JPH11148920A - 超電導線材の交流損失測定装置およびそれを用いた測定方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 【課題】 精密なキャンセリングが可能であり、キャン
セリング残およびコイル用線材、その他の要因によるバ
ックグランドを小さくし、交流用超電導線材などの微小
な交流損失を精度よく測定することのできる交流損失測
定装置およびそれを用いた測定方法を提供する。 【解決手段】 交流損失測定装置は、変動磁場を発生す
る交流超電導コイル１内に配置されたピックアップコイ
ル２、５と、このピックアップコイル２、５の各々の内
周領域であってピックアップコイル２、５の各々と同軸
上に配置されたキャンセルコイル３、６とを有してい
る。このように交流損失測定装置は、ピックアップコイ
ルとキャンセルコイルとの対を少なくとも２対有してい
る。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は変圧器、限流器、発
電機などの電力応用分野で使用される交流用超電導導体
の交流損失を測定する交流損失測定装置およびそれを用
いた測定方法に関するものである。

【０００２】

【従来の技術】超電導線材は直流的には無損失である
が、変動磁界が印加されると交流損失が生じる。超電導
線材は、一般に常電導マトリックス中に超電導フィラメ
ントが複数本埋込まれた構成を有している。超電導線材
の交流損失は、超電導フィラメントに発生するヒステリ
シス損失、フィラメント間に誘起される結合電流による
結合損失、および常電導マトリックスに生じる渦電流損
失の総和となる。

【０００３】上述の超電導線材の交流損失は、一般にピ
ックアップコイルを用いた磁化法で測定されてきた。本
方法の詳細な構成および測定法法については、低温工学
ｖｏｌ．２７ Ｎｏ．７ （１９９２） ｐ．５３３
に記載されている。

【０００４】この方法によれば、まず変動磁場を発生さ
せるマグネット内に１対のピックアップコイルと変動磁
界による誘導電圧成分を打ち消すためのキャンセルコイ
ルとが同心円上に配置され、ピックアップコイルとキャ
ンセルコイルとの間にサンプルコイルが挿入される。マ
グネットによりサンプルコイルに外部変動磁界が印加さ
れ、サンプルから発生する磁化がピックアップコイルの
起電力とキャンセルコイルの起電力との差分を時間積分
することによって検出される。この結果から、１サイク
ルあたりの磁化曲線（Ｍ−Ｈカーブ；Ｍは磁化、Ｈは外
部磁界）を描き、この磁化曲線の面積を算出することに
より１サイクル当たりの交流損失が求められる。

【０００５】超電導フィラメントの直径が数十〜数μｍ
レベルで、Ｃｕマトリックスを用いた直流用超電導線
材、あるいはＣｕ合金マトリックスを用いた比較的緩や
かな周波数の変動磁界中で使用されるパルス用超電導線
材の交流損失は、比較的大きな交流損失を有するため、
本測定方法で十分測定可能であった。

【０００６】

【発明が解決しようとする課題】一方、液体ヘリウム中
で用いる合金系の交流用超電導線材として、超電導フィ
ラメントの直径をサブミクロンレベルに細径化し、高抵
抗銅合金からなる常電導マトリックス中に複数本埋込ま
れた交流用ＮｂＴｉ超電導素線および交流用Ｎｂ ₃ Ｓｎ
超電導素線が開発されつつある。

【０００７】一般に、超電導線材を商用周波数の５０／
６０Ｈｚで用いるためには、印加される交流磁界下での
交流損失を低減する必要がある。交流損失は、上述した
ようにヒステリシス損失、結合損失、および渦電流損失
とに分けることができる。

【０００８】ヒステリシス損失は超電導フィラメントの
径に比例するため、超電導フィラメントを細径化するこ
とにより低減することができる。一般に商用周波数にて
使用する場合には、超電導フィラメントはサブミクロン
のオーダまで細径化される。結合損失は超電導フィラメ
ントのツイストピッチの２乗に比例するため、結合損失
を低減するためにツイストピッチを短くする必要があ
る。ツイストピッチは線径に依存するため、線径を細く
する必要が生じる。一般に商用周波数で使用することを
目的とした交流用超電導線材の線径は、０．３〜０．１
ｍｍφ程度となっている。また、常電導マトリックスに
高抵抗の銅合金を使用することで、結合損失および渦電
流損失の低減が図られている。

【０００９】一般に電力応用で使用する超電導機器への
適用を考えると、交流損失を数十ｋＷ／ｍ³ （±０．５
Ｔ、５０Ｈｚ）、好ましいは数ｋＷ／ｍ³ （±０．５
Ｔ、５０Ｈｚ）のレベルまで低減することが必須の課題
として要求されている。さらに、この微小な交流損失を
測定する測定技術が要求されている。

【００１０】このように商用周波数で用いるために交流
損失を低減した超電導線材では、従来のパルス用または
直流用超電導線材に比べ、交流損失が大幅に低減されて
いる。このため、その微小な交流損失は従来の１対のピ
ックアップコイルとキャンセルコイルとを用いた磁化法
では、感度的に誤差が大きく、精度のよい測定が困難で
あるという問題点があった。以下、そのことについて詳
細に説明する。

【００１１】一般に、ピックアップコイルの拾う信号電
圧はサンプルコイルの磁化信号と空間磁界信号との和と
なる。それゆえ、ピックアップコイルの信号電圧からこ
の測定すべきサンプルの磁化信号を抽出するために、空
間磁界信号のみを拾うキャンセルコイルからの信号電圧
を用いて、位相誤差なく空間磁界の信号電圧を打ち消す
「キャンセリング」という方法が用いられる。

【００１２】この方法は、サンプルなしの場合、ピック
アップコイルとキャンセルコイルとの誘起電圧が完全に
打ち消されるように、抵抗分圧を実施するか、またはピ
ックアップコイルとキャンセルコイルとのターン数を精
密に調整しキャンセリングすることにより行なわれる。
しかし、１対のピックアップコイルとキャンセルコイル
とを用いたキャンセリングでは、打ち消しに限界があ
り、完全に打ち消すことはできない。そして、この打ち
消し残がバックグランドの交流損失成分として残り、測
定したサンプルの交流損失にはこのバックグランド成分
が含まれていることになる。

【００１３】また、ピックアップコイルおよびキャンセ
ルコイルに使用する線材には一般に絶縁皮膜付のＣｕ線
が使用される。上述したバックグランド成分には、キャ
ンセルコイルに使用しているＣｕ線自体の渦電流損失も
重畳される。渦電流損失は、コイル線材の直径の２乗に
比例するため、できるだけ細い線材を使用する必要があ
るが、コイル巻線中の断線などを考えると、０．０５ｍ
ｍφ（５０μｍ）程度が限界であった。

【００１４】これら打ち消し残およびコイル用線材の渦
電流損失を含めたバックグランド成分は、交流損失が大
きい直流用超電導線材およびパルス用超電導線材の測定
においては、サンプルの交流損失レベルに比べて、１／
１００以下でありほとんど問題ないレベルであった。し
かし、低交流損失化の進んだ交流用超電導線材の測定で
は、バックグランド成分がサンプルの交流損失と同レベ
ルあるいはそれ以上となる場合もある。この場合には、
測定精度が悪くなり、信頼性の高い交流損失値が得られ
ないという問題点があった。

【００１５】それゆえ、本発明の目的は、精密なキャン
セリングが可能であり、キャンセリング残およびコイル
用線材、その他の要因によるバックグランド成分を小さ
くし、交流用超電導線材などの微小な交流損失を精度よ
く測定することのできる交流損失測定装置およびそれを
用いた測定方法を提供することである。

【００１６】さらに具体的には、現在開発が行なわれて
いる交流用超電導線材のような、数ｋＷ／ｍ³ （±０．
５Ｔ、５０Ｈｚ）レベルの交流損失を精度よく測定する
交流損失測定装置およびそれを用いた測定方法を提供す
ることである。

【００１７】

【課題を解決するための手段】本願発明者らは、上記問
題点を鑑みて、ピックアップコイル、キャンセルコイル
の数量、それらの配置場所、配置方法、そのキャンセリ
ング方法などを鋭意検討した結果、交流用超電導線材な
どの微小な交流損失を高精度で測定する装置およびその
測定方法を見出した。それゆえ、本発明の超電導線材の
交流損失測定装置は以下の構成を有している。

【００１８】本発明の１の局面に従う超電導線材の交流
損失測定装置は、変動磁場中における超電導線材の交流
損失を測定する交流損失測定装置であって、変動磁場を
発生するマグネットのボア内に配置されたピックアップ
コイルと、ピックアップコイルの内側であってピックア
ップコイルと同軸上に配置されたキャンセルコイルとを
備え、ピックアップコイルとキャンセルコイルとの対が
少なくとも２対配置されていることを特徴とする。

【００１９】本発明の１の局面に従う超電導線材の交流
損失測定装置では、１対のピックアップコイルとキャン
セルコイルとのバックグランド成分を他の対のピックア
ップコイルとキャンセルコイルとのバックグランド成分
で相殺することができる。このように、２対のピックア
ップコイルとキャンセルコイルからの誘起電圧を用いて
キャンセリングすることで、測定サンプルなしでのバッ
クグランド成分を大幅に低減することができ、微小な超
電導線材の交流損失を測定することができる。つまり、
１対の場合に比べて２対の場合の方が、測定サンプルが
ない状態でのキャンセリングを非常に精度よく行なうこ
とができ、測定サンプルなしでのバックグランド成分を
大幅に低減することができる。

【００２０】上記１の局面において好ましくは、２対の
ピックアップコイルとキャンセルコイルとがマグネット
内に同軸上で、かつマグネット中心に対して対称位置に
配置されている。

【００２１】上記１の局面において好ましくは、２対の
ピックアップコイルとキャンセルコイルとがマグネット
内の高さ方向では同位置で、かつボアの断面の対称位置
に配置されている。

【００２２】配置された２対のピックアップコイルとキ
ャンセルコイルとがマグネット内の磁場分布に対して同
等な位置、すなわちマグネット内の同軸上でかつマグネ
ット中心に対して対称位置、あるいはマグネット内の高
さ方向では同位置でかつボアの断面の対称位置のどちら
かに配置されることにより、マグネット内の磁場分布誤
差によるキャンセリングのずれを抑制することができ、
より精密な測定が可能となる。

【００２３】特に、配置された２対のピックアップコイ
ルとキャンセルコイルとが、マグネット内の同軸上でか
つマグネット中心に対して対称位置に配置された方が、
マグネット内の高さ方向では同位置でかつボア断面の対
称位置に配置される場合に比べ、より小さいクリアボア
径の変動磁場印加用マグネットを使用できるため、測定
の簡便さを考慮するとより好ましい。

【００２４】上記１の局面において好ましくは、対とな
るピックアップコイルとキャンセルコイルとは、その巻
線高さが同一であり、かつ同軸上の同じ高さ位置に配置
されている。

【００２５】対となるピックアップコイルおよびキャン
セルコイルの巻線高さが同一であり、同軸上の同じ位置
に配置されていることが、空間磁界の信号電圧を精度よ
くキャンセリングするために重要である。

【００２６】上記１の局面において好ましくは、２対の
ピックアップコイルとキャンセルコイルとを用いて超電
導線材の交流損失測定上での誤差成分となる、測定する
超電導線材サンプルがない状態での検出信号がキャンセ
ルされる。

【００２７】これにより、誤差成分がキャンセルされ
て、微小な交流損失を高精度で測定することが可能とな
る。

【００２８】上記の超電導線材の交流損失測定装置を用
いて、２対のピックアップコイルとキャンセルコイルと
のいずれか１対のピックアップコイルとキャンセルコイ
ルとの間に、測定する超電導線材サンプルが配置され、
超電導線材サンプルからの磁化がピックアップコイルに
より検出され、交流損失が測定される。

【００２９】これにより、精度よく空間磁界の信号電圧
を十分にキャンセリングできるため、微小な交流損失を
精度よく測定できる測定方法を実現することができる。

【００３０】また本願発明者らは、上記と同様に鋭意検
討した結果、以下の構成によっても交流用超電導線材な
どの微小な交流損失を高精度で測定できることを見出し
た。

【００３１】それゆえ、本発明の他の局面に従う超電導
線材の交流損失測定装置は、変動磁場中における超電導
線材の交流損失を測定する交流損失測定装置であって、
変動磁場を発生するマグネットのボア内に配置されたピ
ックアップコイルと、ピックアップコイルの内側であっ
てピックアップコイルと同軸上に少なくとも２個配置さ
れたキャンセルコイルとを備えている。

【００３２】本発明の他の局面に従う超電導線材の交流
損失測定装置では、これら２個以上のキャンセルコイル
からの誘起電圧を用いて、ピックアップコイルの信号電
圧から空間磁界の信号電圧を精度よくキャンセリングす
ることができ、測定サンプルなしでのバックグランド成
分を大幅に低減することができる。

【００３３】上記他の局面において好ましくは、少なく
とも２個以上のキャンセルコイルはすべて、ピックアッ
プコイルに包囲された空間内に配置されている。

【００３４】上記他の局面において好ましくは、少なく
とも２個以上のキャンセルコイルのうち、少なくとも１
個のキャンセルコイルがピックアップコイルと同じ巻線
高さである。

【００３５】これにより、２個以上のキャンセルコイル
の信号電圧を用いてピックアップコイルの信号電圧から
空間磁界の信号電圧のみを精度よくキャンセリングする
ことができる。

【００３６】上記他の局面において好ましくは、少なく
とも２個以上のキャンセルコイルの巻線数が各々異な
る。

【００３７】このように２個以上のピックアップコイル
の巻線数を各々異なるように設定することにより、さら
に精密なキャンセリングが可能となる。

【００３８】上記他の局面において好ましくは、ピック
アップコイルと２個以上配置されたキャンセルコイルと
を用いて、超電導線材の交流損失測定上での誤差成分と
なる、測定する超電導線材サンプルがない状態での検出
信号がキャンセルされる。

【００３９】これにより、誤差成分が精度よくキャンセ
ルされて、微小な交流損失を高精度で測定することが可
能となる。

【００４０】上記の超電導線材の交流損失測定装置を用
いて、ピックアップコイルと２個以上配置されたキャン
セルコイルとの間に、測定する超電導線材サンプルが配
置され、超電導線材サンプルの磁化がピックアップコイ
ルにより検出され、交流損失が測定される。

【００４１】これにより、ピックアップコイルとその内
側に配置された２個以上のキャンセルコイルとを用いて
精度よく空間磁界の信号電圧を十分にキャンセリングで
きるため、微小な交流損失を高精度で測定できる測定方
法を実現することができる。

【００４２】上記１および他の局面において好ましく
は、ピックアップコイルおよびキャンセルコイルの少な
くともいずれかに使用されている線材が、高抵抗Ｃｕ合
金中に複数本のＣｕ線が埋込まれており、かつ外周部に
電気絶縁層を有する構造の複合線である。

【００４３】いずれかのコイルの線材を上記構造の複合
線とすることで、渦電流損失を増大させることなく、線
材自体の機械強度も増加するため、特性面および巻線加
工性をともに向上させることができる。

【００４４】上記１および他の局面において好ましく
は、ピックアップコイルおよびキャンセルコイルの少な
くともいずれかに使用されている線材のＣｕ線部分が１
０μｍ以下である。

【００４５】上記の構造の複合線とすることにより、線
材のＣｕ線部分の直径を１０μｍ以下とすることができ
る。これにより、直径に比例するＣｕ線自体の渦電流損
失を抑制することができ、サンプルがない状態でのバッ
クグランド損失成分を抑制することができ、精密な交流
損失測定が可能となる。

【００４６】上記１および他の局面において好ましく
は、ピックアップコイルおよびキャンセルコイルに使用
されている複合線がツイストされている。

【００４７】ピックアップコイルおよびキャンセルコイ
ルに使用されている複合線がツイストされることによ
り、複合線自体の交流損失を低減することができ、さら
にサンプルがない状態でのバックグランド損失成分を抑
制することができ、精密な交流損失測定が可能となる。

【００４８】

【発明の実施の形態】以下、本発明の実施の形態につい
て図に基づいて説明する。

【００４９】実施の形態１ 図１は、本発明の実施の形態１における超電導線材の交
流損失測定装置の測定系の構成を概略的に示す図であ
る。図１を参照して、超電導線材の交流損失測定装置
は、外部変動磁界を発生する交流超電導コイル１を有
し、その交流超電導コイル１に包囲された領域内に２対
のピックアップコイル２、５とキャンセルコイル３、６
とを有している。一方の対４において、キャンセルコイ
ル３はピックアップコイル２の内側であってピックアッ
プコイル２と同軸（Ｃ−Ｃ線）上に配置されている。ま
た他方の対７において、キャンセルコイル６は、ピック
アップコイル５の内側であってピックアップコイル５と
同軸（Ｃ−Ｃ線）上に配置されている。ピックアップコ
イル２とキャンセルコイル３との間およびピックアップ
コイル５とキャンセルコイル６との間の各々には、測定
サンプル８を配置可能な所定の空間が設けられている。

【００５０】本実施の形態では、ピックアップコイルと
キャンセルコイルとの対が２つ設けられているため、一
方の対のバックグランド成分を他方の対のバックグラン
ド成分で相殺することができる。このため、これら２対
のピックアップコイルとキャンセルコイルからの誘起電
圧を用いてキャンセリングを行なうことにより、測定サ
ンプル８なしでのバックグランド成分を大幅に低減する
ことができる。したがって、微小な超電導線材の交流損
失を測定することが可能となる。

【００５１】またこれら２対のピックアップコイル２、
５とキャンセルコイル３、６とが同軸（Ｃ−Ｃ線）上に
配置され、かつ交流超電導コイル１の中心に対して対称
位置に配置されていることが好ましい。このように２対
を対称位置に配置することで、交流超電導コイル１内の
磁場分布誤差によるキャンセリングのずれを抑制するこ
とができ、より精密な測定が可能となる。

【００５２】また、２対のピックアップコイル２、５と
キャンセルコイル３、６との各対は図２に示すように配
置されてもよい。

【００５３】図２を参照して、２対のピックアップコイ
ル２、５とキャンセルコイル３、６とは、交流超電導コ
イル１内の高さ方向では同一高さ位置（Ｈ−Ｈ線）に配
置され、かつ交流超電導コイル１のボア断面の対称位置
に配置されていることが好ましい。これによっても、２
対のピックアップコイル２、５とキャンセルコイル３、
６とを対称位置に配置可能であるため、上述と同様、磁
場分布誤差によるキャンセリングのずれを抑制すること
ができ、より精密な測定が可能となる。

【００５４】また図１および図２の双方の構成におい
て、たとえば対となるピックアップコイル２とキャンセ
ルコイル３との巻線高さｈが同一であり、かつ両者２、
３が同軸上の同一高さ位置に配置されていることが好ま
しい。

【００５５】このような構成は、空間磁界の信号電圧を
精度よくキャンセリングするために重要である。

【００５６】実施の形態２ 図３は、本発明の実施の形態２における超電導線材の交
流損失測定装置の測定系の構成を概略的に示す図であ
る。図３を参照して、超電導線材の交流損失測定装置
は、外部変動磁界を発生する交流超電導コイル２０を有
し、その交流超電導コイル２０に包囲された領域内にピ
ックアップコイル２１と、そのピックアップコイル２１
内周に配置された少なくとも２個のキャンセルコイル２
２、２３とを有している。これらのピックアップコイル
２１とキャンセルコイル２２、２３とは、同軸（Ｃ−Ｃ
線）上に配置されている。２つのキャンセルコイル２
２、２３のうちの外周側キャンセルコイル２３とピック
アップコイル２１との間には測定サンプル２５を配置可
能な空間が設けられている。

【００５７】本実施の形態では、２個以上のキャンセル
コイル２２、２３からの誘起電圧を用いて、ピックアッ
プコイル２１の信号電圧から空間磁界の信号電圧を精度
よくキャンセリングすることができる。このため、測定
サンプル２５なしでのバックグランド成分を大幅に低減
することができる。

【００５８】またキャンセルコイル２２、２３は、ピッ
クアップコイル２１に包囲された空間内に配置されてい
ることが好ましい。

【００５９】また２個のキャンセルコイル２２、２３の
うち少なくとも１個がピックアップコイル２１と同じ巻
線高さｈであることが好ましい。

【００６０】またキャンセルコイル２２、２３の巻線数
が各々異なることが好ましい。このように２個以上のピ
ックアップコイルの巻線数を各々異なるように設定する
ことにより、さらに精密なキャンセリングが可能とな
る。

【００６１】さらに、図１〜図３で示した超電導線材の
交流損失測定装置において、ピックアップコイル２、
５、２１およびキャンセルコイル３、６、２２、２３に
使用される線材は、高抵抗Ｃｕ合金中に複数本のＣｕ線
が埋込まれており、かつ外周部に電気絶縁層を有する構
造の複合線であることが好ましい。このような複合線と
することにより、渦電流損失を増大させることなく、線
材自体の機械強度も増加するため、特性面および巻線加
工性をともに向上させることができる。

【００６２】これにより、ピックアップコイル２、５、
２１、キャンセルコイル３、６、２２、２３に使用され
る線材のＣｕ線部分の直径を１０μｍ以下とすることが
でき、直径に比例するＣｕ線自体の渦電流損失を抑制す
ることが可能となる。したがって、サンプルがない場合
のバックグランド損失成分を抑制することができ、精密
な交流損失測定を行なうことが可能となる。

【００６３】またピックアップコイル２、５、２１とキ
ャンセルコイル３、６、２２、２３に使用されている複
合線がツイストされていることが好ましい。これによ
り、複合線自体の交流損失を低減することができ、さら
にサンプルがない状態でのバックグランド損失成分を抑
制することができ、精密な交流損失の測定を行なうこと
ができる。

【００６４】

【実施例】以下、本発明の実施例について説明する。

【００６５】（実施例１）本実施例では、図１に示す測
定系を有する超電導線材の交流損失測定装置を用いて交
流損失の測定を行なった。

【００６６】なお、この図１に示す測定系の詳細な諸元
については表１に示す。

【００６７】

【表１】

【００６８】つまり、本実施例では、超電導コイル１の
クリアボア径を５０ｍｍφとし、またピックアップコイ
ル２、５の巻線径および巻線高さｈを各々４８ｍｍφ、
２ｍｍとし、キャンセルコイル３、６の巻線径および巻
線高さｈを各々４０ｍｍφ、２ｍｍとした。また図１に
おいてピックアップコイル２、５とキャンセルコイル
３、６との巻線高さｈを同じとし、各対４、７における
キャンセルコイルとピックアップコイルの高さ位置を完
全に一致するように配置した。また配置した２対４、７
のピックアップコイルとキャンセルコイルとの寸法その
他の諸元を全く同じとした。また、超電導線材サンプル
８を測定する際には、２対のピックアップコイルおよび
キャンセルコイルのうち１対のピックアップコイル２と
キャンセルコイル３との対４のみにサンプルコイル８を
挿入した。

【００６９】なお、ピックアップコイル２、５およびキ
ャンセルコイル３、６に使用した線材の諸元も表１に併
せて示す。

【００７０】線材自体の交流損失がバックグランド損失
成分となるため、線材自体の交流損失をできるだけ低減
する必要がある。このため、線材をＣｕ−１０ｗｔ％Ｎ
ｉマトリックス中にＣｕコアを埋込んだ構成とし、裸線
径は０．１０ｍｍφとし、外周部にホルマール１５μｍ
絶縁皮膜を付けた後の線径を０．１３ｍｍφとした。ま
た、線材中のＣｕコア数を３６１本、Ｃｕコアの直径を
２．４μｍと細径化し、さらに１．６ｍｍのピッチでツ
イストしたものを用いた。

【００７１】交流損失測定は、具体的には以下のように
行なった。交流超電導マグネットにより１サイクルの外
部変動磁界を印加し、サンプルから発生する磁化をピッ
クアップコイルの起電力とキャンセルコイルの起電力と
の差分を時間積分することによって検出した。パソコン
により検出電圧と外部磁界とを読取り、磁化曲線（Ｍ−
Ｈカーブ；Ｍは磁化、Ｈは外部磁界）を描いた。１サイ
クルあたりの交流損失を、この磁化曲線の面積を算出す
ることにより求めた。

【００７２】（比較例１）本比較例では、図４に示す測
定系を有する従来の交流損失測定装置を用いて交流損失
測定を行なった。図４を参照して、測定系として、外部
変動磁界を発生する交流超電導コイル９の内周領域にピ
ックアップコイル１０とキャンセルコイル１１との１対
のみを配置したものを用いた。キャンセルコイル１１を
ピックアップコイル１０の内側に配置し、かつピックア
ップコイル１０と同軸となるように配置した。

【００７３】上記の測定系の詳細な諸元を表１に併せて
示す。この測定系の諸元およびこの測定系で用いられる
巻線使用線材の諸元は、ピックアップコイルおよびキャ
ンセルコイルの対が１対であること以外、実施例１と全
く同じとした。また、交流損失についても実施例１と同
等の方法で測定した。

【００７４】（実験１）上記実施例１および比較例１で
作製した測定系を有する交流損失測定装置で、交流損失
測定を実施した。この測定で用いた実施例１の測定回路
の概略図を図５に、比較例１の測定回路の概略図を図６
に示す。

【００７５】実施例１では、図５に示すように、交流超
電導コイル内にピックアップコイルＰ１とキャンセルコ
イルＣ１との対と、ピックアップコイルＰ２とキャンセ
ルコイルＣ２との対との２対が配置されており、ピック
アップコイルＰ１およびキャンセルコイルＣ１との間に
サンプルコイル（測定サンプル）が配置されている。ま
た、比較例１では、図６に示すように１対のピックアッ
プコイルＰとキャンセルコイルＣとが配置され、両コイ
ルの間にサンプルコイル（測定サンプル）が配置されて
いる。

【００７６】まず、実際のサンプルの交流損失測定に先
立ち、サンプルなしの状態、すなわち空間磁界の信号電
圧のキャンセリングを実施した。実施例１では、まず交
流超電導マグネットにより変動磁界を印加し、ピックア
ップコイルＰ１およびキャンセルコイルＣ１の対を用い
て、キャンセルコイルＣ１の信号電圧を抵抗分圧し、ピ
ックアップコイルＰ１の信号電圧を打ち消すキャンセリ
ングを実施した。すなわち、ピックアップコイルＰ１の
信号電圧の打ち消し残が最小となるように抵抗分圧を実
施した後、完全にはキャンセルできないピックアップコ
イルＰ１のキャンセリング残を、ピックアップコイルＰ
２とキャンセルコイルＣ２とのもう１つの対を図５の回
路のように組合せ、ピックアップコイルＰ２とキャンセ
ルコイルＣ２との対の信号電圧によりハード的にキャン
セルした。

【００７７】また、比較例１では、実施例１と同様に、
交流超電導マグネットにより変動磁界を印加し、１対の
ピックアップコイルＰおよびキャンセルコイルＣを用い
て、キャンセルコイルＣの信号電圧を抵抗分圧し、ピッ
クアップコイルＰの信号電圧を打ち消すキャンセリング
を実施した。すなわち、ピックアップコイルＰの信号電
圧の打ち消し残が最小となるように抵抗分圧を実施し
た。

【００７８】なお、本実験では印加する外部変動磁界を
±０．０５〜０．５Ｔとし、周波数を３９．８８Ｈｚと
した。

【００７９】上述の方法で実施したサンプルなしでのキ
ャンセリングの結果を図７に示す。なお、測定結果のＷ
ｃａｎは、ピックアップコイルとキャンセルコイルとの
囲む単位体積あたりのサンプルがない場合での見掛け上
の損失値を示している。

【００８０】図７の結果から、実施例１で作製した２対
のピックアップコイルおよびキャンセルコイルを配置し
た測定系でのキャンセリングによる見掛け上の損失値
（図中白四角）では、比較例１の１対のピックアップコ
イルおよびキャンセルコイルを配置した測定系でのキャ
ンセリングによる見掛け上の損失値（図中黒四角）に比
べ、キャンセリング残による見掛け上の損失値Ｗｃａｎ
が１／１００以下と２桁も低減できていることがわか
る。

【００８１】また、０．１μｍ級のＮｂＴｉフィラメン
トを有する交流用ＮｂＴｉ線材の交流損失を測定した結
果、および推定値を併せて図７に示す。測定サンプルは
ピックアップコイルとキャンセルコイルとの間に配置さ
れるが、ピックアップコイルとキャンセルコイルとの囲
む体積に対してサンプルが占める割合をサンプル占有率
とし、占有率をパラメータとして示した測定結果を図７
に実線および破線で示す。なお、サンプル占有率１００
％の場合は、実際の測定条件ではあり得ない条件であ
り、測定値からの推定値である。

【００８２】なお、交流用ＮｂＴｉ線材の交流損失値Ｗ
ｓｃは、Ｗｃａｎと比較がしやすいように、ピックアッ
プコイルとキャンセルコイルとの囲む単位体積あたりの
損失値に換算されている。

【００８３】図７の結果から、比較例１の測定系では、
サンプル占有率によらず、キャンセリング残によるサン
プルなしでの見掛け上の損失値が、交流用ＮｂＴｉサン
プルの交流損失値と同レベルあるいはそれ以上であり、
正確な測定ができないことがわかる。これに対して、実
施例１で開発した測定系では、キャンセリング残による
サンプルなしでの見掛け上の損失値が非常に小さく抑え
られている。このため、十分な感度で交流用ＮｂＴｉサ
ンプルの交流損失値を測定することが可能である。特
に、サンプル占有率が５％と少ない場合においても、３
ｋＷ／ｍ³ （±０．５Ｔ、図７中ではＷｓｃ＝３Ｊ／ｍ
³ ）の交流損失値に対して、サンプルなしでのバックグ
ランド損失は１桁以下と小さく、十分高感度の測定が可
能であることがわかった。

【００８４】本結果は、従来の比較例１のように１対の
ピックアップコイルとキャンセルコイルとを用いてキャ
ンセリングする方法に比べて、本実施例１のように２対
のピックアップコイルとキャンセルコイルとを用いてキ
ャンセリングすることによって、十分にキャンセリング
残を低減できた効果による結果であり、本発明により非
常に微小な交流損失値を正確に測定できることが明らか
となった。

【００８５】なお、実施例１では、２対のピックアップ
コイルおよびキャンセルコイル対をマグネット内の同軸
上に配置しているが、より大きいマグネットを使用でき
る場合は、図２に示すように高さ位置は同位置でボア断
面の対称位置に配置することができる。このような配置
にした場合も、本実施例の効果により、キャンセリング
残による見掛け上の損失を低減することが可能であり、
微小な交流損失値を正確に測定することができる。

【００８６】（実施例２）実施例２では、図３に示す測
定系を有する交流損失測定装置を用いて交流損失の測定
を行なった。

【００８７】なお、この図３に示す測定系の詳細な諸元
を以下の表２に示す。

【００８８】

【表２】

【００８９】つまり、本実施例では、超電導コイル２０
のクリアボア径を２４ｍｍφとし、ピックアップコイル
２１の巻線径および巻線高さｈを各々２０ｍｍφ、１０
ｍｍとし、内周側キャンセルコイル２２の巻線径および
巻線高さｈを各々８ｍｍφ、１０ｍｍとし、外周側キャ
ンセルコイル２３の巻線径および巻線高さを各々１０．
５ｍｍφ、４ｍｍとした。

【００９０】このようにピックアップコイル２１と内周
側キャンセルコイル２２との巻線高さｈを同じとすると
ともに、内周側キャンセルコイル２２とピックアップコ
イル２１との高さ位置を完全に一致させた。また外周側
キャンセルコイル２３の巻線高さを４ｍｍとしてピック
アップコイル２１および内周側キャンセルコイル２２の
１０ｍｍに比べて短くし、ピックアップコイル２１およ
び内周側キャンセルコイル２２の中心高さ位置と同じ高
さ位置に外周側キャンセルコイル２３を配置した。な
お、キャンセルコイル２２および２３では、巻線高さと
ともに巻線数も変えた。

【００９１】これらの理由は、外周側キャンセルコイル
２３は、ピックアップコイル２１と内周側キャンセルコ
イル２２とを用いたキャンセリング残をさらにソフト上
でキャンセルするための補正コイル的なものであり、ピ
ックアップコイル２１と同じ巻線高さおよび巻線数であ
る必要はないからである。

【００９２】また、超電導線材サンプル２５を測定する
際には、ピックアップコイル２１と外周側キャンセルコ
イル２３との間にサンプルコイル２５を挿入した。

【００９３】また本実施例において、ピックアップコイ
ル２１およびキャンセルコイル２２、２３に使用した線
材の諸元を表２に併せて示す。

【００９４】つまり線材として、Ｃｕ単芯線でＣｕ外径
が０．０５ｍｍφ（５０μｍφ）であり、線材外周部に
電気絶縁皮膜を有するものを用いた。

【００９５】交流損失測定は、具体的には以下のように
行なった。交流超電導マグネットにより１サイクルの外
部変動磁界を印加し、サンプルから発生する磁化をピッ
クアップコイルの起電力とキャンセルコイルの起電力と
の差分を時間積分することによって検出した。パソコン
により検出電圧と外部磁界とを読取り、磁化曲線（Ｍ−
Ｈカーブ；Ｍは磁化、Ｈは外部磁界）を描いた。１サイ
クルあたりの交流損失を、この磁化曲線の面積を算出す
ることにより求めた。

【００９６】（実施例３）また実施例３として、ピック
アップコイルおよびキャンセルコイルなどの配置は実施
例２と全く同等であるが、ピックアップコイル２１およ
びキャンセルコイル２２、２３に使用する線材を実施例
２のＣｕ単線からＣｕ／ＣｕＮｉ複合線に代えた測定系
を用いた。詳細な諸元を表２に併せて示す。

【００９７】線材自体の交流損失がバックグランド損失
成分となるため、線材自体の交流損失をできるだけ低減
する必要がある。このため、線材をＣｕ−１０ｗｔ％Ｎ
ｉマトリックス中にＣｕコアを埋込んだ構成とし、裸線
径は０．１０ｍｍφとし、外周部にホルマール１５μｍ
絶縁皮膜を付けた後の線径を０．１３ｍｍφとした。ま
た、線材中のＣｕコア数は３６１本、Ｃｕコアの直径を
２．４μｍと細径化し、さらに１．６ｍｍのピッチでツ
イストしたものを用いた。なお、交流損失の測定は、実
施例２と全く同等の方法で実施した。

【００９８】（比較例２）比較例２として、従来使用さ
れていたピックアップコイルを用いた磁化法の測定系に
ついても作製した。その測定系は、ほぼ比較例１（図
４）で示した構成と同じものとした。なお、これら測定
系の詳細な諸元については、表２に併せて示す。実施例
２とは、ピックアップコイル内に配置されたキャンセル
コイルが１個であること以外、諸元および巻線使用線材
を全く同じとし、交流損失の測定方法も同等とした。

【００９９】（実験２）上記実施例２、実施例３および
比較例２で作製した測定系を有する交流損失測定装置
で、交流損失測定を実施した。この測定で用いた実施例
２および実施例３の測定回路の概略図を図８に、比較例
２の測定回路の概略図を図６に示す。

【０１００】実施例２および実施例３では、図８に示す
ように、交流超電導コイル内にピックアップコイルＰの
内側に２つのキャンセルコイル、すなわち内周側キャン
セルコイルＣ１と外周側キャンセルコイルＣ２とが配置
されており、ピックアップコイルＰおよびキャンセルコ
イルＣ２の間にサンプルコイル（測定サンプル）が配置
されている。また、比較例２では、図６に示すように１
対のピックアップコイルＰとキャンセルコイルＣとが配
置され、両コイルの間にサンプルコイル（測定サンプ
ル）が配置されている。まず、実際の超電導サンプルの
交流損失測定に先立ち、サンプルなしの状態、すなわち
空間磁界の信号電圧のキャンセリングを実施した。実施
例２および実施例３では、まず交流超電導マグネットに
より変動磁界を印加し、ピックアップコイルＰおよび内
周側キャンセルコイルＣ１を用いて、キャンセルコイル
Ｃ１の信号電圧を抵抗分圧し、ピックアップコイルＰの
信号電圧を打ち消すキャンセリングを実施した。そし
て、ピックアップコイルＰの信号電圧の打ち消し残が最
小となるように抵抗分圧を実施した後、完全にはキャン
セルできないピックアップコイルＰのキャンセリング残
を、外周側キャンセルコイルＣ２の信号電圧を用いて、
コンピュータのソフト上でソフト的にキャンセルした。
すなわち、ピックアップコイルＰのキャンセリング残と
同等になるようにキャンセルコイルＣ２の信号電圧に比
例係数を掛け、キャンセルコイルＰのキャンセリング残
を打ち消すキャンセリングを実施した。

【０１０１】また、比較例２では、実施例２および実施
例３と同様に、交流超電導マグネットにより変動磁界を
印加し、１対のピックアップコイルＰおよびキャンセル
コイルＣを用いて、キャンセルコイルＣの信号電圧を抵
抗分圧し、ピックアップコイルＰの信号電圧を打ち消す
キャンセリングを実施した。そして、ピックアップコイ
ルＰの信号電圧の打ち消し残が最小となるように抵抗分
圧を実施した。

【０１０２】なお、本実験では印加する外部変動磁界を
±０．３〜０．５Ｔとし、周波数を５０Ｈｚとした。

【０１０３】上述の方法で実施したサンプルなしでのキ
ャンセリングの結果を図９に示す。なお、測定結果のＷ
ｃａｎは、ピックアップコイルとキャンセルコイルとの
囲む単位体積あたりのサンプルがない場合での見掛け上
の損失値を示している。

【０１０４】図９の結果から、実施例２で作製したピッ
クアップコイルおよびその内側に２個のキャンセルコイ
ルを配置した測定系でのキャンセリング残による見掛け
上の損失値（図中白四角）では、比較例２の１個のピッ
クアップコイルおよびキャンセルコイルを配置した測定
系でのキャンセリングによる見掛け上の損失値（図中黒
四角）に比べ、キャンセリング残による見掛け上の損失
値Ｗｃａｎが１桁も低減できていることがわかる。

【０１０５】さらに、ピックアップコイルおよびキャン
セルコイルに使用する線材を、Ｃｕコア径が５０μｍの
Ｃｕ単線からＣｕコア径が２．４μｍのＣｕＮｉ／Ｃｕ
複合材に代えた実施例３では、キャンセリング残による
見掛け上の損失値（図中白三角）はさらに低減でき、比
較例２に対して２桁、実施例２に対して１桁も低減でき
ていることがわかる。これは、キャンセルコイルに使用
している線材自体の交流損失が、Ｃｕ／ＣｕＮｉ線材化
することにより、Ｃｕコア径を５０μｍから２．４μｍ
へと大幅に細径化することが可能となったためである。

【０１０６】また、０．１μｍ級のＮｂＴｉフィラメン
トを有する交流用ＮｂＴｉ線材の交流損失を測定した結
果、および推定値を図９に併せて示す。測定サンプルは
ピックアップコイルとキャンセルコイルとの間に配置さ
れるが、ピックアップコイルとキャンセルコイルとの囲
む体積に対してサンプルが占める割合をサンプル占有率
とし、占有率をパラメータとして示した測定結果を図９
に実線および破線で示す。なお、サンプル占有率１００
％の場合は、実際の測定条件ではあり得ない条件であ
り、測定値からの推定値である。

【０１０７】なお、交流用ＮｂＴｉ線材の交流損失値Ｗ
ｓｃは、Ｗｃａｎと比較がしやすいように、ピックアッ
プコイルとキャンセルコイルとの囲む単位体積あたりの
損失値に換算されている。

【０１０８】図９の結果から、比較例２の測定系では、
サンプル占有率が５％程度の場合では、キャンセリング
残によるサンプルなしでの見掛け上の損失値が、交流用
ＮｂＴｉサンプルの交流損失値よりもはるかに大きく、
正確な測定ができないことがわかる。また、サンプルの
占有率が３０〜６０％程度においても、キャンセリング
残によるサンプルなしでの見掛け上の損失値が、交流用
ＮｂＴｉサンプルの交流損失値と同等レベルであり、測
定精度で問題が残り、正確な値を得ることができないこ
とがわかる。

【０１０９】これに対して、実施例２で開発した測定系
では、キャンセリング残によるサンプルなしでの見掛け
上の損失値が非常に小さく抑えられているため、十分な
感度で交流用ＮｂＴｉサンプルの交流損失値を測定する
ことが可能である。一般に、ピックアップコイル、キャ
ンセルコイルおよびサンプルコイルの巻枠を考慮すると
サンプル占有率は１０％程度になる場合が多いが、本実
施例２の測定系では１０ｋＷ／ｍ³ （±０．５Ｔ、５０
Ｈｚ；図９中でのＷｓｃ＝２０Ｊ／ｍ³ 相当）の交流損
失値に対して、サンプルなしでのバックグランド損失は
１桁以下と小さく、十分高感度の測定が可能であること
がわかった。

【０１１０】さらに、実施例３の測定系では、キャンセ
リング残によるサンプルなしでの見掛け上の損失値が比
較例２より２桁、実施例２よりも１桁小さく抑制されて
いるため、十分な感度で交流用ＮｂＴｉサンプルの交流
損失値を測定することが可能である。一般に、ピックア
ップコイル、キャンセルコイルおよびサンプルコイルの
巻枠を考慮するとサンプル占有率は１０％程度となる場
合が多いが、本実施例３の測定系では１０ｋＷ／ｍ
³ （±０．５Ｔ、５０Ｈｚ；図９中でのＷｓｃ＝２０Ｊ
／ｍ³ 相当）の交流損失値に対して、サンプルなしでの
バックグランド損失は２桁以下と小さく、さらに高感度
の測定が可能であることがわかった。

【０１１１】本結果は、従来の比較例２のように１個の
ピックアップコイルとキャンセルコイルとを用いてキャ
ンセリングする方法に比べて、本実施例２のように１個
のピックアップコイルとその内側に配置された２個のキ
ャンセルコイルとを用いてキャンセリングすることによ
って、十分にキャンセリング残を低減できた効果による
結果であり、本発明により非常に微小な交流損失値を正
確に測定できることが明らかとなった。

【０１１２】さらには、実施例３のようにピックアップ
コイルおよびキャンセルコイルに使用する線材をＣｕコ
ア径を細径化したＣｕ／ＣｕＮｉ線材化したことによる
効果である。すなわち、Ｃｕコア径を１０μｍ以下、好
ましくは数μｍレベルに細径化し、複数本のＣｕコアが
高抵抗Ｃｕ合金中に埋込まれた複合線材をピックアップ
コイルおよびキャンセルコイルに使用したことにより、
Ｃｕ線自体の交流損失が大きく低減できた効果により、
キャンセリング残による見掛け上の損失値を抑制でき、
微小な超電導線材の交流損失値を高精度に測定可能であ
ることが明らかとなった。

【０１１３】なお、実施例２および実施例３では、ピッ
クアップコイルの内側に２個のキャンセルコイルを配置
し、キャンセリングを実施しているが、さらに３個、あ
るいはそれ以上のキャンセルコイルを配置し、その信号
電圧を用いてキャンセリングを実施することにより、さ
らに詳細にキャンセリングすることができる。このた
め、さらにキャンセリング残による見掛け上のサンプル
なしでの損失値を低減することができ、さらに微小な交
流損失値を高感度に測定することができる。

【０１１４】今回開示された実施の形態および実施例は
すべての点で例示であって制限的なものではないと考え
られるべきである。本発明の範囲は上記した説明ではな
くて特許請求の範囲によって示され、特許請求の範囲と
均等の意味および範囲内でのすべての変更が含まれるこ
とが意図される。

【０１１５】

【発明の効果】以上説明したように、本発明の１の局面
に従う超電導線材の交流損失測定装置では、変動磁場を
発生するマグネットボア内にピックアップコイルとキャ
ンセルコイルとの対が２対設けられているため、交流用
超電導線材などの微小な交流損失を高精度で測定するこ
とが可能となる。

【０１１６】また、上記装置を用いて超電導線材の交流
損失を測定することができるため、交流用超電導線材な
どの微小な交流損失を高精度で測定する測定方法を実現
することができる。

【０１１７】本発明の他の局面に従う超電導線材の交流
損失測定装置では、変動磁場を発生するマグネットボア
内に、ピックアップコイルと、そのピックアップコイル
の内周領域に少なくとも２個のキャンセルコイルが配置
されているため、交流用超電導線材などの微小な交流損
失を高精度で測定することが可能となる。

【０１１８】また上記の交流損失測定装置を用いること
により、交流用超電導線材などの微小な交流損失を高精
度で測定することのできる測定方法を実現することがで
きる。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の実施の形態１における超電導線材の交
流損失測定装置の測定系を示す概略図である。

【図２】本発明の実施の形態１における超電導線材の交
流損失測定装置の測定系の変形例を示す概略図である。

【図３】本発明の実施の形態２における超電導線材の交
流損失測定装置の測定系を示す概略図である。

【図４】従来の超電導線材の交流損失測定装置の測定系
を示す概略図である。

【図５】本発明の実施例１で使用した測定回路を示す概
略図である。

【図６】本発明の比較例１および２で使用した測定回路
を示す概略図である。

【図７】サンプルなしでのキャンセリングの結果および
交流用ＮｂＴｉ線材の交流損失を測定した結果を示す図
である。

【図８】本発明の実施例２および３で使用した測定回路
を示す概略図である。

【図９】サンプルなしでのキャンセリングの結果および
交流用ＮｂＴｉ線材の交流損失を測定した結果を示す図
である。

【符号の説明】

１、２０ 交流超電導コイル ２、５、２１ ピックアップコイル ３ キャンセルコイル ２２ 内周側キャンセルコイル ２３ 外周側キャンセルコイル ４、７、２４ コイル対

フロントページの続き (72)発明者 大松 一也 大阪市此花区島屋一丁目１番３号 住友電 気工業株式会社大阪製作所内

Claims (15)

【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】 変動磁場中における超電導線材の交流損
   失を測定する交流損失測定装置であって、 変動磁場を発生するマグネットのボア内に配置されたピ
   ックアップコイルと、 前記ピックアップコイルの内側であって前記ピックアッ
   プコイルと同軸上に配置されたキャンセルコイルとを備
   え、 前記ピックアップコイルと前記キャンセルコイルとの対
   が少なくとも２対配置されていることを特徴とする、超
   電導線材の交流損失測定装置。
2. 【請求項２】 前記２対のピックアップコイルとキャン
   セルコイルとが前記マグネット内に同軸上で、かつ前記
   マグネット中心に対して対称位置に配置されている、請
   求項１に記載の超電導線材の交流損失測定装置。
3. 【請求項３】 前記２対のピックアップコイルとキャン
   セルコイルとが前記マグネット内の高さ方向では同位置
   で、かつ前記ボアの断面の対称位置に配置されている、
   請求項１に記載の超電導線材の交流損失測定装置。
4. 【請求項４】 前記対となるピックアップコイルとキャ
   ンセルコイルとの巻線高さが同一であり、かつ同軸上の
   同じ高さ位置に配置されている、請求項１から３までの
   いずれかに記載の超電導線材の交流損失測定装置。
5. 【請求項５】 前記２対のピックアップコイルとキャン
   セルコイルとを用いて、前記超電導線材の交流損失測定
   上での誤差成分となる、測定する超電導線材サンプルが
   ない状態での検出信号をキャンセルする、請求項１から
   ４までのいずれかに記載の超電導線材の交流損失測定装
   置。
6. 【請求項６】 前記２対のピックアップコイルとキャン
   セルコイルとのいずれか１対の前記ピックアップコイル
   と前記キャンセルコイルとの間に、測定する超電導線材
   サンプルを配置し、前記超電導線材サンプルからの磁化
   を前記ピックアップコイルにより検出し、交流損失を測
   定する、請求項１から５までのいずれかに記載の交流損
   失測定装置を用いた、超電導線材の交流損失測定方法。
7. 【請求項７】 変動磁場中における超電導線材の交流損
   失を測定する交流損失測定装置であって、 変動磁場を発生するマグネットのボア内に配置されたピ
   ックアップコイルと、前記ピックアップコイルの内側で
   あって前記ピックアップコイルと同軸上に少なくとも２
   個配置されたキャンセルコイルとを備えた、超電導線材
   の交流損失測定装置。
8. 【請求項８】 前記少なくとも２個以上のキャンセルコ
   イルはすべて、前記ピックアップコイルに包囲された空
   間内に配置されている、請求項７に記載の超電導線材の
   交流損失測定装置。
9. 【請求項９】 前記少なくとも２個以上のキャンセルコ
   イルのうち、少なくとも１個のキャンセルコイルがピッ
   クアップコイルと同じ巻線高さである、請求項７、８の
   いずれかに記載の超電導線材の交流損失測定装置。
10. 【請求項１０】 前記少なくとも２個以上のキャンセル
    コイルの巻線数が各々異なる、請求項７に記載の超電導
    線材の交流損失測定装置。
11. 【請求項１１】 前記ピックアップコイルと２個以上配
    置された前記キャンセルコイルとを用いて、前記超電導
    線材の交流損失測定上での誤差成分となる、測定する超
    電導線材サンプルがない状態での検出信号をキャンセル
    する、請求項７から１０までのいずれかに記載の超電導
    線材の交流損失測定装置。
12. 【請求項１２】 前記ピックアップコイルと２個以上配
    置された前記キャンセルコイルとの間に測定する超電導
    線材サンプルを配置し、前記超電導線材サンプルからの
    磁化を前記ピックアップコイルにより検出し、交流損失
    を測定する、請求項７から１１までのいずれかに記載の
    交流損失測定装置を用いた、超電導線材の交流損失測定
    方法。
13. 【請求項１３】 前記ピックアップコイルおよび前記キ
    ャンセルコイルの少なくともいずれかに使用されている
    線材が、高抵抗Ｃｕ合金中に複数本のＣｕ線が埋込まれ
    ており、かつ外周部に電気絶縁層を有する構造の複合線
    である、請求項１から５、７から１１までのいずれかに
    記載の超電導線材の交流損失測定装置。
14. 【請求項１４】 前記ピックアップコイルおよび前記キ
    ャンセルコイルの少なくともいずれかに使用されている
    前記線材の前記Ｃｕ線部分が１０μｍ以下である、請求
    項１３に記載の超電導線材の交流損失測定装置。
15. 【請求項１５】 前記ピックアップコイルおよび前記キ
    ャンセルコイルに使用されている複合線がツイストされ
    ている、請求項１３、１４のいずれかに記載の超電導線
    材の交流損失測定装置。