JPS60169748A - Ｎｍｒ用ｒｆコイル - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 の　景 この発明は核磁気共鳴（ＮＭＲ）装置に関する。

更に具体的に云えば、この発明はＲＦ　（８号を発信し
、並びに／又は受信する為にＮＭＲ装置に役立つ無線周
波（ＲＦ）コイルに関する。

従来、ＮＭＲ現象は、有機分子の分子構造を生体内で研
究する為に構造化学者によって利用されて来た。典型的
には、この目的に使われるＮＭＲ分光計は、調べようと
する物質の試験管サンプルを収容する様に設計されてい
た。然し、最近になって、ＮＭＲは、例えば生きている
人体の解剖学的な特徴の像をめるのに利用される作像様
式が開発された。核スピン（典型的には組織内の水に関
連した水素の陽子）に伴うパラメータを表わすこういう
像は、検査領域にある組織の健康状態を判定する上で、
医学的に診断価値があることがある。ＮＭＲ技術は例え
ば燐及び炭素の様な元素の生体内での分光法を実施する
までに拡張されており、人間及び動物の両方に於ける化
学的なプロセスを調べる道具を初めて研究者に提肌する
様になった。人体の像を作ると共にその分光学的な研究
の為にＮＭＲを使うには、磁石、勾配コイル及びＲＦコ
イルの様な、特別に設計した装置の部品を使う必要があ
る。

背景として云うと、核磁気共鳴川縁は奇数個の陽子並び
に／又は中性子を持つ原子核で起る。陽子及び中性子の
スピンの為、各々の原子核が磁気モーメントを持ち、こ
ういう原子核で構成されたサンプルを均質な静磁界Ｂｏ
の中に配置した時、多数の核磁気モーメントが磁界と整
合して、磁界の方向に正味の巨視的な磁化Ｍを発生する
。磁界Ｂｏの影響で磁気モーメントが磁界の軸線の周り
に、印加磁界の強さ並びに原子核の特性に応じＩＣ周波
数で歳差運動をする。この歳差運動の角周波数ωはラー
マ周波数とも呼ばれるが、ラーマ方程式ω＝γＢで表わ
される。こ）でγは磁気回転比（これは各々のＮＭＲア
イソトープにとって一定）であり、Ｂは核スピンに作用
する磁界（Ｂｏに他の磁界を加えたもの）である。従っ
て、共鳴周波数がサンプルをその中に配置した磁界の強
さに関係することは明らかである。

磁化Ｍの向きは磁界Ｂ。に沿った方向であるのが普通で
あるが、ラーマ周波数又はそれに近い周波数で振動する
磁界を印加することにより、摂動させることが出来る。

典型的にはこういう磁界（Ｂ＋で表わす）は、無線周波
発信装置に接続したコイルに無線周波パルスを通ずこと
によって、磁化Ｍの方向に対して直交する様に印加され
る。

磁化Ｍが磁界Ｂ１の方向の周りに回転（る。ＮＭＲでは
、磁化Ｍを磁界Ｂｏの方向に対して垂直な平面へ回転す
るのに十分な大きさ並びに持続時間を持つＲＦパルスを
印加することが希望される。

この平面は普通横平面と呼ばれる。ＲＦ励振が止むと、
横平面に回転した核磁気モーメントがいろいろな物理的
なプロセスにより、磁界Ｂｏと再び整合し始める。この
再整合過程の間、核磁気モーメントがＮＭＲ信号と呼ぶ
無線周波信号を放出するが、これは磁界並びに原子核が
その中にある特定の化学的な環境に特有である。同じコ
イル又は２番目のＲＦコイルを用いて、原子核から放出
された信号を受信することが出来る。ＮＭＲ作像の用途
では、ＮＭＲ信号に空間情報を符号化する為に使われる
磁界勾配の存在の下に、ＮＭＲ信号を観測する。後でこ
の情報を使って、調べる物体の像を再生するが、そのや
り方は周知である。

ＮＭＲによる研究を行う時、均質な磁界Ｂｏの強さを強
くするのが有利であることが判った。これは陽子を作像
する場合、ＮＭＲ信号の信号対雑音比を改善する上で望
ましい。然し、分光法の場合、これは必要条件である。

これは、調べる成る化学的な種目（例えば燐及び炭素）
は身体の中に比較的稀にしかなく、この為、使える信号
を検出する為には、強い磁界が必要であるからである。

ラーマ方程式から判る様に、磁界Ｂの増加に伴って、発
信及び受信コイルの共振周波数がそれに対応して高くな
る。これは、人体の様な大きな物体を収容する位に大き
いＲＦコイルの設計を複雑にする。困難を招く１つの原
因は、コイルによって発生されるＲＦ磁界が調べる領域
にわたって均質でなければならないことである。別の問
題は、この様な大きなコイルの固有の分イ５インダクタ
ンス及び静電容量が、コイルを共振させることの出来る
最高周波数を制限することによって起る。

現在使われているコイルは、インダクタンスを押えて共
振周波数を高くする為に、１ターン又は並列の２ターン
を用いている。この様に少ないターンに共振電流が集中
すると、磁界Ｂ１の均質性が低下し、サンプル領域の異
なる部分で発生された信号に対する感度の均質性も低下
する。更に、同調コンデンサと１ターンのコイルの漂遊
静電容量の位置対称性がないことが、コイルの電流分布
を一様でないものにすることにつながり、それに対応し
て磁界Ｂ１及び信号の感度の一様性が低下する。

従って、この発明の目的は、略均質な磁界Ｂ１を発生す
ることが出来ると共に、関心が持たれる領域にわたって
略一様な信号感度を持つＲＦコイルを提供することであ
る。

この発明の別の目的は、一層低いＲＦ電力で動作するこ
とが出来ると共に、信号対雑音比を改善するＮＭＲ用Ｒ
Ｆコイルを提供することである。

この発明の別の目的は、電流並びに同調静電容量が数多
くのターンに分布しているが、実効インダクタンスは１
ターンのインダクタンスである様なＮＭＲ用ＲＦコイル
を提供することである。

発　明　の　要　約 この発明では、ＮＭＲ用無線周波磁界コイルが、共通の
縦軸線に沿って相隔で）配置された１対の導電性端蓋素
子を含む。端蓋素子が、各々少なくとも１つのりアクタ
ンス素子が直列に入っている複数個の導電セグメントに
よって、電気的に相互接続される。セグメントは共通の
縦軸線と略平行に配置されている。１実施例では、セグ
メントが端蓋の周縁に沿って隔たっていて、その結果出
来る形が４回対称性を持つ様にする。別の実施例では、
その結果出来る形状が千回対称性を持たない様にセグメ
ントが隔たっている。

この発明の新規と考えられる特徴は特許請求の範囲に具
体的に記載しであるが、この発明の構成、作用並びにそ
の他の目的及び利点は、以下図面について説明する所か
ら最もよく理解されよう。

３、発明の詳細な説明 均質な磁界Ｂｏを発生プるのに使われる磁石の設計には
、ソレノイド形が使われる場合が多い。

この形を使うには、ＮＭＲ装置に使うＲＦコイルの設計
に２つの制約がある。１つの制約は、ＲＦコイルを円筒
の面に構成して、ソレノイドの軸線に沿って、検査する
物体を収容する為の自由な出入りが出来る様にすること
である。もう１つの拘束は、Ｒ，Ｆコイルによりて発生
される無線周波磁界Ｂ１が均質であって、磁界Ｂｏの軸
線（これは典型的にはデカルト座標系の２軸の方向に選
ぶ）と平行なソレノイドの対称軸線に対して垂直でなけ
ればならないことである。

完全に一様なＲＦ磁界Ｂ１は、原理としては円筒の軸線
と平行で、円筒の円周に沿った極座標の位置角θを用い
てｓｉｎθに比例する表面電流を持つ無限に長い円筒で
発生し得る。然し、円筒の有限の長さしを持つコイルで
は、フィルの端の近くで磁界の均質性が低下する。この
ことが第１図のグラフに示されている。この図で、円筒
形コイルの軸線が横軸に示したＺ軸の方向と一致し、磁
界Ｂ＋を縦軸に示しである。Ｚ軸に沿ったＬ／２及び−
Ｌ／２と記すコイルの両端で、磁界が最大値の半分近く
に低下することが判る。

無限に長いコイルの一様性を持つ短いコイルを構成する
ことが出来る。所望の正弦状の表面電流の分布を持つ無
限に長い円筒を、円筒の軸線に対して垂直な無限大の導
電シーｉ・で切断すれば、円筒の半分を削除（）た時、
円筒の残り半分の磁界分布は影響を受けない。同様に、
第２の無限大の導電シートを使って、半ば無限の円筒を
有限の長さに切断しても、２つの平行な無限大のシート
の間で、円筒内の磁界分布は乱れない。導電シートがＲ
Ｆｉ！束に対する鏡として作用する。接線方向のＲＦ磁
界に比例してシートに誘起された表面電流が、円筒の脱
落した無限の長さの代りになる。

然し、実際のコイルは２枚の無限大のシートを持つこと
が出来ない。有限の長さを持ち、無限大のシートを持た
ないが、高度に均質なＲＦｉｌ界を発生ずることが出来
る好ましい実施例のＲＦコイルを以下説明する。然し、
最初に導電性の末端シートではなく、導電末端ループ素
子を持つコイルを考えるのがよい。導電ループ素子を持
つコイルの構成並びに作用は、導電端蓋素子を用いたこ
の発明のコイルと似ているので、これは特に役に立つこ
とである。係属中の米国特許出願箱５４８，７４５号に
、導電性の末端ループ素子を用いたＲＦコイルが記載さ
れている。

第２Ａ図には、各々コンデンサ２３ａを直列に接続した
２つの平行な導電セグメンｌ−２１ａ、　２２ａで構成
された１ターンのサドル形コイルが示されている。導体
２１ａ、　２２ａの両端が、共通の縦軸線１６に沿って
相隔たる１対の平行な導電ループ２５ａ、　２６ａ上の
直径上で向い合った点に接続されている。このコイルは
、セグメント２１ａにあるコンデンサと並列に端子２７
ａ、　２８ａの間に接続されたＲＦ増幅器２０の様な源
によって駆動づることが出来る。矢印２９が関連する電
流通路を示しており、これにＪ：って導電セグメント２
１ａ、　２２ａによって限定された平面に対して垂直な
無線周波磁界Ｂ１が発生される。

便宜上、導電セグメントは垂直と呼ぶ。磁界Ｂ１の方向
が普通の右手の法則によって決定されることに注意され
たい。この法則から、右手の指を電流を通すセグメント
の周りに当て）、親指が電流の流れる方向を指す時、指
が磁界（即ちＢ＋）の方向を指すことになる。

第２Ｂ図に示づ様な完全なＮＭＲコイルの設計は、好ま
しい実施例では、第２Ｂ図に示す様に、上側及び下側の
円形導電ループ２５ｂ、　２６ｂに沿って等間隔に接続
された複数個の垂直導電セグメント２１ｂで構成される
。ループは精密に円形である必要はなく、検査する物体
を収容する容積を全体的に構成するものであれば、楕円
形又は他の何等かの幾何学的な形であってよいことが理
解されよう。

各々の垂直導電セグメントが少なくとも１つの容量素子
２３ｂを持っている。各々第２Ａ図に示したのと同等の
多重電流通路を第２Ｂ図で矢印２９で示してあり、後で
詳しく説明する。垂直導電セグメントの数が増えるにつ
れて、磁界Ｂ１の均質性が高くなる。これは、セグメン
トの数が増加するにつれて、その結果出来る磁界は多く
の寄与によって作られたものであって、何れか１本の導
体の影響が減少するからである。電流の流れによる磁束
が脱出して、均質な磁界Ｂ１を発生Ｊ゛る為の通路が出
来る様にする為に、隣接する垂直導体の間の開放空間が
必要であるから、導体の数を無制限に増やすことは出来
ない。４本、８本、１６本及び３２本の垂直導体を持つ
コイルを作った。垂直導１ｉｈグメントは等間隔である
必要はないことに注意されたい。実際、患者を観察し易
くＪる為に、その中に窓を設けたこの発明の１実施例の
ＲＦコイルを後で説明する。均質な磁界Ｂ＋を発生ずる
のに必要なのは、垂直導体の電流が正弦状分布に近似す
る様に、導電ループの周縁に沿って分布した複数個の垂
直導体があることである。この結果出来るＮＭＲコイル
は、コイルを正弦状の電圧又は電流源で励振した時、円
筒の軸線に対して横方向の振動磁界を持つ、円筒で構成
されｌ〔共振空洞とみなづことが出来る。後で詳しく説
明するが、多数の共振モードをとることが出来る。

第２Ｂ図に図式的に示したコイルは、このコイルに対し
て、第３Ａ図に示した集中定数等価回路を考えれば判り
易い。この等価回路は、第３Ｂ図に示した繰返し回路単
位３０で構成された平衡形梯形回路である。各々の単位
は誘導素子３１．３２の夫々の１端に、誘導素子及び容
量素子３３．３４の直列の組合せを接続したものである
。Ａ（第３Ａ図）と記した２点を結合して上側の導電ル
ープ２６ｂを完成し、Ｂと記した点を結合して下側の導
電ループ２５ｂを完成する。誘導子３１．３２は、コイ
ルの上側及び下側の導電ループに沿った各々のループ・
セグメント２４のインダクタンスを表わす。これらの誘
導子が全て互いに誘導結合されている。同様に、垂直ワ
イヤ・セグメント２１ｂに伴う誘導子３３が全て互いに
誘導結合している。成る程度、垂直セグメントは並列接
続になっていると考えられ、この結果、第２Ａ図に示し
た１ターン形に較べて正味のインダクタンスが減少する
。その反面、相互結合により、上側及び下側の導電ルー
プの正味のインダクタンスが（ループ内の個別の自己イ
ンダクタンスの和に較べて）増加する。実際には、ルー
プ及び垂直セグメントのインダクタンスは、両者を導電
箔の幅の広い帯で構成づることによって最小限に抑える
ことが出来る。これは、可撓性の印刷配線板を用いて導
体を食刻することによって行うのが有利である。例えば
、コイルの動作周波数を高くする為に、インダクタンス
３１．３２．３３（第３Ａ図）を最小限に抑えることが
望ましいことがある。

第３Ｂ図について説明すると、動作中、点Ｅ及びＦの間
の電圧は、点Ｃ及びＤの間の電圧に対して移相している
。全ての単位３０（第３Ａ図〉の累算的な移相が加わっ
て２πラジアンになる周波数で、コイルは定在波の共振
状態を持つ。この共振状態を１次共振状態と呼ぶが、各
々の垂直ワイヤ・セグメント２１ｂの電流は、θ（第２
Ｂ図参照）を例えばＹ軸から測った垂直ワイヤ・セグメ
ントの極座標の角度として、ｓｉｎθに略比例すること
が判った。この様な正弦状の電流分布は、垂直ワイヤ・
セグメント２１ｂの数が増えるにつれて、横方向磁界を
次第に均質にする。

第３Δ図の集中定数等価回路で表わしたコイルの形は、
周波数が一層高い共振状態をも持ち、これによって高次
の横方＠磁界分布が発生される。

一層高い共振周波数は、適当に周波数が一層高い励振源
を使うことによって励振される。こういう共振を２次共
振と呼ぶ。例えば回路を一巡する時の累算的な移相が４
πラジアンに等しい時、垂直ワイヤ・セグメントの電流
はｓｉｎ　２θに比例する。

この共振では、横方向磁界の×及びＹ成分は夫々Ｘ軸及
びＹ軸に沿って略直線的な勾配を持ち、コイルの中心に
ゼロがある。

第３Ａ図の集中定数等価回路を表わす特定の一組の方程
式を解析的に解いたことがあるかどうかは判らない。然
し、周期的なＩｆＡ造に於ける波の伝播は大規模に研究
されており、特に固体物理で研究されていて、集中定数
等価回路に於ける電流の分布を直感的に説明する為の裏
づけとなる。梯形の端（第３Ａ図のＡ及びＢ）を接続し
て上側及び下側のループを作ると、結晶格子の理論で順
々使われる周期的な境界条件になる。２Ｎ個の繰返し単
位３０がある場合、（２Ｎ＋１　＞個のループ電流があ
り、（２Ｎ＋１）個の１次方程式がある。ループ２！＋
ｂ、　２６ｂの電流が釣合っていれば１つのルー列で表
ね１′ことが出来、これはＮ対の固有解を持つ。固有電
流は、１＜ｎ＜Ｎとして、ｓｉｎ　ｎθ及びｃｏｓ　ｎ
θに比例づる。こういう方程式の数値解は電流が正弦状
であることを示している。

コイルを４回の円筒形対称性を持つ様に作れば、幾つか
の利点が得られる。この明細書で云う４回の円筒形対称
性とは、コイルの形状（即ちループの周縁に沿った垂直
セグメン１への位置及び各々のセグメントにある静電容
量の値）が、コイルがその縦＠線の周りに９０’回転し
ても同じま）であることを意味する。例えば４の倍数（
例えば４，８゜１２’、　１６．３２）の数の垂直セグ
メントを持つコイルは４回対称性を有する。この場合、
１次共振は同じ共振周波数で２つの直交縮退モードを持
つ。１つのモードをＸモードと呼ぶが、垂直ワイヤの電
流がｓｉｎθに比例する時Ｘ軸に平行なＲＦ磁界を発生
する。他方のモードをＹモードと呼ぶが、電流はａＯＳ
θに比例し、磁界はＹ軸方向である。第２Ｂ図に示した
端子２７ｂ、　２８ｔ）の様な１点でＲＦ増幅器（図に
示してない）から電力を印加することによって、ＲＦコ
イルを駆動した場合、Ｘモードだけが励振される。この
場合の共振回路は振動ＲＦ磁界２１−１＋ｃｏｓωｔを
発生ずる。これは何れも大きさがＨ＋で、磁界Ｂ。の方
向に対して垂直な横平面内を反対向きに回転する２つの
磁界で構成されるとみなすことが出来る。原子核は２つ
の回転磁界の内の一方にのみ応答覆る。具体的に云うと
、原子核は、分極した原子核が歳差運動をする方向に回
転する磁界に応答する。従って、反対方向に回転づるＢ
１成分を作るのに使われる電力は浪費になる。然し、第
４図に示づ様に、垂直導体４０にある第１の駆動点から
９０°離れた垂直導体４１にある第２の駆動点で９０°
位相がずれた源を用いてコイルに給電ずれば、２つの振
動磁界がベクトル加算して１個の回転磁界を作る。この
場合、駆動電力のむだはない。従って、この発明のＲＦ
コイルを９０°離れた２つの駆動点で駆動づれば、Ｒ１
：電力効率が２倍になる。更に、２つの直交モードで発
生される雑音電圧は相関性がないが、原子核から信号は
相関性があるので、信号対雑音比は２倍にすることが出
来る。この場合、検出されるＮ　Ｍ　Ｒ信号はコイルの
直交する２点で標本化しなりればならない。

５つの縮退Ｘ及びＹ共振モードの直交状態を維持する必
要により、部品の許容公差及びコイルの形状に拘束が加
えられる。例えば、２つのモードの間の実効的な誘導結
合係数には、コイルの良さの指数Ｑの逆数に較べて小さ
く抑えなければならない。コイルに対する患者の負荷が
大きくなり、ＲＦ電力効率を高くすることが尚更望まし
い高い周波数では、コイルＱが一層小さいことは、直交
性を達成する条件を幾分緩和する。積ＫＸＱが約５％よ
り小さい場合、２つの共振モードは実質的に結合されて
いない。この場合、各々のモードは回転磁界を発生ずる
正しい移相を持つ。

８本の垂直導体を持ち、従って４回対称性を持つコイル
の垂直導体及びループ導体の電流の方向が、このコイル
を示した第２Ｂ図に矢印２９で示されている。この電流
の方向は１次共振モード（所望のモード）に対するもの
である。次に第５Ａ図乃至第５Ｃ図についてこういう電
流が正弦状であることを更に詳しく説明する。第５Ａ図
には、第２Ｂ図に示したコイルの平面図が示されている
。

このコイルは前と同じく点２７ｂ、　２８ｂで付勢され
る。

これらの点は任意に位置θ−〇°と指定したセグメント
にある。コイルをこの様に付勢すると、ＣＯＳθに比例
づる最大電流が、丸の中の点で示す様に、この図面の平
面から出る向きに、０″′の所にあるセグメントに流れ
る。Ｏｏにあるセグメントに隣接したセグメントには、
これより小さい電流（θ−４５°及び３１５°でｃｏｓ
θに比例する）が同じ方向に流れる。１８０°、１３５
°及び２２５°にあるセグメントには、対応する大きさ
の電流が反対向きに（丸の中の十字で示Ｊ様に図面の平
面内へ）流れる。導電セグメントに流れる電流の大きさ
が第５Ｂ図のグラフに示されており、横軸に位置角θを
示し、電流の大きさを縦軸に示しである。図面の平面か
ら流れ出る電流（４５°、０°、３１５°）を任意に正
の値を持つものとして示してあり、図面の平面に入り込
む電流（−、、１３５’　、１８０°、２２５°）を負
の値を持つものとして示しである。１次共振モードでは
、９０６及び２７０６にあるセグメン１−は何等電流を
通さず、実際には除いてもよいし、或いは短絡部に置き
換えてもよい。

上側の導電ループ２６ｂ（第５Δ図）に流れる電流の方
向を矢印５０で示し“てあり、大体の大きさを示す為に
、矢印５０の相互の刈払を変えである。更に詳しく云う
と、ループ電流の分布が角度位置及び電流の大きさを夫
々横軸及び縦軸にとって、第５Ｃ図に示してあり、時計
廻りの電流の流れを任意に正の値を持つものとして示し
である。ループ電流は階段形に分布している。即ち、４
５°と９０’の間、及び３１５°と２７０°の間に流れ
る電流は、０°と４５°の間、並びにＯｏと３１５°の
間の電流よりも大きい。これは前者は４５°及び３１５
°にあるセグメン１−による電流を含んでいるからであ
る。

成るコイルの実施例（第５Ｄ図）、特に頭のＮＭＲ作像
に使われるコイルでは、患者の顔が見える様にする手段
を設ける為に、コイル巻型に窓を切込むのが有利である
ことが判った。この為には、窓を切る為のじゃまのない
区域を設ける為に、若干の垂直セグメントを除くことを
必要とする。後で説明する実施例の３２本のセグメント
という様に、密な間隔の垂直セグメントを持つコイルで
は、特にそうである。ＲＦ磁界の均質性の摂動を最小限
に抑える為、殆んど或いは全く電流を通さないセグメン
トを除去することが望ましいことが判った。

第５Ａ図に示す実施例では、９０°又は２７０°にある
導体の内の一方を取去っても、磁界の均質性にあまり影
響はない。９０°のセグメントを取去った場合の垂直ヒ
グメントの電流分布が第５Ｅ図のグラフに示されている
。４５°より大きり１３５°より小さい点に於ける電流
の大きさはゼロである。

３２本の垂直セグメントを持つ実施例では、窓を取入れ
る為に６本のセグメントを取除いた。コイルは何等調節
をしなくても、満足に作用することが判った。然し、好
ましい実施例では、取除いたセグメントの除かれた通電
容量を補償覆る為に、窓の両側でそれに一番近いセグメ
ントの静電容量の値を大きくして、このセグメントに、
より大きな電流を入れる様にすることが有利であること
が判った。

ＮＭＲ頭用コイルの場合、係属中の米国特許出願通し番
号察ｔｓｌ、６２６号（出願人控え番号１５−ＮＭ−２
４４２＞に記載されている様に、この発明のコイルを分
離し得る２つのコイル集成体に作ることが有利であるこ
とが判った。この場合、第６Ａ図の点Ｘ及びＺで、上側
及び下側のループ導体に開路部を設【プることが必要で
ある。それでもコイルは０°の位置にあるセグメントで
付勢し、動作中、この開路部によって出来たコイルの両
半分が相互インダクタンスによって結合されて、１個の
コイルとして作用づる様にする。第６Ａ図は第５Ａ図と
同様な図であるが、ループの開路部がある為、９０°及
び２１０°のセグメントが反対向きの電流を通ず点が変
わっている。この実施例のセグメント電流分布が第６Ｂ
図に示されており、前と同じく角度θに応じｌ〔正弦状
の形であって、最大電流は０’、４５°、　１８０”及
“び２２５°の近くにあるセグメントで発生ずる。第６
Ｃ図は導電ループ素子の電流分布を示す。最大ループ電
流の値は９０°及び２７０°より僅かに大きなθの値の
点Ｗで発生する。

希望によっては、第６Ａ図に示す実施例のコイルでは、
通ず電流が一番小さい導電セグメントを取去ることによ
り、窓を形成することが出来る。

こういうセグメントは、第６Ａ図のＷと記した領域で示
ず様に、９０°と１３５°の間及び２７０°と３１５°
の間にある。第６Ｂ図を見れば、これらの領域は電流で
最低のセグメントに対応しており、この為、ＲＦ磁界の
均質性に対する影響が一番小さいことが判る。

コイルの形状（即ち、ループの周縁に沿った垂直セグメ
ントの位置又は各々のセグメントにあるコンデンサの静
電容量の値）が、４回対称性以外になる様に選択される
場合、Ｘ及びＹ共振モードは直交していて、相異なる周
波数で起る。２つの共振を励振する１つの方法は、前に
述べた２つの源を用いることである。然し、所要の周波
数成分を持つ１個の源を用いて２つの共振を励振するこ
とが可能である。コイルのＱが十分に高ければ、部品の
値又はコイルの形状の僅かな変化により、＠なり合う２
つの共振が出来ることがある。１つの共振だけを望む場
合、これは厄介なことになる。

然し、コイルの対称性に大きな摂動を加えれば、２つの
共振の内の一方を十分に周波数変位さけて、それを無害
にすることが出来る。１つの可能性は、所望のモードの
電流がゼロである点で、上側及び下側の導電ループ２５
ｂ、　２６ｂ（第２Ｂ図）を切断することである。別の
可能性は、所望のモードの電流を全く通さないコンデン
ナ２３ｂを短絡部又は囲路部に置き換えることである。

短絡されたレグメン１〜は事実上大きな静電容量となっ
て現われ、従って不所望のモードの共振周波数を下げる
傾向がある。開路部の効果は、みかけの静電容量を減少
し、こうして共振周波数を高くＪることである。

４回対称性を持たないコイルは、コンデンサ２３ｂを正
しく選ぶことにより、２つの共振周波数を操作するのが
有利であることがある。Ｘモードが最大電流になる所で
は、Ｙモードは最小電流になる。従って、ｓｉｎθが大
きい所でコンデンサの値を増加すると共に、ＣＯＳθが
大きい所でコンデンナの値を減少することにより、Ｘモ
ードの周波数を下げ、Ｙモードの周波数を上げることが
出来る。

こういうコイルは同時のＮＭＲ２重共振の研究を行うの
に役立つことがある。例えば、１つのモードは陽子　′
Ｈの共鳴に同調させ、他方のモードは弗素１′Ｆの共鳴
に同調させることが出来る。

ＮＭＲ検査の為にＮＭＲコイルの設計原理を生かす方法
はいろいろある。好ましい実施例では、導電素子（例え
ば第２Ｂ図の２１ｂ、　２５ｂ、　２６ｂ　）は、その
自己インダクタンスを最小限に抑える為に、導電箔の幅
の広いシートを用いて構成される。これらは例えば直径
の大きい導電管を用いて構成してもよい。

コイルが１個の予定の周波数で共振づることが上京され
る場合、固定コンデンサだけを用いて、第２Ｂ図のパタ
ーンのコイルを構成することが出来る。然し、共振周波
数の微細同調の為、何等かの可変素子を含める方がより
実際的である。Ｘ及びＹモードの両方を同調させる為の
最低条件は、９０°離れた２つの垂直導電素子（例えば
第４図の４０及び４１）の各々に可変調整コンデンサを
入れることである。これらの２点で静電容量に小さな摂
動を加えても、磁界の均質性が大きく乱れることはない
。更に大幅の共振周波数の調節を希望する場合、全ての
コンデンサを同時に同調させ又はコイル集成体の実効イ
ンダンタンスを変えることが好ましい。箔から成る導電
素子の幅を変えることにより、インダクタンスの小さな
変化を達成することが出来る。２つの導電ループの間の
距離を調節して、垂直導体の長さを変えることにより、
インダクタンスのより大きな変化を達成することが出来
る。

３２個のセグメントを持っていて、ＮＭＲによる頭の検
査が出来る様な物理的並びに電気的な寸法のコイルの構
成を次に第７Ａ図及び第７Ｂ図について説明する。より
大きな直径を持つ様な寸法の身体用コイルを構成するの
と同じ構成方法を用いる。曲用コイルは２１．３１　Ｍ
Ｈ２の周波数で動作可能であり、この周波数は主磁界Ｂ
。の強さ並びに検査するＮＭＲアイソトープによって決
定される。

一般的に、コイルは、両側に銅被覆したテフロン樹脂の
印刷配線板４枚を（普通の方法を用いて）食刻すること
によって作られる。配線板は外径１０．５吋の円筒形巻
型に取付ける。配線板の各々の側に異なる導電パターン
を食刻する。各々の配線板は約８×１２吋である。１枚
の印刷配線板に所要の導電パターンを食刻することによ
っても、コイルを作ることが出来ることは云うまでもな
い。

第７Ａ図には、円筒形巻型に取付けられ、コイル内に配
置されるＮＭＲザンプルに一番近い配線板の側（以下内
側食刻面と叶ぶ）を食刻するのに使われる導電パターン
が示されている。各々の幅７／８吋の広い条片７１．７
３が導電ループ素子の長さの１／４を構成する。全体を
１５で示す真直ぐな導電素子が８個ある。その各々は長
さが約１０吋、幅が１／２吋であり、ループ素子７１．
７３の間を伸びている。真直ぐな素子は幅１／２的の空
白区域によって隔てられており、この区域の銅を食刻し
て除去Ｊる。真直ぐな素子は約３／８吋だけ、ループ素
子７１．７３の端からの片寄りがある。隣接した真直ぐ
な素子７５には匁き間１７を形成して、交互にループ素
子７１．７３に接続された素子の１７３（８１で示ず）
が残る様にづる。第２のすき間７９を各々の真直ぐな素
子に設りて、真直ぐな素子の残りの２／３　（８３で示
す）を対応するループ素子から分離する。こうして、各
々の真直ぐな素子が素子の接続された１／３及び素子の
接続されない２／３で構成される様なパターンが出来る
。隣接する真直ぐな導体で、接続されない素子８３は接
続された　１／３と同じ所にあって、すき間７７を越え
て伸び、隣りの真直ぐな導体の接続されない素子の１／
３と同じ所を伸びる。

他方のパターンが第７Ｂ図に示されているが、これを外
側食刻面と呼ぶ。このパターンは第７Ａ図に示したパタ
ーンの鏡像であり、同じ寸法を持つ様になっている。第
７Ｂ図のパターンが第７Ａ図のパターンと異なる点は、
真直ぐな導体部分８１゜８３が、幅の狭いすき間８７を
食刻することにより、典型的には４個（これより多くて
も少なくてもよい）の銅バッド８５を夫々持っているこ
とである。

内側及び外側食刻面は、点Ｓ、Ｔ、Ｕ、Ｖ　（第７Ｂ図
）が点０．Ｐ、Ｑ、Ｒ（第７Ａ図）の上に来る様に重ね
る。こうすると、各々の（内側及び外側）食刻面にある
すき間７７が、各々の面で真直ぐな素子７５の連続的な
部分又は接続されていない２／３　８３によって架橋さ
れる。すき間７９は真直ぐな素子の連続部分８１によっ
て架橋される。銅箔セグメント及び印刷配線の誘電体の
組合せが、各々の真直ぐな導体の長さに沿って３つの直
列接続のコンデンサを形成する。１き間の数を増減する
ことにより、コンデンサの数を変えることが出来る。各
々の真直ぐな導体にある正味の静電容量は、抑型的には
大体等しくなる様に調節する。この調節は、内面及び外
面の重なり面積を変える様に、すき間８７を架橋して１
つ又は更に多くの銅パッド８５を導体８１又は８３（第
７８図）に電気接続することによって行われる。好まし
い実施例では、内側及び外側パターンを、両側を持つ印
刷配線板の両側に食刻する。

内側及び外側食刻面、の各々にある条片７１．７３は、
点ＯとＳ、ＰとＴ、ＱとＵ、及びＲとＶで電気的に接続
して、１／４の集成体を構成する。完全なコイルは、こ
の様に重ねた集成体を４個相互接続する必要がある。）
イルの半分が、２つの１／４集成体を電気的に結合する
ことによって作られる。

１つの１／４集成体の点ＯとＱを２番目の１／４集成体
の点Ｐ、Ｒに夫々電気接続する。こうして構成されたコ
イルの両半分を、それらの間に電気接続をせずに、円筒
形コイル巻型に取付ける。ループ導体の両半分を切離し
たま）にしておくことにより、前に述べた２つの所望の
共振の縮退が分けられる。動作中、両半分の内の一方が
、例えば第７Ａ図に示ず点８９及び９１の様に、真直ぐ
な導体にある３つの直列接続のコンデンサの内の１つ又
は更に多くの両端でイ」勢された時、コイルの両半分が
相互インダクタンスによって結合される。駆動点のイン
ピーダンスは、患者の頭をコイル内に配置して（即ち、
コイルに負荷をかけて）、回答調節せずに、約５０′Ａ
−ムであった。１つより多くの直列接続のコンデンサの
両端に駆動点を選ぶことにより、コイルのインピーダン
スを調節することが出来る。

好ましい実施例では、両側を持つ印刷配線板の誘電体（
テフロン樹脂）の厚さは約０．００６吋であった。各々
の真直ぐな導体にある３つのコンデンサは夫々約１３３
ピコフアラドに等しくなる様に調節した。各々のコンデ
ンサが同じ値を持つことは重要ではなく、各々の真直ぐ
な導体の正味の静電容量が等しいことだけが必要である
ことに注意されたい。均質なＲＦｌｉｌｉ界をかけた時
の所望の共振周波数は２１．３１　ＭＨ２であった。

第７Ａ図及び第７Ｂ図について説明したパターンに従っ
て、３２本の垂直セグメン１〜を持つ別の実施例のＮＭ
Ｒコイルを作った。このコイルは外径１１．５吋及び長
さ１６．５吋の円筒形巻型の上に構成された。条片素子
７１．７３（第７Ａ図及び第７Ｂ図）の幅は０．２５吋
であった。真直ぐな導体７５は幅０．５吋であって、５
／８１Ｎたり隔てる。この場合、各々の真直ぐな導体に
は、づき間７７、７９と同様な１０個のづ−き間があり
、この為、直列接続された各々のコンデンサの値は、第
７Ａ図及び第７Ｂ図の実施例の時よりも小さい。コイル
の共振周波数は６３．８６　Ｍ　ＨＺであった。

上に述べた構造が好ましい実施例であるにづぎず、実際
には、当業者が有利に用いるこの他の構成方法があるこ
とは云うまでもない。

電力の伝達を効率よくする為、コイルの入力インピーダ
ンス及び発信器の出力インピーダンスを釣合せるのが望
ましいことが理解されよう。この発明のＮＭＲコイルで
は、第８図に示す様に、垂直導体１４８に静電容量１５
０乃至１５４の様な複数個の直列接続の静電容量を設け
ることによって、こういうことを達成し得る。この場合
、所望のインピーダンスが１けられる適当な１対の端子
１５５−１６０を必要に応じて選んで、発信器のインピ
ーダンスとの釣合いを最善にする。コイルを付勢する為
に２つの駆動点を使う時、１番目の駆動される導体に対
して垂直である２番目の垂直導体１４９に同様な直列静
電容量１６１−　１６５を使うことが出来る。この場合
、コイルの微細同調の為に、夫々導体１４８．１４９の
可変静電容量１６６、１６７を利用する。

駆動点として使われない垂直導体では、回路の共振を行
わせるのに必要な静電容量は、一連の直列接続のコンデ
ンサに分布している必要はなく、垂直導体１４７に接続
した場合を第８図に示した１個の静電容量１６８にまと
めることが出来る。この導体も可変同調コンデンサ１６
９を持っていてよい。

第４図の場合と同じく、第８図では、成る垂直導体は図
面を見易くする為に示してない。

これまで説明したコイルは頭及び身体の作像の用途で十
分にその作用を果たす。然し、前に第１図について述べ
た様に、磁界Ｂ１の強さはＺ軸方向に、コイルの両端で
低下する。これが第９図に示されている。第９図は、Ｒ
ＦＩ界と平行なコイルの円筒形軸線１５２を通る平面内
の磁束線１７０のグラフである。この平面は、第６Ａ図
の点Ｗ−Ｗの間の破線を通る様な、最大電流を持つ導電
ループ内の点を通る。磁束線がコイルの開放端１７４゜
１７６で膨らむ傾向がある。コイルの片側から反対側に
電流を通す為に必要な末端リングの電流によっても、磁
束の配置が変わる。非均質性を持つ領域が、両端から大
体円筒の半径ｒの１個分だけ、コイル内に入り込む。従
って、半径２個又は３個分の長さを持つコイルでは、均
質性を持つ領域が短い。

この発明では、無限大の末端シートに頼らずに、均質性
を持つ領域を拡大することが出来る。円筒内の一様な磁
界（これがＮＭＲ検査では関心のある領域である）に対
する境界条件は、円筒の両端を封する２つの導電性端蓋
素子しか必要としない。

端蓋が導電帰路を作り、この為円筒の正弦状の表面電流
に対して閉ループが出来る。電流が導電ループ素子２５
ｂ、　２６ｂ（第２Ｂ図）に集中する代りに、端蓋の内
面に一様に分布する。端蓋は、導電ループ素子の実効イ
ンダクタンス（第３Ａ図の３１）を減少づることによっ
て、コイル集成体の正味のインダクタンスをも減少する
。円筒面に於ける正弦−状の電流分布が、前に述べた様
に垂直導電セグメントによって近似される。２つの端蓋
を持つコーイルは、人体又は頭のＮＭＲ検査にとって実
用的ではない。然し、こういうコイルは、小動物や、サ
ンプル物質の両端を封入することが出来る様な組織サン
プルの検査に役立つ。

第１０図は（第２Ｂ図について述べたのと同様な）コイ
ルを、第９図と同じく、ＲＦ磁界と平行な平面で切った
断面図である。この場合、磁束線の膨らみを防止する反
射器として作用する１個の完全な端蓋１１８だ【ジを設
ける。第１０図から判る様に、端蓋の近くの磁束線はコ
イルの中心近くの磁束線と略平行であり、この為均質な
領域の長さが長くなる。コイルの他端に同様な端蓋を使
うことが出来る。然し、この端を完全に閉塞することを
希望しない場合、半径ｒの開口を持つ環状端蓋１８０を
用いて、コイルのこの端に於ける磁束線の膨らみを部分
的に減少することが出来る。この場合、非均質性を持つ
領域が、端蓋１８０の孔の半径ｒ約１個分の距離だけコ
イルに入り込み、こうして完全な端蓋の利点を部分的に
実現する。頭のＮＭＲ検査、又は２つの完全な端蓋を持
つコイル内で垂直導体の間のすき間によって得られる出
入り開口を一層大きくづることを必要とづる様なその他
の用途には、１つの完全な端蓋と１つの部分的な端蓋を
持つコイルを使うことが出来る。一方又は両方の端蓋は
穿孔導電祠料で作ることが出来ることが理解されよう。

数多くの小さな孔は、磁界の非均質性が短い距離にしか
生じない。更に、環状の直径ｒを十分大きくずれば、環
体が素子２５ｂ、　２６ｂ（第２Ｂ図）の様な導電ルー
プ素子になる。

この発明の１実施例では、端蓋素子１７８．１８０（第
１０図）を導電末端ループ２５ｂ、　２６ｂ　（第２Ｂ
図）に電気接続する。末端ループは、前に述べた様に、
内側及び外側の食刻面（第７Ａ図及び第７Ｂ図）を重ね
合せ、その全長に沿って条片７１を電気的に相互接続す
ることによ６て形成される。条片７３も同様に相互接続
する。次に端蓋素子をその全長に沿って夫々の条片７１
．７３に電気接続する。好ましい実施例では、端蓋素子
が１き間７９（第７Ａ図及び第７Ｂ図）に一番近い条片
７１．７３の領域に接続される。

別の実施例では、少なくとも１つの導電端蓋素子は着脱
自在にすることが出来る。これは例えば、端蓋及び垂直
導電セグメントにねじ山（図に示してない〉を設けるこ
とによって達成し得る。この様な構成は、円筒の実効長
を変えることによって、コイルの共振周波数を調節する
のに役立つ。こうして垂直導体の長さを短くすれば、共
振周波数が高くなる。逆に導電セグメントを長くすれば
、共振周波数が下がる。

更に別の実施例では、少なくとも１つの導電端蓋素子は
導電ループ素子から電気的に隔離することが出来る。そ
れでも端蓋はコイルの端で磁束が外に膨らむのを防止す
る様に作用するが、損失は増加する。

８本の垂直導電セグメント　１８１乃至１８７を持つ１
実施例のコイルに対し、完全な端蓋内の電流分布が第１
１図に示されている。垂直導体１８１−１８４に示した
丸の中の点は、図面の平面から出て行く電流の流れを示
し、導体１８５−１８８に示した丸の中の十字は、図面
の平面に流込む電流を示づ。正弦状の表面電流の流れを
持つ円筒形コイルでは、端蓋の電流は磁界Ｂ＋の方向に
対して垂直であって、互いに平行である。第１１図に示
す実施例では、表面電流の流れは主に導体の対１８２と
１８７．１８３と１８６の間で起るａ電流の流れは、矢
印１９０．１９２で示した平行電流通路を中心とする。

端蓋の中心領域に於ける電流の流れは、矢印１９０．１
９２と略平行でめる。平行な矢印１９４で示した磁界Ｂ
１は電流の流れの方向に対して垂直である。導体の対１
８１と１８８、及び１８４と　１８５の間の電流通路は
幾分歪んでいる。電流の流れの歪みにより、磁界Ｂ＋が
それに対応して歪み、電流通路が最も平行であるコイル
の中心近くで一様性が最もよい。垂直導体の数が増加す
るにつれて、電流通路が次第に平行になり、磁界Ｂ１の
均質性を改善する。電流の流れと平行な方向に端板を切
断することにより、２つの部分から成るコイルを構成す
ることが出来る。

第１１図に示す実施例では、これは、破線２００で例示
する様に、垂直セグメントの対１８２−１８３及び１８
６−１８７の間で端板を切断することによって行うのが
最も有利である。この様な切れ目は、垂直セグメントの
電流分布に対し、前に第６Ａ図について述べたのと同様
な効果があることに注意されたい。

一方又は両方の導電端蓋素子には、第１１図に破線２０
２で示１様に、電流の流れに対して垂直に、切れ目の前
後に一様な容量素子を設けることが出来る。この様なコ
ンデンサを作る１つの方法が、切れ目２０２に対して垂
直に切った端蓋の断面図を示す第１２Ａ図に示されてい
る。端蓋は、両側を持つ印刷配線板２０６の片側に食刻
して、すき間２０７で隔てた２つの半円形導電パターン
２０４ａ、　２０４ｂで゛構成される。印刷配線板の反
対側にすき間２０７を架橋づる導電条片２０８を食刻す
る。誘電率の大きい基板２０９（好ましくはテフロン樹
脂）が導電パターンを隔て）いるから、づき間２０７に
沿って、単位長あたり一様な（一定の）静電容量を持つ
コンデンサが形成される。この容量素子を使って、コイ
ルの共振周波数を変えることが出来る。条片２０８と端
蓋の両半分２０４．２０４ｂの内の少なくとも一方とに
ＲＦ電普を接続づることにより、この容量素子の両端で
コイルな付勢づることも出来る。

第１２３図は一様なコンデンサを作る別の形式を示して
いる。この場合、導電性端蓋の半分２０４ａを基板２０
９の片側に食刻し、残り半分２０４１＋を反対側に食刻
する。両半分は重なり領域２１４を作る様な寸法にして
、一様なコンデンサを形成する。重なり領域２１４は第
１１図の破線２０２ど一致する。ＲＦ電源をコンデンサ
の両端に接続することにより、このコイルを付勢Ｊ−る
ことか出来る。

以上の説明から、この発明では、電流及び同調静電容量
が多数のターンに分布しているが、実効インダクタンス
は１ターンのコイルのインダクタンスと略等しいか、又
はそれより小さい様なＮＭＲ用ＲＦコイルを提供したこ
とが理解されよう。

この発明のＮＭＲ用ＲＦコイルは、磁界ＢＩ並びに信号
感度の一様性の点でも、かなりの改善をもたらした。コ
イルの形状により、信号対雑音比を改善することが出来
ると共に、ＲＦ駆動電力を減少づることか出来る。

この発明を特定の実施例及び例について説明したが、以
上の説明から、当業者にはこの他の変更が考えられよう
。従って、特許請求の範囲に記載された範囲内で、この
発明はこ）に具体的に説明した以外の形で実施すること
が出来ることを承知されたい。

【図面の簡単な説明】

第１図はコイルのＺ軸に沿った磁界Ｂ＋の強さを示すグ
ラフ、第２Δ図はこの発明に従って構成したコイルの基
本的な素子である１ターンのサドル形コイルを示す略図
、第２Ｂ図はこの発明のＮＭＲＪＩＩＲＦコイルの略図
、第３Ａ図はこの発明のＮＭＲ用ＲＦコイルの集中定数
等価回路、第３Ｂ図は繰返し回路単位の回路図で、これ
を複数個用いて第３Ａ図の回路を形成する。第４図は２
点で駆動することが出来るこの発明の１実施例のＮＭＲ
用ＲＦコイルを示す略図、第５Ａ図はこの発明のＮ　Ｍ
　ＲＩｌ］ＲＦコイルの平面図で、導電ループ素子に流
れる電流の方向を示す。第５Ｂ図は第５Ａ図に示したコ
イルの垂直セグメントに於ける正弦状の電流分布を示ず
グラフ、第５Ｃ図は第５Ａ図に示したコイルの導電ルー
プ素子に於りる電流分布を示すグラフ、第５Ｄ図は窓を
形成して、変形した導電ループ素子を持つこの発明のＮ
　Ｍ　Ｒｌ１ｉＲ直セグメントに於ける電流分布を示ず
グラフ、第６Ａ図乃至第６Ｃ図は、ループ素子に開路部
を形成したこの発明のＮＭＲ用ＲＦコイル並びにその場
合の電流を示１第５Ａ図、第５Ｂ図及び第５Ｃ図と同様
な図並びにグラフ、第７八図及び第７Ｂ図はこの発明の
好ましい実施例のＮＭＲ用ＲＦコイルを作るのに使われ
る導電パターンを示１図、第８図はインピーダンス整合
の為に利用し得る複数個の固定コンデンサを選ばれた垂
直セグメントに設けたこの発明のＮＭＲ用ＲＦコイルの
一部分を示す略図、第９図はコイルの縦軸線を通る平面
で見た無線周波磁界の磁束線のグラフ、第１０図はＲＦ
磁界の均質性を改善する為にＳ電性の端蓋素子を用いた
この発明の１実施例のＮＭＲ用ＲＦコイルの略図、第１
１図は導電性端蓋素子に於ける電流の流れを示す図、第
１２Ａ図及び第１２Ｂ図はこの発明に従って一様なコン
デンサを形成した導電性端蓋素子の横断面図である。 主な符号の説明 ２１ｂ：導電セグメント ２３ｂ：容量素子 １７８、１８０：端蓋素子 特許出願人 ゼネラル・エレクトリック・カンパニイ代理人　（７６
３０）　生　沼　徳　ニ１７ｉＥ　−２Ａ　皿−２Ｂ θ＝ｃｘｆ ｒｒｊｌ；−６Ａ 而−８■−団 ｕ　−４ｍト８ ｆｆ１−５８ 石−５［［−５Ｄ ｍ−７Ａ １Ｍ　−７８

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １）共通の縦軸線に沿って相隔で）配置された１対の導
   電性＠蓋素子と、各々少なくとも１つのりアクタンス素
   子が直列に入っている複数個の導電セグメントとを有し
   、該セグメントは各々の端蓋の周縁に沿って相隔たった
   点で前記端蓋素子を電気的に相互接続し、前記セグメン
   ］へは前記縦軸線と略平行に配置されていて、その結果
   出来る形が４回対称性を持つ様にしたＮＭＲ用ＲＦ−１
   イル。 ２、特許請求の範囲１）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイル
   に於て、各々の端蓋素子が略円形であり、前記導電性セ
   グメントが各々の端蓋の周縁に沿って等間隔で隔たって
   いるＮＭＲ用ＲＦコイル。 ３）特許請求の範囲１）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイル
   に於て、前記リアクタンス素子が少なくとも１つの容量
   素子を有するＮＭＲ用ＲＦコイル。 ４）特許請求の範囲３）に記載したＮＭ、Ｒ用ＲＦコイ
   ルに於て、１つの導電セグメントの少なくとも１つの容
   量素子の両端でコイルを付勢することが出来る様にする
   手段を有し、こうして動作中、端蓋の周縁に沿ったセグ
   メントの角度位置θに応じた正弦状分布に近似する電流
   を前記セグメントに生ずる様にしたＮＭＲ用ＲＦコイル
   。 ５）特許請求の範囲１）又は４）に記載したＮＭＲｍＲ
   Ｆコイルに於て、少なくとも１つの端蓋に複数個の開口
   が形成されており、各々の開口は該端蓋の面積に較べて
   比較的小さな面積を持っているＮＭＲ用ＲＦコイル。 ６）特許請求の範８１）又は４）に記載したＮＭＲ１１
   １ＲＦコイルに於て、各々の端蓋が非導電領域によって
   隔てられた導電性の両半分で構成されており、該非導電
   性領域は前記端蓋に流れる電流の方向と略平行な向きで
   あるＮＭＲ用ＲＦコイル。 ７）特許請求の範囲４）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイル
   に於て、前記電流の正弦状分布で大きさが最小値に近い
   様な、端蓋の周縁に沿った位置にあるセグメントの容量
   素子が短絡部で構成されているＮＭＲ用ＲＦコイル。 ８）特許請求の範囲４）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイル
   に於て、前記電流の正弦状分布の大きさが最小値に近い
   様な、前記、端蓋の周縁に沿った位置にあるセグメント
   の容量素子が開路部で構成されているＮＭＲ用ＲＦコイ
   ル。 ９）特許請求の範囲８）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイル
   に於て、一方の端蓋素子が環体で構成されているＮＭＲ
   用ＲＦコイル。 １０）特許請求の範［ｆｆ１９）に記載したＮＭＲ用Ｒ
   Ｆコイルに於て、頭用のコイルを構成していて、前記導
   電性端蓋及びセグメントが略円筒形のコイル巻型に取付
   けられており、該巻型は、前記セグメントを開路部に置
   き換えた領域に窓を備えているＮＭＲ用ＲＦコイル。 １１）特許請求の範囲３）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
   ルに於て、第１のセグメントにある１つの容量素子と並
   列に接続された第１の源によってコイルを付勢する様に
   し、こうしてＲＦコイルを励振して、２Ｈ＋を振動ＲＦ
   ｉｉ界の大きさ、ωをＲＦ磁界の共振周波数、ｔを時間
   として、２Ｈ＋ｃｏｓωｔで表わされる様な振動ＲＦ磁
   界を前記縦軸線と垂直に発生するようにし、該ＲＦ磁界
   が反対向きに回転する２つの成分で構成されているＮＭ
   Ｒ用Ｒ１：コイル。 １２、特許請求の範囲１１）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、該コイルを前記第１の源と９０°位相がず
   れた第２の源によって付勢することが出来、該第２の源
   は（θを前記ループの周縁に沿った各々のセグメントの
   位置を表わす極座標の角度として）前記第１のセグメン
   トから角度θ−９０’だけ隔たった第２のセグメントに
   ある容量素子と並列に接続され、直交するＲＦ磁界成分
   のベクトル加算により、１個の回転ＲＦｌｉｔｌ界が発
   生される様にしたＮＭＲ用ＲＦコイル。 １３）特許請求の範囲１２）に記載したＮＭＲ用Ｆコイ
   ルに於て、前記第１及び第２のセグメントの内の少なく
   とも１つは複数個の直列接続の容量素子を持ち、該直列
   接続の容量素子の間の共通点を選択して、コイルの入力
   インピーダンスを調節づ−ることが出来る様にしたＮＭ
   Ｒ用ＲＦコイル。 １４）特許請求の範囲１１）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、前記第１のセグメントが複数個の直列接続
   した容量素子を持ち、該直列接続の容量素子の間の共通
   点を選択してコイルの入力インピーダンスを調節するこ
   とが出来る様にしたＮＭＲ用ＲＦコイル。 １５）特許請求の範囲３）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
   ルに於て、少なくとも１つのセグメントが少なくとも１
   つの可変容量素子を持っているＮＭＲ用ＲＦコイル。 １６）特許請求の範囲１）又は４〉に記載したＮＭＲ用
   ＲＦコイルに於て、少なくとも１つの端蓋素子が、該端
   蓋に流れる電流の方向と略直交する方向の単位長あたり
   一定の静電容量を持つ容量素子を含んでいるＮＭＲ用Ｒ
   Ｆコイル。 １７）特許請求の範囲１６）に記載したＮＭＲ用Ｆコイ
   ルに於て、単位長あたり一定の静電容量を持つ容量素子
   の両端でＲＦコイルを付勢する手段を有するＮＭＲ用Ｒ
   Ｆコイル。 １８）特許請求の範囲１）又は４）に記載したＮＭＲ用
   ＲＦコイルに於て、前記端蓋素子の内の１つから共通の
   縦軸線に沿って隔たる少なくとも１つの導電ループ素子
   を有し、前記導電セグメントは前記１つの端蓋素子及び
   前記ループ素子を電気的に相互接続し、他方の端蓋素子
   は前記ループ素子と略同一平面にあって共通の中心点を
   持つが、それから電気的に絶縁されているＮＭＲ用ＲＦ
   コイル。 １９）共通の縦軸線に沿って相隔て）配置された１対の
   導電性端蓋素子と、各々少なくとも１つのりアクタンス
   素子が直列に入っている複数個の導電セグメントを有し
   、該セグメントは各々の前記端蓋の周縁に沿って相隔た
   った点で前記端蓋素子を電気的に相互接続しており、前
   記セグメントは前記縦軸線と略平行に配置されていて、
   ４回対称性を持たない形になる様にしたＮＭＲ用ＲＦコ
   イル。 ２、特許請求の範囲１９）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
   ルに於て、各々の端蓋素子が略円形であり、前記導電セ
   グメントが各々のループの周縁に沿って等間隔で隔ｔ＝
   っでいるＮ　Ｍ　Ｒ用ＲＦコイル。 ２、特許請求の範囲１９）に記載したＮ　Ｍ　Ｒ用ＲＦ
   コイルに於て、前記リアクタンス素子が少なくとも１つ
   の容量素子を含むＮＭＲ用ＲＦコイル。 ２、特許請求の範囲２１）に記載したＮＭＲ用Ｒ）コイ
   ルに於て、１つの導電セグメン１〜にある少なくとも１
   つの容量素子の両端でコイルを付勢することが出来る様
   にづる手段を有し、こうして動作中、ループの周縁に沿
   ったセグメントの角度位置θに応じた正弦状分布に近似
   する電流をセグメントに達成する様にしたＮＭＲ用ＲＦ
   コイル。 ２、特許請求の範囲１９）又は２２）に記載したＮ　Ｍ
   　Ｒ用ＲＦコイルに於て、少なくとも１つの端蓋に複数
   個の開口が形成され、各々の開口は該端蓋の面積に較べ
   て比較的小さい面積を持っているＮ　Ｍ　Ｒ用ＲＦコイ
   ル。 ２、特許請求の範囲１９）又は２２）に記載したＮＭＲ
   用ＲＦコイルに於て、各々の端蓋が非導電領域によって
   隔てられた導電性の両半分で構成され、該非導電領域が
   前記端蓋に流れる電流の方向と略平行な向きであるＮＭ
   Ｒ用ＲＦコイル。 ２５）特ｆＩ′請求の範囲２２）に記載したＮＭＲ用Ｒ
   Ｆコイルに於て、前記手段が、前記ＲＦコイルを付勢し
   て、夫々ｓｉｎθ及びＣＯＳθに比例するゼグメン１〜
   電流分布を持つ第１及び第２の直交共振モードを励振づ
   ることが出来る様にする第１及び第２の手段を有し、ｓ
   ｉｎθが大きいセグメントにある容量素子は静電容量の
   大ぎな値を持ち、Ｃａ２Ｏが大きいセグメントにある容
   量素子は、前記大きい値に較べて静電容量の一層小さい
   値を持っていて、前記第１及び第２のモードが相異なる
   周波数で発生ずる様にしたＮＭＲ用ＲＦコイル。 ２、特許請求の範囲２２）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
   ルに於て、該ＲＦコイルに第１及び第２の直交共振モー
   ドを励振づる様にＲＦコイルを付勢することが出来る様
   に゛づる手段を有し、一方のモードは所望のモードであ
   り、所望のモードの無視し得る電流を通すセグメントに
   ある容量素子を短絡部に置き換えて、所望のモードの周
   波数に対して、不所望のモードの周波数を変位させる様
   にしたＮＭＲ用ＲＦコイル。 ２、特許請求の範囲２２）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
   ルに於て、該ＲＦコイルに第１及び第２の直交共振モー
   ドを励振する様にＲＦコイルを付勢することが出来る様
   にする手段を有し、一方のモードは所望のモードであり
   、所望のモードの無視し得る電流を通すセグメントにあ
   る容量素子を開路部に置き換えて、所望のモードの周波
   数に対して、不所望のモードの周波数を変位させる様に
   したＮＭＲ用ＲＦコイル。 ２、特許請求の範囲２７）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
   ルに於て、少なくとも１つの端蓋素子が環体で構成きれ
   るＮＭＲ用ＲＦコイル。 ２、特許請求の範囲２８）に記載したＮＭＲ用ＲＦコイ
   ルに於て、該ＲＦコイルが頭用コイルであり、前記導電
   性端蓋及びセグメントが略円筒形のコイル巻型に取付け
   られており、該巻型には前記セグメントを開路部に置き
   換えた領域に窓を設けたＮＭＲ用ＲＦコイル。 ３０）特許請求の範囲２２）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、前記手段が夫々角度θ＝９０°だけ離れた
   第１及び第２のセグメントに設けられた第１及び第２の
   手段で構成されているＮＭＲ用ＲＦコイル。 ３１）特許請求の範囲３０）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、前記第１及び第２の手段の内の少なくとも
   一方が、夫々複数個の直列接続の容量素子で構成され、
   該直列接続の容量素子の間の共通点を選択してＲＦコイ
   ルの入力インピーダンスを調節することが出来る様にし
   たＮＭＲ用ＲＦコイル。 ３２、特許請求の範囲２２）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、前記手段が複数個の直列接続の容量素子で
   構成され、該直列接続の容量素子の間の共通点を選択し
   てＲＦコイルの入力インピーダンスを調節することが出
   来る様にしたＮＭＲ用ＲＦコイル。 ３３）特許請求の範囲１Ｂ）に記載したＮＭＩ（用ＲＦ
   コイルに於て、少なくとも１つのセグメントが少なくと
   も１つの可変容量素子を持っているＮＭＲ用ＲＦコイル
   。 ３４）特許請求の範囲１９）又は２２）に記載しｆｊ　
   Ｎ　Ｍ　Ｒ用Ｒ［：１イルに於て、少なくとも１つの端
   蓋素子が、該端蓋に流れる電流の方１げに対して略直交
   する方向の単位長あたり一定の静電容量を持つ容量素子
   を持っているＮＭＲ用ＲＦコイル。 ３５）特許請求の範囲３４）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、単位長あたり一定の静電容量を持つ前記容
   量素子の両端でＲＦコイルをイ］勢る手段を有するＮＭ
   Ｒ用ＲＦコイル。 ３６）特許請求の範囲１９）又は２２）に記載したＮＭ
   Ｒ用ＲＦコイルに於て、少なくとも１つの導電ループ素
   子が共通の縦軸線に沿って１つの端蓋素子から隔たって
   おり、前記導電セグメントが前記１つの端蓋素子及びル
   ープ素子を電気的に相互接続し、使方の端蓋素子は前記
   ループ素子と略同一平面にあって共通の中心点を持つが
   、それから電気的に絶縁されているＮＭＲ用ＲＦコイル
   。 ３７）共通の縦軸線に沿って相隔で）配置された１対の
   導電性端蓋素子と、各々少なくとも１つのりアクタンス
   素子を付設した複数個の導電セグメントとを有し、該セ
   グメントは各々の端蓋素子の周縁に沿って相隔たる点で
   前記端蓋素子を電気的に相互接続し、更に、動作中に、
   前記セグメントに近似的に正弦状の電流分布を達成する
   様にＲＦコイルを付勢する手段を有し、前記分布がルー
   プの周縁に沿った各々のセグメントの角度位置θに関係
   する様にしたＮＭＲ用ＲＦコイル。 ３８〉特許請求の範囲３７）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、各々の端蓋素子が略円形であり、前記導電
   セグメントが各々のループの周縁に沿って等間隔で隔た
   っているＮＭＲ用ＲＦコイル。 ３９）特許請求の範囲３７）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、前記リアクタンス素子が少なくとも１つの
   容量素子を含んでいるＮＭＲ用ＲＦコイル。 ４０）特許請求の範囲３７）又は３９）に記載したＮＭ
   Ｒ用ＲＦコイルに於て、少なくとも１つの端蓋に複数個
   の開口が形成されており、各々の間口は端蓋の面積に較
   べて比較的小さい面積を有するＮＭＲ用ＲＦコイル。 ４１）特許請求の範囲３７）又は３９）に記載したＮＭ
   Ｒ用ＲＦコイルに於て、各々の端蓋は非導電領域によっ
   て隔てられた導電性の両半分で構成されており、前記非
   導電領域は端蓋に流れる電流の方向と略平行な向きであ
   るＮＭＲ用ＲＦコイル。 ４２、特許請求の範囲３９）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、前記手段が夫々ｓｉｎθ及びＣＯＳθに仕
   例するセグメント電流分布を持つ第１及び第２の直交す
   る共振モードをＲＦコイルに励振する様に、該ＲＦコイ
   ルを付勢することが出来る様にする第１及び第２の手段
   を含んでおり、ｓｉｎθが大きいセグメントにある容量
   素子は静電容量の大きな値を持ち、ＣＯＳθが大きいセ
   グメントにある容量素子は前記大きな値に較べて静電容
   量の一層小さい値を持っていて、前記第１及び第２のモ
   ードが相異なる周波数で発生する様にしたＮＭＲ用ＲＦ
   コイル。 ４３）特許請求の範囲３９）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、該ＲＦコイルに第１及び第２の直交する共
   振モードを励振する様にＲＦコイルを付勢することが出
   来る様にする手段を有し、　一方のモードは所望のモー
   ドであり、所望のモードの無視し得る電流を通すセグメ
   ントにある容量素子を短絡部に置き換えて、所望のモー
   ドの周波数に対して、不所望のモードの周波数を変位さ
   せる様にしたＮＭＲ用ＲＦコイル。 ４４）特許請求の範囲３５）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、該ＲＦコイルに第１及び第２の直交する共
   振モードを励振する様にＲＦコイルを付勢することが出
   来る様にする手段を有し、一方のモードは所望のモード
   であり、所望のモードの無視し得る電流を通すセグメン
   トにある容量素子を開路部に置き換えて、所望のモード
   の周波数に対して、不所望のモードの周波数を変位させ
   る様にしたＮＭＲ用ＲＦ］イル。 ４５）特許請求の範囲４４）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、一方の端蓋が環体で構成されているＮＭＲ
   用ＲＦコイル。 ４６）特許請求の範囲４５）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、該コイルが曲用コイルであり、前記導電性
   端蓋及びセグメントが略円筒形のコイル巻型に取付けら
   れており、該巻型にはセグメントを開路部に置き換えた
   領域に窓が設けられているＮＭＲ用ＲＦコイル。 ４７）特許請求の範囲３９）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、前記手段が角度θ＝９０°だけ隔たる第１
   及び第２のセグメントに夫々設けられた第１及び第２の
   手段で構成されているＮＭＲ用ＲＦコイル。 ４８）特許請求の範囲４７）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、前記第１及び第２の手段の内の少なくとも
   １つが夫々複数個の直列接続の容量素子で構成されてお
   り、該直列接続の容量素子の間の共通点を選択して前記
   ＲＦコイルの入力インピーダンスを調節することが出来
   る様にしたＮＭＲ用ＲＦコイル。 ４９）特許請求の範囲３９）に記載したＮＭ’Ｒ用ＲＦ
   コイルに於て、前記手段が複数個の直列接続の容量素子
   で構成され、該直列接続の容量素子の間の共通点を選択
   して前記ＲＦコイルの入力インピーダンスを調節するこ
   とが出来る様にしたＮＭＲ用ＲＦコイル。 ５０）特許請求の範囲３７）又は３９）に記載したＮＭ
   Ｒ用ＲＦコイルに於て、少なくとも１つの端蓋素子が、
   該端蓋に流れる電流の方向に対して略直交する方向の単
   位長あたり一定の静電容量を持つ容量素子を持っている
   ＮＭＲ用ＲＦコイル。 ５１）特許請求の範囲５０）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、単位長あたり一定の静電容量持つ容量素子
   の両端でＲＦコイルを付勢する手段を有するＮＭＲ用コ
   イル。 ５２、特許請求の範囲３７）又は３９）に記載したＮＭ
   Ｒ用ＲＦコイルに於て、共通の縦軸線に沿って１つの端
   蓋素子から隔たる少なくとも１つの導電ループ素子を有
   し、導電セグメン］・が前記１つの端蓋素子及び前記ル
   ープ素子を電気的に相互接続し、他方の端蓋素子は前記
   ループ素子と略同一平面にあって共通の中心点を持つが
   、それから電気的に絶縁されているＮＭＲ用ＲＦコイル
   。 ５３）各々少なくとも１つの非導電性すき間が形成され
   ている複数個の導電セグメントを持つ第１の集成体と、
   該第１の集成体と略同−であるが、導電セグメントに形
   成される１き間が前記第１の集成体にあるすき間に対し
   でずれている様な第２の集成体とを有し、前記第１及び
   第２の集成体は互いに同軸に配置されていて誘電体材料
   によって隔てられてお、す、各々の集成体の導電セグメ
   ントの１端がＳ電性端蓋素子に電気接続されると共に他
   端が第２の導電性端蓋素子に接続され、各々の集成体に
   あるすき間は、一方の集成体のすき間が他方の集成体の
   対応するセグメントの連続部分によって架橋されて容量
   素子を形成する様に配置されているＮＭＲ用ＲＦコイル
   。 ５４）特許請求の範囲５３）に記載しｆｃ　Ｎ　Ｍ　Ｒ
   用Ｆコイルに於て、少なくとも１つの端蓋に複数個の開
   口が形成され、各々の開口は端蓋の面積に較べて比較的
   小さい面積を持つＮＭＲ用Ｒ’Ｆコイル。 ５５）特許請求の範囲５３）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、各々の端蓋が非導電領域によって隔てられ
   た導電性の両学会で構成されており、前記非導電領域が
   前記端蓋に流れる電流の方向と略平行な向きであるＮＭ
   Ｒ用ＲＦコイル。 ５６）特許請求の範囲５３）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、前記第１及び第２の集成体の内の少なくと
   も一方にある導電セグメントが非導電性すき間の領域に
   電気絶縁された少なくとも１つの導電パッドを持ってお
   り、該パッドを導電セグメントの残りの部分に電気接続
   して、第１及び第２の集成体の対応するセグメントの間
   の重なりの面積を変え、こうして前記容量素子の静電容
   量を調節することが出来る様にしたＮＭＲ用コイル。 ５７）特許請求の範囲５３）に記載したＮＭＲ用］：コ
   イルに於て、前記第１及び第２の集成体が、印刷配線板
   の両側に作られた、セグメン１へ素子に対応する導電パ
   ターンで構成されているＮＭＲ用ＲＦコイル。 ５８）特許請求の範囲５３）に記載したＮ　Ｍ　Ｒ用Ｒ
   Ｆ−］イルに於て、前記第１及び第２の集成体が１枚の
   印刷配線板の両側に作られた、セグメント素子に対導電
   パターンで構成されるＮＭＲ用ＲＦコイル。 ５９）特許請求の範囲５８）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、前記第１及び第２の集成体が何れも複数個
   の小集成体で構成されており、各々の小集成体には関連
   した一方の集成体の導電パターンの一部分が設りられて
   いるＮＭＲ用ＲＦコイル。 ６０）特許請求の範囲５３）に記載し１：　Ｎ　Ｍ　Ｒ
   用ＲＦコイルに於て、動作中、前記セグメントに、ルー
   プの周縁に治った該はグメントの角度位置θに依存する
   正弦状分布に近似づる電流を達成する様に、１つのセグ
   メントにある少なくとも１つの容量素子の両端でコイル
   を付勢することが出来る様にする手段を有するＮＭＲ用
   ＲＦコイル。 ６１）特許請求の範囲６０）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、電流の正弦状分布の大きさが最小値に近い
   様な、端蓋の周縁に沿った位置にあるセグメントの容量
   素子は短絡部で構成されているＮＭＲ用ＲＦコイル。 ６２、特許請求の範囲６０）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、電流の正弦状分布の大きさが最小値に近い
   様な、端蓋の周縁に沿った位置にあるセグメントの容量
   素子が開路部で構成されているＮＭＲ用ＲＦコイル。 ６３）特許請求の範囲６２）に記載しＩＣＮ　Ｍ　Ｒ用
   ＲＦコイルに於て、１つの端蓋素子が環体で構成されて
   いるＮＭＲ用ＲＦコイル。 ６４）特許請求の範囲６３）に記載しＩＣＮ　Ｍ　Ｒ用
   ＲＦコイルに於て、該コイルが曲用コイルであり、前記
   セグメンｌ−は略円筒形のコイル巻型に取付けられてお
   り、該巻型にはセグメントを開路部に置き換えた領域に
   窓が設けられているＮＭＲ用ＲＦコイル。 ６５）特許請求の範囲６０）に記載したＮ　Ｍ　Ｒ用Ｒ
   Ｆコイルに於て、前記手段が角度θ−９０°だけ隔たる
   第１及び第２のセグメン１−に設けられた第１及び第２
   の手段で構成されているＮＭＲ用ＲＦコイル。 ６６）特許請求の範囲６５）に°記載したＮＭＲ用ＲＦ
   コイルに於て、前記第１及び第２の手段が何れも複数個
   の直列接続の容量素子で構成されており、該直列接続の
   容量素子の間の共通点を選択してＲＦコイルの入力イン
   ピーダンスを調節することが出来る様にしたＮＭＲ用Ｒ
   Ｆコイル。 ６７）特許請求の範囲６０）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、前記手段が複数個の直列接続の容量素子で
   構成され、該直列接続の容量素子の間の共通点を選択し
   てＲＦコイルの入力インピーダンスを調節することが出
   来る様にしたＮＭＲ用ＲＦコイル。 ６日）特許請求の範囲５３）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、前記導電セグメントが各々の端蓋素子の周
   縁に沿って等間隔で隔たっているＮＭＲ用ＲＦコイル。 ６９）特許請求の範囲６８）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、前記セグメントが各々のループの周縁に沿
   って隔たっていて、４回対称性を持つ形になっているＮ
   ＭＲ用ＲＦコイル。 ７０）特許請求の範囲６８）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、前記セグメントが各々の端蓋素子の周縁に
   沿って隔たっていて、４回対称性を持たない形になって
   いるＮＭＲ用ＲＦコイル。 ７１）特許請求の範囲５３）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、少なくとも１つの端蓋素子が、該端蓋に流
   れる電流の方向に略直交する方向の単位長あたり一定の
   静電容量を持つ容量素子を持っているＮＭＲ用ＲＦコイ
   ル。 ７２、特許請求の範囲７１）に記載したＮＭＲ用ＲＦコ
   イルに於て、単位長あたり一定の静電容量を持つ容量素
   子の両端でＲＦコイルを付勢する手段を有するＮＭＲ用
   ＲＦコイル。