JPS589103A - 単一モ−ドフアイバ - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は波長範囲１．２５−１．３８５μｍ　において
低散乱（５ｐ　ｓｅｅ　／　ｎｍ−ｋｍを越えない）特
性を有する低損失（１，３０μｍの波長において１　ｄ
Ｂ　／　ｋｍを越えない）の単一モード型ファイ′バに
関し、特にケーブル化による追加損失（０，２５ｄＢ　
／　ｋｍを越えない）の低い低散乱単一モードファイバ
に関する。

本発明によるファイバによって表わされた特長を完全に
評価するには、少なくともファイバ設計技術の成る局面
の大まかな調査をすることが必要である。。

１９７０年代初期における低損失光ファイバの実現に関
しては、よシ大きな情報伝達能力を得るための広帯域幅
を達成に関する研究に絞られていた。初期は、屈折率傾
斜形多重モードファイバは単一モニドファイバよシも製
造し易いため、部分的に屈折率傾斜多量モードファイバ
を求めていた。しかしながら、単一モードファイバは広
帯域幅に対して大きな本質的能力を有することは研究者
達が常に気付いておシ、年が経つにつれ、より広帯域の
ファイバに関する研究が再び単一モードファイバに注目
されてきた。　　　　。

単一モードファイバでは多重モードファイバに関連し−
たモード間の分散を全く示していないが、有限のパルス
拡がりがあり、そのため部分的には屈折率依存型の材料
分散に゛よる帯域制限があシ、その結果、波長における
横断時間によシ帯域制限がある。それゆえ、フーリエ定
義法による種々の波長の組合せで光がファイバを横切る
時には拡がりが体験され　・よ°う。しかしながら、材
料分散現象は成る波長、例えば溶融石英に対してはｆ！
！　’ｉ　１．２７−１不純物濃度の濃いゲルマニアシ
リカ（ｇｅｒｍａｎｉａ’５ｉｌｉｅａ　）に対しては
１．３５　ｎｍ　ｓ弗素をドープしたシリカに対しては
１，２５．μｍにおいて４消滅し、結果的にはそれらが
一見好ましい動作波へであるようにみられ、すべての他
の考察面は前と等しいものである。それにもかかわらず
、比較的重要なパルス拡がりは材料分散の零点において
さえも、純粋に波長パラメータに関連した横断時間の波
長依存性、すなわち、波長分散に対、して部分的に発生
することが見出された。

第１の原理では、導波路分散に関連したスペクトラム分
散効果は、成る領域における材料分散に関連したスペク
トラム分１散効果に比べて逆の符号を有する。結果的に
は、導波路分散に対して材料分散を打ち消す方向、すな
わち特定波長において本質的に分散を生じないと言う観
点にた９て７アイ１゛を設計でき′る可能性がある。（
エイチ、ツチャほか電子工学小論文集、１５巻、”４７
６ページ（１９７９年）参照ｏ　（ａ　Ｔｓｕｃｈｉｙ
ａ　ａｔ、　ａｔ、’、　ＥｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓＬｅ
ｔｔｅｒｓ　、　１５　、４７６　ｔ’　（１９７９）
　）あらかじめ定められた零分散に対して好ましい波長
は１：５５μｍ−であるが、この波長ではシリカを基体
としたファイバの損失特性は最小である。

（Ｗ型ファイバ（’、Ｗ　−ｔｙｐｅ　’　ｆｉｂｅｒ
　）では、比較的広い波長範囲にわたって低分散特性を
得ることができることが見出された）（ケイ・才力モト
ほか、電子工学小論文４．ｔｓ巻。

７２９ページ（１９７９年）参照。　　。

（Ｌ　　Ｏｋａｍｏｔｏ　ｅｔ、ａｌ、、ｇｌｅ６ｔｒ
ｏｎｉｃｓＬｅｔｔｅｒｓ　、　　１５　、．７２９　
　（１９７９）　　）代表的なゲルマニア（ｇｅｒｍａ
ｎｉａ　）　　をドープし次単−モードファイバにおい
て、１．５５μｍの波長での材料分散を打ち消すのに十
分な導波路分散を得るためには、コアの直−径が減少す
るにつれて導波路分散の強度が強くなるので、コアの直
径を比較的小さくすべきである。傾斜、型コア（ｇｒａ
ｄｅｄ　ｃｏｒｅ　）を使用するといささかコアの直径
を大きくできるが、しかしながらコアの直径のスプライ
ス （ｓｐｌｉｃｉｎｇ　）　　に与える影響には、広帯域
単一モードファイバの設計において注意深く重みづけを
しなければならないと言う厳しい考察事項が依然として
残っている。さらｋ、１．５５μｍの波長で動作させる
ため小直径のコアを有する単一モードファイバが実現可
能であっても、市販のスペクトル的に狭帯域の”１．５
５μｍで動作する高品質の光源が欠乏しているため、、
現時点ではこれらのファイバは比較的無用である。これ
により現場の研究者達は光源が得られる伝送損失の局部
的極小値が発生するような他のスペクトル的域に焦点、
を絞っている。商業的に光源を得ることが可。

能であり、損失に局所的な一小値がある゛よう。

な領域が１．３μｍ　（１，２５〜１．３８５μｍ）の
付近で起るので、このスペクトル領域での動作に対して
単一モードファイバ２に興味を引かれているわけである
。

１．３μｍのような短波長での動作に対する閾値の考察
には、動作波長に聾＜、しかも動作波長以下の値にカッ
トオフ波長λ。をさげる必−Δ工あると言うことを含ん
でいる。カットオフ波長は高次モードが伝達できる波長
以下の短い波長である。伝送波長はカットオフ波長のや
や上であるが、これに近い値である場合には、好ましい
伝送特性が得られる。

１．５μｍで動作させれば、比較的高い値、例えばは”
ｆｌ、４５μｍにカットオフ波長を設定することができ
る。しかしながら−、３’　ｐｍにおいて単一モードの
動作をす゛るならば、さらにカットオフ波長を低くする
ことが必要で’：；）−ｔ７＊Ｌｉｔ１７゜１．２、。

７□。

との積に比例す−る。ここで、Δはコアとクラッド層と
の間の・相対屈折率差である。依って、低いカットオフ
波長においては、この積は小さくなければならない。し
かしながら、Δの高いファイバではΔの増加と共に一般
に増加する量である材料分散は値が高すぎるため、１．
３μｍの波長では導波路分散によシこれを打ち消すこと
は不可能であるので、代表的な単一モードファイバにお
いてΔそれ自身は比較的小さくなければならない。これ
は、コアの直径が極端に小さい場合に限って波長１．３
μｍでの導波路分散がΔの高いファイバにおける材料分
散を打ち消すに十分な大きさであ漬ためである。結果的
には、１８３μｍの波長で動作する低分散型（広帯域型
）の単一モードファイバに対しては、Δの値が比較的小
さいことが要求されるようである。しかしながら、Δが
小さすぎる場合には、実装損失が高くなりすぎる。波長
１．３μｍの近傍で動作する広帯域、低実装損失型、単
一モードファイバは、その結果、子の分野の研究者達に
採用されてこなかったわけである。

本発明の目的は、波長１．２５〜１．３８５μｍたない
）を有し、ケーブル化による付加損失が低い（０，２５
ｄＢ７１＜ｍに満たない）低損失型（１ｄＢ　／　ｋｍ
を越えない）単二モードファイバを提供することにある
。低ケーブル化損失　　。

を確保するためζ−ファイバは比較的高いΔ（０，３％
を越える）を有するものである。（材料の屈折率をさげ
るための添加物を加えた時）ファイバのクラッド層にダ
ウンドープ　　　・（ｄｏｗｎ−ｄｏｐｉｎｇ　）する
ことにより、少なくとも２０％のΔが得られるので、こ
れによって高材料分散の場合に原価を′増加させずに高
いΔの値が得られてい飛。その結果得られる比（’１．
２５〜１．３８５μｍ）の近傍で低分散値が得られるよ
うに導波路分散の量を適切に設定することによって打ち
消される。適当な導波路分散値を得るには比較的小さな
コア直径（９μｍに満たない）が必要であるとは言え、
横オフセット（ｔｙａｎａｖｅｒａｅ　ｏｆｆｓｅｔ　
）が大きい場合にスプライス（ａｐｌｉｃｅ　）での角
度オフセット（ａｎｇｕｌａｒ　ｏｆｆｓｅｔ　）から
の寄与は少ないためスプライス損失（ｓｐｌｉｃｉｎｇ
　１ｏｓｓ　）は許容できる。

本発明に依り提示された問題は、波長１．３μｍの近傍
において生ずる局部”的損失極小値において動作する低
分散、低損失型単一モー、ドファイバでの、Δとコア直
径とを求める方法のひとつである。この問題に対する解
法は本発明において証明されているように、波長１．３
μｍの近傍で高いΔの値と低い材料分散ダウンドープし
たクラッド層（ｄｏｗｎ　ｄｏｐｅｄｇｒａｄｉｎｇ　
ｃａｎ　）を具備してアップドープした”コア（ｕｐ　
ｄｏｐｅｄ　ｃｏｒｅ　）　Ｑ実現性に依存する。

クラッド層における弗素のようなダウンドープするため
の添加剤は、低材料分散を発生させるためのアップドー
プしたコアと組合せである。低材料分散値を発生させる
クラッド層の効果は、単一モードファイバにおいてクラ
ッド層の内部を大きな量のエネルギが伝播するためにき
わめ正大きいであろう。結果的には、本明細書において
請求されているファイバの発明的！相は、ダウンドープ
したクララ、ド層が信頼できる場合に波長１．３０μｍ
の近傍でΔの値が高いからと言って高材料分散が得られ
る必要性はないと言う実現に直゛面するわけアある。低
実装損失が確実に得られるような比較的高いΔの値８と
共に、比較的小さなコア直径を採用することにより十分
低いカットオフ波長が得られる。

本発明に依るファイ・バでは比較的小さなコア直径（９
μｍを越えない）を必要とするが、スプライス損失（ｓ
ｐｌｉｃｉｎｇ　１ｏｓｓ　）が許されない程度にな、
る恐れがあるため、斯かる小直径のコアをもった単一モ
ードファイ共を使うことに実施者達はちゅうちょしてき
た。しかしながら、理論・的な研究（ディー・マーキュ
ーズ、ベル電話研究所技術研究論文誌。

第５６巻、７０３ページ（１９７７年）参照。

（Ｄ、’　Ｍａｒｃｕｓｅ　、　　Ｂｅ１ｌ　Ｓｙｓｔ
ｅｍ　ＴｅｃｈｎｉｃａｌＪｏｕｒｎａｌ　、　　５６
　、７０３　’（１９７７）　）によれば、横オフセッ
トと角度オフセットとによるスプライス損失の積はほぼ
一定であり、小直径のコアを有子るファイバの実現性が
考えられることが示されている。斯かるファイバにはス
プライスの時の横オフセットによってきわめて大きなス
プライス損失を招く可能性があるが、角度オフセットに
よるスプライス損失が□ファイバでは低く、又その逆も
成立つので、以前一般に考えられていたよシもスプしイ
ス損失の問題はいささか厳しくはないものになっている
。

本発明に依るファイバは設計上の特性を基盤にして単に
特許的に明確であるだけではなく、これら設計上の特・
性を得る原動力はいまだに本ファイバの特許的様相を高
めるものでもある。

上述のごとく全分散を零にしようとし□た実、施者達は
材料分散を打ち消すための導波路分散を技術的に研究し
たが、本発明のファイバの設計者は総合的に種々の優位
性′から本発明に記載の結論に到達するわけである。本
発明のファイバは、好ましい小さ°な点の大きさを得る
ようにΔの値を十分高く現定することによりまず第−義
的に設計されている。点の大きさはΔの平方根に反比例
し、もしΔが十分大きければ、点の大きさは好ましい低
ケーブル化損失を発生するに十分な小さな値である。

これらのファイバのΔは一般に０．３チより大きく従っ
て４μｍに満たない点−の大きさを発生するわけである
。（ここで、点の大きさは中央を基、準にして１　／　
ｅのエネルギを与えるファイバ半径であ東として定義さ
れている。）゛設計における次の段階は好ましい動作パ
ラメータに依存するわけであシ、従ってファイバのコア
直径を設定して適切なカットオフ波長を、決定すること
ヤある。本ファイバでは動″作波長は１．３１μｍと考
えられる事、実にかんがみ、はぼ１．２５μｍ（１，２
０±０．１′μｍ）にカットオフ波長を設定している。

要求されるコア直径は９μｍを越えない値である。

Δの値とファイバのコア直径とを決定した後では、ファ
イバの導波路分散は本質的に固定されているため、公知
技術におけるのと同様に零分散波長を決定するため、導
波路分散を有効に使用できない。しかしながら、′公知
技術から離れて波長１．３１　ａｍの近傍で導、波路分
散糾打ち消す材料分散を得ることができるように、ファ
イバの製法で使用される材料系を本出願人は変更してい
るわけである。材料系における要求は、既に説明したよ
うに比較的Δの値を高くすると共に、導波路分散を打ち
消すため比較的材料分散を低くする必要性があることで
ある。代表的なゲルマニアをドープしだ単゛−モードフ
ァイバにおいては、Δの値を高くすれば比較的高い材料
分、散が得られている。既に説明したように、本発明の
ファイバでは比較的低い材料分散を得るの□と同時に、
高いΔの値を得るだめのクラッド層をダウンドープする
ことによって、部分的に高いΔ値が得らｔている。そこ
で、第１図はアップドープしたコア１３とダウンドープ
したクラッド層１２とを具、備し元本発明に依るファイ
バ１１の断面図を示すものである。

ＭＣＶＤに使唄されている基板管に関連してファイバ部
分は必ずしも示しくおく必要はない。

設計上のこの時点では１、クラッド層とコアとの組成を
可変パラメ°−夕としぞ・おく必要性も考案における他
の一面では存在する。ファイバのクラッド層があらかじ
め決定されていする場合には、材料分散に影響する可能
性のある唯一の残されたパラメータはコアの組成である
。しかしながら、ファイバのクラッド層があらかじめ決
定されていればΔが前もって固定されるので、同様にし
てコアの屈折率が決定されてしまう。結果的には、本発
明のファイバではクラッド層とコアとの組成は、設計上
のこの時点では可変パラメータとしてのこしておく。

″波長１．３１μｍの近傍において零分散を得゛ると言
う要望と、比較的低損失のファイバを得るだめの要望と
によって、本ファイバにおいては低い濃度でアップドー
プしたコアを選択することになるわけである。結果的に
は、本発明に依るファイバにおいては、コアは例・えば
５モルパーセントに満たない水準のゲルマニアをドープ
している。しかしながら、あらかじめ決定されていて必
要不可欠なΔと、同時に比較的低い材料分散とを得るた
めには、コアの屈折率よりはるかに低くクラッド層の屈
折率をさげる材料でもって、クラッド層に深くダウンド
ープし々けれ、ばならない。この機能を具備したほう素
には、波長１．３μｍにおいて強い吸収があるため好ま
しくない。しかしながら、屈折率をさげる傾向も有する
弗素はさらに高い波長吸収帯を有するため、結果的には
クラッド層をダウンドープするために本発明に依るファ
イバにおいて憚用される。

本発明に依るファイバアー勇施例ｄおいては、−屈折率
の分布が第２図に示しである。第２図においては、２５
はファイバのアップドープしたコアの領域の値であり、
２６はダウンドープしたクラッド領域の値である。ダウ
ンドープされたクラッドに帰属されるファイバの・この
Δの部分は２２として系統的には示してあり、少なくと
もファイバのΔ２３の２０％を説明するだめのものであ
る。ファイバのΔの木りの部分２４は明らかにアップド
ープされたコアによるものである。２１は基板管の屈折
率の値であり、多くの実施例においては本質的に純粋な
シリカの値である。しかしながら、本発明における他の
実施例においては不純物ドープした基体管を含むもので
あり、この場′合においては２１として示しである基体
管の屈折率はクラッド層の屈折率２６に等しくできる。

モ、−ド特性 フーアイバは単一モードの光ファイバである。

明らかに斯かる定義は特定の伝送波長に関係した場合に
のみ意味を有するものである。十分低い波長では、１モ
ードを越えるモードをファイバが維持している。単一モ
ードのファイバであるためには１、ファイバをカットオ
フ波長より上の領域で動作させなけ五ばならない。本発
明のファイバは１．３１μｍより低いカットオフ波長を
有し、カットオフ値より上の伝送波長に対、する単一モ
ードのファイバであろう。％単−ｒ−ドのファイバと言
う術語は斯かる領域での動作を表示するために使われて
いる。とにか＜、０．４〜２μｍのスペクトラム領域に
おい′て、カットオフ波長より低いとは言え限られた数
のモードのみを維持している単一モードファイバに対向
して数百のモードを維持している多重モードのファイバ
とは、このファイバは明らかに区別されている。

Δ値 ０．７５を越えないが、例えば０．３チより大きい比較
的高いΔの値によって本発明に依るファイバは部分的に
特徴づけられている。Δの定義は実施者に依って変わる
。現在の流れのなかで、コアの屈折率からクラッド層の
屈折率を引き、すべてクラッド層の屈折率で除したクラ
ッド全体の屈折率によってΔが定義されている。本発明
に依るファイバにおいては、単一アツプドー、プされた
だけのファイバより零材料分散点を低くしたファイ’７
を生成するために弗素を使用するが、弗素へような材料
でシリカを基体としたファイバにおいてクラッド層をダ
ウンドープすることに上り、材料分散に罰を課さな、い
で高いΔの値が得られている。本発明に依るファイバに
おいては、少なくとも４の値の２０％はクラッド層のダ
ウンドープに帰属されるであろう。最近の研究によれば
、少なくとも部分的には大直径のコアを許容するとして
、傾斜型屈折率を有する単一モードファイバは好ましい
特性を具備していることが判っている。明らかに、本発
明に依るファイバは屈折率の斯かる傾斜を利用すること
が可能であると考えられる。斯かる環境下では、Δはコ
アの最大屈折率、ならびにクラッド層の最小屈折率に関
連する。

コアの直径 本発明に依るファイバにおけるコアの直径は、波長はぼ
１．３０μｍの動作波長より低い値のカットオフ波長を
要求することによシ、設計上の観点から決定される。導
波路分散はそこで独特”に規定され、材料分散を適切な
値にして打ち消さなくてはならない。斯かる打ち消しの
結果、該当する動作波長、すなわち１．２５〜１．３８
５μｍの範囲内で全分散が本質的に零になる。本ファイ
バの設計において斯かる低い全分散に必要なコアの直径
は９μｍに満たないものであり、少なくとも現在の実施
例からは離反したものである。この離反は、角度オフセ
ットによるスライス損失と横オフセットによるスプライ
ス損失との間で逆のふるまいがあると言うことに対する
出願人の認識によって、スプライ風を考察する面でさえ
も許容できるもの、である。

コア直径に対するクラッド層の比 現在入手可能な公報では、クラッドをダウンドープした
Ｗ型ファイバ（’　Ｗ−Ｔｙｐｅ　’　ｆ　１ｂｅｒ　
）が説明しである。斯かるファイバでは、一般に屈折率
の急激な変化（一般にＯ，ＯＯ３８を越えた）によって
区分けられた２つの特定領域から成立ったクラッド層を
具備している。

しかしながら、本明細書に記載の本発明に依るファイバ
では、一般にクラツ゛ド膚の屈折率分布に急激な変化が
なく、さらに、２を越えるコア直径に対するダウンドー
プされたクラッド層の比を有し、これによって文献に現
在記載されているダウンドープされたファイバ（Ｗ型を
含む）と本発明のファイバとは明らかに区別されている
。勿論、本発明に依るファイバを製造するのに使用でき
る基体管は、Ｗ型構成の外観、すなわち、アップドープ
さ−れたコアと、ダウンドープされたクラッド領域と、
第２の外側の高屈折率領域とを与えるだめのクラッド層
よシも高い屈折率を有するものである。しかしながら、
本発明に依るファイバではクラッド層に急激な屈折率変
化がＦ＼、 なく、２を越えたコア直径に対するダウンドープされた
クラッド層の比を有すると言う要求は、本発明のファイ
バをすべてのＷ型ファイバと本質的に区分するものであ
る。

本発明の他の実施例は、不純物をドープした基体管の使
用を含むものである。斯かる環境のもとでは、屈折率に
急激な変化のない基体管部分へ単一屈折率領域のみを形
成しているため、クラッド層の屈折率を基体管の屈折率
と等しくすることができる。

添加物（Ｄｏｐａｎｌ　） 現在、添加物の例としてはコアにおけるゲルマニア、な
らびにクラッド層における弗素が粂る。明らかに、本発
明に依るファイバではこれ５らの特定の添加物に限定す
る必要はない。しかしながら、それらを使用する場合に
は、一般的に５モルパーセントに満たないゲルマニアを
コアにアップドープし、一般的に０．５モルパーセント
を越える弗素をクラッド層にダウンドープすればよいこ
とが見出されている。他の添加物、例えば処理特性を改
善するだめ、部分的にクラッド層に燐のような添加物を
加えたものは、本発明の視野のけんちゆうであると考え
られる。

例 ファイバの製造 １９Ｘ２５のＴ　Ｏ８−ＷＧ型クシリカ管使用して、Ｍ
ＣＶＤ法（米合衆国特許４，２１７，０２７号）によっ
て前段階の形成を行なった。クラッド層を堆積させるだ
めの反応物質の流量は、５ＬＣ１＋の場合には３．０　
ｆｍ　７分、ｐｏα３の場合には０．０５２ｆｍ／分、
ＣＦ２α２　の場合には１０５’ｃｃ／分　であり、過
剰の酸素は４．３００ｃｃ／分である。クラッド層は１
６の過程によって堆積させた。堆積過程を通して外径に
おいて、管の短縮量はわずか約ＩＩＩＩＩ＋１であった
ため、加圧装置は使用しなかった。コアは０．５４　ｔ
ｍ”　７分　のＳＬ　Ｏ２と、０．０７７９ｍ　７分の
Ｇｅα４　と、１３００ｃｅ／分の過剰酸素を使用して
、２゛つの過、程において堆積させた。Ｇｅα４蒸気を
キャリアガスとしての酸素に含ませて輸送管を通して流
れるようにしている期間に、６つ−の縮小過程でくずれ
を補償した。管は流れの下端を封じ、くずれをさらに２
つの過程で完了させた。

浸漬セルにおいて形成された前段階の断面寸法を測定し
た後、ファイバを引っばり、ＵＶで固化するアクリルの
エポキシ樹脂で線状に覆６つた。ファイバの寸法”は外
径（ＯＤ）が１１４　ｔｉｍ　ｓコア直径が７．５μ、
Ｄ／ｄ　　比（コア直径に対するクラッド層の比）が５
．９“であり、長さが１　ｋｍである。

ファイバの特性 ファイバはカットオフ波長と、スペクトル分布側損失と
、全分散とを測定することによって特徴づけられたもの
である。

入射光波長を増加させた時に、３メートルの長さのファ
イバを介して伝送されたエネルギが急激に降下する位置
によυカットオフ波長を定義した。良好に定義されたカ
ットオフ波長はλ、＝１．１９２±０．００５μｍの範
囲の点に存在した。

３メートルの近接終端長を有するファイバを使用し、連
終端／近接終端技術を採用して、１．０〜１．７μｍの
範囲においてスペクトル分布側損失を測定した。近接終
端長におけ゛る単−Ｃ）４０■半径ループを使用したと
きと、使用しないとき′とで損失は測定しである。まっ
たく驚くべきことに、ループを使用゛しない時の損失曲
線は、１．１９μｍのカットオフ波長の近傍においてさ
゛えも、ループを使用した時の゛損°失曲線と本質的に
同一であった。経験によれば、これは非常に良好なモー
ド封込みのサインである。損失は１．３０μｍの波長で
０、５７　＋０．０３　ｄＢ　／　ｋｍの局部的な極小
値を有し、ＯＨの尖頭における１、３９μｍの波長で７
．７６Ｂ　／　ｋｍの局部的な極大値を有し、１、５０
　Ｊｔｍの波長において０゜４０　ｄＢ　／　ｋｍの極
小損失を有するものである。１．５０μｍを越える波長
では、損失は急激に上昇し、損失は限シないことがすべ
ての実験で明らかである。波長１．３０μｍにおける損
失は逆に影響するものではない。

単一モードの体制における全色分散は、群遅延対波長の
デ〒りの微分から計算して求めた。Ｎｄ　：ＹＡＧレー
ザから得られた波長１．０６μｍにおけるモードロック
型Ｑスイッチのパルスを使ってポンプしたラマン（Ｒａ
ｍａｎ　）ファイバレーザからの狭いパルスを使用して
、このデータは求めたものである。ラマン（Ｒａｍａｎ
　）ファイバから得られたパルスの波長は回折格子モノ
クロメータを使用して選択しだ゛。零分散の波長λ。は
１．３１４μｍである。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明によるファイバの系統的構成を示す図； 第２−図は本発明によるファイバの一実施例の屈折率の
構成編示す図である。 〔主要部分の符号、の説明〕 アップドープされたコア・・・・・１３グラツド層　　
　　　　・・・・・１２出　願　人　：　ウェスターン
　エレクトリックカムパニー、インコーボレーテッド

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. １．９μｍに満たない直径のアップドープされたコアと
   、 屈折率に急激な変化を与えず、フヅイバ部のΔに２０チ
   を越え′て寄与するダウンドープされたクラッド層とを
   含み、　　　　−前記ファイバ部のΔが０．３％を越え
   、０、７５１に満たなく、前記ファイバ部の分散が１，
   ２５〜１．３８５μｍの波長範囲内において５　ｐｓｅ
   ｃ、／　ｎｍ　−ｋｍに満たなく、カットオフ波長が１
   ．３１μｍを越えないことを特徴とした単一モードファ
   イバ。 ２、特許請求の範囲第１項記載の単一モードファイバで
   あって、 ファイバ材料が少なくとも９０％のシリカであるーこと
   を特許とし、た単一モードファイバ。 ３、％許請求の範囲第２項記載の単一モードファイバで
   あって、 前記ファイバ部のコアが５モルパーセントに満たないゲ
   ルマニアを含むことを特徴午した単一モードファイバ。 ゛ ４、特許請求の範囲第３項記載の単一モードファイバで
   あって、 前記ファイバ部のクラッド層が０．３モルパーセントに
   満たない弗素を含むことを特徴とした単一モードファイ
   バｂ　　　　　、５、特許請求の範囲第４項記載の単一
   モードファイバであって、　　　　　　　　　　′前記
   ファイバ部が燐を含むどとを特徴とした単一モードコア
   １イバ。　　　　２、特許請求の範囲第５項記載の単一
   モードファイバであって、 コア直径に対するダウンドープされたクラッド層厚の比
   が２を越えるものであるど、とを特徴とした単一モード
   ファイバ。 ７、特許請求の範囲第１．第２．第３．第４゜第５又は
   第６項記載の単一モードファイバにあって、　　　　′ 屈折率構成が少なくとも部分的に竺傾斜していることを
   特徴とした単一モードフ７８、特許請求の範囲第７′項
   艷載の単一モードファイバであって、 前記ファイバの外側領域が不純物ドープされた基体管に
   寄与することができることを特徴とした単一モードファ
   イバ。