JPH09129149A

JPH09129149A - マグネトロン

Info

Publication number: JPH09129149A
Application number: JP28216795A
Authority: JP
Inventors: Hideki Ochi; 秀喜越智; Masayuki Aiga; 正幸相賀
Original assignee: Sanyo Electric Co Ltd
Current assignee: Sanyo Electric Co Ltd
Priority date: 1995-10-30
Filing date: 1995-10-30
Publication date: 1997-05-16

Abstract

(57)【要約】【課題】電子レンジを家庭で使用しても、ラジオ、テ
レビまたは通信などに妨害を与えないような低雑音のマ
グネトロンを低コスト、高品質で提供する。【解決手段】陽極円筒体１と、陰極７と、ステムと、
複数枚の陽極ベイン２と、マイクロ波導出用のアンテナ
リード９と、出力部と、ステム側の磁極片６と出力部側
の磁極片５とからなる互いに対向する一対の磁極片とを
含むマグネトロンであって、前記陰極と前記複数枚の陽
極ベインの中心軸側の先端とで囲まれて形成される作用
空間８のうちのステム側において、前記陽極ベインの端
面における中心軸方向の磁界強度差が１０％以下の範囲
にあるように、前記ステム側の磁極片の形状を前記出力
側の磁極片の形状とは異ならしめて前記一対の磁極片を
形成している。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は電子レンジなどのマ
イクロ波加熱機器やレーダなどに用いられるマグネトロ
ンに関する。さらに詳しくは、マグネトロン動作時の雑
音の発生を抑え、低雑音化を図ったマグネトロンに関す
る。

【０００２】

【従来の技術】一般に家庭用の電子レンジなどに用いら
れるマイクロ波出力８００Ｗ用マグネトロンの本体主要
部の説明図を図７に示す。前記マグネトロンは、周波数
２４５０ＭＨｚ帯で用いられる。図７において、１は円
筒状の陽極円筒体であり、２は陽極円筒体１の内周面に
放射状に配列された複数枚の陽極ベインであり、３は径
が小さい均圧環（内側ストラップリング）であり、４は
径が大きい均圧環（外側ストラップリング）であり、５
は出力部側の磁極片であり、６はステム側の磁極片であ
り、７は陽極ベイン２の中心軸上に配置された陰極（フ
ィラメント）であり、８は陽極円筒体１の中心軸上で、
かつ陰極７と陽極ベイン２の先端（中心軸側）で囲まれ
た磁力線の作用空間である。また、陽極円筒体１と、陽
極ベイン２と、陽極ベイン２を同電位になるよう１個お
きに連結する径が小さい均圧環３および径が大きい均圧
環４とから陽極部が構成されている。

【０００３】２枚の陽極ベイン２と陽極円筒体１の内周
壁とで囲まれた小空洞は偶数個あり、前記複数の小空洞
は、その全体でマグネトロンの共振空洞を形成してお
り、マグネトロンをπモードで安定発振させるため、前
記各小空洞の位相はπラジアンずらせている。

【０００４】また、陽極円筒体１の両開口端部には、磁
性材料からなる一対の磁極片５、６がそれぞれ設けられ
ている。磁極片５には出力側筒状部品１０が接続され、
磁極片６には入力側筒状部品１１が接続されて、陽極円
筒体１と前記出力側筒状部品１０と入力側筒状部品１１
とで密封された空間は真空状態が保たれている。

【０００５】さらに、作用空間８に、マグネトロン本体
の外部に設けられる図示しない磁石により磁界を集中さ
せ、陽極部と陰極７のあいだに印加される高電圧とあわ
せて直交静電磁界を形成する。

【０００６】前述のような構造のマグネトロンにおい
て、陰極７から放射された電子は直交静電磁界によって
円周方向に回転して陽極ベイン２に近づき、電子雲のか
たちになって共振空洞でエネルギー変換される。その結
果、共振空洞にマイクロ波が誘起され、陽極ベイン２の
１枚に電気的に接続されたマイクロ波導出用のアンテナ
リード９によって電子レンジなどの庫内に放射される。

【０００７】前述した従来の構造のマグネトロンでは、
作用空間８での磁界強度が陽極ベイン２の軸方向におい
て不均一となる。すなわち、磁極片５、６のあいだの磁
力線は円弧を描いて一方の磁極片から他方の磁極片に向
かうため、磁極片５、６のギャップの中心部では作用空
間８から外の陽極ベイン２側または陰極７側にそれる。
図９（ａ）は、前述した従来のマグネトロンを用いたば
あいの基本波周辺の周波数特性を示し、図９（ｂ）は、
陽極ベインの端面における中心軸方向の磁界強度差を示
す。図９（ｂ）に示すように、陽極ベイン２の中心軸方
向の端部側（出力側端部またはステム側端部）の磁界強
度が、中央部の磁界強度よりも１６％程度強い分布とな
っている。また、図９（ａ）に示されるように、基本波
であるメインローブの周辺に、多重発振を示すサイドロ
ーブが確認されている。

【０００８】一方、直交静電磁界中の電界強度Ｅと磁界
強度Ｂとの比Ｅ／Ｂの値により電子の回転速度が決ま
り、Ｂの不均一な分布により、電子の回転速度も不均一
となり、多重発振の原因となっている。この多重発振時
の周波数偏差がマグネトロンの陰極側端子から外部に漏
洩する雑音となって、ラジオ、テレビなどの受信に妨害
を与えたり、多重発振の周波数そのものが通信に妨害を
与えるという問題がある。この問題に対処すべく、図
８に示されるように、磁極片５、６の陽極ベイン２との
対向面の平坦部５ａ、６ａを大きくして作用空間８での
陽極ベイン２端面における、中心軸方向の端部磁界強度
差を小さくすることが、特開昭６３−１１０５２７号公
報や特開平１−２７４３４１号公報などに開示されてい
る。

【０００９】

【発明が解決しようとする課題】しかし、前述のよう
に、比較的肉厚が厚い磁極片（たとえば１．６ｍｍ）
５、６のそれぞれの対向面平坦部５ａ、および６ａを形
成するための曲げ加工においては、磁極片上に載置され
て接続される比較的肉厚が薄い出力側筒状部品１０の変
形を防止するため、陽極円筒体に取りつけられる側の磁
極片の平坦部の内径寸法を２０ｍｍ程度以上には大きく
することができないという問題がある。さらに、比較的
高価な磁石の使用量を減少させるべく、磁気回路におけ
る磁石の磁力に対する利用効率を向上させるためにも、
磁極片の平坦部の内径寸法を大きくすることができな
い。

【００１０】また、陽極円筒体側の径の大きい均圧環４
の平坦部の内径側と磁極片の対向面側の小さい径の平坦
部の外径側との接続部となる円錐状の傾斜部の角度
θ₁、θ₂が直角に近くなるために、磁極片５の傾斜部
に、アンテナリード９を貫通させる孔５ｄを設ける際の
加工が困難となる。さらに組立時においては、孔５ｄへ
のアンテナリード９の貫通作業が困難となって組立性を
阻害したり、孔５ｄとアンテナリード９の位置関係が不
安定となりマイクロ波の（基本波の）伝送特性に影響を
与えたりする。

【００１１】また、作用空間内での磁界強度を平均化す
ることで作用空間内の中心軸方向両端部での磁力線の傾
きが大きくなることから、マグネトロンの発振原理の基
幹をなす直交静電磁界の形成ができなくなる。すなわ
ち、陰極から放出された熱電子が作用空間から逸脱して
磁極片に流れ込み、磁極片を溶融させるため、ガス放出
による真空破壊が発生し、発振が停止させられるという
問題がある。この問題はとくに負荷側でのマイクロ波反
射による影響を受けやすいアンテナリード側の出力部側
磁極片に発生することが多い。

【００１２】本発明はかかる問題を解決するためになさ
れたものであり、電子レンジなどを家庭で使用しても、
ラジオ、テレビまたは通信などに妨害を与えないような
低雑音のマグネトロンを低コスト、高品質で提供するこ
とを目的とする。

【００１３】

【課題を解決するための手段】本発明のマグネトロン
は、（ａ）陽極円筒体と、（ｂ）陰極と、（ｃ）ステム
と、（ｄ）複数枚の陽極ベインと、（ｅ）マイクロ波導
出用のアンテナリードと、（ｆ）出力部と、（ｇ）ステ
ム側の磁極片と出力部側の磁極片とからなる互いに対向
する一対の磁極片とを含むマグネトロンであって、前記
陰極（ｂ）は前記陽極円筒体（ａ）の中心軸上に配置さ
れており、かつ前記ステム（ｃ）は陽極円筒体（ａ）の
一端部に固着され、陰極（ｂ）を支持固定しており、前
記陽極ベイン（ｄ）は陽極円筒体（ａ）の内周面に放射
状に配設されており、前記アンテナリード（ｅ）は前記
陽極ベインの一つに接続され、外方に延長されており、
前記出力部（ｆ）は前記陽極円筒体のもう一方の端部に
固着され前記アンテナリードを囲みマイクロ波伝送およ
び放射部を形成しており、前記一対の磁極片（ｇ）は前
記陽極円筒体（ａ）の両開口端部に配置され、かつ前記
陽極円筒体（ａ）の両開口端部と接続される部分に平坦
部を有し、前記陽極ベイン（ｄ）に向かって傾斜部を介
して円錐状に突出しており、前記一対の磁極片（ｇ）の
うち、出力部側の磁極片は前記陽極ベイン（ｄ）の一つ
に接続されたマイクロ波導出用のアンテナリード（ｅ）
を貫通させるための孔が傾斜部に設けられており、前記
陰極（ｂ）と前記複数枚の陽極ベイン（ｄ）の中心軸側
の先端とで囲まれて形成される磁力線の作用空間のうち
のステム側において、前記陽極ベイン（ｄ）の端面にお
ける中心軸方向の磁界強度差が１０％以下の範囲にある
ように、前記ステム側の磁極片の形状を前記出力側の磁
極片の形状とは異ならしめて前記一対の磁極片（ｇ）を
形成してなることを特徴とする。

【００１４】また、本発明のマグネトロンは、（ａ）陽
極円筒体と、（ｂ）陰極と、（ｃ）ステムと、（ｄ）複
数枚の陽極ベインと、（ｅ）マイクロ波導出用のアンテ
ナリードと、（ｆ）出力部と、（ｇ）ステム側の磁極片
と出力部側の磁極片とからなる互いに対向する一対の磁
極片とを含むマグネトロンであって、前記陰極（ｂ）は
前記陽極円筒体（ａ）の中心軸上に配置されており、か
つ前記ステム（ｃ）は陽極円筒体（ａ）の一端部に固着
され、陰極（ｂ）を支持固定しており、前記陽極ベイン
（ｄ）は陽極円筒体（ａ）の内周面に放射状に配設され
ており、前記アンテナリード（ｅ）は前記陽極ベインの
一つに接続され、かつ外方に延長されており、前記出力
部（ｆ）は前記陽極円筒体（ａ）のもう一方の端部に固
着され前記アンテナリード（ｅ）を囲みマイクロ波伝送
および放射部を形成しており、前記一対の磁極片（ｇ）
は前記陽極円筒体（ａ）の両開口端部に配置され、かつ
前記陽極円筒体（ａ）の両開口端部と接続される部分に
平坦部を有し、前記陽極ベイン（ｄ）に向かって傾斜部
を介して円錐状に突出しており、前記一対の磁極片
（ｇ）のうち、出力部側の磁極片は前記陽極ベインの一
つに接続されたマイクロ波導出用のアンテナリードを貫
通させるための孔が傾斜部に設けられており、前記陰極
（ｂ）と、前記アンテナリード（ｅ）とで形成される磁
力線の作用空間の、前記陽極ベインの端面における中心
軸方向の磁界強度を平均化するように、前記一対の磁極
片（ｇ）の前記対向部の形状を前記対向部と反対側の前
記傾斜部側に向かってテーパ状あるいは湾曲状のいずれ
かに変位させた形状とすることを特徴とする。

【００１５】

【発明の実施の形態】図１０は作用空間における従来の
陽極ベイン端面の中心軸方向中央部と軸方向端部の磁界
強度偏差の最大値と基本波以外の放射レベルを示す図で
ある。図１０に示されるように、磁界強度偏差の最大値
が５〜１０％程度までのばあいは、基本波以外の放射レ
ベルは２５〜３０％程度と低いが、磁界強度偏差が１０
％を超えると、基本波以外の放射レベルは急激に上昇す
る。したがって、本発明においては、基本波以外の放射
レベルを低くするため、磁界強度偏差が１０％未満にな
るように出力部側の磁極片とステム側の磁極片の形状を
調整したことを特徴とする。

【００１６】つぎに図面を参照しながら本発明のマグネ
トロンの一実施例を説明する。

【００１７】図１は本発明のマグネトロンの一実施例の
一部を示す断面説明図であり、図２は本発明のマグネト
ロンの他の実施例の磁極片を示す断面図であり、図３は
図１のマグネトロンの基本波周辺の周波数特性を示す
図、および陽極ベイン端面における、中心軸方向中央部
の磁界強度に対する偏差を示す図である。

【００１８】図１において、図７と同じ部分には同じ符
号を付してある。５は出力部側の磁極片であり、６はス
テム側の磁極片であり、どちらも鉄などの強磁性体から
なっている。通常のプレスのための金型に板状の磁極片
材料を押し込むことで磁極片が形成される。磁極片材料
の厚さは１．６ｍｍであり、５ａ、６ａは磁極片の対向
する径の小さい第１の平坦部であり、それらの径は、そ
れぞれＤ５ａは１２．０ｍｍ、Ｄ６ａは１５．０ｍｍで
あり、出力部側の磁極片５ａに比べてステム側の磁極片
６ａの方が大きくなるように構成されている。５ｂ、６
ｂは、陽極円筒体１および肉厚の薄い筒状部品１０、１
１と接続するための径の大きい第２の平坦部であり、Ｄ
５ｂ、Ｄ６ｂともにたとえば２０．０ｍｍであり、５ｃ
と６ｃは第１の平坦部５ａ、６ａと第２の平坦部５ｂ、
６ｂを接続する円錐状の傾斜部である。５ｄはアンテナ
リード９を貫通させるための孔であり、たとえば短軸
５．０ｍｍ、長軸１０．０ｍｍの楕円形状である。６ｅ
は陰極７を貫通させるために設けられた孔であり、その
径Ｄ６ｅは９．２ｍｍである。５ｅは孔６ｅと同形状
で、作用空間内で中心軸に対してほぼ対称の磁界分布を
うるために設けられた孔であり、その径Ｄ５ｅは、Ｄ６
ｅと等しく、９．２ｍｍである。θ₁は第２の平坦部５
ｂに対する傾斜部５ｃの角度であり、θ₂は第２の平坦
部６ｂに対する傾斜部６ｃの角度であり、θ₁はたとえ
ば６４°、θ₂はたとえば７５°で、Ｄ５ａ＜Ｄ６ａ、
かつθ₁＜θ₂の関係にある。また、孔５ｅと孔６ｅ
は、陽極円筒体内のガスの排気をするためにも設けられ
ている。

【００１９】図１に示すマグネトロンの陽極ベインの端
面における作用空間内の中心軸方向の磁界強度差を図３
（ｂ）に示す。従来と同様の磁極片を使用したステム側
端部においては、中央部の磁界強度に対する偏差が８％
と、ステム側において平均化されていることから、ステ
ム側における多重発振を軽減することができる。

【００２０】また、出力部側の磁極片５端部において
は、第１の平坦部５ａが従来と同様に径が小さく（１
２．０ｍｍ程度）形成されているため、磁力の傾きが小
さく、マイクロ波電界のひずみの影響を受けても、熱電
子の作用空間８からの逸脱はない。なお、ステム側の磁
極片６においては磁力の傾きは大きくなるが、アンテナ
リード９からは遠くなるので、マイクロ波電界のひずみ
の影響がなく、作用空間８からの熱電子の逸脱はない。

【００２１】図３（ａ）に示される、図１のマグネトロ
ンの基本波周辺の周波数特性を、図７の従来のマグネト
ロンの周波数特性と比較すると、多重発振に起因したメ
インローブ周辺のサイドローブが抑制されていることが
わかる。

【００２２】さらに、図１のマグネトロンによれば、ア
ンテナリード９を貫通するための孔５ｄを有する出力部
側の磁極片５は従来と同じ磁極片を使用することができ
るため、アンテナリード９の貫通作業になんら悪影響を
与えることはなく、従来と同等の作業性を確保でき、不
要なコストアップを招くことがない。

【００２３】前記実施例では、磁極片６の、磁極片５と
対向する第１の平坦部６ａの径Ｄ６ａを磁極片５の第１
の平坦部５ａよりも大きく形成したが、図２（ｂ）、ま
たは（ｃ）に示されるような形状にしても同様の効果が
えられる。すなわち、本実施例の磁極片６と比較して、
図２（ｂ）に示すように、第１の平坦部６ａが孔６ｅ方
向に向かうにつれて、第２の平坦部６ｂに近づく湾曲さ
せた形状であっても、湾曲の度合いの調整をすること
で、作用空間８における磁界分布を均一にすることがで
きる。また、図２（ｃ）に示すように、第１の平坦部６
ａが孔６ｅ方向に直線状に傾きをもっていても、その傾
きの調整をすることで、作用空間８における磁界分布を
均一にすることができる。

【００２４】本発明のその他の実施例について、図４を
参照しながら説明する。図４は本発明のマグネトロンの
その他の実施例の一部を示す断面説明図であり、図５は
本発明のマグネトロンのさらに他の実施例の磁極片を示
す断面図であり、図６は図４のマグネトロンの基本波周
辺の周波数特性を示す図、および陽極ベイン端面におけ
る、中心軸方向中央部の磁界強度に対する偏差を示す図
である。図４において、図１と同じ部分には同じ符号を
付している。

【００２５】図４において、第１の平坦部の径Ｄ５ａと
Ｄ６ａはともに、たとえば１４．０ｍｍであり、第１の
平坦部５ａは孔５ｅに向かって傾斜している。第１の平
坦部６ａも第１の平坦部５ａと同様に孔６ｅに向かって
傾斜している（図４および図５（ａ）参照）。出力部側
の磁極片５とステム側の磁極片６のそれぞれのテーパ代
５ｔ、６ｔはともに、たとえば０．５ｍｍであり、磁極
片５の第２の平坦部５ｂ、および磁極片６の第２の平坦
部６ｂのそれぞれの径Ｄ５ｂとＤ６ｂはともに、たとえ
ば２２．０ｍｍである。また、孔６ｅの径Ｄ６ｅはたと
えば９．２ｍｍであり、孔６ｅとほぼ同形状で対称の磁
界分布をうるために設けられた孔５ｅの径Ｄ５ｅは９．
２ｍｍであり、径Ｄ６ｅと等しい。ここで、図１と同様
に、孔５ｅと孔６ｅは、陽極円筒内のガスの排気のため
にも設けられている。平坦部５ｂに対する傾斜部５ｃの
角度であるθ₁、および平坦部６ｂに対する傾斜部６ｃ
の角度であるθ₂は、ともにたとえば７１°である。こ
のように、図１に示される実施例とは異なり、ステム側
と出力部側のどちらの磁極片も平坦部がテーパ代を有し
ている構造にすることで、中心軸方向の磁界強度をほぼ
均一化することができる。

【００２６】本実施例による陽極ベインの端面におけ
る、作用空間内の中心軸方向の磁界強度差を図６（ｂ）
に示す。陽極ベイン２の端面における中心軸方向の磁界
強度が１６％であるのに対し、出力部側端面、ステム側
端面ともに磁界強度が８％と、図９（ｂ）に示される従
来の１６％に比べ、ほぼ均一化されていることから、中
心軸方向の磁界強度差に起因した多重発振を軽減するこ
とができる。

【００２７】本実施例のマグネトロンの基本波周辺の周
波数特性を図６（ａ）に示す。図９（ａ）の従来のマグ
ネトロンの周波数特性と比較して、多重発振に起因した
メインローブ周辺のサイドローブが抑制されていること
がわかる。

【００２８】さらに、アンテナリードの貫通する孔５ｂ
を有する出力部側の磁極片５の傾斜部５ｃの角度が７１
°程度と浅く構成されているため、従来よりもアンテナ
リード貫通作業が容易になり、作業のバラツキに起因し
た基本波特性の悪化による品質の低下を招くこともな
い。

【００２９】図４に示される前記実施例のマグネトロン
では、磁極片６を図５（ｂ）および（ｃ）に示されるよ
うな形状に形成しても同様の効果がえられる。すなわ
ち、本実施例の磁極片６と比較して、図５（ｂ）に示す
ように、第１の平坦部６ａが孔６ｅ方向に向かうにつれ
て、第２の平坦部６ｂに近づく湾曲させた形状であって
も、湾曲の度合いの調整をすることで、磁極片５の傾斜
部５ｃの角度を浅くしたままで、磁極片の作用空間８に
おける磁界分布を均一にすることができる。磁極片５を
磁極片６と同じ形状に形成することはいうまでもない。
また、図５（ｃ）に示すように、第１の平坦部６ａが孔
６ｅ方向に直線状に傾きをもっていて（テーパ状になっ
ていて）その先端に平坦部を有していても、その傾きの
調整をすることで、作用空間８における磁界分布を均一
にすることができる。

【００３０】

【発明の効果】本発明のマグネトロンによれば、陰極と
複数枚の陽極ベインの中心軸側の先端とで囲まれて形成
される磁力線の作用空間のうちのステム側において、前
記陽極ベインの端面における中心軸方向の磁界強度差が
１０％以下の範囲にあるように、前記ステム側の磁極片
の形状を前記出力側の磁極片の形状とは異ならしめて前
記一対の磁極片を形成しているので、製造コストのアッ
プや品質を低下させることなくマグネトロンの磁界分布
を均一にすることができる。

【００３１】また、磁極片の対向部の形状を前記対向部
と反対側の前記傾斜部側に向かってテーパ状または湾曲
状に変位させた形状にしたので、製造コストのアップや
品質を低下させることなくマグネトロンの磁界分布を均
一にすることができる。さらに、磁界分布の不均一に起
因した多重発振が軽減され、かつ雑音が抑制されたマグ
ネトロンを提供することができる。

【００３２】したがって、本発明のマグネトロンを用い
た電子レンジを家庭で使用すると、ラジオやテレビ、通
信などに雑音が入ることがない。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明のマグネトロンの一実施例の一部を示す
断面図である。

【図２】本発明のマグネトロンにかかわるステム側の磁
極片を示す断面図である。

【図３】図１のマグネトロンの基本波周辺の周波数特性
を示す図、および陽極ベイン端面における、中心軸方向
中央部の磁界強度に対する偏差を示す図である。

【図４】本発明のマグネトロンの他の実施例の一部を示
す断面図である。

【図５】本発明のマグネトロンにかかわるステム側の磁
極片を示す断面図である。

【図６】本発明のマグネトロンの基本波周辺の周波数特
性を示す図、および陽極ベイン端面における、中心軸方
向中央部の磁界強度に対する偏差を示す図である。

【図７】従来のマグネトロンの一例の一部を示す断面図
である。

【図８】従来のマグネトロンの一部を示す断面図であ
る。

【図９】従来のマグネトロンの基本波周辺の周波数特性
を示す図、および陽極ベイン端面における、中心軸方向
中央部の磁界強度に対する偏差を示す図である。

【図１０】磁界強度偏差の最大値と基本波以外の放射レ
ベルの関係を示す図である。

【符号の説明】

１陽極円筒体２陽極ベイン３均圧環４均圧環５磁極片６磁極片７陰極８作用空間９アンテナリード

Claims

【特許請求の範囲】

【請求項１】（ａ）陽極円筒体と、（ｂ）陰極と、
（ｃ）ステムと、（ｄ）複数枚の陽極ベインと、（ｅ）
マイクロ波導出用のアンテナリードと、（ｆ）出力部
と、（ｇ）ステム側の磁極片と出力部側の磁極片とから
なる互いに対向する一対の磁極片とを含むマグネトロン
であって、前記陰極（ｂ）は前記陽極円筒体（ａ）の中
心軸上に配置されており、かつ前記ステム（ｃ）は陽極
円筒体（ａ）の一端部に固着され、陰極（ｂ）を支持固
定しており、前記陽極ベイン（ｄ）は陽極円筒体（ａ）
の内周面に放射状に配設されており、前記アンテナリー
ド（ｅ）は前記陽極ベインの一つに接続され、外方に延
長されており、前記出力部（ｆ）は前記陽極円筒体のも
う一方の端部に固着され前記アンテナリードを囲みマイ
クロ波伝送および放射部を形成しており、前記一対の磁
極片（ｇ）は前記陽極円筒体（ａ）の両開口端部に配置
され、かつ前記陽極円筒体（ａ）の両開口端部と接続さ
れる部分に平坦部を有し、前記陽極ベイン（ｄ）に向か
って傾斜部を介して円錐状に突出しており、前記一対の
磁極片（ｇ）のうち、出力部側の磁極片は前記陽極ベイ
ン（ｄ）の一つに接続されたマイクロ波導出用のアンテ
ナリード（ｅ）を貫通させるための孔が傾斜部に設けら
れており、前記陰極（ｂ）と前記複数枚の陽極ベイン
（ｄ）の中心軸側の先端とで囲まれて形成される作用空
間のうちのステム側において、前記陽極ベイン（ｄ）の
端面における中心軸方向の磁界強度差が１０％以下の範
囲にあるように、前記ステム側の磁極片の形状を前記出
力側の磁極片の形状とは異ならしめて前記一対の磁極片
（ｇ）を形成してなることを特徴とするマグネトロン。
【請求項２】（ａ）陽極円筒体と、（ｂ）陰極と、
（ｃ）ステムと、（ｄ）複数枚の陽極ベインと、（ｅ）
マイクロ波導出用のアンテナリードと、（ｆ）出力部
と、（ｇ）ステム側の磁極片と出力部側の磁極片とから
なる互いに対向する一対の磁極片とを含むマグネトロン
であって、前記陰極（ｂ）は前記陽極円筒体（ａ）の中
心軸上に配置されており、かつ前記ステム（ｃ）は陽極
円筒体（ａ）の一端部に固着され、陰極（ｂ）を支持固
定しており、前記陽極ベイン（ｄ）は陽極円筒体（ａ）
の内周面に放射状に配設されており、前記アンテナリー
ド（ｅ）は前記陽極ベインの一つに接続され、かつ外方
に延長されており、前記出力部（ｆ）は前記陽極円筒体
（ａ）のもう一方の端部に固着され前記アンテナリード
（ｅ）を囲みマイクロ波伝送および放射部を形成してお
り、前記一対の磁極片（ｇ）は前記陽極円筒体（ａ）の
両開口端部に配置され、かつ前記陽極円筒体（ａ）の両
開口端部と接続される部分に平坦部を有し、前記陽極ベ
イン（ｄ）に向かって傾斜部を介して円錐状に突出して
おり、前記一対の磁極片（ｇ）のうち、出力部側の磁極
片は前記陽極ベインの一つに接続されたマイクロ波導出
用のアンテナリードを貫通させるための孔が傾斜部に設
けられており、前記陰極（ｂ）と、前記アンテナリード
（ｅ）とで形成される作用空間の、前記陽極ベインの端
面における中心軸方向の磁界強度を平均化するように、
前記一対の磁極片（ｇ）の前記対向部の形状を前記対向
部と反対側の前記傾斜部側に向かってテーパ状あるいは
湾曲状に変位させた形状とすることを特徴とするマグネ
トロン。