JPS6045944A - 長円ビ−ム照射方式光学再生装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 （発明の技術分野） 本発明は、記録媒体上に０，１信号の０又は１を表わす
ピットの形で記録された情報を光学的に読み取って、そ
の情報を電気信号の形で再生する光学再生装置ｔ（一部
、記録及び消去も可能な例を含む）に関する。更に詳し
くは、レーザー光線の照射により０，１信号の０又は１
を表わすピットを形成することにより情報を記録し、そ
のピットにレーザー光線を照射して記録情報な読み取る
記録再生方式に使用される再生装置に関する。

（発明の背景） 近年の情報化社会の進展は目覚ましく、それに伴ない大
容量の記録媒体並びに記録書生方式の必要性が急速に高
まっており、一部既にレーザービデオディスク、デジタ
ルオーディオディスク等に実用化されている。しかしな
がら、実用化された記録媒体は書換えが出来ない欠点が
あり、書換え可能な記録媒体並びに記録再生方式が望ま
れている。そして、書換え可能な記録再生方式として。

既に提案されているものは、（１）光熱磁気記録再生方
式と（２）非晶質−結晶質相転移型記録再生方式（特開
昭５５−２８５３０号、同５６−１４５５３０号参照）
などである。

（１）は例えば（支）Ｃｏ、（支）ＴｏＦｅのような垂
直磁化膜を主体とする磁気光学記録媒体に強力な磁場を
印加して、この垂直磁化膜の磁化の方向を一旦上向きか
下向きのいずれかに揃えておき、記録したい微小部分（
ビット）にレーザービームを照射して、そのビットの温
度を例えば磁性材料のキュリ一点以上に加熱することに
より、元の磁化方向を自由に解放し、同時に反対向きの
弱い磁場なそのビットに印加することで、そのビットの
磁化方向７膜の磁化方向とは反対向きにし、その上でレ
ーザービームの照射を止めて、その反対向きの磁化を固
定する。これにより仮に股の磁化方向な０とし、反対方
向１’ａ？１とすれば、レーザー光線の照射はｒＯＪ、
ｒｌＪのデジタル信号の「ｌ」として記録されることに
なる。

尚、同じ種類のビットだけが、何個か続く場合、各ビッ
トが個々に分離していることは必ずしも必要なく、一連
につながって大きなビットを形成していでもよい。その
ような大きなビットは、本明細書では複数個のビットが
連続しているものと考える。その意味では本明細書で言
う「ビット」とは、最小単位ピットのことを指′ｔ、。

こうして記録されたビットの磁化方向の相違つまり、上
向き又は下向きは、直線偏光を照射して。

その反射光又は透過光の偏光面の回転状況が磁化の向き
によって相違する現象（磁気カー効果又は磁気ファラデ
ー効果）７利用して読み取られる。

つまり、入射光に対して磁化の向きが上向きのとき１反
射光又は透過光の偏光面が入射光の偏光面に対してθに
度回転したとすると、入射光に対して磁化の向きが下向
きのときは一〇２度回転する。

従って、反射光又は透過光の先に偏光子（アナライザー
とも呼ばれる）の主軸を−θに反面にほぼ直交するよう
に置いておくと、下向き磁化のｒｔｂ分からの光はアナ
ライザーをほとんど透過せず、」二向きの磁化の部分か
らの光はｓｉｎ　２θ、を乗じた分だけ透過するので、
アナライザーの先にディテクター（光電変換素子）を設
置しておけば、記釘姪体を高速でスキャンニングして行
くと、記録されたビットの磁化伏抑に基づいて電流の強
弱信号として再生されることになる。

そして、記録を書換えるには、記録されたビットに対し
て記録時と同じようにレーザービームを照射して加ｒＩ
Ａ’Ｌ、　、それにより記録された磁化の方向を自由に
解放し、同時に最初の磁場と同じ方向の磁場夕印加する
ことにより、そのビットの磁化方向を元に戻し、その上
でレーザービームの照射７止めて１元の磁化方向を固定
する。これにより、記録されたビットのｒｌＪの信号は
ｒＯＪの信号に戻り（記録が消去され）、記録媒体は記
録前の状態に戻る。従って、再記録が可能になるので。

上述の如く記録を行なえば書換えが完了する。

しかしながら、現実にはθ□の大きい磁性材料が乏しく
、Ｉｑ生信号の強度（出力電流の強弱の差）は小さく、
Ｓ／Ｎ　世は小さいのが現状である。

（２）は例えばテルル低酸化物の薄膜を結晶質状態（黒
化）とした記録媒体に強いレーザービームを照射して、
その照射した微小部分Ｃピット）を一旦溶融した後、照
射乞止めて、そのビットを急冷し、それにより、そのビ
ットの結晶状態を結晶質（黒化）から非晶質（白化）へ
と変化させる。

これにより記録媒体の元の結晶状態な０とし、変化した
状態を１とすれば、レーザービームの照射はｒＯＪ、ｒ
ｌＪのデジタル信号のｒｌＪとして記録されたたとにな
る。

こうして記録されたビットの結晶状態の相違つまり結晶
又は非晶質は、両者の濃度又は反射率の違いを利用して
読み取られる。つまり、ビットに対して光ビームを照射
して、その反射光をディテクターで受光させれば、記録
媒体ケ高速でスキャンニングして行くと、記録されたビ
ットの結晶状態に応じて電流の強弱信号として再生され
る。

そして、記録を書き換えるには、記録された白化ビット
に対して弱いレーザービームを照射して融点以下で黒化
転移温度以上に加熱すること、でより、その結晶状態を
非晶ｆ（白化）から結晶質（黒化）へと戻す。

こうして記録されたビットの「１」の信号は。

「０」の信号に戻り（記録が消失され）、記録媒体は記
録前の状態に戻る。従って、再記録が可能になるので、
上述の如く記録を行なえば、書換えが完了するう いずれの方式圧せよ、再生の際のＳ／Ｎ比を向上させる
には、　８７Ｎ比はＪ”’Ｖ　Ｘ　ｔｏ　（但し、Ｉは
照射する光強度、ｍは「０」ビット「１」ビットとのフ
ントラストである。）に比例するから、照射する光強度
（１））ｌ高める必要がある。

しかしながら、光強度（１）Ｙ高めると、レーザービー
ムの照射されたビットが加熱され過ぎる結果、ビットの
温度が上昇して、記録されたビットが未記録ビットに転
化するか、もしくはその光学的性質が低下するか、又は
未記録ピットが記録ピットに変化し、そのため（イ）記
録情報の消去。

（ロ）Ｓ／Ｎ比の低下、（ハ）記録情報の改ざんという
問題を引き起こすことになる。

従って、再生光強度（１）をむやみに高めることはでき
ず、Ｓ／Ｎ比が低いという問題があった。

（発明の目的〕 本発明の目的は、記録されたビットと未記録のビットと
の間で光学的性質が異なり、しかもそれらのビットに過
度の熱が加えられると、両者の光学的性質の差（コント
ラスト）が低下してしまう記録媒体に対して、レーザー
ビームを照射し、ビットからの反射光又は透過光を処理
して記録ビットと未記録ビットとを区別し、それにより
記録されたデジタル情報を再生する光学的再生装置に於
いて、Ｓ／Ｎ比を向上させることにある。

（発明の概要） 本発明者らは、ビットの温度を過度に上昇させることな
く、照射する光強度（１）’（（高める手段として、１
つのビットに対し長時間照射し続けても過度に温度を上
昇させない程度の弱い光ビームを、１つのビットに対し
長時間照射し、ピット火透過し又はビットで反射された
信号光ン積分すれは、高い光強度（１）による再生と等
価になることを着想した。

しかしながら、これまでビットケ照明するビームは断面
が円で、その円の大きさはビットに照射された位置に於
いてビットの大きさとほぼ等しかつた。この理由は、も
しビームの径が大きすぎると隣接のビットをも照射する
ことになり、クロストークの原因となるからである。従
って、高速で移動するビットに対し、ビームを長時間照
射するにけ、ビームもビットと共に移動させる方法が考
えられるが１次のビットが連続的にやって来るので、そ
れは不可能である。

そこで本発明者らは、１個のピッ）（Ｐ）の例えば時刻
Ｔ、とＴ２に於ける位Ｍ％−○○と表わすとき、その両
者を同時に照明し得る断面が長円：反射光又は透過光を
集めて適当な場所にそれらのビットの実像：○○を結像
させ、それらの各結像位置に各々ピット像とほぼ等しい
大きさの光電変換手段’　Ｄｔ　ＩＤ２　）　’ｘ配殺
しておけば１時刻Ｔ。

のときには光電変換手段（Ｄｌ）によって該ビット（ｐ
）からの信号光が電気信号（Ｂ、）に変換され。

また時刻Ｔ２のときには光電変換手段（Ｄ２）によつ°
Ｃ電気信号　（Ｂ２）に変換されるので、（Ｂ＋）と（
Ｂ２）を積算すれば、その積算値（Ｂ、＋　Ｂｅ）は倍
の光強度（１）を照射したときと同じ信号強度が得られ
ることを見い出し１本発明を成すに至った。この場合１
時刻Ｔ、とＴ２とに於けるビットが一部でも互いに重な
るようでは、ｙｔ電変換手段（ＤＩ　ＩＤ２）　’？！
’別々に形成し得ないので不都合がある。

従って１本発明は、情報が０．１個号のＯ又はｌを表わ
すビットの形で記録された記録媒体上の、あるビット（
Ｐ）”ｒ）ラック方向［ｎ個（ｎ≧幻並べて出来るビッ
ト列（Ｐ＋ＩＰ２・・・・・・Ｐｎ　）ｉｉ同時に照明
できる長円断面を有する光ビームを発する照明手段と、
該ビット列からの反射光又は透過光を集めて該ビット列
の実像（Ｐ、　′、、　Ｐ２’・・・・・・Ｐｎ’）を
結像する結像手段と、前記実像の各結卸位ｌ：１の全部
又は一部に設けたに個の光電変換手段と、前記各光電変
換手段によって変換された１Ｔ（気信号（ＢｌｌＥ２・
・・・・・Ｂｋ）を積算する積算手段と’／　（ｉ：ｉ
ｉえ、積算された電気信号（Σ　Ｅｘ　）２該ピッＨＰ
）ｘ＝１ からの情報信号として再生することを特徴とする光学再
生装置を提供する。

本発明の再生装置によって再生される記録媒体としては
、光学的性質例えば反射又は透過の振ｉＪ、位相、旋光
性等の異なる２つのピットの順列によって成る情報がデ
ジタル配録された又は記録されうる媒体であり１例えば
垂直磁化膜を主体とする磁気光学記録媒体、テルル酸化
薄膜を主体とする非晶質−結晶質相転位利用の記録媒体
などが挙げられる。

そして、それらのピットに対してトラック方向に長い長
円断面な有する光ビームを照射すると。

ある１個のピッ）（Ｐ）はある時刻Ｔ１に於いて長円断
面の光スポツト内にとらえられ、そのときのピッ）　（
Ｐ＋　）の実像（Ｐ＋りは結像手段によって光電変換手
段（Ｄｌ）の受光面上に結像される。その結果１時刻Ｔ
１に於けるピッ）　（Ｐ、　）からの信号光が該光電変
換手段（Ｄｌ）によって電気信号（Ｅｌ）に変換される
。ピン）（Ｐ）の相対移動速度なり。

ピット（Ｐ）の直径ｆｚｔＬ、ｔ／ν＝ｔとするとき。

ある時刻Ｔ、から時間ｔ’（ｔ’）ｓ）経過した時刻Ｔ
２のときに同じ長円断面の光スポツト内にとらえられて
いるピッ）　ＣＰｗ　）の実像（Ｐｔりは結像手段によ
って光電変換手段（Ｄ２）の受光面上に結像され、その
結果、時刻Ｔ２に於けるピッ）（Ｐｚ）からの信号光が
該光電変換手段（Ｄ２）によって電気信号（ＥＩりに変
換される。同じように、長円断面がもしドブツク方向に
十分長ければ、更にｔ′ずつ遅くれて時刻Ｔ、　、　Ｔ
、・・・・・・Ｔｎのときにも同じ長円断面スポット内
に捕えられ、それぞれの時刻のピッ）（Ｐ、、Ｐ、・・
・・・・Ｐｎ　）が結像手段によって実！　（Ｐ　ｓ’
　、　Ｐ４’・・・・・・Ｐｎ’）として結像される。

その結果１時刻Ｔ、　、　Ｔ４・・・・・・Ｔｎに於け
る同一ピッ）（Ｐ）からの信号光が各結像位置にある光
電変換手段（Ｄ８．　Ｄ４・・・・・・Ｄｎ　）によっ
て、時間差ｔ′をもって次々と電気信号（Ｅｓ　、　Ｅ
４・・・・・・Ｅｎ　）に変換される。

ここで九゛亀変換手段１個の大きさは、再生光学系の分
解能程度言い換えればピッ）１個とほぼ等しい大きさが
望ましい。また、個々の光電変換手段は、お互いに出来
るだけ接近している方が、それだけ同一の長円スポット
内で捕えたピッ）（Ｐ）からの信号光を余計に電気信号
に変換できるので好ましいうしかしながら、何らかの理
由で各光電変換手段の間隔をあけなければならない場合
には、時間ｔ′をｔより十分に長くしてもよいし、ある
いは各結像位置の実像（Ｐ、／、Ｐ２／、Ｐν・・・・
・・Ｐｎ’）Ｋ１＝１対応させずに何割か省略して九宙
、変換手段ヲ設けてもよい。従って、ｎが３以上の場合
ｎ個の実像に対してｎより少ない個数の光電変換手段を
設けてもよい。しかし、この場合には信号光の利用効率
が低下する。また、ある場合にはｎより多い個数の）′
Ｃ電変換手段を設けておいてもよい。

そこで光電変換手段で実際に変換される電気信号の数を
に個とすれば、電気信号（Ｂｌ　＋　”２　＊Ｅｓ・・
・・・・Ｅｋ　）は、いずれも１個のピッ）（Ｐ）から
の信号であるので、これらｗｌｊｆｔ算してやれば、面
ケ有する光ビーへを照射する再生装置に比べてに倍にな
り、Ｓ／Ｎ比は（Ｖ倍に向上する。

尚、電気信号（ＥＩ　、　Ｅ１！＋　Ｂａ・・・・・・
Ｅｋ　）の積算手段は、先に変換される電気信号を遅延
回路によって最後に変換される電気信号（Ｅｋ　）の出
力時と時を一致させてやれば、単に足し合わせるだけで
積算できるので、遅延回路を用いて簡単に構成できる。

このような遅延回路自身は既に知られており、例えば分
布定数回路、集中定数回路等による遅延線又は超音波遅
延線が挙げられる。

以下、実施例により本発明を説明する。

（実施例１） 第１図は本実施例の磁気光学再生装置の全体的構成を示
す概念図である。

〈記録媒体の説明〉 第１図に於いて、Ｍは例えば厚さ０．１μｍのＧｄＴｂ
Ｆｅ　垂直磁化膜を主体とする。磁気光学記録媒体であ
り、この媒体には磁化方向が（記録前の膜の磁化方向に
対し）反対向きのピットの有無としてデジタル化された
情報が記録されている。

そして、このピヅト（最小単位ピット）は直径が例えば
ｌ　ｐｍである。

そして媒体（Ｍ）はほぼ垂直に照射される光ビームに対
して矢印（Ｙ）方向Ｋ例えば１８００ｃｒｒｙ’ｓｅｅ
、の速度で移動させる。

く照明手段の説明〉 第１図に於いて、Ｌはレーザー光源で、光源を出るとき
のＳ偏光ビームの断面は例えば直径２卿の真円である。

このビーム７２つのシリン「ルカルレンズ（ＣＹＩ）、
（ＣＴ４）ｙａ−通すと、ビームの断面は長円となり、
この長円ビームはビームスプリッタ−（８１３）で反射
させ、対物レンズ（１，）を通して媒体（Ｍ　）にほぼ
垂直に照射する。媒体（Ｍ）ｖ照らし出すスポットはト
ラック方向に長い長円形状で例えば短軸１．５μｍ、長
軸４μｍの寸法を有する。

従って、媒体（Ｍ）上のある１つのピット（Ｐ）が長円
形状のスポット内に最初にはいった時の時刻Ｔ１に於け
るピッ）（Ｐ）をＰ、とし、それから例えば５５　ｎｓ
ｅα経過した時の時刻Ｔ！に於けるピット（Ｐ）ｙＰ、
、とじ、それから更Ｋ例えば５５ｎｓｅｃ、経過して、
ピット（Ｐ）がスポットから出て行く直０１の時刻Ｔ、
に於けるピッ）（Ｐ）をＦｓとすると、ピットト（Ｐ＋
　ｅ　Ｐｌｘ　ｅ　Ｐｓ　）の位置とスｌツ）　（５ｐ
ｏｔ　）の位置とは、第２図のように示すことができる
。この場合、ピッ）（Ｐ）は４Ｘ　１０　””　／１８
００＝０．２２μｓｅｃ、の開光ビームにさらされるこ
とになるが、垂直磁化膜は非常に薄く放熱効果が高いの
で１例えば１　ｍＷ／−程度の光強度であれば、記録が
消失したり、記録ピットからの再生信号強度夕低下させ
たりする恐れはない。

〈結像手段の説明〉 媒体（Ｍ）Ｋ照射され九Ｓ偏光ビームは１反射したとき
に磁気カー効果によりＰ成分な含み偏光面が例えばｏ、
　、　６回転する。この反射光は再び対物レンズ（Ｌ＋
）を通してビームスプリッタ−（ＢＳ）に入射させ、そ
の透過光ｔアナライザー（Ｌ）に入射させる。アナライ
ザー（Ａ）の主軸を記録ピットのない部分からの反射光
の偏光面に対しほぼ９０°傾けておくと、アナライザー
（Ａ）に入ｑ・１シたビームは例えば５ｉｎ（２Ｘ０．
４’）を乗じたイ直に強度低下するものの、結像レンズ
（ｔ２）’Ｉｔ通って、ディテクターに入射する。ここ
で対物レンズ（ｔｌ）と結像レンズ（ｔ２）とは結像光
学系な構成する。従って、スポットに照らし出されたピ
ット（Ｐ）はｐ、−＋ｐ、→Ｐ８のｆｆＫディテクター
の受光部にそれぞれ異なる位置で結像する。結像した実
像なＦ、、Ｐ、、Ｐ、に対応して”Ｉ’　＋　Ｐｔ′。

ｐａ／とする。

〈光電変換手段の説明〉 九ｆｆｌ変換手段は、ディテクター例えばＳＰＤ　。

ＧＰＤ　すどカラナリ、ａｆｔ　像Ｌ／　ｆｔ　Ｐ　＋
’　＋　Ｐｅ’　＊　Ｐｓ’　ヲそれぞれ−々に捕える
ディテクター（Ｄ、、Ｄ。

Ｄｓ）蔓・用意する。そうすると、ピット（Ｐ）は。

時刻Ｔ、に於いてその実像（Ｐ　＋　’　）がディテク
ター（Ｄ＋）上に結像し、その結果電気信号（Ｂ、）が
発信し１次の時刻Ｔ２に於いて実働＜Ｐ２つがディテク
ター（Ｄ２）上忙結像し、その結果電気信号（Ｅ２）が
発信し１次の時刻Ｔ、に於いて実４１ｊ！（Ｐｇ’）が
ディテクター（Ｄさ）上に結像し、その結果電気信号（
ＢＳ）が発信する。

く積算手段の説明〉 上述の如く、同じピッ）（Ｐ）からの信号Ｂｌ。

Ｅ２．　Ｂ、が例えば５５　ｎ５ｅｃ、おきに発信する
ので最初の信号Ｅ１を遅延回路（Ｃ１）により例えば２
　Ｘ　５５　ｎ５ｅｃ、遅くらせ、次の信号Ｂ２を遅延
回路（Ｃｅ）により５５　ｎ１ｅｃ、遅くらせると、そ
れぞれの時が一致する（同期する）ので、その後単に足
し合わせるだけで積算可能となる。

°３ その結果、Ｂ、　＋、Ｅ２＋　Ｆｉ、　＝＝Σ　ＥＸと
いう再生信号が得られ、この値は、従来のピットとほぼ
等しい真円断面を有する光ビームを照射する再生装置に
比べて、３倍大きく、その結果、８７Ｎ　比は約７２％
向上する。

（実施例２） 本例は実施例１の変形例であり、長円ビームのスポット
（５ｐｏｔ　）の長軸７第３図に示すようにトラック方
向（Ｙ）に対し若子傾けである。

そツタめ、ピット’（Ｐ＋）と（Ｐｓ　）がスポット（
５ｐｏｔ　）　Ｉｃ捕えられる面積（斜線部）はスポッ
トがトラック中心からはずれない駅り、等しいはずであ
るので、第４図に示すようにディテクター（Ｄｌ）と（
ＤＩ　）で変換された電気信号（Ｅ、）と（Ｂｓ）を各
々分肢して包絡線検波回路ＣＦ、）と（Ｆ８）に導き、
それらの出力な差動増幅器（ＤＡ）に入力すると、（Ｄ
Ａ）の出力がトラッキングエラー信号（Ｔ）となる。

本例の場合、ピッ）（Ｐ＋ｔＰｓ）の全体が結像される
ことがないので、ディテクター（Ｐ＋　、Ｄｓ）に入射
する光景が実施例１に比べて低下し、その結果、変換さ
れる電気信号（Ｈ、Ｂｓ）の強度も低下するので８７’
Ｎ比もｌＯ〜２０％程度低下するが、本例も本発明の範
囲内に含まれる。

（実施例３） 実施例１では、記録ビットの有無を信号光の偏光面の回
転（＋０．４″又は−０，４°）に変換し、更に信号光
をアナライザー（Ａ）Ｋ通すことにより、光景の多少に
変換し、更にそれを充電変換手段で電気信号の強弱に変
換する方法（直接法）であるが、直接法に代えて差動法
を用いることもできる。

本実紬例は差動法の例である。

本例では第５図に示すように媒体（Ｍ）からの信号光ン
ウオーラストンプリズム、トムソンプリズム、ロション
プリズム、薄膜型などの偏光ヒームスプリツター（ＰＢ
Ｓ　）に導いて、これにより偏光面が互いに直交し、か
つほぼ等しい光強度を有する２つの光ビームに分割し、
それぞれの光ビームを結像レンズｔｔ＋Ｈｔｕで集光し
°Ｃ結像させる。

そして、それぞれの結像位置に２組のディテクター（Ｄ
目＊　ｎ、２１　Ｄ１３　）と（Ｄ２１．Ｄ２□ＩＤ２
８）ン設置し１時刻Ｔ、に於けるピッ）（Ｐ＋）からの
信号光をディテクター（Ｄｏ　）と（Ｄ２１　）とで受
光してそれらの出力な差動増幅器（ＤＡＩ　）に導き出
力差（Ｐ＋　）　ンとる。この出力差（Ｊ）がビット（
Ｐｌ）からの再生信号であり、同じように出力差（Ｈｌ
、Ｂｓ）をとり１時間的に先に受信される電気信号（Ｆ
ｉｌ　＋　Ｅｔ　）欠それぞれ遅延回路（Ｃ＋、Ｃ２）
を通して遅くらせると、電気信号（Ｐ＋、　Ｆｉ、　、
　Ｉｓ　）の時が一致するので、その後、単に得られる
。

差動法は光源（Ｌ）の光強度のゆらぎの除去などの点で
直接法に比べ有利であるが、差動法を用いる場合にも本
発明によれば８／ＮＬｔｙ向上させることができる。

（発明の効果） 以上の通り、本発明によれば記録媒体に照射する単位面
積当りの光強度な上げることなく、再生信号強度ヶ高め
ることができ、その結果Ｓ／Ｎ　の高い再生装置が得ら
れる。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明の実施例１の磁気光学再生装置の全体的
構成を示す概念図である。 第２図（イ）は０又け１’＆表わすピットをトラック方
向に３個並べた様子を示す概捻図である。 第２図Ｃ口）は第２図（イ）の３ｆｔＩＡのビットに対
し、それらを同時に照明できる長円断面を有する光ビー
ムのスポットを表わす概念図である。 第３図は本発明の実昨例２に於いてピットとスポットと
の関係を示す概念図である。 第４図は実施例２の磁気光学再生装置の全体的構成を示
す概念図である。 第５図は本発明の実施例３に於ける磁気光学再生装置の
全体的構成を示す概念図であるつ〔主要部分の符号の説
明〕 Ｍ・・・記録媒体 Ｌ・・・光源 Ｂ８・・・ビームスプリッタ− Ａ・・・アナライザー Ｄ、　、Ｄ、　、Ｄ、・・・ディテクター（充電変換手
段）Ｃ，、Ｃ，・・・遅延回路 出　願　人　−日本光学工業株式会社 代理人　渡辺降　男 士？図 Ｔ５図

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. 情報が０．１信号のＯ又は１４表わすピットの形で記録
   された記録媒体上の、あるピッ）（Ｐ）をトラック方向
   にｎ個（ｎ≧２）並べて出来るビット列（Ｐ＋、Ｐｚ・
   ・・・・・Ｐｎ　）を同時に照明できる長円断面？有す
   る光ビームを発する照明手段と、該ビット列からの反射
   光又は透過光を集めて該ビット列の実＃！（Ｐ、／、Ｐ
   、／・・・・・・Ｐｎ’）９結像する結像手段と、前記
   実像の各結像位置の全部又は一部に設けたに個の光電変
   換手段と、前記各光電変換手段によって変換された電気
   信号（Ｂ＋、Ｅｔ・・・・・・Ｅｋ　）を積算する積算
   手段とを備え、積算され雑信号として再生することを特
   徴とする光学再生装置。