JPS5951761B2 - 直線偏波円偏波切換器 - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 この発明は、直線偏波と円偏波を電気的に切□換えるマ
イクロ波回路に関筆名ものである。

最初に、従来から知られているフェリ磁性体を用いた非
可逆円偏波発生器について説明を行ない、次にこの発明
の説明を行なう。

第１図ａ、 ｂは、非可逆円偏波発生器の構造を示す
図で、第１図ａは斜視図、第１図すはＡ−Ａ′断面図で
ある。

正方形または丸形の所定寸法フェリ磁性体１の両端面を
除く全面をメタライズし、メッキ導波管２を形成する。

その後、メッキ導波管２上の四面に、対称的に、互に隣
の磁極の極性が反対になるように、所定寸法の永久磁石
３を配置することにより構成される。

次に、非可逆円偏波発生器の動作原理を説明すると、以
下のようになる。

第２図は、動作説明をするための図であるが、ｘ −ｘ
’線に平行な電界成分を持つ、疑似ＴＥ０１波が図示の
ような方向に伝播する場合を考えると、フェリ磁性体１
はマイクロ波に対して正の透磁率μヤを示し、Ｙ−Ｙ′
線に平行な電界成分を持つ電波の場合には、負の透磁率
μ−を示す。

入射する直線偏波は、ｚ−ｚ’線方向に電界成分を持つ
疑似ＴＥ０１波であるから、電界をｘ−ｘ’線とＹ−Ｙ
’線方向成分に分離して考えると、上記のように、フェ
リ磁性体のそれぞれに対して示す透磁率が異なり、伝播
定数が異なることになる。

従って、永久磁石３：：の磁界の強さと長さを適当に選
定すると、円偏疲発生器とすることが出来る。

ただし、通常のビス形、誘電体形とは違い、動作は非可
逆である。

以上が、フェリ磁性体を用いた非可逆円偏波発生器の動
作原理であり、これを利用して円偏波直線偏波切換器を
作ろうとするものである。

この発明は、電気的に円直偏波切換を行なうとするもの
で、以下に詳細な説明を行なう。

第３図に、この発萌による直線偏波円偏波切換器の一実
施例の構造を示すもので、メッキ導波管２の外側に、図
示のような、フェリ磁性体ヨーク５を装着し、コイノし
６を巻いた構造となっている。

第４図は、動作説明のための図であるが、コイルに流す
パルス電流の方向を切換えると第４図ａあるいは第４図
すに示す状態となる。

今、図示のような電波伝播方向に、直線偏波が入射した
場合、フェリ磁性体ヨーク５の長さを適当に選定すると
、第４図ａの場合右回り、第４図すの場合左回りの円偏
波が発生する。

またフエリ磁性体１内の磁化４を消去するようなパルス
電流を流すと、フェリ磁性体は消磁されて、誘電体的動
作をすることになり、入射直線偏波は、偏波面は回転せ
ず、そのま・直線偏波の出力となる。

以上のように、コイルに流すパルス電流に応じて、右旋
、左旋の円偏波および直線偏波の切換を行なうことが出
来る。

第５図は、この発明による直線偏波円偏波切換器の他の
実施例の構造を示すもので、フェリ磁性体ヨーク５をよ
り対称的に配置したものである。

以上のように、この発明による直線偏波円偏波切換器で
は、コイルに流すパルス電流で、円偏波（右旋、左旋）
直線偏波の切換を行なうことが出来る効果を有する。

【図面の簡単な説明】

第１図は従来のフェリ磁性体を用いた非可逆円偏波発生
器の構造を示す図、第２図は非可逆円偏波発生器の動作
説明のための図、第３図はこの発明による直線偏波円偏
波切換器の一実施例の構造を示す図、第４図は直線偏波
円偏波切換器の動作説明のための図、第５図はこの発明
による直線偏波円偏波切換器の他の実施例の構造を示す
図である。 図中、１はフェリ磁性体、２はメッキ導波管、３は永久
磁石、４は磁化、５はフェリ磁性体ヨーク、６はコイル
で゛ある。 なお、図中、同一あるいは相当部分には同一符号を付し
て示しである。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １ 正方形または丸形状フェリ磁性体棒の両端面を除く
   全面をメタライズしてメッキ導波管を形成し、コイルを
   巻いた適当な寸法のフェリ磁性体ヨークをメッキ導波管
   の外側に配置し、フェリ磁性体内の電波伝播垂直方向面
   内に四極磁石磁化分布が残留するような構成にしたこと
   を特徴とする直線偏波円偏波切換器。 □ □