JPH08172014A

JPH08172014A - 材料の消磁方法

Info

Publication number: JPH08172014A
Application number: JP16717995A
Authority: JP
Inventors: Bruce Guy Irvine Dance; ガイアービンダンスブルース
Original assignee: Welding Institute England
Current assignee: Welding Institute England
Priority date: 1994-06-09
Filing date: 1995-06-09
Publication date: 1996-07-02
Also published as: EP0686984A1; GB9411594D0

Abstract

(57)【要約】【目的】磁性材を完全に消磁する消磁方法を提供する
ことを目的とする。【構成】第１極性の磁界を第１の期間の間ワークピー
スに印加することからなるワークピースを少なくとも部
分的に消磁する方法。その後、磁界を、極性を連続的に
逆転し、短い期間印加する。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【産業上の利用分野】本発明は材料、特に断面が比較的
厚い強磁性材料の消磁に関する。本方法は物体の大きさ
および形状によって限定されることがなく、すべての磁
性体にその帯磁状態および配向に関わりなく有効であ
る。

【０００２】

【従来の技術および発明が解決しようとする課題】従
来、磁性体を消磁するもっとも一般的な方法は振幅が減
少する交番磁気磁力（ＭＭＦ）を印加することであっ
た。通常、交流（５０または６０Ｈｚの主電力線から引
くのが一般的である）が流れるコイルを使用し、電流を
徐々にほぼゼロまで減らすか、あるいはコイルから誘起
される磁束の強度が十分に減少するまで相互間の距離を
大きくすることによって、物体とコイルを引き離すかの
いずれかを行う。この従来の方法は小形の物体や薄い材
料には満足できるものであるが、大形の物体や厚い材料
では、部分的な消磁しかもたらさない。詳細にいえば、
この手法は物体からの磁界が小さかったり、ほとんどな
かったりする見かけの消磁をもたらす。しかしながら、
消磁は全体的なものではなく、影響を受けるのは限定さ
れた深さだけである。これによって、内部磁界を分路
し、外部で測定した場合に、見かけ上帯磁をなくする、
物体の表面近傍の包囲領域がもたらされることがよくあ
る。しかしながら、物体を溶接したり、切断したりして
縁部がなくなると、一般に、このようなトラップされた
内部磁界が露出される。

【０００３】他の従来技術の手法は、等しいが、方向が
逆の磁界が発生し、外部には見かけの磁界がほとんど、
あるいはまったくなくなるように、物体を故意に磁化す
るものである。この手法は特に単純なチューブなどの単
純な形状の物体や、既存の帯磁が一様な場合には満足で
きるものである。しかしながら、物体が形状の不規則な
ものであったり、かなり厚かったり、断面が変化するも
のであったりする場合、あるいは磁化が厚い断面の表面
で一般に生じるような不均一ないし不規則なものである
場合に、適用することは容易ではない。これらの状況に
おいて、もっとも満足できる手法は、関与する材料を完
全に消磁することである。

【０００４】上記で最初に述べた代替方法をさらに発展
させる、また電源線から、あるいは１０Ｈｚ以下などの
低い周波数で作動する電子発振器から適宜得られるもの
よりも低い周波数を得るための、消磁界が周期的に逆転
される単向電流の流れるコイルで得られる。この方法は
より厚い断面を消磁できる点で、線路周波数で得られる
ものに比較して満足できるものである。しかしながら、
関与する物体の形状に関しては、同じ制限が存在してい
る。したがって、きわめて厚い、もしくは不規則な断面
に対しては、内部帯磁をマスクする表面効果ないし近表
面効果のため見かけの外部消磁を行うことができる。

【０００５】電気アークまたは電子ビームによる溶接に
関連して、内部帯磁は受け入れることのできない偏向を
生じる。これは、特に結合される構成要素が嵌合面で溶
融する場合に、キュリー点（ある種の強磁性体の場合、
約７００℃）以上に加熱することによって生じ、局部表
面磁界分布を乱し、深い領域にある内部帯磁を露出させ
る。

【０００６】

【課題を解決するための手段】本発明の一態様によれ
ば、ワークピースを少なくとも部分的に消磁する方法
は、少なくとも、第１の極性の磁界を第１の期間の間ワ
ークピースに印加し、次いで、極性が連続的に逆転さ
れ、期間がより短い磁界を印加する第１の段階からなっ
ている。

【０００７】それ故、表面領域または近表面領域だけで
はなく、特に磁化された材料が５０ｍｍを超えたり、さ
らには１５０ｍｍを超えるかなりの厚さのものである場
合に、磁化された材料の希望する深さまで消磁する消磁
方法を用いる。本方法は消磁に必要な時間を従来の方法
よりも短縮するような態様で、ワークピースのすべての
領域に完全に侵入することのできる電磁界を発生する。

【０００８】したがって、まず、単向磁界を物体を包囲
している適切な電磁コイルから、相当の時間Ｔ、たとえ
ば１００秒の間印加する。厚さに応じて、この時間を１
０００秒以上にすることができる。単一のソレノイド・
コイルを使用することも、あるいは物体の形状およびそ
の全体的な大きさに応じて、１つまたは複数のフラット
・コイルを使用することもできる。たとえば、平均直径
がＤの２つの円形フラット・コイルを約０．５Ｄ離して
設定した場合、自由空間におけるコイルの間の軸方向磁
界は、総励磁が同じで、直径がＤ、全長がＤに等しいＬ
のソレノイド・コイル１個の軸方向磁界よりも１０％以
上少なくなることはない。したがって、物体を２つのコ
イルの間に適宜配置することも、あるいは、内径よりも
小さいものであれば、同等なソレノイド・コイル内に配
置することもできる。

【０００９】最初の磁化の後、電流を逆にし、これをｐ
Ｔなどの短い時間（ただし、ｐは１未満の任意の係数、
たとえば、０．５ないし０．９９の間の適当な数であ
る）の間印加することによって、磁界を逆にする。時間
の短縮率は材料の磁気特性によって決まるものである
が、ほとんどの強磁性体の場合、ｐ＝０．９に任意に設
定することができる。磁界を再度逆転し、ｐⁿ Ｔがたと
えば１秒未満になるまで、時間ｐ² Ｔ、ｐ³ Ｔなどの間
印加する。

【００１０】この時点で、消磁サイクルを第２段階中に
満足できるように終了しなければならない。単独で、あ
るいは組み合わせて使用できる３つの方策が可能であ
る。従来、構成要素と消磁コイルを徐々に引き離し、磁
界を逆転するたびに構成要素に誘起される磁化を減らし
ていた。この技法は周知である。第２に、時間枠を前記
と同様係数ｐだけさらに短縮することもできる。インダ
クタンスＬを有する消磁コイルの電流Ｉ_(t) の最初の変
化率をｐⁿ Ｔというある値で

【数２】という関係で、電源電圧Ｖに関連付けた場合、Ｉ_(t) が
通常値Ｉ_M に達することはない。ｐⁿ Ｔが逐次小さくな
った場合、ピーク電流は無視しうる値、すなわちＩ_M ／Ｃ（ただし、Ｃは１００である）に達する。この時点で、
消磁サイクルが完了する。これを次式のように表すこと
ができる。

【数３】インダクタンスＬは消磁される構成要素に応じて変化す
るが、結果に大幅な影響を及ぼすことなく、最小値（す
なわち、消磁対象の構成要素がない場合）であると適宜
想定することができる。

【００１１】第３の方策においては、小形あるいは薄い
構成要素を消磁する際に一般的なやり方と同様に、実質
的にゼロとなるか、当初の最大磁界電流Ｉ_M のたとえば
１％未満となるまで、最大磁界電流Ｉ_t の振幅をほぼ一
定の期間（頻度）で減少させる。減少係数は振幅ｉを公
称で一定に減少させるものであっても、あるいは公称で
一定の比率ｑであって、公称で一定の期間（頻度）の次
のサイクルにおいて、ｑⁿ がたとえば０．０１未満とな
るまで、ピーク電流をｑＩ_M 、ｑ² Ｉ_M などとする。

【００１２】

【実施例】本発明による方法および装置のいくつかの例
が、以下の説明および図から明らかとなろう。

【００１３】図１はほぼ矩形の単純な線形ソレノイド２
の中心線１に沿った磁界強度の分布を示す。この例にお
いて、直径（Ｄ）は５ｍであり、長さ（Ｌ）は４．５ｍ
すなわち０．９Ｄである。２２２ターンおよび８００Ａ
の電流が一様に分布している場合、中心線１に沿った磁
界強度はソレノイドの端部で約１７ｋＡ／ｍであり、中
心で約２７ｋＡ／ｍに増加する。この場合、励磁は４０
ｋＡ／ｍ程度の長さとなる。自由空間におけるこの励磁
および磁界強度は、ソレノイドの空間内に配置された強
磁性体を飽和磁界強度の５０％程度まで磁化するのに十
分なものである。

【００１４】しかしながら、一般に、包囲空間の存在が
自己消磁につながり、残留磁界が飽和磁界強度の半分以
下程度になるため、強い磁界を印加した単純なブロック
の材料が完全に飽和していることができないことに留意
すべきである。

【００１５】図２は直径が公称５ｍであり、それぞれ約
４ｍ、３ｍ、２ 1/2ｍ、および２ｍ離隔した２つの短い
コイルの中心軸における対応する磁界強度（曲線ｉ、ｉ
ｉ、ｉｉｉおよびｉｖ）を示す。この例において、磁界
強度は各々公称１１１ターンで、８００Ａの電流が流れ
るコイルについて計算されている。ほぼコイルの直径ま
で離隔した場合、磁界強度が中心線に沿ってほぼ一様と
なり、約２３ｋＡ／ｍの量となることがわかる。ソレノ
イド内、または２つの短いコイルの間のいずれかに適宜
おかれるものよりも複雑な形状の物体の場合、他の同様
なコイルを上述のソレノイドまたは一対のフラット・コ
イルの軸に垂直な軸、あるいは適切な方向で利用するこ
とができる。本発明によれば、消磁磁界が厚い材料の深
いところまで十分に浸透するように長い時間枠の間印加
され、その後短い時間の間印加される。この効果を図３
に示すが、同一の磁界強度Ｂ₀ に対して、材料の深いと
ころで発生する磁界は距離（Ｘ）と磁界が印加される期
間（ｔ）両方の関数である。十分な期間により、任意の
深さを印加されたものに近い磁界強度まで磁化すること
ができる。同一の一定値Ｂ₀ の印加磁界を引き続き逆転
すると、期間は好ましくは公称で一定の割合（ｐ）で短
縮し、以降の時間ｔ₂ 、ｔ₃ 、ｔ₄ 、ｔ₅ がｐｔ、ｐ²
ｔ、ｐ³ ｔ、ｐ⁴ ｔなどに対応するようにする。図示の
ように、既知の深さＸにおいて、これは十分に短い時間
で、距離Ｘにおける逆転磁界強度が低い値に減少するま
で、強度の減少する逆転磁界をもたらす。

【００１６】第１段階の間、印加励磁電流は当初一定で
あり（関連するコイルの自己インダクタンスによってほ
とんど制御される立ち上がり、および立ち下がりとは別
に）、図４に示すように短縮された時間の間印加され
る。初期時間は通常１００秒を超えるか、大形構造の場
合には、１０００秒超である。最小時間枠はほとんど
が、コイルの自己インダクタンス、およびコイル内の電
流の立ち上がりの最大速度を制御する印加電源のＥＭＦ
によって決定される。第１段階が終了すると、極性の逆
転は第２段階の間、図示のように、周波数を一定とし、
振幅を減少させて継続される。大形コイルの場合、第２
段階の開始時に１秒程度の最大時間を設定し、その後、
制御された増加度または制御された関数のいずれかによ
って、コイル内の電流を公称で初期電流のたとえばわず
か１％になるまで減少させるのが有利である。時間を制
御して減少させ、振幅を制御して減少させるこの順序を
図４に示す。

【００１７】第１段階の間、磁気特性に変化を生じない
と思われる連続した消磁電流の間の期間の割合は、（１
−ｌｏｇＫ）² （ただし、Ｋは希望する磁界強度の減少
度である）によって与えられる。通常、公称０．９５な
いし０．７というＫの値に対する比率は１．１ないし約
２の範囲である。実用上、この範囲は１．２ないし１．
３の範囲であることが好ましい。

【００１８】公称１．２５の時間比率に対応した０．９
というＫに対する期間の典型的な順序を、図５の表に示
す。消磁サイクル・パルス時間（ｔ_n ）は次式で与えら
れる。

【数４】

【００１９】メイン・サイクルの総時間Ｔは次式で与え
られる。

【数５】

【００２０】サイクルを終了するまでの時間は約５秒で
ある。消磁サイクル（切り替え時間を除く）の総時間は
４．６分である。

【００２１】これが一定の低周波数または長期間のサイ
クルを使用する場合と比較して、時間をかなり節減する
ことに留意すべきである。この例において、任意の１２
ステップに対する総時間は、磁界電流を逆転するのに必
要な切り替え時間を無視すれば、関連する最長期間の５
倍程度である。全期間のこの節減は、初期期間が長けれ
ば長いほど顕著となる。それ故、たとえば１０００秒の
初期磁化時間を必要とするきわめて厚い材料の場合、全
消磁時間は１日ないし数日間ではなく、わずか数時間と
なる。

【００２２】典型的な制御順序を図６に示すが、これは
プログラム式電源（図７）とともに、提供されたコイル
に必要な消磁システムをもたらす。図７に示すように、
消磁コイル３は、作動が制御コンピュータ５によって制
御されるＤＣ電流極性逆転ユニット４に接続されてい
る。ＤＣ電流が電流源６からユニット４に供給される。
図１または図２で説明したソレノイド・コイルが０．１
５Ｈ程度の固有インダクタンスを有しており、６００Ｖ
を供給した場合に、０．２秒程度の立ち上がり時間を有
している。たとえば１０秒という最短時間までの長い時
間枠に対するオン／オフ・スイッチとしてだけ３相サイ
リスタ・ブリッジを、ユニット４に利用することができ
る。その後、１秒以下の作動時間に対して適切な位相順
序の切り替えが好ましい。その後、たとえば抵抗溶接の
分野で周知のように、サイリスタ制御での位相遅延によ
って、電流の振幅を減らすことができる。

【００２３】制御コンピュータ５は図６に示すステップ
を行う。まず、コンピュータ５に、上記で定義した最大
電流値（Ｉ_M ）、初期浸透厚さ（δ）、消磁対象の材料
に関する定数（ｋ）、および初期値（Ｋ）を与える（ス
テップ３０−３３）。コンピュータ５は次いで、ステッ
プ３４において次式にしたがって初期期間（ｔ₀ ）の値
を計算する。ｔ₀ ＝δ² ／ｋ²

【００２４】操作員は次いでステップ３５において、プ
ロセスを開始し、それに引き続いて、コンピュータ５が
ユニット４に電流を最大値Ｉ_M で電流源６から計算され
た時間ｔ₀ の間流させるよう指示する（ステップ３
６）。時間ｔ₀ が経過した後、コンピュータ５はユニッ
ト４にコイル３に供給される電流の極性を逆転させ（ス
テップ３７）、次式にしたがって新しい期間ｔ_n+1 を計
算する。

【数６】ただし、当初ｎ＝０である。

【００２５】ステップ３９において、コンピュータ５は
ステップ３８で計算した最新の期間ｔ_n+1 と、予め設定
した最小時間期間ｔ_min を比較し、計算した期間がｔ
_min よりも短くない場合には、処理はステップ３６へ戻
る。

【００２６】期間がｔ_min （たとえば、０．１秒に設定
できる）未満まで短縮された場合、処理はステップ４１
へ進み、第２段階（図４に示す）を開始する。ステップ
４１において、初期電流Ｉ₀ が期間ｔ_min の間コイル３
に供給され、次いでステップ４２において電流の極性が
ユニット４によって逆転される。コンピュータ５は次式
にしたがって電流の新しい値Ｉ_M+1 を計算する。Ｉ_M+1 ＝ＫＩ_M （ステップ４３）ただし、当初Ｍ＝０である。

【００２７】計算された最新の値Ｉ_M+1 をステップ４４
で最小電流値Ｉ_min （通常、Ｉ₀ の２％）と比較し、計
算した値がＩ_min 未満である場合には、第２段階が継続
し、処理がステップ４１へ戻る。それ以外の場合には、
消磁サイクルが完了し、操作員にはサイクルを繰り返す
のかどうかを指示するよう要求がなされる（ステップ４
５）。反復する場合には、処理はステップ３５に戻る
が、それ以外の場合には、ステップ４６へ進み、操作員
は新しいパラメータが必要かどうかを指示する。パラメ
ータが必要な場合には、処理はステップ３０へ戻るが、
それ以外の場合には、終了する。

【００２８】場合によっては、特に、大形の構造の場合
には、関連する構造全体を消磁するのが必要なかった
り、あるいは実用的でないことがある。たとえば、図８
に示すように、大形構造１１のボスまたは突出部分１０
を消磁するように設計されている場合には、上述のよう
に、ボスの周囲にコイル１２を配置することによってボ
スのみに関して消磁を行うことができる。もちろん、構
造の他の部分に存在する磁界のためわずかな自己帯磁が
あるが、一般に、特にボスなどの物体を深いところま
で、および全長にわたって完全に消磁する場合、これは
受け入れられない局部帯磁になることはない。あるい
は、消磁度をさらに下げるために、長い構造を固有磁界
が消磁対象のボスまたは構成要素に関してバイパスされ
るようにする他の磁性体とによって分路し、かつ、必要
に応じ、分路内の構造の一部の残留帯磁を打ち消す他の
磁界コイルを使用することができる。

【００２９】しかしながら、前述のように、構成要素１
４全体の主要部分の各々を図９に示すようにカバーする
１群のコイル１３を備えた本発明にしたがって、複雑な
形状の物体を満足できるところまで消磁することができ
る。場合によっては、コイルをすべて一緒に励磁するこ
とができるが、他の場合には、コイルを組にして、ある
いは順次励磁して、構造の離隔した部分に必要な度合い
の磁束および磁束の逆転をもたらすのが好ましい。

【００３０】磁界に対して閉路をもたらす構造の場合、
コイル１５に印加して、図１０に示すように閉路内に磁
界を誘起するのが十分なことがよくある。このようなコ
イルは従来、このような構造の各々に対して個別に巻か
れるのではなく、簡単に結合できるように嵌合する半部
に分割されていた。もちろん、この場合には、自己帯磁
効果がないため、遥かに高い磁束密度が誘起され、また
本発明による消磁サイクルの開始時に材料を飽和させ、
その後、前述のように時間間隔を、したがって磁束レベ
ルを少なくするのが一般に好ましい。

【００３１】閉路に関して図示したもの（図１０）の代
替構成において、可撓性または積層の消磁機構が図１１
に示すように設けられており、ソレノイド・コイル１６
が弧状または積層の磁気ヨーク１７を励磁する。この積
層ヨーク１７は消磁対象の物体１９の寸法に合致するよ
うに適切な磁極片１８で終了することができ、それ故、
コイル１６の寸法よりも大きな物体１９を本発明にした
がって処理することができる。

【００３２】凹状または不規則な形状をした物体の場
合、構成要素の磁気特性と包囲ないし一体空間の間の合
致を改善することが好ましい。このため、親物体と一般
的な特性が同じ細かく分割された強磁性体を可撓性の容
器ないしバッグ２０内に適宜吊し、このような不連続性
を満たし、図１２ａに示すようにより一様な磁路を提供
することができる。あるいは、必要な寸法の加工された
構成要素２１をこのような不連続部に挿入し、エア・ギ
ャップおよび低透磁性ないし単位透磁性の関連する空間
を最小限とすることができる（図１２ｂ）。

【００３３】図１１の成形積層ヨークの変形を使用する
場合、消磁技法の他の変形（図示せず）を実現すること
ができる。

【００３４】この変形において、ヨークはヨークの帯磁
を測定する、ホール効果デバイス、サーチ・コイルなど
からなる磁界感知要素を含んでいる。消磁コイル自体は
ＡＣおよびＤＣ両方の電源に接続されており、これらは
単独で、あるいは組み合わせて使用される。この装置は
多くのモードで使用できる。第１のモードにおいて、構
成要素またはその一部に弱い磁界または残留磁界が存在
していることを判定するために使用することができる。
まず、ヨークをワークピースに取り付け、小さいＡＣ信
号を消磁コイルに印加する。ヨークで測定した正味平均
帯磁が大幅に増加した場合、これはワークピースに当初
存在していた弱い磁界または残留磁界の存在を示す。こ
の効果の発生源は図１３を検討することによって明らか
になる。第１の点αはヨークの端部間の領域の磁気状態
を表す。わずかなＡＣ電流を印加した場合、これはワー
クピースに±ΔＨの小さいＡＣ磁界を生じる。これは初
期帯磁曲線（図１３Ａ）の形状により、材料の磁気状態
の軌跡をＡ’（図１３Ｂ）を中心とする小ヒステリシス
・ループへ迅速に移動させる。図１３Ａに示した初期帯
磁曲線の形状は、多くの強磁性スチールで典型的なもの
である。小さい±ΔＨ磁界を印加した場合に、平均磁界
に正味の増加がない点が初期帯磁曲線に１つしかないこ
とがわかる。これは初期磁気状態Ａが点Ｂ＝Ｈ＝０にあ
る場合である。磁界感知要素で測定したＢ磁界での増加
量が当初存在していた残留磁化の程度を示すものである
こともわかる。

【００３５】第２モードの作動においては、ＤＣ電流が
磁化コイルに流され、残留磁界と逆の磁界を生じる。必
要量はモード１で行われるテストの結果を検討すること
によって見積もられる。電流を十分な時間にわたって印
加して、磁界が材料の希望する深さまで浸透できるよう
にする。電流をゼロまで減少させたら、モード１で他の
テストを行い、残っている残留磁界を評価し、必要に応
じ、プロセスを反復する。

【００３６】第３モードの作動において、ＡＣおよびＤ
Ｃ電流を制御され、自動化された順序で同時に流し、構
成要素またはその一部を測定可能に消磁された状態に残
しておく。

【００３７】このタイプの装置を使用して、ｉ）構成要
素に局部的に存在する残留磁界を測定して、印加ＡＣ電
流の周波数を制御することによって測定の有効深さを制
御すること、ｉｉ）印加する時間を制御することによっ
て、消磁磁界の深さを再度制御して構成要素を全体的
に、あるいは局部的に消磁すること、ならびにｉｉｉ）
自動的に制御されるサイクルで測定および消磁の両方を
組み合わせることができる。

【図面の簡単な説明】

【図１】単純なほぼ正方形のソレノイド・コイル（これ
も図示する）の軸方向磁界強度分布の図である。

【図２】異なる間隔の２つのフラット・コイルの軸方向
磁界強度分布の図である。

【図３】異なる期間における強磁性体への磁界の浸透を
示す図である。

【図４】本発明による印加磁界（コイル電流）の典型的
な順序を示す図である。

【図５】期間の典型的な順序の表である。

【図６】適切なコンピュータの流れ制御の図である。

【図７】本発明の一例による全体的なシステムの図であ
る。

【図８】拡張構造の消磁部分の構成を示す図である。

【図９】複雑な形状の構造を消磁するための構成を示す
図である。

【図１０】リング形または箱形の構造を消磁するための
構成を示す図である。

【図１１】軟磁性体に組立可撓性積層ヨークを使用した
図である。

【図１２】磁束をより均等に分布するために磁気ブリッ
ジ片を使用した図である。

【図１３】ＡＣ磁界を印加した場合の見かけのＢ磁界の
増加の発生源を示す図である。

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【手続補正書】

【提出日】平成７年７月１３日

【手続補正１】

【補正対象書類名】図面

【補正対象項目名】全図

【補正方法】変更

【補正内容】

【図１】

【図２】

【図３】

【図５】

【図４】

【図７】

【図８】

【図９】

【図１０】

【図１１】

【図６】

【図１２】

【図１３】 ─────────────────────────────────────────────────────

【手続補正書】

【提出日】平成７年１０月１９日

【手続補正１】

【補正対象書類名】明細書

【補正対象項目名】図５

【補正方法】変更

【補正内容】

【図５】期間の典型的な順序の図表である。

Claims

【特許請求の範囲】

【請求項１】少なくとも、第１の極性の磁界を第１の
期間の間ワークピースに印加し、次いで、極性が連続的
に逆転され、期間がより短い磁界を印加する第１の段階
からなるワークピースを少なくとも部分的に消磁する方
法。
【請求項２】各期間の長さがｐⁿ Ｔ（ただし、ｎは期
間の番号、ｐは１未満の係数、Ｔは最初の期間の長さで
ある）であることを特徴とする、請求項１に記載の方
法。
【請求項３】ｐが０．５−０．９９の範囲であること
を特徴とする、請求項２に記載の方法。
【請求項４】第１段階に引き続き、一定周波数で極性
が連続的に逆転されるが、振幅が連続的に小さくなる磁
界を印加する第２段階をさらに含んでいることを特徴と
する、請求項１ないし３のいずれか一項に記載の方法。
【請求項５】第２段階のｍ＋１番目のサイクルの電流
の振幅がＩ_m+1 ＝ＫＩ_m （ただし、Ｋは定数である）によって与えられることを
特徴とする、請求項４に記載の方法。
【請求項６】第２段階中の最小電流が第２段階の最大
電流の２％に設定されていることを特徴とする、請求項
４または５のいずれか一項に記載の方法。
【請求項７】磁界が電気コイルによって印加されるこ
とを特徴とする、請求項１ないし６のいずれか１項に記
載の方法。
【請求項８】第１の期間が少なくとも１００秒である
ことを特徴とする、請求項１ないし７のいずれか１項に
記載の方法。
【請求項９】第１の期間が少なくとも１０００秒であ
ることを特徴とする、請求項８に記載の方法。
【請求項１０】第１段階中の各期間（ｔ_n+1 ）が【数１】によって与えられることを特徴とする、請求項１ないし
９のいずれか一項に記載の方法。
【請求項１１】第１段階中の最短期間がほぼ０．１秒
であることを特徴とする、請求項１ないし１０のいずれ
か一項に記載の方法。