JPH0936445A

JPH0936445A - 超電導線用端子および超電導線の接続方法

Info

Publication number: JPH0936445A
Application number: JP8117669A
Authority: JP
Inventors: Chikushi Hara; 築志原; Takeshi Okuma; 武大熊; Masahiko Nakade; 雅彦中出; Taizo Tosaka; 泰造戸坂; Takashi Yazawa; 孝矢澤; Shiyunji Nomura; 俊自野村
Original assignee: Toshiba Corp; Tokyo Electric Power Co Inc
Current assignee: Toshiba Corp; Tokyo Electric Power Co Holdings Inc
Priority date: 1995-05-16
Filing date: 1996-05-13
Publication date: 1997-02-07

Abstract

(57)【要約】【目的】渦電流損失を大幅に低減でき、冷媒消費量の低
減または冷凍機容量の低減に寄与できる超電導線用端子
および超電導線の接続方法を提供する。【構成】少なくとも超電導線１１ａ，１１ｂ同士の接続
部１２に接続される側の表層部に、接続部１２の回りに
発生する変動磁界が内部へ侵入するのを阻止する超電導
体層１５を備えている。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は、超電導線用端子お
よび超電導線の接続方法に関する。

【０００２】

【従来の技術】周知のように、超電導線を利用した超電
導機器は、クライオスタット内に収容され、このクライ
オスタト内において超電導転移温度以下に冷却された状
態で使用される。

【０００３】このような超電導機器の多くは、クライオ
スタットの壁を貫通させて銅などのような常電導金属か
らなる電流リードを設け、この電流リードを介して超電
導転移温度以下に冷却された超電導線に電流を供給する
構造を採用している。このため、クライオスタット内に
は、常電導金属からなる電流リードと超電導線とを電気
的に接続する接続部が存在している。また、複数の超電
導コイルで回路を構成している超電導機器では、超電導
線同士の接続部も存在している。

【０００４】ところで、超電導線同士を接続したり、超
電導線と常電導線とを接続したりする場合には、通常、
両線の強固な接続や超電導線の接続部における安定化を
図るために、銅ブロックなどで形成された常電導金属ブ
ロックを介挿したり、裏打ちしたりすることが行われて
いる。このような目的で超電導線の端部に設けられる常
電導金属ブロックは、通常、端子と呼ばれている。

【０００５】図１０には、超電導線１ａ，１ｂの端部同
士を接続する接続部２に裏打ちされて、両線の強固な接
続と超電導線１ａ，１ｂの接続箇所の安定化とを図るよ
うに設けられた従来の端子３が示されている。

【０００６】端子３は板状に形成された、たとえば銅の
ブロックで形成されている。超電導線１ａ，１ｂは、た
とえば銅安定化Ｎｂ−Ｔｉ合金線や銅安定化Ｎｂ₃ Ｓｎ
化合物線で形成されている。そして、これら超電導線１
ａ，１ｂの端部同士を互い違いに合わせ、この合わせ部
をハンダで電気的および機械的に接続して接続部２を形
成し、この接続部２を端子３の一方の表面に対してハン
ダで電気的および機械的に接続している。

【０００７】このように設けられる端子３は、接続部２
の機械的な強度維持に寄与するばかりか、何等かの原因
で超電導線１ａ，１ｂの接続部２を構成している部分が
常電導転移（クエンチ）しようとしたときに電流のバイ
パス通路として働き、超電導線の安定化に寄与する。

【０００８】しかしながら、上記のように構成された従
来の超電導線用端子にあっては次のような問題があっ
た。すなわち、超電導線１ａ，１ｂからなる直列電路に
交流電流４が流れると、この交流電流４の作る変動磁場
５によって端子３の内部に渦電流６が誘起され、この渦
電流６によってジュール損失が発生する。端子３は超電
導線１ａ，１ｂと同じ極低温に保持される必要があるの
で、端子３で発生したジュール損失、つまり発生熱を速
やかに排除する必要がある。この場合、超電導機器にお
ける低温部での損失は、冷却のためのエネルギ効率を考
慮すると、たとえば液体ヘリウム温度である４．２Ｋを
例にとった場合、常温での損失の約５００倍に相当す
る。このため、端子３で発生した渦電流損失は、冷媒や
冷凍機に対して非常に大きな熱負荷となり、交流超電導
機器の実用化を阻害する一因となっている。

【０００９】

【発明が解決しようとする課題】上述の如く、従来の超
電導線用端子は、渦電流損失の発生を防止することがで
きないため、結果として冷媒消費量の増加や冷凍機容量
の増大を招くという問題があった。

【００１０】そこで本発明は、渦電流損失を大幅に低減
でき、冷媒消費量の低減または冷凍機容量の低減に寄与
できる超電導線用端子および超電導線の接続方法を提供
することを目的としている。

【００１１】

【課題を解決するための手段】上記目的を達成するため
に、本発明の第１の発明に係る超電導線用端子は、少な
くとも超電導線同士の接続部に接続される側の表層部
に、上記接続部の回りに発生する磁界が内部へ侵入する
のを阻止する超電導体層を備えている。

【００１２】上記端子は前記超電導体層と常電導金属材
層との積層構造に形成されていてもよいし、全体が超電
導体層で形成されていてもよいし、超電導線とのハンダ
接続を容易にするため前記超電導体層の表面部に薄い常
電導金属膜が設けられていてもよい。なお、ここでいう
超電導体層には超電導体で形成されたメッシュを含んで
いる。

【００１３】上記目的を達成するために、本発明の第２
の発明に係る超電導線用端子は、超電導線と常電導線と
の間に両線を接続するために設けられる端子であって、
常電導金属材で形成された端子本体と、この端子本体の
前記超電導線側に位置する表面を覆うように設けられた
超電導体層とを備えている。

【００１４】なお、この第２の発明に係る超電導線用端
子では、前記超電導体層の表面部に常電導金属膜を備え
ていてもよい。また、前記端子本体が前記常電導線の一
部で形成されていてもよい。ここでいう超電導体層にも
超電導体で形成されたメッシュを含んでいる。

【００１５】上記目的を達成するために、本発明の第３
の発明に係る超電導線の接続方法では、超電導線同士を
接続するに当たり、各超電導線の端部をそれそれ複数に
分割するとともに分割端部同士を接続し、かつ各接続部
を少なくとも表層部が超電導体層で形成された安定化用
の端子の上記表層部に電気的に接続するようにしてい
る。

【００１６】上記目的を達成するために、本発明の第４
の発明に係る超電導線の接続方法では、超電導線と常電
導線とを接続するに当たり、超電導線の端部を複数に分
割し、分割端部を少なくとも表層部が超電導体層で形成
された端子を介して上記常電導線に接続するようにして
いる。

【００１７】なお、第３および第４の発明に係る接続方
法において、前記端子として、前記超電導体層と常電導
金属材層との積層構造に形成されたものを用いてもよい
し、前記超電導体層の表面部に常電導金属膜の形成され
たものを用いてもよい。さらに、前記端子として断面形
状が多角形もしくは円形のものを用い、この端子に対し
て前記各接続部または前記分割端部を幾何学的に対称に
配置するとさらに好ましい。

【００１８】第１および第２の発明に係る超電導線用端
子では、超電導線同士の接続部に接続される側の表層部
または超電導線側に位置する表層部に超電導体層を設け
ているので、通電電流により発生する変動磁場が端子内
に侵入するのを上記超電導体層で遮蔽することが可能と
なる。したがって、渦電流損失の低減に寄与できる。

【００１９】第３および第４の発明に係る超電導線の接
続方法では、超電導線を複数に分割して接続し、かつ表
層部に超電導体層を設けた端子を用いる方法を採用して
いるので、分割した超電導線の間隔を広げて端子に接続
することで、通電電流により発生する変動磁場そのもの
を小さくすることができる。したがって、上記構造の端
子の使用と相俟って渦電流損失を一層低減できる。ま
た、端子に対して幾何学的に対称になるように分割した
超電導線を配置すると、各分割部の自己および相互イン
ダクタンスをとれぞれ等しくでき、各分割部に流れる電
流の均等化を図れるので、局部的に変動磁場が大きくな
る部分の発生を防止でき、超電導線を複数に分割したこ
とによる利点を確実に発揮させることができる。

【００２０】

【発明の実施の形態】以下、図面を参照しながら発明の
実施形態を説明する。図１には超電導線１１ａ，１１ｂ
の端部同士を接続する接続部１２に裏打ちされて、両線
の強固な接続と超電導線１１ａ，１１ｂの接続箇所の安
定化とを図るように設けられた本発明の第１の実施形態
に係る端子１３が示されている。

【００２１】端子１３は全体が板状に形成されており、
端子本体となるたとえば銅などの常電導金属材層１４
と、この常電導金属材層１４の一方の表面にハンダ等を
介して積層固着された超電導体層１５とで構成されてい
る。

【００２２】超電導線１１ａ，１１ｂは、たとえば銅安
定化Ｎｂ−Ｔｉ合金線や銅安定化Ｎｂ₃ Ｓｎ化合物線等
で形成されている。そして、これら超電導線１１ａ，１
１ｂの端部同士を互い違いに合わせ、この合わせ部をた
とえばハンダで電気的および機械的に接続して接続部１
２を形成し、この接続部１２を端子１３の一方の表面、
つまり超電導体層１５に対して上述した元素を含むハン
ダで電気的および機械的に接続している。

【００２３】なお、端子１３を含めた接続部は、超電導
線１１ａ，１１ｂおよび超電導体層１５の臨界温度以下
に冷却される。このような構成であると、超電導線１１
ａ，１１ｂからなる直列電路に交流電流が流れると、超
電導線１１ａ，１１ｂの回りに変動磁場が発生する。こ
の磁場の強さが超電導体層１５の下部臨界磁場Ｈ_c1以
下、すなわち超電導体層１５が磁場を完全に排除するマ
イスナー状態であると、端子１３の表層部に配置された
超電導体層１５により磁場が完全に遮蔽され、常電導金
属材層１４には渦電流損失は発生しない。

【００２４】磁場の強さがＨ_c1より徐々に大きくなる
と、これに伴って常電導金属材層１４への磁場の侵入量
も徐々に増加し、侵入した磁場に相当する渦電流損失が
常電導金属材層１４に発生する。そして、磁場の強さが
超電導体層１５の超電導性が完全になくなる上部臨界磁
場Ｈ_c2を越えると、超電導体層１５による磁場遮蔽機能
が完全になくなる。このように、磁場の強さがＨ_c1を越
えてもＨ_c2までの範囲では超電導体層１５による磁場遮
蔽効果があるので、渦電流損失の低減が期待できるが、
Ｈ_c1以下で使用するのがより効果的である。

【００２５】ここで、端子の具体的な例を説明する。常
電導金属材層１４として銅製の平板（幅50mm×長さ100m
m ×厚さ3mm ）を用い、この常電導金属材層１４の表面
に超電導体層１５としての鉛−63% 錫合金をメッキして
端子１３を形成した。この端子１３に、図１に示すよう
に超電導線１１ａ，１１ｂを接続し、これら超電導線１
１ａ，１１ｂからなる直列電路に交流電流を通電したと
きの損失を蒸発法で測定した。

【００２６】鉛−63% 錫合金のＨ_C1は400 Gauss であ
る。本端子では通電電流90Armsまで測定装置の精度以下
（＜0.01W ）の損失しか測定されなかった。これに対し
て、同一寸法の銅製平板のみからなる従来の端子では90
Armsで0.05W の損失が観測され、本端子の有効性が確認
された。

【００２７】図２には本発明の第２の実施形態に係る超
電導線用端子１３ａが示されている。なお、この図では
図１と同一機能部分が同一符号で示されている。したが
って、重複する部分の詳しい説明は省略する。

【００２８】この例に係る端子１３ａでは、磁場を遮蔽
する超電導体層１５をＮｂ等で構成している。周知のよ
うに、Ｎｂはハンダとの接合性が悪い。そこで、この例
に係る端子１３ａでは、超電導体層１５の上にハンダと
の接合性の良い常電導金属膜１６を積層固着することに
よって超電導線１１ａ，１１ｂと端子１３ａとのハンダ
付けを容易にしている。なお、超電導体層１５の表面に
配置される常電導金属膜１６は、渦電流損失がほとんど
発生しない程度に薄くする必要がある。

【００２９】図３には本発明の第３の実施形態に係る超
電導線用端子１３ｂが示されている。なお、この図にお
いても図１と同一機能部分は同一符号で示されている。
したがって、重複する部分の詳しい説明は省略する。

【００３０】この例に係る端子１３ｂでは、磁場を遮蔽
する超電導体層１７がメッシュ状に形成されいる。メッ
シュに形成された超電導体層１７であっても良好な磁場
遮蔽機能を発揮する。したがって、超電導体層１７によ
って磁場の侵入を完全に阻止することができ、常電導金
属材層１４に渦電流損失が発生するのを防止することが
できる。

【００３１】特にメッシュ状の超電導体層１７を用いた
場合には、超電導体層を薄く構成できるので、磁気的不
安定性（フラックスジャンプ）を抑制できる。図４には
本発明の第４の実施形態に係る超電導線用端子１３ｃが
示されている。なお、この図おいても図１と同一機能部
分が同一符号で示されている。したがって、重複する部
分の詳しい説明は省略する。

【００３２】この例に係る端子１３ｃでは、端子全体が
超電導体１５ａで形成されている。したがって、超電導
線１１ａ，１１ｂに流れる電流の作る磁場が超電導体１
５ａのＨ_C1を越えるまで渦電流損失は発生しない。

【００３３】図５には本発明に係る端子、ここには図１
に示される端子１３上での超電導線１１ａ，１１ｂの接
続方法を説明するための図が示されている。上述の如
く、超電導線１１ａ，１１ｂに流れる電流が作る変動磁
場を超電導体層１５で完全に遮蔽するには、磁場の強さ
が超電導体層１５の下部臨界磁場Ｈ_C1以下である必要が
ある。したがって、その磁場の強さを何等かの手段で小
さくすることができれば、より大きな通電電流まで超電
導体層１５での磁場遮蔽効果を発揮させることが可能と
なる。

【００３４】このことを、さらに詳しく説明する。超電
導線に流れる電流が超電導線の外側に作る磁束密度Ｂ
は、Ｂ＝（μ₀ ／2 π）・（Ｉ／ｒ） …(1) で表される。なお、μ₀ は真空の透磁率、Ｉは通電電
流、ｒは超電導線１１の中心からの距離である。

【００３５】断面形状が円形の超電導線の半径をＲとす
ると、(1) 式から判るように超電導線の外周面である半
径ｒ＝Ｒの位置における磁場の強さが最も大きくなる。
一方、超電導線に単位断面積当たりｉ₀ の電流が流れる
場合、超電導線全体に流れる電流Ｉは、Ｉ＝ｉ₀ ・πＲ² …(2) で表される。この(2) 式を(1) 式に代入して変形する
と、Ｂ＝（μ₀ ／2 π）・ｉ₀ ・πＲ …(3) となる。

【００３６】この式(3) から、電流密度ｉ₀ が等しけれ
ば、超電導線の半径Ｒが小さくなるほど、換言すれば超
電導線を細かく分割するほど、その外周面における磁束
密度が小さくなることが判る。

【００３７】これを実際の超電導撚り線導体を例にとり
説明する。図６(a) は超電導線の素線２１の断面、図６
(b) は素線２１と同径の中心補強線２２の回りに６本の
素線２１を撚った１次撚り線２３の断面、図６(c) はそ
の１次撚り線２３を再び１次撚り線と同径の中心補強線
２４の回りに６本撚った２次撚り線２５の断面である。

【００３８】素線２１の半径ｒ＝Ｒ₀ 、素線２１に流れ
る電流Ｉ＝ｉ₀ 、素線２１の外周面に発生する磁束密度
Ｂ＝Ｂ₀ ＝（μ₀ ／2 π）・（ｉ₀ ／Ｒ）とした場合に
ついて、それぞれの撚りレベルにおける半径ｒ、電流
Ｉ、磁束密度Ｂを表１に示す。

【００３９】

【表１】

【００４０】表１において、磁束密度Ｂを比較すると、
素線２１のみのＢ₀ に対し、１次撚り線２３では２Ｂ
₀ 、２次撚り線２５では４Ｂ₀ となる。したがって、２
次撚り線２５よりも１次撚り線２３、１次撚り線２３よ
りも素線２１というように、分割するほど磁束密度Ｂは
小さくなることが判る。

【００４１】そこで、図５に示す例では、超電導線１１
ａ，１１ｂの端部を２つに分割し、分割端部２６ａと２
７ａとを端子１３上において接続し、この接続部２８ａ
から距離的に離して分割端部２６ｂと２７ｂとを端子１
３上において接続している。

【００４２】したがって、上記構成であると、超電導線
１１ａ，１１ｂの分割端部２６ａ，２６ｂ，２７ａ，２
７ｂの回りに発生する磁場は、分割しない場合より小さ
くなり、この結果として超電導体層１５の下部臨界磁場
Ｈ_c1に達する電流値を増やすことができる。

【００４３】なお、この例では、接続部２８ａ，２８ｂ
に均等に電流を流すために、端子１３上において接続部
２８ａ，２８ｂを幾何学的に対称に配置し、各接続部に
よって形成された電路の自己および相互インダクタンス
がそれぞれ等しくするなるようにしている。

【００４４】このように、接続部２８ａ，２８ｂを幾何
学的に対称に配置すると、両接続部２８ａ，２８ｂに均
等に電流を配分することができるので、超電導線１１
ａ，１１ｂの端部を複数に分割したことによる効果を確
実に発揮させることができる。

【００４５】図５に示す接続方法の具体的な例を説明す
る。図１に示した端子、すなわち常電導金属材層１４と
して銅製の平板（幅50mm×長さ100mm ×厚さ3mm ）の表
面に超電導体層１５としての鉛−63% 錫合金をメッキし
た端子１３を用い、この端子１３の超電導体層１５上に
おいて、超電導線１１ａ，１１ｂの端部を２分割して接
続した場合の損失を蒸発法で測定した。その結果、通電
電流190Arms まで損失は観測されなかった。一方、図１
０に示す従来の端子を用いた場合には、190Arms で0.22
W の損失が観測され、図５に示す接続方法が有効である
ことが確認された。

【００４６】なお、分割数を増やしてさらに磁場を小さ
くしようとする場合には、配置の容易化を図るために、
図７(a) 、(b) に示すように、断面形状が円形の端子１
３ｄを用い、各超電導線１１ａ，１１ｂの端部をたとえ
ば６分割し、分割端部２９ａと３０ａ、分割端部２９ｂ
と３０ｂ、分割端部２９ｃと３０ｃ、分割端部２９ｄと
３０ｄ、分割端部２９ｅと３０ｅ、分割端部２９ｆと３
０ｆの接続部３１ａ，３１ｂ，３１ｃ，３１ｃ，３１
ｄ，３１ｅ，３１ｆを幾何学的に対称に配置すればよ
い。

【００４７】図７に示す接続方法の具体例を説明する
と、端子本体を兼ねた常電導金属材層としての直径10m
m、長さ100mm の銅製円柱体の表面に超電導体層として
の鉛−63% 錫合金をメッキした端子を用い、この端子の
表面上に２本の超電導線の端部を６分割した各分割部同
士の接続部を対称に配置して交流損失を測定した。その
結果、500Arms で0.05W の損失が観測された。

【００４８】また、上述した各例は、超電導線同士の接
続例であるが、図８に示すように、超電導線１１ａと常
電導線３２との間に上述した構造の端子１３ｅを介在さ
せ、超電導線１１ａの分割された端部を幾何学的に対称
配置するようにしても同様の効果が得られる。

【００４９】この場合、端子１３ｅの一部を構成してい
る常電導金属材層１４を常電導線３２の一部で兼用させ
てもよい。また、図９に示すように、端子１３ｆの一部
を構成している常電導金属材層１４の中心部に孔３３を
設け、この孔３３に相手線である超電導線、この例では
ステンレス鋼パイプ３４の表面に超電導細線３５を複数
配置した超電導線３６を差し込んでハンダ接続する構成
を採用することもできる。なお、ステンレス鋼パイプ３
４を用いず、他の構成の超電導線を上記孔３３に差し込
んで接続してもよい。

【００５０】また、図５、図７、図８、図９の例におい
て、超電導体層としてハンダとの接合性に劣るものを用
いた場合には、この超電導体層の表面に薄い常電導金属
膜を設けることもできる。

【００５１】また、上述した例では超電導体層として鉛
−63% 錫合金を用いたが、本発明はこれに限定されるも
のではない。超電導体層としては、Ｂｉ，Ｐｂ，Ｓｎ，
Ｃｄ，Ｉｎの少なくともいずれかを含む金属または合金
を用いることができる。たとえばＢｉ−Ｐｂ−Ｓｎ合金
のように、Ｂｉを主成分とした合金やＩｎを含む合金等
は、本発明において臨界磁場を高くする効果を有してい
る。

【００５２】また、本発明に係る超電導線用端子および
超電導線の接続方法は、超電導交流機器、たとえば超電
導送電ケーブル、超電導限流器、超電導変圧器、エネル
ギ貯蔵用超電導マグネット等へ適用することによって優
れた効果を発揮する。

【００５３】

【発明の効果】以上説明したように、本発明によれば、
超電導線を流れる電流が作る変動磁場を超電導体で遮蔽
するようにしているので、渦電流損失の少ない端子を提
供できる。特に、磁場が下部臨界磁場Ｈ_c1以下であれ
ば、常電導金属材層には渦電流が誘起されないので、渦
電流損失の発生しない端子を提供できる。また、端子そ
のものを超電導体で形成することにより同様の端子を提
供できる。

【００５４】また、超電導体層がハンダとの接合性に劣
る場合には、超電導体層の表面に常電導金属膜を配置す
ることにより、ハンダによる接続が容易となる端子を提
供できる。

【００５５】一方、本発明の接続方法では、超電導線を
複数に分割して端子に接続する方式を採用しているの
で、超電導線が作る磁場を小さくでき、より高い通電電
流まで超電導体の磁場遮蔽効果を維持させることができ
る。

【００５６】この場合、分割した超電導線を幾何学的に
対称に配置してそれぞれの自己および相互インダクタン
スを等しくし、分割した全ての超電導線に均等に電流が
流れるようにすることによって、その分割数における磁
場を最小とすることができる。さらに、端子の断面形状
を多角形もしくは円形にすることによって、分割した超
電導線同士の間で偏流を起こさずに分割数を増やすこと
が可能となる。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の第１の実施形態に係る超電導線用端子
を用いた接続例を示す図

【図２】本発明の第２の実施形態に係る超電導線用端子
を用いた接続例を示す図

【図３】本発明の第３の実施形態に係る超電導線用端子
を用いた接続例を示す図

【図４】本発明の第４の実施形態に係る超電導線用端子
を用いた接続例を示す図

【図５】本発明に係る超電導線の接続方法の一例を説明
するための図

【図６】同接続方法の利点を説明するための図

【図７】本発明に係る超電導線の接続方法の別の例を説
明するための図

【図８】本発明に係る超電導線の接続方法のさらに別の
例を説明するための図

【図９】本発明に係る超電導線の接続方法のさらに異な
る例を説明するための図

【図１０】従来の超電導線用端子を用した接続例を示す
図

【符号の説明】

１１ａ，１１ｂ…超電導線１２，２８ａ，２８ｂ，３１ａ〜３１ｆ…接続部１３，１３ａ，１３ｂ，１３ｃ，１３ｄ，１３ｅ，１３
ｆ…端子１４…端子本体としての常電導金属材層１５，１５ａ，１７…超電導体層１６…常電導金属膜２６ａ，２６ｂ，２７ａ，２７ｂ，２９ａ〜２９ｆ，３
０ａ〜３０ｆ…分割端部３６…超電導線

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (72)発明者中出雅彦神奈川県横浜市鶴見区江ケ崎町４番１号東京電力株式会社電力技術研究所内 (72)発明者戸坂泰造神奈川県横浜市鶴見区末広町２丁目４番地株式会社東芝京浜事業所内 (72)発明者矢澤孝神奈川県川崎市幸区小向東芝町１番地株式会社東芝研究開発センター内 (72)発明者野村俊自神奈川県川崎市幸区小向東芝町１番地株式会社東芝研究開発センター内

Claims

【特許請求の範囲】

【請求項１】超電導線同士の接続部に電気的に接続され
て主として上記接続部の安定化を図るための端子であっ
て、少なくとも前記接続部に接続される側の表層部に、
上記接続部の回りに発生する磁界が内部へ侵入するのを
阻止する超電導体層を備えてなることを特徴とする超電
導線用端子。
【請求項２】前記超電導体層と常電導金属材層との積層
構造に形成されていることを特徴とする請求項１に記載
の超電導線用端子。
【請求項３】前記超電導体層の表面部に常電導金属膜が
設けられていることを特徴とする請求項１または２に記
載の超電導線用端子。
【請求項４】超電導線と常電導線との間に両線を接続す
るために設けられる端子であって、常電導金属材で形成
された端子本体と、この端子本体の前記超電導線側に位
置する表面を覆うように設けられた超電導体層とを具備
してなることを特徴とする超電導線用端子。
【請求項５】前記超電導体層の表面部に常電導金属膜が
設けられていることを特徴とする請求項４に記載の超電
導線用端子。
【請求項６】前記端子本体は、前記常電導線の一部で形
成されていることを特徴とする請求項４に記載の超電導
線用端子。
【請求項７】超電導線同士を接続するに当たり、各超電
導線の端部をそれそれ複数に分割するとともに分割端部
同士を接続し、かつ各接続部を少なくとも表層部が超電
導体層で形成された安定化用の端子の上記表層部に電気
的に接続するようにしたことを特徴とする超電導線の接
続方法。
【請求項８】超電導線と常電導線とを接続するに当た
り、超電導線の端部を複数に分割し、分割端部を少なく
とも表層部が超電導体層で形成された端子を介して上記
常電導線に接続するようにしたことを特徴とする超電導
線の接続方法。
【請求項９】前記端子として、断面形状が多角形もしく
は円形のものを用いることを特徴とする請求項７または
８に記載の超電導線の接続方法。
【請求項１０】前記各接続部または前記分割端部を幾何
学的に対称に配置することを特徴とする請求項７または
８に記載の超電導線の接続方法。