JPS602920A - 光路切換スイツチ - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は一対の偏光分離用のビームスプリッタ−と電気
光学効果を有する結晶素子、例えば二次電気光学効果を
有する結晶素子とを光路切換素子として採用して入射全
光量の１００％（直線偏光ビームｌａ及びｌｂの双方）
を第１切換光路上と第２切換光路上へ出射し得るように
した光路切換スイッチに関する。

第１図は本発明と対比させるべく示した光路切換スイッ
チ用素子として偏光分離用のビームスグリ、ツタ−５′
及び電気光学効果を有する結晶素子３′を用いた光路切
換スイ、ソチの原理を示している。

既知のように光ビームｌは偏光方向が互いに直交する二
つの直線偏光ビームｌａ、ｌｂ　ｆ成分としている。上
記偏光ビームスグリ、ツタ−５′は入射光ビームをその
偏光方向に応じ互いに異なる二方向へ分離し出射する機
能を有する。例えば入射光ビームｌの成分たる上記一方
の直線偏光ビームＩａを入射方向に対し直角方向へ出射
瞳他方の直線偏光ビームｌｂを同直進方向へ出射する。

従ってこの偏光ビームスグリ、ツタ−５′へ入射される
光ビームを直線偏光ビームｌａ又はｉｂの何れかに設定
すれば出射方向の切換、即ちスイッチ作動を得ることが
できる。

上記偏光ビームスプリッタ−５′に入射される光ビーム
の偏光方向を直線偏光ビーム１ａ又ＩＩ′ｉ１ｂに選択
的に変換するために既述の電気光学効果を有する結晶素
子３′が用いられる。電気光学効果とは結晶体に電圧を
印加した時に、その結晶体の屈折率が変化する現象をい
う。この様な性質を持った結晶体としては単結晶のｌ、
ｉＮｂα及び透明セラミ、ツクＰＬＺＴ等がある。殊に
二次電気光学効果を有する結晶体たる透明セラミックは
電気光学効果が大きく低電圧駆動できる点で、光路切換
スイッチ用素子として有望とされている。

上記の如き電気光学効果を有する結晶素子は電圧印加（
ＯＮ）によって通過する光ビームを異なる偏光方向に変
換する機能を有し電圧印加の解除（ＯＦＦ）の場合には
偏光方向を変換せずに通過を許容する。

上記作用を有する偏光ビームスプリッタ−５′と電気光
学結晶素子３１とを用いた光路切換スイッチを第１図ａ
、ｂ図に基づいて詳述する。

既述のように入射光ビームｌは円偏光ビームであり偏光
方向が直交する二つの直線偏光ビームｆａｒ１ｂＴｈ成
分としている。この入射光ビームｌの光路上に一方の偏
光方向の直線偏光ビームｌａのみの通過全許容する光選
択用の偏光素子２′が配置され、該偏光素子２′を通過
した直線偏光ビームｌａの光路上に前述したＯＮＮ１３
ｔＯＦＦにて偏光方向を変換する偏光方向変換用二次電
気光学結晶素子３′ヲ配し、該素子３′ヲ通過した偏光
ビームの光路上に前述した光ビームの偏光方向に応じこ
れを直角方向又は直進方向に出射する偏光分離用のビー
ムスプリッタ−５′が配置されている。

上記によって入射光ビーム１は偏光素子２′に入射され
、一方の偏光方向の直線偏光ビームｌａのみが通過を許
容されて電気光学結晶素子３′に入射する。

電気光学結晶素子３′ＶｃＩ／ｉ光路に平行で相対する
二つの面に電極が設けてろジ、電源４′に接続されてい
る。電極面は通過する光ビームの偏光方向に対して４５
°ｐｒ４斜している。

第１図ａ図に示すように上記電気光学結晶素子３′に電
圧が印加されていない場合には上記光ビームｌａ／ｒｉ
その偏光方向が変換されることなくこれ全通過し、偏光
ビームスグリツタ−５′に入射する。

偏光ビームスプリッタ−５′は既述の如く光ビームをそ
の偏光方向に応じこれを直進方向又は直角方向に出射す
る作用を有し、よって同へ図に示す如く偏光素子２１に
選択され、電気光学結晶素子３′ヲ通過した直線偏光ビ
ームｌａはその偏光方向によって偏光ビームスプリッタ
−５′から直角方向へ反射し出射する。

他方、第１図す図に示すように電気光学結晶素子３′に
所定の半波長電圧全印加した場合はこれに入射する直線
偏光ビーム１ａけその通過の際、偏光方向が９０″回転
されて直１１５１偏光ビームｌｂに変換され、偏光ビー
ムスプリ、ツタ−５′に入射する。

従ってこの直線偏光ビームＩｂは同ビームスグリツタ−
５′で反射されることなく直進方向に出射されることと
なる。図中１ａ’は電気光学結晶素子３′のＯＮによっ
て直角方向に出射される散乱光を示す。

以上説明したように、上記対比例によれば偏光ビームス
プリッタ−５′と電気光学結晶素子３′の組、合せにて
入射光ビームの光路を二方向に的確に切換えることがで
きる光路切換スイッチを提供できるが、反面上記光路切
換スイッチ方式においては利用される光ビーム成分が必
ず縦方うξ横方向の偏光方向を有する直線偏光ビームｌ
ａ又ｔｉｉｂの何れか一方でなければ所期の光路切換え
を得ることができず、従って他方の直線偏光ビームを入
射光からカットし用いねばならない（上記対比列ではｍ
線傷光ビーム１ｂをカットし、直線偏光と−Ａｌａを用
いている）。

このように上記光路切換スイッチにおいては各切換光路
上へ出射される光ビームとしては常に入射全光量の二分
の−の光量しか活用できず、５０％の光損失を余儀無く
されるという最大の課題を有している。

而して、本発明は上記対比例と同様、光路切換素子とし
て偏光分離用のビームスプリ１．ターと、電気光学効果
を有する結晶素子とを採用しつつ、上記対比例の課題で
ある光損失の問題を抜本的に解決すべく開発されたもの
である。即ち、本発明は入射光素子と第１切換光路用の
光出射素子とに共用する第１偏光ビームスゲ１ルンター
と、第２切換光路用の光出射素子に適用する第２偏光ビ
ームスプリッタ−とから成る光路切換スイッチに係り、
；ヨ舛電気光学効果を有する結晶素子との協働にて上記
第１偏光ビームスプリ、７ターへ入射し分離８れた二つ
の直線偏光ビームを上記第１偏光ビームスプリンターの
第１切換光路上又は第２偏光ビームスプリッタ−の第２
切換光路上へ重畳して出射するようにして入射光の光量
の略全量を上記第１又は第２の各切換光路上へ導いて光
切換動作を得るようにした高信頼、高感度、高精度の光
路切換スイッチを提供せんとするものである。

以下、本発明を第２図ａ、ｂ図に基づいて詳述する。

図において、Ａは光路切換スイッチにおける入射光路を
示し、Ａ＋は第１切換光路、Ａ２Ｆｉ第２切換光路を夫
々示す。４及び５は既述したように入射光ビームを偏光
方向が紙面に対し垂直方向の直線偏光ビームと紙面に対
し平行方向の直線偏光ビームとに分離する偏光ビームス
プリッタ−であり、４を第１偏光ビームスプリ、７ター
、５を第２偏光ビームスプリ１．ターと称する。

第１１第２偏光ビームスプリッタ−４，５はその４５°
傾いた偏光分離面を互いに平行にし且つ入射光ビームｌ
の光軸の延長上に同−向きとなるように並置され、第１
偏光ビームスプリ、ンター４を上記入射光路ＡＩ’ｌ：
対し直角方向となる上記嬉ｌ切換光路Ａ＋上へ出射光ビ
ーム２を導く光出射素子とすると共に、第２偏光ビーム
スプリッタ−５を上記入射光路ＡＫ対し直角方向で且つ
第１切換光路Ａ＋に対し平行となる上記第２切換光路Ａ
２上へ出射光ビーム３を導く光出射素子とし、同時に上
記第１偏光ビームスプリッタ−４を入射光ビームｌを偏
光分離する光入射素子として共用下る。

６は上記第１偏光ビームスプリリタ−４で偏光分離され
直角方向へ出射された直線偏光ビームｌａを更に直角方
向に反射する第１反射ミラー、７は該第１反射ミラー６
で反射でれた光ビーム台二更に直角方向に反射し第２偏
光ビームスプリッタ−５に入射する第２反射ミラーでろ
る。

９乃至１２は第１乃至第４の二次電気光学結晶素子ＰＬ
ＺＴであり、各結晶素子９乃至１２には光路に平行で相
対する二つの面に電極を設ｆｆ（電極面は通過する光ビ
ームの偏光方向に対し４５°傾斜している）結晶素子９
，１２０組と同１０．１１の組が切換端子Ｓ＋　、　Ｓ
２で交互に切換できるよう電源１８に接続されており、
前述の通り同結晶素子に電圧が印加式れていない場合（
ＯＦＦ）には光ビームは偏光方向が変換されることなく
これを通過し、同結晶素子に電圧が印加されている場合
（ＯＮ）には光ビームはこれを通過時偏光方向が変換さ
れて出射する。同結晶素子９のＯＮ、ＯＦＦ状態全図面
上区別するため、ＯＮの同結晶素子は斜線入りで、ＯＦ
Ｆの同結晶素子は白抜きで示した。

第２図ａ図に示すように第１と第４の二次電気光学結晶
素子９，１２は第１偏光ビームスプリンター４へ直線偏
光ビームｌａ、ｌｂｉ集光し第１切換光路Ａ＋上へ重畳
し出射する場合にＯＮとなる同結晶素子であり、同す図
に示すように第２と第３の二次電気光学結晶素子１０．
１１は第２偏光ビームスプリッタ−５へ直線偏光ビーム
ｌａ、ｌｂを集光し第２切換光路Ａ２上へ重畳し出射す
る場合にＯＮとなる同結晶素子である。

第に二次電気光学結晶素子９は第１と第２偏光ビームス
プリッタ−４，５間、即ち第１偏光ビームスプリッタ−
４で偏光分離され直進して第２偏光ビームスブリリタ−
５へ向かう直線偏光ビームｌｂの光路上に配され、又第
２二次電気光学結晶素子ｌＯは上記第に二次電気光学結
晶素子９で偏光方向が変換されることなく第２偏光ビー
ムスプリッタ−５へ入射され直進する直線偏光ビーム１
ａの光路上に配され、又第３二次電気光学結晶素子１１
は上記第１偏光ビームスプリッタ−４で偏光分離されて
直角方向へ出射され、ミラー６．７ヲ経て第２偏光ビー
ムスプリッタ−５へ向かう直線偏光ビームｌａの光路上
に配され、又第４二次電気光学結晶素子Ｉ２は第２と第
１の偏光ビームスプリンター５　、４１’ＪＪ　ｆ７１
］ち上記第３二次電気光学結晶素子１１で偏光方向が変
換されることなく第２偏光ビームスプリッタ−５に入射
きれ直角方向に反射されて第１偏光ビームスプリ、７タ
ー４に向かう直線偏光ビームｌａの光路上に配きれる。

８は上記第２二次電気光学結晶素子■０で偏光方向が変
換されて出射する直線偏光ビーム１ａｋＵターンさせて
同第２偏光ビームスグリツタ−５に再入射させる直角プ
リズム、１３は第４二次電気光学結晶素子１２で偏光方
向が変換されて第１偏光ビームスグリツタ−４へ向かう
直線偏光ビーム１ｂの光路上に設けられた半波長板、１
４は第に二次電気光学結晶素子９で偏光方向が変換され
第２偏光ビームスプリ１．ター５で直角方向へ反射され
て出射されミラー７．６を経て第１偏光ビームヌプリツ
ター４に向かう直線偏光ビームｌａの光路上に配された
半波長板であり、両半波長板１３゜１４はこれを通過す
る光ビームの偏光方向全変換（通過する直線偏光ビーム
が１ａである時は１ｂに、四１ｂである時はｌａに変換
）する作用を有する。

１５．１６は何れも二次電気光学結晶素子のＯＮによっ
て出射でれる散乱光を阻止する作用を有する偏光素子で
ある。即ち、この偏光素子１５．１６は紙面に対し垂直
方向又は水平方向の直線偏光ビームスグリＦｉｌｂの何
れか一方のみの通過を許容する。換言すれば何れか一方
の偏光方向の光ビーム以外の光ビームの通過を阻止する
。

本発明を更に動作の説明と共に詳述すれば次の通りであ
る。

既述のように、第２図ａ図は第１．第４二次電気光学結
晶素子９，１２にスイッチ駆動用電源１８より所定の電
圧を印加して第１偏光ビームスプリッタ−４を光出射素
子として第１切換元路Ａ１へ直線偏光ビームｌａとｉｂ
１重畳し出射光ビーム２として出力する動作状態を示し
ている。

同図において、先ず入射光路Ａから入射光ヒームｌが第
１（Ｉｉ光光ビームスラリツタ−４へ入射され、該ビー
ムスグリ、ツタ−４により直進方向と直角方向の二つの
直線偏光ビームｌａ、　ｌｂに分れる。

直角方向に出射でれた直線偏光ビームｌａはミラー６及
び７を経て、電圧の印加されていない第３二次電気光学
結晶素子１１により偏光方向の変換を受けることなく通
過し、第２偏光ビームスプリッタ−５へ入射し、その偏
光方向によって直角方向へ出射し第４二次電気光学結晶
素子１２へ入射する。この結晶素子１２Ｖｃは電圧が印
加されてＯＮ状態となっているため、直線偏光ビームＩ
ａは偏光方向が変換でれて直線偏光ビームｌｂとなって
出射する。この偏光ビームｔｂは更に半波長板１３に一
通過する際、偏光方向が再変換されて元の直線偏光ビー
ムｌａに戻され、偏光素子１６’に経て第１偏光ビーム
スプリッタ−４へ入射する。

この直線偏光ビームｌａはその偏光方向によって該ビー
ムスプリ、ツタ−４から直角方向へ反射され、第１切換
光路Ａ１上へ出射されるに至る。

第４二次電気光学結晶素子１２の０ＮＹｃよって発生し
た散乱光１ｂ’は偏光素子１６により完全に遮断される
。

尚第２図ａ図において光ビームを第１切換光路Ａ＋上へ
出力することだけを意図し、後述する第２図す図におけ
る散乱光の同党路Ａ＋上への出射を無視した場合には、
図中二次電気光学結晶素子１２及び半波長板１３並びに
偏光板１６’を用いずに、第２ビ〜ムスブリ、ツタ−５
で反射して直角方向へ出射する直線偏光ビームｌａ’に
上記偏光方１句の再変換を行うことなく第１偏光ビーム
スブリ・ツタ−４へ入射しても光路Ａ１上へ出射させる
ことカニできる。

他方、同ａ図において、第１偏光ビームスフ゛リツター
４によって直進方向に分岐された直線偏光ビームｌｂは
ＯＮ状態にめる第に二次電気光学結晶素子９を通過する
ことによって偏光方向力；変換され、直線偏光ビームＩ
ａとなって第２偏光ビームスプリッタ−５へ入射てれ、
その偏光方向によ９該ビームスプリンター５がら直角方
向へ出射され、ミラー７及び６を経て半波長板１４に入
射し、該半波長板１４の通過によってその偏光方向が変
換きれ、直線偏光ビームｌｂ、：なって第１偏光ビーム
スグリツタ−４へ入射する。従ってこの偏光ビームｌｂ
はその偏光方向によって該第１偏光ビームスグリツタ−
４を直進し先の直線偏光ビームｌａに重畳てれ、出射光
ビーム２として第Ｉ切換光路Ａ】へ出射されるに至る。

この時、ＯＮ状態にある第に二次電気光学結晶素子９を
通過の際、生じた散乱光ｌｂ′は第２偏光ビームスプリ
ッタ−５企直進し、ＯＦＦ状態にある第２二次電気光学
結晶素子ｌｏ及び直角プリズム８を経て偏光素子１５に
至るも、これにより完全に阻止され、この散乱光が第２
偏光ビームスプリンター５へ入って後述する第２切換光
路Ａ２上への出力する事態は回避できる。

上述のように、入射光路Ａから第１＠光ビームスプリリ
タ−４へ入射し、分離された二つの直線偏光ビームｌａ
、Ｉｂは二次電気光学結晶素子９゜１２との協働にて第
２偏光ビームスプリッタ−５を経由し、第１偏光ビーム
スプリノタニ４へ再集光され上記第１切換光路Ａ＋上へ
重畳し出射させることができ、光路Ａから入射てれた光
ビームの略１００％（散乱光による光損失分がある）を
光路切換に用いることができる。

更に、第２図す図は第１図ａ図の場合とは逆に、第１、
第４二次電気光学結晶素子９，１２をＯＦＦにし、第２
、第３二次電気光学結晶素子１０，１ｌｋＯＮＫし、第
２偏光ビームスプリッタ−５を光出射素子として第２切
換光路Ａ２へ両直線偏光ビームｌａとＩｂを重畳し出射
光ビーム３として出力する切換動作状態を示している。

前記と同様、入射光路Ａから入射された入射光ビームｌ
は第１偏光ビームスプリッタ−４により直進方向と直角
方向の直線偏光ビームｌａ、ｌｂに分離し出射される。

先ず第１偏光ビームスプリ・ツタ−４から直角方向に出
射された直線偏光ビームｌａはミラー６．７を経てＯＮ
状態にある二次電気光学結晶素子１１に入射され、通過
の際その偏光方向が変換され、直線偏光ビームｔｂとな
って第２偏光ビームスグリツタ−５へ入射する。

而してこの元ビームｌｂはその偏光方向により該第２偏
光ビームスプリッタ−５を直進し、第２切換光路Ａ２へ
出射光ビーム３の三方の−のビームとして出射されるに
至る。この時ＯＮ状態にある第３二次電気光学結晶素子
１１で生じた散乱光１ａ′は第２偏光ビームスグリツタ
−５で反射されＯＦＦ状態にある第４二次電気光学結晶
素子１２及び半波長板１３を通過しく散乱光１ｂ′とな
フ）偏光素子１６１Ｃ至り、これにより完全に遮断ちれ
る。

他方向す図において、第１偏光ビームスプリッタ−４か
ら直進方向へ出射系れた直線偏光ビームｔｂはＯＦＦ状
態［ろる第１偏光ビームスグリツタ−９を偏光方向の変
換を受けぬまま通過して第２偏光ビームスプリッタ−５
へ入射し、その偏光方向によシ直進方向へ出射されてＯ
Ｎ状態にある第２二次電気光学結晶素子１０に入り、該
素子１０にて直線偏光ビームｌａに変換され、ｔｍ直角
リズム８でＵターンされて偏光素子１５を通過し第２偏
光ビームスプリッタ−５へ入射する。

而してこの光ビームｌａはその偏光方向によって第２偏
光ビームスグリツタ−５にで反射し先の直線偏光ビーム
ｌｂに重畳され、出射光ビーム２として第２切換光路Ａ
２へ出射されるに至る。

この時ＯＮ状態ｌＣａ３る第２二次電気光学結晶素子ｌ
Ｏで生じた散乱光１に’は−Ｊ２偏光ビームスプリッタ
ー５の手前で偏光素子”１５１ｃより完全に遮断される
。

上述のように、入射光路Ａから第１偏光ビームスプリッ
タ−４へ入射し、二方向に分離てれた二つの直線偏光ビ
ームｔａ、１ｂは二次電気光学結晶素子１０．１１との
協働にて第２偏光ビームスプリッタ−５へ再集光してこ
れを第２切換光路Ａ２上へ重畳し出射させることができ
、光路Ａから入射された光ビームｌの略１００％を光路
切換用として供することができる。

本発明は光路切換素子として適性を有する二次電気光学
結晶素子の二次電気光学効果及び偏光ビ−ムスプリッタ
ーの偏光分離作用を巧みに採用し、第１偏光ビームスプ
リッタ−を第１切換光路用の光出射素子、第２偏光ビー
ムスプリッタ−を第２切換光路用の光出射素子としつつ
、第１偏光ビームスグリツタ−を入射光素子として共用
させるようにして、二組の１電気光学結晶素子を交互に
ＯＮ、ＯＦＦさせることより上記第１と第２の各切換光
路上へ入射光ビームの全量を出射するようにした光路切
換７インチをはじめて提供するものである。

対比Ｆ！ＩＩ！に示すように、電気光学結晶素子と偏光
ビームスプリッタ−とを利用する光路切換スイッチでは
一方向の偏光方向を有する直線偏光ビームを偏光方向を
交互に変換して光路切換用として供することを基本思想
とするもので、電気光学結晶素子がＯＮのときの光散乱
によるりａストークの増大と入射光量の５０％の光損失
は回避できないとでれていたが、本発明は第１１第２の
二個の偏光ビームスグリツタ−の夫々を二つの切換光路
の出射窓口とし、一方を入射光路の窓口として利用し、
これと電気光学結晶素子との組合せにて上記対比列の課
題を解決するものであって、前記のように入射光ビーム
の略全量を第１又は第２の各切換光路上へ導いて光切換
動作を得るようにした高感度、高信頼の光路切換スイ、
ソチを提供するものである。

従来の如く単一の偏光ビームスプリッタ−から第１切換
元路と第２切換光路上へ元ビームを出力する方式では構
造上散乱光を除去せんとしてこれを防止するための素子
を配置（当然正常な元ビームの光路上に配置式れる）す
ると一方の光路切換えの場合は良いが他方の光路切換え
の場合は本来必要とする正常な元ビームまで遮断し光路
切換目的を遂行できなくなるため、結果として散乱光を
除去できず、これによるクロストークを防止することは
殆んど不可能とされていた。

而して不発明は第１切換光路Ａ＋上へ直線偏光ビームＩ
ａ、Ｉｂｋ合成し出力するための素子として専用の第１
偏光ビームスプリッタ−４を備えさせると共に、第２切
換元路Ａ２上へ直線偏光ビーム１　ａ　ｒｌｂｅ合成し
出力するための素子として専用の第２偏光ビームスプリ
ッタ−５を備えさせる光切換方式とし、別々の素子から
光路切換えに供する光ビーム２．３ヲ出射する方式を基
本構成として採用したので、第１切換光路Ａ＋へ光ビー
ムｌａ、ｌｂを導く通路と、第２切換元路Ａ２へ元ビー
ムｌａ＋ｌｂを導く通路とを、夫々別々の通路にする方
式を採ることが可能となり、それ故に第１偏光ビームス
プリッタ−４から第１切換光路ん上へ元ビーム２を出射
している時には散乱光を第２偏光ビームスプリッタ−５
に至る手前の通路で遮断する構成を採用することができ
、同様に第２偏光ビームスプリッタ−５から第２切換光
路Ａ２上へ光ビーム３を出射している時には散乱光を第
１偏光ビームスプリッタ−４に至る手前の通路で遮断す
る構成を採用することができ、ｆｌＪえば、第２図で例
示される如き、光路切換スイッチにおける致命的な欠点
とされていた光散乱によるクロストーク防止に有効に対
処し得る光路切換スイッチの実現が可能となった。

【図面の簡単な説明】

第１図ａ、ｂ図は本発明と対比される光路切換スイッチ
の原理を素子配列を以って示す斜視図でらり、同ａ図は
電気光学結晶素子に電圧を印加していない場合の光路切
換状態、同す図は同電圧を印加した場合の光路切換状態
を示す。 第２図ａ、ｂ図は本発明の実施例を示す光路切換スイ、
ソチの原理を素子配列を以って示す斜視図でろり、同ａ
図は二組の二次電気光学結晶素子の一方の組の同結晶素
子への電圧印加にて第１偏光ビームスプリッタ−から第
１切換光路上へ光ビームを出射する場合の光路切換状態
を示し、同す図は他方の組の同結晶素子への電圧印加に
て第２偏光ビームスプリッタ−から第２切換光路上へ元
ビームを出射する光路切換状態を示す。 Ａ・・・入射光路、　Ａト・・第１出射光路、　Ａ２・
・・第２出射光路、ｌ・・・入射光ビーム（入力）、ｔ
ａ＋ｘｂ・・・直線偏光ビーム、２・・・第１出射光路
への出射光ビーム（出力）、３・・・第２出射光路への
出射光ビーム、４・・入射光路の光入射素子及び第１出
射光路への光出射素子を共用する第１＠光ビームスプリ
ッタ−１５・・第２出射光路への光出射素子たる第２偏
光ビームスプリッタ−１６，７・・反射ミラー、８・・
・直角プリズム、　９，１４・・・第１切換光路への□
　光路切換を行う場合にＯＮ状態となる第１１第４二次
電気光学結晶素子、１１．１２・・・第２切換元路への
光路切換を行う場合にＯＮ状態となる第２、第３二次電
気光学結晶素子、１３．１４・・・半波長板、１５．１
６・・・偏光素子、　１８・・・電源。

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. 同一光軸上に並置した第１偏光ビームスプリッタ−と、
   第２偏光ビームスプリッタ−とを備え、該第１偏光ビー
   ムスプリッタ−を第１切換光路用の光出射素子とし、上
   記第２偏光ビームスプリッタ−を第２切換光路用の光出
   射素子とすると共に上記第１偏光ビームスグリツタ−を
   光入射素子として共用し、上記第１１第２切換光路と入
   射光路間に該第１偏光ビームスプリッタ−へ入射し分離
   された二つの直線偏光ビームを「第２偏光ビームスプリ
   ッタ−を経由させて第１偏光ビームスプリッタ−へ再集
   光し上記第１切換光路上へ重畳し出射する経路」と、「
   第２偏光ビームスグリツタ−へ集光し上記第２切換光路
   上へ重畳し出射する経路」と全構成し、上記各経路上に
   電気光学結晶素子を配し、該電気光学結晶素子の交互Ｏ
   Ｎ、０ＦＦＫ：て上記両経路の切換えを行う構成とした
   ことを特徴とする光路切換スイ、ソチ。