JPS604743B2 - 安定うず流発生装置 - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 発明の背景 本発明は流体うず流発生装置、更に具体的には噴霧器か
音波エネルギー変換器のいずれか一方または双方として
有用な改良されたうず流発生装置に関するものである。

ある種の音波エネルギー変換器では、音波は気体をノズ
ル内で超音速まで加速することによって発生される。超
音速流を達成するには、従来、ノズルの入口から出口間
で大きな圧力降下を生じさせることが必要であるとされ
て来た。効果的な霧化及びその他の目的に適うように十
分に高いエネルギー・レベルを達成するために、従来技
術による音波エネルギー変換器では、１９６母王１月２
５日付発行の本発明者の特許第３２３０９２４号に開示
されているように超音速ノズルの出口部を越えた位置に
配置された共振器か、あるいは、１９７４壬４月２３日
付けで本発明者に対して発行された米国特許第３８０６
０２９号に記載されているように、超音速ノズルの末広
がり部に配設された球体を使用している。発明の要約 本発明では、安定した効率的なうず流を発生させること
によって、超音速ノズルを使用した従来技術による装置
に比べてより低い圧力降下で超音速流及びより高いエネ
ルギー・レベルを達成している。

本発明では、共振器または球体は高エネルギー・レベル
を達成する上で本質的に必要なものではない。但し、そ
れらはある環境下ではエネルギー・レベルを高める上で
有利に使用できるものではある。本発明では、流路は入
口と出口の間に形成され該出口は周囲圧力の領域に通じ
ている。

該入口には周囲圧より大きい圧力下にある気体供給源が
接続されていて、気体運動を流路全体に亘り流れ藤に沿
って誘導する。流路内では気体に対して流れ軸を中心と
した回転運動が与えられ、流れ軸を中心とした回転リン
グ状の複数の旋風状うず流が形成される。この複数のう
ず流が組み合わさって流れ軸を中心として回転する１つ
のうず流となり、このうず流が流路内で加速されて超音
速度となる。結果として、出口から周囲圧力の領域に三
次元音エネルギーが発生される。本発明の１つの特徴は
、切頭錐体または平円板などのような内部制限物体を使
用して流路内の気体に回転運動を与えるようにしたこと
である。

制限物体は、入口と出口の間の流路内に配置される。望
ましくは、入口は流れ軸に対して垂直であるのが良く、
またその位置付けは、制限物体の底部及びその縁部の一
部が入口に直後露出されるようになされているのが良い
。本発明の別の特徴は、流路の全長に亘つて延在する１
本の棒を使用して、気体に回転運動を与えると同時にう
ず流発生工程を安定化させたことである。

更に、該棒は錐体を支持する働きをすると同時に、液体
を制限帯に送って霧化させる機能も果すことができる。
１つの実施例では、棒の一端は出口より外に延在してい
て、この端部上に球体が取付けられている。

本発明の他の特徴は、外部制限物体を中を流れる流体内
にうず流を生じさせる流路の出口部に配設したことであ
る。

この制限物体は流路の外部に位置していて、流路内をう
ず流となって流れる流体の流れを制限してもそのエネル
ギーを高める働きをする。具体的には、これは、流路の
出口から流出する流体の音速エネルギーの反射体の働き
をする定常衝撃波を形成することによって行われる。本
発明のもう１つの特徴は、中を流れる流体内にうず流を
生じさせる流路の出口部に共振器を配設したことである
。

共振器は流路の外部に位置していて、流路からうず流と
なって流出する流体の流れを制限する働きをする。共振
器はうず流式に流れる流体のエネルギーを高める働きを
する。この場合には、出口と共振器の間に制限物体が配
置される。共振器は強力な霧化を達成できる強力な音波
を発生する。本発明を実施する上で最適と考えられる実
施例の諸特徴は添付図面に図示されている。

実施例の詳細な説明 第１図では、円筒形変換器本体１０は円筒軸１１を有し
ている。

本体１０の一方の端部には軸１１と心合せされた筒形孔
１２が配設されている。ノズル１３はねじ付接続部１４
を介して孔１２の開放端部の端ぐり内に固定されている
。ノズル１３は、孔１２の隣接位置に、孔１２より小さ
い横断面積を有する円筒部１５を備えている。この円筒
部１５は末広がり部１６を介して周囲圧の領域に通じて
いる変換器の出口１７に連接している。円筒部１５及び
末広がり部１６は鞠１１と心合せされている。本体１０
の側部に配設された筒形孔２０は孔１２と交接している
。孔２川ま、軸１１と直角に交わる円筒車由２１を有し
ている。筒形管２２は孔２ ３川こ鉄入していて、溶接
等によって本体１川こ固着されている。管２２の内部は
変換器の入口２３の働きをする。入口２３は気体供給源
２４に接続している。供給源２４から流出した気体は、
出口１７が通じている領域の周囲圧力より高い圧力下夕
にある。軸１１と心合せされた１本の中空の棒３０が配
設されていて、これは孔１２及びノズル１３を含む本体
１０内を貫通している。

液体供給源３１を支持並びに接続するために、榛３０は
孔１２とノズル１３と反対側の本体１０の端部間にある
孔に鉄入している。切頭錐体３２は、入口２３とノズル
１３の間で棒３０上に取付けられている。錐体３２は、
ノズル１３から遠い方向良Ｐち上流方向に面した底部及
びノズル１３方向則ち下流方向に面した頂部を有してい
る。第１図に示されているように、錐体３２は軸流方向
に配置されており、従ってその底部及びその極く一部は
、入口２３に対０して直接露出されている。即ち入口２
３から孔１２に流入する気体の直進線上にある。円筒部
１５内の棒３川こは複数の、例えば４つの液体送り穴３
３が穿設されている。棒３０の一端は出口１７の外部に
延在しており、この端部上には球体３４が取付けられて
いる。作動原理について説明すると、供Ｖ給源２４から
出た気体は、まず入口管２２内を通り、棒３０で遮られ
、次に軸１１に対して横断する方向にある錐体３２の極
〈一部分に突当る。

孔１２、円筒部１５、及び末広がり部１６は、入口管２
２と出口１７の間で流路を構成する。円筒部１５及び末
広がり部１６を含むノズル１３はこの流路内に制限帯を
形成し、また軸１ １は、供聯合源２４からの気体が出
口１７に流れる際、それに沿い且つそれを中心とする共
通の流れ軸の働きをする。錐体３２、及び役割はやや小
さいが棒３川ま、第３図及び第４図に示されているよう
に、気体に軸１１を中心とする回転運動を与える。その
結果、安定した気体のうず流が流路内を、第１図から判
るように、左から右に流れる。回転方向は、第１図にお
いて左から右に見た場合、逆時計方向であり、またその
軸は流れの方向則ち軸１１に平行である。このうず流は
、円筒部１５の入口部において、供給源２ ４ の超大
気圧（ｓｕｐｅｒａｔｍｏｓｐｈｅｒｊｃｐｒｅｓｓｕ
ｒｅ ） に 関 連 し た 亜 大 気 圧（ｓｕ
ｂａｔｍｏｓｐｈｅｒｉｃ ｐｒｅｓｓｕｒｅ）を発生
する。即ち、供給源２４の超大気圧が高ければ高い程、
円筒部１５における絶対圧はそれだけ一層低くなり、次
第に０に近くなって行く。供給源２４の超大気圧の増大
とそれに伴う円筒部１５の絶対圧の減少関係は、大幅な
領域に亘って概ね線形である。供給源２４の超大気圧が
この領域より増大し、例えば約５．６ｋ９／地（８政ｓ
ｉｇ）になった場合は、円筒部１５の亜大気圧は横ばい
状態となり、次いで少し降下する。このうず流は回転に
よって強い遠Ｄ力並びに遠Ｄ分離機で発生されるものと
は違う霧化効果を生じる。また、該うず流は円筒部１５
に亜大気圧を生じさせる。つまり、供給源２４の超大気
圧が増大するにつれて、該うず流の回転は増々遠くなり
、うず流の中心部の亜大気絶対圧は降下し、そして合成
エネルギーはタービンの場合と同じように増大する。気
体供給源圧力の各値に対し、軸１１上には最小亜大気圧
のゼロ点が存在する。
Ｚこのうず流は、従来技術に比べてはるかに低い値の気
体供給源圧で、供給源２４と円筒部間で超音速流が生ず
るための臨界圧力比を達成且つ凌駕するのに十分な圧力
降下を生じる。従って、ノズル１３内を流れる気体は、
共通流れ軸を中心としＺて回転しつつ、超音速にまで加
速される。その結果、三次元音波が出口１７を越えて発
生される。球体３４は定常衝撃波を発生し、この波は音
波と相互に作用し合って合成音波エネルギー・レベルを
上昇させる。但し、この音波エネルギーは可聴領域の範
囲内にはないものである。該音波エネルギーの強さはま
た、気体運動の回転運動成分即ち共通軸を中心とする気
体のうず流に関連する比較的低い周波数、及び気体運動
の並進成分艮０ち共通流れ軸の鞠流方向の気体運動に関
連する比較的高い周波数にうなりを生じさせるか、混成
するか、あるいはへテロダィンを発生させることによっ
て高められると考えられる。低周波数成分は、錐体の直
径を増大すると周波数を減少させることができる。これ
によってうなり周波数の合成数が増大する。円筒部１５
は、ガソリン、ペイント、ケミカル・スプレーなどのよ
うな霧化される液体の誘導に有利な点を備えている。

なぜなら、この部分では気体のうず流によって亜大気圧
が発生されるからである。この位置の液体送りは、亜大
気圧のため、供給源３１上でポンプ作用を生じ、これに
よって液体を穴３３を介して気体の流れの中に引込み、
該液体を効率的に霧化と気化のいずれか一方または双方
を行う。亜大気圧が発生する円筒部１５の送り穴３３の
位置はまた液体のキャビテーション状作用を促進し、こ
れはまた基本的には液体を沸騰させることによって霧化
作用を高めることになる。榛３０は多くの機能を果す。

第１に、気体うず流の発生を促進する抵抗部材（ｄｒａ
ｇｍｅｍはｒ）の働きをする。第２に、流路の横断面積
を減らすことによってそのエネルギー密度を濃くする。
第３に、流路内を流れる気体の粒子の大部分（ｂｕｌｋ
）をその周囲に移動して、境界層を安定＼させると共に
同Ｄ衝撃パタ・一ンを生成させる。

第４に、うず流式に流れる気体を制限帯に集中し、当該
棒の一端までの気体の流れの案内の役割を果０す。第５
に、液体を円筒部１５に運搬する導管の働きをする。第
６に、錐体３２及び球体３４を支持する。棒３０の代り
に直径の違う新しい榛を使うと、変換器の特性を変える
ことができる。しかし、棒３０の横断面積は、制限帯の
最小横断面タ積、即ち円筒部１５の横断面積の約１０乃
至２０％の範囲内であるのが望ましい。榛３０の横断面
積が制限帯の最４・横断面積（即ち、棒が存在しない場
合の制限帯の面積）の１０％より大幅に下であるか、あ
るいは５０％以上である場合には、装置の作０動はそこ
なわれてしまう。従って、これらの限界値はこれを越え
ないようにしなければならない。切頭錐体３２は、棒３
０上に気体のうず流を発生させる１つの抵抗部材の働き
をする。この気体うず流の回転運動によって流路内の境
界層が安定夕し、従って超音速への加速がより効率的に
促進される。底部直径の異なる銭体に取換えるか錐体３
２の半頂角を変えるかのいずれか一方または双方を行う
ことによってもまた、変換器の特性を変えることができ
る。０ 円筒部１５で形成される亜大気圧は、錐体３２
と円筒部１５の入口間の距離によって決まる。

具体的に述べると、錐体３２が円筒部１５の入口に接近
すればする程、亜大気圧は増大する。これによって、本
装置の極めて小さい有効オリフィス領タ城に対してもキ
ャビテーションが生ずるため、霧化が促進される。小さ
い圧力降下か流速度のいずれか一方または双方に対して
は、良好な霧化作用が維持される。なぜなら、角連動量
保存の結果角速度が大きくなり、これによって環状オリ
フィス４０におけるエネルギー密度が高くなるからであ
る。例えば、良好な霧化作用が発生する場合、供給源圧
力はほぼ０．０７ｋｇ／のと（ｌｐｓｉｇ）という低圧
であり、流量は２ｓｃｆ／ｈｏｍと低量である。錐体３
２によって形成される抵抗は、錐体３２に向う入口にお
ける気体をその軸に対して平行ではなくして９００の角
度を成すように誘導した場合の方が大きい。入口２３の
通路内に錐体３２の底部を突出させたことによって、銭
体の周囲の下側３分の１の方に残りの３分の２の方より
も大きい開□部が形成されている。その結果、流れ抵抗
に差が生じ、そのため気体の回転運動が促進される。つ
まり、錐体３２は、入口２３内の気体の静圧を孔１２内
の回転運動に変換するから、効果的な動的抵抗部材であ
る。錐体３２の底部の下側３分の１の部分もまた、入口
２３から孔１２に入る気体の流れにおけるナイフエッジ
の働きをし、従って気体のうず流及び音波エネルギーの
発生がより一層促進される。球体３４もまた、抵抗部材
及び出口１７から流出する音波の衝撃反射体の役割を果
す。

本発明者の特許第３８０６０２ツ号に示されているよう
なノズル内に配設された球体とは違い、出口１７の外部
に酉己設された場合の球体３４の位置は決定的なもので
はない。多くの適用例では、球体３４を取除いても、音
波エネルギー・レベルに悪影響を与えることは全くない
。

代表的な例では、第１図及び第２図の装置は次のような
寸法を有している。

即ち、入口２３の直径が７．９肌（０．３１２インチ）
、孔１ ２の直径が７．物蚊（０．３１２インチ）、孔
１２の長さが７．劫舷（０．３１２インチ）円筒部１５
の直径が５．１肋（０．２００インチ）、長さが４．１
肌（０．１６２インチ）、末広がり部１６の出口１ ７
における直径が７．５肌（０．２９５インチ）、出口１
７の軸１１に対する半頂角が１５０、部分１６の長さが
４．２側（０．１６６インチ）、棒３０の直径が２３．
６側（０．９３インチ）、錐体３２の底面の直径が５．
１脚（０．２００インチ）、錐体３２の半角が３４．６
０、その長さが１．７５脚（０．０６９インチ）、球体
３４の直径が４．７６肌（０．１８７５インチ）、出口
１７から球体３４の中心までの距離が２．５４側（０．
１００インチ）、軸１１に平行な直線に沿った錐体３２
の底面から管２２の内部表面までの距離が０．５１脚（
０．０２００インチ）である。第５図の実施例では、第
１図のうず流発生装置と共通の部品に対しては同じ参照
番号を使用している。

第５図に概略が示されていろうず流発生装置は、次の点
を除仇よ、第１図に図示の装置と同一のものである。即
ち、孔１２は入口２３から出口１７の全体に亘つて延在
し、ノズル１３は除かれている。棒３０には錐体３２の
代りに薄い平円板５０が取付けられている。中央円形関
口部５２を備えた薄く平らなりング５１が、ノズル１３
に代る制限帯として、孔１２内の円板５０と出口１７の
間に固定されている。球体３４は取除かれている。そし
て、榛３川ま端部がリング５１の下流側縁部上にあるよ
うに短縮されている。円板５０は円筒状縁部表面を有し
ている。棒３０、孔１２、円板５０、リング５１、及び
閉口部５２はすべて軸１１と同中心である。円板５川ま
、大抵の場合、錐体３２と完全に同じ機能を果すことが
判っている。円板５０の厚さは重要な要素ではないが、
その直径の半分以下であるのが望ましい。（同様に、第
１図の錐体３２の厚さもまた、その底面の直径の半分以
下であるのが望ましい）。錐体３２の場合のように、円
板５０の一部分を入口２３に直接露出する必要はないが
、第５図に示されているように、入口２３は円板５０の
できる限り近くに配置すべきである。入口２３と円板５
０間の距離が大きくなるにつれて、本装置の効率は低下
する。リング５１は、大抵の場合、ノズル１３と完全に
同一の機能を果すことが判っている。超音速流に対して
は、その厚さ、即ち軸１１に沿った寸法は、円板５０の
半径と少なくとも同じであるのが良い。（同様に、第１
図の円筒部１５の長さもまた、錐体３２の底面直径の少
なくとも半分であるが望ましい）。作動効率を最大にす
るには、円板５０とりング５１の上流側の間の距離が、
円板５０の直径またはその半径と概ね同じであるのが望
ましい。円板５０とりング５１間の距離が円板５０の直
径より小さ〈而もその半径と等しくない場合には、作動
結果は一応満足できるものではあるが、効率は抵くなる
。円板５０とりング５１間の距離が円板５０の直径より
大きい場合は、本装置の効率は、距離が大きくなればな
る程急速に低下し、円板５０の直径の２倍以上では特に
著しくなる。（同様に、第１図の実施例で最も効率的な
作動結果が得られるのは、錐体３２の底面と円筒部１５
間の距離が、錐体３２の底面直径または半径にほぼ等し
い場合である。）開口部５２の直径は本装置内を流れる
流速度を制御する。円板５０及びリング５１は、孔１２
内を流れる気体を「集中」して超音速ノズルをシミュレ
ートする点で、うず流しンズと見倣すことができる。所
望の際は、棒３川ま出口１７の外方へと延長して、制限
物体が共振器のいずれか一方または双方を後述の方法で
支持させることも可能である。本装置における必須の必
要条件は、入口２３から孔１２に流入する気体の流れを
制限物体で制限することである。この制限物体は多数の
異なる形状を取ることができるが、最も効果的であるこ
とが判っている形状は、気体の流れに対して平坦且つ円
形の表面を有する形状、即ち第１図の錐体３２及び第５
図の円板５０である。代表的な例では、第５図の装置は
次のような寸法を有している。即ち入口２３の直径が７
．９肌（０．３１２インチ）、孔１２の直径が７．９肋
（０．３１２インチ）、その長さが１７．４柳（０．６
８６インチ）、円板５０の直径が５．１腕（０．２００
インチ）、その厚さが０．８１側（０．０３２インチ）
、閉口部５２の直径が３．８１肌（０．１５０インチ）
、リング５ １の厚さが２．５４肋（０．１００インチ
）、孔１２の上流側端部と円板５０の上流側表面間距離
が１２．６柳（０．４９６インチ）、円板５０の下流側
表面とりング５１の上流側表面間距離が５．１肌（０．
２００インチ）、棒３０の直径が２．３６側（０．０９
３インチ）、閉口部３３の直径が０．８１柳（０．０３
２インチ）、そして孔１２内にある棒３０の長さが１５
．１柳（０．５９６インチ）である。第６図及び第７図
は、第５図のうず流発生装置の気体の流れパターンを示
している。

矢印６０で表わされている制限された気体の流れは、円
板５０の平らな上流側表面全体及びその周縁部の周囲を
通過する。その際、多数の小旋風状うず流６１が軸１１
と同軸状のりングの形で形成される。流体流内に非流線
形物体が存在する場合に通常発生するようなうず流とは
違って、うず流６１は非常に安定していて流れ方向即ち
軸１１に平行な軸を有している。うず流６１は、それぞ
れ、第６図から判るように、下流に向って移動するに従
って周囲が大きくなり、また各々の軸を中心として、第
７図に示されているように、下流方向に見て逆時計方向
に回転している。このようにして、うず流６１は、下流
に移動するにつれて合流するような円錐包絡線を有する
ことになる。うず流６１の包絡線もまたすべて、第７図
において矢印６２で示されているように、下流に向って
見た場合逆時計方向に髄１１を中心として回転している
。リング５１の上流側の平らな表面はうず流６１の流れ
を遮って、第６図の矢印６３で示されているように、気
体を軸１１方向内向きに流れさせる。その結果、うず流
６１を有する気体は閉口部５２を流過しつつ互いに合流
して、棒３０を中心として回転する１つの大きなうず流
６４を形成する。もっとも、ある程度までは、４・さな
個々のうず流は関口部５２での合流後も存在し続けてい
て、大うず流６４の中に生存している。前述のように、
前記うず流パターンは、うず流６１が合流して１つのう
ず流６４を成してリング５１内を流遇する際、円板５０
の下流で亜大気圧を生成する。同様のうず流パターンは
、第１図の錐体３２及びノズル１３の上流側表面によっ
ても形成される。測定の結果、うず流６１内の亜大気圧
はうず流６４内の亜大気圧より大幅に低い、即ち、２乃
至３倍も低いことが判明した。従って、たとえ単一うず
流６４を形成する気体が超音速で流れていない場合でも
、個々のうず流６１を形成する気体は超音速で流れてい
る可能性がある。このようなわけで、個別うず流６１の
生成は工程全体の中でも重要な部分である。制限帯にお
ける亜大気圧は、生成される個別うず流６１の数に直接
的に関連しているものと考えられる。孔１２と円板５０
間の一定の環状横断面積に対しては、個別のうず流６１
は円形表面を有する制限物体上で最も多く発生される。
なぜなら、円は個別のうず流６１の生成に対して最も大
きい周辺の長さを有するからである。第１図の装置また
は第５図の装置を最も効率的に作動させるためには、設
計上幾つかのルールに従うのが望ましい。第１のルール
は、錐体３２（または、円板５０）と孔１２の表面間の
環状部の横断面積を、制限帯の最小横断面積、即ち円筒
部１５（または、閉口部５２）の横断面積より少なくと
も１０％、望ましくは２０％以上大きくすることである
。第２のルールは、孔１２の表面と錐体３２（または、
円板５０）間の環状空間部を第１のルールの範囲内でで
きる限り小さくすることである。具体的に言えば、この
空間部対錐対３２の底面直径の比率が３０％を絶対に越
えないようにする、言い換えれば錐体３２の底面直径対
孔１２の直径の比が少なくとも０．６２５でなければな
らない。第３のルールは、錐体３２（または、円板５０
）の周囲を、第１及び第２ルールの範囲内で、できるだ
け大きいものにすることである。第８図には、第５図の
実施例のリング５１の変更例が示されている。

具体的には、リング５１は、平坦な表面ではなくして凹
状円錐面を有していて、これは閉口部５２に入る気体の
うず合流を促進できるものである。第９図には、第５図
の実施例の円板５０の変更例が示されている。

具体的には、円板５０の縁部は、円筒形ではなくして面
取りされているか、または円錐形である。言い換えれば
、円板５０の上流側表面がその下流側表面より大きい直
径を有している。霧化される液体が棒３０を介して供給
され、且つ棒３０が、第８図の場合のように、制限帯に
おいて終端している場合には、棒３０の端部上に１つの
送り穴を配設することが可能である。即ち榛３０の閉口
部が下流方向に面しているように配設する。具体例を挙
げると、リング５１の円錐面は軸１１に対して６００の
半頂角を成し、また円板５０の円錐面は軸１１に対して
１ｙの角度を成している。第１０図の実施例では、第１
図のうず流発生装置と共通の部材に関しては、同じ参照
番号を使用している。

第１０図に概略が示されていろうず流発生装置は、下記
の点を除くと、第１図に図示の装置と同じである。即ち
、孔１２は入口２３から出口１７まで全体に亘つて延在
しており、ノズル１３が取除かれている。切頭錐体７０
が球体３４に代って出口１７の外方にある棒３０の端部
上に取付けられており、その底部は錐体３２の方向と反
対方向に向き、その頂部は錐体３２の方向に向いている
。また、液体送り穴３３は出口１７と錐体７０の間の棒
３０内に穿設されている。この実施例では、錐体７川ま
、出口１７の外方に位置しているけれども、孔１２によ
って形成された流路内の制限帯の機能を果す。この装置
は、第１図及び第５図の各装置ほど低い亜大気圧は生成
しないが、効率的な噴霧器であって、多くの用途で使用
できるものである。この実施例ではまた、別法として、
錐体７０‘こ加えて、第１図に図示されているようなノ
ズルまたは第５図に示されているようなリングを使用す
ることができる。第１１図では、円筒状流路１１０は出
口１１１及び横方向円筒状入口１１２を有している。

該流路１１川ま流れ軸の役割を果す円筒軸を有する。入
口１１２は軸１１３と交差する、望ましくは直角に交わ
る円筒軸１１４を有する。榛１１５は、流路１１０全体
を貫通して出口１１１を越えたある点まで、即ち流路１
１０の外方に延びており、また軸１１３と心合せされて
いる。２つの円錐体１１６及び１１７は、軸１１３と心
合せ状態で棒１１５の流路１１０の外方にある端部上に
取付けられており、またその配列状態は頂部対頂部の関
係で行われている。

錐体１１６及び１１７の底部は平らな円形表面を有して
いる。錐体１１６の底面は出口１１１方向に向き、錐体
１１７の底面は出口１１１とは反対方向に向いている。
うず流は、第１図乃至第１０図に関して既述した方向で
錐体１１８及びノズル１１９によって、流路１１０内を
流れる流体内に発生される。

図中では、錐体１１８及びノズル１１９は仮想線で示さ
れているが、これは、流路１１０内にうず流を発生させ
るためのその他のタイプの要素部材であって第１図乃至
第１０図に関して既述したその他の実施例をも含む要素
部材を使用することもできるし、あるいは幾つかの実施
例では内部うず流発生要素部在を全て排除することもで
きるということを示している。球体に代えて錐体１１６
及び１１７を使用していることを除仇よ、第１１図は第
１図と同じである。所望とあれば、棒１１５は中空とし
て、第１図乃至第１０図に関して既述の方法で霧化され
る液体をノズル１１９まであるいは軸１１３上のその他
の所望の点まで搬送させることができる。気体供給源は
、ここでは図示されていないが、入口１１２に接続され
ている。

気体は、入口１１２から流路１１０を通って出口１１１
に流れ、うず流はその中で錐体１１８及びノズル１１９
によって発生される。錐体１１６及び１１７は制限物体
として働き、流路１１０内をうず流式に流れて来る流体
を出口１１１を遮って、出口１１１から発散して来る音
波を反射する定常衝撃波を形成する。錐体１１６と１１
７の間の環状空間部内には亜大気圧、即ち、出口１ １
１の外方の周囲圧（大気圧）より低い圧力が形成され
る。錐体１１６と１１７間の環状領域内で大気圧と亜大
気圧間の圧力降下が生じると、環状衝撃波が生成されて
、うず流式に流れている気体の勢力がより強くなる。望
ましくは、錐体１１６及び１１７の底面間距離は、底面
１１６及び１１７の直径の半分の倍数に概ね等しくなる
のが良い。例えば、倍数は２である。錐体１１６及び１
１７は、流路１１０内の気体の流れを遮断しない限り、
出口１１１にできるだけ近い方が良い。例えば、約０．
２５肌乃至０．５１肋（０．０１０乃至０．０２０イン
チ）である。錐体１ １６及び１１７の各々の厚さ、即
ちこれらの底部の表面に垂直な方向の寸法は、底部の直
径の半分以下である。このようなわけで、第１１図に示
されているように、錐体１１６及び１１７の頂部は短か
し・距離だけ離間されている。代表的な実施例、即ち、
通路１１０、出口１１１、入口１１２、錐体１１８、及
びノズル１１９が第１図に関して既述した代表的な実施
例の場合と同じ寸法及び位置を有している実施例では、
出口１ １ １と錐体１ １ ６の底面間距離は０．５
１肋（０．０２０インチ）、錐体１ １６及び１１７の
直径は５．１肌（０．２００インチ）、錐体１１６及び
１１７の円錐半頂角は３４．６ｏ、錐体１ １６及び１
１７の底面間距離は５．１肌（０．２００インチ）、そ
して錐体１１６及び１ １７の厚さは１．７５柳（０．
０６９インチ）である。

第１２図乃至第１６図には、第１１図のうず流発生装置
の外部に配設された制限物体のその他の実施例が開示さ
れている。

第１２図では、制限物体は、錐体１３０，１３１、及び
１３２から成っている。第１１図の錐体１１６及び１１
７の場合と同様、錐体１３０及び１３１は頂部対頂部関
係で配列されており、錐体１３０の底面は出口１１１に
面し、錐体１３１の底面は出口１１１と反対方向に向い
ている。錐体１３１及び１３２は底面対底面関係で配列
されていて、錐体１３２の底面と錐体１３１の底面が接
合している。この実施例では、錐体１３２はある環境下
では気体の流れを安定化する働きをする。望ましくは、
錐体１３０，１３１、及び１３２はすべて、サイズが同
じであって軸１１３と心合せされている。第１３図では
、制限物体は、錐体１３３，１３４，１３５、及び１３
６から成っている。第１１図の錐体１１６及び１１７の
場合と同様、錐体１３３及び１３４は頂部対頂部関係で
配列されていて、錐体１３３の底面は出口１１１方向に
向き、錐体１３４の底面は出口１１１の反対方向に向い
ている。同様に、錐体１３５及び１３６もまた頂部対頂
部関係で配列されており、錐体１３５と１３４は底面対
底面関係で配列されている。錐体１３３と１３４間距離
、及び錐体１３５と１３６間距離はそれぞれ、それらの
直径の半分の倍数にほぼ等しくなっているのが望ましい
。この二対の錐体は制限物体で遮られた気体の勢力を更
に強大にする。第１４図の制限物体は、第１１図の錐体
１１６及び１１７の代りに、流路１１０の外方に互いに
並列状態で且つ軸１３と心合せ状態で配列された平円板
１３７及び１３８から成っている。円板１３７と１３８
間の環状空間部では、第１１図の実施例と同じ方法で、
亜大気圧が形成される。円板１３７と１３８間の距離は
これらの直径の半分の倍数にほぼ等しい。一般的には、
この倍数は１または２である、即ち、該距離は直径の半
分または直径と同じである。円板１３７及び１３８の厚
さは直径の半分以下である。代表的な実施例では、出口
１ １ １から円板１３７までの距離は０．５１脚（０
．０２０インチ）で、円板１３７の下流側表面から円板
１３８の上流側表面までの距離は５．１側（０．２００
インチ）で、円板１３７及び１３８の直径は５．１側（
０．２００インチ）で、円板１３７及び１３８の各々の
厚さは０．８１側（０．０３２インチ）である。第１５
図では、制限物体は球体１３９から成り、該球体は出口
１１１から流出して来る気体の反射体の働きをする定常
衝撃波を発生する。

うず流発生装置の各寸法が第１図の代表的実施例の寸法
と同じである代表的な実施例では、球体１３９は４．７
６肌（０．１８７５インチ）の直径を有し、また出口１
１ １から球体１ ３９までの距離は２．５４帆（０
．１００インチ）である。第１６図では、制限物体は接
合状態で配列されている錐体１４０と球体１４１から成
っている。

錐体１４０の方が球体１４１よりも出口１１１に近い位
置にある。その底面は出口１１１の方向に向き、頂部は
球体１４１と接合している。代表的な実施例では、出口
１１１から錐体１４０の底面までの距離は０．５１側（
０．０２０インチ）、錐体の底面直径は５．１肋（０．
２００インチ）、錐体１４０の厚さは１．７５肋（０．
０６９インチ）、錐体１４０の円錐半頂角は３４．６ｏ
、そして球体１ ４ １の直径は４．７６側（０．１
８７５インチ）である。極上には、第１１図、１３図、
及び１４図に図示の方法で、いかなる数の錐体または円
板をも取付けることができる。

更に、第１図乃至第１０図の装置が望ましいものではあ
るが、外部制限物体を使用したいかなるタイプのうず流
発生装置もまた可能である。同様に、既述の特定の制限
物体実施例が望ましいものであることが判っているが、
制限物体は、流路の出口から流出する流体内の音波の反
射体の働きをする定常衝撃波を発生するものであれば、
いかなる形状または形式をも取ることができる。第１７
図では、円筒形流路２１０は出口２１１及び横方向筒形
入口２１２を有している。流路２１０‘ま、流れ軸の役
割を果す円筒軸２１３を有している。入口２１２は、軸
２１３と望ましくは直角に交わる円筒軸２１４を有して
いる。棒２１５は、流路２１０全体を通って出口２１１
をかなり越えた点まで、即ち流路２１０の外方まで延び
ており、且つまた軸２１３と心合せ状態にある。円錐体
２１６及び２１７は、軸２１３と心合せ状態で流路２１
０の外方の棒２１５に取付けられてし、て、互いに頂部
対頂部関係で配列されている。錐体２１６及び２１７の
底部は平坦な円形表面を有している。錐体２１６の底面
は出口２１１方向に向き、錐体２１７の底面は出口２１
１とは反対方向に向いている。。錐体２１６及び２１７
は一体となって外部制限物体を構成している。流路２１
０を流れる流体内に錐体２１８及びノズル２１９によっ
て、第１図乃至第１０図に関して既述した方法で、うず
流が発生される。錐体２１８及びノズル２１９は仮想線
で示されているが、これは、第１図乃至第１０図に関し
ては既述したその他の各実施例をも含めた、流路２１０
内でうず流を発生させるためのその他のタイプの要素部
在を使用することもできるし、あるいは幾つかの実施例
では内部うず流発生要素部材をすべて排除することも可
能であるということを示すものである。球体の代りに錐
体２１６及び２１７を使用していることを除けば、ここ
までに記載した第１７図の部分は第１図と同じである。
所望とあれば、榛２１５を中空に構成して、霧化される
液体を第１図乃至第１０図に関して記載した方法でノズ
ル２１９まで、あるいは軸２１３上のその他の所望の点
まで搬送させることもできる。流路２１０の外部の棒２
１５の端部には円柱状共振器が取付けられている。

具体的には、共振器２３０‘ま、円柱状であって、軸２
１３と心合せ状態の円筒軸、出口２１１方向に向いてい
る開放端部２３１、及び棒２１５の端部に固定された閉
鎖端部２３２を有している。このようなわけで、錐体２
１６及び２１７は出口２１１と共振器２３０の間にある
。望ましくは、制限物体の下流側端面、即ち、錐体２１
７の底面は共振器２３０の開放端面と同一平面上にある
のが良いが、これらに間隔をもたせた場合でも、制限物
体の幅即ち錐体の底面直径のプラス、マイナス半分の範
囲内であれば、満足すべき成果が得られる。共振器２３
０の長さ即ち開放端２３１から閉鎖端２３２までの距離
、及び共振器２３０の幅則ちその円筒直径は、公約数の
倍数であって、望ましくは互いに等しいのが良い。共振
器２３０は制限物体で遮られた気体を捕えて、これを２
次元に共振する。

つまり、外向きに流れる回転気体は共振器の幅の選択に
よって共振され、また前方に移動する気体即ち軸２１３
に沿って流れる気体は共振器の長さ選択によって共振さ
れる。対照的な例を挙げると、周知のへルムホルッ共振
器があり、これは長さ選択だけによって共振するもので
ある。つまり、幅に関する次元は、共振器に向って流れ
る気体全部を収容且つ遮断することを考慮した形で選択
されるだけである。気体供給源は、図中には示されてい
ないが、入口２１２に接続している。

気体は入口２１２から流入し、流路２１０を通って出口
２１１に流れ、うず流は錐体２１８及びノズル２１９に
よって発生される。錐体２１６及び２１７は制限物体の
働きをするものであって、出口２１２で流路２１０内を
うず流式に流れる流体を遮る。共振器２３０は該気体を
受容且つ共振させて、可聴範囲内の強い音波を発生させ
る。これらの音波は強力な霧化能力を有する。本装置が
噴霧器として使用される場合は、液体は棒２１５を介し
て送られ、望ましくはノズル２１９の位置にある棒２１
５の出口穴まで搬送されるようになっているのが良い。
錐体２１６及び２１７に代えて、第１１図乃至第１６図
に関して既述した制限物体を含むその他のタイプの外部
制限物体を出口２１１と共振器２３０の間に介在させる
こともできる。いずれの場合であっても、制限物体は棒
２１５上に取付けられるのが望ましい。錐体２１６及び
２１７のような制限物体を全部取除いた場合には、可聡
音は発生されないが、うずを巻いて流れている気体の霧
化能力の向上は達成される。望ましくは、共振器２３０
は制限物体の直径、例えば錐体２１６の直径に比例して
いるのが良い。

具体的には、共振器２３０の長さ及び幅は制限物体の直
径の倍数にほぼ等しく、例えば、制限物体の直径の３倍
である。流路２１０、出口２１１、入口２１２、錐体２
１６，２１７、及び２１８、並びにノズル２１９が、第
１図及び第１１図に関して既述した代表的な実施例と同
じ寸法及び位置を有している代表的な実施例では、錐体
２１７の底面と開放端面２３ １間の距離は０．５１欄
（０．０２０インチ）、共振器２３０の内径は１５．２
柵（０．６００インチ）、並びに共振器２３０の内部の
長さは１５．２側（０．６００インチ）であった。代表
例を挙げると、気体供給源圧力が０．５６ｋ９／地（８
ｐｓｉｇ）の場合、制限物体から１２．７弧（５インチ
）離れた鞠２１３に対して垂直方向にある点で約１４０
デシベルの音レベルが測定された。第１８図では、第１
７図の外部制限物体を有するうず流発生装置用共振器の
もう１つの実施例が示されている。

制限物体は２３５の位置に仮想線で示されているが、こ
れは、流体の流れを流路の出口で遮る物体としては、第
１１図乃至第１６図に関した既述した諸実施例を含む種
々なタイプの制限物体を使用することができることを示
すものである。共振器２３６は側方の一部分を切取った
状態で図示されており、形状がェルボ状であって、円形
横断面を有している。ェルボの一端２３７は開放されて
おり、池端２３８は閉鎖されている。端面２３７は流路
の出口及び制限物体２３５の方向に向き、端壁２３８は
流路の出口に対して直角方向に向いている。棒２１５の
端部は、共振器２３６の開放端２３７と対向する壁に固
定されている。共振器２３６の横断面直径は、端面２３
７から榛２１５が固定されている壁面までの共振器２３
６の長さの約半分である。更に具体的には、共振器２３
６の横断面直径は、端面２３７から共振器２３６の対向
壁即ち棒２１５が固定されている壁面までの長さの半分
に等しく、而も、共振器２３６の深さ即ち端壁２３８か
ら対向壁までの距離の半分に等しい。共振器２３６の端
面２３７は制限物体２３５から該物体の幅即ちその直径
にほぼ等しい距離だけ離間されている。また、共振器２
３６の幅、即ちその横断面直径は、制限物体の幅の倍数
、即ち３倍である。第１７図及び第１８図の装置で発生
される音波は気体流速度に比例することが判っており、
またその周波数も同様に気体流速度に比例すると考えら
れるから、本装置は測定を目的とした用途においても十
分な機能を果すことができる。

従来、本装置の各部品は鋼などのような金属から加工さ
れ、共振器の場合は、新品の鋼取付具（ｏｆｆｔｈｅｓ
ｈｅｌｆｃｏｐｐｅｒｆｉｕｉｎ袋）で加工されている
が、同程度の機能を果すのに、本発明では、成形プラス
チック部品でも間に合うようになっている。

共振器の横断面は、前述のような円形であるのが望まし
いが、その他の種々な形、例えば、楕円形、正方形、あ
るいは長方形であってもよい。

本発明の既述の諸実施例は、単なる望ましい例であって
本発明の概念を例証しているに過ぎず、従って、本発明
の範囲はこれらの実施例に限定されることはない。当業
者であれば、本発明の精神及び範囲を越えることなく、
多種多様なその他の構成を案出するのは容易なことであ
る。例えば、入口２３は流れ軸に対して横向きであるの
が望ましいが、通常のノズルの場合のように流れ軸と心
合せ状態にすることも可能である。うず流の発生はその
一部を錐体で行うのが望ましいが、錐体を排除してこの
機能を果すのを棒に任せ切ることも可能である。本装置
の出口の外部に配設される球体は取除いても、大抵の場
合、気体供給源と制限帯間に、従ってエネルギー・レベ
ルに悪影響を及ぼすことはない。液体は円筒部１５まで
送るのが望ましいが、その他の点で、例えば出口１７で
液化を霧化することも可能である。あるいはまた、霧化
用に本装置を使用しない場合には、供孫合源３１をも一
緒に取除くことができる。また、制限帯の様式は既述の
ものが望ましいが、その他のタイプの制限帯、例えば、
中細部、先細一円筒−末広がり部、あるいは末広がり部
のみのような制限帯を使用することもできる。ある用途
では、本装置の出口が通じている領域の周囲圧は錘大気
圧であるように設計されている。例えば、内燃機関の吸
込マニホルドの場合がそれである。この場合、供給源２
４は大気圧であって良い。即ち供給源気体は大気そのも
のとすることができる。ある用途ではまた、本装置の出
口が通じている領域内の周囲圧は超大気圧であるように
設計されている。この場合には、本装置の出口において
良好なうず流が発生し、多分、周囲圧が大気圧である場
合より一層良好なうず流が発生するものと思われる。こ
こでは特定の寸法を有する本発明の実施例について記載
してあるが、本装置はそのサイズを拡大または縮小して
も効果上損失を生じることはない。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明のうず流発生装置の１つの実施例の側面
図である。 第２図は第１図のうず流発生装置の正面図である。第３
図は第１図の装置における気体の流れる方向を示す拡大
概略図である。第４図は、第３図の平面に対して９０ｏ
の角度を成す平面上における第１図の装置の気体の流れ
方向を示す概略図である。第５図は本発明のうず流発生
装置の別の実施例の概略側面図である。第６図は本発明
のうず流発生装置の気体の流れパターンを示す拡大側面
図である。第７図は本発明の装置の気体の流れパターン
を示す上流側端面図である。第８図は第５図のＩＪング
の変更例の概略側面図である。第９図は第５図の円板の
変更例の概略側面図である。第１０図は本発明の装置の
また別の実施例の概略側面図である。第１１図は外部制
限物体を有する本発明の装置の概略図である。第１２図
は第１１図の外部制限物体の変更例の概略図である。第
１３図は第１１図の外部制限物体の別の変更例の概略図
である。第１４図は第１１図の外部制限物体の代替例の
概略図である。第１５図は外部制限物体の別の実施例の
概略図である。第１６図は外部制限物体の他の実施例の
概略図である。第１７図は共振器を使用した本発明のう
ず流発生装置の概略図である。第１８図は第１７図の共
振器の変更例の概略図である。１０・・・・・・変換器
本体、１２・・・・・・孔、１３・・・・・・ノズル、
１５・・・・・・円筒部、１６・…・・末広がり部、１
７・・・・・・出口、２２・・・・・・筒形管、２３・
・・・・・入口、２４・・・・・・気体供給源、３０・
・・・・・棒、３１・・・・・・液体供給源、３２・・
・・・・錐体、３４・・・・・・球体、５０・・・・・
・平円板、５１・…・・リング、７０・・・・・・切頭
錐体、１１０・・・・・・円筒状流路、１１６，１１７
，１１８．．・…円錐体、１３０〜１３６・・・・・・
錐体、１３７，１３８・・・・・・平円板、１３９，１
４１…・・・球体、１４０・・・・・・錐体、２３０，
２３６・・・・・・共振器。 ｊ多′〆ｊ多‐夕 夕ぞ．３ 多参‐ぞ ころ多ク そゾ Ｊ珍′そ こ教′ク み多′ル ご麦′〃 ご多後 多汐‐ 勿多′夕 〆多・夕 多柊 多′汐 ｄそる 多′〃 多 られ

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １ １つの流体入口、１つの流体出口、該入口及び出口
   間に接続された１つの流路、該流路内にある制限帯、及
   び該流路内の該制限帯の上流に配置され且つ上流に向い
   ている平坦面を有していて流体の流れを妨げる働きをす
   る１つの制限物体を含むうず流発生装置。 ２ 前記制限物体が、上流方向に面している底部及び下
   流方向に面した頂部を有する切頭錐体である特許請求の
   範囲第１項に記載の装置。 ３ 前記入口の位置付けが、前記底部及び切頭錐体のほ
   んの一部分だけがこの入口に曝されるような状態でなさ
   れている特許請求の範囲第２項に記載の装置。 ４ 前記制限物体が円板から成る特許請求の範囲第１項
   に記載の装置。 ５ 前記円板が円柱状縁部を有して成る特許請求の範囲
   第４項に記載の装置。 ６ 前記円板が面取り縁部を有し、該円板の上流側表面
   の直径がその下流側の直径より大きいようにして成る特
   許請求の範囲第５項に記載の装置。 ７ 前記流路が一定の横断面積を有し、また前記制限帯
   がこの横断面積より小さい横断面積を有する円筒部及び
   該円筒部を前記出口に連通する末広がり部を含む特許請
   求の範囲第１項に記載の装置。 ８ 前記流路が一定の横断面積を有し、前記制限帯がこ
   の横断面積より小さい横断面積を有する円形部開口部を
   備えた薄く平らなリングを含む特許請求の範囲第１項に
   記載の装置。 ９ 前記円板とリング間の距離が、リングの直径または
   その半分に等しい特許請求の範囲第４項または第８項に
   記載の装置。 １０ 前記リングの厚さが少なくとも前記円板の直径の
   半分である特許請求の範囲第４項または第８項に記載の
   装置。 １１ 前記流路と心合せされていて且つその上に前記制
   限物体が取付けられるようになつている１本の棒をも含
   む特許請求の範囲第１項に記載の装置。 １２ 前記棒が中空であつて前記制限帯の近傍に１つま
   たは２つ以上の孔を有しており、また霧化される液体の
   供給源であつて、該棒と連接していて液体を制限帯に送
   り込む液体供給源をも含む特許請求の範囲第１１項に記
   載の装置。 １３ 前記棒の横断面積が前記制限帯の最小横断面積の
   ５０％以下である特許請求の範囲第１１項に記載の装置
   。 １４ 前記棒の横断面積が前記制限帯の最小横断面積の
   約１０％乃至２０％の範囲である特許請求の範囲第１１
   項に記載の装置。 １５ 前記棒の一端が流路を貫通して前記出口を越えて
   おり、また前記制限帯が棒の出口を越えている一端上に
   取付けられた切頭錐体を含み、該錐体が上流方向に面し
   た頂部及び下流方向に面した底部を有する特許請求の範
   囲第１１項に記載の装置。 １６ 前記制限物体と流路の表面間の空間部が該制限物
   体の平坦面の両端間距離の３０％以下である特許請求の
   範囲第１項に記載の装置。 １７ 前記流路表面と制限物体間の空間部の横断面積が
   前記制限帯の最小横断面積の少なくとも１０％以上であ
   る特許請求の範囲第１項に記載の装置。 １８ 前記空間部の横断面積が前記制限帯の最小横断面
   積の約２０％以上である特許請求の範囲第１項に記載の
   装置。 １９ 前記流体入口に接続された気体供給源をも含み、
   該供給源と流体出口間の圧力差が、入口から流路を通つ
   て出口まで流れる供給源からの気体が前記制限物体の周
   囲を通過する際うず流を形成する程度である特許請求の
   範囲第１項に記載の装置。 ２０ 前記流路、制限物体、制限帯、及び出口が共通の
   流れ軸と心合せ状態にあり、また前記入口が共通流れ軸
   に対して横切る軸と心合せされている特許請求の範囲第
   １項に記載の装置。 ２１ 前記外部制限物体が前記出口に面した平坦面を有
   する特許請求の範囲第２０項に記載の装置。 ２２ 前記外部制限物体が前記出口に面した底面を備え
   た切頭錐体から成る特許請求の範囲第２０項に記載の装
   置。 ２３ 前記外部制限物体が頂部対頂部関係に配列された
   第１及び第２切頭錐体から成り、第１錐体が前記出口方
   向に面した底面を有し、第２錐体が出口とは反対の方向
   に面した底面を有して成る特許請求の範囲第２０項に記
   載の装置。 ２４ 前記錐体の底面間間隔が錐体の直径にほぼ等しい
   特許請求の範囲第２３項に記載の装置。 ２５ 前記錐体の厚さがその直径の半分以下であるよう
   にして成る特許請求の範囲第２３項に記載の装置。 ２６ 前記外部制限物体が頂部対頂部関係で配列された
   第１及び第２切頭錐体から成り、第１錐体が前記出口方
   向に面した底面を有し、第２錐体が出口とは反対方向に
   面した底面を有し、而も該第２錐体と底面対底面関係で
   第３の錐体が配列されている特許請求の範囲第２０項に
   記載の装置。 ２７ 前記外部制限物体が第１、第２、第３、及び第４
   切頭錐体から成り、第１及び第２錐体が頂部対頂部関係
   で配列され、第３及び第４錐体が頂部対頂部関係で配列
   され、第２及び第３錐体が底面対底面関係で配列されて
   いる特許請求の範囲第２０項に記載の装置。 ２８ 前記外部制限物体が、間隔をあけた並列関係で配
   列された第１及び第２平円板から成る特許請求の範囲第
   ２０項に記載の装置。 ２９ 前記円板間隔がその直径または半径にほぼ等しい
   特許請求の範囲２８項に記載の装置。 ３０ 前記円板の厚さがその半径以下である特許請求の
   範囲第２８項に記載の装置。 ３１ 前記外部制限物体が球体から成る特許請求の範囲
   第２０項に記載の装置。 ３２ 前記外部制限物体が１つの切頭錐体及び１つの球
   体から成り、錐体の底面が出口方向に面し、錐体の頂部
   が球体に接触している特許請求の範囲第２０項に記載の
   装置。 ３３ 前記流路の全長に亘つて延びていてその一端が流
   路の外部に存在するような１本の棒をも含み、また前記
   制限物体は棒の端部で支持されている特許請求の範囲第
   ２０項に記載の装置。 ３４ 前記流路の外部にある前記出口に配置されていて
   流路内を流れる流体の流れを妨げる共振器をも含む特許
   請求の範囲第１項に記載の装置。 ３５ 前記出口と前記共振器間に配設された外部制限物
   体をも含む特許請求の範囲第３４項に記載の装置。 ３６ 前記流体が流れ軸を中心としたうず流となつて流
   路内を流れるようになつており、前記共振器が中筒形で
   あつて流れ軸と心合せされた縦軸、前記出口方向に面し
   た開放端部、及び出口とは反対方向に面した閉鎖端部を
   有しており、前記制限物体が出口方向に面した端部及び
   出口とは反対方向に面した端部を有しており、出口の反
   対方向に面した端部が共振器の開放端部と同一平面上に
   ある特許請求の範囲第３５項に記載の装置。 ３７ 前記共振器がその縦軸と平行な長さ及び縦軸に対
   して垂直な幅を有し、この長さ及び幅がそれぞれ前記制
   限物体の幅の概ね倍数に等しい特許請求の範囲第３５項
   に記載の装置。 ３８ 前記流体が流れ軸に沿つて前記流路内を流れるよ
   うになつており、また前記共振器が円筒形であつて、流
   れ軸と心合せされた縦軸、前記出口方向に面した開放端
   部、及び出口の反対方向に面した閉鎖端部を有している
   特許請求の範囲第３４項に記載の装置。 ３９ 前記共振器がその縦軸と平行な長さ及び縦軸に対
   して垂直な幅を有し、長さと幅が概ね等しい特許請求の
   範囲第３４項に記載の装置。 ４０ 前記流体が前記流路内を流れ軸を中心として流れ
   、また前記共振器が円筒形であつて、流れ軸に心合せさ
   れた円筒軸、前記出口方向に面した開放端部、及び出口
   の反対方向に面した閉鎖端部を有するようにして成る特
   許請求の範囲第３４項に記載の装置。 ４１ 前記流体が前記流路内を流れ軸に沿つて流れ、ま
   た前記共振器がエルボ形であつて、一端が流れ軸と心合
   せされている中心軸、円形横断面、前記出口方向に面し
   た開放端部、出口に対して直角を成す方向にある閉鎖端
   部、開放端の対向側壁面、及びこの壁面と連接している
   閉鎖端部の対向壁面を有する特許請求の範囲第３４項に
   記載の装置。 ４２ 前記共振器の前記開放端部からその前記対向壁面
   までの長さ及び前記閉鎖端部からその対向壁面までの長
   さが、共振器の円形横断面の直径の倍数である特許請求
   の範囲第４１項に記載の装置。