JPH09113847A - 多芯光アイソレータ - Google Patents
多芯光アイソレータInfo
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- JPH09113847A JPH09113847A JP29377595A JP29377595A JPH09113847A JP H09113847 A JPH09113847 A JP H09113847A JP 29377595 A JP29377595 A JP 29377595A JP 29377595 A JP29377595 A JP 29377595A JP H09113847 A JPH09113847 A JP H09113847A
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- JP
- Japan
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- optical
- core
- waveguide element
- coupling lens
- optical waveguide
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Abstract
(57)【要約】
【課題】 非相反部が１個で複数の光ファイバからなる
多芯光アイソレータを提供する。 【解決手段】 複数の入出力用の光ファイバ１ａ，１
ｂ，１１ａ，１１ｂと高効率光結合のための結合レンズ
５，８とファラデー回転子１３の前後に複屈折偏光子１
２，１４を設けた非相反部７とから構成される多芯光ア
イソレータにおいて、上記複数の入出力用の光ファイバ
１ａ，１ｂ，１１ａ，１１ｂと上記結合レンズ５，８の
間にコア間隔を変更するための光導波路素子２，９を設
け、結合損失を低減させるようにして多芯化することを
特徴とする多芯光アイソレータである。
多芯光アイソレータを提供する。 【解決手段】 複数の入出力用の光ファイバ１ａ，１
ｂ，１１ａ，１１ｂと高効率光結合のための結合レンズ
５，８とファラデー回転子１３の前後に複屈折偏光子１
２，１４を設けた非相反部７とから構成される多芯光ア
イソレータにおいて、上記複数の入出力用の光ファイバ
１ａ，１ｂ，１１ａ，１１ｂと上記結合レンズ５，８の
間にコア間隔を変更するための光導波路素子２，９を設
け、結合損失を低減させるようにして多芯化することを
特徴とする多芯光アイソレータである。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】この発明は光アイソレータ、
特に多芯光アイソレータに関するものである。
特に多芯光アイソレータに関するものである。
【０００２】
【従来の技術】以下、図面を参照して従来の光アイソレ
ータを説明する。図６は光アイソレータの動作・原理を
説明するための光路図である。即ち、第一の光ファイバ
１５から射出された光ビーム２２は第一の結合レンズ５
で集光されて平行光となり、非相反部７内のくさび型複
屈折偏光子１２に入射する。このくさび型複屈折偏光子
１２に入射した光ビーム２２は偏光方向によって屈折率
が異なるため、常光２３と異常光２４に分離される。そ
して、分離したそれぞれの常光２３と異常光２４はファ
ラデー回転子１３に入射し４５度の偏光面の回転をう
け、次のくさび型複屈折偏光子１４に入射する。このく
さび型複屈折偏光子１４はファラデー回転子１３の偏光
面と４５度回転して設置してあるため、ここで常光２３
と異常光２４は平行光となって射出する。そして、第二
の結合レンズ８により集光して損失を受けずに第二の光
ファイバ１６に入射し結合されるように構成されてい
る。一方、第二の光ファイバ１６から逆方向に進む光ビ
ーム２５は、第二の結合レンズ８で集光されて平行光と
なり、非相反部７内のくさび型複屈折偏光子１４に入射
する。そして、くさび型複屈折偏光子１４により常光２
６と異常光２７に分離される。このとき、ファラデー回
転子１３が上記順方向における常光２３と異常光２４の
関係が丁度逆転したように作用し、次のくさび型複屈折
偏光子１２では常光２６，異常光２７は平行光とはなら
ずくさび型複屈折偏光子１２から大きな角度をもって射
出するため、第一の結合レンズ５により集光して第一の
光ファイバ１５に入射させることができない。このた
め、第二光ファイバ１６からの光ビーム２５は第一の光
ファイバ１５に殆ど結合することなく除去することが可
能となる。
ータを説明する。図６は光アイソレータの動作・原理を
説明するための光路図である。即ち、第一の光ファイバ
１５から射出された光ビーム２２は第一の結合レンズ５
で集光されて平行光となり、非相反部７内のくさび型複
屈折偏光子１２に入射する。このくさび型複屈折偏光子
１２に入射した光ビーム２２は偏光方向によって屈折率
が異なるため、常光２３と異常光２４に分離される。そ
して、分離したそれぞれの常光２３と異常光２４はファ
ラデー回転子１３に入射し４５度の偏光面の回転をう
け、次のくさび型複屈折偏光子１４に入射する。このく
さび型複屈折偏光子１４はファラデー回転子１３の偏光
面と４５度回転して設置してあるため、ここで常光２３
と異常光２４は平行光となって射出する。そして、第二
の結合レンズ８により集光して損失を受けずに第二の光
ファイバ１６に入射し結合されるように構成されてい
る。一方、第二の光ファイバ１６から逆方向に進む光ビ
ーム２５は、第二の結合レンズ８で集光されて平行光と
なり、非相反部７内のくさび型複屈折偏光子１４に入射
する。そして、くさび型複屈折偏光子１４により常光２
６と異常光２７に分離される。このとき、ファラデー回
転子１３が上記順方向における常光２３と異常光２４の
関係が丁度逆転したように作用し、次のくさび型複屈折
偏光子１２では常光２６，異常光２７は平行光とはなら
ずくさび型複屈折偏光子１２から大きな角度をもって射
出するため、第一の結合レンズ５により集光して第一の
光ファイバ１５に入射させることができない。このた
め、第二光ファイバ１６からの光ビーム２５は第一の光
ファイバ１５に殆ど結合することなく除去することが可
能となる。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、上記の
ように構成された従来の光アイソレータでは、 （ａ）入出力ポートが１本の光ファイバ１５，１６から
なるそれぞれ１ポートであるため、多芯の光アイソレー
タとするためには各光経路ごとに光アイソレータが必要
となる。従って、大きなシステムを構成するためには多
数の光アイソレータが必要となり、それだけ高価なシス
テムとなってしまう。 （ｂ）従来の光アイソレータ構成で、複数の光ファイバ
を入出力に設けると、光ファイバのコア間隔は最小（テ
ープファイバ）でも２５０μｍある。このため、結合レ
ンズで結合させても、結合レンズの入射面での光ビーム
のけられ，波面収差などにより結合損失が大きくなり実
用化できなかった。
ように構成された従来の光アイソレータでは、 （ａ）入出力ポートが１本の光ファイバ１５，１６から
なるそれぞれ１ポートであるため、多芯の光アイソレー
タとするためには各光経路ごとに光アイソレータが必要
となる。従って、大きなシステムを構成するためには多
数の光アイソレータが必要となり、それだけ高価なシス
テムとなってしまう。 （ｂ）従来の光アイソレータ構成で、複数の光ファイバ
を入出力に設けると、光ファイバのコア間隔は最小（テ
ープファイバ）でも２５０μｍある。このため、結合レ
ンズで結合させても、結合レンズの入射面での光ビーム
のけられ，波面収差などにより結合損失が大きくなり実
用化できなかった。
【０００４】
【課題を解決するための手段】この発明はこのような点
に鑑みてなされたもので、主に次に列挙するように構成
することにより、前記の問題点を解消することができ
る。即ち、複数本の入力用光ファイバと複数本の出力用
光ファイバとの間に、ファラデー回転子の前後に複屈折
偏光子を設けた非相反部が結合レンズを介して設けられ
てなる多芯光アイソレータにおいて、上記複数の入出力
用の光ファイバと上記結合レンズの間にコア間隔を変更
するための光導波路素子を設けてあることを特徴とする
多芯光アイソレータである。
に鑑みてなされたもので、主に次に列挙するように構成
することにより、前記の問題点を解消することができ
る。即ち、複数本の入力用光ファイバと複数本の出力用
光ファイバとの間に、ファラデー回転子の前後に複屈折
偏光子を設けた非相反部が結合レンズを介して設けられ
てなる多芯光アイソレータにおいて、上記複数の入出力
用の光ファイバと上記結合レンズの間にコア間隔を変更
するための光導波路素子を設けてあることを特徴とする
多芯光アイソレータである。
【０００５】光導波路素子のコア間隔は光ファイバ側で
は２５０μｍ以上とした方が光ファイバとの接続の関係
上よい。結合レンズ側のコア間ギャップは各コア間に結
合が生じない程度まで近づける。このように結合レンズ
側でコア間ギャップを狭くすることによって、光導波路
素子からの射出光ビームはほぼ直進することになる。従
って、結合レンズ系における収差が小さくなると同時
に、結合レンズ入射面での光ビームのけられがなくな
り、光結合損失を大幅に低減させることができる。
は２５０μｍ以上とした方が光ファイバとの接続の関係
上よい。結合レンズ側のコア間ギャップは各コア間に結
合が生じない程度まで近づける。このように結合レンズ
側でコア間ギャップを狭くすることによって、光導波路
素子からの射出光ビームはほぼ直進することになる。従
って、結合レンズ系における収差が小さくなると同時
に、結合レンズ入射面での光ビームのけられがなくな
り、光結合損失を大幅に低減させることができる。
【０００６】また、第一光導波路素子から出射した光ビ
ームは、第一結合レンズ，非相反素子，第二結合レンズ
を経て第二光導波路素子に入射する。このとき、結合レ
ンズ系の収差，ビームウエストの位置などにより、第二
光導波路素子に入射する光ビームは、第一光導波路素子
から出射した光ビームの位置よりもさらに光軸より数μ
ｍ遠ざかる方向にずれる。従って、第二光導波路素子の
第二結合レンズ側のコア間ギャップを、第一光導波路素
子の第一結合レンズ側のコア間ギャップよりも数μｍ広
くすることで、さらに結合損失を低減させることができ
る。
ームは、第一結合レンズ，非相反素子，第二結合レンズ
を経て第二光導波路素子に入射する。このとき、結合レ
ンズ系の収差，ビームウエストの位置などにより、第二
光導波路素子に入射する光ビームは、第一光導波路素子
から出射した光ビームの位置よりもさらに光軸より数μ
ｍ遠ざかる方向にずれる。従って、第二光導波路素子の
第二結合レンズ側のコア間ギャップを、第一光導波路素
子の第一結合レンズ側のコア間ギャップよりも数μｍ広
くすることで、さらに結合損失を低減させることができ
る。
【０００７】
【発明の実施の形態】以下、図面に基づいてこの発明の
実施例を説明する。図１は一実施例の多芯光アイソレー
タの構成を示す光路図である。この例では、複数の入力
用の光ファイバ１ａ，１ｂと出力用光ファイバ１１ａ，
１１ｂとしてそれぞれ２芯テープファイバ（コア間隔２
５０μｍ）を用いてそれぞれ第一光導波路素子２および
第二光導波路素子９に接続した２ポートの例を示す。即
ち、第一光導波路素子２のコア４は入力側のコア位置４
ａ，４ｂの間隔が広く、出力側のコア位置６ａ，６ｂが
狭くなるように形成されている。ここで、第一光導波路
素子２の第一の光ファイバ１ａ，１ｂ側のコア間ギャッ
プ（４ａと４ｂとの間隔）は、２芯テープ光ファイバ１
ａ，１ｂのコア間隔２９と同じ２５０μｍである。ま
た、第一光導波路素子２の第一結合レンズ５側のコア間
ギャップ３１（コア位置６ａと６ｂとの間隔）は、上記
第一光導波路素子２の光導波路のコア４間の結合および
光結合部における他ポートへの漏れ込みが無視できるレ
ベル（−４０ｄＢ以下）であるように決定する。
実施例を説明する。図１は一実施例の多芯光アイソレー
タの構成を示す光路図である。この例では、複数の入力
用の光ファイバ１ａ，１ｂと出力用光ファイバ１１ａ，
１１ｂとしてそれぞれ２芯テープファイバ（コア間隔２
５０μｍ）を用いてそれぞれ第一光導波路素子２および
第二光導波路素子９に接続した２ポートの例を示す。即
ち、第一光導波路素子２のコア４は入力側のコア位置４
ａ，４ｂの間隔が広く、出力側のコア位置６ａ，６ｂが
狭くなるように形成されている。ここで、第一光導波路
素子２の第一の光ファイバ１ａ，１ｂ側のコア間ギャッ
プ（４ａと４ｂとの間隔）は、２芯テープ光ファイバ１
ａ，１ｂのコア間隔２９と同じ２５０μｍである。ま
た、第一光導波路素子２の第一結合レンズ５側のコア間
ギャップ３１（コア位置６ａと６ｂとの間隔）は、上記
第一光導波路素子２の光導波路のコア４間の結合および
光結合部における他ポートへの漏れ込みが無視できるレ
ベル（−４０ｄＢ以下）であるように決定する。
【０００８】第一光導波路素子２から出射した光ビーム
は第一結合レンズ５，前述した図６に示したくさび型複
屈折偏光子１２，ファラデー回転子１３およびくさび型
複屈折偏光子１４とから構成される非相反素子７，第二
結合レンズ８を通って第二光導波路素子９に入射する。
この第二光導波路素子９は入力側のコア位置１０ａ，１
０ｂの間隔が狭く、出力側のコア位置２８ａ，２８ｂの
間隔が広くなるように形成されている。このとき、両結
合レンズ５，８のレンズ系の収差，ビームウエストの位
置などにより第二光導波路素子９に入射する光ビーム
は、第一光導波路素子２から出射した光ビームの位置よ
りも更に光軸より数μｍ遠ざかる方向にずれる。従っ
て、第二光導波路素子９の第二結合レンズ側のコア間ギ
ャップ３２（コア位置１０ａと１０ｂとの間隔）を、第
一光導波路素子２の第一結合レンズ５側のコア間ギャッ
プ３１よりも数μｍ広く形成する。
は第一結合レンズ５，前述した図６に示したくさび型複
屈折偏光子１２，ファラデー回転子１３およびくさび型
複屈折偏光子１４とから構成される非相反素子７，第二
結合レンズ８を通って第二光導波路素子９に入射する。
この第二光導波路素子９は入力側のコア位置１０ａ，１
０ｂの間隔が狭く、出力側のコア位置２８ａ，２８ｂの
間隔が広くなるように形成されている。このとき、両結
合レンズ５，８のレンズ系の収差，ビームウエストの位
置などにより第二光導波路素子９に入射する光ビーム
は、第一光導波路素子２から出射した光ビームの位置よ
りも更に光軸より数μｍ遠ざかる方向にずれる。従っ
て、第二光導波路素子９の第二結合レンズ側のコア間ギ
ャップ３２（コア位置１０ａと１０ｂとの間隔）を、第
一光導波路素子２の第一結合レンズ５側のコア間ギャッ
プ３１よりも数μｍ広く形成する。
【０００９】一例として、Δ＝０．３％，コア径８μｍ
のガラス光導波路素子におけるコア間ギャップの結合率
を図３のグラフに示す。また、結合系（シングルモード
ファイバ；コア径１０μｍ）における他ポートへの漏れ
込みを図４のコア間ギャップ対漏れ込み量の関係を示す
グラフに示す。これらの図より、Δ＝０．３％，コア径
８μｍのガラス光導波路素子では、コア間の結合を−４
０ｄＢ以下にするためには、コア間ギャップを１３．７
μｍ以上，光結合部における他ポートへの漏れ込みを−
４０ｄＢ以下するためにコア間ギャップを１０μｍ以上
にする必要があることが分かる。以上より、本実施例で
は第一導波路素子２の第一結合レンズ５側のコア間ギャ
ップ３１は１４μｍとする。
のガラス光導波路素子におけるコア間ギャップの結合率
を図３のグラフに示す。また、結合系（シングルモード
ファイバ；コア径１０μｍ）における他ポートへの漏れ
込みを図４のコア間ギャップ対漏れ込み量の関係を示す
グラフに示す。これらの図より、Δ＝０．３％，コア径
８μｍのガラス光導波路素子では、コア間の結合を−４
０ｄＢ以下にするためには、コア間ギャップを１３．７
μｍ以上，光結合部における他ポートへの漏れ込みを−
４０ｄＢ以下するためにコア間ギャップを１０μｍ以上
にする必要があることが分かる。以上より、本実施例で
は第一導波路素子２の第一結合レンズ５側のコア間ギャ
ップ３１は１４μｍとする。
【００１０】図５は、両結合レンズを固定状態にし、第
一，第二結合レンズ５，８間のギャップを１４ｍｍとし
たときの第一光導波路素子２の第一結合レンズ５側のコ
アを光軸より遠ざかる方向にずらしたとき、最大の結合
効率を得るために第二光導波路素子９の第二結合レンズ
８側のコアを光軸より遠ざかる方向にずらす量を示した
グラフである。第一光導波路素子２の第一結合レンズ５
側のコア位置６ａ，６ｂを光軸よりずらす量は、コア間
ギャップを１４μｍに設定すると、光導波路素子２のコ
ア径が８μｍであることから、それぞれ光軸より１１μ
ｍとなる。図５より、第一結合レンズ５側コアの光軸か
らのずれが１１μｍのときは、第二結合レンズ８側コア
は光軸より１４μｍずれたとき、最大の結合効率が得ら
れることを示している。従って、第二光導波路素子９に
入射する光ビームは、第一光導波路素子２から出射した
光ビームの位置よりも更に光軸より３μｍ遠ざかる方向
にずらせばよい。そのためこの例では、第二光導波路素
子９（出射側）の第二結合レンズ８側のコア間ギャップ
３２は、第一光導波路素子２の第一結合レンズ５側のコ
ア間ギャップ３１よりも６μｍ広くしてある。
一，第二結合レンズ５，８間のギャップを１４ｍｍとし
たときの第一光導波路素子２の第一結合レンズ５側のコ
アを光軸より遠ざかる方向にずらしたとき、最大の結合
効率を得るために第二光導波路素子９の第二結合レンズ
８側のコアを光軸より遠ざかる方向にずらす量を示した
グラフである。第一光導波路素子２の第一結合レンズ５
側のコア位置６ａ，６ｂを光軸よりずらす量は、コア間
ギャップを１４μｍに設定すると、光導波路素子２のコ
ア径が８μｍであることから、それぞれ光軸より１１μ
ｍとなる。図５より、第一結合レンズ５側コアの光軸か
らのずれが１１μｍのときは、第二結合レンズ８側コア
は光軸より１４μｍずれたとき、最大の結合効率が得ら
れることを示している。従って、第二光導波路素子９に
入射する光ビームは、第一光導波路素子２から出射した
光ビームの位置よりも更に光軸より３μｍ遠ざかる方向
にずらせばよい。そのためこの例では、第二光導波路素
子９（出射側）の第二結合レンズ８側のコア間ギャップ
３２は、第一光導波路素子２の第一結合レンズ５側のコ
ア間ギャップ３１よりも６μｍ広くしてある。
【００１１】上記例では、コア間隔２５０μｍの２芯テ
ープ光ファイバを入出力用のそれぞれの光ファイバに使
用したものについて説明したが、結合レンズの開口数，
開口径などの最適設計および結合損失の許容値によって
は、更に光ファイバの芯数を増やすことも可能である。
また、通常の光ファイバを入出力に用いることも可能で
ある。このとき、光導波路素子の光ファイバ側のコア間
隔は１ｍｍ程度とし、融着接続を用いて光導波路素子と
光ファイバとを接続する。融着接続を用いることによ
り、温度変化などが生じても特性変化の少ない多芯光ア
イソレータのモジュールを作製することができる。
ープ光ファイバを入出力用のそれぞれの光ファイバに使
用したものについて説明したが、結合レンズの開口数，
開口径などの最適設計および結合損失の許容値によって
は、更に光ファイバの芯数を増やすことも可能である。
また、通常の光ファイバを入出力に用いることも可能で
ある。このとき、光導波路素子の光ファイバ側のコア間
隔は１ｍｍ程度とし、融着接続を用いて光導波路素子と
光ファイバとを接続する。融着接続を用いることによ
り、温度変化などが生じても特性変化の少ない多芯光ア
イソレータのモジュールを作製することができる。
【００１２】図２は、図１に示される多芯光アイソレー
タをハイブリッドに集積化した状態の例を示す斜視図で
ある。即ち、Ｓｉ基盤１７上に溝を、例えばエッチング
などによりサブμｍオーダの精度で形成し、これらの溝
の各部に第一結合レンズ５，、非相反部７および第二結
合レンズ８をそれぞれ挿入して取り付ける。入出力用の
複数本の光ファイバ１ａ，１ｂ，１１ａ，１１ｂはＳｉ
基盤１７上のＶ溝２１ａ，２１ｂ，２１ｃ，２１ｄにそ
れぞれ配列し、屈折率整合剤を兼ねた接着剤で接続する
ように構成される。従って、第一結合レンズ５，非相反
部７および第二結合レンズ８は無調整で実装することが
可能であり、それだけ多芯光アイソレータのモジュール
の作製が極めて容易となる。
タをハイブリッドに集積化した状態の例を示す斜視図で
ある。即ち、Ｓｉ基盤１７上に溝を、例えばエッチング
などによりサブμｍオーダの精度で形成し、これらの溝
の各部に第一結合レンズ５，、非相反部７および第二結
合レンズ８をそれぞれ挿入して取り付ける。入出力用の
複数本の光ファイバ１ａ，１ｂ，１１ａ，１１ｂはＳｉ
基盤１７上のＶ溝２１ａ，２１ｂ，２１ｃ，２１ｄにそ
れぞれ配列し、屈折率整合剤を兼ねた接着剤で接続する
ように構成される。従って、第一結合レンズ５，非相反
部７および第二結合レンズ８は無調整で実装することが
可能であり、それだけ多芯光アイソレータのモジュール
の作製が極めて容易となる。
【００１３】
【発明の効果】以上説明したとおり、この発明の多芯光
アイソレータによれば、光導波路素子の結合レンズ側の
コア間隔を狭くすることによって光導波路素子からの射
出光ビームはほぼ直進する。従って、結合レンズ系にお
ける収差が小さくなると同時に、結合レンズ入射面での
光ビームのけられがなくなり、光結合損失を大幅に低減
することができる。
アイソレータによれば、光導波路素子の結合レンズ側の
コア間隔を狭くすることによって光導波路素子からの射
出光ビームはほぼ直進する。従って、結合レンズ系にお
ける収差が小さくなると同時に、結合レンズ入射面での
光ビームのけられがなくなり、光結合損失を大幅に低減
することができる。
【００１４】また、第一光導波路素子から射出した光ビ
ームは、第一結合レンズ，非相反素子，第二結合レンズ
を経て第二光導波路素子に入射する。このとき、レンズ
系の収差，ビームウエストの位置などにより、第二光導
波路素子に入射する光ビームは、第一光導波路素子から
射出した光ビームの位置よりも更に光軸より数μｍ遠ざ
かる方向にずれる。従って、第二光導波路素子の第二結
合レンズ側のコア間ギャップを第一光導波路素子の第一
結合レンズ側のコア間ギャップよりも数μｍ広くするこ
とにより、第二結合レンズを射出した光ビームは第二光
導波路素子のコアと軸ずれ無く結合するため、更に結合
損失を低減させることができる。
ームは、第一結合レンズ，非相反素子，第二結合レンズ
を経て第二光導波路素子に入射する。このとき、レンズ
系の収差，ビームウエストの位置などにより、第二光導
波路素子に入射する光ビームは、第一光導波路素子から
射出した光ビームの位置よりも更に光軸より数μｍ遠ざ
かる方向にずれる。従って、第二光導波路素子の第二結
合レンズ側のコア間ギャップを第一光導波路素子の第一
結合レンズ側のコア間ギャップよりも数μｍ広くするこ
とにより、第二結合レンズを射出した光ビームは第二光
導波路素子のコアと軸ずれ無く結合するため、更に結合
損失を低減させることができる。
【００１５】以上により、結合損失の少ない多芯光アイ
ソレータが実現できる。これにより、従来各光路毎に光
アイソレータを用いていたが、この発明によれば１個の
非相反素子が複数の光路に使用できるため、多芯光アイ
ソレータのシステムを構成する際に大幅なコストダウン
が可能になり、その多芯光アイソレータモジュールの作
製も容易である。
ソレータが実現できる。これにより、従来各光路毎に光
アイソレータを用いていたが、この発明によれば１個の
非相反素子が複数の光路に使用できるため、多芯光アイ
ソレータのシステムを構成する際に大幅なコストダウン
が可能になり、その多芯光アイソレータモジュールの作
製も容易である。
【図１】実施例の多芯光アイソレータの構成を示す光路
図、
図、
【図２】集積化した多芯光アイソレータの構成を示す斜
視図、
視図、
【図３】ガラス光導波路におけるコア間ギャップの結合
率を示すグラフ、
率を示すグラフ、
【図４】シングルモード光ファイバ（コア径１０μｍ）
における他ポートへの漏れ込み量を示すグラフ、
における他ポートへの漏れ込み量を示すグラフ、
【図５】第一結合レンズ側コアの光軸ずれ量対第二結合
レンズ側コアの光軸ずらし量の関係を示すグラフ、
レンズ側コアの光軸ずらし量の関係を示すグラフ、
【図６】従来の光アイソレータの構成を示す光路図であ
る。
る。
１ａ，１ｂ，１１ａ，１１ｂ 光ファイバ ２ 第一光導波路素子 ３ａ，３ｂ 第一光導波路素子の光ファイバ側のコア位
置 ４ 光導波路素子のコア ５ 第一結合レンズ ６ａ，６ｂ 第一光導波路素子の第一結合レンズ側のコ
ア位置 ７ 非相反部 ８ 第二結合レンズ １０ａ，１０ｂ 第二光導波路素子の第一結合レンズ側
のコア間ギャップ １２，１４ くさび型複屈折偏光子 １３ ファラデー回転子 １５，１６ 光ファイバ １７ Ｓｉ基盤 １８，１９，２０ 光学部品固定用溝 ２１ａ，２１ｂ，２１ｃ，２１ｄ Ｖ溝 ２２，２５ 常光 ２３，２６ 異常光 ２４ 光ビーム ２９ 入力光ファイバコア間隔 ３１ 第一光導波路素子の第一結合レンズ側のコア間ギ
ャップ ３２ 第二光導波路素子の第一結合レンズ側のコア間ギ
ャップ
置 ４ 光導波路素子のコア ５ 第一結合レンズ ６ａ，６ｂ 第一光導波路素子の第一結合レンズ側のコ
ア位置 ７ 非相反部 ８ 第二結合レンズ １０ａ，１０ｂ 第二光導波路素子の第一結合レンズ側
のコア間ギャップ １２，１４ くさび型複屈折偏光子 １３ ファラデー回転子 １５，１６ 光ファイバ １７ Ｓｉ基盤 １８，１９，２０ 光学部品固定用溝 ２１ａ，２１ｂ，２１ｃ，２１ｄ Ｖ溝 ２２，２５ 常光 ２３，２６ 異常光 ２４ 光ビーム ２９ 入力光ファイバコア間隔 ３１ 第一光導波路素子の第一結合レンズ側のコア間ギ
ャップ ３２ 第二光導波路素子の第一結合レンズ側のコア間ギ
ャップ
Claims (5)
- 【請求項１】 複数本の入力用光ファイバと複数本の出
力用光ファイバとの間に、ファラデー回転子の前後に複
屈折偏光子を設けた非相反部が結合レンズを介して設け
られてなる多芯光アイソレータにおいて、上記複数の入
出力用の光ファイバと上記結合レンズの間にコア間隔を
変更するための光導波路素子を設けてあることを特徴と
する多芯光アイソレータ。 - 【請求項２】 上記光導波路素子の入出力のコア間隔
は、光ファイバ接続側の方が結合レンズ側より広いこと
を特徴とする請求項１記載の多芯光アイソレータ。 - 【請求項３】 上記光導波路素子の光ファイバ側のコア
間隔は、２５０μｍ以上であることを特徴とする請求項
２記載の多芯光アイソレータ。 - 【請求項４】 上記光導波路素子の結合レンズ側のコア
間ギャップは、上記光導波路素子のコア間の結合および
光結合部における他ポートへの漏れ込みが無視できるレ
ベル（−４０ｄＢ以下）であるように決定することを特
徴とする請求項３記載の多芯光アイソレータ。 - 【請求項５】 第二光導波路素子（出射側）の第二結合
レンズ側のコア間ギャップは、第一光導波路素子（入射
側）の第一結合レンズ側のコア間ギャップよりも広いこ
とを特徴とする請求項１記載の多芯光アイソレータ。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP29377595A JPH09113847A (ja) | 1995-10-18 | 1995-10-18 | 多芯光アイソレータ |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP29377595A JPH09113847A (ja) | 1995-10-18 | 1995-10-18 | 多芯光アイソレータ |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH09113847A true JPH09113847A (ja) | 1997-05-02 |
Family
ID=17799036
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP29377595A Pending JPH09113847A (ja) | 1995-10-18 | 1995-10-18 | 多芯光アイソレータ |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH09113847A (ja) |
-
1995
- 1995-10-18 JP JP29377595A patent/JPH09113847A/ja active Pending
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