JPS60205341A - 核磁気共鳴分布を求める方法および装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は発生させられた定常で一様な磁界内にある被検
体の領域内の核磁気共鳴分布をめるために、以下の諸ス
テップ、すなわち、 ａ）高周波電磁パルスを発生して、定常な磁界の磁界方
向を中心として被検体内の核の磁化の歳差運動を起こさ
しめ、これにより共鳴信号を発生する不テツブと、 ｂ）次に準備期間において少なくとも１個の勾配磁界を
加えるステップと、 ０）次に測定期間において共鳴信号の（ｎ個の）信号サ
ンプルの組を取るステップと、 ｄ）次に毎回待ち期間の後、ステップａ）　、　ｂ）お
よびＣ）を具える測定サイクルを複数（ｎ′）回繰り返
し、各繰り返し毎に異なる値を有する準□備期間に亘る
少なくとも１個の勾配磁界の強さの積分をとり、マトリ
ックス構成されたメモリ装置に（ｎ個の）信号サンプル
の（ｎ７個の）行に蓄え、メモリ装置から、積分値をフ
ーリエ変換した後に、誘起された核磁化の分布像をめ□
るステップとを具える核磁気共鳴分布をめる方゛法に関
するものである。

本発明はまた被検体の領域内の核磁気共鳴分布をめるた
めに、 ａ）　定常で一様な磁界を発生させる手段と、ｂ）高周
波電磁放射線を発生する手段と、Ｃ）少なくとも１個の
勾配磁界を発生する手段と、ｄ）項Ｃ）で特定された手
段により発生させられた少なくとも１個の勾配磁界によ
り共鳴信号の状態を整のえた後項ａ）およびｂ）で特定
された１手段により発生させられた共鳴信号をサンプリ
ングするサンプリング手段と、 θ）上記サンプリング手段により与えられた信号を処理
するための処理手段と、 ｆ）少なくとも複数個の共鳴信号を発生し、状態′を整
のえ、サンプリングし、処理するための項ｂ）ないしｅ
）で特定された手段を制御する制御手段であって、各共
鳴信号が夫々準備期間において状態を整のえられ、上記
制御手段が少なくとも１個の勾配磁界の強さと持続時間
またはそ”のいずれか一方を調整する制御信号を具備す
る□項Ｏ）で特定された手段を供給し、少なくとも１個
の勾配磁界の持続時間に亘って強さの夫々の積分を各待
ち期間の復興ならせる制御手段とを具える核磁気共鳴分
布をめる装置 に関するものである。

ここで核磁気共鳴分布とは核磁気密度分布、流速分布、
緩和時間Ｔ　１　ｒ　Ｔ　２の分布または核磁気共鳴周
波数スペクトル分布（ＮＭＲ位置依存なスペクトロスコ
ピー）ＩＩを意味スル。

また、共鳴信号とは核スピンの共鳴的に励起された密度
分布およびそれにより発生させられた自由誘導崩壊（Ｆ
ＩＤ）信号の両方を意味する。

このような方法（フーリエジューマドグラフィとも呼ば
れる）および装置はドイツ国特許願ＤＥ−ＯＳ第２６．
１１．４９７号から既知であるが、このような方法によ
れば、被検体に磁界の方向が、例えば、デカルト座標系
（ｘｔｙゆ２）のｚ軸と一定する強い、定常的な、一様
の磁界Ｂ。をかける。この定常磁界Ｂ。は被検体内に存
在する核ス　”ビンの僅かな分極化をひき起こす。そし
て磁界　□Ｂｏの方向を中心に核スピンの歳差運動を起
こさせる。磁界Ｂ。をかけた後高周波電磁放射線の９０
゜パルスを発生させ（角周波数ω＝ｒ−Ｂｏを有する。

但し、ｒは磁気回転比であり、Ｂｏは磁界の強さである
）、被検体内に存在する核スピンの磁化方向を９０°回
転させると好適である。９０°パルスの終了互、核スピ
ンは磁界Ｂ。の方向を中心に歳差運動を行ない始め、斯
くして共鳴信号（ＦＩＤ信号）を発生する。磁界の方向
が全て磁界Ｂ。の１方向と一致する勾配磁界ＧＸ　ｔ　
Ｇｙ　ｒ　Ｇｚを用いて、強さが位置に依存する全磁界
Ｂ　＝　Ｂｏ＋　Ｇ、−Ｘ　＋　Ｇｙ−ｙ＋Ｇｚ−２を
発生させることができる。蓋し、各勾配磁界Ｇｚ　ｒ　
Ｇｙ　ｒ　Ｇｚの強さはｘ、ｙ、ｚ方向の夫々の勾配を
有するからである。

９００パルスの後、期間ｔｘだけ磁界ＧｘをがけＡ次に
期間ｔｙだけ磁界Ｇｙをかける。これにより励起された
核スピンの歳差運動は位置に依存して修正される。この
準備期間（すなわち、ｔｘ　十ｔｙ后）の後、磁界Ｇ２
をかけ、Ｆより信号（実際には核　□′の全ての磁化の
和）を期間ｔ２中Ｎ２測定瞬時にす□ンプリングする。

次に上述した測定手順をｌｘｍ回繰り返す。その際ｔｘ
およびｔ、またはそのいずれか一方の各機会において異
なる値を用いる。このようにして（Ｎ７．ｘｍｘｌ）個
の信号サンプルが得られるが、これらはＸＩｙ、Ｚ空間
内にある被検体の領域内の磁化分布に関する情報を含む
。

Ｎｚ個の信号サンプルのｌＸｍ回の測定された組はメモ
リ（ＮｚＸ　ｍ　ｘ　を記憶位置）に蓋え、その後でＦ
ＩＤ信号のサンプリングされた値を８　Ｄ　７　”’−
リエ変換することにより核磁気共鳴の分布像を得る。明
らかに、選択性の励起を用いて、２次元断層（方向は自
由に選択できる）だけの核スピンからＦＩＤ信号を発生
させることも可能である。

この時はＦＩＤ信号はｍ回発生するだけでよく、２次元
フーリエ変換により選択された断面層内のｍｘＮｚ個の
点での磁化分布の像を得ることができる。

上述した方法を用いると、２次元断層または８次元容積
内の核スピン密度分布がまる。類似し□た方法を用いて
、例えば、断層または容積内の各□画素毎に、関連する
画素に対応する領域内の物質の代謝（化学）状態を表わ
す周波数スペクトルをめることができる。これを行うに
は、例えば、測定期間中には勾配磁界をかけず、準備期
間において１個、２個または８個の勾配磁界をかける。

このような方法を用いると、２次元、８次元または４次
元行列がｇＤｔａＤまたは４Ｄフーリエ変換した後に位
置に依存する周波数スペクトルに変換される信号サンプ
ルで満たされる。この時位置゛□の依存性はｌｓｇまた
は８次元（例えば、Ｘ、またはｘ、ｙまたはｘ、ｙ、ｚ
）である。

しかし、上述したように８次元または８次元ＮＭＲ７−
リエジユーマトグラフイにより得られる核磁気共鳴密度
の像はアーチファクトを含み、′これらのアーチ７アク
トがＮＭＲ像内に存在する情報を乱したり、更には（一
部）この情報を消したりする。ＮＭＲ像は、周波数ｆが
範囲０≦ｆ≦ｆｍａｘ内にある低周波信号から成る測定
され、復調された共鳴信号に２Ｄまたは８Ｄ７−リエ変
換０することにより得られる。そして像のアーチ７アク
トはこの周波数範囲内に不所望な信号があるため生ずる
のが普通である。第１のタイプのアーチファクトは異な
る強さを有し、オフセット電圧等により生ずる像の中心
にある画素として現われる。

もう一つのタイプのアーチファクトは第１の像に重なる
第２の像により形成される。この種類のアーチファクト
は所蛸スピンエコー技術を採用する場合に理想通りでは
ない１８０°パルスを用いる時に生ずる。このようなア
ーチファクトは以后コ□゛□ヒーレントな干渉信号によ
り生ずると称する。これらのコヒーレントな干渉信号の
ため、実際には２個の情報が混ぜ合わされるが、これは
勿論非常に目障りで不所望なものである。このようなア
ーチファクトを除く問題に対する一つの解決策は行□列
内の各信号サンプルにつき２個の測定を行ない、第１の
測定時の共鳴信号の励記位相を第２の測定時のそれと逆
にすることである。このようにして２個の信号サンプル
を加え合わせると誤りが生ずるのが補正され、アーチフ
ァクトが少なくなる。′しかし、このような解決は測定
時間が２倍長くなり、これは不所望なことである。

本発明の目的はスピンエコーＮＭＲ技術を用いる時でさ
えアーチファクトにより乱されず、それでいて信号サン
プルをとるのに必要な時間がアーチファクトの生起を回
避しない既知の方法および装置より長くないＮＭＲ像を
形成する方法および装置を提供するにある。

これを行なうため、本発明方法は準備期間に亘る勾配磁
界の強さの積分の値の連続に対応して次゛０々に続く種
々の測定サイクルにおいて、共鳴信号を励起し、その際
前記順次の行の共鳴信号間に付加的位相差Δψを導入し
、この導入された付加的位相差を行列の列内に存在する
値のフーリエ変換のためにキャンセルすることを特徴と
する。　１本発明方法の第１の実施例は位相差Δψを、
ｎ′を行の数として、５９９７２７秒または（ｎ′−１
）π／　ｎ／ラジアン／秒と等しくすることを特徴とす
る。

本発明方法のもう一つの実施例は行の数を偶数′□とし
、付加的位相差Δψを５９９７２７秒に等し　□くシ、
これを順次の行に対する測定サイクルにおいて交互に位
相を逆にして共鳴信号を励起させ、偶数番号または奇数
番号内に存在する値を反転して行列の列内に存在する値
をフーリエ変換することを特徴とする。

このような方法を用いると以下のことが達成される。即
ち、測定サイクル時に得られる信号サンプルがマトリッ
クス構成されたメモリに蓄えられ、−行に蓄えるべき夫
々の信号サンプルの行位蓋　′□（行インデックス番号
）が種々の順次の測定サイクル内の準備期間に亘る勾配
磁界の強さの積分の値の系列により定まる。コヒーレン
トな干渉信号、例えば、共鳴信号の検出とサンプリング
のために必要な電子回路により発生するオフセット信号
は□各信号サンプルにつき同じ向きに生ずる。しかし、
信号サンプルが交互に逆位相で励起されたサンプリング
された共鳴信号の行列メモリ組立体の各２番目の行から
とられる時は、各第２の行を反転させた後、コヒーレン
トな干渉信号に対する影響が□−行から次の行へ変わる
度に符号を変える。この１結果、行列の列に亘ってフー
リエ変換した後、この効果は映像行列の縁の要素でだけ
生ずる。蓋し、各順次の行につき符号が変わる干渉信号
は行列内で生ずる最高周波数だけを含むからである。そ
れ□故励起位相を交番させることを用いる結果として、
中央の画素（周波数０）へのオフセット電圧の寄与は画
像の縁に移される。これは相当に少ない混乱効果を有す
るだけである。注意すべきことは交番するコヒーレント
な干渉信号はフーリエ変換に□゛より既知の点拡散関数
に変換され、この関数の最大値の位置は列内の値の数で
決まることである。

この数が偶数である場合は、点拡散関数の最大値は一側
の最外側列の要素内に存在する。他の全ての列要素は点
拡散関数の値がゼロとなる。列が奇゛数個の値を含む時
は両側の最外側列の要素が点拡散関数からの最高の寄与
を受け取る。順次の隣り合う要素は最外側要素からの距
離が大きくなる程小さな寄与を受け取る（列の中央要素
で最小になる）。スピンエコーＮＭＲ技術を用いる時は
、１８（１°励起ハルスを加え、スピンエコー信号ヲ□
発生させる。この１８０°パルスはスピンの位相を１８
０°回転させる。しかし、理想通りでない１８０　パル
スを用いると、スピンの反転も理想通りではなく、スピ
ンのいくつかは意図された１８０°回転した位相とは異
なる位相をとる。また、不所望なスピンも意図された１
８０°回転した位相に入ってくる。蓋し、１８００励起
パルスは９０°励起パルスとコヒーレントであるからで
ある。不所望に励起された核スピンは所望な共鳴１信号
に重なる信号寄与をなし、フーリエ変換した後、こうし
て与えられる画像内で所望の映像情報と織りなす不所望
な映像情報を与えることになる。

本発明によれば位相が交番するようにして共鳴信号を（
９０°）励起するが、これにより不正確□に励起された
核スピンにより発生するコヒーレントな干渉信号は、行
列の各第２の行の信号サンプルを反転させた後、フーリ
エ変換により列を横切って計算された画像の縁に移され
る。注意すべきことは理想通りでない１８０°パルスに
より起こ□された映像アーチファクトを最も効果的に小
さく□するためには、９０°励起パルスと１８０°パル
スの間の期間に準備勾配磁界を発生させると好適なこと
である。

準備期間に亘る勾配磁界の強さの積分値が各順次の測定
サイクルに対し同じ量だけインクリメントされる本発明
方法の好適な実施例は順次の測定サイクル時に交互に位
相を逆にして共鳴信号を励起させ、こうして測定される
信号サンプルの各第２の組のｉｔサンプルの値を反転し
て列内の値を゛７−リエ変換することを特徴とする。

本発明はまた８次元フーリエジューマドグラフィを行な
うのにも使用できる。この本発明方法の一実施例は、発
生させられた定常で一様な磁界内に位置する被検体の８
次元領域内の核磁気共鳴分布をめるために、以下の諸ス
テップ、すなわち、ａ）高周波電磁パンスを発生し、定
常磁界内を中心として被検体内の核の磁化の歳差運動を
生ぜしめ、これにより共鳴信号を発生するステップと、 ｂ）次に、準備期間において、磁界の方向が互に□垂直
な少なくとも第１と第２の準備勾配磁界を加えるステッ
プと、 Ｃ）次に、測定期間において、共鳴信号の（ｎ個の）サ
ンプリング信号の組をとるステップと、ｄ）次に、毎回
待ち期間の後、ステップａ）　ｒ　ｂ）およびＣ）を具
える測定サイクルを複数（ｍｘｎ／）回繰り返し、準備
期間に亘る第１の勾配磁界の強さの積分を具える第１の
積分が第１の個数（ｍ個）の異なる値を有し、準備期間
に亘゛′□る第２の勾配磁界の強さの積分を具える第２
の積分が第２の個数（ｎ７個）の異なる値を有し、８次
元行列内で上記第２の個数（ｎ７個）の行の（ｎ個の）
サンプリング信号を各々が具備する前記第１の個数（ｍ
個）の面を与え、上記８′次元行列から、フーリエ変換
の後、被検体の８次元領域内の誘起された核磁化の分布
像をめるステップとを具える核磁気共鳴分布をめる方法
において、準備期間に亘る第１の勾配磁界の強さの積分
値の対応して互に進む積分の測定サイクルで共鳴信号が
励起され、その際上記の順”次の測定サイクルの共鳴信
号間でπラジアン７秒またはまた（ｍ−１）π／ｍラジ
ランフ秒に等しい付加的位相差が導入され（ｍは面の数
である）、導入された付加的位相差がｍ個の面からの値
を７゛□−リエ変換するために打消されることを特徴と
する。

本発明に係る方法の一実施例は被検体の８次元領域内の
核磁気共鳴分布をめる方法において、面の数ｍを偶数と
し、付加的位相差をπラジアン“７秒とし、これを順次
の測定サイクルにおいて交互に位相を逆にして共鳴信号
を励起することにより得、各第２の面内の値を反転して
行列の第１の個数（ｍ個）の面内に存在する信号サンプ
ルの値を７−リエ変換することを特徴とする。こうして
積み重ねられた２次元行列の組は信号サンプルで満たさ
れる。２次元行列の各行は各々同じ励起位相の後爪られ
る信号サンプルで満たすことができる。順次の行列は共
鳴信号の励起の位相を交番させて取られた信号サンプル
で一つの行列から次の行列へ満たされる。８次元フーリ
エ変換後アーチ□ファクトは映像周波数行列で生ずる最
高周波数に関連する映像面に移されるか（面の数が偶数
の場合）、既知の点拡散関数に従って２個の最外側で直
接隣り合う面間に拡散される（面の数が奇数の場合）。

行列を信号サンプルで満たすプロセス時に一行からもう
一つの行へ交互に位相を反転して励起する共鳴信号から
信号サンプルをとる時は、８Ｄフーリエ変換後、アーチ
ファクトが最外側面の縁に□゛□移されるか（面の数と
行の数が偶数である場合）、両側の面の最外側行に拡散
される（面の数が偶数で行の数が奇数の場合）。

また、理想通りでない１８０°パルスによリヒき起こさ
れたアーチファクトだけを小さくすることもできる（例
えば、オフセット電圧によるアーチファクトはこの場合
別に回避するなり除去しなければならない）。

本発明の一実施例では第１の方向に発生させられた定常
で一様な磁界内に位置する被検体の領域□内の核磁気共
鳴分布をめるために、以下の諸ス１テップ、すなわち、 ａ）高周波電磁パルスを発生させ、第１の磁界方向を中
心として被検体内の核の磁化の歳差運動を起こさしめ、
これにより共鳴信号を発生させ□るステップと、 ｂ）次に、準備期間において、少なくとも１個の勾配磁
界を加えるステップと、 ０）次に少なくとも１回１８０°高周波電磁パルスを発
生させ、核磁化の方向を反転させ、これ“により核スピ
ンエコー信号を発生させ、（ｎ個の）信号サンプルの組
を測定サイクルにおいてとり、この測定サイクルを１８
０°パルスに続け、いくつかのサンプリング期間に分割
し、周期的に核スピンエコー信号の（ｎ個の）信号す１
ンプルの組をとるステップと、 ｄ）次に、毎回待ち期間の後、ステップａ）　、　ｂ）
およびＣ）を複数（ｎ′）回繰り返し、準備期間に亘る
少なくとも１個の勾配磁界の強さの積分が各繰り返し時
において、異なる値を有し、−群の信号サンプルを得、
これらの信号サンプルからそれらをフーリエ変換した後
、誘起された核磁化の分布像をめるステップとを具える
核磁気共鳴分布をめる方法において、準備期間に亘る勾
配磁界の強さの積分値の連続に対応して互に連続する種
々の測定サイクル時に交々に位相を逆にして１８０°電
磁パルスを発生させることを特徴とする。

本発明装置は前記制御手段が制御信号を発生し、これら
の制御信号を高周波電磁放射線を発生する手段に加える
プログラムされた計算機手段を具え、上記制御信号がプ
ログラムされたスケジュールに従って測定サイクルにお
いて第１の位相または第２の位相のいずれかを有する励
起パルスを発生するのに適し、第２の位相を第１の位相
に対して　１１８０°移相させたことを特徴とする。こ
のような装置を用いると、前述したように、アーチ７ア
クトを生ぜずに、前記方法を実施できる。

図面につき本発明の詳細な説明する。

第１図は人体２０の領域内のスピン核（５ｐｉｎｎｕｏ
ｌｅｉ　）のＮＭＲ分布をめるのに使用される　１装置
１５（第２図）の一部を形成するコイル糸１０を示した
ものである０この領域は、例えば、厚さがΔ２で、図示
したｘ−ｙ−ｚ座標系のＸ−ｙ面に位置している。ｙ軸
は図面に垂直に上方に延在する。コイル系１０はＺ軸に
平行な磁界方向を有する一様な定常磁界Ｂ。と、磁界が
２軸に平行で、勾配の方向が夫々ｘｙｙおよびＺ軸と平
行な８個の勾配磁界％　ｒ　ＧｙおよびＧ２と、高周波
磁界とを発生する。これを達成するため、コイルＩＩｌ
系１０は強さが０．８ないし１．５テスラの定常磁界Ｂ
ｏを発生する一組の主コイル１を具える。これらの主コ
イルは、例えば、デカルト座標系Ｘｔｙ・２の原点０に
中心を置く球面２上に、主コイル１の軸が２軸と一致す
るように置くことができる。′−□コイル系１０はまた
、例えば、同じ球面上に配置され、勾配磁界Ｇ２を発生
する４個のコイル８ａ＋８ｂを具える。これを達成する
ため、第１の組８ａを第２の組８ｂ内の電流と逆方向の
電流で励磁する。これは図では■と■で示している。こ
こで■１はフィル８の断面に入る電流を意味し、■はコ
イ・ルの断面を離れる電流を意味する。

コイル系１０はまた、勾配磁界号を発生するための４個
の長方形コイル５（図には２個だけを示しである）また
は「ゴーレイコイル」のような他のコイルを具える。勾
配磁界数を発生させるために、コイル５と同じ形を有し
、ｚ軸を中心としてコイル５に対し９００回転させられ
ている４個のコイル７を用いる。第１図にはまた高周波
電磁界を発生し、検出するためのコイル１１も示さ′１
れている。

第２図は本発明方法を実施するための装置１６を示す。

装置１５は第１図につき既に述べたコイル１，８ｔ５ｒ
７および１１と、夫々コイル１゜８．５および７を励磁
するための電流発生器１７１′１９＋２１および２８と
、コイル１１を励磁するための高周波信号発生器２５と
を具える。装置１５はまた高周波検出器２７と、復調器
２８と、サンプリング回路２９と、アナログ−ディジタ
ル変換器のような処理手段８１と、フーリエ変換を□行
なうためのメモリ８８および演算回路８５と、１サンプ
リング瞬時を制御するための制御装置８７と、表示装置
４８および中央制御手段４５とを具える。これらの機能
と関係については後述する。

装置１５は後述する人体２ｏ内のスピン核のＮＭＲ分布
をめる方法を実施する。この方法はそれ自体いくつかの
ステップに分割される測定サイクルを何回も反復するこ
とを含む。−測定サイクル中に人体内に存在するスピン
核のいくっがは共鳴的に励起させられる。このスピン核
の共鳴励１・□起のために、先ず中央制御装置４５によ
り電流発生器１７をスイッチオンし、コイルを付勢し、
以下の測定サイクル中付勢し続け、斯くして定常で一様
な磁界Ｂ。を発生する。次に高周波信号発生器２６を短
時間スイッチオンし、フィル１１が高周波コイル（ｒａ
ｆｔ電磁界を発生するようにする０人体２０内の成るス
ピン核は印加された磁界により励起され、その結果生ず
る歳差核磁化は一様な磁界Ｂ。に対し成る角度、例えば
９００（９０’　ｒ、’＋ｆ、パルス）をとる。スピン
核がこのように共鳴”□的に励起される人体領域内の位
置と要素は就中磁・界Ｂ。の強さ、加えられた任意の勾
配磁界および高周波電磁界の角周波数ω。に依存する。

蓋し、共鳴の場合は式 ％式％（１） を満足しなければならないからである。ここでｒは磁気
回転比であり、自由陽子、例えばＨ２０陽子の場合ｒ／
２π＝４２．５７６ＭＨ２／Ｔである。励起期間カ終っ
たら中央制御手段４５により高周波発生器　□２５をス
イッチオフする。共鳴励起は何時も各測定サイクルの最
初に行なわれる。いくつかの動作方法では測定サイクル
中もｎ１ｆ＋パルスを人体に入れる。これらのｒ、　ｆ
、パルスは、例えば、１８００ｒ、ｆ、パルスまたは周
期的に人体内に入れられる　□１８０°ｒ、　ｆ、パル
ス列とすることができる。後クアメリカン１９８２年５
月号所収）に記載されている。

次のステップで利用可能な信号を集める。この目的のた
めに中央制御手段４６の制御の下に夫々電流発生器１９
１２１および２８で発生させられた勾配磁界を用いる。

共鳴信号（自由誘導崩壊即ちＦＩＤ信号と呼ばれる）の
検出は高周波検出器２７、復調器２８、サンプリング回
路２９、ｆ変換器８１および制御装置８７をスイッチオ
ンすることにより行なわれる。このＦＩＤ信号はｒＪ’
。

励起パルスにより生じた励起に由来する磁界百。゛パの
方向を中心として核磁化の歳差運動の結果として現われ
る。この核磁化の歳差効果は検出コイル内に誘起電圧を
誘起し、この電圧の振幅が核磁化の量の目安となる。

サンプリング回路２９から来るアナログのサン１′プリ
ングされたＦＩＤ信号は（Ａ／Ｄ変換器８１で）ディジ
タル化され、メモリ８８内に蓄えられる。

瞬時ｔ。で最后のサンプリング信号がとられた後、中央
制御手段４５が電流発生器１９．２１および２８、サン
プリング回路２９、制御装置８７並び”にＡ／Ｄ変換器
８１の動作をとめる。

サンプリングされたＦＩＤ信号はメモル内にとどまる。

次に、次の測定サイクルを行ない、その時にＦＩＤ信号
が発生し、サンプリングされ、メモリ８８に蓄えられる
。十分な数のＦＩＤ信号が測定された時（測定さるべき
ＦＩＤ信号の数は、例えば、所望の分解能に依存する）
、２Ｄまたは８Ｄフーリエ変換により像を形成する（こ
れはその効果の下にＦＩＤ信号が発生し、サンプリング
される勾配磁界の使用に依存する）０ 第８図は現在の技術水準による測定サイクルの一例を示
すが、これを第２図に示した装置１５につき説明する。

定常で均一な磁界Ｂ。を発生する主コイル１をスイッチ
オンした後高周波コイル１１を用いて９０°パルスＰ１
を発生する。スビンエ゛コー技術を用いる場合は得られ
る共鳴信号（ＦＩＤ信号）ＦＩが崩壊することを許され
る。そして期間ｔＶｌ後１８０°パルスＰ２が高周波コ
イル１１により発生させられる。時間ｔｖｉの一部にお
いて後述する理由で勾配磁界敗（曲１１Ｇ１で示す）′
を発生させる。ｔＶｌに等しい時間ｔＶｇ後１８０”パ
ルスＰ２で生じたエコー共鳴信号（スピンエコーＦＩＤ
信号）Ｆ２がピーク値に達する。所謂スピン−エコー技
Ｗｉ（１８ｏ０パルスｐｇ）を用いれば、スピン核によ
り生じた共鳴信号内に位相誤りが生ずるのを防げる。こ
のような位相練りは定常磁界Ｂ。の不均一性により生ず
る。曲ＭＧ２で示した勾配磁界敗が存在する下でエコー
共鳴信ｆ　ハサ＞　フ＋）ングａ時ｔｍにおいてサンプ
リングされる。

勾配磁界数円の点Ｘでの磁化の位相角は次式でまること
が知られている。

このようにして、映像周波数〜がＫＸ二、／′Ｇｘ（τ
〕・ｄτとして定まる。斯くして、各サンプリング期間
ｔｍ後夫々の信号サンプルが定まるが、これは異なる映
像周波数対に関連する。順次の映像簡明らかにサンプリ
ングを行なう前に上述した測定サイクルを繰り返してい
る時にしばらくの間もう一つの勾配磁界号を印加すれば
、映像周波数対（Ｋｘ　ｔ　Ｋｙ　）に関連する信号サ
ンプルが得られる。

勾配磁界Ｇ、が欠けている場合は、映像周波数対（ＫＸ
、　０　）に関連する信号サンプルが得られる。

映像周波数が−Ｋｘ〜十暇および−に、〜十に、の範囲
に亘る映像周波数対（Ｋｘ、Ｋｙ）の行列に関連する一
群の信号サンプルが集められた時、この群の信号サンプ
ルから２Ｄフーリエ変換により磁り化の分布がｘ−ｙ面
でめられることを示すことができる。パルスＰ１により
スタートした測定サイクルを含む時間Ｔの経過後、次の
測定サイクルが類似の測定パルスＰＩ’でスタートし、
映像周波数対（ＫＸ、Ｋｙ）に関連する新しい一連の信
号゛サンプルがとられる。ここでＫｙは一定で、予しめ
定められている。蓋し、パルスＰ１′とＰ　２’の間の
期間ｔＶ１　’においては勾配磁界Ｇｌ’の他に勾配磁
界Ｇｙ（図示せず）が加えられているからである。２個
の順次の測定サイクルの夫々のスタート１ｆ　３！１３
＋ 間に経過する時間では現在の技術水準では０．５秒′か
ら１秒かかる。この時間を更に下げることは、次の測定
サイクル時に発生するＦＩＤ信号の大きさを犠牲にする
。蓋し、励起されたスピン核の相当な部分はこのような
短い時間に対して可成り長□い緩和時間を有するからで
ある。スピン軸が緩和して主磁界Ｂ。の方向に戻ったス
ピン核の部分しか次のスピンエコー信号に寄与しない。

第４図は本発明方法の測定サイクルを示す。この測定サ
イクルは第８図に示した測定サイクルと′□はぼ同じで
ある。図面を簡明ならしめるため、第４図は勾配磁界を
示さず、励起パルスＰ　１　ｔ　Ｐ　ｌ’。

１８０°パルスＰｇｔＰｚ’および共鳴信号Ｆｌ。

Ｆ　１’　ｌ　Ｆ　８１７２’のような関連する信号だ
けを示す。また、（各々が持続時間Ｔを有する）順次゛
の測定サイクルにおいて、種々の（準備）勾配磁界Ｇ　
１　＋　Ｇ　１’　ｒ　Ｇ　１’　ｒ−−一も示しであ
る。順次の測定サイクルは下記の点で互に異なる。すな
わち、順次の９０°励起パルスＰ　１　、　Ｂ　１’　
、　Ｐ　１’−ｍ−等は交互に逆相で発生させる（これ
は高周波−□′パルスＰ１′が高周波パルスＰ　１１　
Ｐ　１’の位相に□対して１８０°移相していることを
意味する）。

また順次の勾配磁界Ｇ　１　ｒ　Ｇ　１’　ｒ　Ｇ　１
“−ｍ−の強さは階段的に増大している。各測定サイク
ルＴ毎に勾配磁界Ｇ１が階段状に増大するため隣に位置
する信号サンプルの行は（Ｋｘ、　Ｋ、　）映像周波数
行列において、順次に生起するスピンエフ−信号Ｆ　２
　ｒ　Ｆ　２’　ｒ　Ｆ　２’から与えられる。

励起パルスの位相が交番するため、初期ＦＩＤ信号Ｆ１
＋Ｆ１’、Ｆ１”、−一一従って、スピンエ１゛□コー
信号Ｆ２＋Ｆ２’＋Ｆ２’の位相も交番する。

励起パルスを交番させることのスピンエコー（１号に及
ぼす影響は各第２行のサンプル値を反転させることによ
り補正できる。励起の性質はコヒーレントな干渉信号に
悪影響しないから、このよう・な□干渉信号の効果は各
第２行のサンプル値が反転するため一列からもう一つの
列へ符号を変えることである。例えば、オフセット信号
のような不所望な影響は実際には一列内で周波数ｆ、、
ＯＪからサンプリング理論でまる最高周波数迄生ずる。

この結果フーリエ変換する時これは前述した点拡散関□
数に従って変換された列の１個または複数個の縁にずれ
る。

ｆｓｂ図は本発明方法の一例を示す。ここでは本発明は
所謂マルチブルーエコー技術に対して用いられている。

９０°励起パルスＰ１の後、１８０゜反転パルスＰｇ　
Ｔ　Ｆ２　ｒ　Ｆ２　ｒ−−一により時１１８ 間間隔をおいて複数個の核磁気共鳴信号Ｆ２□？Ｆ２．
　ｔ　Ｆ２８−−−が発生する。実際には高周波電磁反
転パルスＰ２□＋　Ｐｇｇ＋−−−は理想通りではなく
、′この結果共鳴信号１＋１□、−ｍ−は１８０°パバ
スが完全であるならば存在しないような核スピンの寄与
を含む。共鳴信号はサンプリングされ、第１＋第２．第
８−ｍ−の共鳴信号ｈｇ　ｌ　Ｆ１ａ　ｊＦ２．１−−
一は第１．第２．第８−ｍ−の映像周波数行□列の一行
に蓄えられる。瞬時ｔＮにおいてスタートした測定サイ
クルが終った後、瞬時ｔＨ＋□で次の測定サイクルがス
タートする。この測定サイクルは（図面を簡明ならしめ
るため省いた）準備勾配磁界と、先行する測定サイクル
の１０００高周波反転パルスＰ２□ｒ　ｐｇ、　、＋＋
−の位相に対して　□１８０°位相がずれて発生する１
８０°高周波反転パルスＰ２　’　ｒ　Ｆ２　’　、＋
−とを除いて先行するサイ２ タルと同じである。こうして発生した共鳴信号Ｆ２　’
　ｒ　Ｆ２　’　ｒ　Ｆ２Ｂ’は先行する測定サイクル
にお１１ けるのと同じ方法でサンプリングされ、同じ方法で行列
に蓄えられる。各順次の測定サイクルにおいて準備勾配
磁界に階段状の増分を加えることにより、各映像周波数
行列内の隣りに位置する行を順次に満たしてゆくことが
できる。一つの測定す１□イクルから次の測定サイクル
へ位相が交番する１８０　反転パルスＰ２１Ｐ’２□、
　Ｐ２□／　、　ｐｇ、／　＋＋＋のため、１８０°反
転パルスが理想通りではないため生ずるコヒーレントな
干渉信号が符号が一行から次の行へ交番する行列に蓄え
られる。この結□果、映像周波数行列を映像行列にフー
リエ変換した後、一つの縁（または前述したように２個
の縁）でだけ干渉信号が映像アーチファクトを生ずる。

不所望な信号寄与が測定された映像周波数行列で一行か
らもう一つの行へ位相を反転させる方法をこれまで述べ
てきた。これは映像行列内のアー゛チファクトが縁へ移
行するという結果を伴なう。

しかし、逆相の交番励起が凡ゆる状況で必要となるので
はない。映像周波数行列の順次の行（または面）に関連
する共鳴信号間の付加的位相差は最適な場合値Δψ＝　
（ｎ’−１）・π／ｎ　’を有する。但し、ｎ′は行（
または面）の数である。正しく理解できるようにするた
めに、信号がサンプリング間＠ｔｊで等時間間隔でサン
プリングされる一次元状況を説明する。フーリエ変換後
のサンプリングされた□。

信号の帯域幅ＦＷはＦ　Ｗ　＝　１／ｌｊであり、分解
能（周波数の間隔）はΔｆ　＝　１／（ＮｉＳｘｔｊ）
である。但し、ＮＳは取られた信号サンプルの数である
。スペクトル内で生ずる最高周波数（ＦｍａＸ　）はサ
ンプルの数が偶数の場合Ｆｍａｘ＝ＮＳ・Δｆ／２であ
り、゛サンプルの数が奇数の場合Ｆｍａｘ＝（ＭＳ−１
）Δｆ／２である。２個の順次のサンプル間の位相差（
この最高周波数の場合）は、この時Δψ＝２π・Ｆｍａ
Ｘ　／ｌｊになる。Ｆｍａｘの式に１７’ｔｊ−Δｆ−
ＮＳを代入すると、ＮＳが偶数の時位相差がΔψ＝πで
あり、□ＮＳが奇数の時Δψ＝　（ＮＳ−１）・π／Ｉ
ｓである。′所定のパルス系列と関連する測定サイクル
の時間間隔を選択・調整するために、予じめプログラム
された計算機手段を利用すれば好適である。装置１６（
第２図）の一実施例では中央制御手段４５が入出力ワー
クステーション５２を具えるデータを制御するための予
しめプログラムされた計算機５１とパルスプログラム発
生器５８とを具える（第６１１８照）。パルスプログラ
ム発生器５８の出力端子６５はバス５０（第２図参照）
を介して１′パバスプログラム発生器６８により制御さ
れるべきコイル１＋８ｔ５＋７および１１用の電流発生
器１７ｔ１９＋２１＋２８および２５に接続する、明ら
かに出力端子５５は直接これらの電流発生器に接続する
こともできる。計算機（フィリップス□社のタイプＰ８
５７）はこの後に付録として与えられているプログラム
に従ってプログラムを組む。

このプログラムに基づいてプログラムとワークステーシ
ョン５２を介して入力される制御データとによりこの計
算機はパルスプログラム発生Ｗ　５８　”にコレットタ
イプ２９８Ｂ）を制御する。プログ　□ラムで用いられ
る命令の組（プログラムの第８列）はパルスプログラム
発生器５８の命令の組である（但し、命令ＪＳＡは例外
であり、これはスタートアドレスへのジャンプを生ずる
）。第４列の各項はパルスプログラム発生器５８の出力
端子に出力信号が存在するべき時間を定める。プログラ
ムの第４列は大通符号（文字Ｓは例外）で表わしたパル
スプログラム発生器５８の出力端子５５の状態を示す。

第５列はアドレス即ち記憶位置を述べ□る。第６列の記
号工は割込みの存在を示し、これはパルスプログラム発
生器の出力端子５５に出力さるべき符号の一部と組んで
付加的機能を７エツチできる。例えば、ａは高周波発生
器２５に新しい波形（９ｏ°パルスの代りに１８０°パ
ルス）′を「ロード」し、ｂは励起パルスの位相を反転
し、０は新しいパルス系列の開始を示す。付録に与えた
プログラムは９０°励起パルスとして排他的に±ｙを用
い、１８０°パルスとして排他的に＋Ｘパルスを用いて
いる。

ｏｏ６ｏ　４１　ＮＯＰ　Ｄｌｌ　５ＯＯＯＯＯ０１０
リ　１０５　ＪＵＧ　１１１１　５υＬＪＵｊ）　上Ｕ
Ｚ：　ＡＤＣＳＡＭＰＬＥ　ＰＵＬＳＥ 逼ＡＤＣ５ＡＩＩＩＰＬＥ　ＰＵＬＳＥｉ　ＧＯＴＯＲ
ＨＯ−ＴＩ　ＣＹＣＬｔＪＳ’　ＭＷ；Ｌ；ＹＬ；ＬＷ
　＋　５１（ｊＮＡＬ＋　ｔ５ＬＡＮＡＩＮＬｊ（ （−１１嘗６　）

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明方法を実施するための装置のコイル系の
構造の略図、 第２図は装置のブロック図、 第８図は従来技術の方法の説明図、 第４図および第５図は本発明方法の夫々好適な形態の説
明図、 第６図は本発明方法を実施するための装置の一部のブロ
ック図である。 １・・・主コイル（Ｂｏ用）２・・・球面８・・・コイ
ル（Ｇｚ用） ５・・・長方形コイル（Ｇｙ用） ７・・・コイル（ＧＸ用）１０・・・コイル系１１・・
・コイル（高周波用） １５・・・ＮＭＲ分布をめる装置 １７・・・電流発生器　１９・・・電流発生器２０・・
・人体（物体）　２１・・・電流発生器２８・・・電流
発生器　２５・・・高周波信号発生器２７・・・高周波
信号検出器　２８・・・復調器２９・・・サンプリング
回路 ８１・・・Ａ／Ｄ変換器（処理手段） ８８・・・メモリ８５・・・演算回路 ８７・・・制御装置　４８・・・表示装置４５・・・中
央制御手段　５１・・・計算機５２・・・入出力ワーク
ステーション ５８・・・パルスプルグラム発生器 ５５・・・出力端子 特オ フルーイランペンファブリケン 代理 同　弁理士　杉　村　興　作

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １　発生させられた定常で一様な磁界内にある被検体の
   領域内の核磁気共鳴分布をめるために、以下の諸ステッ
   プ、すなわち、 ａ）高周波電磁パルスを発生して、定常な磁界の磁界方
   向を中心として被検体内の核の磁化の歳差運動を起こさ
   しめ、これにより°“′共鳴信号を発生するステップと
   、 ｂ）次に準備期間において少なくとも１個の勾配磁界を
   加えるステップと、 ｂ）次に測定期間において共鳴信号の（ｎ個の）信号サ
   ンプルの組を取るステップと、ｄ）次に毎回待ち期間の
   後、ステップａ）　ｒｂ）および０）を具える測定サイ
   クルを複数（ｎ’）回繰り返し、各繰り返し毎に異なる
   値を有する準備期間に亘る少なくとも１個の勾配磁界の
   強さの積分をとり、マトリツ゛クス構成されたメモリ装
   置に（ｎ個の）信・号サンプルの（ｎ７個の］行に蓄え
   、メモリ装置から、積分値をフーリエ変換した後に、誘
   起された核磁化の分布像をめるステップとを具える核磁
   気共鳴分布をめる方法において、 準備期間に亘る勾配磁界の強さの積分の値の連続に対応
   して次々に続く種々の測定サイクルにおいて、共鳴信号
   を励起し、その際前記順次の行の共鳴信号間に付加的位
   １相差Δψを導入し、この導入された付加的位相差を行
   列の列内に存在する値のフーリエ変換のためにキャンセ
   ルすることを特徴とする核磁気共鳴分布をめる方法。 東　位相差Δψを　１１１を行の数として、πラジ″ア
   ン／秒または（ｎ’−１）π／ｎ’ラジアン／秒と等し
   くすることを特徴とする特許請求の範囲第１項記載の核
   磁気共鳴分布をめる方法。 ＆　行の数を偶数とし、付加的位相差Δψをπラジアン
   ／秒に等しくシ、これを順次の行に・対する測定サイク
   ルにおいて交互に位相を逆にして共鳴信号を励起させ、
   偶数番性または奇数番行内に存在する値を反転して行列
   の列内に存在する値をフーリエ変換することを特徴とす
   る特許請求の範囲第２項記載の核磁気共鳴分布をめる方
   法０ 賑　準備期間に亘る勾配磁界の強さの積分値を各順次の
   測定サイクルにつき同じ量だけインクリメントする特許
   請求の範囲第８項記載の□核磁気共鳴分布をめる方法に
   おいて、順次の測定サイクル時に交互に位相を逆にして
   共鳴信号を励起させ、こうして測定される信号サンプル
   の各第２の組の信号サンプルの値を反転して列内の値を
   フーリエ変換することを゛特徴とする核磁気共鳴分布を
   める方法。 ６　フーリエ変換をする際先ず行列の行に一次元７−リ
   エ変換を施し、その次に各第２の行の変換された値を反
   転し、列に亘って７−りエ変換を行なうことを特徴とす
   る特許請求の範囲第８項または第４項に記載の核磁気共
   鳴分布をめる方法Ｏ ａ　発生させられた定常で一様な磁界内に位置する被検
   体の８次元領域内の核磁気共鳴分布をめるために、以下
   の賭ステップ、すなわち、 ａ）高周波電磁パルスを発生し、定常磁界の磁界方向を
   中心として被検体内の核の磁化の歳差運動を生ぜしめ、
   これにより共鳴信号を発生するステップと、 ｂ）次に、準備期間において、磁界の方向が互に垂直な
   少なくとも第１と第２の準備勾配磁界を加えるステップ
   と、 Ｃ）次に、測定期間において、共鳴信号の（ｎ個の）サ
   ンプリング信号の組をとるステップと、 ｄ）次に、毎回待ち期間の後、ステップａ）、ｂ）およ
   び○）を具える測定サイクルを複数（ｍ　ｘ　ｎ’）回
   繰り返し、準備期間に亘る第１の勾配磁界の強さの積分
   を具える第１の積分が第１の個数（ｍ個）の異なる値を
   有′し、準備期間に亘る第２の勾配磁界の強さの積分を
   具える第２の積分が第２の個数（ｎ／個）の異なる値を
   有し、８次元行列内で上記第２の個！！ｔ　（ｎ’個）
   の行の（ｎ個の）サンプリング信号を各々が具備する前
   記第１の個数（ｍ個）の面を与え、上記８次元行列から
   、フーリエ変換の後、被検体の８次元領域内の誘起され
   た轄磁化の分布像をめるステップとを具える核磁気共□
   ゛□鳴分布をめる方法において、準備期間に亘る第１の
   勾配磁界の強さの積分の値の連続に対応して互に連続す
   る種々の測定サイクルにおいて交互に位相を逆にして共
   鳴信号を励起し、上記の連続する測定サイクル゛の共鳴
   信号間に付加的位相差Δψを導入し、この導入された付
   加的位相差をｍ個の面からの値の７−リエ変換のために
   キャンセルすることを特徴とする核磁気共鳴分布をめる
   方法。 ？、ｍを面の数として付加的位相差Δψをπラ　・９７
   ２７秒または（ｍ−１）π／ｍラジランフ秒に等しくす
   ることを特徴とする特許請求の範囲第６項記載の核磁気
   共鳴分布をめる方法。 ＆　被検体の８次元領域内の核磁気共鳴分布をめるため
   の特許請求の範囲第７項記載の核磁気共鳴分布をめる方
   法において、面の数ｍを偶数とし、付加的位相差をπラ
   ジアン７秒とし、これを順次の測定サイクルにおいて″
   □交互に位相を逆にして共鳴信号を励起することにより
   得、各第２の面内の値を反転して行列の第１の個数（ｍ
   個）の面内に存在する信号サンプルの値を７−リエ変換
   することを特徴とする核磁気共鳴分布をめる方法。　□
   ９、　各第２の面内の全ての値を反転することを特徴と
   する特許請求の範囲第７項記載の核磁気共鳴分布をめる
   方法。 ｌＱ、値の同じ変化の後前記第２の個数（ｎ／個）の回
   数に対し前記第１の積分が毎回一定にとどまり、前記第
   ２の積分が毎回前記第２の個・数（ｎ７個）の測定サイ
   クルの生起時に２個の極限値により境される前記第２の
   個数（ｎ７個）の異なる値をとり、一方の極限値から他
   方の極限値へ階段状に増大する特許請求の範囲第８項記
   載の核磁気共鳴分布をめる方法において、容筒２の個数
   （ｎ７個）の測定サイクル時に交互に位相を逆にして共
   鳴信号を発生させ、交互の励起位相の系列を第１の積分
   の各変化に応答してｎ１個の次の測定サイクル時に″□
   反転させ、この値の反転を奇数番目の面内の奇数番の行
   および偶数番目の面の偶数番目の行または奇数番目の面
   の偶数番目の行および偶数番目の面の奇数番目の行のい
   ずれかで行なうことを特徴とする核磁気共鳴分布をめ□
   る方法。 １１、　第１の方向に発生させられた定常で一様な磁界
   内に位置する被検体の領域内の核磁気共鳴分布をめるた
   めに、以下の諸ステップ、すなわち、 ａ）高周波電磁パルスを発生させ、第１の磁界方向を中
   心として被検体内の核の磁化の歳差運動を起こさしめ、
   これにより共鳴信号を発生させるステップと、 ｂ）次に、準備期間において、少なくとも１個の勾配磁
   界を加えるステップと、 Ｃ）次に少なくとも１回１８０°高周波電磁パルスを発
   生させ、核磁化の方向を反転させ、これにより核スピン
   エコー信号を発生させ、（ｎ個の）信号サンプルの組を
   測定・サイクルにおいてとり、この測定サイクルを１８
   ０°パルスに続け、いくつかのサンプリング期間に分割
   し、周期的に核スピンエコーｍ号の（ｎ個の）信号サン
   プルの組をとるステップと、 ｄ）次に、毎回待ち期間の後、ステップａ）。 ｂ）および０）を複数（ｎ′）回繰り返し、準準期間に
   亘る少なくとも１個の勾配磁界の強さの積分が各繰り返
   し時において、異なる値を有し、一群の信号サンプルを
   得、これらの信号サンプルからそれらをフーリエ・変換
   した後、誘起された核磁化の分布像をめるステップとを
   具える核磁気共鳴分布をめる方法において、準備期間に
   亘る勾配磁界の強さの積分値の連続に対応して互に連続
   する種々の測定サイクル時に交互に位相を逆にして１８
   ０°電磁パルスを発生させることを特徴とする核磁喚島
   布をめる方法。 １１　被検体の領域内の核磁気共鳴分布をめるしために
   、 ａ）定常で一様な磁界を発生させる手段と、ｂ）高周波
   電磁放射線を発生する手段と、０）少なくとも１個の勾
   配磁界を発生する手段と、 ｄ）項Ｏ）で特定された手段により発生させられた少な
   くとも１個の勾配磁界により共鳴信号の状態を整のえた
   後項ａ）およびｂ）で特定された手段により発生させら
   れた共鳴信号をサンプリングするサンプリング手段と、 ｅ）上記サンプリング手段により与えられた信号を処理
   するための処理手段と、 ｆ）少なくとも複数個の共鳴信号を発生し、状態を整の
   え、サンプリングし、処理するための項ｂ）ないしｅ）
   で特定された手段を制御する制御手段であって、各共鳴
   信号が夫々準備期間において状態を整のえられ、上記制
   御手段が少なくとも１個の勾配磁界の強さと持続時間ま
   たはそのいずれか一方・を調整する制御信号を具備する
   項Ｃ）で特定された手段を供給し、少なくとも１個の勾
   配磁界の持続時間に亘って強さの夫々の積分を各待ち期
   間の復興ならせる制御手段とを具える核磁気共鳴分布を
   める装置に□おいて、前記制御手段が制御信号を発生し
   、これらの制御信号を高周波電磁放射線を発生する手段
   に加えるプログラムされた計算機手段を具え、上記制御
   信号がプログラムされたスケジュールに従って測宏サイ
   クルにおいて第１の位相または第２の位相のい・ずれか
   を有する励起パルスを発生するのに適し、第２の位相を
   第１の位相に対して１８０°移相させたことを特徴とす
   る核磁気共鳴分布をめる装置。 １＆　各待ち期間の後制御手段が勾配磁界を発生する手
   段に制御信号を加え、各待ち期間の後前記積分が階段状
   に変わる特許請求の範囲第１２項記載の核磁気共鳴分布
   をめる装置において、高周波電磁放射線を発生する手段
   ゛□を制御する制御信号が順次の測定サイクルにおいて
   交互に第１の位相を有する励起パルスかまたは第２の位
   相を有する励起パスルを発生でき、処理手段が各第１お
   よび各第２の次の番号の（ｎ個の）信号サンプルまたは
   各画２および多次の第２の番号の（ｎ個）の信号サンプ
   ルを反転するのに適するように構成したことを特徴とす
   る核磁気共鳴分布をめる装置。