JPS5956154A - 核磁気共鳴による検査方法及び検査装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明はＮ核磁気共鳴（ｎｕｃｌ＠ａｒ　ｍａｇ＋＋ｅ
ｔｌｃ　ｒｅｓｏｎａｎｃｅ）（以下これを［ｍｔａ　
Ｊと略称する）現象を利用して、被検体内における特定
原子核分布等を被検体外部より知るようにした核磁気共
鳴による検査方法及び検査装置に関するものである。

本発明の説明に先だって、はじめにＮＭＲの原理につい
て概略を説明する。

原子核は、陽子と中性子とからなっており、これらは全
体として、核スピン角運動量！で回転しているとみなさ
れる。

第１図は、水素の原子核（ＩＨ）を示したもので、（イ
）に示すように１個の陽子Ｐからなり、スピン月子数１
／２で表わされる回転をしている。ここで陽子Ｐは、（
ロ）に示すように正の電荷６＋をもっているので、原子
核の回転に従い、磁気モーメントμが生ずる。すなわち
、一つ一つの水素の原子核は、それぞれ一つ一つの小さ
な磁石とみなせる。

第２図は、この点を模式的に示した説明図で、鉄のよう
な強磁性体では、この微小磁石の方向が（イ）に示すよ
うに揃っており、全体として磁化が観測される。これに
対して、水素等の場合、微小磁石の方向（磁気モーメン
トの向き）は（ロ）に示すようにランダムであって、全
体として磁化は見られない。

ここで、このような物質に、２方向の静磁場Ｈ。

を印加すると、各原子核がＨＯの方向に揃う（核のエネ
ルギー準位が２方向に量子化される）。

第５図（イ）は、水素原子核についてこの様子を示した
ものである。水素原子核のスピン−１子数は１Ａである
から、第５図（ロ）に示すように、−１／２と＋１／２
の二つの準位に分かれる。二つのエネルギー準位間のエ
ネルギー差ΔＥは、（１）式で表わされる。

ΔＥ＝γｋＩＩｏ・・・・・・・・・・・・・・・・・
・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・・
（１）ただし、γ：磁気回転比 ｔＬ＝ｈ／２ｒ ｈニブランク定数 ここで各原子核には、静磁場Ｈｏによってμ　Ｘ　　）
Ｔ。

なる力が加わるので、原子核はＺ軸のまわりを、（２）
式で示すような角速度ωで歳差運動する。

ω＝γＨａ　　（ラーモア角速度）・・・・・・・・・
（２）この状態の系に角速度ωに対応する周波数の′Ｉ
Ｆ磁波（通常ラジオ波）を印加すると、共鳴がおこり、
原子核は（１）式で示されるエネルギー差ΔＥに相当す
るエネルギーを吸収して、高い方のエネルギー準位に遷
移する。核スピン角運動量を持つ原子核が数種ｉ混在し
ていても、各原子核によって磁気回転比γが異なるため
、共鳴する周波数が異なり、したがって特定の原子核の
共鳴のみをとりだすことができるＣまた、その共鳴の強
さを測定すれば、原子核の存在量も知ることができる。

また、共鳴後、緩和時間と呼ばれる時定数で定まる時間
の後に、高い準位へ励起された原子核は、低い準位へも
どる。この緩和時間のうち、特にＴ１と呼ばれるスピン
−格子間緩和時間（縦緩和時間）は、各化合物の結合の
仕方に依存している時定数であリ、正常組線：と悪性腫
瘍とでは、値が大きく異なることが知られている。

ここでは、水素原子核（ＩＩ）について説明したが、こ
の他にも核スピン角運動ｈｔをもつ原子核で同様の測定
を行なうことが可能であり、水素原子核以外にリン原子
核（”Ｉ））、炭素原子核（１３ｃ）、ナトリウム原子
核（”Ｎａ）、フッ素原子核（１９Ｆ）、酸素原子核（
１７０）等に適用可能である。

このように、ＮＭＲによって、特定原子核の存在畦およ
びその緩和時間を測定することができるので、物質内の
特定原子核についての種々の化学的情報を得ることによ
り、被検体内の種々の検査を行なうことができる。

従来より、このようなＮＭＲを利用した検査装置として
、Ｘ線ＣＴと同様な原理で、被検体の仮想輪切り部分の
プロトンを励起し、各プロジェクションに対応するＮＭ
Ｒ共鳴信号を、被検体の数多くの方向について求め、被
検体の各位置におけるＮ１１１Ｒ共鳴信号強度を再構成
法によって求めるものがある。

第４図は、このような従来装置における検査手法の一例
を説明するための動作波形図である。

被検体に１はしめに第４図（ロ）に示すように２勾配磁
場Ｇｙ、十と、（ｒ）に示すように細い周波数スペクト
ル（ｆ）のＲＦパルス（９０°パルス）を印加スる。こ
の場合、ラーモア角速度ω””　７’　（Ｈｏ＋ΔＧｚ
　）となる面だけのプロトンが励起され、磁化Ｍを第５
図（イ）に示すようなωで回転する回転座標系上に示せ
ば、〆軸方向に９０°向きを変えたものとなる。続いて
、第４図（ハ）、に）に示すようにＸ勾配磁場Ｇｘとｙ
勾配磁場Ｇ）ｌを加え、これによって２次元勾配磁場を
作り、６１１に示すよりなＮＭＲ共鳴信号を検出する。

ここで、磁化Ｍは第５図（ロ）に示すように、磁場の不
均一性によって、Ｘ’　ｒ　Ｖ’面内で矢印方向に次第
に分散してゆくので、やがてＮＰｖＩＲ共鳴信号は減少
し、第４図（ホ）に示すようにτ時間経過して無くなる
。このようにして得られたＮＭＲ共鳴信号をフーリエ変
換すれば、Ｘ勾配磁場Ｇｘ、　　ｙ勾配磁場Ｇｙにより
合成された勾配磁場と直角方向のプロジェクションとな
る。

以下、同じようにして、所定の時間τ′だけ待って、次
のシーケンスを繰り返す。各シーケンスにおいては、Ｇ
ｘ、　Ｇｙを少しづつ変える。これによって、各プロジ
ェクションに対応するＮＭＲ共鳴信号を被検体の数多く
の方向について求めることができる。

このような動作をなす従来装置ｉｆｔ　においては、第
４図において、Ｎん１Ｒ共鳴信号が無くなるまでの時間
τは、１０〜２０ｍ５であるが、次のシーケンスに移る
までの所定時間τ′は、緩和時間Ｔ、のため１　ｓｅｃ
程度は必要となる。それ故に、一つの被検体断面を、例
えば１２８プロジエクシヨンで再構成するものとすれば
、その測定には少なくとも２分以上の長い時間を必要と
する。

ここにおいて、本発明は、従来の手法および装置におけ
るこのような欠点を除去することを目的になされたもの
である。

本発明に係る方法は、磁化Ｍが緩和時間ＴＨにより熱平
衡状態（Ｍが２′軸方向を向く）になるまで待たず、パ
ルス系列を用いて、磁化Ｍを２′方向へ強制的に向ける
ようにした点、および投影復元法（ｐｒｏｊｅｅｔｌｏ
ｎ　ｒｏｃｏｎｓ　ｔｒａｃｔｌｏｎ）によって各プロ
ジェクションのデータを得るようにした点に特徴がある
。

第６図は本発明の手法を実現するだめの装置の一実施例
の構成を示すブロック図である。図において、１は一様
静磁場１１ｏ　（この磁場の方向を２方向とする）を発
生させるための静磁場用コイル、２けこの静磁場用コイ
ル１の制御回路で、例えば直流安定化電源を含んでいる
。静磁場用コイル１によって発生する磁束の密度Ｔｏｏ
は、ｏ、＋’ｐ程度であり、また均一度は１０　　以上
であることが望ましい。

５は勾配磁場用コイルを総括的に示したもの、４はこの
勾配磁場用コイル３の制御回路である。

第７図（イ）は勾配磁場用コイル３の一例を示す構成図
で、２勾配磁場用コイル３１．ｙ勾配磁場用コイル５２
．５５．図示してないがｙ勾配磁場用コ・ｆル５２．５
５と同じ形であって、９０°回転して設置されるＸ勾配
磁場用コイルを含んでいる。この勾配磁場用コイル６は
、一様靜磁場１１ｕと同一・−ツノ白磁場で、ｘ、ｙ、
ｚ軸方向にそれぞれ直線勾配をもつ磁場を発生する。６
０は制御回路４のコントローラである。

５は被検体に細い周波数スペクトルｆのＲＦ’パルスを
電磁波として与える励磁コイルで、その構成を第７図（
ロ）に示す。

６は測定しようとする原子核のＮＭＲ共鳴条件に対応す
る周波数（例えばプロトンでは、４２．６ＭＨｚ／Ｔ）
の信号を発生する発振器で、その出力は、コントローラ
６０からの信号によって開閉が制御されるゲート回路６
１、パワーアンプ６２を介して励磁コイル５に印加され
ている。７は被検体におけるＮＭＲ共鳴信号を検出する
ための検出コイルで、その構成は第７図仲）に示す励磁
コイルと同じで、励磁コイル５に対して９０°回転して
設置されている。なお、この検出コイルは、被検体にで
きるだけ近接して設置されることが望ましいが、必要に
応じて、励磁コイルと兼用させてもよい。

７１は検出コイル７から得られるＮ＆ｌＲ共鳴信号（１
’ｒＤ　：　ｆｒｅｅ　１ｎｄｕｃｔｉｏｎ　ｄｅｃａ
ｙ）を増幅する増幅器、７２は位相検波回路、７５は位
相検波された増幅器７１からの波形信号を記憶するつ、
−プメモリ回路で、Ａ／Ｄ変換器を含んでいる０、８は
ウェーブメモリ回路７Ｓからの］言置を例えば光ファイ
バで構成される伝送路７４を介して入力し、所定の信号
処理を施して断層像を得るコンピュータ、９は得られた
断層像を表示するテレビジョンモニターのような表示器
である。

このように構成した装置の動作を、次に第８図〜１　Ｍ
　１２図を参照しながら説明する。

まず、はじめに、制御回ｗＪ２は静磁場用コイル１に電
流を流し、被検体（被検体は各コイルの円筒内に設置さ
れる）に静磁場Ｈｏを与えた状態とする。この状態にお
いて、コントローラ６０は、Ｖｔじめに制御回路４を介
して２勾配磁場用コイル５１に電流を流し、ｌ’ｉ、　
Ｂ図（ロ）に示すように２勾配置Ｂ場Ｇｚ“を与える。

これによって第１０図に示すように２軸に対して垂直な
面ＰＬを切り出す。また、Ｇｚ　　が与えられている下
で、ゲート回路６１を開とし、発振器６からの信号を増
幅器６２を介して励磁コイル５に印加し、第８図（イ）
に示すように細いスペクトルを持った９０°パルスで、
被検体の１面を励起する。

なお、第８図（ロ）において、Ｇｔ　　に続（Ｇｚ−は
、Ｓハ比を良好にするためであって、公知の手法である
。

この時点ｔ。に畿いては、磁化Ｍは第９図（イ）の回転
座標系に示すようにｙ′軸方向に９０’向きを変える。

続いて、Ｘ勾配磁場用コイルおよびｙ勾配磁場用コイル
３２．５５に電流を流し、第８図（ハ）、に）に示すよ
うに所定の大きさの磁場Ｇｘ、　Ｇｙを印加する。

第１１図はこの状態を図示化したものである。ここでＩ
ｒＢは被検体を示す。この状態の下で、検出コイル７か
ら得られる第８図０４に示すようなＮＭＲ共鳴信号を検
出する。ｔＪＭＲ共鳴信号が検出されている時点（例え
ばｔｌの時点）では、磁化Ｍは第９図（ロ）に示すよう
に、Ｘ／　、　７７面内で破線矢印方向に次第に分散し
てゆく途中にある。検出コイル７で検出されるＮＭＲ共
鳴信号は、時間とともに次第に減衰する本ので、この信
号は、増幅器７１で増幅され、位相検波回ｊ１ｉ５７２
で位相検波され、ウェーブメモリ回路７３を介してコン
ピータ８に印加される。ここで、ＮＭＲ共鳴信号はフー
リエ変換され、１プロジエクシツンの信号となる。第１
２１図はこの状１Ａ４合図示化したものである。すなわ
ち、２つの勾配磁場の和が存在する状態の信号をフーリ
エ変換することにより、面の投影がスペクトル分布とし
て得られる。これまでの動作は従来装置ηと同様である
。

Ｎ１ｔ４Ｒ共鳴信号が無くなる−までのτ時間経過後、
コントローラ６０は、再び２勾配磁場用コイル３１に電
流を流し、第８図（ロ）に示すようＩｔ”　ｚ勾配磁場
に２＋を与えるとともに、ゲート回路６１を開とし、励
ｊｆｊコイル５に電流を流し、今廉し１第８図（イ）に
示ｒように同−而に１８０°−Ｘパルス（１８０’−ｘ
は発振器６からの１ａ号の位相を反転したもの）を印加
する。続いて、第８図（ハ）、に）に示すようＩＣｘ勾
配（市場用コイルおよびｙ勾配磁場用コイルに′電流を
流し、０１１回と同様の所定の大きさの磁場ｂＺ　＊　
（ｒｙを同時に印加させる。

１８０°−Ｘパルスを印加すると、分融した磁化へ１け
、第９図（ハ）に示すように再び集合し始め、検出コイ
ル７からは、第８図（ホ）に示すように次第にｊｆ＋大
するＮＭＩｔ共鳴信号（この信号をエコ−１ａ号とｕ−
ｐふ）が検出される。１８０°−Ｘパルスを印加してか
ら−１時間経過後、エコー信号は第８図（ホ）に示すよ
うに最大となる。このエコー信号は、１時間の間、被検
体の状態が変わらないものとすれば、けじめに出力され
たｈＪＭＲ共鳴信号と時間軸に対して対称な信号波形と
なる。この時点ｔ３で、ゲート回路６１を開とし、Ｇｚ
　　の下で励磁コイル５に電流を流し、今度は第８１９
（イ）に示すようＩｃ　９０°パルスを印加し、磁化Ｍ
を２′軸方向に強制的に向ける。この時点ｔ３では、磁
化Ｍは、第９図に）に示すように、緩和時間Ｔ２のため
ｌｃｚ’軸に一致せず、少し分散した状態にある。

この状態から少しの時間τ０経過後、緩和によって磁化
Ｍは２′軸に一致する。ここで、ｔ３の時点から、磁化
Ｍが２′軸に一致するまでの時間τ０は、ｔ３の時点で
は磁化Ｍが２′軸から僅かに分散しているだけであると
ころから、緩和時間ＴＩＫ比較して十分短かく、例えば
５０＋ｎＳ程度でよい。

τｄｌ過しだ時点で、■１回目のシーケンスが終了し、
以後、Ｉｒｌ＋１様のシーケンスを繰り返す。各シーケ
ンスでは、被検体に与えるＧに、Ｇｙの大きさを少しづ
つ変え、これによって勾配磁場を前回より少し回転し、
それぞれのシーケンスについて、すなわち、それぞれの
グロジェクシコンについて、検出コイルからｍｉＲ共鳴
信号およびエコー信号を得る。

コ／ピ一一夕８は、各シーケンスにおいて、例えばけじ
めに出力されるＮＭＲ共鳴信号を７−リエ変換し、Ｘ線
ＣＴと同様な公知の手法（ｆｉｌｔｅｒｅｄ　ｂａｃｋ
ｐｒｏｊｅｃｔｉｏｎ　）によって再構成演算を行ない
、断層けを得、これを表示器９に表示する。

なお、上記ではコンピュータ８Ｖｉ、エコー１ｇ号を利
用しないことを想定したものであるが、各７−ケンスに
おいて、はじめに出力されるＮＮＩＲ共鳴信号（これを
単にＮＭＲ信号と略す）と、続いて出力されるエコー信
号の両方を利用してもよい。この場合、利用の仕方とし
ては例えば次のようなものがある。

（ｉ）　　ＮＭＩｔ信号とエコー信号の時間軸を反転し
た信号との平均値を演算し、これを１グロジエクシ四ン
のデータとして、再構成演算を行ない、ひとつの断層像
を得る。

（ｉｉ）　　ＮＭＲ信号を利用してプロトン密度画像を
得るとともに、１Ｇ４Ｒ信号とエコー信号の時間軸を反
転した信号との差信号を演算し、これを１グロジエクシ
ジンのデータとして再構成演算を行ない、Ｔ２と呼ばれ
る嘴緩和時間（Ｔ２は近傍の電子核同志のスピンの相互
作用に起因している）に基づく７２画像の両方へ画像を
得る。

（１１０前記（１１）において、プロトン密度画像と７
２画像とを合成して他の別の画像を得る。

０φ　複数のシーケンスのＮＭＲ信号とエコー信号をい
くつか平均し、これを１プロジエクシ冒ンのデータとす
る。

これらの手法をとることによって、Ｓ／Ｎ比を良好にし
、良質の画像を得ることができる。また、診断の目的に
応じて、これらの手法を選択することにより、目的に適
した断層像を得ることができる。

なお、上記の説明において、被検体に印加する電磁波の
パルス系列として、（９０’　＋Ｘ）→（１８０’　−
ｘ’　）→（９０°＋ｘ）　　の場合を説明したが、こ
れに代えて、（９０°＋ｘ）→（１８００ｙ′）→（９
０’−Ｘ）の電磁波のパルス系列を使用してもよい。

第１５図は、（９０°＋　ｘ　　）　−＋　（１８０’
　ｙ”）−＞（９０’　−ｘ　）の電磁波のパルス系列
を１史用した場合、第８図に示す各時点ｔｏ、　Ｊ　、
　Ｌ２　＃　ｔ３における磁化へ１の向きを示したもの
である。この場合、エコー信号が最大となる時点ｔ３で
、９ｏＤパルスを印加すると、磁化Ｍは第１３図に）に
示すようにｙ′軸側から２′軸方向に強制的に向けられ
ることとなる。

ここで、ｔｓｏ’ｙ’パルスは、発振器６がらの信号の
位相を９０’遅れさせたものであり、９０’−Ｘパルス
は、発振器６からの信号の位相を１８ｏ０遅Ｉｔさせた
ものを表わしている。

Ｍ１４図は本発明に係る手法の曲の例４：示す動作波形
図である。この手法は、第８図に示す手法において、９
０’パルスを被検体に印加する前（７４時間前）に、第
１４図（イ）に示すように１８００パルスを印加するよ
うにしたものである。なお、１８０″パルスと同時に、
第１４図（ロ）Ｋ示すようにＧｚ＋を与える。

ここで、１８０°パルスを印加してから９０°パルスを
印加するまでの時間τ〃は、１８０°パルスによって方
向が１８０°反転した磁化Ｍが、もとに戻るまでの時間
が必要である。この手法によれば、τ〃間のＴ、の緩和
により、Ｎ１ｔｌｆｔ信号の強度が変わり、これから１
１画像を得ることができる。

第１５図は、３次元ＰＲ法と呼ばれる手法に適用した場
合である。ここでは、被検体に印加する電磁波として第
１５図（イ）に示すように矩形波状のパルス信号を使用
するとともに、被検体のグロジェクシ冒ン方向を特定す
るだめの磁場Ｇｚ＋　Ｇｘ　＊　Ｇｙを、第１５図（ロ
）、（ハ）、に）にそれぞれ示すように、同時に被検体
に与えるようにしている。これによって、３次元室体の
、ある特定方向のグロジェクシ冒ンのデータを得ること
ができ、再構成演算によって、３次元像を得ることがで
きる。

以上説明したように、本発明に係る手法は、少すくとも
３種のパルス（９０°パルス、１８０°パルス。

９０°パルス）の系列によって、磁化Ｍの向きを強制的
に変え、短時間で磁化Ｍを熱平衡状態へ戻すようにした
もので、短時間で、被検体内の特定１ば子核分布等に関
連する断層像を得ることができる。

また、被検体からはＮＭＲ信号およびエコ・−ｆａ号を
得ることができるので、これらの各信号を利用すること
によって、Ｓハ比が良好で、分解能の良い断層像を得る
ことができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は核磁気モーメントを説明するための説明図、第
２図は核磁気モーメントの配列について説明するための
説明図、第５図は静磁場による核磁気モーメントの整列
について説明するための図、第４図は従来の手法の一例
を説明するだめの動作波形図、第５図は第４図の手法に
よる磁化ｈ１の方向を説明するための説明図、第６図は
本発明に係る手法を実現するだめの装置の一例を示すブ
ロック図、第７図（イ）は第６図装＃に用いられている
勾配磁場コイルの一例を示す構成図、（ロ）は同じく励
磁コイルの構成図、第８図は本発明に係る手法のひとつ
を説明するための動作波形図、第９図は本発明の手法に
よるそれぞれの時点での磁化材の方向を回転座標系上に
示した説明図、第１０図〜第１２図は被検体に勾配磁場
を与えた場合の切り出し面を図示化した説明図、第１３
図は本発明に係る手法において、他のパルス系列を使用
した場合のそれぞれの時点での磁化Ｍの方向を示【また
説明図、第１４図および第１５図は本発明の手法の他の
例を示す動作波形図である。 １・・・静磁場用コイル、２・・・静磁場用コイル制御
回路、３・・・勾配磁場用コイル、５・・・励磁コイル
、６０川コントローラ、７−・検出コイル、８・・働コ
ンビエータ０ オ　　１ （４） 第２ （イ） オ　　３ （イ） Ｈθ （ロ） 閏 （ロ） 図 （ロ） ＼　　　　　　　　　　　　　　　　　区；０く

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 （１）被検体に一様静磁場を与えるとともに被検体に核
   磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印加し、夏に前
   記被検体に該被検体の２軸方向に勾配磁場を印加すると
   ともにＸ軸、Ｙ軸方向にもそれぞれ勾配磁場を同時に印
   加して前記被検体からの核磁気共鳴信号（ＮＭＲ信号）
   の放射部分を特定し、前記被検体の特定部分からのＮＭ
   Ｒ信号をフーリエ変換するようにした検査方法において
   、 前記被検体に印加する電磁波として、はじめに被検体に
   ９０’パルスを印加し被検体を励損後、１８０°パルス
   を印加してエコー信号を作り、前記エコー１６号が最大
   の時点で再び９０’パルスを印加して磁化を熱平衡状態
   へ戻すようにし、以後、前記のシーケンスを所定間隔で
   繰り返すことを特徴とする核磁気共鳴にょる検査方法。 （２）　　被検体に一様静磁場を与えるとともに被検体
   に核磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印加し、更
   に前記被検体に’Ｚ軸方向に勾配磁場を印加するととも
   にＸ軸、Ｙ４ｊ１１方向にもそれぞれ勾配磁場を印加（
   ７て前記被検体からの核磁気共鳴信号（ＮＭＲ信号）の
   放射部分を特定し、前記被検体の特定部分からのＮＩＶ
   ＩＩｊ信号をフーリエ変換するようＫ　した検査方法に
   おいて、 前記被検体に印加する電磁波として、はじめに被検体に
   １８ｏ０パルスを印加し、所定時間経過後９０°パルス
   を印加し被検体を励起］２、その後１８０°パルスを印
   加してエコー１ぎ号を作り、前記エコー信号が最大の時
   点で再び９０’パルスを印加して磁化ｆ熱平衡状態へ戻
   すようにし、以後前記のシーケンスをＰ）ｒ’Ｎ間隔で
   繰り返し、各シーケンスでイ）Ｉられた核磁気共鳴信号
   を利用して所定の演）Ｉを行なってｉ’＋　１ｌｌＩｉ
   像を得るようにしたことを特徴とする特許共鳴による検
   査方法。 （５）被検体に一様靜磁場を与える静磁場形成手段、前
   記被検体に該被検体の２軸方向、Ｘ軸方向及びＹ軸方向
   にそれぞれ勾配をもつ磁場を発生し被検体からの核磁気
   共鳴信号の放射部分を特定する磁場発生手段、前記被検
   体にパルス状の電磁波を印加するための励振手段、この
   励振手段に与える信号を制御する制御手段、前記被検体
   からの核磁気共鳴信号（ＮＭＲ信号）を検知する手段、
   この検知手段からの信号をフーリエ変換するとともに所
   定の演算を行なって断層像を得る演算手段を具備し、前
   記磁場発生手段及び前記制御手段は、前記励振手段を介
   して、はじめに被検体に９０゜パルスを印加し被検体を
   励起させ、続いてＸ軸方向とＹ軸方向の勾配磁場を同時
   に印加し、その後１８ｏ０パルスを印加し、前記と同一
   々Ｘ軸方向とＹ軸方向の勾配磁場を印加してエコー信号
   を作り、前記エコー信号が最大の時点で再び９０’パル
   スを印加して磁化を熱平衡状へ戻すようにし、以後、前
   記のシーケンスを所定間隔で繰り返す動作をなすことを
   特徴とする核磁気共鳴による検査装置。