JPH087357A - Magneto-optical disk recording medium - Google Patents
Magneto-optical disk recording mediumInfo
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- JPH087357A JPH087357A JP13701994A JP13701994A JPH087357A JP H087357 A JPH087357 A JP H087357A JP 13701994 A JP13701994 A JP 13701994A JP 13701994 A JP13701994 A JP 13701994A JP H087357 A JPH087357 A JP H087357A
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 従来の光磁気記録再生ピックアップが使用可
能な、小型でかつ大容量の光磁気ディスクドライブを提
供する。
【構成】 光磁気ディスクの基盤上に設けたランド部と
グルーブ部の幅は等しくとる。このランド部及びグルー
ブ部の両方に情報を記録させて、記録光源からのレーザ
光をこの光磁気ディスクで回折させて、光磁気ピックア
ップにて得られる回折パターンにより得られる０次回折
光部Ｓ0と０次回折光及び１次回折光の干渉部Ｓ1a及び
Ｓ1bの面積比を用いて、光磁気ディスクを再生した際に
クロストークあるいは隣接トラックからの情報の漏れが
生じない往復光路の位相差を算出し、この位相差をラン
ドグルーブ間の位相深さとする。
(57) [Abstract] [PROBLEMS] To provide a small-sized and large-capacity magneto-optical disk drive which can use a conventional magneto-optical recording / reproducing pickup. [Structure] The land and groove provided on the base of the magneto-optical disk have the same width. Information is recorded on both the land portion and the groove portion, the laser light from the recording light source is diffracted by the magneto-optical disk, and the 0th-order diffracted light portion S 0 obtained by the diffraction pattern obtained by the magneto-optical pickup is obtained. Using the area ratio of the interference portions S 1a and S 1b of the 0th-order diffracted light and the 1st-order diffracted light, the phase difference of the round-trip optical path that does not cause crosstalk or leakage of information from the adjacent tracks when reproducing the magneto-optical disk is calculated. Then, this phase difference is used as the phase depth between the land grooves.
Description
【０００１】[0001]
【産業上の利用分野】本発明は、光磁気ディスクにて情
報を記録または再生する光磁気ディスク記録媒体に関す
る。BACKGROUND OF THE INVENTION 1. Field of the Invention The present invention relates to a magneto-optical disk recording medium for recording or reproducing information on a magneto-optical disk.
【０００２】[0002]
【従来の技術】従来の光磁気ディスクシステムにおい
て、記録光源からの光が、光磁気再生ピックアップの対
物レンズにより光磁気ディスク上に集光されて焦点を結
び、スポットが形成され、このスポットサイズが約１．
２２×λ／ＮＡとなるため、光磁気ディスク上のトラッ
クピッチはこの値に近い値としていた。ここで、λは記
録光源からの光の波長であり、ＮＡは光磁気再生ピック
アップの対物レンズの開口数である。ともに、使用する
記録光の波長と光磁気再生ピックアップの対物レンズを
決めると決定される値である。2. Description of the Related Art In a conventional magneto-optical disk system, light from a recording light source is focused on a magneto-optical disk by an objective lens of a magneto-optical reproducing pickup to form a spot, and a spot is formed. About 1.
Since it is 22 × λ / NA, the track pitch on the magneto-optical disk is close to this value. Here, λ is the wavelength of the light from the recording light source, and NA is the numerical aperture of the objective lens of the magneto-optical reproducing pickup. Both are values determined by determining the wavelength of the recording light to be used and the objective lens of the magneto-optical reproducing pickup.
【０００３】図７は、光磁気ディスクの基板４３に、ラ
ンド部４１とグルーブ部４２とが形成されることを示
す。また、レーザ光４５がランド部４１上に焦点を結ん
で、スポット４４が形成される。また、従来の光磁気デ
ィスクシステムにおいては、ランド部４１上のみに情報
が記録され、再生に使用されていて、グルーブ部４２は
回折格子としての機能を持たせ、サーボエラーを得ると
ともに隣接トラックからの信号の漏れを低減する手段と
してのみ形成されていた。あるいは、グルーブ部４２上
のみに情報が記録され、ランド部４１には回折格子とし
ての機能を持たせていた。FIG. 7 shows that a land portion 41 and a groove portion 42 are formed on a substrate 43 of a magneto-optical disk. Further, the laser light 45 focuses on the land portion 41 to form the spot 44. Further, in the conventional magneto-optical disk system, information is recorded only on the land portion 41 and is used for reproduction, and the groove portion 42 has a function as a diffraction grating so as to obtain a servo error and from the adjacent track. Was formed only as a means of reducing signal leakage. Alternatively, information is recorded only on the groove portion 42, and the land portion 41 has a function as a diffraction grating.
【０００４】[0004]
【発明が解決しようとする課題】ところで、従来の光磁
気ディスクシステムにおいては、一般にランド部上のみ
に情報が記録され、グルーブ部上には情報が記録されて
なかった。あるいは、グルーブ部上のみに情報が記録さ
れ、ランド部上には情報が記録されてなかった。In the conventional magneto-optical disk system, information is generally recorded only on the land portion and no information is recorded on the groove portion. Alternatively, information is recorded only on the groove portion and no information is recorded on the land portion.
【０００５】仮に、光磁気ディスクのランド部とグルー
ブ部との両方に情報を記録させて、これを再生する場
合、従来の光磁気ディスクシステムにおいて情報を記録
しない回折格子として存在していたグルーブ部が、情報
記録媒体として使用されるため、クロストーク及び隣接
トラックからの信号の漏れが生じると予測される。そこ
で、記録光源からの光の波長を変えて、この光を光磁気
ディスク上に集光させて形成させるスポットサイズを小
さくすれば、クロストークを低減することが可能である
が、この場合、従来使用してきた光磁気再生ピックアッ
プは使用できなくなる。If information is recorded on both the land portion and the groove portion of the magneto-optical disk and is reproduced, the groove portion which exists as a diffraction grating that does not record information in the conventional magneto-optical disk system. However, since it is used as an information recording medium, it is expected that crosstalk and signal leakage from adjacent tracks will occur. Therefore, it is possible to reduce crosstalk by changing the wavelength of the light from the recording light source to reduce the spot size formed by condensing the light on the magneto-optical disk. The used magneto-optical reproducing pickup can no longer be used.
【０００６】そこで、本発明は、従来の光磁気記録再生
ピックアップが使用可能な、小型でかつ大容量の光磁気
ディスク記録媒体を提供することを目的とする。Therefore, an object of the present invention is to provide a small-sized and large-capacity magneto-optical disk recording medium which can be used with a conventional magneto-optical recording / reproducing pickup.
【０００７】[0007]
【課題を解決すべき手段】本発明に係る光磁気ディスク
記録媒体は、上述した課題を解決するために、光情報記
録媒体内にてランド部とグルーブ部を有する光磁気ディ
スク記録媒体において、記録光を上記光磁気ディスク上
に集光させて、ランド部あるいはグルーブ部からの戻り
光の双方の位相差が、次の（１）式で定められる。In order to solve the above-mentioned problems, a magneto-optical disk recording medium according to the present invention is recorded in a magneto-optical disk recording medium having a land portion and a groove portion in an optical information recording medium. The light is condensed on the magneto-optical disk, and the phase difference between both the return light from the land portion or the groove portion is determined by the following equation (1).
【０００８】[0008]
【数２】 [Equation 2]
【０００９】また、上記位相差を求めるのに上記戻り光
の回折パターンを用い、この回折パターンは、０次回折
光と１次回折光との干渉パターンで、上記光磁気ディス
クトラックピッチの値を基に決まるものであることが挙
げられる。さらに、このトラックピッチは、記録光が光
磁気記録再生ピックアップの対物レンズにより、光磁気
ディスク上で集光されて焦点を結んで形成される合焦点
の大きさで表されるのが好ましい。Further, a diffraction pattern of the return light is used to obtain the phase difference, and this diffraction pattern is an interference pattern of 0th-order diffracted light and 1st-order diffracted light, and is based on the value of the magneto-optical disk track pitch. It can be mentioned that it is decided. Further, it is preferable that the track pitch is represented by the size of a focal point where recording light is condensed and focused on the magneto-optical disk by the objective lens of the magneto-optical recording / reproducing pickup.
【００１０】なお、上記光磁気ディスクのランド部及び
グルーブ部との幅を等しくして、これら両方の部分に光
情報を記録させてもよい。The land portion and the groove portion of the magneto-optical disk may have the same width, and optical information may be recorded in both of these portions.
【００１１】[0011]
【作用】本発明に係る光磁気ディスク記録媒体によれ
ば、情報の記録及び再生に光磁気ディスク上の光情報記
録媒体内のランド部及びグルーブ部の両方を使用して
も、光磁気ディスク上のランド部とグルーブ部との間の
位相深さを上記（１）式を満たすように設定すること
で、再生時に起こるクロストーク及び隣接トラックから
の信号の漏れが低減される。According to the magneto-optical disk recording medium of the present invention, even if both the land portion and the groove portion in the optical information recording medium on the magneto-optical disk are used for recording and reproducing information, the magneto-optical disk is recorded. By setting the phase depth between the land portion and the groove portion so as to satisfy the above expression (1), crosstalk that occurs during reproduction and signal leakage from adjacent tracks can be reduced.
【００１２】[0012]
【実施例】以下、本発明に係る光磁気ディスク記録媒体
の実施例について、図面を参照しながら詳細に説明す
る。Embodiments of the magneto-optical disk recording medium according to the present invention will be described below in detail with reference to the drawings.
【００１３】図１は、記録光源からの光が、光磁気ディ
スク上に集光される様子を示す図である。FIG. 1 is a diagram showing how light from a recording light source is condensed on a magneto-optical disk.
【００１４】図１において、基盤３上にランド部１とグ
ルーブ部２とが設置され、ランド部１とグルーブ部２と
の幅が等しい。また、トラックピッチ５が、グルーブ部
２の中央から隣接したグルーブ部２の中央までの距離と
なっている。また、ランド部１上では、光磁気ディスク
上に集光された光が、スポット４を形成する。In FIG. 1, a land portion 1 and a groove portion 2 are installed on a base 3, and the land portion 1 and the groove portion 2 have the same width. The track pitch 5 is the distance from the center of the groove portion 2 to the center of the adjacent groove portion 2. Further, on the land portion 1, the light condensed on the magneto-optical disk forms a spot 4.
【００１５】図１で示されたように、光磁気ディスクの
ランド部１を読み出し時に、グルーブ部２上に書かれた
情報が読み出されないような位相深さ、あるいはランド
グルーブ間の位相深さ６が存在することを以下に示す。
ここで「位相深さ」とは、ランド部あるいはグルーブ部
からの戻り光の双方の位相差を指す。As shown in FIG. 1, when reading the land portion 1 of the magneto-optical disk, the phase depth such that the information written on the groove portion 2 is not read, or the phase depth between the land grooves. The presence of 6 is shown below.
Here, the "phase depth" refers to the phase difference between both the return light from the land portion or the groove portion.
【００１６】光磁気ディスク上に集光された光は、光磁
気ディスクにより回折され、光磁気再生ピックアップに
て、回折パターンが得られる。この回折パターンを図２
に示す。図２において、対物レンズ１２上で振幅ｕ(x,
y)を示す光が、光磁気ディスク表面１１上で回折され、
得られる回折パターンは、第１次回折光部分の振幅がｕ
1a及びｕ1bである領域と、第０次回折光部分の振幅がｕ
0である領域とで表される。このときの回折光の角度
は、トラックピッチ（Ｐ）と光磁気再生ピックアップの
対物レンズで決まるスポットサイズ（λ／ＮＡ）により
設定される。以下、話を単純にするために、Ｐ＝λ／Ｎ
Ａとすると図３で示される回折パターンが得られる。The light focused on the magneto-optical disk is diffracted by the magneto-optical disk, and a diffraction pattern is obtained by the magneto-optical reproducing pickup. This diffraction pattern is shown in FIG.
Shown in In FIG. 2, the amplitude u (x,
The light indicating y) is diffracted on the surface 11 of the magneto-optical disk,
In the obtained diffraction pattern, the amplitude of the first-order diffracted light portion is u
1a and u 1b , and the amplitude of the 0th-order diffracted light portion is u
It is represented by a region that is 0 . The angle of the diffracted light at this time is set by the track pitch (P) and the spot size (λ / NA) determined by the objective lens of the magneto-optical reproducing pickup. Hereinafter, in order to simplify the story, P = λ / N
When A is set, the diffraction pattern shown in FIG. 3 is obtained.
【００１７】ここで、図３で示される回折パターンの各
領域、エリアＳ1a、Ｓ1b、Ｓ0の光量を求める。ここ
で、Ｓ1a及びＳ1bは１次回折光と０次回折光の重なり部
分で、Ｓ0は０次回折光部分を表す。さて、上述したよ
うに、図２の光磁気ディスク１１にて回折された後の戻
り光の振幅は、光磁気ディスク１１を位相回折格子と見
なすと、対物レンズ１２上の光の振幅をｕ(x,y)とした
とき、ｕ(x,y)と位相回折格子をフーリエ級数展開した
ときの係数Ｒ1a、Ｒ1b、Ｒ0とを掛け合わせた値、ｕ1a
＝Ｒ1a×ｕ、ｕ1b＝Ｒ1b×ｕ、ｕ0＝Ｒ0×ｕで表され
る。したがって、図３のエリアＳ1a、Ｓ1b、Ｓ0の光量
が、次の（２）式に示すように求められる。Here, the amount of light in each area, areas S 1a , S 1b , and S 0 of the diffraction pattern shown in FIG. 3 is obtained. Here, S 1a and S 1b are overlapping portions of the 1st-order diffracted light and the 0th-order diffracted light, and S 0 is the 0th-order diffracted light portion. Now, as described above, the amplitude of the return light after being diffracted by the magneto-optical disk 11 in FIG. 2 is u () when the magneto-optical disk 11 is regarded as a phase diffraction grating. x, y), a value obtained by multiplying u (x, y) by the coefficients R 1a , R 1b and R 0 when Fourier series expansion of the phase diffraction grating is performed, u 1a
= R 1a × u, u 1b = R 1b × u, u 0 = R 0 × u. Therefore, the light quantities of the areas S 1a , S 1b , and S 0 of FIG. 3 are obtained as shown in the following equation (2).
【００１８】[0018]
【数３】 (Equation 3)
【００１９】次に、実際に光量を計算するために、
Ｒ1a、Ｒ1b、Ｒ0を求める。ここで、図４に光磁気ディ
スクの断面を示す。基盤上にランド部２１とグルーブ部
２２が形成され、トラックピッチ２３は、グルーブ部２
２の中線と隣接トラックのグルーブ２２の中線との間の
距離である。また、光磁気ディスクを位相回折格子と見
なすとランド部２１とグルーブ部２２との間の光学的位
置の差は、次の（３）式で示される値になる。ここで、
ランドグルーブ間の往復位相深さをφとする。また、ラ
ンド部２１の光学的位置を１と置くと、グルーブ部２２
の光学的位置は（３）式で表される値になる。Next, in order to actually calculate the light quantity,
R 1a , R 1b and R 0 are calculated. Here, FIG. 4 shows a cross section of the magneto-optical disk. The land portion 21 and the groove portion 22 are formed on the base, and the track pitch 23 is set to the groove portion 2.
2 is the distance between the center line of 2 and the center line of the groove 22 of the adjacent track. When the magneto-optical disk is regarded as a phase diffraction grating, the difference in optical position between the land portion 21 and the groove portion 22 has a value represented by the following equation (3). here,
The round-trip phase depth between the land grooves is φ. If the optical position of the land portion 21 is set to 1, the groove portion 22
The optical position of is the value represented by the equation (3).
【００２０】[0020]
【数４】 [Equation 4]
【００２１】ここで、ランド部とグルーブ部はほぼ等し
い幅を持つと仮定する。前述したようにトラックピッチ
２３をｐとすると、ランド部２１の幅２４及びグルーブ
２２ａの幅はｐ／２となる。このとき、光磁気ディスク
を位相回折格子と見なし光磁気ディスクに集光して回折
した戻り光の振幅をフーリエ級数展開する場合に、実際
の係数は、ランド部以外は０としたときの展開係数（Ｒ
L）とグルーブ部以外は０としたときの展開係数（ＲG）
の足し算で表される。すなわち、 Ｒ0＝ＲL0＋ＲG0、Ｒ1a＝Ｒ1b＝ＲL1a＋ＲG1a＝ＲL1b＋ＲG1b （４） と表される。Here, it is assumed that the land portion and the groove portion have substantially the same width. As described above, when the track pitch 23 is p, the width 24 of the land portion 21 and the width of the groove 22a are p / 2. At this time, when the magneto-optical disk is regarded as a phase diffraction grating and the amplitude of the return light condensed and diffracted on the magneto-optical disk is subjected to Fourier series expansion, the actual coefficient is the expansion coefficient when 0 is set except for the land portion. (R
Expansion coefficient (R G ) when 0 is set except for L ) and the groove part
It is represented by the addition of. That is, R 0 = R L0 + R G0 , R 1a = R 1b = R L1a + R G1a = R L1b + R G1b (4)
【００２２】図５は、ランド部のみが反射すると仮定し
たときの戻り光の振幅パターンを表す。図５で示される
ような戻り光の振幅パターンをフーリエ級数展開すると
ＲL0＝１／２、ＲL1a＝ＲL1b＝ＲL1＝１／πとなる。ま
た、図６は、グルーブ部のみが反射すると仮定したとき
の戻り光の振幅パターンを表す。図６で示されるような
戻り光の振幅パターンを、図５の振幅パターンに施した
のと同様のフーリエ級数展開を行うと、ＲG0とＲG1a及
びＲG1bの値は、次の（５）式に示される。したがって
上記のＲL0、ＲL1a、ＲL1bの各値、（４）式及び（５）
式により、実際のＲ1a、Ｒ1b、Ｒ0の各値が算出され、
次の（６）式に示される。また、各エリアにおける光量
は（２）式及び（６）式から求められる。FIG. 5 shows the amplitude pattern of the return light when it is assumed that only the land portion is reflected. When the amplitude pattern of the returning light as shown in FIG. 5 is expanded by Fourier series, R L0 = 1/2 and R L1a = R L1b = R L1 = 1 / π. Further, FIG. 6 shows an amplitude pattern of return light when it is assumed that only the groove portion is reflected. When the same Fourier series expansion as that applied to the amplitude pattern of FIG. 5 is performed on the amplitude pattern of the return light as shown in FIG. 6, the values of R G0 , R G1a, and R G1b are as follows (5) Shown in the formula. Therefore, the respective values of R L0 , R L1a , and R L1b , the equation (4), and the equation (5)
With the formula, actual values of R 1a , R 1b , and R 0 are calculated,
It is shown in the following equation (6). Further, the light quantity in each area is obtained from the equations (2) and (6).
【００２３】[0023]
【数５】 (Equation 5)
【００２４】一般に光磁気システムでは、記録情報に伴
って変わる光の偏光状態の変化を検出するので、ジョー
ンズベクトル（Jones vector）を用いた偏光解析を行
う。ここでは、光磁気ディスクのグルーブ部のみに光磁
気成分が書き込まれている場合を考える。偏光後の光を
ジョーンズベクトル表示で示される２次元のベクトルで
表すことにする。入射偏光成分を次の（７）式で示され
るとすると、光磁気ディスクはカー回転を受けるため、
カー回転角をθkとすると、光の偏光成分は、次の
（８）式に示されるようになる。In general, a magneto-optical system detects a change in the polarization state of light that changes according to recorded information, so that polarization analysis using a Jones vector is performed. Here, consider a case where the magneto-optical component is written only in the groove portion of the magneto-optical disk. The polarized light will be represented by a two-dimensional vector represented by Jones vector notation. Assuming that the incident polarization component is expressed by the following equation (7), the magneto-optical disk undergoes Kerr rotation,
When the Kerr rotation angle is θ k , the polarization component of light is as shown in the following expression (8).
【００２５】[0025]
【数６】 (Equation 6)
【００２６】ここで、光磁気ディスクのグルーブ部のみ
にカー回転角θkが存在するとしたとき、各エリアの戻
り光の振幅は（９）式で示される。また、ｖ1及びｖ0を
次の（９）式で定義するとｖ1及びｖ0は、（１０）式で
示される。Here, assuming that the Kerr rotation angle θ k exists only in the groove portion of the magneto-optical disk, the amplitude of the return light in each area is expressed by equation (9). Further, when v 1 and v 0 are defined by the following equation (9), v 1 and v 0 are represented by the equation (10).
【００２７】[0027]
【数７】 (Equation 7)
【００２８】ここで、ＭＯ差動検出は、１／２波長板及
び偏光ビームスプリッタ等のの検光子で行うため、偏光
ビームスプリッタにて分割された各成分の偏光状態
ｉ+0、ｉ -0、ｉ+1及びｉ-1は、次の（１１）式で示され
る。この（１１）式より差動検出後のＭＯ信号は、次の
（１２）式で示される。この（１２）式において、
Ｓ1a、Ｓ1b、Ｓ0は、図３で示される各エリアの面積を
表す。Here, the MO differential detection is performed by the half-wave plate and the half-wave plate.
And a polarization beam splitter, etc.
Polarization state of each component split by the beam splitter
i+0, I -0, I+1And i-1Is expressed by the following equation (11).
It From this equation (11), the MO signal after differential detection is
It is shown by the equation (12). In this equation (12),
S1a, S1b, S0Is the area of each area shown in Figure 3.
Represent
【００２９】[0029]
【数８】 [Equation 8]
【００３０】ここで、Ｓ0／（Ｓ1a＋Ｓ1b）＝α、（１
／２＋１／π）＝Ａ、（１／２−１／π）／Ａ＝βとお
くと、ＭＯ信号は、次の（１３）式に示されるようにカ
ー回転角θkに比例する。このＭＯ信号は、隣接トラッ
クからのクロストークと同じに考えてよいから、次の
（１４）式を満たすようなφを設定すれば、このＭＯ信
号、すなわちクロストークは消滅する。この（１４）式
を変形して（１５）式を得て、図３に示した典型的な場
合はα＝０．２８となり、これを（１５）式に代入する
とφ≒１１８°となる。この場合、ほぼλ／６の深さと
なる。Here, S 0 / (S 1a + S 1b ) = α, (1
Assuming that (/ 2 + 1 / π) = A and (1 / 2-1 / π) / A = β, the MO signal is proportional to the Kerr rotation angle θ k as shown in the following expression (13). Since this MO signal can be considered to be the same as the crosstalk from the adjacent track, the MO signal, that is, the crosstalk disappears if φ is set so as to satisfy the following equation (14). By transforming this equation (14) to obtain the equation (15), α = 0.28 in the typical case shown in FIG. 3, and substituting this into the equation (15) gives φ≈118 °. In this case, the depth is approximately λ / 6.
【００３１】[0031]
【数９】 [Equation 9]
【００３２】以上説明してきたように、ランド部を読み
出し時にグルーブ部上に書かれた情報が読み出されない
ような、ランドグルーブ間の位相深さが存在することが
示された。As described above, it has been shown that there is a phase depth between land grooves so that the information written on the groove portions cannot be read when the land portions are read.
【００３３】本実施例では、トラックピッチの値をｐ＝
λ／ＮＡと限定したが、これに限定されることはなく、
他のトラックピッチの値を用いての同様の効果が得られ
る。また本実施例では、ランド部のみに光磁気成分が書
き込まれている場合にも、また、ランド部及びグルーブ
部の両方に光磁気成分が書き込まれている場合にも、本
発明が適用できることは、言うまでもない。In this embodiment, the value of the track pitch is p =
Although it is limited to λ / NA, it is not limited to this.
Similar effects can be obtained using other track pitch values. Further, in the present embodiment, the present invention can be applied even when the magneto-optical component is written only in the land portion and when the magneto-optical component is written in both the land portion and the groove portion. Needless to say.
【００３４】[0034]
【発明の効果】以上、説明してきたように本発明の光磁
気ディスク記録媒体によれば、光磁気ディスク上の光情
報記録媒体内のランド部及びグルーブ部の両方が情報の
記録及び再生に使用されるため、情報記録密度が倍にな
るような小型で大容量の光磁気ディスク記録媒体の実現
を図ることができる。また、ランドグルーブ間の位相深
さを、従来の光磁気記録再生ピックアップの集光レンズ
の開口数を用いて設定するため、この光磁気ディスクの
記録及び再生に従来用いてきた光磁気記録再生ピックア
ップを使用することができる。また、上記光磁気ディス
クを再生時に、クロストーク及び隣接トラックからの信
号の漏れを低減することができる。As described above, according to the magneto-optical disk recording medium of the present invention, both the land portion and the groove portion in the optical information recording medium on the magneto-optical disk are used for recording and reproducing information. Therefore, it is possible to realize a small-sized and large-capacity magneto-optical disk recording medium that doubles the information recording density. Further, since the phase depth between the land grooves is set by using the numerical aperture of the condenser lens of the conventional magneto-optical recording / reproducing pickup, the magneto-optical recording / reproducing pickup conventionally used for recording and reproducing of this magneto-optical disk. Can be used. Further, it is possible to reduce crosstalk and signal leakage from adjacent tracks when reproducing the magneto-optical disk.
【図１】本発明に係る光磁気ディスク記録再生システム
の一実施例に用いる光磁気ディスクの構成を示す図であ
る。FIG. 1 is a diagram showing a configuration of a magneto-optical disk used in an embodiment of a magneto-optical disk recording / reproducing system according to the present invention.
【図２】本実施例における光磁気ディスクの回折パター
ンを説明する図である。FIG. 2 is a diagram illustrating a diffraction pattern of a magneto-optical disk in this example.
【図３】本実施例における光磁気ディスクの回折パター
ンを説明する図である。FIG. 3 is a diagram illustrating a diffraction pattern of a magneto-optical disk in this example.
【図４】本実施例に用いる光磁気ディスクの断面を示す
図である。FIG. 4 is a diagram showing a cross section of a magneto-optical disk used in this embodiment.
【図５】本実施例の光磁気ディスク再生の動作原理を説
明する図である。FIG. 5 is a diagram illustrating an operation principle of reproducing a magneto-optical disk according to the present embodiment.
【図６】本実施例の光磁気ディスク再生の動作原理を説
明する図である。FIG. 6 is a diagram for explaining the operation principle of magneto-optical disk reproduction of the present embodiment.
【図７】従来の光磁気ディスク記録再生システムに用い
る光磁気ディスクの構成を示す図である。FIG. 7 is a diagram showing a configuration of a magneto-optical disk used in a conventional magneto-optical disk recording / reproducing system.
１ ランド部 ２ グルーブ部 ３ 基盤 ４ レーザスポット ５ トラックピッチ ６ 位相深さ １１ 光磁気ディスク表面 １２ 対物レンズ ２１ ランド部 ２２ グルーブ部 ２３ トラックピッチ ２４ ランド部の幅 ２５ グルーブ部の幅 1 Land Part 2 Groove Part 3 Base 4 Laser Spot 5 Track Pitch 6 Phase Depth 11 Magneto-Optical Disk Surface 12 Objective Lens 21 Land Part 22 Groove Part 23 Track Pitch 24 Land Part Width 25 Groove Part Width
Claims (3)
ブ部とを有する光磁気ディスク記録媒体において、 記録光源からの光を上記光磁気ディスク上に集光させ
て、上記ランド部からの戻り光と上記グルーブ部からの
戻り光との間の往復位相差φが以下の（１）式を満たす
ことを特徴とする光磁気ディスク記録媒体。 【数１】 ここで、Ｓ1a及びＳ1bは生じる回折パターンの０次回折
光と１次回折光との干渉光部分が占める面積で、Ｓ0は
０次回折光のみが占める面積である。1. A magneto-optical disk recording medium having a land portion and a groove portion in an optical information recording medium, wherein light from a recording light source is condensed on the magneto-optical disk and returned from the land portion. A magneto-optical disk recording medium, characterized in that the round-trip phase difference φ between the light and the return light from the groove portion satisfies the following expression (1). [Equation 1] Here, S 1a and S 1b are the areas occupied by the interference light portion of the 0th-order diffracted light and the 1st-order diffracted light of the generated diffraction pattern, and S 0 is the area occupied by only the 0th-order diffracted light.
クのトラックピッチの値を基に設定され、このトラック
ピッチの値は、上記記録光源からの光が光磁気再生ピッ
クアップの対物レンズにより上記光磁気ディスク上に集
光されて形成される合焦点の大きさで規定されることを
特徴とする請求項１記載の光磁気ディスク記録媒体。2. The diffraction pattern is set on the basis of the track pitch value of the magneto-optical disk, and the track pitch value is such that the light from the recording light source is applied to the magneto-optical reproducing pickup by the objective lens. 2. The magneto-optical disk recording medium according to claim 1, which is defined by the size of a focal point formed by being condensed on the disk.
情報が記録されることを特徴とする請求項１記載の光磁
気ディスク記録媒体。3. The magneto-optical disk recording medium according to claim 1, wherein optical information is recorded on both the land portion and the groove portion.
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|---|---|---|---|
| JP13701994A JP3583808B2 (en) | 1994-06-20 | 1994-06-20 | Method of setting groove depth in magneto-optical disk recording medium |
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|---|---|
| JPH087357A true JPH087357A (en) | 1996-01-12 |
| JP3583808B2 JP3583808B2 (en) | 2004-11-04 |
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ID=15188937
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|---|---|---|---|
| JP13701994A Expired - Fee Related JP3583808B2 (en) | 1994-06-20 | 1994-06-20 | Method of setting groove depth in magneto-optical disk recording medium |
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| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP3583808B2 (en) |
Cited By (7)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5831942A (en) * | 1995-12-12 | 1998-11-03 | Yasuaski Morimoto | Phase compensation adjustor for magneto-optical recording device |
| US5898661A (en) * | 1997-10-06 | 1999-04-27 | Fujitsu Limited | Optical information storage unit |
| US6091693A (en) * | 1998-06-30 | 2000-07-18 | Fujitsu Limited | Optical recording medium and optical information storage unit |
| US6108280A (en) * | 1998-06-30 | 2000-08-22 | Fujitsu Ltd. | Optical information storage unit |
| US6115330A (en) * | 1998-06-30 | 2000-09-05 | Fujitsu Limited | Optical information storage unit for recording and/or reproducing information on both the lands and the grooves of an optical medium |
| US6118748A (en) * | 1997-10-06 | 2000-09-12 | Fujitsu Limited | Optical information storage unit having phase compensation means for applying different phase compensation quantities with respect to signals detected from land and groove of recording medium |
| US6392972B1 (en) | 1998-12-01 | 2002-05-21 | Fujitsu Limited | Optical storage unit having a dual position optical phase adjuster |
-
1994
- 1994-06-20 JP JP13701994A patent/JP3583808B2/en not_active Expired - Fee Related
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| US6392972B1 (en) | 1998-12-01 | 2002-05-21 | Fujitsu Limited | Optical storage unit having a dual position optical phase adjuster |
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| Publication number | Publication date |
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