JPH07273376A - 超電導限流器 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 【目的】 通常送電において送電線に流れる電流により
超電導磁気遮蔽体に発生する磁束を減少させて超電導磁
気遮蔽体がクエンチするのを防止する超電導限流器を提
供する。 【構成】 超電導磁気遮蔽体の外周側に送電電流の通電
を許容する第１のコイル８と、同第１のコイル８の磁場
を打ち消すように作用する第２のコイル９とを配設した
超電導限流器において、第１のコイル８と第２のコイル
９のコイル線をより合わせるようにした。これにより、
通常の送電電流において超電導磁気遮蔽体が臨界磁場に
達してしまうことが防止できる。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【産業上の利用分野】 この発明は、超電導磁気遮蔽体
の磁気遮蔽効果を利用した超電導限流器に関するもので
ある。

【０００２】

【従来の技術】 従来より、送電線系統における電流を
限流する限流器の開発が進められている。限流器は過電
流が流れた場合に抵抗となってその過電流を抑制し、遮
断器及び変圧器にかかる負荷を軽減する働きをする。限
流の方式としては種々のものがあるが、近年、限流器と
していわゆる超電導体を用いて限流する方式が提案され
ている。これは、超電導体の磁気遮蔽効果と磁束スイッ
チング効果を利用したものである。まず、超電導磁気遮
蔽体に導線をコイル状に巻回して超電導限流器を構成す
る。通常コイルは通電されると自己インダクタンスによ
りインピーダンスを示すが、上記超電導限流器では超電
導磁気遮蔽体が超電導状態にある場合は磁気遮蔽効果に
より磁束が遮蔽されるため理論上自己インダクタンスが
消失してしまう。すなわち、インピーダンスが極めて小
さくなるため通常の送電電流の損失は少なくなる。とこ
ろが、一旦、短絡や落雷等により過電流が発生し一定値
以上の磁束が生ずると臨界磁場を越えるため、超電導状
態から常電導状態へとクエンチ（転換）し超電導磁気遮
蔽体の磁気遮蔽効果が消滅する。すると通常のコイルと
同様に磁束が超電導磁気遮蔽体に鎖交するため（磁束ス
イッチング効果）、コイルに大きな自己インダクタンス
が発生し、電流を限流することができるとしたものであ
る。

【０００３】

【発明が解決しようとする課題】 ところが、この従来
の超電導磁気遮蔽体は臨界磁場が小さいため送電線のよ
うに大電流が流れる限流器に応用することはできない。
すなわち、その送電線に流れる通常電流によって、かな
り大きな磁場が発生し、既に超電導磁気遮蔽体の臨界磁
場を越えてしまうこととなるからである。すると超電導
体は常電導状態にクエンチしてしまうため限流器はコイ
ルの自己インダクタンスを消失させることができず、通
常の送電にもかかわらずインピーダンスを発生し、送電
損失を生じてしまうことになる。従って、実際に限流器
に応用するのは困難であった。本発明の目的は、通常送
電において超電導体上に発生する磁束を減少させて超電
導磁気遮蔽体がクエンチするのを防止する超電導磁気遮
蔽体を用いた超電導限流器を提供することである。

【０００４】

【課題を解決するための手段】 上記課題を解決するた
めに本発明の発明者らは、請求項１の発明では超電導磁
気遮蔽体の内周側又は外周側に送電電流の通電を許容す
る第１のコイルと、同第１のコイルの磁場を打ち消すよ
うに作用する第２のコイルとを配設した超電導限流器に
おいて、第１のコイルと第２のコイルのコイル線をより
合わせる構成とした。また請求項２の発明では、同じ超
電導限流器において、第１のコイルと第２のコイルとの
コイル線を所定のターンごとに交互に重ねて配設する構
成とした。また請求項３の発明にでは、同じ超電導限流
器において、第１のコイルと第２のコイルのコイル線を
互いにランダムに巻回する構成とした。請求項４の発明
では同じ超電導限流器において、中空に形成された第２
のコイルのコイル線の中に絶縁層を介して第１のコイル
のコイル線を配設する構成とした。請求項５の発明で
は、第１及び第２のコイルのコイル線を所定ターンごと
に交互に巻回し、複数の環体に分割した超電導磁気遮蔽
体間に挟持状態に配設する構成とした。また請求項６の
発明では、第１及び第２のコイルのコイル線を互いにラ
ンダムに巻回し、複数の環体に分割した超電導磁気遮蔽
体間に挟持状態に配設したことを特徴とする超電導限流
器。

【０００５】

【作用】 上記のような構成によれば、請求項１の発明
では第１のコイルは超電導磁気遮蔽体に対して巻回され
ているため通常電流の通電時においては超電導磁気遮蔽
体により磁束が遮蔽されており自己インダクタンスは生
じず、電流を限流しない。そして、第１のコイルとより
合わせられた第２のコイルが第１のコイルの磁場を打ち
消す方向に働き、その結果第１のコイル単独の場合に比
べクエンチする電流値を大きく設定することができる。
一方、短絡、落雷等により過電流が流れると、臨界磁場
を越えるため超電導磁気遮蔽体はクエンチして限流され
る。請求項２の発明では請求項１の発明の作用と同様で
あるが、第１のコイルと所定のターンごとに交互に配置
させられた第２のコイルが第１のコイルの磁場を打ち消
す方向に働き、その結果第１のコイル単独の場合に比べ
クエンチする電流値を大きく設定することができるよう
になっている。一方、短絡、落雷等により過電流が流れ
ると、臨界磁場を越えるため超電導磁気遮蔽体はクエン
チして限流される。請求項３の発明も請求項１の発明と
同様であるが、第１のコイルとランダムに配置させられ
た第２のコイルが第１のコイルの磁場を打ち消す方向に
働き、その結果第１のコイル単独の場合に比べクエンチ
する電流値を大きく設定することができるようになって
いる。一方、短絡、落雷等により過電流が流れると、臨
界磁場を越えるため超電導磁気遮蔽体はクエンチして限
流される。請求項４の発明も請求項１の発明と同様であ
るが、第１のコイルは中空の第２のコイル内に配設され
完全に包被状態となっており、第２のコイルは第１のコ
イルの磁場を打ち消す方向に働き、その結果第１のコイ
ル単独の場合に比べクエンチする電流値を大きく設定す
ることができるようになっている。一方、短絡、落雷等
により過電流が流れると、臨界磁場を越えるため超電導
磁気遮蔽体はクエンチして限流される。

【０００６】請求項５の発明では請求項１の発明と同様
であるが、第１のコイルと所定ターンごとに交互に配置
させられた第２のコイルが第１のコイルの磁場を打ち消
す方向に働き、その結果第１のコイル単独の場合に比べ
クエンチする電流値を大きく設定することができるよう
になっている。そして、更にコイルが環状の超電導磁気
遮蔽体間に挟持されているため漏れインピーダンスが少
なくなる。請求項６の発明では請求項１の発明と同様で
あるが、第１のコイルとランダムに配置させられた第２
のコイルが第１のコイルの磁場を打ち消す方向に働き、
その結果第１のコイル単独の場合に比べクエンチする電
流値を大きく設定することができるようになっている。
そして、更にコイルが環状の超電導磁気遮蔽体間に挟持
されているため漏れインピーダンスが少なくなる。

【０００７】

【実施例】 以下、この発明の超電導磁気遮蔽体を用い
た超電導限流器について図面に基づいて詳細に説明す
る。

【０００８】図３に示すように超電導限流器１は鉄塔２
と遮断器３の間の送電線４に配設されている。遮断器３
の一次側には更に変圧器５が配設されている。 （実施例１）超電導限流器１は図１に示すように、超電
導磁気遮蔽体よりなる円筒状の本体７と第１のコイル８
及び第２のコイル９により構成されている。第１のコイ
ル８は本体７の外周に巻回され、その先端は送電線４側
に接続されており、基端は遮断器３側に接続されてい
る。第１のコイル８と交互に第２のコイル９が本体７の
外周に巻回されている。第１のコイル８と第２のコイル
９とは隣接したコイル線同士が互いに密着した状態で同
方向に巻回されている。第２のコイル９はその両端が抵
抗１０を介して接合されている。両コイル８，９はとも
に本体７の外周側に配設され、通常送電時及び過電流発
生時を通じて第１のコイル８との間で磁気的に影響しあ
っている。尚、超電導限流器１は常時液体窒素により冷
却状態とされている。

【０００９】図２に示すように本体７は第２のコイル９
の存在下で第１のコイル８に通常の送電電流が流れてい
る場合には超電導状態となっている。すなわち、第１の
コイル８の磁束ａは図上二点鎖線で示すように本体７に
より遮蔽される。従って、第１のコイル８に生じる自己
インダクタンスは理論上０となり、電流は限流されるこ
とはない。一方、一旦地絡事故や落雷等で過電流が流れ
て超電導磁気遮蔽体（本体７）の臨界磁場を越えると、
超電導磁気遮蔽体の遮蔽効果は消失してしまう。すなわ
ち超電導磁気遮蔽体は超電導状態から常電導状態へとク
エンチしてしまう。すると磁束ａは本体７に通るため第
１のコイル８には自己インダクタンスが発生し、電流を
限流するようになる。

【００１０】また、第１のコイル８と交互に巻回された
第２のコイル９は第１のコイル８に電流が流れると、誘
導されて誘導電流が発生するようになっている。この誘
導電流は第１のコイル８による磁場を打ち消す方向の磁
束ｂを形成する。その結果、超電導磁気遮蔽体（本体
７）は通常の送電電流によっては臨界磁場に達すること
はなく、超電導状態から常電導状態へクエンチすること
はない。ここに、第１のコイル８は第２のコイル９が巻
回されていない状態においては、通常の送電電流によっ
て超電導状態から常電導状態へクエンチしてしまう。す
なわち、第２のコイル９がないと、送電電流に対する磁
場が大きくなりすぎ、超電導磁気遮蔽体（本体７）の臨
界磁場に達してしまうからである。ところが、第２のコ
イル９により自らの磁場が打ち消される結果、相対的に
より大きな電流の通電を許容することができることとな
る。尚、抵抗１０は、第２のコイル９に流れる誘導電流
に一定の制限を課するものである。

【００１１】以上のような構成とすれば、本実施例にお
いて次のような効果が生ずる。 （１）第１のコイル８だけでは超電導磁気遮蔽体（本体
７）は通常の送電電流によって容易に臨界磁場に達して
しまうため超電導限流器１に用いることはできなかっ
た。しかし、第１のコイル８と第２のコイル９とを本体
７に対して交互に巻回したことにより第１のコイル８の
磁場を遮蔽することができるので、超電導磁気遮蔽体
（本体７）のみに比べ遮蔽効果が高まり漏れインピーダ
ンスを低減できる。すなわち、通常の送電電流であって
も第２のコイル９を第１のコイル８と交互に配設するこ
とで臨界磁場に達してしまうことを防止できる。 （２）第１のコイル８は超電導磁気遮蔽体（本体７）に
対してすき間無く巻回されているため、コイル８と本体
７間に漏れインピーダンスがなく送電電力の無駄がな
い。 （３）第２のコイル９は第１のコイル８と交互に巻回さ
れているため第１のコイル８により第２のコイル９に誘
導電流が発生して第１のコイル８の磁束ａを打ち消すこ
とができることとなる。 （４）第２のコイル９に配設した抵抗１０の値を変更す
ることで臨界電流値を調節することが可能である。

【００１２】次に、本実施例における実験データについ
て説明する。 本体は外径５０ｍｍΦ，内径４０ｍｍΦ，長さ５０ｍ
ｍの円筒形の超電導磁気遮蔽体により構成される。超電
導磁気遮蔽体はビスマス系であり、通常の原子比でＢ
ｉ：Ｓｒ：Ｃａ：Ｃｕ＝２：２：１：２となるようにＢ
ｉ₂ Ｏ₃ 、ＳｒＣＯ₃ 、ＣａＣＯ₃ 、ＣｕＯ粉末を調整
した後、Ａｇ粉末を４重量パーセント加えたものを原料
粉末とした。この原料粉末を円筒状に成形し、焼結した
臨界条件としては臨界温度（Ｔｃ）９０Ｋ，臨界磁場
（Ｂｃ）５０ガウス，臨界電流（Ｉｃ）３０００Ａ／ｃ
ｍ² である。この本体にターン数１００回，コイル長４
０ｍｍで第１のコイルを一重に巻回し電流を流したとこ
ろ１４．０Ａでクエンチした。

【００１３】本体及び第１のコイルの条件をと同様
に設定し、第１のコイルと交互に第２のコイルをターン
数１００回，コイル長４０ｍｍで巻回した。第２のコイ
ルの終端には０．３Ωの抵抗を接続した。この条件下で
第１のコイルに電流を流したところ１８．０Ａでクエン
チした。従って、本実施データによれば第２のコイルを
巻回しない場合に比べて約１．３倍の電流を流すことが
できた。

【００１４】（実施例２）図４に示すように、超電導限
流器１は超電導磁気遮蔽体よりなる円筒状の本体７と第
１のコイル８及び第２のコイル９により構成されてい
る。両コイル８，９は互いにより合わされており、より
合わされた状態のコイル８，９が本体７の外周に巻回さ
れている。第１のコイル８の先端は送電線４側に接続さ
れており、基端は遮断器３側に接続されている。第２の
コイル９はその両端が抵抗１０を介して接合されてい
る。両コイル８，９は本体７の外周側において、通常送
電時及び過電流発生時を通じて互いに磁気的に影響しあ
っている。尚、超電導限流器１は常時液体窒素により冷
却状態とされている。

【００１５】この実施例２においても実施例１の原理と
同様に第２のコイル９により第１のコイル８の磁場が打
ち消されるため、次のような効果が生ずる。 （１）第１のコイル８だけでは超電導磁気遮蔽体（本体
７）は通常の送電電流によって容易に臨界磁場に達して
しまうため超電導限流器１に用いることはできなかっ
た。しかし、第１のコイル８と第２のコイル９をより合
わせて本体７に巻回したことにより第１のコイル８の磁
場を遮蔽することができるので、超電導磁気遮蔽体（本
体７）のみに比べ遮蔽効果が高まり漏れインピーダンス
を低減できる。すなわち、第１のコイル８を第２のコイ
ル９に巻回することで、通常の送電電流において第１の
コイル８が臨界磁場に達してしまうことを防止すること
ができる。 （２）第１のコイル８と第２のコイル９とをより合わせ
て本体７に巻回したことにより、両コイル８，９の密着
度が向上し、第１のコイル８の磁場が実施例１以上に遮
蔽される。 （３）両コイル８，９は超電導磁気遮蔽体（本体７）に
対してすき間無く巻回されているため、コイル８と本体
７間に漏れインピーダンスがなく、送電電力の無駄がな
い。 （４）第２のコイル９に配設した抵抗１０の値を変更す
ることで臨界電流値を調節することが可能である。

【００１６】（実施例３）図５に示すように、超電導限
流器１は超電導磁気遮蔽体よりなる円筒状の本体７と第
１のコイル８及び第２のコイル９により構成されてい
る。両コイル８，９は同方向に巻回され、かつ一方のコ
イルの外側に他方のコイルを巻回するようにして交互に
重ね合わされ、本実施例３では４段に構成されている。
本体７の外周には１段目の第１のコイル８が１００ター
ン巻回されている。そして、この１段目の第１のコイル
８を包囲するように２段目には第２のコイル９が１００
ターン巻回されている。そして、３段目には再び第１の
コイル８が１００ターン巻回され、４段目には再び第２
のコイル９が１００ターン巻回されている。第１のコイ
ル８の先端は送電線４側に接続されており、基端は遮断
器３側に接続されている。第２のコイル９はその両端が
図示しない抵抗を介して接合されている。両コイル８，
９はともに本体７の外周側に配設され、通常送電時及び
過電流発生時を通じて第１のコイル８との間で磁気的に
影響しあっている。尚、超電導限流器１は常時液体窒素
により冷却状態とされている。

【００１７】この実施例３においても実施例１の原理と
同様に第２のコイル９により第１のコイル８の磁場が打
ち消されるため、次のような効果が生ずる。 （１）第１のコイル８だけでは超電導磁気遮蔽体（本体
７）は通常の送電電流によって容易に臨界磁場に達して
しまうため超電導限流器１に用いることはできなかっ
た。しかし、第１のコイル８と第２のコイル９とを交互
に本体７に巻回したことにより第１のコイル８の磁場を
遮蔽することができるので、超電導磁気遮蔽体（本体
７）のみに比べ遮蔽効果が高まり漏れインピーダンスを
低減できる。すなわち、第１のコイル８と第２のコイル
９とを交互に配設したため、通常の送電電流において第
１のコイル８が臨界磁場に達してしまうことを防止でき
る。 （２）第１のコイル８と第２のコイル９とを交互に重ね
て本体７に巻回したことにより、単に第１のコイル８の
外周側に第２のコイル９を巻回した場合に比べ両コイル
８，９の密着度が向上し、第１のコイル８の磁場が実施
例１以上に遮蔽される。 （３）第１のコイル８は超電導磁気遮蔽体（本体７）に
対してすき間無く巻回されているため、コイル８と本体
７間に漏れインピーダンスがなく、送電電力の無駄がな
い。 （４）第２のコイル９に配設した抵抗１０の値を変更す
ることで臨界電流値を調節することが可能である。

【００１８】（実施例４）図６に示すように、超電導限
流器１は超電導磁気遮蔽体よりなる円環状の本体７と第
１のコイル８及び第２のコイル９をより構成されてい
る。両コイル８，９は同方向に巻回され、実施例１と同
様に両コイル８，９のコイル線が交互に配設されてい
る。本体７は複数に分割され、両コイル８，９はその分
割された本体７間に挟持状態で配設されている。両コイ
ル８，９の外表面と本体７の外周とはほぼ面一とされ、
また両コイル８，９の内表面と本体７の内周とはほぼ面
一とされている。その結果、両コイル８，９は本体７の
端面側からみてはみ出ることはない。尚、両コイル８，
９および本体７とは耐低温性の接着テープにて離間しな
いように接着されている。

【００１９】第１のコイル８の先端は送電線４側に接続
されており、基端は遮断器３側に接続されている。第２
のコイル９はその両端が図示しない抵抗を介して接合さ
れている。両コイル８，９はともに本体７の外周側に配
設され、通常送電時及び過電流発生時を通じて第１のコ
イル８との間で磁気的に影響しあっている。尚、超電導
限流器１は常時液体窒素により冷却状態とされている。

【００２０】この実施例４においても実施例１の原理と
同様に第２のコイル９により第１のコイル８の磁場が打
ち消されるため、次のような効果が生ずる。 （１）第１のコイル８だけでは超電導磁気遮蔽体（本体
７）は通常の送電電流によって容易に臨界磁場に達して
しまうため超電導限流器１に用いることはできなかっ
た。しかし、第１のコイル８と第２のコイル９とを交互
に本体７に巻回したことにより第１のコイル８の磁場を
遮蔽することができるので、超電導磁気遮蔽体（本体
７）のみに比べ遮蔽効果が高まり漏れインピーダンスを
低減できる。すなわち、第１のコイル８と第２のコイル
９とを交互に配設したため、通常の送電電流において第
１のコイル８が臨界磁場に達してしまうことを防止でき
る。 （２）第１のコイル８と第２のコイル９とを交互に重ね
て本体７に巻回したことにより、単に第１のコイル８の
外周側に第２のコイル９を巻回した場合に比べ両コイル
８，９の密着度が向上し、第１のコイル８の磁場が実施
例１以上に遮蔽される。 （３）第１のコイル８は超電導磁気遮蔽体（本体７）か
らはみ出ることなく配設されているため、コイル８と本
体７間に漏れインピーダンスがなく、送電電力の無駄が
ない。 （４）第２のコイル９に配設した抵抗の値を変更するこ
とで臨界電流値を調節することが可能である。

【００２１】（実施例５）図８に示すように、中空のコ
イル線より構成された第２のコイル９内に、第１のコイ
ル８を配設するようにしてもよい。両コイル８，９は超
電導磁気遮蔽体よりなる本体７の外周に巻回されてい
る。尚、両コイル８，９のコイル線の外表面はエナメル
塗料にて絶縁されている。第２のコイル９より外方に延
出された第１のコイル８の先端は送電線４側に接続され
ており、同じく第２のコイル９より外方に延出された基
端は遮断器３側に接続されている。第２のコイル９はそ
の両端が図示しない抵抗を介して接合されている。両コ
イル８，９はともに本体７の外周側に配設され、通常送
電時及び過電流発生時を通じて第１のコイル８との間で
磁気的に影響しあっている。尚、超電導限流器１は常時
液体窒素により冷却状態とされている。

【００２２】この実施例５においても実施例１の原理と
同様に第２のコイル９により第１のコイル８の磁場が打
ち消されるため、次のような効果が生ずる。 （１）第１のコイル８だけでは超電導磁気遮蔽体（本体
７）は通常の送電電流によって容易に臨界磁場に達して
しまうため超電導限流器１に用いることはできなかっ
た。しかし、第１のコイル８を第２のコイル９内に配設
したことにより第１のコイル８の磁場を遮蔽することが
できるので、超電導磁気遮蔽体（本体７）のみに比べ遮
蔽効果が高まり漏れインピーダンスを低減できる。すな
わち、第１のコイル８を第２のコイル９内に配設したた
め、通常の送電電流において第１のコイル８が臨界磁場
に達してしまうことを防止できる。 （２）第１のコイル８を第２のコイル９内に配設したこ
とにより、完全に第１のコイル８を包囲して磁場を遮蔽
することができるので極めて効果的に磁場を遮蔽するこ
とができる。 （３）第２のコイル９に配設した抵抗の値を変更するこ
とで臨界電流値を調節することが可能である。

【００２３】以上本発明の実施例について説明したが、
本発明は他の態様に変更して実施することも可能であ
る。 第１のコイル８と第２のコイル９とを本体７の外周又
は内周側に巻回して配設する場合、両コイル８，９を整
然と配列させなくともランダムに巻回するようにしても
よい。すなわち、両コイル８，９を同方向に適当に巻回
したとしても、第２のコイル９により、第１のコイル８
の磁場を遮蔽することができるので、超電導磁気遮蔽体
（本体７）のみに比べ遮蔽効果が高まり漏れインピーダ
ンスを低減できることとなるからである。

【００２４】上記各実施例では本体７の外周側に第１
及び第２のコイル８，９を配置したが、図７に示すよう
に両コイル８，９は本体７の内周にあってもよい。本体
７の内周であっても、第１のコイル８に対して本体７の
磁気遮蔽効果は奏され、また第２のコイル９は第１のコ
イル８の磁場を打ち消すことができるからである。

【００２５】上記実施例３におけるターン数は特に１
００ターン限定されるものではない。また、両コイル
８，９を同ターン数ごとに４段巻きしていたが、必ずし
も同ターン数でなくともよく、また４段である必要もな
い。また、上記実施例３では両コイル８，９を１００タ
ーンごとに段を変えて交互に巻回していたが、１ターン
ごとに交互に巻回するようにしてもよい。すなわち、各
段ごとに両コイル８，９が隣接するように巻回してもよ
い。すなわち、両コイル８，９が互いに影響しあうよう
な関係にあればよい。

【００２６】実施例４では両コイル８，９は交互に本
体７間に配設したが、交互でなく、例えば両コイル８，
９を上記のようにランダムに巻回するようにしてもよ
い。また、円環状の本体７も分割体の数や配置間隔を変
更することは自由である。

【００２７】本体７は中空とされていたが、内部に鉄
心を挿入するようにしても勿論よい。鉄心には高抵抗磁
性体、フェライト、アモルファス等が例として挙げられ
る。 本体７は円筒状であったが、かならずしも円筒状でな
くともよく、断面多角形状の筒体であってもかまわな
い。また、本体７の両端にフランジ部を形成したり本体
外周に凹凸を形成したりすることも自由である。また、
上記実施例ではＢｉ：Ｓｒ：Ｃａ：Ｃｕ＝２：２：１：
２のビスマス系超電導遮蔽体であったが、これ以外の配
合であってもかまわない。また、ビスマス系以外の例え
ばイットリウム系の超電導遮蔽体であっても勿論かまわ
ない。

【００２８】その他、本発明はその主旨を逸脱しない範
囲において自由に変更して実施することが可能である。

【００２９】

【発明の効果】 以上説明したように請求項１乃至請求
項５の発明では、第２のコイルにより第１のコイルの磁
場を打ち消すことができるようになった。そのため通常
の送電電流において超電導磁気遮蔽体が臨界磁場に達し
てしまうことが防止でき、超電導現象を利用した限流器
の実用化を可能にすることができるという優れた効果が
奏される。また請求項４及び５の発明では、加えて第１
のコイルの漏れインピーダンスが軽減されて送電電流の
損失が少なくなる。

【図面の簡単な説明】

【図１】 本発明にかかる超電導限流器を応用した実施
例１の要部を説明する概略斜視図である。

【図２】 同じ実施例１におけるコイルの磁束の流れを
図解する部分拡大正面図である。

【図３】 同じ実施例１において、送配電設備における
限流器の配設位置を説明する概略図である。

【図４】 他の実施例２の超電導限流器の要部を説明す
る概略斜視図である。

【図５】 他の実施例３の超電導限流器の要部を説明す
る概略側面図である。

【図６】 他の実施例４の超電導限流器における概略側
断面図である。

【図７】 他の実施例における超電導限流器の要部を説
明する概略斜視図である。

【図８】 他の実施例５における超電導限流器の要部を
説明する概略側断面図である。

【符号の説明】

１…超電導限流器、７…超電導磁気遮蔽体たる本体、８
…第１のコイル、９…第２のコイル。

Claims (6)

【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】 超電導磁気遮蔽体の内周側又は外周側に
   送電電流の通電を許容する第１のコイルと、同第１のコ
   イルの磁場を打ち消すように作用する第２のコイルとを
   配設した超電導限流器において、 第１のコイルと第２のコイルのコイル線をより合わせた
   ことを特徴とする超電導限流器。
2. 【請求項２】 超電導磁気遮蔽体の内周側又は外周側に
   送電電流の通電を許容する第１のコイルと、同第１のコ
   イルの磁場を打ち消すように作用する第２のコイルとを
   配設した超電導限流器において、 第１のコイルと第２のコイルとのコイル線を所定ターン
   ごとに交互に配設したことを特徴とする超電導限流器。
3. 【請求項３】 超電導磁気遮蔽体の内周側又は外周側に
   送電電流の通電を許容する第１のコイルと、同第１のコ
   イルの磁場を打ち消すように作用する第２のコイルとを
   配設した超電導限流器において、 第１のコイルと第２のコイルのコイル線を互いにランダ
   ムに巻回したことを特徴とする超電導限流器。
4. 【請求項４】 超電導磁気遮蔽体の内周側又は外周側に
   送電電流の通電を許容する第１のコイルと、同第１のコ
   イルの磁場を打ち消すように作用する第２のコイルとを
   配設した超電導限流器において、 中空に形成された第２のコイルのコイル線の中に絶縁層
   を介して第１のコイルのコイル線を配設したことを特徴
   とする超電導限流器。
5. 【請求項５】 第１及び第２のコイルのコイル線を所定
   ターンごとに交互に巻回し、複数の環体に分割した超電
   導磁気遮蔽体間に挟持状態に配設したことを特徴とする
   超電導限流器。
6. 【請求項６】 第１及び第２のコイルのコイル線を互い
   にランダムに巻回し、複数の環体に分割した超電導磁気
   遮蔽体間に挟持状態に配設したことを特徴とする超電導
   限流器。