JPS5940246A - 被測定体内部情報の測定法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は特徴磁場の下に被測定体内部の空間的狭領域の
みの核磁化を狭い周波数スペクトルＰもつ高周波パルス
で励起し、選択された領域？走査することにより核磁気
共鳴情報を画像化するための被測定体内部の局所情報の
測定法に関する。

従来、生体等の被測定体内部を核磁気共鳴現象（ＮＭＲ
）情報によって画像化するための種々の方法が提案され
ている。

これら従来方法には、直線的な磁場勾配の下に特定の周
波数スペクトルをもつよう整形した高周波パルスを照射
し、被測定体内部のスライス状領域を選択的に励起し、
或いはこの逆に特定スライス状領域を残して他領域の磁
化を消去する方法な時分割的に組合わせである線上の磁
化を励起し、次で線方向に沿う直線磁場勾配により線」
二のスピン密劇分布を読出し、前記線を順次に走査する
核磁気的情報の画像化法がある。

しかし、これら従来方法は線形的磁場勾配を使用するた
め、被測定体内中に線状或いは棒状の領域を選択するの
に少なくとも２回の照射と磁場勾配方向の切換を必要と
し、従って手法的に極めて煩雑である欠点を有していた
。さらに従来方法では核磁化が励起された領域、と未励
起で熱平衡にある領域との境界が緩やかであるという欠
点がある。

さらにまた、一般に磁場発生装置により強力磁場を定常
的に発生させることは発熱及び電力消費等の点で問題が
ある。さらにＮＭＲ信号の検出の際はＳ／Ｎが重要な問
題となる。このＳ／Ｎは静磁場強度のけぼ］。５乗に比
例することが知られており、従って出来るだけ強力な磁
場を使用する必要があるにもかかわらず、現状では上述
した発熱及び電力消費等の理由により低磁場に依らざる
を得す、これがため−回の測定が極めて低Ｓ／Ｎとなり
、各方法ともに１００回前後の平均加算を行なう必要が
あり、その結果測定にも長時間を要することとなる。

本発明は上述した従来方法の欠点を除去せんとして成さ
れたものである。

本発明の目的は非線形磁場勾配を用い、その磁場勾配が
ほぼ零になる領域だけを１回の高周波パルス照射で選択
することを可能とした被測定体内部情報の測定法を提供
するにある。

本発明の他の目的は手法的に極めて簡単な測定法であっ
て核磁化の励起された領域と未励起の領域との境界を急
峻となし解像度のよい二次元又は三次元画像が得られる
ようにした被測定体内部情報の測定法を提供するにある
。

さらに本発明の目的はＳ／Ｎ、発熱及び電力消費の問題
の改善を図った被測定体内部情報の測定法を提供するに
ある。

従って、本発明によればこの目的の達成ひ図るため、均
一な静磁場中に置かれた被測定体の体内部の局所情報を
測定するに当り、前記体内部の核磁化の横方向成１分を
最大にするための、前記静磁場に直交する狭い周波数ス
ペクトルを有する高周波パルス磁場を前記被測定体に照
射し、該高周波パルス磁場の照射期間に同期させて非線
形磁場勾配を有する第１特徴磁場を前記被測定体にパル
ス状に与え、次で第２特徴磁場を前記被測定体に与えて
前記第１特徴磁場及び高周波パルス磁場照射により選択
された局所核磁化による′Ｐ；磁気共鳴信号を検出し、
及び前記核磁気共鳴信号から被測定体内部の局所情報を
導出することを特徴とする。

このように構成すれば、高周波パルスの周波数スペクト
ルの中心周波数は第１特徴磁場である非線形磁場勾配を
有する特徴磁場の零磁場勾配部分の磁場強度に対応する
ラーモア周波数に一致し、またそのパルス幅を長くして
相対的にそのスペクトル幅を挟＜シであるので、スペク
トルに対応する領域の核磁化ゐが励起され核磁化の励起
された領域と未励起で熱平衡にある領域との境界が急峻
となり画像の解像度を一層向上させることが出来る。

（８） さらに、本発明によれば１回の高周波照射で核磁化を選
択出来るので測定手法が極めて単純かつ簡単となる。

さらにこのようにして選択された局所磁化は、選択用非
線形磁場勾配を有する第１特徴磁場を切り、均−静磁場
又は信号検出用特徴磁場のいずれかに切換えて、核磁気
信号Ｐ検出すれば、前者に於ては選択された領域全体の
情報が又後者ではさらにその一部分の情報が得られる。

従って、次々に第１及び第２の特徴磁場の両者又はいず
れが一方を被測定体に対し相対的に走査しつつ信号を取
れば二次元又は三次元的な核磁気的情報をマツピング或
いは画像化することが出来る。

以下、図面を参照し本発明の詳細な説明する。

先ず、被測定体を均一な静磁場Ｈ６中に置く。

この「均一」の意味はいわゆる均一の場合とほぼ均一の
場合の両者を含むものとするＣ以下同様）。

この静磁ｓＨｏを定常的又は弱磁場と強磁場の２値的な
パルス状の磁場とする。又、照射する磁場の高周波パル
スすなわち選択用励起パルスＨ１を−例として核磁化を
９０°回転させるいわゆる９０°パルスとするが、正確
に９０°である必要はなくほは９０°すなわち９０°近
く磁化を倒すようなパルスであればよく、或いは又同様
に横方向成分を最大にする意味から磁化を−９０°或い
は±２７０°倒すようなパルスでもよいこと勿論であす
、他のパルスでも同様な効果を期待できるものであれば
、例えは分割パルスのようなものでもよいこと明らかで
ある。

先ず第１の実施例につき説明する。

均一な静磁場Ｈ８内に置かられた被測定体に対しこの静
磁場Ｈｏに直交する方向の磁場の、狭い周波数スペクト
ルを有する９０°パルスＨ□を照射する（第１図Ａ）。

この９０°パルスＨ１の照射の期間中にのみ第１特徴磁
場すなわち選択用特徴磁場ΔＨ８（第１図Ｂ）を被測定
体に与λる。

この第１特？Ｉｌ磁場ΔＨｓのパルス幅を最大でも９０
゜パルスＨ□のパルス幅とする。この場合、第１特徴磁
場ΔＨ８を棒状特徴磁場とする。この棒状特徴磁場（以
下、棒状磁場と称する）は、第２図Ａ〜Ｃからも明らか
なように、この棒状磁場の中心軸ＥＺ軸としこれに直交
する二つの軸をｙ軸及びｙ軸とした場合、中心２で最小
の磁場強度を有し、その回りにそれぞれΔＨ８／Ｈｏ−
一定という条件で与えられる磁場等高面ａ　、　ｂ　、
　ｃ　−−−が実質的に被測定体の大きさの範囲にわた
り円筒状をｔ、ｒ　していてこの円筒の横断面内での磁
場強度変化が中心２の近傍で緩かでこの中心２からｘ−
ｙ平面内を遠ざかるに従い急速に増大するような磁場で
ある（第２図Ｃ）。

尚、第２図Ａ及びＢにおいてａ、ｂ、ｃはΔＨ８／Ｈｏ
−一定とした等高面であり、第２図Ｃは横軸をＸ、ｙ軸
とし、縦軸をΔ）（Ｓ／Ｈｏをプロットして示しである
。この棒状磁場は棒状磁場発生器から発生させることが
出来る。この棒状磁場発生器は平行配列の四線条とこれ
に電流を供給するかめの電流供給源から成り、静磁場Ｈ
６方向に平行に配列した四線条に、交互に逆向きの電流
をパルス状に流すとこれにより棒状磁場が得られる。斯
様にして得られた棒状磁場はその中心近傍の棒状領域の
みの核磁化を選択的に励起して９０°倒し、他の領域に
は殆んど影響を及はさずに熱平衡磁化のままに置くこと
が出来る。この場合、静磁場ＨＯが大きいと、棒状磁場
ΔＨｓ　Ｅ与えるアンペア回数がはぼＨｏ　　に比例し
て増加するので（山田能、電子通学会医用嘗１子生体工
学研究会資料ＭＢＥ　７５−６８（１９７９））、大き
な静磁場Ｈ８の場合稈、ΔＨｓ発生用電流も大きくなっ
てくる。故に棒状磁場をパルスとして与えることはその
雷、源を著しく簡単化できる利点を有する。さらにこの
棒状磁場ΔＨ８の安定度は静磁場ＨＯの安定度に比べて
問題にならないくらい低くて済むので、この測定法を実
施するための装置の設計上有利である。

次に、このようにして選択的に励起された棒状領域の核
磁気的情報を読出す方法につき説明する。

この読出し方法には幾通りかの方法があるが、先ず第１
の方法につき述べる。この方法は好ましくは棒状磁場Δ
Ｈｓ′ｆｔ切ると同時に信号検出用特徴磁場すなわち第
２特徴磁場ΔＨ′８として該棒領域の長さ方向に勾配を
もつ線形磁場勾配の磁場すなわち磁場強度変化が直線的
に変わる磁場を適用する方法である（第１図Ｃ）。この
第２特徴磁場ΔＨ″６を印加するタイミングは、９０°
パルスＨ１が？ｌｉした瞬時に核磁気共鳴信号すなわち
自由減衰信号ＦＩＤが生ずることを考慮し、このＦＩＤ
信号を有効に取出せるようなタイミングとするのが好適
である。このようにすると、棒状領域の各々の点は異な
ったラーモア周波数をもつ故、検出コイルによって得ら
れた核磁気共鳴信号である自由減衰信号ＦＩＤ　（第１
図Ｄ）をフーリエ変換ないしはアナログ的なマルチチャ
ンネル周波数分析器に通して各周波数成分に分離すれば
、棒状領域内のスピン密度分布が１度に測定でき、棒状
磁場ΔＨ８を走査しなから測定を行えば走査面内のスピ
ン密度分布像が得られる。

第２の方法は選択された棒状領域の長さ方向に磁場強度
が非線形的に一例として、階段状に変化する第２特徴磁
場（信号検出用特徴磁場）を適用し、各階段の磁場勾配
が零になる領域の核磁気共鳴信号を得る方法である。こ
こで磁場勾配が零」とは磁場の勾配がいわゆる零となる
場合及びほぼ零となる場合の双方を含む意味とするｃ以
下同様）。

この場合には、棒状領域の長さ方向にＮ段の階段があれ
ばＮヶの周波数成分に分けられることになり、従って、
この第２特徴磁場ΔＨ′８を必要な測定点数の段数をも
った階段状特徴磁場とし、得られた自由減衰信号（核磁
気共鳴信号）を測定点数のマルチチャンネル周波数分析
器ないしフーリエ変換により周波数分析すればよい。

この第２の方法は前述した線形磁場勾配を適用する第１
の方法により、棒状領域の長さ方向に沿う測定点１点当
りのラーモア周波数分布の拡がりが少ないため、Ｓ／Ｎ
的には極めて有利である。

この階段状の特徴磁場を発生させる一方法として、棒状
領域の長さ方向の線形磁場勾配と、長さ方向に直交して
置かれた多数の平行線条による同期的磁場勾配変化を重
畳する方法がある。

次に本発明の第２実施例につき説明する。この実施例は
前述した棒状磁場と９０°パルスＨ□により選択された
棒状領域内の一点の情報を得る方法であり、第１実施例
をさらに単純化した方法である。

この第２実施例では、第２特徴磁場である信号読出し用
非線形勾配磁場ΔＨ″８として、前述した棒状領域の長
さ方向の一点に磁場勾配が零になる部分（零勾配部分）
がくるようにした円線軸封ｃｄよる特徴磁場、或いは長
さ方向の一点で零磁場勾配となり磁場等高面が平面とな
るような非線形磁場勾配を用いることができる。このよ
うにすると、選択された棒状領域の一点の信号全得る場
合、検出用増幅器は狭帯域化して高Ｓ／Ｎとすることが
出来、かつ周波数分析の必要がなく簡便である。

尚、選択された棒状領域の一点の信号を検出するために
は、ここで述べた方法の他、前述した第１実施例の線形
磁場勾配ないし階段状磁Ｗ、勾配を用いて一つの周波数
成分のみを取出すことが出来ることは言うまでもない。

この場合、さらに、棒状領域の選択用特徴磁場ΔＨ８を
その長さ方向に直交する面内で走査すれば棒状磁場に直
交する断層画像が得られる。尚この場合、棒状磁場の走
査に伴って信号読出し用特徴磁場ΔＨ７６も走査すれば
斜め方向の断層像も得ることが出来る。

次に本発明の第３実施例につき説明する。この第３実施
例においては、第１特徴磁場すなわち選択用非線形勾配
磁場ΔＨ８として第８図Ａ及びＢに示すような平面的特
徴磁場を使用する。第８図Ａは平面状特徴磁場の等高線
を示し、磁場勾配がほぼ零のある平面をｘ−ｙ平面にと
りこれに直交する方向に２軸をとり、ΔＨ６／Ｈｏ−一
定の等高線を代表的にａ、ｂ、ｃで示しである。また第
８図ＢはこのΔＨｓ／Ｈ□の斗値が磁場勾配が零の面か
ら離れるに従って変化する状態を示す曲線図である。

このようにここで使用する平面的特徴磁場は例えば前述
したある平面内で磁場勾配が零となりその平面から離れ
るに従い急速に磁場勾配が増すような磁場である。この
磁場勾配がほぼ零になる面を狭いスペクトル幅をもつ９
０°パルスＨ０で選択する。この方法は第２実施例の選
択用非線形勾配磁場ΔＨｓと、信号読出し用非線形勾配
磁場ΔＨ′６の役割を入れ替えた方法である。この方法
により、被測定体のスライス状領域の核磁化を選択的に
９０°倒すことが出来るから、次にこのスライス領域を
貫く棒状磁場でその交点の核磁気共鳴信号を得、これら
両特徴磁場の一方又は双方で走査すれば交点の走査面内
の断層像を得ることが出来る。

尚、この実施例で使用する平面的特徴磁場は棒状特徴磁
場発生器と、棒状磁場の長さ方向に、その方向に磁場強
度が自乗曲線的に強くなり、直交する方向には自乗的に
弱くなるような閉ループコイルを組合わせ、棒状特徴磁
場の自乗的な磁場強度の減とが打消しあうように電流値
を設定することにより実現できる。このような組合わせ
な用いると、静磁場方向に直交するある平面内で磁場強
度が最小となりその両側に離れるに従い、いずれの方向
にも磁場強度が増大するような平面的特徴磁場が得られ
る。

或いは又均一静磁場Ｈ６に対し、これに直交す　　−る
方向の成分のみなもち、その大きさの変化が静磁場方向
に直線的に変化し、かつある面で零になるような磁場を
重畳してもよい。

また、この平面的特徴磁場の一種であるところの、ＮＭ
Ｒイメージング法でよく使用されるいわゆる線形磁場勾
配も自乗曲線的に磁場強度が変化する平面的特徴磁場と
ほぼ同一の目的に使用し得るが、本発明の実施例に述べ
た非線形磁場勾配を有する平面的特徴磁場の方がスライ
ス領域をよりシャープに規定できる利点を有している。

次に本発明の第４実施例につき説明する。この第４実施
例では、画像化する面の情＠な一度に検出することによ
り画像化時間を極めて短かくする高速イメージング法に
関するものである。第４図に示すように、第１特徴磁場
すなわち選択用特徴磁場ΔＨＳとして多数の平行棒状領
域（例えばＲ０〜Ｒ）を有する特徴磁場を用い、この特
徴磁場を選択励起高周波パルスＨ□と同期して被測定体
りに照射すれば平行の多数の棒状領域の核磁化が一度に
励起される。この核磁化励起領域を斜線を施して示す。

この場合、多数の棒状磁場の中心磁場強度をそれぞれほ
ぼ同じとなるようにし、従つて選択励起高周波パルスＨ
０をその周波数スペクトルも狭い単一バンドのものとす
ることが出来る。

次で第４図にｇで示す方向に線形の磁場勾配をもった第
２特徴磁場すなわぢ続出し用特徴磁場ΔＨ′ｓを印加す
ると、磁化が励起された各棒状領域は全て異なったラー
モア周波数の下に置かれるので、得られた自由減衰信号
ＦＩＤの周波数分析により一度に全ての棒状領域内のス
ピン密度分布が測定できる。この方法では棒状領域の間
隔を狭くする程読出し用特徴磁場の勾配方向のなす角は
９０゜に近づき、この棒状領域の長さ方向の分解能が低
下すること及び、方向の調整が困難になるなどの欠点が
生じてくるので、この間隔をあまり狭くできない。そこ
で実際には平行の棒状領域の数を適当にし、その全体を
走査することで平面全体をカバーするのが好適である。

このようにしても棒状領域の個数だけイメージング時間
の短縮化を図れるという利点がある。

尚、読出し用特徴磁場として階段状勾配磁場を用いるこ
とも可能である。

（１９） 上述した各実施例において、均一の静磁場を用いるが、
この静磁場を強弱側磁場強度の２値、＜ルス的磁場とす
る場合には、弱い磁場強度の期間中に前述した高周波パ
ルスＨ１を生じさせる。さらに各実施１例において、第
２特徴磁場ΔＨ′８を均一の静磁場Ｈｏ又は第１特徴磁
場ΔＨＳとする場合にはこの静磁場又は第１特徴磁場で
選択された領域の局所情報が得られ、他方この第２特徴
磁場ΔＨ′Ｓをこれらとは異種の特徴磁場とする場合に
は、前者と後者との重畳した領域部分の局所情報を得る
ことが出来る。

さらに、上述した各実施例において被測定体に対し与え
る磁場の方向は、静磁場Ｈｏ及び第１及び第２特徴磁場
ΔＨ８及びΔＨ″８は互いに平行な方向となし、高周波
パルスＨ０及び核磁気共鳴信号検出用コイルの方向を前
述の各磁場Ｈ６，ΔＨ８゜ΔＨ′８に対し直交となしか
つ高周波パルスＨ□と検出用コイルの方向とを平行又は
直交となすのがよい。

（２０）

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明による被測定体内部情報の測定法の説明
に供する信号の時間系列を示す線図、第２図Ａ、Ｂ及び
Ｃは本発明の被測定体内部情報の測定法に用いる特徴Ｂ
ｌ場の一例である棒状特徴磁場を示す線図、 第３図Ａ及びＢは本発明の被測定体内部情報測定法に用
いる特徴磁場の他の例である平面的特徴磁場を示す線図
、 第４図は本発明の被測定体内部情報の測定法の一実施例
の説明に供する線図である。 Ｈｏ・・・均一な静磁場、Ｈよ・・・高周波パルス、Δ
Ｈ８・・・第１特徴磁場、ΔＨ′８・・・第２特徴磁場
、ＦＩＤ・・・核磁気共鳴信号（又は自白減衰信号）、
ａ、ｂ。 Ｃ・・・ΔＨ８／Ｈｏ−一定の等高面、Ｒ０〜Ｒ４・・
・棒状磁場、Ｄ・・・被測定体。 手続補正書 昭和５８年８月１７日 １、事件の表示 昭和５７年　特　許　願第１５１１７２号２、発明の名
称 被測定体内部情報の測定法 ３、補正をする者 事件との関係　特許出願人 旭川医科大学長 ５゜ ６・補正の対象　　明細書の特許請求の範囲、発明の詳
細な説明の欄７、補正の内容　（別紙の通り） １明細書第１頁第３行乃至第６頁第６行の特許請求の範
囲をつぎのとおりに訂正する。 ［２特許請求の範囲 １　均一な静磁場Ｈ８中に置かれた被測定体の体内部の
局所情報を測定するに当り、前記体内部の核磁化の横方
向成分を発 生させるための、前記静磁場Ｈ８に直交す仝声周波パル
ス磁場Ｈ工を前記被測定体に照射し、 該高周波パルス磁場Ｈ０の照射期間に 同期させて線形乃至非線形磁場勾配分有する第１特徴磁
場ΔＨｓを前記被測定体（−与えて局所核磁化を選択的
に励起し、 次で第２特徴磁場ΔＨ／８を前記被測定体に与えて前記
励起された局所核磁化による核磁気共鳴信号を検出し、
及び 前記核磁気共鳴信号から被測定体内部 の局所情報を導出すること を特徴とする被測定体内部情報の測定法。 λ　前記均一な静磁場Ｈ６を定常的又は弱磁場と強磁場
との２値のパルス的磁場としたことを特徴とする特許請
求の範囲１記載の被測定体内部情報の測定法。 ＆　前記第２特徴磁場ΔＨ／８を前記均一な静磁場Ｈ８
又は前記笥１特徴磁場と同種又は異種の磁場としたこと
を特徴とする特許請求の範囲ｌ記載の被測定体内部情報
の測定法。 瓜　前記局所核磁化の選択のため前記第１特徴磁場ΔＨ
ｓを、中心で最小の磁場強度を持ちその回りに磁場等高
面が実質的に被測定体の大きさの範囲にわたり円筒状を
なし該円筒の横断面内での磁場強度変化が前記中心近傍
で緩かであり該中心から離れるに従い急速に増大する棒
状特徴磁場とし、前記第２特徴磁場ΔＨ／８を該棒状特
徴磁場により核磁化が励起された前記被測定体の棒状領
域の長さ方向に磁場強度変化が直線的に変わる磁場とし
、及び前記棒状領域の長さ方向の局所情報を前記核磁気
共鳴信号の周波数分析【こより導出することを特徴とす
る特許請求の範囲１〜８のいずれか一つに記載の被測定
体内部情報の測定法。 ５　前記局所核磁化の選択のため前記第１特徴磁場ΔＨ
６を、中心で最小の磁場強度を持ちその回りに磁場等高
面が実質的に被測定体の大きさの範囲０こゎたり円筒状
をなし該円筒の横断面内での磁場強度変化が前記中心近
傍で緩かであり該中心から離れるに従い急速に増大する
棒状特徴磁場とし、前記第２特徴磁場ΔＨ／ｓを該棒状
特徴磁場により核磁化が励起された前記被測定体の棒状
領域の長さ方向に零勾配部分と急峻な勾配部分とを有す
る非線形勾配磁場とし、及び前記棒状局所領域内の一点
の局所情報を、前記核磁気共鳴信号から前記はぼ零勾配
部分に対応する周波数成分を検出することにより・導出
することを特徴とする特許請求の範囲１〜８のいずれか
一つに記載の被測定体内部情報の測定法。 ＆　前記局所核磁化の選択のため前記第１特徴磁場ΔＨ
８を・ある平面内で磁場強度が最小かつ磁場勾配が零と
なり、該平面から離れるに従い急速に磁場強度が大きく
なる非線形磁場勾配を持ち及び磁場等高面が平面状とな
るような平面的特徴磁場とし、該第１特徴磁場により磁
場勾配がほぼ零になる前記被測定体内のスライス状領域
の核磁化を励起し、及び前記第２特徴磁場ΔＨ／８を、
中心で最小の磁場強度を持ちその回りに磁場等高面が実
質的（こ被測定体の大きさの範囲にわたり円筒状となし
該円筒の横断面内での磁場強度変化が前記中心近傍で緩
かであり該中心から離れる（こ従い急速に増大する棒状
特徴磁場としたことを特徴とする特許請求の範囲１〜８
のいずれか一つに記載の被測定体内部情報の測定法。 ７　前記局所核磁化の選択のため前記第１特徴磁場ΔＨ
ｓを、中心で最小の磁場３強度を持ちその回りに磁場等
高面が実質的に被測定体の大きさの範囲にわたり円筒状
となし該円筒の横断面内での磁場強度変化が前記中心近
傍で緩かであり該中心から離れるに従い急速に増大する
棒状特徴磁場とし、前記第２特徴磁場ΔＨｌｓを、該棒
状磁場下により核磁化が励起された前記被測定体の棒状
領域の長さ方向に零勾配部分と急峻な勾配部分とを交互
に有し磁場強度が階段的に変化する階段的特徴磁場とし
、及び前記棒状領域内の、階段的磁場強度の各段に対応
する離散的な点の局所情報を、前記核磁気共鳴信号から
、前記各段の平坦部に対応する各々の周波数成分を検出
することＧこより一度に導出することを特徴とする特許
請求の範囲１〜８のいずれか一つに記載の被測定体内部
情報の測定法。 ８　前記局所核磁化の選択のため前記第１特徴磁場ΔＨ
ｓを磁場等高面が円筒状に閉じた多数の平行的な棒状磁
場を有する特徴磁場とし・該第１特徴磁場Ｇこより前記
被測定体内の、前記棒状磁場下にある多数の棒状領域の
核磁化を一度に励起し、前記第２特徴磁場を、該核磁化
の励起された多数の棒状領域の全ての点が異なったラー
モア周波数領域に置かれるような、平行的な前記棒状領
域と適当な角度で交差する直線的又は階段的磁場強度変
化を有する磁場とし、及び多数の交差点における局所情
報を前記核磁気共鳴信号から一度Ｇこ導出することを特
徴とする特許請求の範囲１〜８のいずれか一つに記載の
被測定体内部情報の測定法。」 ２、明細書第６頁第９行乃至第１０行の「狭い周波数ス
ペクトルをもつ」を削除する。 ８、同第７頁第９行乃至第１１行をつぎのとおりに訂正
する。 「煩雑である。」 ４、同第８頁第６行乃至第８行をつぎのとおりに訂正し
、 「　本発明の目的は、線形乃至非線形磁場勾配（以下特
徴磁場と称する）を用い、特定領域だけを１回の高周波
パルス照射で選択することを可能とした手法的に極めて
簡単な被測定体内」 同頁第１０行乃至第１１行の「手法的に極めて簡単な測
定法であって」を削除し、 同頁第１５行の１発熱」を「特徴磁場発生用コイルの発
熱」に訂正する。 ５、同第９頁第１行の「最大（こする」を「発生させる
」に訂正し、 同頁第４行乃至第５行の「非線形磁場勾配を有する］を
削除する。 ６、同第１１頁第１７行の「９０°」を「はぼ９０°」
に訂正する。 ７同第１４頁第１７行の「非線形的に一例として、」を
「−例として非線形的に、」に訂正し、同頁第１８行の
「（信号検出用特徴磁場）」を削除する。 ８、同第１５頁第１１行の１方法Ｇこより、」を１方法
より」に訂正する。 ９同第１９頁第１７行の「照射すれば」を「与えれば」
に訂正する。 １０、同第２０頁第４行の「生じさせる。」を「照射す
る。」に訂正する。 ２４２−

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 Ｌ　均一な静磁場Ｈ６中に置かれた被測定体の体内部の
   局所情報を測定するに当り、 前記体内部の核磁化の横方向成分を最大にするための、
   前記静磁場Ｈｏに直交する狭い周波数スペクトルを有す
   る高周波パルス磁場Ｈ１を前記被測定体に照射し、 該高周波パルス磁場Ｈ０の照射期間に同期させて非線形
   磁場勾配を有する第１特徴磁場ΔＨ８を前記被測定体に
   パルス状に与えて局所核磁化分選択的に励起し、 次で第２特徴磁場ΔＨ′８′を前記被測定体に与えて前
   記励起された局所核磁化による核磁気共鳴信号を検出し
   、及び 前記核磁気共鳴信号から被測定体内部の局所情報を導出
   すること を特徴とする被測定体内部情報の測定法。 区　前記均一な静磁場Ｈ８を定常的又は弱磁場と強磁場
   との２値のパルス的磁場としたことを特徴とする特許請
   求の範囲１記載の被測定体内部情報の測定法。 ＆　前記第２特徴磁場ΔＨ′８を前記均一な静磁場Ｈ６
   又は前記第１特徴磁場と同種又は異種の磁場としたこと
   を特徴とする特許請求の範囲１記載の被測定体内部情報
   の測定法。 生　前記局所核磁化の選択のため前記第１特徴磁場ΔＨ
   ８を、中心で最小の磁場強度を持ちその回りに磁場等高
   面が実質的に被測定体の大きさの範囲にわたり円筒状を
   なし該円筒の横断面内での磁場強度変化が前記中心近傍
   で緩かであり該中心から離れるに従い急速に増大する棒
   状特徴磁場とし、前記第２特徴磁場Δｕ’６ｅ該棒状特
   徴磁場により核磁化が励起された前記被測定体の棒状領
   域の長さ方向に磁場強度変化が直線的に変わる磁場とし
   、及び前記棒状領域の長さ方向の局所情報を前記核磁気
   共鳴信号の周波数分析により導出することを特徴とする
   特許請求の範囲１〜８のいずれか一つに記載の被測定体
   内部情報の測定法。・５．　前記局所核磁化の選択のた
   め前記第１特徴磁場ΔＨＢを、中心で最小の磁場強度変
   化ちその回りに磁場等高面が実質的に被測定体の大きさ
   の＠囲にわたり円筒状をなし該円筒の横断面内での磁場
   強度変化が前記中心近傍で緩かであり該中心から離れる
   に従い急速に増大する棒状特徴磁場とし、前記第２特徴
   磁場ΔＨ′８を該棒状特徴磁場により核磁化が励起され
   た前記被測定体の棒状領域の長さ方向に零勾配部分と急
   峻な勾配部分とを有する非線形勾配磁場とし、及び前記
   棒状局所領域内の一点の局所情報な、前記核磁気共鳴信
   号から前記はぼ零勾配部分に対応する周波数成分を検出
   することにより、導出することを特徴とする特許請求の
   範囲１〜８のいずれか一つに記載の被測定体内部情報の
   測定法。 ６　前記局所核磁化の選択のため前記第１特徴磁場ΔＨ
   ｓを、ある平面内で磁場催曵が最小かつ磁場勾配が零と
   なり、該平面から離れるに従い急速に磁場強度が大きく
   なる非線形磁場勾配を持ち及び磁場等高面が平面状とな
   るような平面的特徴磁場とし、該第１特徴磁場により磁
   場勾配がほぼ零になる前記被測定体内のスライス状領域
   の核磁化を励起（７、及び前記第２特徴磁場ΔＨ′ｓを
   、中心で最小の磁場強度を持ちその回りに磁場等高面が
   実質的に被測定体の大きざの範囲にわたり円筒状となし
   該円筒の横断面内での磁場強度変化が前記中心近傍で緩
   かであり該中心から離れるに従い急速に増大する棒状特
   徴磁場としたことを特徴とする特許請求の範囲１〜８の
   いずれが一つに記載の被測定体内部情報の測定法。 ７、　前記局所核磁化の選択のため前記第１特徴磁場Δ
   Ｈ８を、中心で最小の磁場強度を持ぢその回りに磁場等
   高面が実質的に被測定体の大きさの範囲にわたり円筒状
   となし該円筒の横断面内での磁場強度変化が前記中心近
   傍で緩かであり該中心から離れるに従い急速に増大する
   棒状特徴磁場とし、前記第２特徴磁場ΔＨ′ｓ？、該棒
   状磁場下により核磁化が励起された前記被測定体の棒状
   領域の長さ方向に零勾配部分と急峻な勾配部分とを交互
   に有し磁場強度が階段的に変化する階段的特徴磁場とし
   、及び前記棒状領域内の、階段的磁場強度の各段に対応
   する離散的な点の局所情報を、前記核磁気共鳴信号から
   、前記各段の平坦部に対応する各々の周波数成分を検出
   することにより一度に導出することを特徴とする特許請
   求の範囲１〜８のいずれか一つに記載の被測定体内部情
   報の測定法。 ８　前記局所核磁化の選択のため前記第１特徴磁楊ΔＨ
   ８を磁場等高面が円筒状に閉じた多数の平行的な棒状磁
   場を有する特徴磁場とし、該第１特徴磁場により前記被
   測定体内の、前記棒状磁場下にある多数の棒状領域の核
   磁化を一度に励起し、前記第２特徴磁場を、該核磁化の
   励起された多数の棒状領域の全ての点が異なったラーモ
   ア周波数領域に置かれるような、平行的な前記棒状領域
   と適当な角度で交差する直線的又は階段的磁場強度変化
   Ｐ有する磁場とし、及び多数の交差点における局所情報
   を前記核磁気共鳴信号から一度に導出することを特徴と
   する特許請求の範囲１〜８のいずれか一つに記載の被測
   定体内部情報の測定法。