JPS6013269Y2 - 機関用フライホイルマグネト - Google Patents

Description

【考案の詳細な説明】 本考案は内燃機関点火装置用フライホイルマグネトの改
良に関するものである。

第１図および第２図に従来の例を示す。

１は図示しないエンジンのクランクシャフトに嵌合され
ボルト等によって締めつけ固定されているフライホイル
ボス、２は前記フライホイルボス１にリベットじめされ
鉄板を椀状成形してなるフライホイル、３は前記フライ
ホイル２に接着剤などで固定され、表面にはＮ、 Ｓ極
の両極の着磁がなされている円弧状フェライト磁石、４
は前記磁石３と同様、前記フライホイル２に接着剤等で
固定され磁性体よりなり磁極を兼ねるバランサ、５はマ
グネトのステータ、６は前記ボス１に取付けられステー
タ５に装着されている図示しない断続器の接点を開閉さ
せるカム、７は前記ステータ５に固定されているイグニ
ッションコイル、８はイグニッションコイル７を巻回し
たステータコア、９は１次巻線、２次巻線等からなるイ
グニッションコイルの巻線部、１０はエンジンのプラグ
までのびている高圧コード、である。

尚、フライホイルは第２図矢印方向に回転するものとす
る。

さて、この種のフライホイルマグネト、特に小型、たと
えばフライホイル２の外径８８ＮＩＬ程度テは、ステー
タ５側に装着するイグニッションコイル７のスペースカ
少す＜、イグニッションコイル７の構造設計は非常に難
しくなる。

この場合、１次巻線、２次巻線等の巻線部分９を大きく
とることを優先的に考え、その結果前記コア８で、磁石
３とエアギャップを介して接しているステータコア８の
両極のセンター間角度θＣは９０’より大きくなってし
まうのが常である。

ところでこの時の磁石３の円周方向の着磁角度をＳ極は
θ＄、Ｎ極をθＮとすると従来はこのθ８１ θＮを磁
石３の中心からそれぞれθａ０離れたところでθ、＝θ
、になるように着磁してきた。

（着磁部分を斜線で示す）これは元々このフライホイル
マグネトが４極であるということ、あるいは磁石の着磁
器の構造が簡単であるという理由からである。

この時のイグニッションコイルコア８内を通る有効磁束
Φの無負荷時の波形を第４図の実線で示す。

この場合の断続器開時に於けるイグニッションコイル７
の２次電圧発生は磁束波形のＡからＢの変化（以下ｄΦ
ＡＢ／ｄｔという）を利用し、イグニッションコイル７
の１次電流のほぼ尖頭付近で行なっている。

従って、この種のマグネトの性能はｄΦＡ８／ｄｔに着
目すれは゛よい。

ところで前記のものに於てθＣ＝９０°のコアを使用す
ると前記磁束変化は比較的大きくなるが、θｃ〉９０°
の場合はスムーズに磁束の変化が与えられずｄΦＡＢ／
ｄｔは緩慢になり、効率のわるい条件での２次電圧値に
なっていた。

本考案は、このｄΦＡＢ／ｄｔの緩慢さを改善するもの
である。

即ち第３図に一実施例を示すように磁石のＮ、 Ｓ極の
着磁角度を意図的にかえるのである。

この時のＮ極、Ｓ極の着磁角をθＮ′、θＳ′、ステー
タコア８の両極の円周上の角度をθｂとすれば、θ、′
をθ８′字θＣ−θｂの関係式が成立するように決定し
、θＮ′は磁石の円周角をθｍとすればθ、′÷θｍ−
θＣで与えられる。

尚、θｍ÷１８００−θｂである。

この時のコア８を通る有効磁束Φの無負荷時の波形を第
４図の一点鎖線で示す。

一点鎖線が記入されない区間は実線と同一である。

即ち、本考案は、磁石は高価なものであるとの前提にた
ち、これの一定の体積の中で、いかに有効に２次電圧を
得るかを考案したもので、θＣ〉９０°のイグニッショ
ンコイルについて云えば、着磁を等間隔にしてコア、着
磁の配置を考えると、磁石幅はθｃ十（θＣ−θｂ）＝
２θＣ−θｂに相当する幅が必要となり、−力木考案に
よれば１８０°−θｂの幅となるため、上記等間隔配置
の場合は本考案のものに比し、約２θｃ−１８０６分の
磁石体積がより多く必要となる。

また、この余物をなくして等間隔着磁を行なうと効率が
悪くなるという問題があり、そこで、本考案はこれを改
良するため不等間隔に着磁したものである。

なお第３図に示すイグニッションコイルとフライホイル
の関係位置の時は第４回磁束波形中ではＸ′点であり、
磁気的中性点である。

そこからθ。０遅れたＹ′点で断続器接点を開きイグニ
ッションコイルの１次電流を遮断して２次電圧を発生さ
せる。

このように本考案の実施例にすると、従来の方法より磁
束の変化ｄΦＡＢ／ｄｔは大きくなり、イグニッション
コイルの２次電圧は増加される。

−例をあげるとフライホイル外径８８ｍ＋ｙ＋のフライ
ホイルマグネトで、着磁を本考案のように変更すること
により、２次電圧は約１０％増加できた。

なお着磁方法としては本考案明細書中に示す従来例およ
び本考案の実施例の他に従来例の変形として両着磁幅を
第３図のＮ極の着磁器θＮ′に等しくθｓ′＝θＮ′と
することも考えられるが、この場合本考案の実施例と比
較して両着磁幅間の無着磁域が広くなるため、第４図の
破線に示すようにコアを通る有効磁束Φは＋側のピーク
部Ａが時間的に早くなりＡよりＢへ移る過程で０部分が
表われ、かつＳ極の着磁器が０３′〉θＳ“とせまくな
っており、Ｂ部のピークが若干低下する、結果としてｄ
ΦＡＢ／ｄｔは小さくなる欠点がある。

このように本考案によれば、磁石の体積を変更せず、イ
グニッションコイルの出力増をはかることが可能であり
実用上の効果は大きい。

【図面の簡単な説明】

第１図、および第２図は従来のフライホイルマグネトを
示し第１図は一部断面を含む測面図、第２図は第１図の
■−■線断面図である。 第３図は本考案の一実施例を示し、第２図の従来例に対
応する断面図、第４図はコア内を通る無負荷有効磁束で
実線は従来例一点鎖線は本考案実施例を示す。 図中、２はフライホイル、３はフェライト磁石、７はイ
グニッションコイル、８はステータコアである。 尚、図中同一符号は同一または相当部分を示す。

Claims (1)

1. 【実用新案登録請求の範囲】 磁性体からなるフライホイル、このフライホイルの内周
   面に固定され円周方向に角度θ８′分だけ着磁されたＳ
   極、角度θＮ′分だけ着磁されたＮ極が隔設され角度θ
   、を有する単一の円弧状磁石、上記フライホイルの内周
   面に上記円弧状磁石と対向して固定された磁性体からな
   る磁極、磁性体よりなり磁極両極が上記Ｓ、 Ｎ極に対
   向し得るように設けられ上記フライホイルの回転により
   磁束変化を受けその各磁極が角度θ、の円周角を占め、
   かつ両磁極を結ぶ円周角が９０’より大きなθ。 であるステータコア、及び上記ステータコアに巻回され
   たイグニションコイルを備えたものにおいて、 θ／（又はθＮ′）÷θ。 −θ。θＮ′（又はθ／）±θ□−θ。 θｍ−：１８０°−〇。 の関係が成立するようＳ極、Ｎ極の円周上の着磁角度θ
   、′、０９′を定めたことを特徴とする機関用フライホ
   イルマグネット。