JPS61139938A - フオ−カス制御装置 - Google Patents
フオ−カス制御装置Info
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- JPS61139938A JPS61139938A JP26248084A JP26248084A JPS61139938A JP S61139938 A JPS61139938 A JP S61139938A JP 26248084 A JP26248084 A JP 26248084A JP 26248084 A JP26248084 A JP 26248084A JP S61139938 A JPS61139938 A JP S61139938A
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- reflected light
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- 230000003287 optical effect Effects 0.000 claims abstract description 47
- 238000010521 absorption reaction Methods 0.000 claims description 10
- 230000005540 biological transmission Effects 0.000 claims description 4
- 238000013459 approach Methods 0.000 abstract description 3
- 230000004907 flux Effects 0.000 abstract description 2
- 238000001514 detection method Methods 0.000 abstract 1
- 238000000034 method Methods 0.000 description 7
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 6
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 3
- 201000009310 astigmatism Diseases 0.000 description 2
- 238000005516 engineering process Methods 0.000 description 1
- 239000011521 glass Substances 0.000 description 1
- 230000002093 peripheral effect Effects 0.000 description 1
- 239000004065 semiconductor Substances 0.000 description 1
- 238000004088 simulation Methods 0.000 description 1
- 239000012780 transparent material Substances 0.000 description 1
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B7/00—Recording or reproducing by optical means, e.g. recording using a thermal beam of optical radiation by modifying optical properties or the physical structure, reproducing using an optical beam at lower power by sensing optical properties; Record carriers therefor
- G11B7/08—Disposition or mounting of heads or light sources relatively to record carriers
- G11B7/09—Disposition or mounting of heads or light sources relatively to record carriers with provision for moving the light beam or focus plane for the purpose of maintaining alignment of the light beam relative to the record carrier during transducing operation, e.g. to compensate for surface irregularities of the latter or for track following
- G11B7/0908—Disposition or mounting of heads or light sources relatively to record carriers with provision for moving the light beam or focus plane for the purpose of maintaining alignment of the light beam relative to the record carrier during transducing operation, e.g. to compensate for surface irregularities of the latter or for track following for focusing only
Landscapes
- Automatic Focus Adjustment (AREA)
- Optical Recording Or Reproduction (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明は光学的ビデオディスクプレーヤ、ディジタルオ
ーディオディスクプレーヤ等のビックアツブに応用可能
なフォーカス制御装置に関する。
ーディオディスクプレーヤ等のビックアツブに応用可能
なフォーカス制御装置に関する。
第７図は斯かるピックアップのうち臨界角法と称される
方式の模式図である。同図において１は臨界角プリズム
、２は２分割された受光素子、３は差動増幅器である。
方式の模式図である。同図において１は臨界角プリズム
、２は２分割された受光素子、３は差動増幅器である。
この系においては、合焦状態において臨界角プリズム１
に入射する光が略々平行光となり、その臨界角に近い角
度で反射されるように調整されている。従って例えば図
示せぬディスクと対物レンズが合焦位置にあるとき、２
分割された受光素子２に照射される光は略々等しくなる
。しかしながらディスクと対物レンズが近くなり拡散光
となった場合は、第７図における光軸に対して右半分の
光が、またディスクと対物レンズが遠くなり収束光とな
った場合は左半分の光が、各々臨界角より小さい角度で
臨界角プリズム１に入射することになるので反射されず
に透過し、上又は下の受光素子２の出力が各々小さくな
り、差動増幅器３に出力が現れるようになる。従ってこ
の差動増幅器３の出力に対応して対物レンズの位置を制
御するフォー・カス制御が可能となる。
に入射する光が略々平行光となり、その臨界角に近い角
度で反射されるように調整されている。従って例えば図
示せぬディスクと対物レンズが合焦位置にあるとき、２
分割された受光素子２に照射される光は略々等しくなる
。しかしながらディスクと対物レンズが近くなり拡散光
となった場合は、第７図における光軸に対して右半分の
光が、またディスクと対物レンズが遠くなり収束光とな
った場合は左半分の光が、各々臨界角より小さい角度で
臨界角プリズム１に入射することになるので反射されず
に透過し、上又は下の受光素子２の出力が各々小さくな
り、差動増幅器３に出力が現れるようになる。従ってこ
の差動増幅器３の出力に対応して対物レンズの位置を制
御するフォー・カス制御が可能となる。
またこの他のフォーカス制御装置としては、非点収差法
、ナイフェツジ法等がある。
、ナイフェツジ法等がある。
しかしながら臨界角法は臨界角プリズムを使用するため
高価となるばかりでなく、ピックアップ全体の重量が重
くなる欠点があった。また非点収差法やナイフェツジ法
は光を収束する状態で使用する必要があるところから、
装置が大型化し、調整が複雑である欠点があった。
高価となるばかりでなく、ピックアップ全体の重量が重
くなる欠点があった。また非点収差法やナイフェツジ法
は光を収束する状態で使用する必要があるところから、
装置が大型化し、調整が複雑である欠点があった。
第１図は本発明のフォーカス制御装置をピックアップに
応用した場合の光学系を表している。１１は半導体レー
ザ等の光源、１２は光源１１からの光を略平行光とする
コリメータレンズ、１３はビームスプリッタ、１４は光
をディスク１５に収束させる対物レンズである。光源１
１より発せられ、コリメータレンズ１２、ビームスプリ
ッタ１３、対物レンズ１４を介してディスク１５に入射
された入射光は、ディスク１５で反射されて反射光とな
り、ビームスプリッタ１３で入射光と分離、反射されて
光学手段１６を介して受光素子１７に入射されるように
なっている。受光素子１７は反射光の光軸に対して垂直
な直線により２つの部分１７ａ、１７））に分割されて
おり、その２分割された各受光素子１７ａ、１７ｂの出
力の誤差信号が差動増幅器１８で得られるようになって
いる。
応用した場合の光学系を表している。１１は半導体レー
ザ等の光源、１２は光源１１からの光を略平行光とする
コリメータレンズ、１３はビームスプリッタ、１４は光
をディスク１５に収束させる対物レンズである。光源１
１より発せられ、コリメータレンズ１２、ビームスプリ
ッタ１３、対物レンズ１４を介してディスク１５に入射
された入射光は、ディスク１５で反射されて反射光とな
り、ビームスプリッタ１３で入射光と分離、反射されて
光学手段１６を介して受光素子１７に入射されるように
なっている。受光素子１７は反射光の光軸に対して垂直
な直線により２つの部分１７ａ、１７））に分割されて
おり、その２分割された各受光素子１７ａ、１７ｂの出
力の誤差信号が差動増幅器１８で得られるようになって
いる。
そしてこの誤差信号に対応して対物レンズ１４の光軸方
向の位置が制御されるようになっている。
向の位置が制御されるようになっている。
第２図は光学手段１６と受光素子１７との関係をより詳
細に表している。光学手段１６は光を吸収し透過させな
い吸収部１６ａと、光を透過させる透過部１６ｂとより
構成されている。吸収部１６ａは完全に光を吸収しなく
とも、後述する作用を満足する程度に光を吸収あるいは
遮光するように形成されていればよく１例えば屈折率や
反射率等を変化させることによっても構成することがで
きる。また透過部１６ｂは透明又は半透明物質、あるい
は単なる空間により形成することができる。
細に表している。光学手段１６は光を吸収し透過させな
い吸収部１６ａと、光を透過させる透過部１６ｂとより
構成されている。吸収部１６ａは完全に光を吸収しなく
とも、後述する作用を満足する程度に光を吸収あるいは
遮光するように形成されていればよく１例えば屈折率や
反射率等を変化させることによっても構成することがで
きる。また透過部１６ｂは透明又は半透明物質、あるい
は単なる空間により形成することができる。
例えば透過部１６ｂを、反射光の光軸に対して垂直な２
つの平面を有する透明なガラス等よりなる平行平面板と
し、その両面に印刷等により複数の吸収部１６ａを形成
することができる。その結果１つの面においてこれをｗ
ｔ察すると１例えば同じ幅の吸収部１６ａと透過部１６
ｂとが交互に複数個各々の面に形成されることになる。
つの平面を有する透明なガラス等よりなる平行平面板と
し、その両面に印刷等により複数の吸収部１６ａを形成
することができる。その結果１つの面においてこれをｗ
ｔ察すると１例えば同じ幅の吸収部１６ａと透過部１６
ｂとが交互に複数個各々の面に形成されることになる。
吸収部１６ａは、平行平面板の一方の面に形成された吸
収部１６ａと他方の面に形成された吸収部１６ａとを結
ぶ線が、光軸に対して所定の角度φ。たけ傾斜するよう
に形成される。光軸方向から見て重なる一方の面と他方
の面の吸収部１６ａを各々対応するものとすると、相互
に隣接する一方の面の２つの吸収部１６ａの各左端部と
右端部と、それに対応する他方の面の相互に隣接する２
つの吸収部１６ａの各左端部と右端部とにより形成され
る透過部１６ｂはその断面が略平行四辺形状となり、そ
の一方の対角線が入射する反射光の光軸と形成する角度
はθ８、他方の対角線が光軸と形成する角度はθ２ （
θ２くＯ）となる。
収部１６ａと他方の面に形成された吸収部１６ａとを結
ぶ線が、光軸に対して所定の角度φ。たけ傾斜するよう
に形成される。光軸方向から見て重なる一方の面と他方
の面の吸収部１６ａを各々対応するものとすると、相互
に隣接する一方の面の２つの吸収部１６ａの各左端部と
右端部と、それに対応する他方の面の相互に隣接する２
つの吸収部１６ａの各左端部と右端部とにより形成され
る透過部１６ｂはその断面が略平行四辺形状となり、そ
の一方の対角線が入射する反射光の光軸と形成する角度
はθ８、他方の対角線が光軸と形成する角度はθ２ （
θ２くＯ）となる。
しかしてその作用を第３図を参照して説明する。
対物レンズ１４に対してディスク１５が合焦位置にある
とき、第３図（ａ）に示す如く光学手段１６に対して平
行光が入射するように調整されてい。
とき、第３図（ａ）に示す如く光学手段１６に対して平
行光が入射するように調整されてい。
るものとすると、ディスク１５が対物レンズ１４に近ず
くと第３図（ｂ）に示す如く拡散光が、また遠ざかると
第３図（ｃ）に示す如く収束光が、各々光学手段１６に
入射することになる。
くと第３図（ｂ）に示す如く拡散光が、また遠ざかると
第３図（ｃ）に示す如く収束光が、各々光学手段１６に
入射することになる。
いま光軸に対してφの角度で光線が光学手段１６に対し
て入射したとすると、光学手段１６の背後に配置された
受光素子１７のうち、第３図における左側の受光素子１
７ａの出力Ｐａは次式のようになる。
て入射したとすると、光学手段１６の背後に配置された
受光素子１７のうち、第３図における左側の受光素子１
７ａの出力Ｐａは次式のようになる。
φくθ２又は φ〉θ、のとき
Ｐａ＝０
θ２〈φくφ。のとき
Ｐ ａ ＝ １＋２（ｔａｎφ−ｔａｎφ、）／（ｔａ
ｎθ□−ｔａｎθ２）φ。くφくθ□のとき Ｐ ａ ＝ １−２（ｔａｎφ−ｔａｎφ１ｌｌ）／（
ｔａｎθ１−ｔａｎθ２）何故なら吸収部１６ａの厚さ
を２ｔ、間隔（透過部１６ｂの幅）をｄとし、幅ｄのス
リットに入射する光量を１とすると、受光素子１７に到
達する光量は受光素子１７に向かって右又は左側にある
吸収部Ｌ６ａによるケラレに従って変化する。
ｎθ□−ｔａｎθ２）φ。くφくθ□のとき Ｐ ａ ＝ １−２（ｔａｎφ−ｔａｎφ１ｌｌ）／（
ｔａｎθ１−ｔａｎθ２）何故なら吸収部１６ａの厚さ
を２ｔ、間隔（透過部１６ｂの幅）をｄとし、幅ｄのス
リットに入射する光量を１とすると、受光素子１７に到
達する光量は受光素子１７に向かって右又は左側にある
吸収部Ｌ６ａによるケラレに従って変化する。
入射角φが角度θ２より小さいか又は角度θ、より大き
いときは光量は零となる。また入射角φが角度θ２より
大きく、角度φ。より小さいときは、受光素子１７に向
かって右側の吸収部Ｌ６ａによって光がケラレ、受光量
Ｐａは、 Ｐａ ＝（ｄ＋２ｔｔａｎφｌ、−２ｔ、 ｔａｎφ
）／ｄ＝ １＋２ ｔ （ｔａｎφ−ｔａｎφｏ ）／
ｄとなる。ところで ｔ ｔａｎθ、＋ ｔ ｔａｎθ２＝ｄ２ （ｔ ｔａ
ｎθ、＋ ｔ ｔａｎφｏ）” ｄであるから、 ｔａｎθ１−ｔａｎθ２＝ｄ／１＝２ｔａｎφ０＆ｒ、
ｃ’）、＃°１゛ｊ Ｐａ ＝＝１＋２（ｔ４ｎφ−ｔａｎφｏ）／（ｔａｎ
θ、−ｔ、ａ ｎθ２）となるのである。
いときは光量は零となる。また入射角φが角度θ２より
大きく、角度φ。より小さいときは、受光素子１７に向
かって右側の吸収部Ｌ６ａによって光がケラレ、受光量
Ｐａは、 Ｐａ ＝（ｄ＋２ｔｔａｎφｌ、−２ｔ、 ｔａｎφ
）／ｄ＝ １＋２ ｔ （ｔａｎφ−ｔａｎφｏ ）／
ｄとなる。ところで ｔ ｔａｎθ、＋ ｔ ｔａｎθ２＝ｄ２ （ｔ ｔａ
ｎθ、＋ ｔ ｔａｎφｏ）” ｄであるから、 ｔａｎθ１−ｔａｎθ２＝ｄ／１＝２ｔａｎφ０＆ｒ、
ｃ’）、＃°１゛ｊ Ｐａ ＝＝１＋２（ｔ４ｎφ−ｔａｎφｏ）／（ｔａｎ
θ、−ｔ、ａ ｎθ２）となるのである。
同様にして右側の受光素子１７ｂの出力ＰＩ＞は、上式
において角度φ。を−φ。とじた場合であるので、次式
のようになる。
において角度φ。を−φ。とじた場合であるので、次式
のようになる。
φく−０１又は φ〉−０２のとき
ｐｂ＝。
一φ。くφく−０２のとき
Ｐｂ ＝＝１−２（ｔ、ａｎφ＋ｔａｎφ。）／（ｔａ
ｎθ１−ｔａｎθ２）−〇、くφく−φ０のとき Ｐ ｂ ＝ １＋２（ｔａｎφ＋ｔａｎφ。）／（ｔａ
ｎθ、−ｔａｎθ２）すなわち第３図（ａ）に示す合焦
位置においてはφ＝０であり。
ｎθ１−ｔａｎθ２）−〇、くφく−φ０のとき Ｐ ｂ ＝ １＋２（ｔａｎφ＋ｔａｎφ。）／（ｔａ
ｎθ、−ｔａｎθ２）すなわち第３図（ａ）に示す合焦
位置においてはφ＝０であり。
Ｐａ ＝Ｐｂ、＝１−２ｔａｎφ、／（ｔａｎθ□−ｔ
ａｎθ２）となる。また第３図（ｂ）に示すように対物
レンズ１４とディスク１５とが近ずいた場合においては
、φく０であり、１φ１くφ。の範囲においてはＰａ＜
Ｐｂとなる。さらに第３図（ｃ）に示すように、対物レ
ンズ１４とディスク１５とが遠ざかった場合においては
、Ｐａ＞Ｐｂとなる。従って差動増幅器１８によって出
力Ｐａとｐｂとの差をとれば、フォーカスエラー信号が
得られる。
ａｎθ２）となる。また第３図（ｂ）に示すように対物
レンズ１４とディスク１５とが近ずいた場合においては
、φく０であり、１φ１くφ。の範囲においてはＰａ＜
Ｐｂとなる。さらに第３図（ｃ）に示すように、対物レ
ンズ１４とディスク１５とが遠ざかった場合においては
、Ｐａ＞Ｐｂとなる。従って差動増幅器１８によって出
力Ｐａとｐｂとの差をとれば、フォーカスエラー信号が
得られる。
上式においては単純化のため受光素子１７に入射する１
つの角度φについてだけ考察したが、実際には光束の中
心（光軸の近傍）においてはφ＝０であり、外周にいく
程１φ１の値は大きくなる。
つの角度φについてだけ考察したが、実際には光束の中
心（光軸の近傍）においてはφ＝０であり、外周にいく
程１φ１の値は大きくなる。
従って吸収部１６ａによる光量の変化は受光素子１７上
の位置によって異なる。角度φ。を２．４分、角度θ、
を８．２分とし、合焦位置からずれることによる光量の
損失を考慮し、上記式からシミュレーションにより、焦
点ずれ量に対する出力Ｐａ 、Ｐｂを求めると、第４図
のように略左右対称の特性となる。さらに一方の面にお
ける吸収部１６ａの数を５００としたときのフォーカス
エラー信号を求めると、第５図に示す如く略Ｓ字状の特
性となる。
の位置によって異なる。角度φ。を２．４分、角度θ、
を８．２分とし、合焦位置からずれることによる光量の
損失を考慮し、上記式からシミュレーションにより、焦
点ずれ量に対する出力Ｐａ 、Ｐｂを求めると、第４図
のように略左右対称の特性となる。さらに一方の面にお
ける吸収部１６ａの数を５００としたときのフォーカス
エラー信号を求めると、第５図に示す如く略Ｓ字状の特
性となる。
尚上記例においては合焦位置において平行光となる場合
について説明したが、本発明は入射光の角度に応じた誤
差出力を得ることができるから。
について説明したが、本発明は入射光の角度に応じた誤
差出力を得ることができるから。
合焦位置で平行光とならない場合においても応用するこ
とが可能である。
とが可能である。
第６図は光学手段１６の他の実施例を表す。す ゛なわ
ち上記例においては、光軸と垂直な面内における吸収部
１６ａと透過部１６ｂの長さの比が１対１であり、その
間隔も一定であったが、本実施例においてはこれらが変
化している。すなわち第６図（ａ）は吸収部１．６ ａ
の間隔を、光源１１．側を広くシ、受光素子１７側を狭
くした例である。
ち上記例においては、光軸と垂直な面内における吸収部
１６ａと透過部１６ｂの長さの比が１対１であり、その
間隔も一定であったが、本実施例においてはこれらが変
化している。すなわち第６図（ａ）は吸収部１．６ ａ
の間隔を、光源１１．側を広くシ、受光素子１７側を狭
くした例である。
こうすることにより出力Ｐ”ａ 、 Ｐｂが角度φ。の
近傍で入射角によらず一定であるように変化するので、
安定したフォーカス制御が行える範囲を実質的に拡大す
ることができる。また第６図（ｂ）は吸収部１６ａの光
軸近傍の長さと間隔を外周部に較べ小さくした例である
。この例においては、吸収部１６ａを結ぶ線の反射光の
光軸に対する角度が所定の角度に傾斜してはいるが一定
ではなくなる。
近傍で入射角によらず一定であるように変化するので、
安定したフォーカス制御が行える範囲を実質的に拡大す
ることができる。また第６図（ｂ）は吸収部１６ａの光
軸近傍の長さと間隔を外周部に較べ小さくした例である
。この例においては、吸収部１６ａを結ぶ線の反射光の
光軸に対する角度が所定の角度に傾斜してはいるが一定
ではなくなる。
以上の如く本発明においては、透過部の両面に吸収部を
設け、各面における吸収部を結ぶ線が光軸に対して傾斜
するようにした光学手段を用いてフォーカス制御を行う
ようにしたので、光学手段の形成が容易であるばかりで
なく、安価で軽量かつ小型の高精度なピンクアップを実
現することができ、調整も簡単である。
設け、各面における吸収部を結ぶ線が光軸に対して傾斜
するようにした光学手段を用いてフォーカス制御を行う
ようにしたので、光学手段の形成が容易であるばかりで
なく、安価で軽量かつ小型の高精度なピンクアップを実
現することができ、調整も簡単である。
第１図は本発明のフォーカス制御装置の光学系の模式図
、第２図はその光学手段と受光素子との関係を表す断面
図、第３図はその合焦位置及び合焦位置からずれた場合
における受光状態の変化を表す断面図、第４図はその受
光素子の出力の特性図、第５図はその誤差信号の特性図
、第６図はその光学手段の他の実施例の断面図、第７図
は従来のフォーカス制御装置の光学系の模式図である。 １・・・臨界角プリズム ２．１７・・・受光素子 ３．１８・・・差動増幅器 １１・・・光源１２・・
・コリメータレンズ １３・・・ビームスプリッタ １４・・・対物レンズ １５・・・ディスク１６・・
・光学手段 １６ａ・・・吸収部１６ｂ・・・透過部
、第２図はその光学手段と受光素子との関係を表す断面
図、第３図はその合焦位置及び合焦位置からずれた場合
における受光状態の変化を表す断面図、第４図はその受
光素子の出力の特性図、第５図はその誤差信号の特性図
、第６図はその光学手段の他の実施例の断面図、第７図
は従来のフォーカス制御装置の光学系の模式図である。 １・・・臨界角プリズム ２．１７・・・受光素子 ３．１８・・・差動増幅器 １１・・・光源１２・・
・コリメータレンズ １３・・・ビームスプリッタ １４・・・対物レンズ １５・・・ディスク１６・・
・光学手段 １６ａ・・・吸収部１６ｂ・・・透過部
Claims (5)
- （１）光源と、該光源より発せられた光が収束される記
録媒体と、該光源より発せられた光を該記録媒体に収束
させる対物レンズと、該記録媒体により反射された反射
光を受光する受光素子と、該反射光の光路中に配置され
る光学手段と、該記録媒体への入射光路から該反射光を
分離するビームスプリッタとを備え、該光学手段は該反
射光の一部を吸収する吸収部と、該反射光の一部を透過
する透過部とからなり、該吸収部は該透過部の該反射光
の光軸と略垂直な２つの面に各々形成されており、一方
の面に形成された該吸収部と他方の面に形成された該吸
収部とを結ぶ線は、該反射光の光軸に対して所定の角度
に傾斜していることを特徴とするフォーカス制御装置。 - （２）該受光素子は、該反射光の光軸に対して垂直な直
線により２分割され、該光学手段を介して該反射光が照
射される２分割された該受光素子の出力の差に対応して
該対物レンズの位置が制御されることを特徴とする特許
請求の範囲第１項記載のフォーカス制御装置。 - （３）該吸収部と該透過部とは該反射光の光軸に対して
略垂直な面内において交互に複数形成されていることを
特徴とする特許請求の範囲第１項又は第２項記載のフォ
ーカス制御装置。 - （４）該吸収部は、該光源側が該受光素子側に較べその
長さが長く形成されていることを特徴とする特許請求の
範囲第３項記載のフォーカス制御装置。 - （５）該吸収部の長さ及び間隔は該光軸に近い部分が遠
い部分に較べ小さくなっていることを特徴とする特許請
求の範囲第３項又は第４項記載のフォーカス制御装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP26248084A JPS61139938A (ja) | 1984-12-12 | 1984-12-12 | フオ−カス制御装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP26248084A JPS61139938A (ja) | 1984-12-12 | 1984-12-12 | フオ−カス制御装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS61139938A true JPS61139938A (ja) | 1986-06-27 |
| JPH0430647B2 JPH0430647B2 (ja) | 1992-05-22 |
Family
ID=17376368
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP26248084A Granted JPS61139938A (ja) | 1984-12-12 | 1984-12-12 | フオ−カス制御装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS61139938A (ja) |
-
1984
- 1984-12-12 JP JP26248084A patent/JPS61139938A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0430647B2 (ja) | 1992-05-22 |
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