JPS608899B2 - 電磁連続鋳造鋳型 - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は鋼鉄のスラッグなど、断面が矩形の角柱状製品
の電磁的連続鋳造用の鋳型に関するものである。

本発明は特に鋳型内の熔融金属の電磁的混合に関するも
のである。鋳型内での適当な雛梓が連続鋳造の製煉品の
質を良くすることは既知である。

同時に、移動磁界を利用して熔融金属に磁場と同じ方向
の移動をさせる雛枠法もすでに知られている。

さらに、鋳型のごく近くに、とくに好ましくは鋳型自体
上におかれた多相の固定ィンダク夕（誘導子）により磁
界を形成することは知られている。

小断面の製品の連続鋳造の場合、たとえば鋼鉄製小棒や
鋼片、リング型もしくは正方形などは、鋳型を囲む筒状
ィンダクタを利用し、その軸のまわりに磁場をつくり、
熔融金属を回転させて鋳造すること、キカミ知られてい
る。

（フランス特許第２３１５３４４号−ＩＲＳＩＤ参照）
この明細書の中で述べているように、断面が矩形の角柱
等のスラグなどの製品の連続鋳造の場合の分離技術は成
功をおさめている。

しかし、円形でない形の容器に熔融金属を入れ回転運動
させるのは本来困難とされる。この問題は回転の基準と
なる表面において渦が欠如するというだけでなく、鋳型
の小麦面の上から熔融金属が溢れ出たり発憤したりする
危険を伴い、安全性の問題にまで発展している。鋳型の
軸に平行な鋳型の大麦面に対して縦方向に広がる移動磁
界によって固化する前に熔融金属を垂直軸にそって櫨拝
する。

この磁気は一般に固定電磁ィンダクタ（誘導子）により
つくられ、平面構造の線形誘導電動機の固定子に類似し
た働きをする。

そしてこれは、多相電源より電流を供給される複数の平
行な電気導体をもつ大麦面を持ち、鋳型の軸に垂直な方
向を向いている。一般に、このィンダク外ま対として用
い、鋳型の大麦面の外側に各１個を設け、これらを分割
せずに使用する。（フランス特許第２３２４３９５号お
よび第２３２４３９７号参照）現在の鋳造技術において
、スラグの鋳型の垂直方向の擬拝、すなわち小綾もしく
は銅片による鋳型の回転燈拝によっては、希望する品質
に到達することは、困難であることがわかった。治金学
的分析では、一般に内部の性質が良好でなかったり、さ
らに軸にそって顕著に生ずる金属の偏析があったり、単
に表面上または見かけ上のみの純質であることを示して
いる。本発明の目的は、鋼片もしくは４・棒の鋳造にあ
たり、電磁的遠心分離により得られたものの質と全く変
わらない質の細長い形の製品を連続鋳造により得ること
にある。

また本発明は断面が矩形の角柱の製品の連続鋳造の鋳型
に関するものである。

この鋳型の大麦面は、平構造の固定電磁ィンダクタ（誘
導子）を外側に備え、このィンダクタは多相電源から給
電される平行に配設された複数個の電気導体を持ち、こ
れら電気導体は鋳物の軸に平行な方向に配設し、ィンダ
クタは大麦面の上で連続する基本的な電磁誘導ユニット
を有し、各ユニットは隣接しているユニットの形成する
磁界と反対方向に広がる４磁界を形成し、各電磁誘導ユ
ニットの大きさは、鋳型の小麦面の大きさの約０．５〜
２倍とすることを特徴とする。また本発明は流動中の鋳
物の軸に垂直な方向に延びる電磁界をつくるように鋳型
のィンダク夕を方向づけて配設することを特徴とする。

すなわちィンダクタを鋳型の大表面の大きさに応じて複
数の小インダクタに分割する。さらに好ましくは、連続
する各ユニットを個々に独立して動作させ２つづつの反
対方向を向いている磁界を形成させる。鋳型内の熔融金
属におけるこの磁界の複合作用は、２つづっ互に反対方
向に回転する運転が“鎖状”（円形の連続）につながっ
たように生ずる。

この各回転運動は、各１つの誘導ユニットにそれぞれ１
つづつ生じる。この回転運動を起させるために、１例と
して２つのィンダクタを設置することが望ましく、その
各々を鋳型の大表面の外側に配設し、ひとつのィンダク
タの向い側におかれた組の電磁誘導ユニットによりつく
られる磁界の方向は並置されるユニットは反対方向の移
動磁界を、個々の誘導ユニットかつくるように動作させ
る。

電磁的混合を行わせるため、本発明では、ある決まった
形で連続鋳造される断面が矩形の角柱をユニットに分割
する。

また一方小型の基本的な製煉品、たとえば小榛などは数
個の並列体として、連続鋳造する。これらは、表面にで
きる渦の形から観測される回転運動によるものである。
この方法によるときは、従来の製煉技術の遠心分離等に
よって作られた小榛や鋼片などの製煉品と比べると、比
較にならないほど内部の性質が全体として良好となる結
果が得られる。

特に、金属の偏析や中央部が多孔性になる危険を少なく
している。製煉品に関する実際の機構でなく、鋳型の慣
性により流れる鋳型内の熔融金属に伝わる回転運動を起
こす機構について考える。

垂直方向に広がる磁界による既知の損梓を行う場合、熔
融金属内に生じた対流の動き‘ま、鋳型に敏感に伝わる
。本発明の作業には次のような条件を満たさなければな
らない。渦の直径（基本的電磁誘導ユニットの大きさと
等しい）は、製煉品の厚さによる上限と下限の間でなけ
ればならす、限界外の回転は適当でない。

なせなら、同じ条件下でも細長すぎる型となったり、熔
融金属が溢れ出したり、発憤したりする危険性があるか
らである。実験によると、ユニット長が鋳型の幅に比し
２を超える値、または０．５以下の矩形の製煉品の大き
さでのときかかる危険が起こりうろことが見出された。

従って、本発明の作業条件は２つの不等式によって表わ
される。

暑くｄ■ （１） 第２ａ図に示すように、ｄは基本的な電磁誘導ユニット
を正面より見たときの横方向、すなわち長さ方向の寸法
、ｅは製煉品の高さ（幅）とする。

ｎもしＬを製煉品の全長
とすると、Ｌ＝Ｚ ｄｉであり、ここにｎはィンダクタ
を構成している電磁誘導ユニットの数であり、またこの
数は製煉品の表面に現われる渦の数に等しい。

この場合、すべてのｄｉは等しく、ｎは次のようにおか
れる。裏＜ｎ＜葦 （２）基本電磁誘導ユニット
の数ｎの値を与えることで、製煉品の型がさまつてくる
。

前記の関係の極値は、正確ではないが、起こりうる危険
がないよう測定により基準を定める。

これらの式で、製煉品の大きさを表わすｅ，Ｌは定まり
、鋳型の標準ゲージを決定する長さ方向の大きさが与え
られれば、これらの値は近似値で与えられる。この鋳型
は一般に製煉品の大きさより大きな値の厚さとする。こ
れらの式の誤差は１０％を越さない。以下図面により本
発明を説明する。

第１図に示す本発明の鋳型１は、長方形の内筒状間仕切
り２とこれらの間仕切り２の両端に相対向して配置され
ている２個の冷却水ケース３，３′とを有する。

この鋳型１はその鋳型に流し込んだ金属を垂直軸５をも
つ流路に限定するため、銅または銅合金の４枚の板、す
なわち２枚の小坂６，６′（図では６しか見えない。）
と２枚の大板（または大麦面）４，４′とを有し、大板
４，４′は外側の面に備えられている溝７内の水の循環
によって有効に冷却される。冷却水ケース３，３′は、
金属板８もこより溝７の側面をふさいでいる大表面４，
４′の上に配置される。図示していない結合ビームを外
厘１０の緑を越さないように、冷却水ケ−ス３，３′を
横切らせ、溝７の境界を定めているボス９中に通過させ
て全体を組立てる。通常の配置では、冷却水ケース３，
３′は、内部で冷却水の導入部分とその排水部分との２
つの小室に分かれている。さらに溝７の各々の端は互に
連結してある。特別に設けた空間１１，１１′内には、
平面構造の固定電磁ィンダクタ（巻線）１２，１２′を
設け、これを図示していない多才目の電源に接続する。

また、各ィンダクタは積層薄板１３より成るヨークを有
し、また内筒状間仕切り２の方へ向いている大表面には
、平行な刻み目１４がありその各々の中に設けた銅棒の
電気導体１５を有する。

ィンダクタ１２および１２′の詳細については、連続鋳
造に関するフランス特許第２３１７２５８号の明細書に
記載してある。本発明において、電気導体１５は鋳物の
軸５と平行になるようにする。

この電気導体１５は、規則正しい間隔を持って、溝７の
両側に配置すると好都合である。

これは、熔融金属とィンダクタの間にある金属材料の厚
さを減少させ、また、よく知られているように漏洩磁界
の緑部に対する電磁遮蔽を形成するためである。同様に
溝７をふさいでいる金属板８は、非磁性ステンレススチ
ール（銅）が望ましく、厚さも可能な限り薄い、約数ミ
リメートルのものがよく、しかも溝７の水圧下で強い耐
久性をもつものがよい。本発明における連続して並置す
る電気導体１５の所要数は電源の相数もしくはその倍数
と同数が望ましく、この数によって基本電磁議導ユニッ
トが定まる。

この電磁誘導ユニットは移動磁界をつくるため、適当な
方法で多相電源に接続する。この磁界は、電気導体１５
および鋳物の軸５に対し直角方向に向いており、磁界の
延長される距離は、各電磁誘導ユニットの大きさに制限
を与えている。各ィンダク外ま、並列する電磁誘導ユニ
ットにより分割され各ユニットは、鋳物の軸に対し垂直
に延びる移動磁界をつくるが、交互に隣接する２つのユ
ニットにより形成される磁界が互に反対方向になるよう
に電流を供給する。

従って２つのユニットの間におかれた熔融金属の塊は大
板４および４′の平行な力と鋳物の軸５に平行な動きの
合力を受ける。

この動きの向きは、誘導ユニットが隣接するユニットを
通る時、逆流するので、前記の熔融金属は回転運動（渦
）を描くことになり、スラッグの上に対になって反対方
向にまわる連続的な回転運動が“鎖状”（円形の連続）
につながっていく。給金学的に見て、これらの動きの効
果と有効性は熔融金属上の電磁誘導の大きさに依存して
いる。

ここで電気導体１５を通過させる電流の強さは約２００
０Ａ以上になる。従って、電気導体１５はこれに見合う
大きさのものでなければならない。ィンダクタと熔融金
属の間におかれた非磁性金属材料に対する前述と同じ理
由により、この電流は低周波（一般に２と１５ＨＺの間
）とする。ここで、本発明の実際の作業例を、以下の各
図を用いて、詳しく説明する。なお本発明はこれらに限
定されない。第２図と第３図には熔融金属を含むスラッ
グの連続鋳造の鋳型１を構成する銅製の内筒状間仕切り
２の横断面を示す。はじめの図において間仕切り２の内
部断面の全長、すなわち製煉品の全長Ｌ（図の横方向寸
法）は１６０ｃの、厚さｅは２０ｃｍとする。従って書
＝８である。前述と同じような磁界を生ずるィンダクタ
は鋳型１の両側面４および４′に対向しておかれている
。この場合、各ィンダク夕は鋳物の垂直軸５と平行であ
り、一定の間隔を保つ１８個の電気導体１５を有する。
この電気導体１５の断面が図示してある。１つの電磁誘
導ユニットに対する電気導体１５の相互間隔は距離Ｄで
表わされ９ｃｍとする。

なお各電気導体１５の間隔は正しい尺度で示していない
。なぜならば、導体の断面には、数字記号１、２、３を
書き込めるような大きさに図示してあるからで、多相電
源と電気導体１５の連結を示してある。なお、この多相
電源は図示してない。３相電源の場合、数字が大きくな
る方へ各相を示す。

（相１は、３相の中でいちばん前にあるものとする。）
１２ぴづつ位相をずらした３つの相１、２および３によ
り図示すると、記号１、２および３は、対応する電気導
体１５が電流の１、２および３相と各々接続し、電流が
３つとも同じ向き、すなわち手前の方へ流れていること
を意味している。逆に記号１、２および３は電流が前記
とは反対方向（読者から遠ざかる方）に電気導体１５を
流れていることを意味している。

各図は理解しやすくするために、次の如くなっている。

３相電源の場合は図の左から右へ〔１、３、２、１、３
、２〕、２相電源の場合は〔１、２、１、２〕とする。
数字の上の記号は電流の向きを表わす。２つの数字を置
換すると磁界の向きは反対となる。

例えば前述の形の２、３の置換は新しい形（１、２、３
、１、２、３）で右から左へ向く磁界と対応しながら変
わる。

図において磁界の向きは、ィンダクタと鋳型１の間にお
かれた水平の矢印によって示される。

また基本的電磁誘導ユニットは、鋳型品の断面である垂
直軸により分割されており、その中は各々回転運動をし
ている。第２ａ図において、今番号２５ａで示す各電磁
誘導ユニットは同一のィンダクタに属する隣接する両側
のユニットによって境界されている。

そしてこれら両側の磁界の向きとは反対の向きの磁界を
誘起する。また、同じ組の相対向する誘導ユニット２５
′ａは、そのインダクタの向い側に置かれ、やはりこれ
と逆向きの磁界を形成する。これによりコ‐ニット２５
′ａは同相の対応する２５ａとともに回転磁界をつくる
。これはユニット２５ａに流れる電流の記号〔１、２〕
とユニット２５′ａに流れる電流の記号〔１、２〕とと
もに、２つのユニットの間に広がる磁界の連続性を保ち
ながら１つの完全な形の回転磁界〔１、２／１、２〕を
つくることを意味している。これによって熔融金属上の
２５ａと２５′ａの複合作用は隣接している相対する組
の作用と結合して一般の回転磁界と同じ作用を行う。

この作用は、連続する小鋳造品の電磁的礎拝と同様であ
り、垂直軸５のまわりをユニット２５ａと２５′ａの組
の作用で回転する動さもこ応じて熔融金属の分離をする
。またこの作用は熔融金属中の矢印で図示した如くであ
る。前述の例は、一般的なものであり、他の図すべてに
適用できる。

各図中、Ｌ，ｅおよびＤに対応するものは定数であり、
これに反しｄは変数である。

説明上第２ａ図中のｄをｄ偽とし、第２ｂ図中のｄをｄ
２ｂで表わし以下同様とする。

これによると次の説明が成立する。

第２ａ図は、次の各項目を示す。

ィンダクタの電源は２相である。

電流の記号の順番、すなわち〔１、２〕もしくは〔２、
１〕は基本電磁誘導ユニットの電磁状態を規定している
。

これらは、２つの電気導体１５によりつくられている。
各ィンダクタは、２５ａと同じ基本電磁誘導ユニット９
つを有し（ゆえに９つの渦ができる。

）ｄ松ニ２Ｄニ１８Ｃのまた ｄａ＝０．段 とする。

これは動作上の条件式｛１｝が成立するからである。

この基本記号（〔１、２／１、２〕）から、電気導体１
５の電気接続を変えることで、簡単に渦の数を増加させ
たり、減少させたりすることができる。

これを次の２つの図に示す。第２ｂ図では、誘導ユニッ
トの両端の電気導体を共通にする。

つまりユニット２５ｂ（もしくは２５′ｂ）に隣接して
いるユニットで、共通のこの電気導体１５の１つを省い
て、互いに共通して簡単に渦の数を増加させ得る。基本
記号は常に〔１、２／１、２〕（もしくは、これと反対
の〔２、１／２、１〕）とし、１っの誘導ユニットを電
気的に規定する電気導体の数を２つとすると、ユニット
の数も渦の数も共に倍になる。

インダク夕の長さは、定まっているので、ィンダクタの
両端におかれている電気導体１５は共通にはできない。

これは両端におかれた誘導ユニットは、長さ方向で当然
不均衡となる。そして、他の各ユニットの数は、対応す
る渦の数と等しい。これら各ユニットの両端の電気導体
は共通になっており、誘導ユニットの大きさｄ２ｂの計
算では、各々１′２の値にしかならない。この場合、 ｄ２ｂニ（２−・）Ｄニ９Ｃの、 また ｄ２ｂ＝０．４牢 となる。

本発明の作用はこの条件では最適な方法で行えないため
、上述の関係式○順正確には成り立たない。

２５ａ型の連続する２つのユニットの間におかれた誘導
ユニットの数が減少している第２ｃ図では、追加されて
いる電気導体が、いちばん近くの電気導体と同じ記号と
なっている。

基本になる形（〔１、２／１、２〕）が今度は、各相の
記号が連続する２つの電気導体で二分される。これは基
本となる誘導ユニット２５ｃ（もしくは２５′ｃ）を規
定している電気導体の数が２倍になったからである。さ
らに、すべての各ユニットの端部の電気導体を共通にす
る。ｄ２ｃが（４−１）Ｄの場合、１．３＆、そして不
等式‘１｝が成り立つ。

また、同じ型でも基本ユニットを変形させることもでき
る。

すなわち同じ記号により、作用をうける電気導体を系統
的に二分してその内のある電気導体を共通にしたり、こ
れら２つの可能性を併せて行っても良い。この場合常に
関係式｛１雌成立している。ここまで述べたすべての記
号の配列が同じであるすべての電気導体では、電流は同
方向に流れていることがわかる。

第２ｄ図と第２ｅ図はこの点で前と異つた記号の配列の
例を示している。

第２ｄ図において、誘導ユニット２５ｄの基本になる続
き記号は、この場合〔１、２、１、２〕もしくはその対
称〔２、１、２、１〕で示される。

各ユニット２５ｄは、両隣りと全く異なり（電気導体は
共通になっていない）そのユニットは、電源や流れてい
る電流の向きがそれぞれ異なる４本の電気導体により電
気的に規定されている。この相違は、基本になる誘導ユ
ニット２５ｄ（もしくは２５′ｄ）の大きさ ｄがニ４Ｄ ｄ幻＝１．８企 で表わされる。

故にここでも関係式【１｝が成立する。

前と同様に、同じ記号の基本ユニットで、個々の渦の数
を電気導体１５を共通にしてもしくは相の記号を二分し
て増加させたり減少させたりすることができる。

第２ｅ図は、基本になる各誘導ユニット２５ｅ（もしく
は２５′ｅ）の両端におかれている電気導体を共通にし
た例を示している。

この場合、基本的な謙導ユニットは、前と同じような４
つの電気導体１５により、電気的に規定されるが、両端
の電気導体は互に共適している。

故に、ｄ偽＝（４‐１）Ｄ＝狐 ｄ数＝１．３＆ となる。

ここにおいても常に関係式（１｝が成り立っている。

同じ相より給電された２つの電気導体は、ィンダクタの
同じ側におかれたそれら端を接続する橋絡線によって接
続されるので、前述の図（第２ｂ図と第２ｃ図）と異な
る形（第２ｄ図と第２ｅ図）の電流を描く円は、ピッチ
の長さを短くした方が有利である。

誘導ユニットで、完全な形を生じさせるには、磁界は長
い方が有利である。

逆に鋳型と与えられたィンダクタのために、渦の最大数
は、必要最４・限とする。次の図は、３相電源の場合に
おける本発明の作用の種々の変化を示したものである。

第３ａ図において基本的な誘導ユニット３５ａは、続き
記号〔１、、３、２〕またはそれに対応するユニット３
５′ａの〔２、３、１〕によって表わされる。

故に基本形は〔１、３、２／１、３、２〕（もしくは、
その対称形〔２、３、１／２、３、１〕）で表わされる
。各誘導ユニットは３つの電気導体を有し、ｄ袖＝３Ｄ
＝１．３＆ となり、 渦の数も同じく６つになる。

前述のように、各誘導ユニット両端の電気導体を共通化
してユニットの広さを減少させることで、渦の数を増加
させることができる。

これを第３ｂ図に示す。基本になる誘導ユニット３５ｂ
は、３つの電気導体により規定されるが、その両端部の
ユニットは、１／２しか有効でない。

故に ｄ３ｂ＝（３一１）Ｄ＝０．９氏 となる。

ここでも関係式ｔｌ｝が成立している。

同様に、次の第３ｃ図において、連続する２つの電気導
体相の各記号を二分し、渦の数を減少させることも可能
である。

この場合、各誘導ユニット３５ｃは、６つの電気導体に
より規定され、ｄ松：母Ｄ：２‐７ｅ となる。

この場合関係式○ーは成り立たず、本発明はこの条件下
では満足な作業が行えない。

第３ｄ図は、電気導体の共通化とともに相の記号が二分
される変化を示しており、基本的な誘導ユニットの両側
にある２つの電気導体を共通化する。

この場合、すべて、基本的な誘導ユニット３５ｄ（もし
くは３５′ｄ）が４つの電気導体により規定されている
。

各インダク夕の両端におかれた電気導体は共通化される
ことがわかる。

両端の基本的電磁誘導ユニットの２つは、中間におかれ
ているユニットと異なり、追加の電気導体と応対して大
きさを増す。つまり、大きさは印で、２．２段となる。
これでは、関係式ｍが成り立たない。この変化において
特記すべき‘ま、もし関係式（１）が、内部の誘導ユニ
ットにとって成立しても、その関係は、両端のユニット
には成立しないということである。

前述の例は本発明の大きな柔軟性を示している。

本発明は、希望する回転運動の数を自由に選ぶことがで
き、簡単に電気導体間の接続や電源の数を変えられ、ま
た誘導ユニットの大きさの規定を守るようにしたィンダ
クタを特徴とする。絶対条件ではないが、有利な追加の
条件をつけ加えると次の如くである。電源の各相は電気
的に均衡していること。

電気装置の運転を円滑にするため、各電源は同じ数の電
気導体をもつことなどである。同様に、各図における変
化、２ａ，２ｂ，２ｃ，２ｄまたは、３ａと３ｃは２つ
のインダクタが完全に均衡を保つことである。

３ｂと３ｄにおいては、相（３、３）が他の２つよりも
多くなっているので均衡でない。

この不均衡は、多相電源によるもので、任意の多相電源
の数と等しい鋳物の列の数（この場合は３）を本発明の
装置で適用でき、さりこ与えられた誘導ユニットを決定
する電流回路により連続して鋳型を通りながら加工され
る。

【図面の簡単な説明】

第１図は、本発明により１対のィンダクタを備えたスラ
ッグの連続鋳造のための鋳型を上の方から、見た全体図
、第２ａ，２ｂ，２ｃ，２ｄ図および第２ｅ図は、２相
電源の場合における本発明の動作の各例を示す図、第３
ａ，３ｂ，３ｃ図および第３ｄ図は、３相電源の場合の
動作説明図である。 １・・・・・・鋳型、２・・・・・・間仕切り、３，３
′・・…・冷却水ケース、４，．６・…・・板、５・・
・・・・垂直軸、７…・・・溝、８・・・・・・金属板
、９・・…・大麦面、１０・・…・外厚、１１…・・・
空間、１２・・・・・・電磁ィンダクタ、１４・・・・
・・平行な刻み目、１５・・・・・・電気導体。 Ｆ′Ｇ−’−Ｆの‐２０ Ｆ幻‐２０ Ｆ汐‐２ｃ Ｆ位‐２ｄ Ｆ均一２８ Ｆや‐３０ ＦＣ−３０ Ｆ均一３こ Ｆ的−３ｄ

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １ 鋳型の大表面の外側に固定した平面構造の電磁イン
   ダクタ（誘導子）を具え、該電磁インダクタは多相電源
   より給電される複数個の平行に配置した電気導体を有す
   る金属の電磁連続鋳造用鋳型において、前記導体の延長
   方向を鋳造物の軸と平行とし、前記電磁インダクタを大
   表面に沿って連続的に配置される電磁誘導ユニツトに電
   気的に分割し、その電流供給によって各電磁誘導ユニツ
   トはその１つ以上の隣接ユニツトとは互に反対方向の回
   転磁界を形成する如くし、さらに各電磁誘導ユニツトの
   長さ方向の寸法を鋳型の小表面の寸法に対し、約０．５
   〜２の間とすることを特徴とする電磁連続鋳造鋳型。 ２ ２つの大表面の外側にそれぞれの電磁インダクタを
   配設し、各インダクタの各電磁誘導ユニツトはいっしょ
   になって回転磁界を生ずる反対側の電磁インダクタの相
   等しい間隔に配置されたユニツトとは反対方向の磁界を
   生ずる如くしたことを特徴とする特許請求の範囲第１項
   記載の鋳型。 ３ 電磁誘導ユニツトの両端の電気導体を電気的に共通
   導体で形成した特許請求の範囲第１項記載の鋳型。 ４ 電磁誘導ユニツトは電気的に二分し得る電気導体を
   有する如くした特許請求の範囲第１項記載の鋳型。