JPS58200418A - 磁気ヘツド - Google Patents
磁気ヘツドInfo
- Publication number
- JPS58200418A JPS58200418A JP8385082A JP8385082A JPS58200418A JP S58200418 A JPS58200418 A JP S58200418A JP 8385082 A JP8385082 A JP 8385082A JP 8385082 A JP8385082 A JP 8385082A JP S58200418 A JPS58200418 A JP S58200418A
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- JP
- Japan
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- head
- magnetic
- magnetic pole
- core
- opposite
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- Pending
Links
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B5/00—Recording by magnetisation or demagnetisation of a record carrier; Reproducing by magnetic means; Record carriers therefor
- G11B5/127—Structure or manufacture of heads, e.g. inductive
Landscapes
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Manufacturing & Machinery (AREA)
- Magnetic Heads (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の技術分野〕
本発明は磁気記録における情報の再生において微小な記
録ビットの再生を可能とする磁気ヘッドに関するもので
ある。
録ビットの再生を可能とする磁気ヘッドに関するもので
ある。
磁気記録は、音声、画像、計算機用ディジタル情報の蓄
積手段として現在各方面において広（用いられている。
積手段として現在各方面において広（用いられている。
磁気記録装置はデー！あるいはディスク状にした記録媒
体と、媒体上への記＠および再生を受は持つ磁気ヘッド
とから成る。従来用いられて来た磁気ヘッドの原理図を
第１図（ａ） （ｂ）に示す、１１１図（＆） ｔｉｔ
正面図、第１図（ｂ）Ｆｉその側面図であり、１はヘッ
ドコア、 ＪＶｉコイル、３はへッドヤヤッ！、４は磁
束、５は記録媒体、６は媒体内の記録磁化、λけ記録波
長である。ヘッド１．ｔその形状からリングヘッドと呼
ばれる。第１図（＆）（ｂ）において、再生方法は次の
通りである。媒体磁化６から媒体の外に出た洩漏磁束４
をへラドコア１によってひろい上げ、コイル２と交わる
磁束変化により電磁誘導によりコイル２に起゛鑵力が生
じる。仁の場合ヘッドのギャップ長９が記録波長λの整
数倍になると、磁束はへラドコアを通らずにヘッドギヤ
ラグの中で閉じてしまうため出力が零となる。これをヘ
ッドギヤラグ増失と呼ばれており従来の構造では避ける
ことができない、ギャップ長と記録波長の比に対する出
力を！ａミツトたのが第２図である。９／λが整数で出
力が零になることが分る。現在方式的にこの出力零の点
を避けることも可能ではあるが高い配録品質が要求され
る場合にはｇ／λが１以上の出力部分＃ｉ使用されない
、とヒろが近年情報密度の向上に従い配録波長Ａが減少
しλ】０・３〜０・２μｍの記録も可能となっている。
体と、媒体上への記＠および再生を受は持つ磁気ヘッド
とから成る。従来用いられて来た磁気ヘッドの原理図を
第１図（ａ） （ｂ）に示す、１１１図（＆） ｔｉｔ
正面図、第１図（ｂ）Ｆｉその側面図であり、１はヘッ
ドコア、 ＪＶｉコイル、３はへッドヤヤッ！、４は磁
束、５は記録媒体、６は媒体内の記録磁化、λけ記録波
長である。ヘッド１．ｔその形状からリングヘッドと呼
ばれる。第１図（＆）（ｂ）において、再生方法は次の
通りである。媒体磁化６から媒体の外に出た洩漏磁束４
をへラドコア１によってひろい上げ、コイル２と交わる
磁束変化により電磁誘導によりコイル２に起゛鑵力が生
じる。仁の場合ヘッドのギャップ長９が記録波長λの整
数倍になると、磁束はへラドコアを通らずにヘッドギヤ
ラグの中で閉じてしまうため出力が零となる。これをヘ
ッドギヤラグ増失と呼ばれており従来の構造では避ける
ことができない、ギャップ長と記録波長の比に対する出
力を！ａミツトたのが第２図である。９／λが整数で出
力が零になることが分る。現在方式的にこの出力零の点
を避けることも可能ではあるが高い配録品質が要求され
る場合にはｇ／λが１以上の出力部分＃ｉ使用されない
、とヒろが近年情報密度の向上に従い配録波長Ａが減少
しλ】０・３〜０・２μｍの記録も可能となっている。
したがってヘッドゼヤッ！長Ｉの値も配録波長以下に小
さくする必要が生じて来た。しかしながらヘッドギャッ
プ長Ｉを小さくすると再生効率が減少するという問題が
生じる。これ各原理的に示したのが第３図である。＠３
図で１はへッｉ°コアを通る磁束、 ＭＦｉ〜ツドギャ
ップを通る磁束であり効率は媒体１から出た全磁束（７
＋８）に対するヘッドコア１を通る磁束７の比で表わさ
れる。ただし、それ以外の漏れ磁束はないものとする。
さくする必要が生じて来た。しかしながらヘッドギャッ
プ長Ｉを小さくすると再生効率が減少するという問題が
生じる。これ各原理的に示したのが第３図である。＠３
図で１はへッｉ°コアを通る磁束、 ＭＦｉ〜ツドギャ
ップを通る磁束であり効率は媒体１から出た全磁束（７
＋８）に対するヘッドコア１を通る磁束７の比で表わさ
れる。ただし、それ以外の漏れ磁束はないものとする。
とζろが〜ラドギャップ長９をど元′：どん小さくする
とイヤラグを通る方の磁路の磁気抵抗が小さくなるため
（ヘッドコアとギャツｌの透磁率は信号周波数によって
も異なるが２００〜１０００００〜１０００倍ヘラが増
え＆ｆｌ栄７が城ることによって効率は小さく々る。極
端に言えばヤヤツ！畏Ｉか零になれば効率も零になり再
生出力は得られない。
とイヤラグを通る方の磁路の磁気抵抗が小さくなるため
（ヘッドコアとギャツｌの透磁率は信号周波数によって
も異なるが２００〜１０００００〜１０００倍ヘラが増
え＆ｆｌ栄７が城ることによって効率は小さく々る。極
端に言えばヤヤツ！畏Ｉか零になれば効率も零になり再
生出力は得られない。
本発明は以上の問題点を解決するために、リングヘッド
の磁極部分を互いに対向しないようにずらし、しかもそ
の対応面は一つの面上にあるようにしたもので、ヘッド
ゼヤツプ喝失がな目的とする。
の磁極部分を互いに対向しないようにずらし、しかもそ
の対応面は一つの面上にあるようにしたもので、ヘッド
ゼヤツプ喝失がな目的とする。
以上図面を参照して本発明の実施例を詳細に説明する。
第４図社本発嬰ヘッドの一実施例の斜視図であり、従来
のリングヘッドの２本の磁極１１゜１２を！方向に住い
にずらした形となっている。
のリングヘッドの２本の磁極１１゜１２を！方向に住い
にずらした形となっている。
１３はヘッドコアである。第５図は＄４図をＸ−Ｙ面で
示した図で、Ｗはヘッドの幅である。第６図は第４図を
ｘ−２面で示した図である。又第７図は第４図をＺ−Ｙ
面で、示した図であり、ヘッド下部に記録媒体１４とし
ての磁束源も示した。
示した図で、Ｗはヘッドの幅である。第６図は第４図を
ｘ−２面で示した図である。又第７図は第４図をＺ−Ｙ
面で、示した図であり、ヘッド下部に記録媒体１４とし
ての磁束源も示した。
叩ち、２本の磁極１１．１ｎは一方の端で連なっており
ＺＹｆｉｉｌｉからみるとリング状になっている。全体
としては一つのリングの一部を切断し、ねじった形とな
っている。連なっている磁極１１．１２１１Ｃおいては
互いに向き合った面はＹ＝０．の１２面という同一平面
にありしか亀Ｗ／２だけ互いＫずれている。しかもｇｅ
＝Ｑの面では両磁極端面は同一平面となっており、この
下に記録媒体１４がくる。１１５Ｆｉ磁束であり、１ｉ
Ｆｉ磁化を示す。
ＺＹｆｉｉｌｉからみるとリング状になっている。全体
としては一つのリングの一部を切断し、ねじった形とな
っている。連なっている磁極１１．１２１１Ｃおいては
互いに向き合った面はＹ＝０．の１２面という同一平面
にありしか亀Ｗ／２だけ互いＫずれている。しかもｇｅ
＝Ｑの面では両磁極端面は同一平面となっており、この
下に記録媒体１４がくる。１１５Ｆｉ磁束であり、１ｉ
Ｆｉ磁化を示す。
本ヘッドの定性的な原理は次の通りである。
第７図において一方のヘッドコアの磁極１１から入った
磁束１１Ｆｉ第１図に示す従来ヘッドのようにすぐ近（
に透磁率が高い他のへラドコアの磁極が危いためにそれ
を通して漏れる磁束がなくなるため、その他の漏れ磁束
がないとすれば１００％へラドコアを通り他方の磁極１
２から再び媒体に流れることになる。ただし、第５図に
示したようにヘッドの幅Ｗは全体としての幅であるが磁
束が入いり込む幅としてはＷ／２となるため従来〜ラド
の幅をＶ２とすれば本ヘッドの方が明らかに効率は良く
なるが、従来ヘッドの幅をＷとして比較するともう少し
詳しい場合分けが必要となる０次にそれを示す。
磁束１１Ｆｉ第１図に示す従来ヘッドのようにすぐ近（
に透磁率が高い他のへラドコアの磁極が危いためにそれ
を通して漏れる磁束がなくなるため、その他の漏れ磁束
がないとすれば１００％へラドコアを通り他方の磁極１
２から再び媒体に流れることになる。ただし、第５図に
示したようにヘッドの幅Ｗは全体としての幅であるが磁
束が入いり込む幅としてはＷ／２となるため従来〜ラド
の幅をＶ２とすれば本ヘッドの方が明らかに効率は良く
なるが、従来ヘッドの幅をＷとして比較するともう少し
詳しい場合分けが必要となる０次にそれを示す。
第８図は従来ヘッドの模式図であり、ｂ＃ｉ記録媒体５
とヘッドの距離、Ｉｓ、Ｉｓ−Ｉｍはへラドコアの平絢
磁路長を示す）臂ラメーターであり、１．けヘツ、ドコ
ア１の磁極の端面りから！五方向とｌ一方向に分かれる
点までの長さ、１ｍはその分かれる点からヘッドイヤラ
グ端面ｌＯまでの憂さｓｊｌはへラドコアの平拘長さか
ら！、を引いた長さを示す、第８図のモデルにおいてア
ンペールの周回定理を適用すればヘッドコアを通る方は ヘッドギャッ！を通る方は となる。但し、μ、声・はそれぞれへラドコア。
とヘッドの距離、Ｉｓ、Ｉｓ−Ｉｍはへラドコアの平絢
磁路長を示す）臂ラメーターであり、１．けヘツ、ドコ
ア１の磁極の端面りから！五方向とｌ一方向に分かれる
点までの長さ、１ｍはその分かれる点からヘッドイヤラ
グ端面ｌＯまでの憂さｓｊｌはへラドコアの平拘長さか
ら！、を引いた長さを示す、第８図のモデルにおいてア
ンペールの周回定理を適用すればヘッドコアを通る方は ヘッドギャッ！を通る方は となる。但し、μ、声・はそれぞれへラドコア。
空気の透磁率（ヘッドギャップも空気と同じ透磁率とし
た） ”ｍ −”ａ −Ｂ ｂ −Ｂｉ ｔｔソｔＬソ
ｔＬ。
た） ”ｍ −”ａ −Ｂ ｂ −Ｂｉ ｔｔソｔＬソ
ｔＬ。
１ｍ、ｔｓ部分、媒体とヘラＰの間、ヘツＰゼヤッゾに
おける磁束密度ｂｓｌＦｉヘッド磁極端面９の断面積を
示し、ｖｓ、１２媒体からの起磁力を示す、又磁気回路
の条件より Ｂｓ ８． ”Ｂｍ ８ｓ ＋Ｂｔ ｓｔＢ ｂ ＝
Ｂ ＊ 、 Ｂ ｙ ＝ Ｂ 。
おける磁束密度ｂｓｌＦｉヘッド磁極端面９の断面積を
示し、ｖｓ、１２媒体からの起磁力を示す、又磁気回路
の条件より Ｂｓ ８． ”Ｂｍ ８ｓ ＋Ｂｔ ｓｔＢ ｂ ＝
Ｂ ＊ 、 Ｂ ｙ ＝ Ｂ 。
８１．８□８．Ｆｉ、それぞｔ！、、ｌ＊−１ｍ−１ｍ
部分のヘッドの断面積である。辷れもの式より７１部分
の磁束密度Ｂ１を求めると となる。同様な計算を１１７図のモデルで行なう。
部分のヘッドの断面積である。辷れもの式より７１部分
の磁束密度Ｂ１を求めると となる。同様な計算を１１７図のモデルで行なう。
各部分の麺さ＃′ｉＳＳ図と同じとし、但しヘッド磁極
端面の断面積が８＊／’難とすると、（ｎＦｉ正の数） ｓ８図のモデルでのギャツ！を通る磁束はなくなるため となる。（３部式のＢ１より（４）式のＢ、が大きくな
れば本ヘッドの効率が従来のものより大きくなることと
同等になる。しかも本ヘッドを用いると〜ツドギャツｆ
Ｗ４失は原理的に零となり無限小のピットサイズまで再
生が可能となる。
端面の断面積が８＊／’難とすると、（ｎＦｉ正の数） ｓ８図のモデルでのギャツ！を通る磁束はなくなるため となる。（３部式のＢ１より（４）式のＢ、が大きくな
れば本ヘッドの効率が従来のものより大きくなることと
同等になる。しかも本ヘッドを用いると〜ツドギャツｆ
Ｗ４失は原理的に零となり無限小のピットサイズまで再
生が可能となる。
従来ヘッドのＢ、をＢ ｌ：ｌとし本ヘッドのＢ。
をｎｉ：ｌとすると
Ｍ、、−８，となる条件より
論＜２．６９
・・・・・・ （））となる０部ち従来ヘッドの
磁極の幅をＷとすれば本ヘッドの１本の磁極の幅はＷ
７ｍであり２本の磁−の幅は２ Ｗ／ｎとなる。ｍｍ”
１６９を用いると本ヘッドの全体の幅は０．７４ Ｗと
謙り上記条件の〜ツビを作製すれば従来ヘッドの７４−
の幅でしかもギャツｆ損失がないヘッドを作製すること
ができる。さらに＋３１ 、 ＋４）式よりＢ、）Ｂ
ｊ”ｌという条件をつける仁とにより各ヘッド・豐ラメ
ーターを決定することができるが、ちなみに（６）式の
条件および１に＝２としてヘッドゼヤッグ長ｙとヘッド
−媒体間距離すの関係を求めておく、第９図はｓ ｊ’
ｌ ＞ ｎ ！ｍ′となるためのｂとｌの関係′ｆＩ：
不したものであり斜線で示した領域がこの条件を満足す
ることを示す、ｋｌＪちｂ −０，２μ鴫の場合、従来
ヘッドでゼヤッノ長ＪＦ −０，２７μ聰以Ｆのものよ
り本ヘッドの方がヘッドコアを回る磁束が多（なること
を示す、しがもｒｈ＝２であるため全体のヘラＶ幅は従
来と同じである。
・・・・・・ （））となる０部ち従来ヘッドの
磁極の幅をＷとすれば本ヘッドの１本の磁極の幅はＷ
７ｍであり２本の磁−の幅は２ Ｗ／ｎとなる。ｍｍ”
１６９を用いると本ヘッドの全体の幅は０．７４ Ｗと
謙り上記条件の〜ツビを作製すれば従来ヘッドの７４−
の幅でしかもギャツｆ損失がないヘッドを作製すること
ができる。さらに＋３１ 、 ＋４）式よりＢ、）Ｂ
ｊ”ｌという条件をつける仁とにより各ヘッド・豐ラメ
ーターを決定することができるが、ちなみに（６）式の
条件および１に＝２としてヘッドゼヤッグ長ｙとヘッド
−媒体間距離すの関係を求めておく、第９図はｓ ｊ’
ｌ ＞ ｎ ！ｍ′となるためのｂとｌの関係′ｆＩ：
不したものであり斜線で示した領域がこの条件を満足す
ることを示す、ｋｌＪちｂ −０，２μ鴫の場合、従来
ヘッドでゼヤッノ長ＪＦ −０，２７μ聰以Ｆのものよ
り本ヘッドの方がヘッドコアを回る磁束が多（なること
を示す、しがもｒｈ＝２であるため全体のヘラＶ幅は従
来と同じである。
本ヘッＶの他の実施例を＠ｌｏ図（ａ）（−に示す。
２１は磁極、ｘｚＦｉヘッドコア、ｚｓＦｉコイルであ
る。第１θ図（ａ）（旬は磁極を・臂−マロイ、（ンダ
スト、ソフトフェライト等の薄膜で作製した！レーナー
タ、イブの薄膜ヘッドであり、第４図と同様にリングヘ
ッドの磁極１１の部分が互いにずれておりしかも対応向
は同−而Ｅにある。
る。第１θ図（ａ）（旬は磁極を・臂−マロイ、（ンダ
スト、ソフトフェライト等の薄膜で作製した！レーナー
タ、イブの薄膜ヘッドであり、第４図と同様にリングヘ
ッドの磁極１１の部分が互いにずれておりしかも対応向
は同−而Ｅにある。
図で番ま媒体に接する面を厚くして多少摩耗して吃良い
ようＫしている０図に＃′ｉへラドコア２２に対して２
ターンの薄膜コイル２３を巻いであるが仁の巻き数はも
つと増やしても減らしてもよい、又ヘッドコア２２の磁
束変化をコイルで検出するタイプ以外の検出法、即ち第
１１図に示したようＫ（３１は電流を流す線、ｉＦｉ電
流）へラドコア１２部体を磁気抵抗素子で作製し、２本
の磁極の任意の２点に電流端子を接続すゐとかあるいは
１１１２図に示したようＫ（４１は偏光光源、４２は検
光子、４３＃よ光検出器）へラドコア４４Ｏ体を磁気光
学材料で作製し、ｔｌｉの一部にｔ−光を照射し、該偏
光の磁極からの透過光（あるいは反射光）を検光子を通
して光検出器で受光し、それぞれ磁気抵抗の変化、ファ
ラデー、あるいはカー効果の変化として検出しても良い
０本発明はへラドコア形状に関するものであり検出方法
を規定するものではない。
ようＫしている０図に＃′ｉへラドコア２２に対して２
ターンの薄膜コイル２３を巻いであるが仁の巻き数はも
つと増やしても減らしてもよい、又ヘッドコア２２の磁
束変化をコイルで検出するタイプ以外の検出法、即ち第
１１図に示したようＫ（３１は電流を流す線、ｉＦｉ電
流）へラドコア１２部体を磁気抵抗素子で作製し、２本
の磁極の任意の２点に電流端子を接続すゐとかあるいは
１１１２図に示したようＫ（４１は偏光光源、４２は検
光子、４３＃よ光検出器）へラドコア４４Ｏ体を磁気光
学材料で作製し、ｔｌｉの一部にｔ−光を照射し、該偏
光の磁極からの透過光（あるいは反射光）を検光子を通
して光検出器で受光し、それぞれ磁気抵抗の変化、ファ
ラデー、あるいはカー効果の変化として検出しても良い
０本発明はへラドコア形状に関するものであり検出方法
を規定するものではない。
父ヘツ？材料は通常用いられるソフトフェライト、セン
ダスト・！−マロイ等の外、透磁率が大きい材料であれ
ば何でも良い、本発明はヘッド材料を規定するものでは
ない、又、第４図、第１０図は早々る例であり１本発明
思想に適合するヘッド形態すべてが本発明の範囲である
ヒとＦｉ百うまで４ない。
ダスト・！−マロイ等の外、透磁率が大きい材料であれ
ば何でも良い、本発明はヘッド材料を規定するものでは
ない、又、第４図、第１０図は早々る例であり１本発明
思想に適合するヘッド形態すべてが本発明の範囲である
ヒとＦｉ百うまで４ない。
り七説明したように１本□発明による磁気ヘッドを用い
ることにより従来のリングヘッドのヘッド幅（トラック
方向の幅）を大きくすることとができる。したがって現
在の〜ラドの検出限界と考えられている記録波長０．３
〜０．２μｍ以Ｆのより微小な紀輸波長でも再生可能で
ある。
ることにより従来のリングヘッドのヘッド幅（トラック
方向の幅）を大きくすることとができる。したがって現
在の〜ラドの検出限界と考えられている記録波長０．３
〜０．２μｍ以Ｆのより微小な紀輸波長でも再生可能で
ある。
したがって音声、画像、計算機用ディジタル記録等にお
ける磁気記録を用いる分野において本発明ヘッドを用い
る仁とにより超高密度再生がａ１能となり磁気記録の鳥
品質化、低コスト化。
ける磁気記録を用いる分野において本発明ヘッドを用い
る仁とにより超高密度再生がａ１能となり磁気記録の鳥
品質化、低コスト化。
高信頼性化等において多大の貢献がなし得るものと信じ
られる。
られる。
１１４１図（＆） （ｂ）は従来ヘッドの原理図であり
（ａ）は正面図、（ｂ） ｔ；ｊその側面図、第２図は
従来ヘッドにおけるギャップ長と記録波畏の比に対する
出力特性を示す図、第３図は従来ヘッドのギヤツノ憎失
を説明するための図、第４図は本発明ヘッドの斜視図、
第す図〜第７図は本発明ヘッドｔ−ｔｔＬぞｔＬＸ−Ｙ
ｆｉｉ、Ｘ−Ｚ面、Ｙ−２面で示した図、ＳＳ図は従来
ヘッドでの磁束密度を計算するためのモデルを示す図、
第９図は本発明ヘッドと従来ヘッドをほぼ同ナイズとし
て比較した場合、出力の目安となるヘッドコアを通る磁
束量が本発明ヘッドの場合が大部（なる領域を示した図
、第１Ｏ図（ａ） （ｂ）Ｆｉ本発明の他の実施例を示
す平面図、側面図、第１１図は本発明ヘラｙを用いて再
生信号を読み出す他の実施例を示す図、第１２図は本発
明ヘッドを用いて再生信号を読み出す他の実施例である
。 １１．１２・・・磁極、１１・・・ヘッドコア、１４・
・・記録媒体、１５・・・磁束、１６・・・磁化。 出願人代理人 弁理士 鈴 江 武 彦第１図 （ａ） （ｂ） 第２図 第８図 第９図 ｂψｍ） 第１０図 第１１図 ３１ 昭和５７年・９°月□（°＋ｒ゛日 特許庁長１１ 着 杉 和 夫 殿１、事件の表
示 特−昭５７−８３８５０号 ２ Ｑ明の名称 磁 気 ヘ ッ ド ：（、ｗｌ正をする者 中（４との関係 特許出願人 （４２２）日本亀信電鮎公社 １、代理人 ５ 補正命令の日付 昭和５７年８月３１日 ｂ 補正のχ′Ｔ線 図 面 ７、 補正の内容
（ａ）は正面図、（ｂ） ｔ；ｊその側面図、第２図は
従来ヘッドにおけるギャップ長と記録波畏の比に対する
出力特性を示す図、第３図は従来ヘッドのギヤツノ憎失
を説明するための図、第４図は本発明ヘッドの斜視図、
第す図〜第７図は本発明ヘッドｔ−ｔｔＬぞｔＬＸ−Ｙ
ｆｉｉ、Ｘ−Ｚ面、Ｙ−２面で示した図、ＳＳ図は従来
ヘッドでの磁束密度を計算するためのモデルを示す図、
第９図は本発明ヘッドと従来ヘッドをほぼ同ナイズとし
て比較した場合、出力の目安となるヘッドコアを通る磁
束量が本発明ヘッドの場合が大部（なる領域を示した図
、第１Ｏ図（ａ） （ｂ）Ｆｉ本発明の他の実施例を示
す平面図、側面図、第１１図は本発明ヘラｙを用いて再
生信号を読み出す他の実施例を示す図、第１２図は本発
明ヘッドを用いて再生信号を読み出す他の実施例である
。 １１．１２・・・磁極、１１・・・ヘッドコア、１４・
・・記録媒体、１５・・・磁束、１６・・・磁化。 出願人代理人 弁理士 鈴 江 武 彦第１図 （ａ） （ｂ） 第２図 第８図 第９図 ｂψｍ） 第１０図 第１１図 ３１ 昭和５７年・９°月□（°＋ｒ゛日 特許庁長１１ 着 杉 和 夫 殿１、事件の表
示 特−昭５７−８３８５０号 ２ Ｑ明の名称 磁 気 ヘ ッ ド ：（、ｗｌ正をする者 中（４との関係 特許出願人 （４２２）日本亀信電鮎公社 １、代理人 ５ 補正命令の日付 昭和５７年８月３１日 ｂ 補正のχ′Ｔ線 図 面 ７、 補正の内容
Claims (1)
- 対向する２本の磁性体より成る磁極が一方の端で連なっ
ており他端においては、互いに向き合った面が同一平面
にあり、しかも空間的には２つの該磁極面が同一場所で
ない所までずれており、さらに該ずれた面と交叉するそ
れぞれの該磁極端面のうち一つが同一平面にある形状の
〜ラドコアを有することを特徴とする磁気ヘッド。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP8385082A JPS58200418A (ja) | 1982-05-18 | 1982-05-18 | 磁気ヘツド |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP8385082A JPS58200418A (ja) | 1982-05-18 | 1982-05-18 | 磁気ヘツド |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS58200418A true JPS58200418A (ja) | 1983-11-22 |
Family
ID=13814169
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP8385082A Pending JPS58200418A (ja) | 1982-05-18 | 1982-05-18 | 磁気ヘツド |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS58200418A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS61188702A (ja) * | 1985-02-18 | 1986-08-22 | Matsushita Electric Ind Co Ltd | 磁気記録再生装置 |
-
1982
- 1982-05-18 JP JP8385082A patent/JPS58200418A/ja active Pending
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS61188702A (ja) * | 1985-02-18 | 1986-08-22 | Matsushita Electric Ind Co Ltd | 磁気記録再生装置 |
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