JPS6070385A - 体内放射能識別方法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔発明の利用分野〕 本発明は放射能測定方法に係り、特に体表面汚染と体内
汚染が同時に生じている場合を識別するのに好適な放射
能測定方法に関するものである。

〔発明の背景〕

従来、人間の体内に摂取された放射性＠質の量は、バイ
オアッセイるるいはヒユーマン・カウンタ（ホールボデ
ィカウンタ）により測定している。

前者は、呼気や尿中に含まれる放射性物質の量から体内
に存在する放射性物質の総量を推定する方　□法である
。また、後者は体外近傍に配置した複数の放射線検出器
により被検者に存在する放射性物質の総量を測定する方
法である。これらの方法はいずれも、測定時点での体内
に摂取した放射性物質の総量を測定する方法である。い
ずれの場合も測定時点における体内に摂取された放射性
物質の総量を推定あるいは測定する方法である。これら
の方法は、放射能による汚染箇所を識別することはでき
ない。

〔発明の目的〕

本発明の目的は、体内汚染と体表面汚染が同時に生じて
いる場合の複合汚染を精度良く識別する人体放射能測定
方法を提供することにある。

〔発明の概要〕

本発明の特徴は、放射性物質から放出されるガンマ線の
エネルギスペクトルを測定し、エネルギスペクトルの光
電効果成分とコツプトン散乱成分との比率から体内汚染
および体表面汚染を識別する方法において、体軸（身長
方向）に直交する面内の異なる２方向から被験者を測定
して得るそれぞれの光電効果成分とコツプトン散乱成分
との比率を照合することによって体内と体表面の複合汚
染を識別することにある。

〔発明の実施例〕

本発明の好適な一実施例である放射能測定装置を第１図
および第２図に基づいて説明する。

放射能測定装置２ｉＩ′ｉ、被測定者ｌが仰臥するベッ
ド３８が設けられる支持枠３３、駆動部４、操作部７、
削測部１０、演算部１４および表示部２９からなる。駆
動部４は、放射線検出器３、駆動装置ｔ５、位置検出器
６、および移動台車３７を有している。移動台車３７は
、支持枠３３を介したガイドレール３２に取付けられ、
ガイドレール３２に沿って移動する。駆動装置５が移動
台車３７に設置されている。ガイドレール３２にはラン
ク（図示せず）が設けられ、図示しないが駆動装置５に
設けられるビニオンが前記のラックとかみ合っている。

駆動装置５にはモータ（図示せず）が設けられ、モータ
は減速機を介してビニオンに連結されている。また、ガ
イドレール３２は、３６０゜回転する回転アーム１００
に支持されている。回転アーム１００には体軸に直交す
る面内で回転させる歯車１０１と歯車付減速モータ１０
２が連結されており、減速モータ１０２を駆動すること
によって、放射線検出器３を被測定者を体軸に直交する
面内の位置１０３に移動することができる。

放射線検出器３の位置は、移動台車３７に設けた位置検
出器６と回転アーム１００の歯車と連結した位置検出器
１０４（回転アーム１０００回転角を検出する）で測定
する。支持枠３３は、放射線遮蔽体（図示せず）にて取
囲まれている。

操作部７は、操作盤８寂よびモニタテレビ９を有してい
る。操作盤８は、操作指令を駆動装置５に伝えて駆動装
置５をガイドレール３２に沿って所定の位置捷で移動さ
せる。モニタテレビ９は、放射線検出器３の位置を検出
する位置検出器６．１０４の出力信号および移ｗｂ台車
３７等の動作状況を光示する。

ａｌ・測部１４は、放射線検出器３、高圧電源１１、増
幅器１２および波高分析器１３を有している。

高圧電源１１は、放射線検出器３を動作させるために高
電圧を放射線検出器３に印加する。放射線検出器３は、
被？ｉｌｌ定者１の放射能？検出する。放射線検出器３
の出力信号は、増幅器１２で増幅される。増幅器１２は
、接続器３４および３９にて波高分析器１３′Ｊ？よび
データ取込みイノターフェイス１５に接続される。波高
分析器１３は、入力した信号のγ線エネルギスペクトル
の波市値をめる。

（Ｊｔ　’ｉ１部１４は、データ取込みインターフェイ
ス１５、中火処理装置１６および外部記憶装置１７ヲ崩
している。データ取込みインターフェイス１５は、波高
分析器１３の出力信号であるγ線エネルギスペクトルの
波高値を中央処理装置１６ｉｃ伝える。外部記憶装置１
７は、ＲＯＭ　ｆ　ＲｅａｄＯｎｌｙ　Ｍｅｍｏｒｙ　
）　１８、ＲＡＭ　（ＲａｎｄｏｍＡｃｃｅｓｓ　Ｍｅ
ｍｏｒｙ　）　１９、磁気テープ２０およびディスク２
２からなる。アドレスノ（ス２７およびデータバス２８
は、中央処理装置１６に接続される。ＲＯＭＩ　８．Ｒ
ＡＭＩ　９．磁気テープインターフェイス２１．ディス
クインターフェイス２３゜パネルインターフェイス２４
．ラインプリンタインターフェイス２５およびディスプ
レイメモリ２６ｉｄ、７ドレスバス２７およびデータノ
（２２８にそれぞれ接続される。磁気テープ２０は磁気
チーブイ／ターフェイス２１に、ディスク２２はディス
クインターフェイス２３に接続すれる。

Ｈ，０Ｍ１８は、光電ビークエネルギから放射性核種を
判定するプログラム、γ線エネルギスペクトルの指標を
計算するプログラム、汚染を識別するプログラムおよび
後述する体表面汚染と体内汚染の判定および内部被ばく
線量をめる等の本実施例の放射能測定方法のプログラム
のような演算プログラムを格納している。ＲＡＭ１９は
、放射性核種判定のためのデータおよび汚染識別のため
のデータのような演算に必要な数値データを格納し、し
かもワークエリアを確保する。操作部７の操作盤８は、
パネルイノターフェイス２４に接続される。

表示部２９には、ラインプリンタ３０およびディスプレ
イ３１がある。ラインプリンタ３０およびディスプレイ
３１は、ラインプリンタインターフェイス２５およびデ
ィスプレイメモリ２６にそれぞれ接続きれている。

上記のようにｔ’ｉ＃成される放射能測定装置２による
被測定者１の放射能の測定を第３図および第４図に基づ
いて以下に説明する。被測定者１をベッド３８上に寝か
せる。操作員は、操作盤８の放射能測定時の第１のスタ
ートボタンを押す。この指令ハ、パネルインターフェイ
ス２４を介して中央処理装置１６に伝えられる。中央処
理装置１６は、■も０Ｍ１８に格納されている第３図に
示すプログラム全呼出し、そのプログラムに従って被測
定者１の放射能測定に必要な操作および演算を実施する
。中央処理装置１６は、パネルイノターフェイス２４お
よび操作盤８を介して駆動装置５に指令を送り、移動台
車３７ｆｔガイドレール３２に沿って移動させる（ステ
ップ４０）。同時に、接続器３４に信号を送って増幅器
１２と接点３６を接続させる（ステップ４１）。接続器
３９は接点３５より切離されている。放射線検出器３は
、移動台車３７の移動に伴って被測定者ｌの身長方向の
放射能を測定する。放射線検出器３の出力信号は、増幅
器１２にて増幅された後、データ取込みインタフェイス
１５より中央処理装置１６に入力され（ステップ４２）
、磁気テープ２０またはディスク２２に記憶はれる。放
射能測定が完了した時点で被測定者ｌの身長方向の放射
能レベル分布をめる（ステップ４３）。その結果は、第
５図に示すようになり、ディスプレイ３１に表示される
０放射性物質で汚染されている位置では、第５図に示す
ように（Ｙ）の部分でピークが生じる。複数の位置で汚
染されている場合は、複数のピークが生じる。被測定者
１は、前述したように放射線遮蔽体で作られた部屋内で
検査を受けているので測定結果は外部の放射能の影響を
ほとんど受けない。

外部放射能による影響は、別途測定して補正する。

得られた放射能レベル分布に基づいて測定者１の放射性
物質による汚染の有無を判定する（ステップ４４）。す
なわち、この判定は、被測定者１が通常の状態で所有し
ている放射能の所定値と前述した放射能の測定値とを比
較することによって行われる。後者の値が前者の値以下
である場合は、その人は放射性物質に汚染されていなく
、そこで検査は終了する（ステップ５３）。

後者の値が前者の値を上まわっている場合は放射性物質
にて汚染されているので、その人に対しては以下に示す
ような検査が実施される。甘ず、第５図に示す放射能レ
ベル分布の特性と放射能測定時に検出された位置検出器
６の出力信号に基ついて、被測定者１の身長方向におけ
る汚染位置＋Ｙ）ｆ！：：決定する（ステップ４５）。

決定された汚染位置（Ｙ）に放射線検出器３全移動させ
る。

次いで、回転アーム１００を回転させて位置検出器１０
４の出力信号に基づき、被測定者１の体軸に直交する面
内で、体軸を回転軸とする円周上の汚染位置（θ）を決
定する（ステップ４５Ａ）。決定された汚染位置（θ）
に放射線検出器３を移動させるとともに接続器３９を接
点３５につなぐ（ステップ４６Ｂ）。この時、接続器３
４と接点３６を切離す。汚染位置ｆＹ、θ）での放射能
測定を開始する（ステップ４７）。放射線検出器３の出
力信号は、増幅器１２経由で波高分析器１３に送られる
。波高分析器１３は、入力した信号の波高分析を行って
γ線エネルギスペクトルの波高分布を出力する。このγ
線エネルギスペクトルの波高分布は、データ取込みイン
ターフェイス１５より中央処理装置１６内に取込まれ、
ディスク２２（または磁気テープ２０）内に記憶される
（ステップ４８）。放射線検出器３による測定が完了し
た時点で被測定者１は、ベット３８より降りる。以後は
、以下に示す処理が演算部１４にて行われる。γ線エイ
ルギスペクトルの波高分布は、１つの放射性核種に対応
する１組の光電ピーク成分Ｐおよびコンプトン成分Ｃを
必らず有している。複数の放射性核種が存在する場合に
は、光電ピーク成分Ｐおよびコンプトン成分Ｃｉｉ：、
存在する放射性核種の数たけあられれる。電光ピーク成
分Ｐは、光電効！ｉ！：にょるピークの大きざを表わす
量である。コンプトン成分Ｃは、コ／ノトン散乱によっ
てエネ、ルキが減衰したγ線に対応するパルス波高の領
域を代表する量である。

次に、放射能汚染をもたらしている放射性核種の決定を
ステップ４９にて行う。放射性核種決定の処理を、第７
図に基づいて＃細に説明する。

人力されたγ線エネルギスペクトルの波高分布がディス
ク２２より取出きれ、光電ピークの数を把握する（ステ
ップ４９Ａ）。ＲＡＭ１９は、第６図に示すように放射
性核種に対する光電ピークエネルギＥの値を記憶してい
る。光電ピークエネルギＥは　放射性核種に対応して決
っている。ディスク２２から取出されたｒ線エネルギス
ベクトルの波高分布（測定値）がら光電ピークエネルギ
Ｅｏをめる（ステップ４９Ｂ）。光電ピークエネルギＥ
。？′ｉ、光電ビーク成分Ｐ中の最大計数値に対応する
エネルギである。几ＡＭ１９に記憶されている光電ピー
クエネルギＥの１つの値を取出す（ステップ４９Ｃ）。

光電ピークエネルギＥ。

と１つの光電ピークエネルギＥを比較する（ステップ４
９Ｄ）。Ｅｏ　＝Ｅ’ｒ６れば、汚染源？６る放射性核
種が決定される（ステップ４９Ｅ）。すなわち、その光
電ピークエネルギＥに対応する放射性核種が請求める放
射性核種である。ＥＯとＥが異なる場合は、ＲＡＭ１９
から別の光電ピークエネルギＥの値が取出され、ステッ
プ４９Ｃの処理が再度行われる。この操作は、Ｅ、＝Ｅ
となるまで繰返えされる。１つの放射性核種が決定され
た後、他に放射性核種が決定されていない光電ビークの
存在の廟無を判定する（ステップ４９Ｆ）。

その光電ビークが存点する場合は、ステップ４９Ａ〜４
９Ｆの処理が繰返えされる（ただし、６０ｃ。

のように光電ビークを複数有する放射性核種がある場合
は、その分繰返えす回数が少なくなる。）これらの処理
は、光電ビークの数だけ繰返えされてその数に等しい数
の放射性核種が選定される。

決定された放射性核種名は、ディスク２２的に記憶され
る。

汚染源である放射性核種がすべて決定された後、スペク
トル指標の演算が実施される（ステップ５０）。スペク
トル指標の演算を第８図により説明する。ディスク２２
に記憶されているγ線エネルギスペクトルの波高値およ
び放射性核種名を、中央処理装［１６に入力する（ステ
ップ５０Ａ）。

１つの放射性核種に対してγ線エネルギスペクトルから
光電ビーク成分Ｐを算出しくステップ５０Ｂ）、コンプ
トン成分Ｃをめる（ステップ５０Ｃ）。次に、スペクト
ル指標Ｓをめる（ステップ５０Ｄ）。スペクトル指標Ｓ
は、Ｓ＝Ｃ／Ｐの演ｎによって得られる。汚染源である
異なる放射性核種が複数個存在する場合は、ステップ５
０Ａ〜５０Ｄの処理が、放射性核種の数だけ繰返えされ
、それぞれのスペクトル指標Ｓをめる。すなわち、ステ
ップ５０Ｄの演算が終了した後、スペクトル指標Ｓをめ
ていない放射性核種の有無を判定する（ステップ５０Ｅ
）。その放射性核種が存在する場合にステップ５０Ａ〜
５０Ｄの処ｆＭを繰返えす。スペクトル指標Ｓをめてい
ない放射性核種が無いとステップ５０Ｅで判定された時
、ステップ５０の処理を終了する。

以上述べたスペクトル指標Ｓの算出を第９図に示す具体
的なγ線エネルギスペクトルに基づいてより詳細に説明
する。第９図は、放射線検出器３としてＮａＩ　（Ｔｔ
）放射線検出器ケ用いた場合のγ線エネルギスペクトル
の波高分布の一例である。ピークＥ。が、光電ピークエ
ネルギである。

光電ビーク成分Ｐは、光電ビークの低エネルギ側のすそ
４点、光電ビークの高エネルギ側のすそｍ点を結ぶ直線
ｚｍより上の部分の面積で表わ妊れる。すなわち、点ｌ
、ｍおよびｎ’ｌ結ぷ線で四重れた斜線部の面積である
。

コンプトン散乱は、γ線が通過する被測定者ｌの人体内
でざらにγ線が通過する放射線検出器３内（例えばＮａ
１（Ｔｔ）放射線検出器のＮａＩＩ　ＴＡ）結晶内）で
生じる。人体内で生じるコンプトン散乱は、第９図では
パルス波高がｈ点以上の部分に生じている。しかし、コ
ンプトン成分Ｃは、５点以上の部分でめることが可能で
るるが、後述するようにコンプトン端エネルギＥｃ以下
の部分では放射線検出器３内のコンプトン散乱によって
生じるγ線Ｂ１−数値を含んでおり精度か低下するので
、コツプトン端（ｄ点）よシ大きな部分でめることが望
しい。捷た、を点全超えると、光′「Ｌピーク成分１）
の影響を受けて精度が低下する。

従って、コンプトン成分Ｃは、ｄ点と４点の間のパルス
波高の領域でめると、放射線検出器に入射したγ線の放
出された泣面に対する精度が烏くなる。これは、計数時
間の短縮につながる。本実施例では、第９図に示すよう
にｄ点とｄ点より大きなエネルギに対応するパルス波高
値を崩するｅ点との間のパルス波高幅のγ線エネルギス
ペクトルの面積、すなわち、ｄ、ｅ、ｆ、ｇの各点を結
ぶ線で囲れた斜線部の面積ケコンプト／成分Ｃとして用
いる。ｄ点に対応するコンブト／端のエネルギＥｃは・
光電ピークエネルギＥｏ　との間に次式のような関係を
有する（「放射線」、小川老雄。

コロナ社、　１９６４年発行）。

ＮａＩ（Ｔｔ）放射線検出器のエネルギ分解能は、例え
ば、直径３イ／チ、厚さ３インチのＮａＩ（’Ｉ’　ｔ
　）結晶の場合で約９チである。従って、この大きさの
ＮａＩ（Ｔｔ）結晶を有するＮ　ａ　ＩＶＴｔ）放射線
検出器の出方信号からめたγ線エネルギスペクトルに基
づいて被測定者の体内で発生したコンプトン成分Ｃをめ
る時のパルス波高の領域は、次の２式で与えられるエネ
ルギＥ１およびＢ２の値に対応するパルス波高値６点お
よびｅ点の間がよい。

コツプトン成分Ｃをコンプトン端よ’）ｆｉｈいエネル
ギ側のパルス波高値の領域でめることによって前述した
ような効果が得られる。すなわち、低エネルギ領域にお
けるような放射線検出器３の雑音成分の影響を受けない
。さらに、コンブトノ端エネルギＥｃ、ｌ：ｔ）Ｒ＋い
エネルギに対応するパルス波高値の計数値は、γ線がＮ
ａＩ（Ｔ７）結晶を透過する際にコツプトン散乱によっ
てエネルギが減衰したγ紗成分を含まず、人体をγ線が
透過する際にコンブトノ散乱によってエネルギが減衰し
たγ線成分金含んでいる。従って、前述のパルス波高値
の領域の計数値に基づいてコンブドア成分Ｃをめた場合
、それによって得られるスペクトル指標Ｓは、他の領域
のコンブト／成分ＣによってイそＩられたスペクトル指
標Ｓに比べて汚染部位深場の変化に対して測定精度が良
くなる。

この理由を以下に述べる。第１０図に示すような単一エ
ネルギＥ。のγ線がＮａＩ（Ｔｔ）結晶内に入射したと
きＫｍ測されるパルス波高分布は、測定によるＫｉｌ￥
を的ゆらき゛がない場合ケ考えると第１１図のようにな
る。単一エネルギＰＪＯが光電効果により全吸収された
時のパルス波高値８１と、ＮａＩ　（Ｔｔ）結晶内のコ
ツプトン散乱によって生じるコンプトン端エネルギＥｃ
より低いエネルギに対応するパルス波高領域８２が現わ
れる。一方、単一エネルギＥ。のγ線は、人体を透過す
ることによって第１２図に示すような連続したエネルギ
分布を有するようになる。第１２図に示す分布を有する
γ線がＮａＩ　（Ｔｌ）放射線検出器に入射すると、統
計的ゆらぎを無視したパルス波高分布は、第１３図（第
９図の特性の概略的傾向を示したもの）のようになる。

コツプトン端エネルギＥｃ以下のパルス波高の計数値は
、第１１図に示すようなＮａＩ（’Ｌ’７）結晶内での
コンプトン散乱による成分８３と人体内でのコツプトン
散乱線がＮａＩ（Ｔ７）結晶内で全吸収されあるいはコ
ンブトノ散乱して発生するパルスに基づく成分８４との
和となる。また、コンブトノ端エネルギＥＣから光電ビ
ークエネルギＥｏまでの領域に対応するパルス波高のｌ
°数値８５は、人体内でエネルギが減衰したγ線のエネ
ルギが全吸収されることによって生じる。従って、検査
している被測定者ｌの汚染部の深さを正確に知るために
は、γ線が人体を透過することによってのみ生じる酬数
値のみを含むコノグトン端エネルギＥｃ以上の領域での
パルス波高の計数値を用いてコンプトン成分Ｃをめるこ
とが望しい。コンプトン端エネルギＥｃ以下の領域での
パルス波高の計数値を用いてコアブト／成分Ｃをめた場
合には、放射線検出器３内で生じるコンプトン散乱の影
響によって汚染部深さを確定する精度が低くなる。以上
が汚染部深ざを確定する一方法である。汚染部である放
射性核種が一柚の場合は、汚染部採石を確定するスペク
トル指標Ｓは、コンプトン端エネルギＥｃよりも低エネ
ルギ領域のコノブト／成分を使ってｐ−出することも可
能である。使用する測定系について検出器３の出力のパ
ルス波高値とスペクトル指標Ｓを算出するコノブト／成
分Ｃの白人体内でのコンブト／散乱による成分ΔＣの関
係を、あらかじめ実験でめておき、ΔＣのもつとも大き
くなるパルス波高領域からスペクトル指標Ｓ全算出する
。第１４図にパルス波高値とコンプトン成分の内のΔＣ
成分の関係を実験でめた結果を示した。コンプトン端エ
ネルギＥｃよりも低エネルギ領域ではスペクトル指標Ｓ
は光電ビーク成分Ｐとコノブト／成分Ｃの内のΔＣ成分
の比率でめられる（Ｓ−ΔＣ／ｐ）ｉめ、コノブト／成
分ΔＣのもつとも大きなパルス波高領域でスペクトル指
標を算出すれば、汚染部深さを感度良く確定できる。第
１４図に、このコンブトノ成分ΔＣのもつとも大きなパ
ルス波高値をΔＣｍａＸで示した。第１４図は、体内汚
染を模擬した時のγ線エネルギスペクトルから体表面汚
染を模擬した時のγ線エネルギスペクトルを差し引いて
、人体内でコツプトン散乱したγ線による成分ΔＣだけ
をめたものである。

スペクトル指標Ｓは、第９図のｄ、ｅ、ｆ、ｇ点のそれ
ぞれを結ぶ線にて囲まれた斜線部の面積（コンブトノ成
分Ｃ）６るいは第１４図のΔＣを第９図の２点２ｍ点お
よびｎ、ａをそれぞれ連絡する線にて四重れた斜線部の
面積（光電ビーク成分Ｐ）によって割ることによりめら
れる。

第３図のステップ５０のスペクトル指標Ｓの演遺−が終
了した後、基準スペクトル指標Ｓ１およびＳ２をめる（
ステップ５１）。基準スペクトル指標Ｓ１およびＳ２の
演算を、第１５図により具体的に説明する。まず、被測
定者ｌの厚みがディスク２２内から中央処理装置１６内
に呼出され、ステップ４９ＤＫで決定された放射性核種
名が入力される（ステップ５１Ａ）。被興１定者１の厚
み（胴体の厚みｌ：、別途測定された後、操作盤８ケ介
してディスク２２内に収納σれている。汚染位置の深さ
の判定規準、すなわち、被測定者１の体表面領域と体内
領域の境界の採石（以下　領域境界深さという）Ｄ＋　
およびＤ２が、上記した被測定者１の厚みに対応して第
１６図からめられる（ステップ５１Ｂ）。領域８７は体
内領域、領域８６Ａおよび８６Ｂは体表面領域である。

体表面領域８６Ａは背中および腰の側、体表面領域８６
Ｂは胸および腹の側である。直線８８Ａ、！５−よび８
８Ｂは、体表面領域８６Ａおよび８６Ｂと体内領域８７
とのそれぞれの境界深さを示している。

体表面領域８６Ａおよび８６Ｂは、皮膚、皮下脂肪等の
放射性物質の蓄積しにくい部分である。体内領域８７は
、肺等の呼吸器系臓器および胃、腸および肝臓等の消化
器系臓器のような内臓が位置している部分である。この
ような部分は、放射性物質が蓄積し易い。

一般に体内汚染は、放射性物質を含む粉塵を吸入または
飲み込むことによって生じる。従って、放射性物質が体
内で存在する位置は、前述した呼吸器系臓器および消化
器系臓器である。これらの臓器から体表面（皮膚の上面
）までは、ある距離だけ離れ１いる。この距離は、体格
、％に放射線測定方向の人体の厚みによって異なる。標
準的な人体では、仰臥した時の高さは約２０ｃｍであり
、上記の臓器から体表面までの距離は約３ｃｍである（
　Ｅｄｗａｒｄ　Ｍ、　Ｓｍ１ｔｈ　ｅｔ、ａｌ　ｉＪ
、ＮｕｃｌｅａｒＭｅｄｉｃｎｅ、　Ｓｕｐｐｌｅｍｅ
ｎｔ　Ａ３．　Ｖｏｚ、　１０＋１９６９、　Ａｕｇｕ
ｓｔ　）。以上のことから、人体の厚みが２０ｔＭの場
合では、体表面領域８６Ａは表側の体表面から体内方向
に３ｃｍ進んだθ〜３　ｃｒｒｒの範囲であり、体表面
領域８６Ｂは裏側の体表面から体内方向に３ｍ進んだ１
７〜２０ｃｒｎの範囲である。

放射性物質が体表面領域８６Ａおよび８６Ｂに存在する
場合は体表面汚染、体内領域８７に存在する場合は体内
汚染という。以上の説明は標準的な人体の体格に基づい
たものであるが、標準的ではない人体に対しては、人体
の厚みに対する臓器と体表面との間の距離の比率が標準
的な人体におけるそれらの比率に等しいものとして体表
面領域と体内領域の境界深はを決定する。

境界深さり、およびＤ２が捷ると、ステップ５１Ｃ＋第
１５図）で放射性核種毎に基準スペクトル指標Ｓ、およ
びＳ２を第１７図の特性によりめる。第１７図の特性は
、Ｓ＝Ｐ／Ｃの演算式によってあらかじめめていたスペ
クトル指標値と領域境界法式との関係を示したものであ
る。

この％１生は、あらかじめめておく。特性曲線８９は＋
８７ＣＢが放出する０、６６２ＭｅＶのγ線、特性曲線
９０は６０Ｃｏが放出するＬ１７ＭｅＶのγ線、特性曲
線９１は６０Ｃｏが放出する１、３３ＭｅＶＯｒ線およ
び特性曲線９２は１３１工が放出する０、３６４ＭｅＶ
のγ線にそれぞれ対応する特性である。この特性は、使
用する放射線検出器およびコンブトン成分をめるエネル
ギ領域によって異なるので、本発明の装置毎にめること
が必要である。なお、第１７図に示したスペクトル指標
と領域の境界採石との関係は、厚さ５ｃｍのＮａＩ（Ｔ
ｔ）結晶を用いたＮａＩ（Ｔｔン放射線検出器に対する
ものである。５４Ｍｎ等の他の放射性核種についても、
第１７図に示す特性金谷易に得ることができる。

ステップ５１ＣＫおける基準スペクトル指標Ｓ１および
Ｓ２は、ステップ５１Ｂにてめられた領域境界深さＩ）
、　ｊ、ｉ−よびＤ２に対応している。

まず、被測定者ｌの汚染源に存在する放射性核種（ステ
ップ４９Ｄで決定）に対応する特性曲線を第１７図より
選択する。選択された特性曲線に基づいて各々の領域境
界深さり、　ｊ、−よびＤ２に対応するスペクトル指標
Ｓ、およびＳ２　請求める。これらのスペクトル指標が
、基準スペクトル指標となる。例えば、被測定者ｌの厚
みが２０ｏｎで汚染源の放射性核種が１３７ＣＢの場合
、基準スペクトル指標Ｓ１　（領域境界深きり、＝３Ｃ
ｒｎ）は第１７図の点９３Ａの値および基準スペクトル
指標Ｓ２（領域境界法式Ｄ２　＝　１７ｃｒｎ）は第１
７図の点９３Ｂの値となる。このようにステップ５１Ｃ
の処理が終了すると、基準スペクトル指標Ｓ、および８
２　請求めていない放射性核種の有無を判定する（ステ
ップ５１Ｄ）。その放射性核種が存在する場合、ステッ
プ５１Ｂおよび５１Ｃの処理を繰返す。ステップ５１Ｄ
において、該当する放射性核他が存在しないと判定され
た時、ステップ５１の処理が終了し、次に汚染領域の判
別を行う（第３図のステップ５２）。

ステップ５２の内容を、第１８図に示す。１つの放射性
核種についてステップ５０Ｄでめたスペクトル指標Ｓと
ステップ５１Ｃでめた基準スペクトル指標Ｓ、およびＳ
２とを比較する（ステップ５２Ａ）。次に示す（４）式
の条件を満足した時は、その放射性核種については体内
汚染５２ＢでＳ＋＜Ｓ＜８２　・・・（４） あると判定し、（４）式の条件を満足しない時は体表面
汚染５２Ｃであると判定する。次のステップ５２Ｄで判
定を行っていない放射性核種の有無を判定する。汚染領
域の判定をしていない放射性核種がある場合は、その核
種についてステップ５２Ａの判定を繰返して実施する。

汚染領域を判定していない放射性核種が無くなった時、
各々の放射性核種に対するステップ５２Ａの判定結果を
考慮し、検査している被測定者１の汚染形態を判断する
（ステップ５２Ｅ）。すなわち、ステップ５２Ｅでは、
ステップ５２Ａの判定を考慮して体内汚染（第１形態）
、体内および体表面汚染（第２形態）および体表面汚染
（第３形態）を判断する。

被測定者ｌを汚染しているすべての放射性核種に対して
（４）式の条件が満足されている時は、第１形態の体内
汚染となる。すべての放射性核種に対して（４ン式の条
件が満足きれない場合は、第３形態の体表面汚染でらる
。一部の放射性核種に対しては（４）式の条件が満足さ
れ、他の放射性核種に対してはその条２件が満足されな
い場合は、第２形態の体内２よび体表面汚染である。ス
テップ５２．Ｅの判定が終了すると、ステップ５２の判
定が完了するとともに第３図に示す体表面汚染および体
内汚染の識別処理が完了する（ステップ５３）。その後
、識別の結果が、ディスプレイ３１に表示され、ライ／
グリ／り３０にてプリントされる。

第２形態の体内および体表面汚染および第３形態の体表
面汚染と判定された場合には、被測定者ｌはシャワー室
（図示せず）にてシャワー全治び、体表面を洗浄する。

これによって、体表面に付着している放射性核種を洗い
流す。体表面汚染の場合は被測定者の体表面に放射性核
種が付着しているので、上記の処置により容易に除去で
きる。ソヤワーの代りに除染剤を皮膚に塗布してもよい
。

除染処イ直を行った後、第３形態の場合はステップ４０
〜４４の処理を再度行い放射性核種が体表面から完全に
除去されたことを確認する。第２形態の場合はステップ
４０〜５−２の処理を再度実施し、体表面汚染の処理が
完全になされたこと全確認する。

第２形態の場合は前述の再検査終了後、第１形態の場合
は前述の一度目の検査終了後に、体内被ばく線量をめる
ための検査を行う。

以上は、同一の放射性核種による汚染は体内汚染あるい
は体表面汚染のいずれか一方だけが起った場合の方法で
ある。次に、単一の放射性核種により、体表面汚染と体
内汚染が同時に発生した場合の汚染領域判定方法を説明
する。単一の放射性核種で体内および体表面汚染（第２
形態）が生じている場合は、それぞれのスペクトル指標
Ｓが合成され、これに対応する仮想位置を汚染部位とし
て判定することになる。纂１９図に、被測定者の体軸に
直交する断面で単一の放射性核種による体内および体表
面の複合汚染が生じた状態を示し、領域判別の具体的な
方法を説明する。被測定者１に体内汚染Ｙ１と体表面汚
染Ｙ。が生じており、Ｘ方向の放射線検出器３の測定結
果から汚染部位置がｔａと言う仮想の深さを認識するこ
とになる。

これは、スペクトル指標Ｓが体内汚染Ｙ１　と体表面汚
染Ｙｏの合成γ線スペクトルからめられることによる。

第１７図からもわかるように、放射線検出器３側の体表
面汚染（領域境界深さが小さい）成分のスペクトル指標
Ｓは小さく、体内汚染成分のスペクトル指標Ｓは、それ
に比べて太きい。

合成されたスペクトル指標Ｓがら捷る領域境界深ざは両
者の爪心位１近Ａとなる。すなわち、体内汚染Ｙ１　と
体表面汚染ｙ。の強朋比で決するｔａが汚染部位の深さ
として測定される。以下、深さｌａの汚染が、体表面汚
染と体内汚染の複合によるものか苦力・を判定する方法
を説明する。

放射線検出器３′に：回転アーム１ｏｏｒ第１図に示す
）を汚染位置（Ｙ、　θ）がらΔθたけ回転移動させる
。第１９図ではΔθとして９０″′回転式せて、Ｘ方向
に放射線検出器３を移動式せた状態を示している。放射
線検出器３を回転した後の測定により判定した汚染部位
深さをｌｃとする。放射線検出器３を回転する前に判定
した汚染Ａが複合汚染でなければ、ＬｃはΔθ回転後の
放射線検出器３からＡ点全見た時の深ざ７ｄに一致する
。

しかし、Ｙｏ　とＹｌ　の複合汚染の場合は、体表面汚
染Ｙｏ（第１９図の例では、放射線検出器３がΔθ回転
後も体表面汚染として識別できる）と深さｔｂの体内汚
染Ｙ１　との合成スペクトルから、汚染部位は第１９図
の０点として判定される。すなわち １ｃ＝ｔｄの場合は第１形態 Ｌｃ二〈ｔｄの場合は＄２形態 ｔｃ＝ｔａ＝０の場合は第３形態 である。

以上のことから、単一の放射性核種による汚染の場合に
は放射線検出器３の測定角度を変えた２ケ所の測定結果
から容易に体内汚染および体内汚染と体表面汚染の複合
した汚染を識別できる。

この方法で、放射線検出器３を回転させる角度は、原理
的に任意で良い。しかし、実用的には９０°　以下で体
表面汚染位置をＳ勤後の放射線検出器３が見込む角度が
望ましい。筐た、放射線検出器３を回転移動する方法で
説明したが、複数の放射線検出器３を同軸円周上に配置
し、同時に計ノ定した結果に基づき、汚染部位置深さを
照合する方法も容易に類推できる。

体内被ばく＠量をめる方法の概略を以下に説明する。体
内のある器官（例えば臓器）Ｓに存在する線源となる放
射性核種ｊが放出する放躬紗ｉによって、標的となる器
官（例えば他の臓器）Ｔが受ける預託＠葉当量Ｈ，。２
丁（Ｔ’−８）　１．　ｊは、器官Ｓ内での５０年ＩＦ
ＩＪの線環変数と、１壊変描ジに器官Ｔが受ける＠量描
量との積でめられる。こｆＬは、次式で示される。

月、。、Ｔ（’１”←ＳＪ＋、１ ＝　１．６×１Ｏ−１０×Ｕ、×５ＥＥ（−Ｉコ−−ｓ
）ｌ、ｊ　・・・（５）ここで、Ｕ、は線源となる器官
Ｓ中に存在する放射性核種が摂Ｊ［ｌｉされてから５０
年間に壊変する回数である。ＳＥＥ［’ｌｌ”←Ｓ）は
、線源となる器官Ｓ中に存在する放射性核種が１壊変し
たときに、標的となる器官１゛の吸収する単位重址尚り
のエネルギを線質係数で補正したものである（比芙効エ
イ・ルキ’　Ｎ　ｅ　Ｖ　／　ｇ　）。１．６　Ｘ　１
０−’。は、ｈｉｅＶ／ｇからＪ　／　ｋｇに変換する
定数である。

線源器官Ｓ中に複数の放射性核種が存在する場合は、Ｈ
！ｌｏ、　ｔ　Ｉ　’１’４−８　）　１．４をｊにつ
いて加算する。また、標的器官Ｔが複数の線源器官Ｓか
ら照射される場合は、それぞれの線源器官Ｓについて加
算する。

各器官に対する５ＥＥ（Ｔ＋−８）の値は、Ｆ３ｎｙｄ
ｅｒ等が人間の器官の標準的なＭ量および原子組成を仮
定し、各器官の形状および三次元的配置を数学的に表現
したＭＩＲＤ　Ｐｈａｎｔｏｍに対し、て大規模なモノ
テカルロノミュレーションを行うことによってすでにめ
ている（　Ｗ、　Ｓ、　５ｎｙｄｅｒ。

ｅ（ａｌ、；Ａ　ｔａｂｕｌａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｄｏｓ
ｅ　ｅｑｕｉｖａｌｅｎｔｐ、ｅｒ　ｍ１ｃｒｏｃｕｒ
ｉｅ−ｄａｙ　ｆｏｒ　５ｏｕｒｃｅ　ａｎｄｔａｒｇ
ｅｔ　ｏｒｇ２ｎｓ　ｏｆ　ａｎ　ａｄｕｌｔ　ｆｏｒ
　ｖａｒｉｏｕｓｒａｄｉｏｎｕｃｌｉａｅｓ　Ｏ几Ｎ
Ｌ−５０００；１９７４　）。

以上のことから体内被ばく線毎ヲ求めるためには、各器
官内における放射性核種の壊変数Ｕ、を評価すればよい
。国際放射線防護委員会 （Ｉｎｔｅｒｎａｔｉｏｎａｌ　Ｃｏｒｎｍｉｔｔｅｅ
　ｏｎ　ＲａｄｉｏｌｏｇｉｃａｌＰｒｏｔｅｃｔｉｏ
ｎ　：　ＩＣ几Ｐ）にて提案されている体内被ばく様旬
訂価方法（ＩＣ几Ｐ法）では、放射性核種の摂取から排
泄までの体内移行を代謝モデルを用いて解析し、各器官
中の線環変数をめている（　ｌｃＨ，Ｐ　Ｐｕ１）ｌｉ
ｃａｔｉｏｎ　３０作業者による放射性核種の摂取限Ｔ
ＢＩ　ｐａｒｔ　１　；　Ｐｅｒｇａｍｏｎ　Ｐｒｅｓ
ｓ　；０ｘｆｏｒｄ　；　１９８０　）。この代謝モデ
ルは、人間の代謝過程に関与する器官または組織を生理
学的に同一の機能を持つ部分（コンパートメントλに分
割し　放射性物貿の体内挙動をコンパートメント間の移
動として示したものである。コンパートメントとは、胃
や小腸のように物理的に明確な一つの臓器として区別し
たものに限らず、肺や肝臓のようにＪｕｌ泄速度の異な
る複数のコノパートに細分をれているものもある。血液
もまた一つのコンパートメントとして取上げられている
。

このようなコンパートメント孕考慮した代謝モデルは、
次の２つの仮定に基ついて成立っている。

（１）　コノバー）メノト内に放射性核種が流入した場
合、その瞬間に一様に混合分布する。

（２）　コンパートメント間の放射性核種の移行速度は
、存在する放射性核種の全量に比例する（アルカリ土類
金属（Ｃａ、Ｓｒ等）を除く。これらの元素は肉骨性で
らり、骨からの排　は指数関数でなく、時間【のべき関
数で示される。）また、異なる放射性核種間の相互作用
や体内移行中の形態変化による移行速度の変化はないも
のとする。

ＢｏＣｏを含む粉塵の吸入摂取の場合の代謝モデルの例
を第２０図に示す。このモデルは、大きく分けて鼻から
気管支を経て肺胞に至る呼吸器系モデル、胃から小腸を
経て大腸に至る消化器系モデル、および血液を経由して
排　される過程を示す循環器系モデルから成立っている
。第２０図で各器官の横に示された０内の数字は、同一
器官に稿するコンパートメントの数を示している。

吸入摂取の場合は、吸入した粉塵の粒径分布によって呼
吸器系の各組織への沈着率が変化する。

さらに、各組織からの移行速度は、放射性核種の化学形
態に依存する。沈着した粉塵は、粘液による輸送および
呼吸気道表面のせん毛運動により、消化器系に移行する
か、または沈着した組織の細胞壁を通して血液中に溶解
する。消化器系に移行したもののうち、一部は小腸にお
いて吸収されて血液中に移行し、残りは大腸を経て体外
に排泄きれる。この小腸からの吸収割合は、核種および
その化学形態により決定される。これらの過程を経て血
液中に移行した後は、化学形態によらず核種によって一
定の経路を示す。６０Ｃｏでは肝臓に濃縮されることが
動物実験から推定されるため肝臓のみを区別し、血液か
らの排泄経路中の独立したコンパートメントとして取扱
っている。第２０図でその他の器官と示きれているのは
、循環器系の肝臓を除くその他の器官である。なお、血
液に移行した放射性核種のうち一部は、時間遅れを無視
できる過程により排泄きれる。

以上に述べた代謝モデルに必要な入力情報は、（１）放
射性核種、（２）放射性核種の摂取量、（３）吸入した
粉塵の粒径、および（４）吸入した粉塵に含１れる放射
性核種の化学形態である。

マタ、あるコンパートメントｎ内に存在する放射性核種
の量ｑ、（す〔Ｂ、〕とすると、前述の仮定から次の微
分方程式が成立する。

一−ｑ　、　（す＝−（λユ＋λＲ）Ｑユ（ｊ）＋Ｉｎ
（リ　・・・（６）ね ただし、λカはコンバートメン）ｎから生物学的に排除
される速度定数（ｓｅｃ−”］、λＲは物理的崩壊定数
［、−’）、Ｉｎ（りは単位時間当シコンパートメン）
ｎに流入する放射性核種の量（Ｂ、・ｓｅｃ力およびＬ
は時間〔池〕でらる。発明者等がこの（６）式を解いて
めた”Ｃｏ体内挙動の一例を第２１図に示す。第２１図
の特性は、粒径１．０μｎ〕の６０　ＣＯの酸化物をＩ
Ｂ、吸入摂取した場合のものである。

以上述べたＩＣＲＴ法の代謝モデルケ用いた本実施例の
体内被ばく線量のめ方を第４図に基づいて以下に説明す
る。

第３図に示す工程に基つく放射線測定にて内部被ばくで
あると判定された被測定者１は、ベッド３８上に再び仰
臥する。その後、操作員は操作盤８の放射能測定用の第
２のスタートボタンを押す。

この指令は、パネルインターフェイス２４に介して中央
処理装置１６に伝えられる。中央処理装置１６は、１（
，０Ｍ１８に格納されている第４図に示すプログラムを
呼出し、そのプログラムに従って被測定者ｌの内部被ば
く線量をめる。情報量としては、前述したように、（１
）放射性核種、（２〕放射性核種の摂取量、（３）粉塵
の粒径および（４）放射性核種の化学形態の４項目であ
る。放射性核種および放射性核種の摂取量は、被測定者
１の残留放射能全測定することによってめられる。放射
性核種の摂ｉｔ５！ｆｌ、は、代謝モデルから得られる
全身の残留放射能量の経時変化を基に、測定時の残留放
射能量を外挿してめる。摂取から測定までの経過時１１
Ｊ］は、体内移行を示す他のパラメータが分かれは体内
分布状況を知ることによりめることができる。粉塵の粒
径および放射性核種の化学形態は、被６１１１ボ者１が
放射性核種を吸入した時期を正確に杷握できないので、
直接測定することは困難でるる。しかし、これらの値は
、次のように決定することができる。すなわち、粉塵の
粒径は、測定値がない場合にＩＣＲＰの勧告に従って空
気力学的放射能中央径（高橋幹二；「基礎エアロゾル工
学」。

ｐ１２９〜１３２．１９７２）で１μｍとする。放射性
核種の化学形態は、被測定者１の作業内容に基づいて推
定する。例えば、被測定者１が沸騰水型原子力発電所の
格納容器内の定期検査に従事していたとすると、被抑況
者１が吸入した放射性核種は主として構造材の腐食生成
物の確率が非常に高い。構造相の腐食生成物の酸化物で
ろるので、放射性核種の化学形態は酸化物であると推定
できる。放射性核種の化学形態が酸化物以外の場合は、
放射化核種の体内移行速度を過小評価することになる。

しかし、内部被ばく量として過大評価となり、安全側に
なる。

被測定者ｌの内部被ばく量の算出を、第４図に基づいて
具体的に述べる。甘ず、操作員は、第２のスタートボタ
ンを押すとともに制御盤８より被測定者ｌが吸入した放
射性核種の化学形態２よび粉塵の粒径全、中央処理装置
１６に入力する（ステップ５４ン。これらの情報は、デ
ィスク２２に格納される。そして、接続器３４が接点３
６に、接続器３９が接点３５にそれぞれ接続される（ス
テップ５５）。次に、中央処理装置１６は駆動装置ｆｆ
：　５　ＶＣ指令を送り、放射線検出器３が被測定者ｌ
の頭の先端に位置するように移動台車３７を移動させる
（ステップ５６）。放射線検出器３の位置設定が完了し
た時点で、移動台車３７をカイトレール３２に沿って足
の方向へとゆっくりと移動源せ、放射＠検出器３により
被測定者１の放射能を測定する（ステップ５７）。同時
に、位置検出器６により放射能測定位置が検出され、こ
の位置信号は操作盤８を介してディスク２２内に記憶芒
れる。放射線検出器３の出力である放射能信号は、その
まま接続器３４を介して中央処理装置１６に取込まれ、
ディスク２２に格納きれる。と同時に、放射能信号は、
波高分析器１３にてγ線エネルギスペクトルの波高値に
変換された後、中央処理装＠１６に取込まれる。この波
高値も、ディスク２２に格納される（ステップ５８）。

放射線検出器３が被測定者ｌの足の先端に達した時、駆
動装置５が停止され、放射能の測定が終了する（ステッ
プ５９）。中央処理装置１６は、ディスク２２内に格納
されているγ線エネルギスペクトルの波高値を呼出して
体内被ばくの原因である放射性核種を決定する（ステッ
プ６０）。この放射性核種の決定は、第７図に示すステ
ップ４９Ａ〜４９Ｆの処理と同様に行う。

第３図に示す体表面汚染と体内汚染の判定処理で６０Ｃ
Ｏによる体内汚染であると判定され、σらにステップ６
０にて体内汚染の原因である放射性核種が６０ＣＯのみ
であると決定されたとする。この６０ＣＯの体内汚染に
基づく体内被ばく量の算出を例にとって、本実施例の体
内被ばく線量のめ方を具体的に説明する。

ディスク２２に格納された放射能信号に基ついて被測定
者１の測定時点における全身での残留放射能ｔ（”Ｃｏ
Ｋ起因）をめる（ステップ６１）この残留放射能に基づ
いて被測定者１の放射性核種（６０Ｃｏ）の摂取量をめ
るためには、１ず、放射性核種摂取時点から放射能測定
時点までの経過時間をめる必要がある（被測定者の作業
内容によっては、その経過時間をあらかじめめることが
できる）。放射性核種摂取後の経過時間は、体内におけ
る放射性核匈の分布状況を考慮してめることができる。

この分布状況は、全身の放射能ｆｌｌ１１定時における
波高分析器１３の出力信号に基づいて得られる。すなわ
ち、全身における光電ビークエネルギＥ。全観察し、測
定された放射能測定位置との関係によりどの放射性核種
がどの位置に存在しているかがわかる。ステップ６２に
て放射性核種摂取後の経過時間をめる。ステップ６２の
一例を第２２図により説明する。

ステップ５６で測定されてディスク２２内に格納はれて
いる放射能信号に基づいて、被ｌ１１１］定者１の胸部
と腹部における各々の放射能＠をめる（ステップ６２Ａ
）。イ０られた胸部の放躬能知に対する腹部の放射能量
の比率（以下、腹部／胸部の残留放射能比という）をめ
る（ステップ６２Ｂ３）。胸部と腹部の残留放射能比は
、表１に示すように６０　ＣＯ摂取後の経時変化が最も
太きい。この経時変化は、６０ＣＯの摂取量に依存しな
い。従って、 表　１ 腹部／胸部の残留放射能比をめることによって６０Ｃｏ
の摂取時から放射能測定時までの経過時間を容易にめる
ことができる。すなわち、この経過時間は、腹部／胸部
の残留放射能比に対応する値を第２３図の特性からめる
ことにより得られる（ステップ６２Ｃ）。第２３図の特
性は、”Ｃｏについて摂取後の経過時間と腹部／胸部の
残留放射能比との関係を示したものである。

”Ｍｎも、”Ｃｏと同じ特性を有する。摂取後の経過時
間をめるためには、ステップ６０で決定された被測定者
の体内汚染源となっている放射性核種に応じて第２３図
に示す特性曲線が自動的に選択される。体内の汚染源と
して複数の放射性核種がある場合、一般にそれらの放射
性核種は同時に摂Ｊ４！ｌ！キれたとみられるので、い
ずれかの放射性核種についての（腹部の放射能量）／（
胸部の放射雇用）をめてもよい。

放射性核種摂取後の経過時間お−よび放射能測定時の残
留放射能量に基づいて放射性核種の摂取量ヶ求める（ス
テップ６３）。ステップ６０で決定された放射性核種お
よびステップ５４で入力はれた粉塵粒径および放射性化
学形態の条件を満足する放射性核種摂取後の経過時間と
残留放射能との関係を示す特性（以下、残留放射能特性
という。

例としては第２１図に示すもの）を、ディスク２２（甘
たは磁気テープ２０）から検索する。残留放射能特性は
、放射性核種、粉塵粒径および放射性核種の化学形態を
パラメータにして種々のものをあらかじめめておき、そ
れらをディスク２２（または磁気テープ２０）内に格納
しておく。

実質的には、放射性核種別の残留放射能％性をめておく
たけでもよい。なぜならば、粉塵粒径を１μｍおよび化
学形態を酸化物とすれば、安全側の計測となるからであ
る。残留放射能特性は、前述の如くディスク２２内に格
納せずに、前述の３つのパラメータを考慮して（６）式
に基づいてその都度算出してもよい。

本実施例では、粉塵粒径を１μｍおよび化学形態を酸化
物とする。吸入した放射性核種は、ステップ６０にて決
定されたように６０Ｃｏでらる。従って、ディスク２２
から第２１図に示す特性が検索される。ステップ６２に
て算出した経過時間（放射能摂取時から測定時までの時
間）に対応する残留放射能を第２１図に示す全身の特性
曲線よりめる。この残留放射能量（吸入量ＩＢ、当りの
もの）と放射線検出器３にて測定した放射能信号に基づ
いて得られた実測の全身残留放射能量との比率をめる。

この比率と第２１図に示す全身の特性曲線により外挿し
て、６０　ＣＯの摂取量をめる。

前述のようにめられた放射性核種の摂取量および放射性
核種、および入力された粉塵の粒径および放射性核種の
化学形態を第２０図に示す代謝モデルに適用し、器官別
の線環変数Ｕ、をめる（ステップ６４）。すなわち、器
官の残留放射能の時間変化を表わす関数（（６）式の解
として解析的に捷るもの）を積分して得られる。放射性
核種に対応する器官別の比実効エネルギ５ＥＥ（Ｔ←Ｓ
ａｔ検索する（ステップ６５ン。比実効エイ・ルキ５Ｅ
Ｅ（Ｔ　４−８ｌは、ディスク２２内に配憶されている
。比実効エネルギ５ＥＥ（Ｔ　４−８）は、前述した５
ｎｙｄｅｒ等の文献「０ＲＮＬ−５０００Ｊ　に具体的
に示はれている。（６°Ｃｏの場合は、ｉ’１９６）鞠
られた線環変数Ｕ、および比実効エネルギ５ＥＥ（Ｔ４
−８１を（５）式に入力して該当する器官についての預
託線量当量Ｈ６゜４ｆ’ｌ’←Ｓ）Ｉ」をめる。

被測定者ｌの内部被ばく線量は、体内における各器官の
預託線量当量１１ａｏ４　（Ｔ４−８　）　Ｂとそれら
の器官に与えられた荷重係数ＷＴとの積を、器官ごとに
加算することによってめられる（ステップ６６）。すな
わち、内部被ばく線量（実効線量当量と呼ばれる）Ｈｉ
＋は、次式によってめられる。

ＨＥ＝ΣＷＴ−Ｈｅｏ、Ｔ（Ｔ＋−８）　−（７）これ
は、器官によって同じ線量をあびても影響度が異なるこ
とを考慮したものである。ＷＴの値は、朱印は線量の大
きなものを５つ選ぶ 表２の通りである。

汚染源の放射性核種が２ａ類以上ある場合は、各々の放
射性核種による内部被ばく線量を加算することによって
真の内部被ばく線量をめることができる。以上の処理に
よって、被測定者１の内部被ばく線量の算出が終了する
。算出された内部被ばく線量は、ライングリッタ３０に
てプリントされ、ディスプレイ３１に光示される。

本実施例によれば、コンプトン成分Ｃと光電ビーク成分
Ｐとに基づいて判定を行うので、被測定者１が放射能で
汚染されている場合に体内汚染と体表面汚染を８度良く
識別できる。従って、被測定者に対するその後の処理を
適切に行うことができる。また、体内汚染および体表面
汚染を判定する場合、被測定者１に対しては放射能を６
１１１　＞１−するだＱプであるので、被６１（ｊ走者
１を拘束する時間が短かい。肋に、身長方向の汚染位１
直における放射能ビーク位置で）Ｊｙ、躬能ケ測定して
波高分析を行うたけでよいので、体内汚染および体表面
汚染識別のための放射能測定は極めて短時間ですむ。識
別のｌこめの演算処理も単純であり、短時間で判定が得
られる。従って、放躬能汚染渚が大勢いる場合でも、短
時間にその識別を行うことができる。

体内汚染と体表面汚染の識別を行なった後、体内汚染の
場合にあらためて内部被ばく開をめる放射能測定を行っ
ているので、体表面汚染者を検査のために長時間拘束す
ることがなくなり、汚染者全員に対して要する検査時間
も短かくなる。なぜならば、内部被ばく線量をめるため
には、放射能を摂取してからの経過時間が不明の場合は
、体内における放射性核種の分布状況を把握する必要が
あり、測定した全身の放射能信号に対して波高分析を実
施しなければならない。特に、被測定者の体内に存在す
る放射能が少量の場合全身の放射能信号の波高分析は、
長時間ヲ要する。従って、体内汚染および体表面汚染の
識別を行う際、内部被ば〈線量をめるための全身の放射
能信号に対する波高分析全実施することは、この波高分
析を行う必要のない体表面汚染者に対してもそれを実施
することになる。本実施例では、このような問題が解消
でき、放射能測定の効率化が図れる。また、体内汚染と
体表面汚染の両者の放射能汚染を受けている被測定者に
対しても、本実施例によれば、それらの汚染を明確に識
別可能である。このようなケースにおいては、体表面汚
染の原因である放射性核［−シャワー等で除染した後、
内部被ばく線量をめる放射能測定を実施できるので、体
表面汚染の放射能の影響を解消した状態で内部被ばく線
量−を精度良くめることができる。

腹部／胸部の残留放射能比に基づいて放射性核種摂取後
の経過時間を簡単に精度良くめることができる。従って
、放射性核；Ｉ’！ｌｉの摂取量全容易に褒、出するこ
とができる。

〔発明の効果〕

本発明によれば、体表面汚染および体内汚染が同時に発
生しても、同一放射性核種であれば、容易に体表ｉｆｕ
汚染の南無を判別でき、被測定者に対して迅速に適９ノ
な処置をとることができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明の好適な一実施例である放射能′６１１
」定装置の系統図、第２図は第１図に示す演算部の詐細
系統図、第３図Ｖｉ第１図に示す中央処理装置にて実施
きれるイイ・内汚染および体表１ｍ汚染識別処理の手＋
１１１−Ｌ　ｋ示すフローチャート図、第４図は第１図
に示す中央処理装置にて実施される内部被ばく線量算出
の手順を示すフローチャート図、第５図は被測定者の身
長方向の放射能分布を示す説明図、第６図は放射性核種
の光電ピークエネルギを示す説明図、第７図は第３図に
示す放射性核種の決足の手順を示すフローチャート図、
第８図は第３図に示すスペクトル指標Ｓの演算手順を示
すフローチャート図、第９図は第１図に示す波高分析器
の出力信号であるγ線エネルギスペクトルの波高分布を
示す説明図、第１Ｏ図は放射線検出器に入力されるγ線
のエネルギを示す特性図、第１１図は第１０図に示すγ
線を入力した時に放射線検出器から出力されるパルス波
高分布を示す特性図、第１２図は第１０図に示すγ線が
人体に照射された時に人体を透過したγ線のエネルギ分
布を示す特性図、第１３図は第１２図に示すγ＠を入力
した時に放射線検出器から出力孕れるノくルス波高分布
を示す特性図、第１４図はノ（ルス波高値と人体内での
コンプトン散乱に基づく成分（相対値）との関係を示す
特性図、第１５図は第３図に示す基準スペクトル指標演
算のフローチャート図、第１６図は人体の厚みと領域境
界深さとの関係を示す特性図、第１７図は領域境界深さ
とスペクトル指標との関係全売す特性図、第１８図は第
３図の汚染領域判定のフローチャート図、第１９図は被
測定者断面の複合汚染状態と放射線検出器による測定状
態を示す説明図、第２０図は代課モデルの一例を示す説
明図、第２１図は６０Ｃｏ摂取後の経過時１）Ｊ］と体
内の残留放射能との関係を示す特性図、第２２図は第４
図に示す放射性核種摂取後の経過１４間算出のフローチ
ャート図、第２３図は放射性核種摂取後の経過時ｒ＝」
と腹部／胸部の残留放射能比との関係ケボす！１４注図
である。 ｌ・・・被測定者、２・・・放射能測定装置、３・・・
放射線検出器、４・・・駆！ＩＩＪＪ部、５・・・駆＃
ＪＪ装置、６・・・位置検出器、７・・・操作部、８・
・・操作盤、ｌＯ・・・計ｌｌ１１１１９ｂ、１３・・
・波面分析器、１４・・・演算部、１６・・・中央処理
装置、１８・・・ＪもＯＭ、１９・・・１もＡＭ、２２
・・・ディスク、２９・・・表示部、３１・・・ディス
プレイ、３４．３９・・・接続器、３８・・・ベッド、
１００・・・回転アーム、１０１・・・歯車、１０２・
・・減速モータ、１０３・・・放射線検出器の移動位置
、１０４・・・回転宅５図 箔６区 脂′１図　憎８閃 脂ｑ図 ／＼°１し久し蘭高ノ直（伯−布目店Ｗ）第１０図 Ｅ。 とヤ撃エネルヘー一 槽１１図 ／マ１し人フ酉慎−１イ直（４干音　１信λす婚１２図 ＥＯ ｔ緯エネルＮ− 拓１３図 ハ・１シ入）良高値 弔１４−日 ／マ）しノ、１うｉ？□ｌ値 僧１６区１ １０「　釦 人ヤト、。４　ツバＣ創 慴Ｉ’ｍ図 側琢廃斗斥さくｃｍ） 弔１８図 哨２ｉ図 ６０ｃｏ１？ｉ−取仮り砂塵時間（ｄαゾ９削２２１’
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Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. １、被測定者の放射能を測定し、測定された放射能信号
   のγ線エネルギスペクトルをめ、前記γ線エネルギスペ
   クトルの光電効果成分とコンブト／散乱成分との比に基
   づいて前記被測定者の体表面汚染および体内汚染を識別
   する放射能測定装置において、前記被測定者の汚染部位
   を２ケ所以上の異なる位置から同時あるいは独立に測定
   し、それぞれの測定結果から得る汚染位置を相互比較す
   ることによって、体表面汚染と体内汚染の複合汚染を識
   別することを特徴とする体内放射能識別方法。