JPS60201547A - 記録兼用型磁気光学再生装置 - Google Patents
記録兼用型磁気光学再生装置Info
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- JPS60201547A JPS60201547A JP5757484A JP5757484A JPS60201547A JP S60201547 A JPS60201547 A JP S60201547A JP 5757484 A JP5757484 A JP 5757484A JP 5757484 A JP5757484 A JP 5757484A JP S60201547 A JPS60201547 A JP S60201547A
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- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
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- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
（発明の技術分野）
本発明は磁気光学記録媒体に磁化の上向き又は下向きの
形で２値化情報を記録する際にも使用で。
形で２値化情報を記録する際にも使用で。
きる記録兼用型磁気光学再生装置に関する。
（発明の背景）
磁気光学記録媒体は、例えばＧｄＣｏ 、 ＧｄＴｂＦ
ｅのような垂直磁化膜を主体とするもので、この垂直磁
化膜の磁化の方向を一旦上向きか下向きのいずれかに揃
えておき、記録したい部分にレーザービームを照射して
、その部分の温度を例えば磁性材料のキュリ一点以上に
加熱するととによシ、元の磁化方向を自由に解放し、同
時に反対向きの弱い磁場をその部分に印加することで、
その部分の磁化方向を膜の磁化方向とは反対向きにし、
その上でレーザービームの照射を止めて、その反対向き
の磁化を固定する。これにより仮に膜の磁化方向を０と
し、反対方向を１とすれば、レーザービームの照射は０
．１のデジタル信号の１として記録されることになる。
ｅのような垂直磁化膜を主体とするもので、この垂直磁
化膜の磁化の方向を一旦上向きか下向きのいずれかに揃
えておき、記録したい部分にレーザービームを照射して
、その部分の温度を例えば磁性材料のキュリ一点以上に
加熱するととによシ、元の磁化方向を自由に解放し、同
時に反対向きの弱い磁場をその部分に印加することで、
その部分の磁化方向を膜の磁化方向とは反対向きにし、
その上でレーザービームの照射を止めて、その反対向き
の磁化を固定する。これにより仮に膜の磁化方向を０と
し、反対方向を１とすれば、レーザービームの照射は０
．１のデジタル信号の１として記録されることになる。
こうして記録された０、１信号の情報は、直線偏光（レ
ーザービーム）を照射して、その反射光の偏光面の回転
状況が磁化の向きによって相違す−る現象（磁気カー効
果）を利用して読み取られる。
ーザービーム）を照射して、その反射光の偏光面の回転
状況が磁化の向きによって相違す−る現象（磁気カー効
果）を利用して読み取られる。
つまり、入射光に対して磁化の向きが上向きのとき、反
射光の偏光面が入射光の偏光面に対してθに度回転した
とすると、入射光に対して磁化の向きが下向きのときは
一θ鍍回転する。従って、反射光の先に偏光子（アナラ
イザーとも呼ばれる）の主軸を一〇渡面にほぼ直交する
ように置いておくと、下向き磁化の部分からの光はアナ
ライザーをはとんど透過せず、上向きの磁化の部分から
の光はｓｉｎ ２θにの分だけ透過するので、アナライ
ザーの先にディテクター（光電変換手段）を設置してお
けば、記録媒体を高速でスキャンニングして行くと、記
録された磁化状態に基づいて電流の強弱信このような再
生原理に基づく磁気光学再生装置の基本構成を第２Ａ図
に示す。第２Ａ図に於いて、（２１）はレーザー光源、
（２２）はハーフミラ−１（２３）は記録媒体、（２４
）はアナライザー、（２５）はディテクター、（２６）
はコリメーターレンズ、（２７）は対物レンズである。
射光の偏光面が入射光の偏光面に対してθに度回転した
とすると、入射光に対して磁化の向きが下向きのときは
一θ鍍回転する。従って、反射光の先に偏光子（アナラ
イザーとも呼ばれる）の主軸を一〇渡面にほぼ直交する
ように置いておくと、下向き磁化の部分からの光はアナ
ライザーをはとんど透過せず、上向きの磁化の部分から
の光はｓｉｎ ２θにの分だけ透過するので、アナライ
ザーの先にディテクター（光電変換手段）を設置してお
けば、記録媒体を高速でスキャンニングして行くと、記
録された磁化状態に基づいて電流の強弱信このような再
生原理に基づく磁気光学再生装置の基本構成を第２Ａ図
に示す。第２Ａ図に於いて、（２１）はレーザー光源、
（２２）はハーフミラ−１（２３）は記録媒体、（２４
）はアナライザー、（２５）はディテクター、（２６）
はコリメーターレンズ、（２７）は対物レンズである。
それに対し、カー効果による偏光面の回転状況を検出す
るために、アナライザーに代えてウオーラストンプリズ
ム、トムソンプリズム、ロションプリズム、薄膜型など
の偏光ビームスプリッタ−（以下、単にＰｕ８と略称す
る）を用い、ＰＢＳへの入射光を１互いに直交した２つ
の偏光成分を持ち、かつほぼ等しい光強度を有する２つ
の偏光（一方はＰＢＳの反射光で他方は透過光に当る）
′に分割し、各分割光を各・々のディテクタヒに導き、
両ディテクターからの出力差を取る、いわゆる差動法が
知られている。この差動法に基づく再生装置の基本構成
を示すと、第２Ｂ図の如くなる。第２Ｂ図に於いて、（
２Ｂ）はＰＢＳであシ、（２５ａ）、（２５ｂ）はディ
テクターであシ、２９は差動増幅器である。差動法はア
ナライザーを用いる直接法（第２Ａ図参照）に比べ８７
Ｎ比の点で有利な場合がある。
るために、アナライザーに代えてウオーラストンプリズ
ム、トムソンプリズム、ロションプリズム、薄膜型など
の偏光ビームスプリッタ−（以下、単にＰｕ８と略称す
る）を用い、ＰＢＳへの入射光を１互いに直交した２つ
の偏光成分を持ち、かつほぼ等しい光強度を有する２つ
の偏光（一方はＰＢＳの反射光で他方は透過光に当る）
′に分割し、各分割光を各・々のディテクタヒに導き、
両ディテクターからの出力差を取る、いわゆる差動法が
知られている。この差動法に基づく再生装置の基本構成
を示すと、第２Ｂ図の如くなる。第２Ｂ図に於いて、（
２Ｂ）はＰＢＳであシ、（２５ａ）、（２５ｂ）はディ
テクターであシ、２９は差動増幅器である。差動法はア
ナライザーを用いる直接法（第２Ａ図参照）に比べ８７
Ｎ比の点で有利な場合がある。
尚、との差動法を利用するには、ＰＢＳの偏シ方向を入
射光のカー回転を受ける前の元の偏光面に対し４５度傾
ける必要がある。
射光のカー回転を受ける前の元の偏光面に対し４５度傾
ける必要がある。
いずれにせよ、このような再生装置を記録にも兼用しよ
うとすると、光源（２１′）からの光ビームはハーフミ
ラ−（２２）で光量が半分に減少させられるので有効利
用率が非常に慈いと言える。
うとすると、光源（２１′）からの光ビームはハーフミ
ラ−（２２）で光量が半分に減少させられるので有効利
用率が非常に慈いと言える。
まだ再生時にも記録媒体（２３）からの反射光の光量が
ハーフミラ−（２２）で半分に減少させられるので、Ｓ
／Ｎ比が低くなる。
ハーフミラ−（２２）で半分に減少させられるので、Ｓ
／Ｎ比が低くなる。
そのため特開昭５７−１１１８４３号の発明は、第２Ｃ
図に示すようにハーフミラ−（２２）の代シにＰＢＳ（
２８）を用いアナライザー（２４）を使用せずにＰＢＳ
（２８）と記録媒体（２３）との間にファラデーローチ
ーター（２７）を配設した磁気光学再生装置を提供する
。これによれば、光源（２１）から例えばＳ偏光をＰＢ
Ｓ （２８）に入射させ、ここで１００％反射させて、
ファラデーローチーター（２７）を通して媒体（２３）
に導き、媒体（２３）で反射させる。
図に示すようにハーフミラ−（２２）の代シにＰＢＳ（
２８）を用いアナライザー（２４）を使用せずにＰＢＳ
（２８）と記録媒体（２３）との間にファラデーローチ
ーター（２７）を配設した磁気光学再生装置を提供する
。これによれば、光源（２１）から例えばＳ偏光をＰＢ
Ｓ （２８）に入射させ、ここで１００％反射させて、
ファラデーローチーター（２７）を通して媒体（２３）
に導き、媒体（２３）で反射させる。
媒体（２３）からの反射光は、カー回転（＋θｋ又は−
θｋ）を受け、（カー回転角は０．３〜０．５度と小ざ
いので僅かではあるが）Ｐ偏光成分を持つので、再びＰ
ｌ：ｓ Ｓ （２Ｂ）ｌｃ人’ＪＪｔルト、Ｐｕ８（
２Ｂ）はＳ偏光は透過せず、Ｐ偏光成分のみを透過する
ことから透過したＰ偏光成分がディテクター（２５）で
受光される。しかしながら、これでは磁化の上向き、下
向きに応じてカー回転がＳ偏光の偏光面に対して＋θに
と−へ生じるだけでＰＢＳ（２８）を透過するＰ成分の
大きさは全く同じであるからディテクター（２５）の受
光量は変化せず電流の強弱信号が再生されない。従って
、記録が読み取れないことから、Ｐｕ５（２８）とに体
（２３）との間にファラデーローテーク〜（３０）を挿
入し、媒体の反射光の偏光面を全体に０〜９０６の間で
回転させる。そうすると、＋θにの場合と、−θにとの
場合ではＰ成分の大きさが異なって来るので、今度はデ
ィテクター（２５）で受ける光量が変化し、記録の読み
取りが可能になる。
θｋ）を受け、（カー回転角は０．３〜０．５度と小ざ
いので僅かではあるが）Ｐ偏光成分を持つので、再びＰ
ｌ：ｓ Ｓ （２Ｂ）ｌｃ人’ＪＪｔルト、Ｐｕ８（
２Ｂ）はＳ偏光は透過せず、Ｐ偏光成分のみを透過する
ことから透過したＰ偏光成分がディテクター（２５）で
受光される。しかしながら、これでは磁化の上向き、下
向きに応じてカー回転がＳ偏光の偏光面に対して＋θに
と−へ生じるだけでＰＢＳ（２８）を透過するＰ成分の
大きさは全く同じであるからディテクター（２５）の受
光量は変化せず電流の強弱信号が再生されない。従って
、記録が読み取れないことから、Ｐｕ５（２８）とに体
（２３）との間にファラデーローテーク〜（３０）を挿
入し、媒体の反射光の偏光面を全体に０〜９０６の間で
回転させる。そうすると、＋θにの場合と、−θにとの
場合ではＰ成分の大きさが異なって来るので、今度はデ
ィテクター（２５）で受ける光量が変化し、記録の読み
取りが可能になる。
しかしながら、ファラデーローチーター（３０）は、（
イ）ファラデーガラスの周囲に永久磁石又は空心コイル
を配置したタイプにせよ、（ロ）ＹＩＧのようなファラ
デー効果の大きな結晶板の周囲に永久磁石を配置したタ
イプにせよ、磁気光学再生装置に使用するのは今のとこ
ろ実用上無理である。何故ならば前者（イ）は重量及び
体積の点でピックアップに取シ付けられるＰＢＳ（２８
）と媒体との間に挿入することは無理で、後者（ロ）は
多少コンパクトになるものの、結晶成長により製作され
るため高価であり、しかも光の吸収があるため、ただで
さえ少ない再生信号強度を低下させる欠点があり、同様
に無理である。
イ）ファラデーガラスの周囲に永久磁石又は空心コイル
を配置したタイプにせよ、（ロ）ＹＩＧのようなファラ
デー効果の大きな結晶板の周囲に永久磁石を配置したタ
イプにせよ、磁気光学再生装置に使用するのは今のとこ
ろ実用上無理である。何故ならば前者（イ）は重量及び
体積の点でピックアップに取シ付けられるＰＢＳ（２８
）と媒体との間に挿入することは無理で、後者（ロ）は
多少コンパクトになるものの、結晶成長により製作され
るため高価であり、しかも光の吸収があるため、ただで
さえ少ない再生信号強度を低下させる欠点があり、同様
に無理である。
（発明の目的）
従って、本発明の目的は、ノ・−フミラー（２２）やフ
ァラデーローチーター（３０）を使用せずに、それらを
用いた場合の欠点を除き、しかも記録時に光源光量が有
効に利用でき、再生時にＳ／Ｎ比が高い記録兼用型磁気
光学再生装置を提供するにある。
ァラデーローチーター（３０）を使用せずに、それらを
用いた場合の欠点を除き、しかも記録時に光源光量が有
効に利用でき、再生時にＳ／Ｎ比が高い記録兼用型磁気
光学再生装置を提供するにある。
（発明の概要）
本発明者は鋭意研究の結果、入射偏光をＯ〜９０゜の間
で回転させるだけならば、伺もファラデーローチーター
（３０）の“・ような大型で重いものを使用せずとも、
透過率又は反射率がＰ偏光成分とＳ偏光成分に対して等
しくない特殊ビームスプリッタ−を使用すれば、それは
小型でしかも軽いので好適であることを見い出し、本発
明を成すに至った。
で回転させるだけならば、伺もファラデーローチーター
（３０）の“・ような大型で重いものを使用せずとも、
透過率又は反射率がＰ偏光成分とＳ偏光成分に対して等
しくない特殊ビームスプリッタ−を使用すれば、それは
小型でしかも軽いので好適であることを見い出し、本発
明を成すに至った。
従って、本発明は、直線偏光光源（１）、偏光ビームス
プリッタ−（２）、Ｐ偏光成分とＳ偏光成分に対する透
過率〔又は反射率〕が異なる特殊ビームスプリッタ−（
３）、並びに光電変換手段（４）からなシ、前記光源（
１）からの偏光ビームを前記偏光ビームスプリッタ−（
２）で反射（又は透過）させ、その反射光（又は透過光
）を前記特殊ビームスプリッタ−（３）を経て磁気光学
記録媒体（Ｓ）に照射し、媒体（８）で反射された偏光
ビームを再び前記特殊ビームスプリッタ−（３）を経て
前記偏光ビームスプリッタ−（２）に導き、ここを透過
した光〔又はここで反射された光〕を前記光電変換手段
（４）で受光させることを特徴とする記録兼用型磁気光
学再生装置を提供する。なお、本発明の説明に於いて、
〔又は・・・〕、（又は・・・）の記述が各２ケ所でて
くるが、この意味は先に〔又は・・・〕を選択した場合
には後の個所も〔又は・・・〕を選択するものとし、ま
た先に（又は・・・）を選択した場合には後の個所も（
又は・・・）を選択して読むことを意味する。
プリッタ−（２）、Ｐ偏光成分とＳ偏光成分に対する透
過率〔又は反射率〕が異なる特殊ビームスプリッタ−（
３）、並びに光電変換手段（４）からなシ、前記光源（
１）からの偏光ビームを前記偏光ビームスプリッタ−（
２）で反射（又は透過）させ、その反射光（又は透過光
）を前記特殊ビームスプリッタ−（３）を経て磁気光学
記録媒体（Ｓ）に照射し、媒体（８）で反射された偏光
ビームを再び前記特殊ビームスプリッタ−（３）を経て
前記偏光ビームスプリッタ−（２）に導き、ここを透過
した光〔又はここで反射された光〕を前記光電変換手段
（４）で受光させることを特徴とする記録兼用型磁気光
学再生装置を提供する。なお、本発明の説明に於いて、
〔又は・・・〕、（又は・・・）の記述が各２ケ所でて
くるが、この意味は先に〔又は・・・〕を選択した場合
には後の個所も〔又は・・・〕を選択するものとし、ま
た先に（又は・・・）を選択した場合には後の個所も（
又は・・・）を選択して読むことを意味する。
本発明に使用される特殊ビームスプリッタ−（３）それ
自身は公知である（例えば特開昭５７−４４２４１号参
照）が、これによる偏光角回転の原理は次の通りである
。つまり、特殊ビームスプリッタ−（３）の方位を入射
光の側光面に対し４５゜傾けると、それは概念上Ｐ偏光
成分とＳ偏光成分に分解される。このことをベクトルで
説明すると、第３図の如くなる。即ち、第３図に入射偏
光のベクトルをσにで表わすと、この特殊ビームスプリ
ツＪ−（３）が仮にＰ偏光成分に対する透過率が１００
％でなくＳ偏光成分に対する透過率が１００％であると
すると、ベクトルＯＫのＰ偏光成分（ベクトル０Ｋｐ）
は強度が低下してベクトル０１（、・の形で透過し、他
方ベクトル祿のＳ偏光成分（ベクトルσ裟０はそのまま
であるから、出射光はベクトルσ玲・と１との合成ベク
トルσ衰′とじて現わされ、結局出射光の偏光面は入射
光に対して角度αだけ回転したものになる。
自身は公知である（例えば特開昭５７−４４２４１号参
照）が、これによる偏光角回転の原理は次の通りである
。つまり、特殊ビームスプリッタ−（３）の方位を入射
光の側光面に対し４５゜傾けると、それは概念上Ｐ偏光
成分とＳ偏光成分に分解される。このことをベクトルで
説明すると、第３図の如くなる。即ち、第３図に入射偏
光のベクトルをσにで表わすと、この特殊ビームスプリ
ツＪ−（３）が仮にＰ偏光成分に対する透過率が１００
％でなくＳ偏光成分に対する透過率が１００％であると
すると、ベクトルＯＫのＰ偏光成分（ベクトル０Ｋｐ）
は強度が低下してベクトル０１（、・の形で透過し、他
方ベクトル祿のＳ偏光成分（ベクトルσ裟０はそのまま
であるから、出射光はベクトルσ玲・と１との合成ベク
トルσ衰′とじて現わされ、結局出射光の偏光面は入射
光に対して角度αだけ回転したものになる。
このような偏光角を有する偏光ビームが媒体で反射され
てカー効果を受けると、反射光の偏光角は媒体の磁化の
向きによってθｋ又は−〇に回転させられて反射光は第
４図に示すようなベクトルＯＫ’↓又はσに′↓を持つ
ことになる９これらの反射光（ベクトルＯＫ’↓又はＯ
Ｋ’↑）は再び特殊ビームスプリッタ−（３）を通ると
きそれぞれほぼ角度αだけ回転させられ、その透過光は
第５図に示すようなベクトルＯｒ↓又はＯＫ’ｉ を持
つことになる。
てカー効果を受けると、反射光の偏光角は媒体の磁化の
向きによってθｋ又は−〇に回転させられて反射光は第
４図に示すようなベクトルＯＫ’↓又はσに′↓を持つ
ことになる９これらの反射光（ベクトルＯＫ’↓又はＯ
Ｋ’↑）は再び特殊ビームスプリッタ−（３）を通ると
きそれぞれほぼ角度αだけ回転させられ、その透過光は
第５図に示すようなベクトルＯｒ↓又はＯＫ’ｉ を持
つことになる。
これらを特殊ビームスプリッタ＝（３）に対して４５°
異る方位を持つＰＢＳ （２）に入射させると、ＰＢＳ
での透過光のＰ偏光成分は第５図に示されるようにベク
トルＯ′に′ｐ↓又はＯｆｐ↑で表わされ、これらのＰ
偏光成分は強度が等しくないのでディテクター（４）に
入射すると、ディテクター（４）では受光量の強弱に応
じて電流の強弱信号を再生する。
異る方位を持つＰＢＳ （２）に入射させると、ＰＢＳ
での透過光のＰ偏光成分は第５図に示されるようにベク
トルＯ′に′ｐ↓又はＯｆｐ↑で表わされ、これらのＰ
偏光成分は強度が等しくないのでディテクター（４）に
入射すると、ディテクター（４）では受光量の強弱に応
じて電流の強弱信号を再生する。
こうして、本発明によればファラデーローチーターを使
用することなく再生できる訳である。しかしながら、特
殊ビームスプリッタ−（２）か反射にせよ透過にせよ媒
体（Ｓ）あるいはディテクターに向って出射する光量が
余り低下するのは、先に述べたように問題がある、従っ
て、できるだけ光量を落さないようにするノこめに反射
光を媒体（Ｓ）あるいはディテクターに向って出射する
場合には反射率が透過光を媒体（８）あるいはディテク
ターに向って出射する場合には透過率がそれぞれＰ、８
偏光成分いずれに対しでも５０％より大きいことが好ま
しい。
用することなく再生できる訳である。しかしながら、特
殊ビームスプリッタ−（２）か反射にせよ透過にせよ媒
体（Ｓ）あるいはディテクターに向って出射する光量が
余り低下するのは、先に述べたように問題がある、従っ
て、できるだけ光量を落さないようにするノこめに反射
光を媒体（Ｓ）あるいはディテクターに向って出射する
場合には反射率が透過光を媒体（８）あるいはディテク
ターに向って出射する場合には透過率がそれぞれＰ、８
偏光成分いずれに対しでも５０％より大きいことが好ま
しい。
以下、図面を引用して実施例によシ本発明を具体的に説
明する。
明する。
（実施例１）
第１’Ａ図は本実施例にかかる記録兼用型磁気光学再生
装置の全体構成を示す説明図である。
装置の全体構成を示す説明図である。
（１）は偏光光源（レーザー光源）でここから仮にＰ偏
光を出射させ、ＰＨ８（２）に入射させると、ＰＢＳ
（２）ではＳ偏光が１００％反射されてＰＢＳ（２）に
対し４５°方位の異なる特殊ビームスプリッタ−（３）
に入射する。
光を出射させ、ＰＨ８（２）に入射させると、ＰＢＳ
（２）ではＳ偏光が１００％反射されてＰＢＳ（２）に
対し４５°方位の異なる特殊ビームスプリッタ−（３）
に入射する。
この特殊ビームスプリッタ−（３）は、ここではＰ偏光
成分の透過率（Ｔｐ）が９９％、Ｓ偏光成分の透過率（
Ｔｓ）が８２％のものを使用する。このような特殊ビー
ムスプリッタ−（３）は、屈折率ｎ＝１．５１のガラス
プリズムの斜面に、ＺｒＣ４（屈折率ｎ＝２．０）を光
学膜厚で０．２９５７λ（λ＝８３０ｎｍ）の厚さに蒸
着した後、その上に同じ材質のガラスプリズムの斜面を
密着させて得られる。ＰとＳに対する透過率が等しくな
いので、この特殊ビームスプリッタ−（３）を透過した
光は、偏光面が２．６′回転して記録媒体（Ｓ）に入射
する。媒体（８）で反射された光はカー回転（θｋ又は
−θｋ）を受けて再び特殊ビームスプリッタ−（３）に
入射すると、再び偏光面がほぼ２，６′回転させられて
透過し、透過光はＰＢＳ （２）にはいる。ＰＨ８（２
）ではＰ偏光成分のみ透過するので、カー回転（θｋ又
は−θｋ）に応じて異なる強度を有するＰ偏光成分がデ
ィテクター（４）に入射し、異なる強度の電気信号に再
生される。
成分の透過率（Ｔｐ）が９９％、Ｓ偏光成分の透過率（
Ｔｓ）が８２％のものを使用する。このような特殊ビー
ムスプリッタ−（３）は、屈折率ｎ＝１．５１のガラス
プリズムの斜面に、ＺｒＣ４（屈折率ｎ＝２．０）を光
学膜厚で０．２９５７λ（λ＝８３０ｎｍ）の厚さに蒸
着した後、その上に同じ材質のガラスプリズムの斜面を
密着させて得られる。ＰとＳに対する透過率が等しくな
いので、この特殊ビームスプリッタ−（３）を透過した
光は、偏光面が２．６′回転して記録媒体（Ｓ）に入射
する。媒体（８）で反射された光はカー回転（θｋ又は
−θｋ）を受けて再び特殊ビームスプリッタ−（３）に
入射すると、再び偏光面がほぼ２，６′回転させられて
透過し、透過光はＰＢＳ （２）にはいる。ＰＨ８（２
）ではＰ偏光成分のみ透過するので、カー回転（θｋ又
は−θｋ）に応じて異なる強度を有するＰ偏光成分がデ
ィテクター（４）に入射し、異なる強度の電気信号に再
生される。
尚、本例の変形例を第１Ｂ図に示す。
（実施例２）
第６図は第１Ａ図（実施例１）の変形例であり、ここで
は特殊ビームスプリッタ−（３）として、Ｐ偏光に対す
る反射率（Ｈｐ）＝６６％、Ｓ偏光に対する反射率（Ｒ
ｓ） −９９，８％のものを使用する。
は特殊ビームスプリッタ−（３）として、Ｐ偏光に対す
る反射率（Ｈｐ）＝６６％、Ｓ偏光に対する反射率（Ｒ
ｓ） −９９，８％のものを使用する。
従って、ここでは特殊ビームスプリッタ−（３）で反射
された光を媒体（Ｓ）に導く。
された光を媒体（Ｓ）に導く。
このような特殊ビームスプリッタ−（３）は、屈折率ｎ
＝１．４５７の溶融石英製のプリズムの斜面に、 Ｈ層： ’Ｉ’ｉ０．／ ｎ ＝ ２．２ ／光学膜厚
０．２８３λＬ層：ＳｉＯメｎ＝１．４５３／光学膜厚
０．３５６λ（λ＝ｓａｏｎｍ） の２層をＨ（ＬＨ）”の順に交互に１１層蒸着積層した
後、その上に同じ材質のプリズムの斜面を密着させるこ
とにより得られ、１回の反射で偏光面は約５°回転する
１（往復では１０’回転）。
＝１．４５７の溶融石英製のプリズムの斜面に、 Ｈ層： ’Ｉ’ｉ０．／ ｎ ＝ ２．２ ／光学膜厚
０．２８３λＬ層：ＳｉＯメｎ＝１．４５３／光学膜厚
０．３５６λ（λ＝ｓａｏｎｍ） の２層をＨ（ＬＨ）”の順に交互に１１層蒸着積層した
後、その上に同じ材質のプリズムの斜面を密着させるこ
とにより得られ、１回の反射で偏光面は約５°回転する
１（往復では１０’回転）。
（実施例３）
本例は第７図に示すように、特殊ビームスプリッタ−（
３）で反射される光ビーム（実施例１−第１図では不要
なものとして拾ててぃた）を別の４分割ディテクター（
４′）で受光させ、媒体（Ｓ）の記録面を正しくとらえ
るためのフォーカシングや記録ラインを正しく走行する
ためのトラッキングというドライブコントロール（ＤＣ
）に利用する。
３）で反射される光ビーム（実施例１−第１図では不要
なものとして拾ててぃた）を別の４分割ディテクター（
４′）で受光させ、媒体（Ｓ）の記録面を正しくとらえ
るためのフォーカシングや記録ラインを正しく走行する
ためのトラッキングというドライブコントロール（ＤＣ
）に利用する。
更に本例では光源（１）の光強度の「ゆらぎＪなどのノ
イズ成分を除去するために、ディテクター（４’）で再
生された電気信号とディテクター（４）で再生された電
気信号とを差動増幅器（５）で比較して差動をとり、情
報信号に再生する。この場合、ディテクター（４）、（
４′）と差動増幅器（５）との間にそれぞれ又はいずれ
か一方に増幅器又はアッテネータ−を挿入してノイズレ
ベルを等しくしてもよい。
イズ成分を除去するために、ディテクター（４’）で再
生された電気信号とディテクター（４）で再生された電
気信号とを差動増幅器（５）で比較して差動をとり、情
報信号に再生する。この場合、ディテクター（４）、（
４′）と差動増幅器（５）との間にそれぞれ又はいずれ
か一方に増幅器又はアッテネータ−を挿入してノイズレ
ベルを等しくしてもよい。
（発明の効果）
以上の通り、本発明によればファラデローチーターのよ
うな難点のある部品を使用することなく、コンパクトで
安価な特殊ビームスプリッタ−により偏光面を回転させ
るので、装置全体がコンパクトになると共にハーフミラ
−に代えて光源光量が有効利用できるＰＢＳを使用でき
るようになり、従って記録装置と兼用させる場合に非常
に有利となる。
うな難点のある部品を使用することなく、コンパクトで
安価な特殊ビームスプリッタ−により偏光面を回転させ
るので、装置全体がコンパクトになると共にハーフミラ
−に代えて光源光量が有効利用できるＰＢＳを使用でき
るようになり、従って記録装置と兼用させる場合に非常
に有利となる。
第１Ａ図は本発明の実施例１にかかる記録兼用型磁気光
学再生装置の説明図である。 第１Ｂ図は実施例１の変形例にかかる装置の説明図であ
る。 第２Ａ図、第２Ｂ図及び第２Ｃ図は従来の磁気光学再生
装置の説明図である。 第３図、第４図及び第５図は偏光ベクトルの説明図であ
る。 第６図は本発明の実施例２にかかる記録兼用型磁気光学
再生装置の説明図である。 第７図は同じ〈実施例３にかかる装置の説明図である。 〔主要部分の符号の説明〕 】、２１・・・偏光光源（レーザー光源）２．２８・・
・偏光ビームスプリッタ−（ＰＢＳ）２２・・・ハーフ
ミラ− ３・・・特殊ビームスプリッタ−（ＢＳ）４．２５．２
５ａ、２５ｂ・・・光電変換手段（ディテクター） 出願人 日本光学工業株式会社 代理人 渡 辺 隆 男
学再生装置の説明図である。 第１Ｂ図は実施例１の変形例にかかる装置の説明図であ
る。 第２Ａ図、第２Ｂ図及び第２Ｃ図は従来の磁気光学再生
装置の説明図である。 第３図、第４図及び第５図は偏光ベクトルの説明図であ
る。 第６図は本発明の実施例２にかかる記録兼用型磁気光学
再生装置の説明図である。 第７図は同じ〈実施例３にかかる装置の説明図である。 〔主要部分の符号の説明〕 】、２１・・・偏光光源（レーザー光源）２．２８・・
・偏光ビームスプリッタ−（ＰＢＳ）２２・・・ハーフ
ミラ− ３・・・特殊ビームスプリッタ−（ＢＳ）４．２５．２
５ａ、２５ｂ・・・光電変換手段（ディテクター） 出願人 日本光学工業株式会社 代理人 渡 辺 隆 男
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ 直線偏光光源（１）、偏光ビームスプリッタ−（２
）、’Ｐ偏光成分とＳ偏光成分に対する透過率〔又は反
射率〕が異なる特殊ビームスプリッタ−（３）、並びに
光電変換手段（４）からなり、前記光源（１）からの偏
光ビームを前記偏光ビームスプリッタ−（２）で反射（
又は透過）させ、その反射光（又は透過光）を前記特殊
ビームスプリッタ−（３）を経て磁気光学記録媒体（８
）に照射し、該媒体（８）で反射された偏光ビームを再
び前記特殊ビームスプリッタ−（３）を経て前記偏光ビ
ームスプリッタ−（２）に導き、ここを透過した光〔又
はここで反射された光〕を前記光電変換手段（４）で受
光させることを特徴とする記録兼用型磁気光学再生装置
。 ２ 前記特殊ビームスプリッタ−（３）がＰ偏光成分及
びＳ偏光成分に対する透過率又は反射率が共に５０％よ
り高いことを特徴とする特許請求の範囲第１項記載の記
録兼用型磁気光学再生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP5757484A JPS60201547A (ja) | 1984-03-26 | 1984-03-26 | 記録兼用型磁気光学再生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP5757484A JPS60201547A (ja) | 1984-03-26 | 1984-03-26 | 記録兼用型磁気光学再生装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60201547A true JPS60201547A (ja) | 1985-10-12 |
Family
ID=13059618
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP5757484A Pending JPS60201547A (ja) | 1984-03-26 | 1984-03-26 | 記録兼用型磁気光学再生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS60201547A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4993011A (en) * | 1986-03-19 | 1991-02-12 | Sanyo Electric Co., Ltd. | Optical recording apparatus with simultaneous erasing and recording |
-
1984
- 1984-03-26 JP JP5757484A patent/JPS60201547A/ja active Pending
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4993011A (en) * | 1986-03-19 | 1991-02-12 | Sanyo Electric Co., Ltd. | Optical recording apparatus with simultaneous erasing and recording |
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