JPS6161240B2 - - Google Patents
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- Publication number
- JPS6161240B2 JPS6161240B2 JP53149237A JP14923778A JPS6161240B2 JP S6161240 B2 JPS6161240 B2 JP S6161240B2 JP 53149237 A JP53149237 A JP 53149237A JP 14923778 A JP14923778 A JP 14923778A JP S6161240 B2 JPS6161240 B2 JP S6161240B2
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- switching element
- capacitor
- discharge lamp
- current
- saturable
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired
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- Circuit Arrangements For Discharge Lamps (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は静止形の対称性スイツチング素子を用
いた放電灯点灯回路に関するものである。
いた放電灯点灯回路に関するものである。
第１図は従来の放電灯点灯回路を示し、Ｌは放
電灯、Ｅは交流電源である。Ｐは１次巻線Ｗ１と
２次巻線Ｗ２を有するパルストランス、C0はパ
ルス発生用コンデンサ、Ｑは対称性スイツチング
素子で、これらにより始動パルス発生回路Ａが構
成される。Ｈは安定器、Ｆ１，Ｆ２は放電灯Ｌの
フイラメントである。
電灯、Ｅは交流電源である。Ｐは１次巻線Ｗ１と
２次巻線Ｗ２を有するパルストランス、C0はパ
ルス発生用コンデンサ、Ｑは対称性スイツチング
素子で、これらにより始動パルス発生回路Ａが構
成される。Ｈは安定器、Ｆ１，Ｆ２は放電灯Ｌの
フイラメントである。
今、電源端子に交流電源Ｅが印加すると、放電
灯Ｌが消灯して高インピーダンス状態にあるので
交流電源Ｅの両端に安定器Ｈ、フイラメントＦ
１，パルストランスＰ、フイラメントＦ２の直列
回路が連結されたかたちとなり、コンデンサC0
が充電される。コンデンサC0の端子電圧Vcが対
称性スイツチング素子Ｑの順方向点弧電圧ＶB01
〔第２図参照〕に達すると、対称性スイツチング
素子Ｑは点弧導通し、コンデンサC0の充電電荷
は対称性スイツチング素子Ｑ、パルストランスＰ
の１次巻線Ｗ１を通じて放電し、この放電電流に
よりパルストランスＰのを２次巻線Ｗ２に波高値
の高いインパルスを発生する。この場合、対称性
スイツチング素子Ｑに流れる電流は、第３図に示
すように安定器Ｈを介して流れる主電流とコンデ
ンサC0にたまつた電荷の放電による振動電流と
の和であり、この電流が対称性スイツチング素子
Ｑの保持電流以下になつた時ｔに非導通状態に戻
り、再びコンデンサC0の充電が開始され、上述
と同様の動作にてパルストランスＰの２次巻線Ｗ
２に波高値の高いインパルスを発生させる。この
インパルスの発生は、主電流が増加して対称性ス
イツチング素子Ｑに流れる電流がその点弧保持電
流に立上がるまで継続し、複数個のインパルスを
発生する。その後、点弧保持電流以上になると、
対称性スイツチング素子Ｑは導通状態に入り、安
定器Ｈ、フイラメントＦ１、パルストランスＰの
２次巻線Ｗ２、対称性スイツチング素子Ｑ、フイ
ラメントＦ２及及び交流電源Ｅの閉回路が形成さ
れ、フイラメントＦ１及びＦ２に予熱電流が流れ
る。この予熱電流は安定器Ｈの実効インダクタン
ス等により制御され、電流値が対称性スイツチン
グ素子Ｑの点弧保持電流以下となる時点で対称性
スイツチング素子Ｑは非導通状態に復する。非導
通後、コンデンサC0は安定器Ｈを通して充電さ
れ、コンデンサC0の端子電圧が対称性スイツチ
ング素子Ｑの逆方向点弧電圧ＶB0 ２〔第２図参
照〕にまで立上ると、対称性スイツチング素子Ｑ
は点弧導通し、上述と同様にコンデンサC0の充
放電が繰返され、インパルスが発生し、その後予
熱電流が流れるので、以上のように放電灯Ｌの両
フイラメントＦ１およびＦ２への予熱電流の流入
及びインパルス列の発生が交流電源Ｅの半サイク
ル周期で交互に行なわれ、放電灯Ｌを数サイクル
目に点灯させるのである。放電灯Ｌが点灯状態と
なると、放電灯Ｌの端子電圧が低下するため、対
称性スイツチング素子Ｑの点弧電圧を放電灯Ｌの
端子電圧と交流電源電圧の最高値Emとの間に選
べば、対称性スイツチング素子Ｑは放電灯Ｌの点
灯中、不導通状態を維持し、安定な点灯を持続す
るのである。
灯Ｌが消灯して高インピーダンス状態にあるので
交流電源Ｅの両端に安定器Ｈ、フイラメントＦ
１，パルストランスＰ、フイラメントＦ２の直列
回路が連結されたかたちとなり、コンデンサC0
が充電される。コンデンサC0の端子電圧Vcが対
称性スイツチング素子Ｑの順方向点弧電圧ＶB01
〔第２図参照〕に達すると、対称性スイツチング
素子Ｑは点弧導通し、コンデンサC0の充電電荷
は対称性スイツチング素子Ｑ、パルストランスＰ
の１次巻線Ｗ１を通じて放電し、この放電電流に
よりパルストランスＰのを２次巻線Ｗ２に波高値
の高いインパルスを発生する。この場合、対称性
スイツチング素子Ｑに流れる電流は、第３図に示
すように安定器Ｈを介して流れる主電流とコンデ
ンサC0にたまつた電荷の放電による振動電流と
の和であり、この電流が対称性スイツチング素子
Ｑの保持電流以下になつた時ｔに非導通状態に戻
り、再びコンデンサC0の充電が開始され、上述
と同様の動作にてパルストランスＰの２次巻線Ｗ
２に波高値の高いインパルスを発生させる。この
インパルスの発生は、主電流が増加して対称性ス
イツチング素子Ｑに流れる電流がその点弧保持電
流に立上がるまで継続し、複数個のインパルスを
発生する。その後、点弧保持電流以上になると、
対称性スイツチング素子Ｑは導通状態に入り、安
定器Ｈ、フイラメントＦ１、パルストランスＰの
２次巻線Ｗ２、対称性スイツチング素子Ｑ、フイ
ラメントＦ２及及び交流電源Ｅの閉回路が形成さ
れ、フイラメントＦ１及びＦ２に予熱電流が流れ
る。この予熱電流は安定器Ｈの実効インダクタン
ス等により制御され、電流値が対称性スイツチン
グ素子Ｑの点弧保持電流以下となる時点で対称性
スイツチング素子Ｑは非導通状態に復する。非導
通後、コンデンサC0は安定器Ｈを通して充電さ
れ、コンデンサC0の端子電圧が対称性スイツチ
ング素子Ｑの逆方向点弧電圧ＶB0 ２〔第２図参
照〕にまで立上ると、対称性スイツチング素子Ｑ
は点弧導通し、上述と同様にコンデンサC0の充
放電が繰返され、インパルスが発生し、その後予
熱電流が流れるので、以上のように放電灯Ｌの両
フイラメントＦ１およびＦ２への予熱電流の流入
及びインパルス列の発生が交流電源Ｅの半サイク
ル周期で交互に行なわれ、放電灯Ｌを数サイクル
目に点灯させるのである。放電灯Ｌが点灯状態と
なると、放電灯Ｌの端子電圧が低下するため、対
称性スイツチング素子Ｑの点弧電圧を放電灯Ｌの
端子電圧と交流電源電圧の最高値Emとの間に選
べば、対称性スイツチング素子Ｑは放電灯Ｌの点
灯中、不導通状態を維持し、安定な点灯を持続す
るのである。
しかしこのような構成の放電灯点灯回路では、
インパルスの発生する数が対称性スイツチング素
子Ｑの保持電流に支配され、また一般的に保持電
流は予熱電流に対して小さいため、インパルスが
発生している期間が短かくなる。従つて、ターン
オフ時間が長い対称性スイツチング素子Ｑを用い
ると、これが非導通に復帰できなくなり、放電灯
Ｌが点灯し難い場合がある。
インパルスの発生する数が対称性スイツチング素
子Ｑの保持電流に支配され、また一般的に保持電
流は予熱電流に対して小さいため、インパルスが
発生している期間が短かくなる。従つて、ターン
オフ時間が長い対称性スイツチング素子Ｑを用い
ると、これが非導通に復帰できなくなり、放電灯
Ｌが点灯し難い場合がある。
本発明は斯る従来の問題点に鑑み、インパルス
発生時間Ｔを広くし、対称性スイツチング素子の
非導通への復帰を確実にして、ターンオフ時間が
長い対称性スイツチング素子を用いても、高周波
数の高圧インパルスを得ることができるようにし
たものであつて、その特徴とするところは、安定
器Ｈを介して交流電源Ｅに接続された放電灯Ｌ
と、放電灯Ｌの両端に接続された始動パルス発生
回路Ａとを備え、該始動パルス発生回路Ａは１次
巻線W1と２次巻線W2とを有するパルストランス
Ｐと、パルストランスＰの２次巻線Ｗ２に直例な
対称性スイツチング素子Ｑと、交流電源Ｅにより
安定器Ｈ及びパルストランスＰを介して充電され
るパルス発生用コンデンサC0とを備え、前記対
称性スイツチング素子Ｑに、パルストランスＰの
１次巻線Ｗ１とパルス発生用コンデンサC0との
直列回路がパルス発生用コンデンサC0の電荷を
スイツチング素子Ｑを通して放電するように接続
された放電灯点灯装置において、対称性スイツチ
ング素子Ｑに、チヨークL1′と可飽和チヨーク
L1″との直列回路が、対称性スイツチング素子Ｑ
に流れる電流を制限するように直列に接続され、
これらチヨークL1′と可飽和チヨークL1″と対称性
スイツチング素子Ｑとの直列回路が、１次巻線Ｗ
１とパルス発生用コンデンサC0との直列回路に
並列接続され、前記対称性スイツチング素子Ｑ、
チヨークL1′及び可飽和チヨークL1″の直列回路に
転流用コンデンサC1が交流電源Ｅにより充電さ
れかつスイツチング素子Ｑを通して放電するよう
に並列接続されている点にある。図示の実施例に
ついて本発明を詳述すると、第４図は本発明の一
実施例を示し、第１図との相違点は、対称性スイ
ツチング素子Ｑに直列接続されたチヨークL1′及
び可飽和チヨークL1″と、その直列回路に並列接
続された転流用コンデンサC1とを備えた点にあ
る。
発生時間Ｔを広くし、対称性スイツチング素子の
非導通への復帰を確実にして、ターンオフ時間が
長い対称性スイツチング素子を用いても、高周波
数の高圧インパルスを得ることができるようにし
たものであつて、その特徴とするところは、安定
器Ｈを介して交流電源Ｅに接続された放電灯Ｌ
と、放電灯Ｌの両端に接続された始動パルス発生
回路Ａとを備え、該始動パルス発生回路Ａは１次
巻線W1と２次巻線W2とを有するパルストランス
Ｐと、パルストランスＰの２次巻線Ｗ２に直例な
対称性スイツチング素子Ｑと、交流電源Ｅにより
安定器Ｈ及びパルストランスＰを介して充電され
るパルス発生用コンデンサC0とを備え、前記対
称性スイツチング素子Ｑに、パルストランスＰの
１次巻線Ｗ１とパルス発生用コンデンサC0との
直列回路がパルス発生用コンデンサC0の電荷を
スイツチング素子Ｑを通して放電するように接続
された放電灯点灯装置において、対称性スイツチ
ング素子Ｑに、チヨークL1′と可飽和チヨーク
L1″との直列回路が、対称性スイツチング素子Ｑ
に流れる電流を制限するように直列に接続され、
これらチヨークL1′と可飽和チヨークL1″と対称性
スイツチング素子Ｑとの直列回路が、１次巻線Ｗ
１とパルス発生用コンデンサC0との直列回路に
並列接続され、前記対称性スイツチング素子Ｑ、
チヨークL1′及び可飽和チヨークL1″の直列回路に
転流用コンデンサC1が交流電源Ｅにより充電さ
れかつスイツチング素子Ｑを通して放電するよう
に並列接続されている点にある。図示の実施例に
ついて本発明を詳述すると、第４図は本発明の一
実施例を示し、第１図との相違点は、対称性スイ
ツチング素子Ｑに直列接続されたチヨークL1′及
び可飽和チヨークL1″と、その直列回路に並列接
続された転流用コンデンサC1とを備えた点にあ
る。
従つて、まず第１にコンデンサC1の動きによ
りインパルス発生期間Ｔを広くすることができ
る。即ち、従来ではインパルス発生時に対称性ス
イツチング素子Ｑに流れる電流は、安定器Ｈを介
しての主電流（予熱電流）とコンデンサC0の放
電による振動電流との和であり、この逆方向電流
が大きい程、インパルスが発生する期間Ｔを広く
できるのであるが、この逆方向電流はコンデンサ
C0と１次巻線Ｗ１による振動電流であるため、
インパルス発生時、２次巻線Ｗ２を介して放電灯
Ｌに負荷電流が流れると、電力損が生じ、それに
よつて逆方向電流が少なくなり、インパルスが流
れる期間が短かくなつていた。しかし、本発明で
はスイツチング素子Ｑに対してコンデンサC1が
並列に接続されているので、スイツチング素子Ｑ
に流れる電流には、安定器Ｈを介して流れる主電
流とコンデンサC0の放電電流との和にコンデン
サC1の放電電流が加算されるから、この逆方向
電流を大きくすることができ、インパルス発生期
間Ｔを広くすることができる。第２に可飽和チヨ
ークL1″によりスイツチング素子Ｑを不導通状態
に復帰しやすくすることができる。即ち、電源端
子に交流電源Ｅを印加すると、コンデンサC1が
充電されその両端電圧がスイツチング素子ＱのＶ
B0以上になると、スイツチング素子Ｑはオンしよ
うとするが、可飽和チヨークL1″が飽和するまで
はそのインダクタンスが大きい為、スイツチング
素子Ｑに流れる電流は保持電流以下になり、完全
導通状態に入らず、初期はスイツチング素子Ｑに
流れる電流は微小である。このときコンデンサ
C1は引きつづき２次巻線Ｗ２を介して充電され
るから、スイツチング素子Ｑ及び可飽和チヨーク
L1″に流れる電流は少しづつ増大し、この電流が
ある一定の値になると、可飽和チヨークL1″は不
飽和状態から飽和状態に移行し、そのインダクタ
ンスは無くなる。その結果、スイツチング素子Ｑ
に流れる電流は急に大きくなり、完全導通状態に
なる。そして、コンデンサC1に蓄えられる電荷
はチヨークL1′により制限されながら流れる振動
電流となり、やがて０に近くなる。すると可飽和
チヨークL1″は再び不飽和状態に戻り、そのイン
ダクタンスが大きくなつて、スイツチング素子Ｑ
には微小電流しか流れなくなり、スイツチング素
子Ｑは不導通状態に復帰しやすくなる。さらに、
チヨークL1′の働きによりスイツチング素子Ｑの
非導通への復帰をより確実なものにすることがで
きる。即ち、スイツチング素子Ｑに直列に可飽和
チヨークL1″のみを設けた場合には、この不飽和
状態のインダクタンスと飽和状態のインダクタン
スとは関連があり、スイツチング素子Ｑに流れる
電流を任意に設定することができないが、チヨー
クL1′により任意に設定でき、スイツチング素子
Ｑのターンオフを確実にすることができる。
りインパルス発生期間Ｔを広くすることができ
る。即ち、従来ではインパルス発生時に対称性ス
イツチング素子Ｑに流れる電流は、安定器Ｈを介
しての主電流（予熱電流）とコンデンサC0の放
電による振動電流との和であり、この逆方向電流
が大きい程、インパルスが発生する期間Ｔを広く
できるのであるが、この逆方向電流はコンデンサ
C0と１次巻線Ｗ１による振動電流であるため、
インパルス発生時、２次巻線Ｗ２を介して放電灯
Ｌに負荷電流が流れると、電力損が生じ、それに
よつて逆方向電流が少なくなり、インパルスが流
れる期間が短かくなつていた。しかし、本発明で
はスイツチング素子Ｑに対してコンデンサC1が
並列に接続されているので、スイツチング素子Ｑ
に流れる電流には、安定器Ｈを介して流れる主電
流とコンデンサC0の放電電流との和にコンデン
サC1の放電電流が加算されるから、この逆方向
電流を大きくすることができ、インパルス発生期
間Ｔを広くすることができる。第２に可飽和チヨ
ークL1″によりスイツチング素子Ｑを不導通状態
に復帰しやすくすることができる。即ち、電源端
子に交流電源Ｅを印加すると、コンデンサC1が
充電されその両端電圧がスイツチング素子ＱのＶ
B0以上になると、スイツチング素子Ｑはオンしよ
うとするが、可飽和チヨークL1″が飽和するまで
はそのインダクタンスが大きい為、スイツチング
素子Ｑに流れる電流は保持電流以下になり、完全
導通状態に入らず、初期はスイツチング素子Ｑに
流れる電流は微小である。このときコンデンサ
C1は引きつづき２次巻線Ｗ２を介して充電され
るから、スイツチング素子Ｑ及び可飽和チヨーク
L1″に流れる電流は少しづつ増大し、この電流が
ある一定の値になると、可飽和チヨークL1″は不
飽和状態から飽和状態に移行し、そのインダクタ
ンスは無くなる。その結果、スイツチング素子Ｑ
に流れる電流は急に大きくなり、完全導通状態に
なる。そして、コンデンサC1に蓄えられる電荷
はチヨークL1′により制限されながら流れる振動
電流となり、やがて０に近くなる。すると可飽和
チヨークL1″は再び不飽和状態に戻り、そのイン
ダクタンスが大きくなつて、スイツチング素子Ｑ
には微小電流しか流れなくなり、スイツチング素
子Ｑは不導通状態に復帰しやすくなる。さらに、
チヨークL1′の働きによりスイツチング素子Ｑの
非導通への復帰をより確実なものにすることがで
きる。即ち、スイツチング素子Ｑに直列に可飽和
チヨークL1″のみを設けた場合には、この不飽和
状態のインダクタンスと飽和状態のインダクタン
スとは関連があり、スイツチング素子Ｑに流れる
電流を任意に設定することができないが、チヨー
クL1′により任意に設定でき、スイツチング素子
Ｑのターンオフを確実にすることができる。
本発明によれば、対称性スイツチング素子Ｑ
に、チヨークL1′と可飽和チヨークL1″とが対称性
スイツチング素子Ｑに流れる電流を制限するよう
に直列に接続され、前記対称性スイツチング素子
Ｑ、チヨークL1′及び可飽和チヨークL1″の直列回
路に、コンデンサC1が交流電源Ｅにより充電さ
れかつスイツチング素子Ｑを通して放電するよう
に並列接続されているので、スイツチング素子Ｑ
はオンしようとしても、可飽和チヨークL1″が飽
和するまではそのインダクタンスが大きい為、ス
イツチング素子Ｑに流れる電流は保持電流以下に
なり、完全導通状態に入らず、その結果初期はス
イツチング素子Ｑに流れる電流は微小であり、ス
イツチング素子Ｑを不導通状態に復帰し易くする
ことができる。
に、チヨークL1′と可飽和チヨークL1″とが対称性
スイツチング素子Ｑに流れる電流を制限するよう
に直列に接続され、前記対称性スイツチング素子
Ｑ、チヨークL1′及び可飽和チヨークL1″の直列回
路に、コンデンサC1が交流電源Ｅにより充電さ
れかつスイツチング素子Ｑを通して放電するよう
に並列接続されているので、スイツチング素子Ｑ
はオンしようとしても、可飽和チヨークL1″が飽
和するまではそのインダクタンスが大きい為、ス
イツチング素子Ｑに流れる電流は保持電流以下に
なり、完全導通状態に入らず、その結果初期はス
イツチング素子Ｑに流れる電流は微小であり、ス
イツチング素子Ｑを不導通状態に復帰し易くする
ことができる。
また、コンデンサC1が充電されて、スイツチ
ング素子Ｑ及び可飽和チヨークL1″に流れる電流
が増大すると、可飽和チヨークL1′は不飽和状態
から飽和状態に確実に移行し、そのインダクタン
スは無くなる結果、スイツチング素子Ｑに流れる
電流は急に大きくなり、スイツチング素子Ｑが完
全導通状態になることができ、スイツチング素子
Ｑのスイツチング動作を円滑かつ確実なものにな
し得る。
ング素子Ｑ及び可飽和チヨークL1″に流れる電流
が増大すると、可飽和チヨークL1′は不飽和状態
から飽和状態に確実に移行し、そのインダクタン
スは無くなる結果、スイツチング素子Ｑに流れる
電流は急に大きくなり、スイツチング素子Ｑが完
全導通状態になることができ、スイツチング素子
Ｑのスイツチング動作を円滑かつ確実なものにな
し得る。
しかも、スイツチング素子Ｑに直列に可飽和チ
ヨークL1″のみを設けた場合には、この不飽和状
態のインダクタンスと飽和状態のインダクタンス
とは関連があり、スイツチング素子Ｑに流れる電
流を任意に設定することができないが、スイツチ
ング素子Ｑに可飽和チヨークL1″と共にチヨーク
L1′を直列接続しているので、チヨークL1′により
スイツチング素子Ｑに流れる電流を任意に設定で
き、スイツチング素子Ｑの非導通への復帰をより
確実なものにすることができる。
ヨークL1″のみを設けた場合には、この不飽和状
態のインダクタンスと飽和状態のインダクタンス
とは関連があり、スイツチング素子Ｑに流れる電
流を任意に設定することができないが、スイツチ
ング素子Ｑに可飽和チヨークL1″と共にチヨーク
L1′を直列接続しているので、チヨークL1′により
スイツチング素子Ｑに流れる電流を任意に設定で
き、スイツチング素子Ｑの非導通への復帰をより
確実なものにすることができる。
さらに、スイツチング素子Ｑ、チヨークL1′及
び可飽和チヨークL1″の直列回路に、コンデンサ
C1が並列接続されているので、スイツチング素
子Ｑに流れる電流には、安定器Ｈを介して流れる
主電流とコンデンサC0の放電電流との和にコン
デンサC1の放電電流が加算されるから、この逆
方向電流を大きくすることができ、インパルス発
生期間Ｔを広くすることができる。
び可飽和チヨークL1″の直列回路に、コンデンサ
C1が並列接続されているので、スイツチング素
子Ｑに流れる電流には、安定器Ｈを介して流れる
主電流とコンデンサC0の放電電流との和にコン
デンサC1の放電電流が加算されるから、この逆
方向電流を大きくすることができ、インパルス発
生期間Ｔを広くすることができる。
従つて、コンデンサC1とチヨークL1′と可飽和
チヨークL1″とが互いに相乗的に作用することに
よつて、インパルス発生期間Ｔを極めて効果的に
広げることができ、ターンオフ時間が長い対称性
スイツチング素子を用いても、この非導通への復
帰を確実にし、高周波数の高圧インパルスを得る
ことができ、放電灯の始動性能を著しく改善する
ことができる。
チヨークL1″とが互いに相乗的に作用することに
よつて、インパルス発生期間Ｔを極めて効果的に
広げることができ、ターンオフ時間が長い対称性
スイツチング素子を用いても、この非導通への復
帰を確実にし、高周波数の高圧インパルスを得る
ことができ、放電灯の始動性能を著しく改善する
ことができる。
第１図は従来例を示す回路図、第２図及び第３
図は説明用波形図、第４図は第１発明の一実施例
を示す回路図。 Ｌ……放電灯、Ｐ……パルストランス、C0…
…パルス発生用コンデンサ、C1……転流用コン
デンサ、Ｑ……対称性スイツチング素子、L1′…
…チヨーク、L1″……可飽和チヨーク、Ａ……始
動パルス発生回路。
図は説明用波形図、第４図は第１発明の一実施例
を示す回路図。 Ｌ……放電灯、Ｐ……パルストランス、C0…
…パルス発生用コンデンサ、C1……転流用コン
デンサ、Ｑ……対称性スイツチング素子、L1′…
…チヨーク、L1″……可飽和チヨーク、Ａ……始
動パルス発生回路。
Claims (1)
- １ 安定器Ｈを介して交流電源Ｅに接続された放
電灯Ｌと、放電灯Ｌの両端に接続された始動パル
ス発生回路Ａとを備え、該始動パルス発生回路Ａ
は、１次巻線W1と２次巻線W2とを有するパルス
トランスＰと、パルストランスＰの２次巻線W2
に直列な対称性スイツチング素子Ｑと、交流電源
Ｅにより安定器Ｈ及びパルストランスＰを介して
充電されるパルス発生用コンデンサC0とを備
え、前記対称性スイツチング素子Ｑに、パルスト
ランスＰの１次巻線W1とパルス発生用コンデン
サC0との直列回路がパルス発生用コンデンサC0
の電荷をスイツチング素子Ｑを通して放電するよ
うに接続された放電灯点灯装置において、対称性
スイツチング素子Ｑに、チヨークL1′と可飽和チ
ヨークL1″との直列回路が、対称性スイツチング
素子Ｑに流れる電流を制限するように直列に接続
され、これらチヨークL1′と可飽和チヨークL1″と
対称性スイツチング素子Ｑとの直列回路が、１次
巻線W1とパルス発生用コンデンサC0との直列回
路に並列接続され、前記対称性スイツチング素子
Ｑ、チヨークL1′及び可飽和チヨークL1″の直列回
路に、転流用コンデンサC1が交流電源Ｅにより
充電されかつスイツチング素子Ｑを通して放電す
るように並列接続されていることを特徴とるす放
電灯点灯回路。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP14923778A JPS5574093A (en) | 1978-11-30 | 1978-11-30 | Circuit for firing discharge lamp |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP14923778A JPS5574093A (en) | 1978-11-30 | 1978-11-30 | Circuit for firing discharge lamp |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5574093A JPS5574093A (en) | 1980-06-04 |
| JPS6161240B2 true JPS6161240B2 (ja) | 1986-12-24 |
Family
ID=15470870
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP14923778A Granted JPS5574093A (en) | 1978-11-30 | 1978-11-30 | Circuit for firing discharge lamp |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS5574093A (ja) |
Family Cites Families (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5033007U (ja) * | 1973-07-18 | 1975-04-10 |
-
1978
- 1978-11-30 JP JP14923778A patent/JPS5574093A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS5574093A (en) | 1980-06-04 |
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