JPS6044944A - 陰極駆動交差界形増幅管 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 １も′１．明の分！Ｌ！？　、−、！ ’ｉ”ｉ＋−明Ｑｊ６（７′に昇り１１冒幅管に関し、
特に入力信号か１″ソ、’Ｉｖ’の一部で、わる遅波相
ＩＪ−作用回路へと印加σれｌ’、ｒ　、’ｌころのも
ニア１ｊ・１ｔｆ　’ｉ：ｒに関する９、１イ１１来１
シイ小ｆび）、′Ｉ儲明〕イＣ７’ｒ界形Ｊ１１’ｋｉ
ｊ管（ｃ　ｖ゛Ａ　）にす、・いて、伸侵したＩ窮１１
６１、了り’ｌｆ＋ｉ　＋！：イ゛１１、に１１１は′
平行な陽極表面との間を電子ｔｒｎ：か＋５ｔｒ、れ４
１．１１”、ｌ、ｉ楡のうち少なくとも一部は電磁波１
ハｊ１４月１１１路で、５すニーＣの電磁波の速度ば交
差電磁界中＋／）　’ｌｉ１．子流の１・ゝリフト速度
に一致している。非（１＾櫃ｃ　＋−゛ＡにおいてＪ・
８幅管の入力端伺近では、′市了ζ、１１書１　ｌｉｄ
；　４；；表面（１ｔ＜のｌζ１いムゴｊにほぼ限定さ
れている。

１．４１．７回路に入力さ〕′する電磁波の太（画周波
′町Ｊ易は陰４．１．１・ｌｉ！ｉ：　Ｔ小８いの−ｔ
′、２次’ｒｌ、ｊ子放出増倍を起すは、”　（〕）−
〕＋−ネル３−をもって１ｉａｒ　４夕を衝撃する電子
をも／’＜リフ−Ｊよう々軌’！１）；盈・調の形成は
緩やかなものであ：！ｆ’　Ｌｌ　−＋＞らに回り１１
の出力部分において電磁波を誘導するような電荷スポー
クの形成が遅延される。

従来技術において提案されたことは、陰極を第二の遅波
相互作用回路とし、そこに入力化ぢを印加するものであ
る。この回路の無線周波′市場ＮＩＩＡ極＠面伺近で太
きく、近くの電子ｊｔｆｆと強く相−４作用する。かく
して′直流及び電磁波エネルへ・−の形成が非常に早く
なる。人力１（シ極回路に」２リル成された電荷ス、ｊ
５−りが出力陽極回路を駆！１．Ｈ（Ｊラ−る。本出願
人は、この従来技術の方法がしばしｃ；１′小ｆ＋：１
１Ｊ１’。

なものであることを発見し／こ。対面する賜イｖ回路と
陰極回路との結合は不用僻的なもの″〔ある。式らに、
完全に結合した入力！１１”４と出力端におυする両回
路の終端及び内部的に′電磁波を咬収する端部における
両回路の終端は完全ではる：いいで、′１ａ磁波のいく
らかがその端部において反射き）する０、悶イメ回路の
出力から反射されるエネルギーは、逆に結合されて陰極
回路内で後ノ１Ｇ波台・形成′Ｊる１、この後進波は陰
極回路の人力においで部分的に円反射される。結果的に
前進波が再生され、不安定１・！１をもたらす。第二の
問題と［２てＣ１０，叫（夕回路−１−の′市磁ｌｊ＜
がＩ鑑４ｉｐ＜回Ｌ′１°：ＩＪ’　Ｍｒ−Ｃ’＋、ｌ
ｉ　（ｍ　’易を（１１ｒ立（７，それが入力ｌ”ｌ　
’Ｎ＋Ｓのｆｂｌｌ　ＩＢＩ　’ｌでの２ｐ間′、Ｕ〕
荷の生成に干渉する。

１；ｌ、明ｂ）、ｉバイアぜＩ □ｐ：　’ｒ、’：明Ｌし−目的Ｑ１．商シフ′）ｊテ
ィ１１イ４Ｉを・１１する交差宜形」・ｌ゛１１□・ビ
１１１１　イ・／″（’、　Ｌ、＋　”ｊ’−（ｉ　イ
　あるー、Ｉｆ！＋の目的６〕、最ｌｊ＼の１、ン）を
ｉｓ一つ交に：界形増幅督・・；）／（ら−ツＣ＋！、
’、’　−’Ｃ’　Ａ・、る、。

・７１０の１１的ＬＩ：、２つの〕１）Ｌ波相！１１作
用回路を有メ／［、又）゛・計昇形Ｊ’１−ｊ　’１（
ｌｊ・１ｊ“をもン°こらず−ことにより実用色ｉ　、
：＝　、、’　ｈつに一１１＼ｌ・メＨｇ１Ｉ　ｅｊゴ
！あり、それケ１届：子流に対１７＋１−４−イノ４１
１！１作用安案を有Ｌ　、に夕１８１Ｓからの入力４ｈ
妬（（，１，１冒ｒ’ｊ−る人力１′ｌｌａ庖イ」する
。他の回路Ｌ１−陽極部分（゛、リリ、そ１ＬＩｔ、Ｊ
−外ｈ（≦への出力負荷に結合した出力ｙ、１′、旨星
月する、こ７ｔら両回ｈ′、１の他端ｒＪ：招失招電性
負荷１１、ｒＬ−ｃ　ｙ）、６１．１ｊ、ｉ　似１旧’
Ｋ　ｉ’Ｌ　＋　電子流ノ１’リフト方回・／）１冒ノ
ｉｉ）に向いｌ’３　・ｌｉ、ｌＩ！’ｌ　Ｉｊ＆から
変位］されている。か′＼ｔ、−、−ｃ・１〕１゛□′
々出中的ノ・ｒ−ド・ぐツク効果は著しくｌ″こ少、＼
扛る１、 １く仔ｉｌ＋−Ｉ実ｊＱｉｊ　１ｊ１１の１況１叫］弔
１１ツ１はイス１′、来技術の文Ａ、界形増幅管（ＣＦ
Ａ）を示しでいる。このＣＦ　Ａけ、Ｉ（、ｒ、ｉ；　
ｌｊ＜内の入力連枝回路及び陽極内の出力遅波ｐ１路か
ら成っている。

陰極構造体１０は、　ＯＦＨＣＧ１１ｉｌででき／こ全
域製ブロック１２から成つ−Ｃいる。陰・（シ構造物１
２とそれに対向し−Ｃ平行な陽４び構造物１６との間の
広い空間１４内の交差的３１ｆｉ電磁Ｊ易の中での箱１
子の）゛リフト方向へとブロック１２Ｃ（伸長している
。１陽什構γ−物１６に１、代表的に１接地型位で動作
さね、管の貝空エンベロノ１８の一部所・なシ、、てい
る。−、ｌｉλイー（Ｉ′４造体Ｉ　Ｉ）ｋｌ、負の′
は位−Ｃ’ｄ＜ｈ作さ力、−′ｆこから′Ｎｆ子が１鍛
極構ズ６物】６へ向けて引出される５、第１図の平面に
垂直な方向で磁」易が印ＪＪＩＩをれ、−ｆれに１−り
良く知られた交差界相互作用によって′ｉｊ（’−ｆが
右方向ヘトリフトされる。

陰極ブロック１２はｒ　Ｘ％エンペＵＪ　Ｉ　Ｉ　８　
（１）　−１１１（をなす誘′市件絶縁シリング２２を
ｌｉいて取り付けられた−又は二以上のｌ’Ｊソド２０
に、１り伎持されている。ｒ７ツ１゛２０の代りに中空
管（図示せず）を用いてもよく、そして陰イタゾ「１ツ
ク１２を冷却するだめの流体をその中にｂｌしすことも
で〜る１、」１．ｊ波回路２４が１（、τイ４３描造体
の一部として陰極ブＩＪツク１２の中に埋込−まれ、交
差電磁場内の電子の１゛リフＩ−沖瓜に匹１敬する箱；
磁波速度を有していイ〕１．第１図に」・・いてに１、
遅波回路２４は、セラミック少１．１什２７を介ｊ〜て
１（（拵ブロック１２の底部に７１１　”、：ｌ　−（
’　ｌｌｙ付け１れ／（迂曲（ｍｅａｎｄｅｒｉｎｇ　
）導電体２６（ζ上り形成゛さ）］ノ（迂曲（ｍｅａｎ
ｄｅｒ　）　ラインである。

入）ｊｇ：Ｈい陣周彼（ｉ”４か、同ル１１ド屯送ライ
ン２８を通し−（：’　、ｊｌ、、−波回路２４の電流
ψＪ１１へと結合されている。′［Ｅ）・フィン２８の
Ｉｉｉｉ：Ｊ、′重体３０け、１披４命ブロツク１２と
′１ｄ；灸（的に−１４・となっている。中央導′ｄ玉
体３２＆、ｌり（力尋′１」一体３１）の内部を通過し
て、迂曲導電体２６の９１１１部に直接的にＪ妥わ冒〜
、無線周波駆動信号肴−１、・１人（７ている、同ｉ１
＋ｆ＋ライン２８は、横方向誘電Ｈ４，Ｉ　４により真
空シールされ、高寅圧同軸訪′亀シール（６に、］＝つ
て真空エンベｒ＋７”　１　’８に取付けら、Ｉ’Ｌ−
ｃｔから、漁緑されでいる。

」・、１幅？＾・の／ζめの？、ｌＪ期的′電子流は、
陰極ブロック１２内のぐげみ、ツ０の中に取４＝Ｊけら
れた熱陰極３８から刊ｔられる。絶縁真空ゾール４４を
介して加熱電流が供給されている放射加熱器４２によっ
て熱陰極３８が加熱される。電子流は遅波回ｈｉｉ’ｉ
　２４と５２との間を通過し−（、陰極［１１路２４上
のス１（１、線周波′屯磁波と相Ｕ−作用する。ぞして
′電子の無＋！ａｉ！周波集群がもたらされ、無線周波
’ｔＩｉ、　４ｍ波のイ〜シ相にｊｉ’ｌ−い集群され
ｌこ電子に」：り陰極１０が退択的に１！ｌＩｆ′ｉ１
・ｔされ、′ｌ「子は無線周波′電磁波からエイ・ルギ
ーをイ１〕る。

二次′電子放出」ＩＦ７倍の過程を通じマー、集イ１４
．された′１Ｌ荷の−（ｉｉは４１・常に増大する。屯
イ１Ｊｉｅ　Ｋ対面ｊる１（（極構造体１（）の表面４
６ｒ、Ｌ、利用−Ｃきる′ｌｊ４．’　−ｆ’−’４−
）数苓ふやすために二二次′電子放出力の篩いＡ１４・
ｌ　−Ｃ’４ｉＭ援することができる。遅波回路２４の
斗’１）’ｌｉ、’Ｌｌｋ：に、１・・いて損失性誘電
体５（）のプｒ」ツクが回路内に残り／（電磁波の全て
のエイ・ルギー奮吸収ずイ）（。

第１図の従米技術壇幅へ゛に」、・い−（、賜４１Ｑ（
ゾｒＩツク１６内に埋込ま７′Ｌｋ第一の、Ｉ！１＜波
相ｑ−ｆ］１川回路５用によって、ｊＩカレベルの」曽
幅及び′１：Ｌ力が引出される１、出力ＩｉＰ回路５２
　’ｋｉｔ入力回路２４に匁゛１似１７ノ（ユもの一部
ちる。出力回路５２の人力☆ｌ１ｌｉ　ｉ、ｌｌ、λ゛
４５４５二］ｉｉり、−件訪箱ブロック５４で終了して
いる１、出力回路；５２の１・１６＋の出力端り、　肪
’１ｍ貢空窓６０でシールされた出力、７波管！１＼と
同車１１−導波管変換器５６を介しく−ｌｌ’ｌ　４ｊ
２に４わシ１−さｆ’している１、出力電力は外部の有
用ｉ４ｉ：　ｉ＋　１ｉｉｆ　（ｌ・、・１）Ｊくせす
）へと２、す波管５８によって運ばノー＋　、Ｘ：・、
１１ＩＪｌ波回路５２の出力端を越えたところで。

１１：’＋：　４，４ブ１」ツク１２に対「ｒｌｌする
陽極ブロック１６の＾・面６２＆ｊティ・に−＋］けら
れて陰極１２へと向つ″（゛いる。１この４．、）成に
Ｌつで、消費された電子流のな甲：が拡小、Ｌ、／（領
」我で行われ、熱の放−散をより広＋１？：）ｃとと！
、１、る。陽極１６は冷却流体の通過又は・り・１部か
らの空気流（図示せず）によって冷却する（ともてきる
。

第１図の従来技術の配置６゛の目的は、絶縁されたメカ
回路と出力回路及び商利得を交差異形増幅管１’（−、
４，７′７：、　Ｇ）ずことである。最初の交差異形増
幅管にｊ・・いてれ１、陰４Ｍは７１ｔらかな表面であ
った。陽極は遅？、１・回路も：含み、−嬬において入
力電送ラインに接Ａ・冒、ｙ−他ｆＩｉｉｊに」・・い
で出力電送ラインに鷺続【７てい／Ｃ、、；？ｉＩｔ　
１ｉｊＮ周波イＵぢが小さい入力付近においては。

（、す方向磁場にＬつて′…；子流は陰極近くで簿いり
がンに限定さｉシる。遅波回路からの小さな＃ｔ（ＩＮ
周波電場は、隣接する陽極水′：ｆ管の主々知；場から
の緑の′α場であるＱ　ｔ、Ｈ場は陽極先端かＣ〕の距
ｕａｆ、　＆（従って指数関数的に減尺Ｌ　、’９　’
ｌｉ（性の滑らかｒ’ｃ　ｌｊ、’；極によつで実際に
短絡さｌ＋、る、かぐして陰４ｉｉ１（斤ぐを通る′電
子流と相互作用する力（１：線周波′亀磁１．！、５　
ｔす小さく。

電場の形成及び電子流の変調し１．ゆるやかで５１フり
二次′ｌＬｌ数子増倍を通じた’ｔｔｔ６ｉｆの生成Ｑ
１１φるやかノ１、ものである１、或いＶｌこの篭１ｆ
：ｆの生成を、［低い１１１：力Ｌ・ベルに適すりもの
であり又ｔＪ、’　１１＋、’荷の生成が存いこと（あ
る１１．このことｔよ管の利得Ｔ制限する。人ＪＪ電力
が′電荷生成を引出すのにネト４）である」場合には、
管の構造を単に長くするだけでは利イ（Ｉを増大憾せる
ことはできない。

陰極の一部である遅波回路の−」−に入／Ｊ　（ｒＪ−
ｔｉかも／こらされる嬉１図の増幅管に、ｊ７・いでζ
・１１１回路の４７（ｒＨ線周波電磁場は電子流の１１
ｔ＜で非常に］くきく、ぞＪｔにより入力領域における
相互作用は滑らかなｊ衾極管に比べて非常に強いものと
７２つ′ｒいる。１市：子流がス、Ｉ？−りへと強く変
調されイー【２′Ｃいくらかの−１−イ・ル４！−を１
０１路へ、損失塾せるときに、そのスポーク＆、ｌ’、
　ｌ；’Ｊ　４＜回路・＼と近づいて移動して刺激し、
その中１＋（−出力′１５力４゛もたらす。

１、かｌ１ｌＪがら第１図の」曽幅管は再生により不安
′生１１゜につい−Ｃは〔シ良δれでいない。基本的な
原因の１つに＆：Ｊ、、　：Ｍｊ波１１１！路と外部電
送ラインとの整合〃・’７ｉｆに不児全であるというこ
とである。とくに広ｉ＋＋１χ囲の周波数１！口」戎か
カバーされるべきときには。

１＞合部ｐｃおいていくらかの残留液反射が生じてし７
ｊ−’＞　ｏさらに外部的な（ｉ、ｉ号発生器及び外部
負荷にン・１ｊる整合ミスが反射を生じてしｉう。出力
回路５２に１．・ける大きな反射波が、　’ｌ１ｉｌ！
、磁結合により。

入力回路２４内に小さな後進波を発生しうる。こＱ）　
１′＆　！ζ波が回路２４の入力端において部分的に再
１ソ則され、前進波を再発生させることとなる。かくし
て元通が始′止る程度にまでスジリアス信号がノ１り成
′される。

・その他の不’ｆｉｔ（合θ点は、陽極回路上の大きな
逆方向′Ｌ；！：磁波が２人力付近での二次電子放出増
倍による車両の生成に干渉することである。そのような
大きな逆方向電磁波は、負荷からの出力波の反射の結果
として生じうる。その逆方自重り波が入力における前進
方向霜−子流と同期していない場合にも、その電磁場は
依然として電荷生成領域において比較的短い電子の軌跡
に著しいＩｌｅ　Ｖ　ｋ及ぼす。

第２図は本発明を実施した交差異形増幅管を示している
。この部品は第１図の増幅管と構造的かつ機能的にガ４
似している。しかし第２図の増幅管は非常に重要な相違
を有している。陥ＭＪＩ１０ツク１６のうち陰極遅波回
路２４に対向している部分６４は滑らかであり、それに
より部分６４は′…；子流の速度又は入力回路２４にｊ
・・ける速度）１くの速度ではいかなる電磁波をも伝搬
させることはない。

出力回路５２は入力回路２４の１ニー流へと検便Ｊさ！
シ。

陰極ブロック１２のうち陽極回路５２に対向する部分６
６は滑らかとなっている。

電子流は陰極回路２４により変調妊Ｊしる。電子流は回
路２４を越えて進んだ後空間的に変ＩＡＩさ扛た進行電
荷・ぐターン々して信号を運ぶ、、　４１ｉ：子流の電
荷が陽極回路５２内の′電磁波を誘起する。この１．１
がを波０、回ｆｉｌ：ｉ５２７”　’ＩＩｊ子流との相
−４作用により増大；ＩＪ（、出力？、Ｉ）、′／ＩＩ
Ｚう一？５１３　ｉ（よってイｊ用々０荷へとｉｌ、’
１’菖−１＼！ｔ）′１．。

１′／３相１「すｂ′１“ｉ５２十にｉｉｌニ゛・：極
回路２４へと逆にエネノＩＶ′−を結イ）き−［；　７
＋　、１：う々前進波又ｄ後進波などσ）い／７ン直る
’Ｂｊ　ｊｈ波も生じ／Ｌい、、なぜならばこれら（１
回＆、ｊ　）、１．　”７：、量的ニ６〕゛イ１ン３７
ｔ　ティＹ、’、Ｌ７カ４１　ｇ子流Ｇｊ人力から出力
へとのみ移動し逆行するような変１１１”４　”ｊ節＆
’ｊ：　’／１いかｌ：＞−（：あ／）。４−’−発明
の改良１１Ｃｆれげ。

ｈｔ　’ｌＶ’、ｆ　ｋｉ　、、１１常ＩＩ’−、％’
　＞ｉ−冒７／、−ものとノｒ（）又得られる利イ４Ｉ
ｉ、＋　４’ｒ　１．、　＜　Ｊ胃大−ｒる１゜−４が
５２の％　＝ｌ（（、’、）　ｊａｉ１面にある陰（ぴ
ブ１１　ッ／／　１２の？：ｊ　ｌ）かな部分においで
、１クリ極ブロツクｔ６に対ｌｌＩ白−る表面＆１６と
７仁１．：次放出特性の低い祠側″Ｃ′形成すと・こと
か−（゛きる。この表面にもどってく：：＋　’＋ｉ＋
−ｆ　＆Ｊ、　、二次′ロイ：子放出増倍を通して完全
ＶＣ補充、四＋、　／＋わけ−Ｃ？：Ｉ−，／＋いｏ　
Ａ’ＦＳｊ果として両１に稜間の空間、／・ｌ）’ｌｔ
（’、　釘が・行われ、少ない数の電子だけが高い′電
位の１：す柚十に桑軍さねるべくコレクター領域へと；
ＩＩ−人する。−ｆ：ｃでの１νｉｆ艶工不ルゼーは非
常に高い、第３図は第２図のＣＩ・’　、Ａを十から彎
）（０部分的１＋Ｊ「面図である。第３図ｄ迂曲尋’Ｉ
ｌ＋、体２６によつ−Ｃ形成された迂曲ライン遅波１【
１；路の形状を７Ｉ＜１〜Ｃいる。

＋１設きれた同軸レイン２８を介して１ムＪ及に尋′市
体２６の端部へと結合している人力が示され−こいる。

上述した本発明の実施例は非イ１１°Ｉ壌Ｃ１・’　Ａ
　１７（お＆Ｊるものである。これｄ、　ｑ’ｔに例７
（＜的４：ものｔ：、１りつで限定的なものでｐ、Ｊな
い。同渠者りことってシー１ρ（（／ノ変形実施例が考
えられる４、交差＋Ｊ１′−形ハｊ１幅１１　ｉｔ円形
形状′Ｃあってもよいし、或いｒ、ｉ：　Ｆ）楯恨′１
０°子流を用いることもできる。この場合にｒ１４．出
力回路の後に無線周波電磁波のないＪくいドリノＦ　？
ｌｊ間全設＆ｊることになる。電子流をかき吐せて全で
の残ＺＩ／Ｃ変調を除去するために不規則′／ｆ、蜆（
ｒＪＩ形状に一組込ｉ’＋・こともａ１能である。迂曲
ンイン回Ｅｌ、の変りに公知のその他の遅波回路のいず
れをＪｉｌ、ｌ込んで（ｌ　ｊ：い、。

例えば板数の個々的４羽根、螺旋結合パー、スクブ支持
迂曲ジインなどである１、陰極回路のψ１ミ）各ＩＳ％
−越えた陽極回路の変位の一１１ｉ＆、１．、　Ｉｌ＆
定の増幅１１−１・の靜計に従って変化させることか−
Ｃきる１、中程度の利ィ：Ｉの／Ｃめの増幅ｊ′」゛の
」場合には１両回路をある程度・１−パージツノさせで
イ１よい。本発明の範囲は。

’ｌｌ＋−計届氷の範囲及びぞの法的等個物によっての
みｒ＋＋ｉｌ　ＪｉｌシさＪＬるべ杼−（：　；、Ｐ＋
る。

【図面の簡単な説明】

第１図は、従来技術交差異形増幅管の概略縦断１＋’＋
ｌ　Ｉ〆′、１−Ｃある。。 第２図Ｑ」２本発明を実施１．、　ｆｃ線形交差界異形
幅′ビの４Ｉニオ略４〆１ｉＪｉ　１ｌｆｉ＋　［ツｌ
−Ｃある。 第：Ｓ　Ｉ＝！、ｌ　６＋第２１／１の交差異形増幅管
の部分的な水ゝ１１１所１川１し′１である。 〔上安符−弓のｉｉｉと°明〕 １０・・１リシ極イク、ｈ前体 ＋２・・・金ね」製ブロック又は陰極構造物１４・広い
空間 １６・・陽・は構昂体 ■ン（・・・Ｊ：（空五７〈Ｉ７ゾ ２（）・１−１ノド ２２・・絶縁シリンダ ｚ４・・第１の遅波１１１回路又は入力回路２Ｇ・・迂
曲導′屯体 ２７・・・セラミック支持体 ２３・・同軸伝送ライン ３０・・・外方尋電体 ３２・・中央域電体 ３４・・横方向誘電窓 ３６・・＾′屯圧同軸誘箪シール ３８・・・熱陰極 ４０・・・くほみ ４２・・放射加熱器 ４４・・絶縁負空シール ４６・・・１雲極表面 ５０・・損失性誘電体 ５２・・第２の遅波回路又は出力回路 ５４・・第２の損失性誘電体 ５６・・同軸−導波管変換器 ５８−・・出力導波管 ６０・・・誘１４Ｌ貞空窓 ６２・・陽極表面

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 】、　以−トの手段及び特徴から構成される交差界形」
   、Ｉｌｌ昌を匡ｒ　： 伸長し／（陰（・〕であって、その相相互作用面の／Ｉ
   〉ノ【、くとも一部が′１ａ子を放出可能であり、該相
   ｒ７−作用表面の少１．ｒ　くとも一部が電磁波を伝送
   する陰４ゾ遅波回路の一部をなしている陰極；入力伝送
   ラインを前記陰極遅波回路の入力端一＼と結合させ゛る
   ｌ（めの手段ニ ア＋１７尼陰イグ相互作用表面から離れてそれに対面す
   る相互作用表ｉｉ１＋’＋を有する伸長した陽極であつ
   Ｃ２その相互作用表向の少々くとも一部が電磁波を伝送
   する陽極遅波回路の一部をなしている］易（メ： Ａｆｆ記ｌ場４’Ａ　仔波回路の出力端を出力伝送ライ
   ンー＼と結合させる／Ｃめの手段： ））１１記陽４！：壬及び１宣極は、それらの間に直流
   電場を印加されかつ各前記相芽作用に平行な直流磁場を
   印加されるようにされているとと；各前記遅波回路は、
   前記直流場内の′１１を子のドリフトの方向にｌａ電磁
   波伝送させるようになっているとと；並びに 前記陽極遅波回路は、前記陰極遅波回路から前記ドリフ
   ト方向へと変イ〜ンしていること。 ２、特許請求の範囲第１項に記載されノを文差界形増幅
   管であって：さらに 前記陰極遅波回路の他端に電磁波吸収用負荷を結合させ
   る手段； から成る増幅管。 ３、特許請求の範囲第１項に記載さ７′１／ｃ交差界形
   増幅管であって：さらに 前記陽極遅波回路の他端に′１（磁波吸収用負荷を結合
   させる手段； から成る増幅管。 ４　％許請求の範囲第１項にＥｆＬ載された交ｊ’ｆ界
   形増幅管であって： 前記陽極回路のどの部分も前ｉｉ旧（λ（・ン回路に対
   向しろ−い［６つに両前記色！波回路が変位されてい・
   Ｌ： 、ノー　Ｃ）、の」、□Ｉψ１，１′１コ　。 ｊ）、１旨、１曲〉１（の範囲・Ａ口＋ＩＵＣ記載され
   た交差異形）１．・１］・１３″ｉ　’Ｌ１・−（・　
   あ−２）−Ｃ二）」１自１旧鏡＋ノ相！１０作用表面が
   、遅波を伝搬させる（−、−ｊｌ）＜？ｉ記１！ノ（Ｑ
   世７波回路の少なくとも１部にス・１回ＪるＪ−′）な
   部分から成る：ところの」冒１鴎ｒ’　％イ・、っ （）　・ＩＭ’　＋ｆ’ｌ開求の範囲第５項に記載され
   ／こ交差異形”１１１：、’ｒｉ官であっで： ［」ｊｆ記非（ｉｃ　’Ｉｊｉ□・之）１１−分か＋　
   ）ｊｌ　！＋：　ｌ潟極遅彼回路の全長（・（穢・Ｉ　
   ｌ１１Ｉ　”ｊ−る上９に１中ｊ＊　Ｌ、−ｃいる；と
   ころのＪ胃中３１皐？１゜ ７’１４’　ｉｉ′ｌ’　請求の１１＋１λ囲第１項に
   記載された交差異形ｊ・Ｌｔ１’＋１１’ｌｊ？−（二
   、Ｖ）−ノー（−：ｔｊｌ　を陽電子放出部分がＦｊｉ
   ｌ記１雲極遅波回路から成ろ； Ｊ：ｃりのＪＩＪ中１□１音。 ８、！１専ｆｉ！＋−晶求のｍ＋４囲第５項に記載きれ
   た交差異形増幅管であって： 前記電子放出部分が、Ｉ″”Ｌ”Ｊ　ｉ、１２１’、ｒ
   ’ｊ　、”Ｊ、−遅γ）！ｊ　ｆｊｊｌ路部分及Ｏ・前
   記非伝搬部分の少なくとも一部から成る；ところの増幅
   管３． ９Ｉ＋＋的ｂ〜氷の範囲第８項に記載されｆｃ交２ｐ界
   形増幅管であって： 前記非伝］設部分が、　ｒｊｔｉ記電子放１１冒′Ｘ１
   ＋分からＭｉｌ韻′ｌｉ子ドリフトカ向へと変位した二
   次’１１ｉ：子放出性の低い部分から成る； ところの増幅’ｕ　。 １０　特許請求の範囲第１項に記載式れ／（交差異形増
   幅管であって： 前記陰極及び陽極は′ぼ子流の通路により分前され。 該通路は電子流の循環のために閉ルーｌ状に延在し。 以て前記陰極相互１作用表向及び−ｆｌ　ｉｔ己陽極相
   互作用回路が＋　ｉｆｆ記電子トリット方向に向って前
   記陽極相互作用表向の８３６部を越え／ｃ、ところに。 前記電子ドリフトの速１ｕに匹敵する〕虫Ｉｔｓ’−Ｃ
   ｒま′ｉＬ磁鼓が（ｔ、：ｉ、：２　Ｌないようｌ対向
   する部位を有する；Ｃと肴・ｌｌ！Ｊ１’ｄとするＪ冒
   幅骨。