JPS61266945A - 核磁気共鳴撮像装置 - Google Patents
核磁気共鳴撮像装置Info
- Publication number
- JPS61266945A JPS61266945A JP60109541A JP10954185A JPS61266945A JP S61266945 A JPS61266945 A JP S61266945A JP 60109541 A JP60109541 A JP 60109541A JP 10954185 A JP10954185 A JP 10954185A JP S61266945 A JPS61266945 A JP S61266945A
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- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic field
- pulse
- influence
- slice
- theoretical formula
- Prior art date
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- Granted
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-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/50—NMR imaging systems based on the determination of relaxation times, e.g. T1 measurement by IR sequences; T2 measurement by multiple-echo sequences
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
（産業上の利用分野）
本発明は、核磁気共鳴撮像装置（以下核磁気共鳴をＮＭ
Ｒと略す）に関し、特に計算画像を求める際等の種々の
計算に用いられる信号強度の理論式の改善に関するもの
である。
Ｒと略す）に関し、特に計算画像を求める際等の種々の
計算に用いられる信号強度の理論式の改善に関するもの
である。
（従来の技術）
従来より、ＮＭＲＩＩ像装置において、測定した画像か
ら医学上有用とされている縦緩和時間Ｔ１値に関する画
像（ＴＩ像）や横緩和時間Ｔ２１１１に関する画像（Ｔ
２像）、プロトン密度ρに関する画像等を求める技法
があった。
ら医学上有用とされている縦緩和時間Ｔ１値に関する画
像（ＴＩ像）や横緩和時間Ｔ２１１１に関する画像（Ｔ
２像）、プロトン密度ρに関する画像等を求める技法
があった。
これらの画像は、各種のパルスシーケンスにＪ５いて求
められるが、一般に、ＮＭＲ信号を観測して得た原画像
と、ＮＭＲ信号の強度を表わす信号強度の理論式とを用
いて、ＴＩ ＊ ７２ ＊ρに関ずる計算画像を求めて
いる。
められるが、一般に、ＮＭＲ信号を観測して得た原画像
と、ＮＭＲ信号の強度を表わす信号強度の理論式とを用
いて、ＴＩ ＊ ７２ ＊ρに関ずる計算画像を求めて
いる。
（発明が解決しようとする問題点）
しかしながら、上記理論式はスライスによる影響（スラ
イス方向で磁化が９０°倒れないことによる影響）を含
まない理論式であり、正確な計算画像が得られないとい
う問題があった。
イス方向で磁化が９０°倒れないことによる影響）を含
まない理論式であり、正確な計算画像が得られないとい
う問題があった。
本発明の目的は、この様な点に鑑み、スライスの影響を
含んだ信号強度の理論式を用いることにより、正確なＴ
＋ ＋ ７２ ＊ρの値を求め得るＮＭＲ撮像装置を
提供することにある。
含んだ信号強度の理論式を用いることにより、正確なＴ
＋ ＋ ７２ ＊ρの値を求め得るＮＭＲ撮像装置を
提供することにある。
この様な目的を達成するために本発明では、下記（イ）
ないし（ニ）の手順によりスライスによる影響を含んだ
理論式を得ると共に、原画像とこの理論式とから緩和時
間（Ｔ＋ 、Ｔ２ ）又はプロトン密度（ρ）の値を求
め得る機能を有する制御手段を具備したことを特徴とす
る。
ないし（ニ）の手順によりスライスによる影響を含んだ
理論式を得ると共に、原画像とこの理論式とから緩和時
間（Ｔ＋ 、Ｔ２ ）又はプロトン密度（ρ）の値を求
め得る機能を有する制御手段を具備したことを特徴とす
る。
記
（イ）９０°パルスにより磁化の倒れる角度がα°のと
きの信号強度を求める。
きの信号強度を求める。
（ロ）スライス中央からの距離２の点における、９０°
パルスにより磁化が倒れる角度αを求める。
パルスにより磁化が倒れる角度αを求める。
（ハ）前記（イ）で求めた信号強度を前記（ロ）を用い
て２で積分し、スライスの影響を含んだ信号強度を求め
る。
て２で積分し、スライスの影響を含んだ信号強度を求め
る。
（ニ）前記（ハ）の値からスライスの影響を含んだ理論
式を求める。
式を求める。
（実施例）
以下図面を用いて本発明の詳細な説明する。第１図は本
発明に係るＮＭＲ１１像装置の一実施例を示す要部構成
図である。図において、１はマグネットアセンブリで、
内部には対象物を挿入するための空間部分（孔）が設け
られ、この空間部分を取巻くようにして、対象物に一様
静磁場Ｈｏを印加する主磁場コイル２と、勾配磁場を発
生するための勾配磁場コイル３（個別に勾配磁場を発生
することができるように構成されたＸ勾配磁場コイル、
Ｘ勾配磁場コイル、２勾配磁場コイルより構成される）
と、対象物内の原子核のスピンを励起するための高周波
パルスを与えるＲＦ送信コイル４と、対象物からのＮＭ
Ｒ信号を検出する受信用コイル５等が配置されている。
発明に係るＮＭＲ１１像装置の一実施例を示す要部構成
図である。図において、１はマグネットアセンブリで、
内部には対象物を挿入するための空間部分（孔）が設け
られ、この空間部分を取巻くようにして、対象物に一様
静磁場Ｈｏを印加する主磁場コイル２と、勾配磁場を発
生するための勾配磁場コイル３（個別に勾配磁場を発生
することができるように構成されたＸ勾配磁場コイル、
Ｘ勾配磁場コイル、２勾配磁場コイルより構成される）
と、対象物内の原子核のスピンを励起するための高周波
パルスを与えるＲＦ送信コイル４と、対象物からのＮＭ
Ｒ信号を検出する受信用コイル５等が配置されている。
主磁場コイルは静磁場制御回路１５に、Ｇ Ｘ ＋Ｇｙ
、Ｇｚ各勾配磁場コイルは勾配磁場制御回路１４に、Ｒ
Ｆ送信コイルは電力増幅器１８に、そしてＮＭＲ信号の
受信用コイルはプリアンプ１９に、それぞれ接続されて
いる。
、Ｇｚ各勾配磁場コイルは勾配磁場制御回路１４に、Ｒ
Ｆ送信コイルは電力増幅器１８に、そしてＮＭＲ信号の
受信用コイルはプリアンプ１９に、それぞれ接続されて
いる。
１３はコントローラで、勾配磁場や高周波磁場の発生シ
ーケンスを制御すると共に得られたＮＭＲ信号を波形メ
モリ２１に取込むために必要な制御を行う。
ーケンスを制御すると共に得られたＮＭＲ信号を波形メ
モリ２１に取込むために必要な制御を行う。
１７はゲート変調回路、１６は高周波信号を発生する高
周波発振器である。ゲート変調回路１７は、コントロー
ラ１３からの制御信号により高周波発振器１６が出力し
た高周波信号を適宜に変調し、所定の位相の高周波パル
スを生成する。この高周波パルスはＲＦ電力増幅器１８
を通してＲＦ送信コイル４に加えられる。
周波発振器である。ゲート変調回路１７は、コントロー
ラ１３からの制御信号により高周波発振器１６が出力し
た高周波信号を適宜に変調し、所定の位相の高周波パル
スを生成する。この高周波パルスはＲＦ電力増幅器１８
を通してＲＦ送信コイル４に加えられる。
１９は検出コイル５から得られるＮＭＲ信号を増幅する
プリアンプ、２０は高周波発振器の出力信号を参照して
ＮＭＲ信号を位相検波する位相検波回路、２１は位相検
波されたプリアンプからの波形信号を記憶する波形メモ
リで、ここにはＡ／Ｄ変換器を含んでいる。
プリアンプ、２０は高周波発振器の出力信号を参照して
ＮＭＲ信号を位相検波する位相検波回路、２１は位相検
波されたプリアンプからの波形信号を記憶する波形メモ
リで、ここにはＡ／Ｄ変換器を含んでいる。
１１は波形メモリ２１からの信号を受け、所定の信号処
理を施して断層像を御るコンピュータ、１２は得られた
断層像を表示するテレビジョンモニタのような表示器で
ある。
理を施して断層像を御るコンピュータ、１２は得られた
断層像を表示するテレビジョンモニタのような表示器で
ある。
この様な構成において、計算画像作成の場合を例にとっ
てその手順を次に説明する。
てその手順を次に説明する。
例えば、５Ｒ８Ｅ法によるパルスシーケンスにおける３
枚の原画像から、計算画像を求める場合を例にとる。こ
こで５Ｒ８Ｅ法とは飽和回復法（Ｓ ａｔｕｒａｔｉｏ
ｎ Ｒｅｃｏｖｅｒｙ法：ＳＲ法と略す）トスヒンエ
゛コー法（３ｐｉｎ Ｅ ａｌｓｏ法：ＳＥ法と略す
）とを合せたパルスシーケンスである。
枚の原画像から、計算画像を求める場合を例にとる。こ
こで５Ｒ８Ｅ法とは飽和回復法（Ｓ ａｔｕｒａｔｉｏ
ｎ Ｒｅｃｏｖｅｒｙ法：ＳＲ法と略す）トスヒンエ
゛コー法（３ｐｉｎ Ｅ ａｌｓｏ法：ＳＥ法と略す
）とを合せたパルスシーケンスである。
■スキャンパラメータ等の条件が予め設定されたコント
ローラ１３の制御により、ゲート変調回路１７を通して
第２図（イ）に示すようなガウシアン変調された９０°
パルスを得、これを電力増幅器１８を介してＲＦ送信コ
イル４に与え、対象物を励起する。この時同時に勾配磁
場Ｇｚも印加して（同図（ロ））、特定のスライス面内
にあるスピンのみを選択励起する。
ローラ１３の制御により、ゲート変調回路１７を通して
第２図（イ）に示すようなガウシアン変調された９０°
パルスを得、これを電力増幅器１８を介してＲＦ送信コ
イル４に与え、対象物を励起する。この時同時に勾配磁
場Ｇｚも印加して（同図（ロ））、特定のスライス面内
にあるスピンのみを選択励起する。
次に、勾配磁場Ｇｙにより位相エンコードを行い、それ
と同時に勾配磁場Ｇｘを印加して（同図（ニ））、エコ
ーを観測する準備をしておく。
と同時に勾配磁場Ｇｘを印加して（同図（ニ））、エコ
ーを観測する準備をしておく。
続いて、勾配磁場の印加を停止し、１８０°パルスを印
加しスピンを反転させる。その後同図（二：に示すよう
にＧｘを印加しながら発生するエコー信号（同図（ホ）
）を受信コイル５で検出し、観測する。受信コイルで検
出されたスピンエコー信号は、プリアンプ１９、位相検
波回路２ｏを経て波形メモリ２１に蓄えられる。
加しスピンを反転させる。その後同図（二：に示すよう
にＧｘを印加しながら発生するエコー信号（同図（ホ）
）を受信コイル５で検出し、観測する。受信コイルで検
出されたスピンエコー信号は、プリアンプ１９、位相検
波回路２ｏを経て波形メモリ２１に蓄えられる。
■上記■の方法で位相エンコード量の異なる多数の信号
から原画像（画像データ）を得る。
から原画像（画像データ）を得る。
■必要ならば画像に空間フィルタをかける。すなわち、
濃度分解能（Ｓ／Ｎ）が空間分解能に比べ悪い場合は、
空間フィルタにより画像の濃度分解能を上げる。
濃度分解能（Ｓ／Ｎ）が空間分解能に比べ悪い場合は、
空間フィルタにより画像の濃度分解能を上げる。
■上記■（又は■）により得た３枚の原画像と理論式（
詳細は後述する）から、例えば反復補正最小２乗法など
により、Ｔ Ｉ ＊ Ｔ２ ＊ρの計算画像を得る。
詳細は後述する）から、例えば反復補正最小２乗法など
により、Ｔ Ｉ ＊ Ｔ２ ＊ρの計算画像を得る。
以上の手順により、ＴＩ ＋ Ｔ２ ＊ρの計算画像を
正確に得ることができる。
正確に得ることができる。
次に、上記で使用した理論式の求め方について説明する
。スライスの影響を含まない理論式をＦ ｎ （Ｔｒ、
Ｔｓ、Ｔ１、Ｔｚ、 ｆ ）とする。
。スライスの影響を含まない理論式をＦ ｎ （Ｔｒ、
Ｔｓ、Ｔ１、Ｔｚ、 ｆ ）とする。
Ｆｎ （Ｔｒ、Ｔｓ、Ｔ１、Ｔｚ、、／’ ）イ）磁
化の倒れる角度がα゛のときの信号強度はとなる。
化の倒れる角度がα゛のときの信号強度はとなる。
口）ガウシアン９０°パルスを用いていれば、スライス
中央から距離２の点でのαは Ｑ（−（ｚ／２ ）ｅｘｐ （−２２）
−−−（２！）となる。
中央から距離２の点でのαは Ｑ（−（ｚ／２ ）ｅｘｐ （−２２）
−−−（２！）となる。
ハ） （１）式を（２）式により２で積分すればスライ
スの影響を含んだ信号強度が求まり、次式となる。
スの影響を含んだ信号強度が求まり、次式となる。
（３）式の積分は（Ｔ＋／Ｔｒ）のみの関数であるので
、この値をＣｓ＋；Ｓｒ：（ＴＩ ／Ｔｒ ）と書く。
、この値をＣｓ＋；Ｓｒ：（ＴＩ ／Ｔｒ ）と書く。
二） ０５＄２５ＳはＴｔ／Ｔｒのみの関数なので、必
要なＴ ＋ ／ Ｔ ｒの範囲で数値積分によりＣ５監
εを求め、この値からＣ５＆ＳＥをＴ ＋ ／ Ｔ ｒ
の多環式として求めることができる。
要なＴ ＋ ／ Ｔ ｒの範囲で数値積分によりＣ５監
εを求め、この値からＣ５＆ＳＥをＴ ＋ ／ Ｔ ｒ
の多環式として求めることができる。
以上から、スライスの影響を含んだ理論式Ｆｓ（Ｔｒ、
Ｔ、、Ｔ；、Ｔ２． ｆ ）は、Ｆｎと、スライスの影
響を表わす係数Ｃｓ＊ｓＥとの積として求まる。
Ｔ、、Ｔ；、Ｔ２． ｆ ）は、Ｆｎと、スライスの影
響を表わす係数Ｃｓ＊ｓＥとの積として求まる。
Ｆ ｓ （Ｋ、Ｔｓ、丁、、Ｔ２ 、ｒ）＝ Ｆ ｎ
（Ｔｒ、Ｔｓ汀＋、Ｔｚ、ｆ’ ） Ｃ３ｇ５Ｂ
（Ｔ ＋ ／ Ｔ ｒ ）ここで、Ｃ３Ｒｓｆ：は、例
えば０．２＜ Ｔ Ｉ／ Ｔｙ ＜１０．０の場合には Ｃ５ｇ５ｒ：Ｗ８．１Ｓ３７Ｅ−６（工１Ｔｒ）’−２
，（１５０ｇ６ Ｆ −４（駒１）５十４．２’７Ｇｒ
１５ Ｅ −３（工／ Ｔ？ ）’−３，ｌ’７’（０
２Ｅ −２（工／Ｔ？）”十１．２９２４２ Ｅ−−１
（Ｔ、／Ｔ、）２−２Ｊ５’５４ Ｅ −１（τ、／Ｔ
；）＋ １．Ｑ５５７ 以上は５Ｒ８Ｅ法の場合での理論式であるが、パルスシ
ーケンスが１つの９０°パルスとを数個の１８０’パル
スから構成されたものである場合には、スライスの影響
を表わす係数は前記Ｃ３１！ＳＬと同じである。
（Ｔｒ、Ｔｓ汀＋、Ｔｚ、ｆ’ ） Ｃ３ｇ５Ｂ
（Ｔ ＋ ／ Ｔ ｒ ）ここで、Ｃ３Ｒｓｆ：は、例
えば０．２＜ Ｔ Ｉ／ Ｔｙ ＜１０．０の場合には Ｃ５ｇ５ｒ：Ｗ８．１Ｓ３７Ｅ−６（工１Ｔｒ）’−２
，（１５０ｇ６ Ｆ −４（駒１）５十４．２’７Ｇｒ
１５ Ｅ −３（工／ Ｔ？ ）’−３，ｌ’７’（０
２Ｅ −２（工／Ｔ？）”十１．２９２４２ Ｅ−−１
（Ｔ、／Ｔ、）２−２Ｊ５’５４ Ｅ −１（τ、／Ｔ
；）＋ １．Ｑ５５７ 以上は５Ｒ８Ｅ法の場合での理論式であるが、パルスシ
ーケンスが１つの９０°パルスとを数個の１８０’パル
スから構成されたものである場合には、スライスの影響
を表わす係数は前記Ｃ３１！ＳＬと同じである。
パルスシーケンスが１つの９０６パルスと偶数個の１８
０６パルスから構成されたものである場合には（例えば
、第３図に示すように５Ｒ８Ｅ法において各ビューごと
に１８０°パルスを２回ずつ加えるようにした５Ｒ２Ｓ
Ｅ法、あるいは反転回復法（Ｉ ｎＶｅｒｓｉｏｎ
Ｒｅｃｏｖａｒｙ法＝ＩＲ法）とＳＥ法を組合せた第４
図に示すようなＩＲ８Ｅ法など）、スライスの影響を含
まない理論式をＦｎとすれば、磁化が倒れる角度がα°
のときの信号強度は５ｉｆｔ改 となり、以下上述の場合と同様に計算可能である◎例え
ば、ガウシアン９０°パルスを用いていｈＧｆ、０・２
＜ＴＩ／Ｔ、？ ＜１０．０で、スライスの影響を表わ
す係数Ｃは Ｃ，＝ −２，４２０３Ｅ−−５・（Ｔ、／丁ｒ）５
＋５．６ｇ６１ Ｆ −４・（Ｔｉ ／Ｔｐ）’−３．
６５２３１− −３・（丁−／Ｔｒ）３−１．００１１
石−２・（Ｔｌ／Ｔｒ）２＋３．２１６２ Ｅ −１・
（Ｔｌｌ′Ｔ−）＋Ｑ、ｑｌ’７８ である。
０６パルスから構成されたものである場合には（例えば
、第３図に示すように５Ｒ８Ｅ法において各ビューごと
に１８０°パルスを２回ずつ加えるようにした５Ｒ２Ｓ
Ｅ法、あるいは反転回復法（Ｉ ｎＶｅｒｓｉｏｎ
Ｒｅｃｏｖａｒｙ法＝ＩＲ法）とＳＥ法を組合せた第４
図に示すようなＩＲ８Ｅ法など）、スライスの影響を含
まない理論式をＦｎとすれば、磁化が倒れる角度がα°
のときの信号強度は５ｉｆｔ改 となり、以下上述の場合と同様に計算可能である◎例え
ば、ガウシアン９０°パルスを用いていｈＧｆ、０・２
＜ＴＩ／Ｔ、？ ＜１０．０で、スライスの影響を表わ
す係数Ｃは Ｃ，＝ −２，４２０３Ｅ−−５・（Ｔ、／丁ｒ）５
＋５．６ｇ６１ Ｆ −４・（Ｔｉ ／Ｔｐ）’−３．
６５２３１− −３・（丁−／Ｔｒ）３−１．００１１
石−２・（Ｔｌ／Ｔｒ）２＋３．２１６２ Ｅ −１・
（Ｔｌｌ′Ｔ−）＋Ｑ、ｑｌ’７８ である。
以上がガウシアン９０”パルスを用いた場合の計算であ
るが、他の９０″パルスを用いた場合でもスライス中央
から距離２の点での９０’″パルスにより磁化が倒れる
角度αが求まれば同様に計算できる。
るが、他の９０″パルスを用いた場合でもスライス中央
から距離２の点での９０’″パルスにより磁化が倒れる
角度αが求まれば同様に計算できる。
この角度αはＮＭＲｊｌ像装置においてスライス方向に
勾配磁場を加えたときの信号から実験により求めても良
い。
勾配磁場を加えたときの信号から実験により求めても良
い。
以上のようにして求められた理論式を用いて計算画像を
得る方式は、スライスによる影響を含まない理論式を使
用して求めた計算画像に対して後からスライスの影響に
よる補正を施すようにする場合に比べて、計算が簡単で
、かつ正確な計算画像を得ることができる利点がある。
得る方式は、スライスによる影響を含まない理論式を使
用して求めた計算画像に対して後からスライスの影響に
よる補正を施すようにする場合に比べて、計算が簡単で
、かつ正確な計算画像を得ることができる利点がある。
特に最小２乗法により計算する場合、スライスの影響を
含んだ理論式を用いなければ間違った関数でカーブフィ
ッティングを行うことになる。
含んだ理論式を用いなければ間違った関数でカーブフィ
ッティングを行うことになる。
なお、実施例では最終的に計算画像を求める場合を例に
とって説明したが、必ずしも最終結果が画像である必要
はない。
とって説明したが、必ずしも最終結果が画像である必要
はない。
（発明の効果）
以上説明したように、本発明によれば、スライスの影響
を含んだ信号強度の理論式を用いることにより、Ｔ ｌ
＃ Ｔ ２１ρなどの値が正確に計算できる特徴があ
る。
を含んだ信号強度の理論式を用いることにより、Ｔ ｌ
＃ Ｔ ２１ρなどの値が正確に計算できる特徴があ
る。
また、特にパルスシーケンスが１つの９０”パルスと１
８０°パルス（１８０’パルスはなくてもよい）から構
成されている場合には、上記信号強度の理論式はスライ
スの影響によるずれが丁ｒ ／ Ｔ ｒのみの関数とな
り簡単にＴＩ／Ｔ？の多項式で表わされるものとなり、
そのような理論式は簡単に求められるという利点がある
。
８０°パルス（１８０’パルスはなくてもよい）から構
成されている場合には、上記信号強度の理論式はスライ
スの影響によるずれが丁ｒ ／ Ｔ ｒのみの関数とな
り簡単にＴＩ／Ｔ？の多項式で表わされるものとなり、
そのような理論式は簡単に求められるという利点がある
。
第１図は本発明に係るＮＭＲＩＩ像装置の一実施例を示
す構成図、第２図は動作を説明するための、タイムチャ
ート、第３図ないし第４図は他のパルスシーケンスを示
す図である。 １・・・マグネットアセンブリ、２・・・主磁場コイル
、３・・・勾配磁場コイル、４・・・ＲＦ送信コイル、
５・・・受信用コイル、１１・・・コンピュータ、１２
・・・表示器、１３・・・コントローラ、１４・・・勾
配磁場制御回路、１５・・・静磁場制御回路、１６・・
・＾周波発振器、１７・・・ゲート変調回路、１８・・
・電力増幅回路、１９・・・プリアンプ、２０・・・位
相検波回路、２１・・・波形メモリ。 第１０
す構成図、第２図は動作を説明するための、タイムチャ
ート、第３図ないし第４図は他のパルスシーケンスを示
す図である。 １・・・マグネットアセンブリ、２・・・主磁場コイル
、３・・・勾配磁場コイル、４・・・ＲＦ送信コイル、
５・・・受信用コイル、１１・・・コンピュータ、１２
・・・表示器、１３・・・コントローラ、１４・・・勾
配磁場制御回路、１５・・・静磁場制御回路、１６・・
・＾周波発振器、１７・・・ゲート変調回路、１８・・
・電力増幅回路、１９・・・プリアンプ、２０・・・位
相検波回路、２１・・・波形メモリ。 第１０
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １）対象物に高周波パルスおよび磁場を印加して核磁気
共鳴信号を発生させ、この信号を用いて対象物の組織に
関する画像を得るようにした核磁気共鳴撮像装置におい
て、 下記（イ）ないし（ニ）の手順によりスライスによる影
響を含んだ理論式を得ると共に、原画像とこの理論式と
から緩和時間（Ｔ＿１、Ｔ＿２）又はプロトン密度（ρ
）の値を求め得る機能を有する制御手段を具備したこと
を特徴とする核磁気共鳴画像装置。 記 （イ）９０°パルスにより磁化の倒れる角度がα°のと
きの信号強度を求める。 （ロ）スライス中央からの距離Ｚの点における、９０°
パルスにより磁化が倒れる角度αを求める。 （ハ）前記（イ）で求めた信号強度を前記（ロ）を用い
てＺで積分し、スライスの影響を含んだ信号強度を求め
る。 （ニ）前記（ハ）の値からスライスの影響を含んだ理論
式を求める。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60109541A JPS61266945A (ja) | 1985-05-22 | 1985-05-22 | 核磁気共鳴撮像装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP60109541A JPS61266945A (ja) | 1985-05-22 | 1985-05-22 | 核磁気共鳴撮像装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS61266945A true JPS61266945A (ja) | 1986-11-26 |
| JPH0353937B2 JPH0353937B2 (ja) | 1991-08-16 |
Family
ID=14512863
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP60109541A Granted JPS61266945A (ja) | 1985-05-22 | 1985-05-22 | 核磁気共鳴撮像装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS61266945A (ja) |
-
1985
- 1985-05-22 JP JP60109541A patent/JPS61266945A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH0353937B2 (ja) | 1991-08-16 |
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