温度変化を与える回路を示し、ペリスタ１ ０は４．　４．　４Ｖの給電レール１２とアースとの間に接続されたブリッジ回 路に組み込まれている。電界効果トランジスタを組み込んだ標準型で公知のタイ プのパルス発生器１４がそのブリッジへパルス電圧（図４ａに示す）を与え、こ れらのパルスの制御はマイクロプロセッサにより行なうことができる。ブリッジ は、ペリスタとは別に、温度補償を行なうために、ペリスタの近くに配置したサ ーミスタ１６と、２つの定抵抗１８．２０とを含む。サーミスタ１６の代わりに 、第２のペリスタを用いてもよいが、第２のペリスタは触媒を備えたものでない ようにするか或いは触媒の作用を無効にする必要がある。キャパシタ２２がブリ ッジを交差するよう接続されてペリスタ１０からの信号を積分し、高抵抗、低イ ンピーダンスのデジタル電圧計２４により測定されるキャパシタ２２の両端間の 電圧から以下に詳しく説明するように、テスト中の大気に含まれる可燃ガスの量 の測定信号が得られる。電圧計が適当な内部容量を持つ場合、キャパシタ２２を 省略することができる。別の方法として、ペリスタを流れる電流を積分して測定 することも可能である。

パルス発生器１４によりペリスタ１０へ送られるパルス電圧を図４ａに示し、ペ リスタの温度の変動を図４ｂに示した。言うまでもないことであるが、ペリスタ の正確な温度は感知対象の大気中の可燃ガスの量が増加するにつれて上昇し、図 ４ｂの温度グラフからペリスタの温度が１サイクルに亘って変動する量的な様子 がわかる。各ピークの始期と終期の電圧（Ｖｌ及びＶ２）の間の差は図３の構成 では約１０乃至１２ｍＶ　（２１２ｍＶから２００ｍＶ）にすることが可能であ り、これかほぼ３７５°Ｃ（Ｔｌ）から３２５℃（Ｔ２）への温度変動を生ぜし める。

ペリスタにより発生される信号はキャパシタ２２の一方のプレートへ送られるが 、もう一方のプレートにはサーミスタ１６により電流が送られ、プレート間の電 圧がデジタル電圧計２４により測定されて、存在する可燃ガスの量の測定値を与 える。

ペリスタの周りの大気中に可燃ガスが存在する場合、このガスはペリスタの表面 上で分解してペリスタの温度を上昇させ、このためペリスタの抵抗が増加して、 ペリスタの電圧降下が増加し、ペリスタによりキャパシタ２２へ供給される電圧 か減少する。この電圧降下の大きさはテスト中の大気に含まれる可燃ガスの量に 依存する。

パルス発生器１４により供給されるパルスの周波数は可変であるが、本発明者は パルス持続時間が４ミリ秒で１つのパルスの終期と次のパルスの始期との間のイ ンターバルが１２．２ミリ秒にすると満足のゆく結果が得られることを発見して いる。

図６の回路は、キャパシタ２２が省略され、電流計２６がブリッジへ送られる電 流を検出するために接続さり、また電圧計２４の出力がグラフ・プロッタ、ディ スプレイまたはプリンタでもよい出力装置３２を組み込んだマイクロプロセッサ ３０に接続されている点を除き図３の回路と本質的に同一である。マイクロプロ セッサ３０はもちろん、１４のところで印加される電圧パルスを制御可能であり 、これを図６に示す。図６の回路のその他の構成要素は図３の回路と同一であり 、これら２つの回路では同一の構成要素を示すため同一の参照番号を用いている 。

電圧計２４のところの電位差はペリスタ１０の抵抗のおおよその大きさを与え、 またブリッジを流れる電流（電流計２４で測定したもの）はペリスタ１０の動作 温度を左右することが分かるであろう。

図６の装置は満足のゆくように動作させる前にゼロ点調整が必要である。これは 、ペリスタを可燃ガスを含まない大気に露出させ、図４（ａ）に示した波形の電 圧パルスをマイクロプロセッサ３０の制御下においてデバイス１４によりブリッ ジに印加することによって行なう。各パルスの印加時（電流計２４で測定）ブリ ッジの平衡点間の電圧（電圧計２４で測定）がマイクロプロセッサ３０において “ゼロ電圧”として蓄積される。ペリスタ１０はその後可燃ガスを含むテスト大 気に露出され、各パルスの印加時のブリッジ平衡点間の電圧（電圧計２４により 測定）がマイクロプロセッサ３０へ送られる。その後ゼロ電圧を（パルスの対応 時点において）テスト電圧から減算することにより大気中の可燃テストガスの存 在による電圧値（以下において“信号電圧”と呼ぶ）が得られる。ゼロ電圧は時 々、たとえば装置の最初の電源投入時に、取る必要があるに過ぎない。

大気中の可燃ガスが１種類に過ぎない場合、このガスの量は、任意の１つのパル スで得られる信号電圧の１つ、たとえば最大の信号電圧を、そのガスの１００％ ＬＥＬを表わす信号値で割算するか、或いは信号電圧を電圧サイクルの一部或い は全体に亘って積分し、積分した信号電圧をそのガスの１００％ＬＥＬを表わす 信号値で割算することによってめることが可能である。いずれの場合でも、得ら れる結果はそのガスの爆発下限界に関するそのガスの百分比で表わされる。

大気中に可燃ガスが２またはそれ以上ある場合、電圧サイクルに亘る信号電圧の グラフをそれぞれの可燃ガスに対応する別個のグラフに分解し、個々の分解グラ フにつき前のパラグラフで説明した操作を行なうことによってめることができる 。信号電圧のグラフを各ガスのグラフへ分解するのは市販のコンピューターソフ トウェアにより実行可能である。もちろん、それらのグラフを描く必要はなく、 ここではこれらのステップの理解を助けるため実際のグラフを検討すると便利で ある。信号電圧グラフの分解の一例を以下の例３に示す。

例１ 図３に示した回路を用いて大気中のメタンの量を測定する。パルス発生器により 発生されるパルスは図４ａに示した波形で、パルス周波数は１６．２ミリ秒、パ ルス持続時間は４ミリ秒、平均電流は４７．７ミリアンペアである。その結果を 、メタン濃度（ＬＥＬの％）に対するペリスタを流れる電流（ミリアンペア）の グラフである図５に示す。図５は、ある温度範囲に亘り濃度を測定しその結果得 られるペリスタの出力を積分して出力信号を得ると、出力信号と％メタンきの間 に線形に近い相関関係が得られることを示している。

例２ 例１の実験をヘキサンとメタンとの両方について繰返した。その結果は以下の通 りである。

信号　ヘキサン／メタン　ヘキサン／メタンのガス　ｍＡ／％ＬＥＬ　信号比　 信号理論比メタン　０．０３２５　１．　００　１．００ヘキサン　０．０３５ ＯＬ、０８　０．３７上の表に示すヘキサン７／メタンの信号理論比は、図３の 回路のタイプのペリスタを用いた場合２つのガスにつき通常予想される、各ガス の最適温度における信号比である。かくして、本発明にしたがって動作させると 、メタンの信号はヘキサンの信号と実際には同一であり、これにより同じ検出器 をさらに較正することなく用いてヘキサンとメタン及びその混合物をともに測定 できることがわかる。

高分子量のガス、たとえばキシレンに本発明の装置を用いる利点の１つは、ペリ スタの被毒が防止できることである。高分子量のガスは通常比較的低い温度で検 出され、それらが分解するとペリスタの触媒表面上に付着物が生じることがある 。本発明の装置は比較的高い温度を含む広い温度範囲に亘って動作するため、付 着物はペリスタ上に形成されず、たとえ形成されても高温で少なくともその一部 が焼尽される。

例３ 図６の回路のペリスタ１０を可燃ガスを含まない大気に露出させ、図４（ａ）に 示した波形の電圧パルスをマイクロプロセッサ３０の制御下においてデバイス置 １４によりブリッジに印加する。各パルスの印加時ブリッジにかかる電圧（電圧 計２４で測定）はマイクロプロセッサ３０において“ゼロ電圧”として蓄積され る。その後、ペリスタ１０を量がそれぞれ４０％ＬＥＬのメタンとペンタンを含 むテスト大気に露出させ、ブリッジに電圧パルス（図４（ａ）に示す）を印加す る。各パルスの印加時ブリッジ平衡点間にかかる電圧（電圧計２４で測定）はマ イクロプロセッサ３０へ送られる。その後、ゼロ電圧をテスト電圧がら減算して 信号電圧、即ち大気中のメタンとペンタンの存在による電圧変化を得る。

上述のテスト大気について、１つのパルス印加時の信号電圧を電流（電流計２６ で測定）に対して示したものが図７である。

図７に示したグラフは複雑な構造を有することが観察される。図７のグラフは市 販のコンピューターソフトウェアを用いて図８と図９に示した２つの成分曲線に 分解可能である。基本的には、これはグラフのピーク（または変曲点）の数をカ ウントし、グラフが対応の数の正規曲線より成ると仮定することによって行なわ れる。これを図７のグラフにつき行なった結果、メタンについてはグラフ（図８ ）を得た。ペンタンのグラフ（図９）はその後回８のグラフを図７のグラフがら 減算することによってめられる。各ガスの量の計算は、分解グラフ（即ち、図８ と図９のグラフ）を積分し、その結果得られた積分値をそれぞれのガスの１００ ％ＬＥＬの対応積分値で割算するか、或いは最大信号電圧を測定しそれをそれぞ れのグラフの１００％ＬＥＬの対応最大信号で割算してＬＥＬの百分比で表わし た読みを得ることによって行なうことが可能である。

上述の計算は図７乃至図９に示したグラフを描かずしてマイクロプロセッサ３０ により行なうことが可能である。

［Ｃ）１４１　（”んＬＥＬ） 補正書の写しく翻訳文）提出書（特許法第１８４条の８）平成４年４月３０日 〜

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １．大気中の可燃ガスの量を測定する方法であって、この方法は、（１）大気を 前記ガスの燃焼に解媒作用を及ぼす解媒と接触させ、（２）解媒と熱接触関係に ある抵抗線に電位差を与えて可燃ガスが燃焼する温度になるように加熱し、 （３）抵抗線にかかる電位差を経時的に変化させることにより解媒の動作温度を 変化させ、 （４）印加した電位差の範囲の少なくとも一部に亘り可燃ガスの存在による抵抗 線の電気抵抗（またはそれと共に変化するパラメータ）の変化を測定して大気中 の可燃ガスの量の測定値を得ることよりなる方法。 ２．抵抗線の電気抵抗（またはそれと共に変化するパラメータ）を印加電位差の 範囲の少なくとも一部に亘り積分して、大気中の可燃ガスの量の前記測定値を得 る特許請求の範囲第１項に請求された方法。 ３．大気が２またはそれ以上の可燃ガスを含み、電気抵抗（またはそれと共に変 化するパラメータ）が積分される印加電位差の範囲が、各可燃ガスの単位量当た りの積分抵抗値が他の可燃ガスまたはその他の各々の可燃ガスの単位量当たりの 積分抵抗値にほぼ等しくなるように選択される特許請求の範囲第２項に請求され た方法。 ４．抵抗線に印加される電位差が周期的に変動される特許請求の範囲第１項に請 求された方法。 ５．各サイクルが１乃至５０ミリ秒ごとに、たとえば５乃至３０ミリ秒ごとに、 好ましくは１０乃至２０ミリ秒ごとに繰返される特許請求の範囲第４項に請求さ れた方法。 ６．抵抗線に各サイクルの一部に限り電位差が維持される特許請求の範囲第４項 に請求された方法。 ７．電位差が、各サイクルにつき１乃至２０ミリ秒の間、たとえば２乃至１０ミ リ秒の間、好ましくは約４ミリ秒の間抵抗線に印加される特許請求の範囲第４項 に請求された方法。 ８．大気中の２またはそれ以上の可燃ガスの量を測定する特許請求の範囲第１項 に請求された方法であって、印加電位差の範囲の少なくとも一部に亘り抵抗線の 電気抵抗（またはそれと共に変化するパラメータ）の変化を分析し、それから各 可燃ガスによる抵抗変化（または前記他のパラメータの変化）を求め、前記抵抗 変化から大気中の各ガスの量を計算することよりなる方法。 ９．大気中の各ガスの量の計算が、各ガスにつき印加電位差の範囲に亘り生じる 最大の抵抗変化（または前記他のパラメータの変化）を測定し、前記最大の抵抗 変化を関連する各ガスについての所定値で割算することよりなり、その結果得ら れた値が大気中のガスの量を与える、特許請求の範囲第８項に請求された方法。 １０．大気中の各ガスの量の計算が、各ガスによる抵抗変化（または前記他のパ ラメータの変化）を積分し、前記積分された抵抗変化を関連の各ガスについての 所定値で割算することよりなり、その結果得られた値が大気中のガスの量を与え る、特許請求の範囲第８項に請求された方法。 １１．大気中の可燃ガスの量を測定する装置であって、その装置が、（１）前記 可燃ガスの燃焼に解媒作用を及ぼす解媒と、（２）解媒と熱接触関係にある電気 抵抗線と、（３）抵抗線に電位差を印加して該線を可燃ガスが燃焼する温度に加 熱し、印加電位差を経時的に変化させて解媒の動作温度を変化させる手段と、（ ４）印加電位差の範囲の少なくとも一部に亘り可燃ガスの存在による抵抗線の電 気抵抗（またはそれと共に変化するパラメータ）の変化を測定する手段と、（５ ）電気抵抗の変化（または前記他のパラメータの変化）から大気中の可燃ガスの 量を計算する手段とよりなる装置。 １２．前記計算手段が、電気抵抗（または前記他のパラメータ）を印加電位差の 範囲の少なくとも一部に亘り積分する特許請求の範囲第１１項に請求された装置 。 １３．大気中の２またはそれ以上の可燃ガスの量を測定する特許請求の範囲第１ ２項に請求された装置であって、抵抗線の電気抵抗（またはそれと共に変化する パラメータ）が積分される印加電位差の範囲が、各可燃ガスの単位量当たりの積 分抵抗値と他の可燃ガスまたは他の各々の可燃ガスの単位量当たりの積分抵抗値 とがほぼ等しいような範囲である装置。 １４．電位差を印加する前記手段が電位を周期的に変化させる特許請求の範囲第 １１項に請求された装置。 １５．各サイクルが１乃至５０ミリ秒ごとに、たとえば５乃至３０ミリ秒ごとに 、好ましくは１０乃至２０ミリ秒ごとに繰返される特許請求の範囲第１４項に請 求された装置。 １６．電位差を印加する前記手段が各サイクルの一部だけ抵抗線に電位差を維持 する特許請求の範囲第１４項に請求された装置。 １７．抵抗線に電位差を印加する前記手段が、前記電位差を各サイクルにおいて １乃至２０ミリ秒の間、たとえば２乃至１０ミリ秒、好ましくは約４ミリ秒の間 印加する特許請求の範囲第１４項に請求された装置。 １８．大気中の２またはそれ以上の可燃ガスの量を測定する特許請求の範囲第１ １項に請求された装置であって、計算手段が抵抗線の電気抵抗（またはそれと共 に変化するパラメータ）の変化を分析し、各可燃ガスによる抵抗の変化（または 前記他のパラメータの変化）を求め、かかる抵抗の変化から大気中の各ガスの量 を計算する装置。 １９．計算手段が、印加電位差の範囲に亘り各ガスにつき検出した最大抵抗変化 （または前記他のパラメータの変化）を関連の各ガスの所定値で割算し、その結 果得られた値が大気中の種々の可燃ガスの量を与える特許請求の範囲第１８項に 請求された装置。 ２０．計算手段が、電位差の範囲の少なくとも一部に亘り各可燃ガスによる抵抗 変化（または前記他のパラメータの変化）を積分し、前記積分抵抗値（または前 記他のパラメータ）を関連の各ガスの所定値で割算し、その結果得られた値が大 気中の種々の可燃ガスの量である特許請求の範囲第１８項に請求された装置。