JPH09168528A

JPH09168528A - 核磁気の空間及び／又はスペクトル分布の判定方法

Info

Publication number: JPH09168528A
Application number: JP8305351A
Authority: JP
Inventors: Peter Dr Boernert; ベルネルトペーター; Tobias Schaeffter; シェーフタートビーアス
Original assignee: Philips Electronics NV
Current assignee: Koninklijke Philips NV
Priority date: 1995-11-18
Filing date: 1996-11-15
Publication date: 1997-06-30
Also published as: US6005391A; EP0774672A1; DE19543079A1

Abstract

(57)【要約】【課題】本発明は、空間又は周波数に関しコヒーレン
トではない分離した領域内の核磁気分布の判定方法の提
供を目的とする【解決手段】本発明によれば、分離した領域だけが多
次元無線周波パルスにより同時に励起され、励起に次い
で生じた磁気共鳴信号の線形結合又は磁気共鳴信号から
得られた磁気共鳴データから各領域の核磁気分布が判定
される。本発明は、測定時間の短縮と、より魅力的なＳ
Ｎ比とが得られる利点がある。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は、対象物内の分離し
た領域の核磁気の空間及び／又はスペクトル分布を判定
する方法に関する。磁気共鳴検査の場合に、対象物の空
間的に分離した領域を検査することが屡々望ましい。

【０００２】

【従来の技術】例えば、生体内分光器の場合、診断に関
係した領域内のスペクトル核磁気分布の評価のため病状
のない領域から基準スペクトルを得ることが重要であ
る。磁気共鳴画像化処理において、全画像の中の特定の
領域だけに診断上の関心があるので、検査ゾーン全体を
画像化する必要はない。特定の領域だけを画像化し得る
ことは、激しい流れのアーティファクトを生じ得る検査
ゾーンが非常に血管化された診断上の関心がない領域を
含む場合に有利である。その場合、他の領域だけを励起
し、画像化することが望ましい。

【０００３】更に、異なる領域、例えば、二つの異なる
平面に脂肪分又は水分の画像を生成することが屡々重要
である。脂肪分又は水分の画像は、磁気共鳴信号の異な
る周波数域から形成される。従って、この場合には、全
部で４個の分離した領域（空間的に分離した２個の領域
と周波数上で分離した２個の領域）があり、上記の領域
で磁気分布を判定する必要がある。

【０００４】核磁気は、所謂多次元無線周波パルスによ
り、任意の形状の空間的に多次元の領域内で励起又はリ
フォーカスされる。多次元無線周波パルスは、振幅変調
及び／又は位相変調されたパルスであり、時間的に変化
する傾斜磁界が存在する場合に、縦方向の磁気を励起
し、又は、横方向の磁気をリフォーカスする。このよう
な多次元無線周波パルスは、磁気共鳴ジャーナル、第８
２号、６４７−６５４ページ（１９８９年）に記載され
ている。更に、磁気共鳴医学、第１５号、２８７−３０
４ページ（１９９０年）には、同時に空間とスペクトル
の選択性があり、数個の空間的及び周波数的に分離した
領域を一つずつ励起させることができる無線周波パルス
の形式が記載されている。上記のパルスは、多次元無線
周波パルスであると考えられる。

【０００５】

【発明が解決しようとする課題】本発明の目的は、上記
の種類の分離した領域の核磁気の空間及び／又はスペク
トル分布を判定する方法を改良することである。

【０００６】

【課題を解決するための手段】分離した領域の数がｎ個
の場合を考えると、上記目的は以下の段階をとる本発明
の方法により達成される。本発明の方法は、ａ）ｎ個の分離した領域内の核磁気の位相及び／又は振
幅のｎ個の線形独立の符号を予め決める段階と、ｂ）ｎ個の領域だけで、即ち、常にｎ個の符号の中の１
個に従って核磁気が励起されるように形成されたｎ個の
異なる多次元無線周波パルスを発生する段階と、ｃ）上記領域内の核磁気の励起に続いて生じた磁気共鳴
信号を得る段階と、ｄ）上記領域の中の各領域における核磁気分布を判定す
るため、磁気共鳴信号の線形結合、又は、上記磁気共鳴
信号から直線的に得られた磁気共鳴データを形成する段
階とからなる。

【０００７】かくして、本発明によれば、検査されるべ
き任意の形状の領域は、個別的（順次）ではなく、同時
に励起される。従って、かかる励起から得られた磁気共
鳴信号は種々の領域からの信号成分により構成され、そ
れらの成分は各領域に単純には割り当てられない。しか
し、各領域の核磁気分布が再生されるように、ｎ個の異
なる無線周波パルス、即ち、分離した領域と同数の異な
る無線周波パルスが発生される。上記パルスは、異なる
符号を伴う領域の核磁気を励起し得るような形であると
想定されるので、各領域の核磁気分布は、種々の無線周
波パルスを用いる測定により得られた磁気共鳴信号の線
形結合を形成することにより判定される。上記の判定の
曖昧さがないことを保証するため、ｎ個の無線周波パル
スの符号は線形独立でなければならない（即ち、何れの
符号も他の符号の線形結合から得ることができない）。

【０００８】空間的に分離した領域の検査の他の実施例
において、空間的に多次元の無線周波パルスが使用さ
れ、上記の段階ｃ）と場合によっては段階ｂ）が多数回
に亘り繰り返され、各無線周波パスルの後、結果として
得られる無線周波信号の取得の前に、第１の方向に延在
する位相符号化傾斜を有する第１の傾斜磁界が生成され
る。繰り返しと繰り返しの間で変化する傾斜磁界の結果
として、傾斜の方向の空間分解能が得られる。

【０００９】本発明の更なる実施例において、磁気共鳴
信号の取得中に、各傾斜磁界が位相符号化傾斜の方向と
直交した第３の方向に延在する傾斜と共に常に加えられ
るならば、核磁気の空間分布はｎ個の分離した領域で判
定される。従来技術による核磁気分布の２次元の判定方
法に対する利点は、一般的に言うと、同一の分解能に対
し、繰り返しの回数が低減されるので、測定時間が削減
されることである。

【００１０】同じことは、上記方法の別のバージョンに
おいて、上記の段階ｃ）と場合によっては段階ｂ）が複
数のサイクルで繰り返され、第１の傾斜磁界に関する時
間積分がサイクルとサイクルの間で変化し、各周期自体
は複数回の繰り返しにより構成され、第２の方向に位相
符号化を備えた第２の傾斜磁界が結果としての磁気共鳴
信号の更新された取得の前に発生され、第１の傾斜磁界
の時間積分は繰り返しと繰り返しの間で変化するとき成
立する。位相符号化傾斜と直交した方向で読まれた傾斜
と組み合わされて、これにより、空間的に離れた領域内
の３次元の判定が可能になり、一般的に言うと、核磁気
分布の３次元判定の従来の方法よりも測定時間が短縮さ
れる。

【００１１】本発明の他の実施例において、空間的に多
次元の無線周波パルスが使用され、領域内のスペクトル
核磁気分布の判定のため、磁気共鳴信号の取得中に、傾
斜磁界が加えられない。これにより、個別の空間領域に
おけるスペクトル核磁気分布の分離した判定が行われ、
個々の領域が対応する無線周波パルスにより個別的、か
つ、連続的に励起された場合よりも良いＳＮ比が得られ
る。

【００１２】本発明の他の実施例において、複数の空間
的に分離した領域が複数の分離した周波数域で励起さ
れ、符号又は異なる無線周波パルスの数は、空間的に分
離した領域の数と周波数領域の数の積に対応する。これ
により、例えば、二つの分離した領域で同時に脂肪分及
び水分の画像が判定される。本発明による方法を実行す
る磁気共鳴装置は、ａ）無線周波パルスを発生する無線周波コイルシステム
と、ｂ）時間的に変化し得る傾斜磁界を発生する傾斜コイル
システムと、ｃ）磁気共鳴信号を受けるコイルシステムと、ｄ）上記の受けられた磁気共鳴信号から核磁気分布を再
生する再生装置と、ｅ）ｎ個の分離した領域において位相及び／又は符号を
予め決める手段と、ｆ）上記の構成要素を制御する制御装置とからなり、上
記制御装置は、以下の段階、ｇ）上記の核磁気が上記ｎ個の領域だけで、即ち、常に
上記ｎ個の符号の中の一つに従って励起されるように形
成されたｎ個の異なる無線周波パルスを発生する段階
と、ｈ）上記領域内の上記核磁気の励起に続いて生じた磁気
共鳴信号を得る段階と、ｉ）上記領域の中の各領域の上記核磁気分布を判定する
ため、上記磁気信号の線形結合、又は、上記磁気信号か
ら直線的に得られた磁気データを形成する段階とからな
る段階が実行されるような態様で上記の構成要素を制御
する。

【００１３】

【発明の実施の形態】以下、添付図面を参照して本発明
の詳細な説明を行う。図１に示された主磁界磁石１は、
例えば、検査ゾーン（図示しない）のｚ方向に延在する
１．５テスラの強度を有する安定、均一な磁界を発生す
る。検査ゾーンのｚ方向に延在し、ｘ方向、ｙ方向又は
ｚ方向に傾斜を有する傾斜磁界を発生し得る磁気コイル
システム２が設けられる。傾斜コイルシステム２は、傾
斜増幅装置３により給電される。傾斜磁界の時間的な変
化は、制御装置５により制御された発生装置４により予
め定められる。制御装置５は、ワークステーション６と
協働する。ワークステーション６は、磁気共鳴画像の表
示用のモニタ７を含む。入力は、キーボード８、又は、
例えば、ライトペンのような対話形入力装置９を介して
行われる。

【００１４】検査ゾーン内の核磁気は、無線周波送信器
１２の出力信号を増幅する無線周波増幅器１１に接続さ
れた無線周波コイル１０からの無線周波パルスにより励
起される。高周波送信器において、無線周波パルスの複
合エンベロープＲＦ_i及びＲＦ_rは、周波数がラーモア
周波数（１．５テスラの主要な磁界の場合に約６３ＭＨ
ｚ）の発振器１３により供給された９０°の偏移があり
二つの搬送波発振で変調される。制御装置５は、複合エ
ンベロープＲＦ_i及びＲＦ_rを送信器１２に結合された
発生器１４に供給する。

【００１５】検査ゾーンで生成された磁気共鳴信号は、
受信コイル２０により受けられ、増幅器２１により増幅
される。増幅された信号は、直角復調器２２において復
調され、アナログ・ディジタル変換器２３を介して、デ
ィジタル化された磁気共鳴信号から磁気共鳴分布の画像
を再生する再生装置２４に供給される。上記の画像はモ
ニタ７上に表示することができる。

【００１６】磁気共鳴分光学において、磁気共鳴スペク
トルが判定される領域を磁気共鳴画像に基づいて画成す
ることが有利である。上記スペクトルの絶対評価は、異
なる患者間の大きい相違のため屡々問題となるので、病
状のない領域からの基準値を利用することが必要であ
る。このため、４個の分離した領域、即ち、磁気共鳴ス
ペトルを判定する必要のある空間的にノンコヒーレント
な領域Ｒ１．．．Ｒ４が通常の方法で形成されたスライ
ス画像に画成され（図２を参照のこと）、モニタ７に表
示される。しかし、本質的に、検査されるべき領域は、
適当な画像処理方法を用いて自動的に予め決められる。

【００１７】図３の磁気共鳴画像の残りの部分から分離
した示された上記の４個の領域に対し、横方向の磁気の
位相の４個の線形独立符号が予め決められる。種々の領
域の符号は、例えば、以下の表１の通り、予め決めるこ
とができる。

【００１８】

【表１】

【００１９】上記の表において、“＋”は、当該領域で
同時に回転する座標系に横方向の磁気が位相位置ゼロを
有することを意味し、一方、“−”は、当該領域で横方
向の磁気が１８０°の位相位置を有するべきであること
を意味する。上記の符号表は４個の点のアダマール変換
に対応する。上記の符号は、本質的に、利用者が対話的
に予め決めることができるが、領域の個数が分かり次
第、ワークステーション６により自動的に予め決めても
よい。アダマール変換に従って、領域の核磁気を符号化
する代わりに、線形独立である限り任意の他の符号を使
用してもよい。その中には、ウェーブレット変換又はフ
ーリエ変換が含まれる。上記の変換及び他の変換は、特
に、磁気共鳴医学、第２４号、２６５−２８７ページ
（１９９２年）と、アメリカ光学学会誌、第Ａ４号、９
２３−９３２ページ、１９８９年に記載されている。

【００２０】符号を予め決めた後、これにより生成され
た横方向磁気のサインが各領域内の所定の符号と対応す
るような態様で、４個の２次元無線周波パルスの複合エ
ンベロープは励起パルスとして計算される。空間的な２
次元の無線周波パルスは、２個の相互に直交した方向に
延在する傾斜を備えた時間的に変化し得る傾斜磁界が伴
う。かかる無線周波パルスのエンベロープの計算は、磁
気共鳴ジャーナル、第８２号、６４７−６５４ページ
（１９８９年）に記載されている。

【００２１】図４の最初の２本の線は、ｚ方向及びｙ方
向に延在する傾斜Ｇ_z1及びＧ_y1で直線的に減少する振幅
の余弦波又は正弦波状の傾斜磁界が伴う４個の無線周波
パルスの中の一つの複合エンベロープＲ_i1及びＲ_r1の時
間的な変化である。かかる２次元無線周波パルスは、４
個の領域Ｒ１．．．Ｒ４、即ち、上記の領域だけに核磁
気を励起し、各領域内の横方向の磁気の位相位置は所定
の符号の中の一つに対応する。この２次元無線周波パル
スに続いて、上記シーケンスは、ｘ方向に傾斜のある傾
斜磁界Ｇ_x1が伴うスライス選択性のリフォーカシング無
線周波パルスＲＦ_i2を含む。検査は、かくして、ｘ方向
に直交して延在し、その横方向の磁気が無線周波パルス
ＲＦ_i2によりリフォーカシングされたスライスに制限さ
れる。

【００２２】無線周波パルスＲＦ_i2の後に発生する磁気
共鳴信号、例えば、信号Ｓ１は、受信され、アナログ・
ディジタル変換器２３によりディジタル信号に変換され
る。上記の信号のフーリエ変換は、４個の領域Ｒ
１．．．Ｒ４の全部の磁気共鳴スペクトルを表わす。図
４に示されたシーケンスは、２回、３回、及び、４回繰
り返されるが、制御装置は、２番目、３番目及び４番目
の２次元無線周波パルスのエンベロープＲＦ _i1、ＲＦ_r1
を、夫々、発生器１４に入れるので、信号Ｓ２、Ｓ３及
びＳ４が得られる。必要ならば、上記４個のシーケンス
は多数回に亘り繰り返される。

【００２３】各領域Ｒ１．．．Ｒ４の磁気共鳴スペクト
ルは、磁気共鳴信号Ｓ１．．．Ｓ４の適当な線形結合、
又は、磁気共鳴信号から判定された磁気共鳴スペクトル
により判定される。例えば、領域Ｒ１に対する信号Ｓ
（Ｒ１）は、以下の式：Ｓ（Ｒ１）＝Ｓ１＋Ｓ２＋Ｓ３＋Ｓ４に従って計算される。この演算は、４点のアダマール逆
変換に対応する。

【００２４】スペクトル核磁気分布が上記の方法で判定
されるとき、ＳＮ比は、各領域の磁気共鳴スペクトルの
別個の連続的な判定の場合よりも倍率√ｎ倍で良くなる
ので、上記の例の場合に、倍率２で良くなる。核磁気の
スペクトル分布を判定する代わりに、空間的に分離した
領域を空間的に画像化してもよい。このことが、図５乃
至７を参照してより詳細に説明される。

【００２５】図５には、２次元磁気共鳴画像が示され
る。この種類の画像は、画像フィールドの全体がＭ×Ｎ
のマトリクス上に画像化されるような形で測定される通
常の磁気共鳴画像化方法を用いて形成することができ
る。ここで、Ｍは読まれる傾斜の方向のデータ点の数で
あり、Ｎは、変化した位相符号化傾斜と共に発生される
べきシーケンスの数である。しかし、屡々、かかる画像
の中で選択された領域、例えば、画像内の参照符号Ｒ１
及びＲ２で示された領域だけに関心がある。画像フィー
ルドの残りの部分は、画像化されるべきではない血管、
又は、他の強い流れのアーティファクトの発生源を含
む。従って、領域Ｒ１及びＲ２だけを表わす磁気共鳴画
像を形成することが望ましい。

【００２６】図７には、図５の領域Ｒ１及びＲ２の同時
的な励起の単一シーケンスが示される。図７に示された
シーケンスは、実質的に図４に示されたシーケンスと対
応し、傾斜磁界Ｇ_z3だけが磁気共鳴信号の読み出し中に
ｚ方向に加えられ、その傾斜磁界は時間積分がＧ_Z3の半
分に達する傾斜磁界Ｇ_z2が先行し、１８０°の無線周波
パルスＲＦ_i2と２次元無線周波パルスＲＦ_i1の間に、時
間の関数として変化する傾斜磁界Ｇ_z2が印加される。更
に、磁気共鳴信号の読み出しの前に、ｙ方向に作用する
位相符号化傾斜Ｇ_y2が作動され、上記傾斜をｓ回繰り返
すことが必要な場合に、位相符号化傾斜は繰り返しと繰
り返しの間で段階的に変化する。空間的な分解能ｄｒに
より分割された位相符号化の２個の領域における大きい
方の寸法から得られる数ｓは、その方向の方が大きい領
域（Ｒ２）の位相符号化傾斜の方向に存在する画素数を
示す。２次元パルスは、空間的に分離した領域Ｒ１とＲ
２の両方（しかし、この両方の領域だけ）を励起するの
で、位相符号化方向における再構成の後に２個の領域を
互いに区別することは不可能であり、フォールディング
アーティファクトが生じる。かかるフォールディングア
ーティファクトを回避するため、２個の領域Ｒ１及びＲ
２は、以下の表２の如く、上記領域の核磁気の位相を符
号化する２個の異なる２次元無線周波パルスに照射され
る。

【００２７】

【表２】

【００２８】上記の２個の異なる２次元無線周波パルス
の計算は、図４に関して説明したよに行われる。各領域
の核磁気分布の再生は、磁気共鳴信号Ｓ１、Ｓ２の線形
結合を用いて行われ、即ち、Ｓ（Ｒ１）＝Ｓ１＋Ｓ２かつＳ（Ｒ２）＝Ｓ１−Ｓ２である。これは、２点のアダマール変換又は２点のフー
リエ変換と等価である。上記の方法で磁気共鳴信号を結
合する代わりに、それらのフーリエ変換、或いは、位相
符号化と組み合わせて磁気共鳴信号Ｓ１及びＳ２から再
生された画像は、上記の方法で重畳される。これによ
り、２個の領域に対するフーリエ変換、又は、直接的に
２個の領域の磁気共鳴画像が得られる。

【００２９】通常の磁気共鳴画像化方法と比較して、上
記の方法の利点は、領域の数ｎと数ｓの積が、必要とさ
れる位相符号化のステップ数Ｎよりも小さいならば、標
準的な２次元離散フーリエ変換方法の場合に、画像全体
が同一の分解能ｄｒで再生されることである。上記の測
定時間の利点から完全な利益を得るため、読み出される
傾斜の方向（上記の例ではｚ方向）と位相符号化傾斜の
方向（この例ではｙ方向）は、位相符号化方向の領域の
最大寸法ができる限り小さくなるよう選択されるべきで
ある。

【００３０】上記の説明は３次元の場合にも拡張され
る。図６には３次元の場合が示され、同図によれば、核
磁気分布は３個のノンコヒーレント領域Ｒ１、Ｒ２及び
Ｒ３において判定される。２個の空間的な方向（ｘ，
ｙ）は位相符号化されなければならないが、一方、読み
出された傾斜は、２個の空間的な方向と直交する第３の
方向に延在する。領域Ｒ３が、ｘ方向及びｙ方向に関し
３個の領域の中で最大寸法を有し、ｘ方向の長さはｔ画
素に達し、ｙ方向の長さはｓ画素に達する場合を考え
る。

【００３１】図５に関して与えられた図７のシーケンス
は、スライス選択性パルスＲ_i2及び選択傾斜Ｇ_x1が省か
れ、代わりに位相符号化傾斜Ｇ_x2が適用され、ｔ回に亘
り繰り返されるように変更する必要がある。更に、Ｇ_z2
のサインを反転させる必要がある。３次元離散フーリエ
変換法を用いて得られたような領域全体の通常の画像で
あって、かつ、画像全体が２方向に位相符号化された画
像と比較して、測定時間の利点は、以下の条件ｎ．ｓ．ｋ＜Ｎ．Ｋが満たされる場合に得られる。ここで、ｎは空間的に分
離した領域の数を表わし、Ｎ及びＫは、夫々、標準的な
３次元離散フーリエ変換のｘ方向及びｙ方向の画素数を
表わす。一般的に言うと、上記の条件は、領域Ｒ１、Ｒ
２及びＲ３の簡単な局部的制限により既に満足されるの
で、測定時間は著しく削減される。

【００３２】読み出された傾斜Ｇ_z3及びデフォーカシン
グ傾斜Ｇ_z2が磁気共鳴信号の取得のため省かれたなら
ば、空間的な２次元分解能の分光学的画像化が得られ
る。図５乃至７を参照して説明したような種々の領域内
の核磁気の空間分布の判定は、磁気共鳴信号の取得の前
に当該領域内の核磁気の更新された励起を必要とする２
次元離散フーリエ変換又は３次元離散フーリエ変換法に
基づく。しかし、本発明は、ＥＰＩ等のように、無線周
波パルスの励起に続いて、読まれた傾斜の交番する極性
と共に幾つかの磁気共鳴信号を読む磁気共鳴法と共に使
用される。各読み出し操作の前に、読み出し方向と直交
して延在する第１の方向の位相は、（２次元画像の場合
に）短いパルス（ｂｌｉｐ）により変えられる。同様
に、３次元領域の核磁気分布の取得時に、位相符号化
は、第１の方向及び読み出し傾斜の方向と直交して延在
する第２の方向で行われる。

【００３３】核磁気の励起を選択された領域に制限する
ことにより、再生のため必要になる磁気信号の数を削減
することが可能になる。上記の本発明の説明では、ノン
コヒーレント領域は、空間的な２次元又は３次元の領域
である場合を想定した。しかし、本発明は、１個の空間
的な次元と、１個のスペクトル的な次元を含む場合にも
使用される。かかる配置が生じるのは、例えば、ｚ方向
にオフセットした２平面において脂肪分画像及び水分画
像を判定する必要がある場合である（脂肪分画像と水分
画像は、化学的シフトのため僅かに異なる周波数を有す
る）。これは、図８に示されたような（ｚ，ｆ）空間
（ｚは位置の座標、ｆは周波数を表わす）の４個の領域
における核磁気分布の再生と対応する。

【００３４】図９には上記の目的に適当なシーケンスが
示される。磁気共鳴医学、第１５巻、２８７−３０４ペ
ージ（１９９０年）には、同時に空間的及びスペクトル
的に選択的に核磁気を励起する無線周波パルスの発生法
が詳細に記載されている。図８の４個の領域に対し、上
記のようなパルスが４個必要とされ、これらのパルスは
異なる方法で４個の領域内の核磁気を符号化する。上記
のパルスは、通例の読み出し傾斜（Ｇ_y）又は位相符号
化傾斜（Ｇ_y）と組み合わせて通例の磁気共鳴画像化操
作を行うため使用することができる。

【００３５】図９に示されたシーケンスは、脂肪分及び
水分の画像が２平面内で連続的に判定される方法と比較
して測定時間の利点が得られないので、４Ｎ回繰り返す
ことが必要である。空間的及びスペクトル的に選択性の
無線周波パルスは、４個の領域の全部を同時に励起する
ので、２の倍率で改良されたＳＮ比が得られる。

【００３６】

【発明の効果】本発明の利点は、測定時間が同一である
ため、個別の領域の核磁気が連続的に測定された場合よ
りも良いＳＮ比が得られることである。本発明の更なる
利点は、個別の領域の測定が同時に行われるので、得ら
れた分布は、連続的に測定された場合よりも良い関係が
あることである。関心のない領域を含む全ての対象物を
画像化する２次元又は３次元の画像化方法と比較して、
測定時間が削減され、アーティファクトの感受性が低減
される利点がある。その理由は、アーティファクトを受
けやすい構造は無線周波パルスによる影響を全く受けな
いので、無線周波パルスはアーティファクトの原因に発
展しないからである。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の方法が実行される磁気共鳴装置のブロ
ック図である。

【図２】磁気共鳴測量画像を表わす図である。

【図３】測量画像から選択された幾つかの領域を示す図
である。

【図４】測量画像から選択された幾つかの領域の分光学
的な評価用のシーケンスの種々の信号の時間的な変化を
示す図である。

【図５】選択された領域と共に対象物の２次元画像を示
す図である。

【図６】選択された領域と共に対象物の３次元画像を示
す図である。

【図７】図５及び６の領域の画像化に適当なシーケンス
の信号の時間的な変化を示す図である。

【図８】空間及び周波数に関して分離した領域の位置を
示す図である。

【図９】空間及び周波数に関して分離した領域の画像化
に適当なシーケンスを示す図である。

【符号の説明】

１主磁界磁石２傾斜コイルシステム３傾斜増幅装置４発生装置５制御装置６ワークステーション７モニタ８キーボード９対話形入力装置１０無線周波コイル１１無線周波増幅器１２無線周波送信器１３発振器１４発生器２０受信コイル２１増幅器２２直角復調器２３アナログ・ディジタル変換器２４再生装置

Claims

【特許請求の範囲】

【請求項１】対象物内のｎ個の分離した領域において
核磁気の空間及び／又はスペクトル分布を判定する方法
であって、ａ）上記ｎ個の分離した領域の核磁気の位相及び／又は
振幅のｎ個の線形独立な符号を予め決める段階と、ｂ）核磁気が上記ｎ個の領域だけで、即ち、常に上記ｎ
個の符号の中の１個に従って励起されるように成形され
たｎ個の異なる多次元の無線周波パルスを発生する段階
と、ｃ）上記領域における上記の核磁気の励起に続いて生じ
る磁気共鳴信号を取得する段階と、ｄ）上記の各領域毎に核磁気分布を判定するため、上記
磁気共鳴信号の線形結合、又は、上記磁気共鳴信号から
直線的に得られた磁気共鳴データを形成する段階とから
なる方法。
【請求項２】空間的に多次元の無線周波パルスが使用
され、上記の段階ｃ）と場合によって上記の段階ｄ）が多数回
に亘り繰り返され、各無線周波パルスの後、かつ、結果として得られる上記
磁気共鳴信号の取得の前に、第１の方向に延在する位相
符号化傾斜を有し、各磁気共鳴信号の新たな取得の前に
時間積分が変化する第１の傾斜磁界が発生されることを
特徴とする空間的に分離した領域を検査するための請求
項１記載の方法。
【請求項３】上記の段階ｃ）と場合によって上記の段
階ｄ）が複数のサイクル中に繰り返され、上記第１の傾斜磁界に関する時間積分は、サイクルとサ
イクルの間で変えられ、各サイクル自体は複数の繰り返しからなり、第２の方向に位相符号化を伴い、繰り返しと繰り返しの
間に時間積分が変化する第２の傾斜磁界が、結果として
得られる上記磁気共鳴信号の更新された取得の前に発生
されることを特徴とする請求項２記載の方法。
【請求項４】上記の各磁気共鳴信号の取得の間に、上
記位相符号化傾斜と直交する第３の方向に傾斜が延在す
る傾斜磁界が加えられることを特徴とする請求項２又は
３記載の方法。
【請求項５】空間的に多次元の無線周波パルスが使用
され、上記領域内のスペクトル核磁気分布の判定のため、上記
磁気共鳴信号の取得の間に傾斜磁界は加えられないこと
を特徴とする請求項１乃至３のうちいずれか１項記載の
方法。
【請求項６】複数の空間的に分離した領域が複数の分
離した周波数域で励起され、上記の符号、又は、上記の異なる無線周波パルスの数
は、上記の空間的に分離した領域の数と周波数域の数の
積に対応することを特徴とする請求項１記載の方法。
【請求項７】ａ）無線周波パルスを発生する無線周波
コイルシステムと、ｂ）時間的に変化し得る傾斜磁界を発生する傾斜コイル
システムと、ｃ）磁気共鳴信号を受けるコイルシステムと、ｄ）受けられた上記磁気共鳴信号から核磁気分布を再生
する再生装置と、ｅ）任意に成形された分離した領域を画成する対話装置
と、ｆ）ｎ個の分離した領域において位相及び／又は符号を
予め決める手段と、ｇ）以下の段階を実行するような態様で上記の構成要素
を制御する制御装置とからなり、上記制御装置は、ｈ）上記核磁気が上記ｎ個の領域だけで、即ち、常に上
記ｎ個の符号の中の一つに従って励起されるように成形
されたｎ個の異なる無線周波パルスを発生する段階と、ｉ）上記領域内の上記核磁気の励起に続いて生じる上記
磁気共鳴信号を取得する段階と、ｊ）上記の各領域毎に上記核磁気を判定するため、上記
磁気共鳴信号の線形結合、又は、上記磁気共鳴信号から
直線的に得られた磁気共鳴データを形成する段階とを実
行する請求項１記載の方法を実行する装置。