JPH11109304A

JPH11109304A - 光結合器

Info

Publication number: JPH11109304A
Application number: JP9266486A
Authority: JP
Inventors: Shin Masuda; 伸増田; Susumu Sato; 佐藤　　進
Original assignee: Advantest Corp
Current assignee: Advantest Corp
Priority date: 1997-09-30
Filing date: 1997-09-30
Publication date: 1999-04-23

Abstract

(57)【要約】【課題】良好な光学特性を得るとともに、結合効率を
可変とする。【解決手段】互いに対向する一対の穴抜き分割パター
ン分割電極１７，１８間に液晶層１１を有する液晶マイ
クロレンズ１６により入射光を他の光学素子と結合する
光結合器であって、各電極１７，１８は、円形状の複数
の穴部１９とスリット２０，２１とによって第１〜４の
部分１７ａ，１８ａ〜１７ｄ，１８ｄに分割されてい
る。各部分に印加する電圧をそれぞれ異ならせることに
より、光軸に垂直なＸＹ平面（基板面）内で液晶マイク
ロレンズ１６の焦点位置を自在に変えられる。これによ
り、他の光学素子との結合効率が調整できる。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は、光通信や光計測な
どにおいて用いられる光インターコネクション素子を含
む光結合器に関する。

【０００２】

【従来の技術】従来より、光結合器の光インターコネク
ション素子として、イオン交換技術を用いた分布屈折率
型の平板マイクロレンズ、セルフォックレンズや回折型
のマイクロフレネルレンズ、さらに微小球面を利用した
マイクロレンズなどの様々なマイクロレンズが開発さ
れ、用いられている。これらのマイクロレンズは、ガラ
スなどの固体材料を用いて作製されているため、レンズ
単体の光学特性は固定であり変化させることはできな
い。そして、これらのマイクロレンズを用いた光結合器
は、光ファイバなどの他の光学素子に対し焦点が所定位
置に（例えばマイクロレンズの焦点位置と光ファイバの
コアとが一致するように）取り付けられる。

【０００３】この従来のマイクロレンズをを光ファイバ
などの他の光学素子に取り付ける際に、取り付け作業上
の誤差などにより位置ずれを生じてしまうと、マイクロ
レンズの焦点位置が狂ってしまう。そうすると、光ビー
ム径や開口数が変化し、光パワー密度が変化して結合効
率が低下する。しかし、前記した通り、従来のガラスな
どからなるマイクロレンズは焦点距離を変えることはで
きないため、位置ずれなどによる結合効率の低下を回復
することはできない。

【０００４】そこで、上記のような問題を解決するため
に、ガラスなどの固体材料からなるマイクロレンズに変
えて液晶マイクロレンズを用いた光結合器がある。

【０００５】

【発明が解決しようとする課題】光結合器に液晶マイク
ロレンズを採用する場合の従来の問題点について、以下
に述べる。

【０００６】誘電異方性が正である液晶材料を用いた液
晶マイクロレンズとして、円形の穴部が設けられた穴抜
きパターン電極と透明平面電極とを対向的に配置し、両
電極の間に液晶層を介在させた液晶マイクロレンズが提
案されている。このような電極構造を有する液晶マイク
ロレンズの場合、比較的低い電圧が印加された時に、円
形の穴部に対向する位置において、円の中心軸を中心と
する軸対称状の不均一電界が発生し、液晶分子が再配向
され、円内において屈折率が一様でなくなり分布が生
じ、レンズ効果が生じる。すなわち、円の中心部付近と
外周部付近とでは液晶分子の角度（傾き）が異なり、こ
れが屈折率の違いを生んで、円の中心部に向かって屈折
率が高くなるように分布するため、レンズとして作用す
る。

【０００７】しかし、液晶マイクロレンズの厚み方向に
おいて、穴抜きパターン電極側と透明平面電極側とでは
電界分布が非対称であるため、液晶分子の立ち上がる方
向が異なり、円形パターンを２分するディスクリネーシ
ョンラインという液晶材料特有の線状の欠陥が発生す
る。このため集光特性などの光学特性が著しく損なわ
れ、その状態においてはもはやレンズとして機能し得な
い。そして、このような液晶マイクロレンズは、電圧に
対応した連続的な焦点可変特性が得られず、したがって
可変特性を有する光結合器を構成することは困難であ
る。

【０００８】そこで、液晶マイクロレンズの初期配向
を、穴抜きパターン電極基板側で垂直配向、透明平面電
極側で平行配向となるようにした、ハイブリッド配向型
液晶マイクロレンズが提案された。この場合、ディスク
リネーションラインの発生は見られなかったが、穴部に
対向する円形領域内における液晶分子は、軸対称状の不
均一電界の方向に再配向され放射状に配向される。この
ような配向状態において、レーザなどの直線偏光を入射
した場合、円形領域内における液晶分子の配向方向と入
射光の偏光方向が異なる領域が生じ、円形領域内を透過
する入射光全体にわたり集光効果を得ることができな
い。したがって、レンズとしての集光効率が悪く、光イ
ンターコネクション素子として適当ではない。

【０００９】さらに、これらの問題を解決するために、
２枚の穴抜きパターン電極を組み合わせた電極構造を有
する液晶マイクロレンズが提案されている。この場合に
おいては、電界印加時においてディスクリネーションの
発生が見られず、また、液晶分子が放射状に配列せず、
前記した従来の液晶マイクロレンズと比較して良好なレ
ンズ特性が得られる。しかし、この液晶マイクロレンズ
において、印加電圧を変化させることによる焦点の移動
は光軸方向にのみ行われる。したがって、光軸に平行な
方向に関して位置ずれを補正することは可能であるが、
それ以外の方向、すなわち光軸に垂直な平面内における
位置ずれに関しては補正することはできない。光結合器
に光軸調整機能を付加するためには3次元的に焦点移動
を行なうことが不可欠であるが、この従来の液晶マイク
ロレンズにより光軸調整を電気的に行なうことは困難で
ある。

【００１０】そこで、本発明の目的は、良好な光学特性
を有する液晶マイクロレンズを用い、しかもその焦点位
置を光軸方向にも光軸に垂直な方向にも変えることがで
き結合効率を変化させ得る光結合器を提供することにあ
る。

【００１１】

【課題を解決するための手段】本発明の特徴は、互いに
対向する一対の電極間に液晶層を有する液晶素子により
入射光を他の光学素子と結合する光結合器であって、前
記各電極が、円形状または楕円形状の複数の穴部が設け
られ、かつ前記穴部と連続的に設けられたスリットによ
り複数部分に分割された穴抜きパターン分割電極である
ところにある。

【００１２】そして、前記スリットにより分割された前
記電極の複数部分に、それぞれ独立して電圧印加され
る。

【００１３】前記穴部の直径または楕円長軸の長さが１
ｍｍ以下であり、かつ前記液晶層の厚さが前記穴部の直
径または楕円長軸の長さの１／４倍〜１倍であることが
好ましい。

【００１４】前記一対の電極にそれぞれ設けられた前記
穴部は、互いに同一形状および同一大きさであり、かつ
互いに対向する位置に設けられている。

【００１５】前記液晶層は、ネマティック液晶または電
傾効果を示すスメクティック液晶からなる。

【００１６】前記電極間に印加される電圧が連続的に変
化されると、光の結合効率が連続的に変化する。

【００１７】前記電極の複数部分に、それぞれ異なる電
圧が印加されると、光の結合効率が変化する。

【００１８】このような構成によると、分割された電極
にそれぞれ加わる電圧に応じて、液晶素子の焦点位置を
光軸方向のみならず光軸に垂直な方向にも移動させるこ
とができる。

【００１９】

【発明の実施の形態】以下、本発明の実施形態について
図面を参照して説明する。図１には、本発明に係る光結
合器の第１の実施形態の概略図が示してある。結合効率
の可変特性を実現するために、液晶材料を用いた液晶マ
イクロレンズ（液晶素子）を用いており、図１（ａ）に
示す実施形態は、他の光学素子である一対の光ファイバ
２，３間にこの液晶マイクロレンズ１を配置して光学的
に結合させたものである。また、図１（ｂ）に示す実施
形態は、他の光学素子である半導体レーザーアレイ４と
光ファイバ３との間に液晶マイクロレンズ１を配置して
光学的に結合させたものである。

【００２０】次に、これらの光結合器において用いられ
る液晶マイクロレンズ１の可変特性について説明する。

【００２１】図２に、液晶マイクロレンズ１の素子構造
が示してある。液晶マイクロレンズ１は、一対のガラス
等の基板（図３参照）５，６にそれぞれ形成された穴抜
きパターン分割電極７，８が、図示しないスペーサを介
して所定間隔をおいて対向的に配置され、さらにこの対
向面（穴抜きパターン分割電極７，８）上に図示しない
配向膜がそれぞれ形成されている。配向膜には配向処理
としてラビングが施されている。両配向膜電極間に液晶
層１１が設けられた構造である。液晶層１１は、ネマテ
ィック液晶などの液晶材料（本実施形態ではＭｅｒｃｋ
社製Ｋ１５を使用）が両配向膜間に封入され、図示しな
い封止手段により封止されたものである。

【００２２】図２に示すように、穴抜きパターン分割電
極７，８は、基板５，６上にパターニング形成されたも
のであり、そのパターン形状は、円形の穴部１２が設け
られ、この穴部１２と連続的にスリット１４が設けられ
ている。この穴部１２およびスリット１４により、穴抜
きパターン分割電極７は第１部分７ａと第２の部分７ｂ
とに分割されており、穴抜きパターン分割電極８は第１
部分８ａと第２の部分８ｂとに分割されている。両方の
電極７，８には、それぞれ同一形状かつ同一大きさの穴
部１２およびスリット１４が設けられ、両電極７，８の
各穴部１２およびスリット１４が、それぞれ互いに対向
するように、両基板５，６が配置されている。

【００２３】次に、液晶マイクロレンズ１の動作原理
を、図３に示す分子配向モデルを用いて説明する。

【００２４】前記に説明した構造の液晶マイクロレンズ
１において、電圧を印加していない状態の液晶分子１３
の状態を示す断面図と屈折率を示すグラフとが図3
（ａ）に、比較的低い電圧を印加している状態の液晶分
子１３の状態を示す断面図と屈折率を示すグラフとが図
3（ｂ）に、電極の第１の部分と第２の部分とに異なる
電圧が印加されている状態を示す断面図と屈折率を示す
グラフとが図3（ｃ）に示されている。

【００２５】図３（ａ）に示すように電界を印加しない
状態では、すべての液晶分子１３は液晶層１１内で基板
５，６に平行に配列したままであり、穴部１２の対向位
置である円形領域内で屈折率は一様で屈折率分布が生じ
ないため、集光作用はなくレンズ効果が得られない。

【００２６】これに対し、図３（ｂ）に示すように電圧
を印加した場合は、電極７，８に挟まれた部分の液晶分
子１３は立ち上がる。それとともに、円形領域のうち電
極７，８に近い部分、すなわち円形領域の外周付近の液
晶分子１３も立ち上がる。しかし円形領域の中心付近で
は、電極７，８から離れ電界が弱いためほとんど平行な
ままで立ち上がらない。この時、円形領域外周部から中
心部に向けて、電界は連続的に弱くなり（電圧が不均
一）、液晶分子13の立ち上がり角は連続的に小さくなっ
ている。この立ち上がり角に応じて、円形領域内におい
て連続的に屈折率が変化する状態が実現される。このよ
うな屈折率分布によりレンズ効果（集光効果）が得られ
る。

【００２７】図３（ｃ）に示すように、電極７，８の第
１の部分７ａ，８ａに印加する電圧Ｖ１と、第２の部分
７ｂ，８ｂに印加する電圧Ｖ２とが異なっている状態を
示している。この例では、Ｖ１＞Ｖ２である。この場
合、図３（ｂ）の状態と同様に液晶分子１３が立ち上が
るが、円形領域内では電圧の高い第１の部分７ａ，８ａ
に近い方が、電圧の低い第２の部分７ｂ，８ｂに近い方
よりも、液晶分子１３の立ち上がり角度が大きい。この
ように液晶分子１３の立ち上がり角度が違うと、屈折率
に差が生じてしまう。図３（ｂ）のように円形領域の中
心から周囲に向かって一様に連続的に液晶分子の立ち上
がり角度が変化するのではなく、屈折率分布の中心が、
円形領域の中心から電圧の低い方へずれてしまう。すな
わち、この液晶マイクロレンズを通常の凸レンズとみな
して考えると、凸面の中心が円の中心から電圧の低い方
へずれた状態となる。これにより焦点位置が、光軸方向
と直角な面内で移動する。そして、円形領域内に入射し
た光は光軸より偏向して集光する。

【００２８】本出願人は、前記構成の液晶マイクロレン
ズ１を用い、電圧を様々に変化した場合の円形領域内の
干渉縞の状態を観察した。第１の部分７ａ，８ａの印加
電圧Ｖ１は２．００Ｖで一定にして、第２の部分７ｂ，
８ｂの印加電圧Ｖ２を１．８０Ｖ、２．００Ｖ、２．２
０Ｖ、２．５０Ｖに変えて、それぞれの場合の干渉縞の
状態を観察した。その結果が図４に示されている。

【００２９】図４（ａ）の場合、第２の部分７ｂ，８ｂ
の印加電圧Ｖ２が１．８０Ｖであり、第１の部分７ａ，
８ａの印加電圧Ｖ１よりも小さい。そして、干渉縞の中
心は電圧の低い第２の部分７ｂ，８ｂ側にわずかにずれ
ている。

【００３０】図４（ｂ）の場合、第２の部分７ｂ，８ｂ
の印加電圧Ｖ２と第１の部分７ａ，８ａの印加電圧Ｖ１
とが同じ（２．００Ｖ）であり、干渉縞の中心は円形領
域の中心と一致している。

【００３１】図４（ｃ）の場合、第２の部分７ｂ，８ｂ
の印加電圧Ｖ２が２．２０Ｖであり、第１の部分７ａ，
８ａの印加電圧Ｖ１よりも大きい。そして、干渉縞の中
心は電圧の低い第１の部分７ａ，８ａ側にわずかにずれ
ている。

【００３２】図４（ｄ）の場合、第２の部分７ｂ，８ｂ
の印加電圧Ｖ２が２．５０Ｖとさらに大きくなってお
り、干渉縞の中心は電圧の低い第２の部分７ｂ，８ｂ側
にさらにずれている。

【００３３】このように、分割された電極に異なる電圧
を印加すると、電圧の低い方へと中心が移動し、それに
伴い焦点位置が同様に移動する。これを応用すると、電
極の両部分に印加する電圧を調整することにより、光軸
に直角な平面（ＸＹ平面）内で焦点位置を移動させるこ
とができる。この焦点位置の移動状態が図５に示されて
いる。これによると、第１の部分７ａ，８ａの電圧Ｖ１
を２．００Ｖに固定して第２の部分７ｂ，８ｂの電圧Ｖ
２を１．８０〜２．５０Ｖの範囲で変化させると、Ｖ２
＝２．００Ｖの場合を中心として、焦点位置はＹ軸方向
に±１０μｍ程度移動可能であることがわかる。

【００３４】次に、図６に示す第２の実施形態について
説明する。本実施形態では、穴抜きパターン分割電極１
７，１８には、円形の穴部１９とが設けられ、この穴部
１２と連続しＸ方向およびＹ方向に延びるスリット２
０，２１が設けられている。この穴部１９およびスリッ
ト２０，２１により、穴抜きパターン分割電極１７は第
１部分１７ａ、第２の部分１７ｂ、第３の部分１７ｃ、
第４の部分１７ｄの４つに分割されており、穴抜きパタ
ーン分割電極１８は第１の部分１８ａ、第２の部分１８
ｂ、第３の部分１８ｃ、第４の部分１８ｄの４つに分割
されている。両方の電極１７，１８には、それぞれ同一
形状かつ同一大きさの穴部１９およびスリット２０，２
１が設けられ、両電極１７，１８の各穴部１９およびス
リット２０，２１が、それぞれ互いに対向するように配
置されている。

【００３５】本出願人は、この第２の実施形態の液晶マ
イクロレンズ１６を用い、電圧を様々に変化した場合の
円形領域内の干渉縞の状態を観察した。第１の部分１７
ａ，１８ａの印加電圧Ｖ１は２．００Ｖで一定にして、
第４の部分１７ｄ，１８ｄの印加電圧Ｖ４を１．８０
Ｖ、２．００Ｖ、２．５０Ｖに変えて、第２の部分１７
ｂ，１８ｂの印加電圧Ｖ２と第３の部分１７ｃ，１８ｃ
の印加電圧Ｖ３とは、Ｖ２＝Ｖ３＝（Ｖ１＋Ｖ４）／２
の関係となるように設定した。それぞれの場合の干渉縞
の状態をが図７に示されている。

【００３６】図７（ａ）の場合、第４の部分１７ｄ，１
８ｄの印加電圧Ｖ４が１．８０Ｖであり、第２の部分１
７ｂ，１８ｂの印加電圧Ｖ２と第３の部分１７ｃ，１８
ｃの印加電圧Ｖ３とが１．９０Ｖであり、第１の部分１
７ａ，１８ａの印加電圧Ｖ１よりも小さい。そして、干
渉縞の中心は図面右下方向（第４の部分の方向）にわず
かにずれている。

【００３７】図７（ｂ）の場合、各部分の印加電圧Ｖ
１，Ｖ２，Ｖ３，Ｖ４がすべて同じ（２．００Ｖ）であ
り、干渉縞の中心は円形領域の中心と一致している。

【００３８】図７（ｃ）の場合、第４の部分１７ｄ，１
８ｄの印加電圧Ｖ４が２．５０Ｖであり、第２の部分１
７ｂ，１８ｂの印加電圧Ｖ２と第３の部分１７ｃ，１８
ｃの印加電圧Ｖ３とが２．２５Ｖであり、第１の部分１
７ａ，１８ａの印加電圧Ｖ１よりも大きい。そして、干
渉縞の中心は図面左上方向（電圧の低い第１の部分の方
向）にわずかにずれている。

【００３９】第１の実施形態と同様に、分割された電極
に異なる電圧を印加すると、電圧の低い方へと中心が移
動し、それに伴い焦点位置が同様に移動する。本実施形
態では、電極を４分割しているため、各部分に印加する
電圧を調整することにより、光軸に直角な平面（ＸＹ平
面）内でＸＹ両方向に自在に焦点位置を移動させること
ができる。この焦点位置の移動状態が図８に示されてい
る。これによると、第１の部分１７ａ，１８ａの電圧Ｖ
１を２．００Ｖに固定して、第４の部分１７ｄ，１８ｄ
の電圧Ｖ４を１．８０〜２．６０Ｖの範囲で変化させ、
第２の部分１７ｂ，１８ｂの印加電圧Ｖ２と第３の部分
１７ｃ，１８ｃの印加電圧Ｖ３とを、Ｖ１とＶ２との中
間値（Ｖ１＋Ｖ４）／２とすると、焦点位置はＸ方向お
よびＹ方向にそれぞれ±５μｍ程度移動可能である。も
ちろん、印加電圧Ｖ２，Ｖ３を、Ｖ１,Ｖ４と無関係に
自由に設定することが可能であり、光軸に垂直なＸＹ平
面内で焦点位置を自在に移動することができる。なお、
第１、第２の実施形態において、液晶マイクロレンズ
１,１６の外形は一辺１１６．４μｍの正方形、スリッ
ト１４，２０，２１の幅は３０μｍ以下である。

【００４０】このように、本発明の液晶マイクロレンズ
１，１６は、印加電圧の変化に応じて焦点位置が、光軸
に垂直な平面内で連続的に変化する。したがって、この
液晶マイクロレンズ１，１６を光ファイバなどの他の光
学素子と組み合わせた光結合器は、図９に示すように、
透過光の光軸を２２ａ，２２ｂ，２２ｃなど任意の方向
に向けることができる。これによって、組み立て誤差等
により液晶マイクロレンズ１の焦点位置が他の光学素子
に合っていない場合にも、印加電圧を調整することによ
り焦点位置を他の光学素子上の任意の位置に合わせるこ
とができ、それにともなって、結合効率を高めることが
できる。

【００４１】ところで、以上説明した通り、液晶マイク
ロレンズを光結合器に用いるためには、光学特性などに
関しこの液晶マイクロレンズ１が実用的に十分な性能を
有していることが必要である。その点について次に説明
する。

【００４２】まず、本出願人は、穴抜きパターン電極
７，８，１７，１８の穴部１２，１９の形状および大き
さや液晶層１１の厚さが、液晶マイクロレンズの特性上
大きな意味を持つことを実験的に見出した。

【００４３】すなわち、光結合器の光インタコネクショ
ン素子として液晶マイクロレンズを用いるためには、非
点収差および球面収差などの収差を小さくする必要があ
り、そのためには穴部１２，１９は多角形などではなく
円形または楕円形である必要がある。さらに、光ファイ
バなどから出射される収差の比較的小さな光源と結合す
る場合には、前記実施形態のように円形の穴部１２，１
９を設け、半導体レーザなどの非点収差の大きい光源と
結合する場合には、楕円形の穴部（図示せず）を設け、
この液晶マイクロレンズにより光源の収差を補正して高
効率の結合を行なうことが望ましい。

【００４４】本実施形態では、図３に示すように屈折率
分布が理想的な２乗分布状態となっているが、穴部の大
きさ（直径または長軸の長さ）や、その直径または長軸
の長さと液晶層の厚さとの比によっては、屈折率分布が
２乗分布状態とならない場合がある。また、穴部が大き
すぎると、電圧を印加してから液晶分子が立ち上がって
レンズとしての機能を果たすまでの応答時間が長くな
り、実用的に適さなくなる。そこで、穴部の大きさ（円
形の場合は直径ｄ：図２参照、楕円形の場合は長軸の長
さ）が１ｍｍ以下である必要がある。さらに、液晶層が
厚すぎると、電圧印加時に液晶分子のゆらぎによる光の
散乱が生じて透過率が低下し、光学特性が悪くなる。し
たがって、実用に適する範囲として、液晶層の厚さｔ
（図２参照）は、穴部の直径ｄまたは長軸長さ（１ｍｍ
以下）に比して１／４倍〜１倍の範囲とする必要があ
る。

【００４５】さらに、電圧印加時に、漏れ電界により円
形領域内にディスクリネーションラインなどが発生して
液晶分子配向に悪影響を及ぼさないように、スリット幅
は３０μｍ以下とすることが好ましい。

【００４６】なお、液晶材料としては、本実施形態で用
いたネマティック液晶に限られず、電傾効果を示すスメ
クティック液晶を用いることも可能である。

【００４７】

【発明の効果】本発明によると、印加電圧を変化させる
ことによって、液晶素子の焦点位置を、光軸方向のみな
らず光軸に垂直なＸＹ平面内で移動させることができ、
光結合器組み立て後に焦点位置を調整して最適な結合効
率を得ることができる。そして、穴抜きパターン電極の
穴部の大きさや液晶層の厚さを限定することによって、
実用に適した良好な光学特性を達成することができる。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の光結合器を示す概略図である。

【図２】本発明の第１の実施形態の光結合器に用いられ
る液晶素子を示す斜視図である。

【図３】第１の実施形態の液晶素子の電圧無印加時と電
圧印加時との液晶分子の動きを示す断面図および屈折率
分布を示す線図である。

【図４】第１の実施形態の液晶素子の干渉像を示す平面
図である。

【図５】第１の実施形態の液晶素子の焦点位置移動を示
す線図である。

【図６】本発明の第２の実施形態の光結合器に用いられ
る液晶素子を示す斜視図である。

【図７】第２の実施形態の液晶素子の干渉像を示す平面
図である。

【図８】第２の実施形態の液晶素子の焦点位置移動を示
す線図である。

【図９】本発明の光結合器の光透過状態を示す概略図で
ある。

【符号の説明】

１，１６液晶マイクロレンズ（液晶素子）２，３光ファイバ（他の光学素子）４半導体レーザーアレイ（他の光学素子）５，６基板７，８，１７，１８穴抜きパターン分割電極７ａ，８ａ，１７ａ，１８ａ第１の部分７ｂ，８ｂ，１７ｂ，１８ｂ第２の部分１７ｃ，１８ｃ第３の部分１７ｄ，１８ｄ第４の部分１１液晶層１２，１９穴部１３液晶分子１４，２０，２１スリット２２ａ，２２ｂ，２２ｃ透過光ｄ穴部の直径ｔ液晶層の厚さ

Claims

【特許請求の範囲】

【請求項１】互いに対向する一対の電極間に液晶層を
有する液晶素子により入射光を他の光学素子と結合する
光結合器であって、前記各電極が、円形状または楕円形状の穴部が設けら
れ、かつ前記穴部と連続的に設けられたスリットにより
複数部分に分割された穴抜きパターン分割電極であるこ
とを特徴とする光結合器。
【請求項２】前記スリットにより分割された前記電極
の複数部分が、それぞれ独立して電圧印加される請求項
１に記載の光結合器。
【請求項３】前記穴部の直径または楕円長軸の長さが
１ｍｍ以下であり、かつ前記液晶層の厚さが前記穴部の
直径または楕円長軸の長さの１／４倍〜１倍である請求
項１または２に記載の光結合器。
【請求項４】前記一対の電極にそれぞれ設けられた前
記穴部が、互いに同一形状および同一大きさであり、か
つ互いに対向する位置に設けられている請求項１〜３の
いずれか１項に記載の光結合器。
【請求項５】前記液晶層が、ネマティック液晶または
電傾効果を示すスメクティック液晶からなる請求項１〜
４のいずれか１項に記載の光結合器。
【請求項６】前記電極間に印加される電圧が連続的に
変化されると、光の結合効率が連続的に変化する請求項
１〜５のいずれか１項に記載の光結合器。
【請求項７】前記電極の複数部分に、それぞれ異なる
電圧が印加されると、光の結合効率が変化する請求項２
に記載の光結合器。