JPS62252553A - 光磁気データ記録装置 - Google Patents

光磁気データ記録装置

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JPS62252553A
JPS62252553A JP62046942A JP4694287A JPS62252553A JP S62252553 A JPS62252553 A JP S62252553A JP 62046942 A JP62046942 A JP 62046942A JP 4694287 A JP4694287 A JP 4694287A JP S62252553 A JPS62252553 A JP S62252553A
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Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 Ａ、産業上の利用分野 この発明は磁気光学データ記録装置、詳細にいえばこの
種の装置において古いデータ上に新しいコード化された
データを書き込むことに関するものである。
Ｂ、従来技術 現在、はとんどの磁気光学データ記録装置は古いデータ
を消去してから、新しいデータを書き込めるようにする
ために、ディスクを１回転させる必要がある。この構成
を使うのは、新しいデータ・ストリームに対応するに十
分な早さで磁界の極性を切り換えて、古いデータに対し
て直接重ね書きを行なうことを容易とするのが困難だか
らである。
従来技術において、米国特許第３６７６８６７号は薄膜
が沈積されている基板に垂直−な磁化容易方向で、薄膜
を磁化するためのレーザと磁界生成コイルの構成と相互
作用を教示している。フィルムの保磁力よりも弱い磁界
を使って、レーザ・ビームによって同時に加熱される点
におけるフィルム中の逆磁区の消去や生成を行う。
さらに、従来技術には米国特許第４３４０９１４号、第
４４９５５３０号および第３７７８７９１号が含まれて
おり、これらにおいて磁界は信号を表すデータによって
制御、または変調される。
米国特許第４４９５５３０号は実際には、双極磁界を生
成するために電磁石を使うことを教示したものではない
が、これはこのような構成における高周波の制限が認め
られているからである。その代わりに、磁気光学記録媒
体に記録されている情報を処理する２つの他のシステム
構成が記載されている。一方の構成においては、パルス
化されたレーザが定常ＤＣ磁界とともに使われている。
他方においては、磁界はデータ信号によって駆動される
ものであり、連続波のレーザと互いに作用をおよぼしあ
うものである。最後に、米国特許第４４７２７４８号は
一定の消去光ビームと変調された記録光ビームの焦点が
隣接するトラックに合わされ、可逆性の外部磁界が記録
媒体に印加されるシステムを記載している。消去される
トラックの極性はひとつおきに交替する。磁界はディス
クの回転ごとに磁界発生コイルに供給される直流を切り
換えることによって逆転される。
保磁性材料にレーザ・ビームによって円形の磁区を形成
することに関する、相当数の従来技術が存在する。たと
えば、米国特許第３７８６４５２号、第３８３６８９５
号、第３７８７８２５号および第３８３６８９７号を参
照されたい。しかしながら、可変長の細長い磁区を形成
するために連続した円形磁区を重ね合せることを含めて
、コード化されたデータを記録するためこのような磁区
のパターンを使うことは、示されていない。
Ｃ０発明が解決しようとする問題点 従来技術は、磁気光学記録媒体に古いデータが記録され
て残っている状態において、新しいデータを直接書込む
のに適していない。
００間厘点を解決するための手段 この発明によれば、媒体の活性層の領域を、高周波共振
コイルによって発生される周期的に交番する磁界の存在
のもとで、短いパルスのレーザ光で局部的に加熱するこ
とによって、データを磁気光学記録媒体に直接重ね書き
することができる。
レーザ・パルスの長さを交番磁界の期間に対して僅かな
長さとなるように選択し、かつパルスのタイミングを交
番磁界の位相に関して制御することによって、コード化
可能な円形の磁区と可変長の細長い磁区とを媒体に書き
込むことができる。局部的に加熱された領域が冷却する
と、媒体内のこの領域は交番磁界の位相によって決定さ
れる、媒体が沈積されている基板の面に対して垂直に、
上向きまたは下向きのいずれかの方向に向かって磁化さ
れる。
この発明においては、パルス幅変調（ＰＷＭ）を使って
、データをコード化する。このような変調は媒体のトラ
ックに沿った磁気光学的に極性の与えられた領域の壁の
間の距離を制御することによってもたらされる。このよ
うな領域はこの発明によれば、振動磁界と同期するよう
にレーザ・ビームを投射することによってもたらされる
円形の領域を重ね合せることにより、制御可能に引き伸
ばせるものである。重なった円形領域は可変長の連続し
た領域を形成する。
Ｅ、実施例 第１図において、この発明の原理にしたがった磁気光学
データ記録装置は活性Ｍ１２を有する記録媒体１０と、
レンズ１８によって活性層１２に焦点の合わされたパル
ス化されたレーザ光ビーム１Ｇをもたらすための、レー
ザ制御装置１９の制御を受けているレーザ光源１３と、
レーザ・ビーム１６の焦点が合わせられている活性層１
２の部分の近傍にメガヘルツの周波数で交番磁界をもた
らすための交番磁界１ｌｉＸ１４とからなっている。レ
ーザ・ビーム１６を使って、交番磁界２ｏの存在のもと
て活性層１２の領域を局部的に加熱し、媒体１０の面に
対して垂直で、上向きまたは下向きのいずれかの方向の
磁化領域を形成する。層１２から反射されるレーザ光を
検出するための周知の光学系と電子回路を包含する検出
器１５は、記録されたデータを表す層からの読み返し信
号を発生する。
第２図に示すように、レーザ・ビームが短いパルスで活
性層１２に印加されるが、このパルスの長さは交番磁界
２ｏの周期の数分の−である。
レーザ・パルスの終了後、媒体が冷却すると、媒体はレ
ーザ・パルスが印加されていた時点における印加磁界の
方向で磁化される。たとえば、レーザ・ビーム１６が時
間Δｔ工の間に活性層１２に印加された場合、活性層に
おける磁化領域の極性は活性層１２の面に関して下向き
となる。同様に、レーザ・ビーム１６が時間Δｔ２の間
に活性層１２に印加された場合、領域における磁化は活
性層１２に関して上向きとなる。
磁界２０をさまざまな方法で発生させることができる。
しかしながら、この発明によれば、メガヘルツの周波数
を達成するために、共振コイル回路が使われる。共振コ
イル回路の３つの実施例を、第３Ａ−３Ｃ図に示す、第
３Ａ図において、並列共振回路は高い入力インピーダン
スを与えるものであり、このインピーダンスを逓昇変圧
器によって５０Ωの励振器と整合させることができる。
第３Ｂ図において、低い入力インピーダンスを有する直
列共振回路を、逓降変圧器を使用して励振器のインピー
ダンスと整合させることができる。第３Ｃ図において、
分岐コイルを有する並列共振回路はインピーダンスの整
合を与え、必要な共振磁界を与える。分力値は磁界源１
４の希望する作動周波数によって決定される。
第３Ｃ図の回路を用いた場合、ピークビーク値が２００
ガウスの交番磁界を、棒状のフェライト・コアに巻かれ
たコイルによって発生させることができる。約２５Ｗの
入力電力で駆動した場合、約３０のＱと５ｏΩの入力イ
ンピーダンスを有する回路は、２．３メガヘルツの周波
数で共振する。
活性層１２から約１ｍｍ離隔して配置された。
磁界源１４として作動するこのような回路を用いた場合
、コード化可能な磁区がレーザ光源１３からの４０ナノ
秒のパルスによって発生する。レーザ光源１３はガリウ
ム・ヒ素ダイオード・レーザなどの任意の一般に入手可
能なレーザである。
第４図はデータをコード化する方法を示すものであり、
このコードはこの発明の高周波磁界直接重ね書きシステ
ムと両立できるものである。活性層１２に形成された磁
壁の間の距離を使って、ＰＷＭコード化方式によりデー
タをコード化する。
連続的な細長い領域が、交番磁界の対応する位相の間に
１回の割合で、レーザ光源１３を数回付勢することによ
って、活性層１２に形成される。各レーザ・パルスは円
形の領域を形成する。レーザ・パルスの割合が十分に高
く、ディスクの速度が十分に低い場合、同一の磁化方向
の連続的に形成された円形磁区は重なり合った関係で配
置され、可変長の連続した細長い領域を形成する。
第４図において、磁界２０の周波数がｆ８であり、活性
Ｍ１２における磁化された単一の円形領域の半径がｒで
ある場合、連続する円形領域の間の最大距離ｄが２ｒよ
りも小さければ、連続して形成された円形領域は重なり
合う。
消去性を良好とし、かつ信号ノイズを低くするには、ひ
とつの領域が他の領域に重なる割合が高いことが望まし
い。その場合であっても、結果として得られる細長い領
域の縁部は直線ではなく、「扇形状」になりやすい、縁
部が直線の理想的な領域に比較した書き込みのされてい
ない部分の割合Ｕは１次のように近似化でする。
ｕ＝ｌ／２　〔１−Ｆ；ワπ万 ｄ＝ｒであれば、Ｕは６．０％であり、これは重なり合
いの不完全性の尺度である。不完全な重なり合いと結果
として得られる未書込み部分は、高周波のノイズを検出
される信号にもたらす。しかしながら、ｌ／ｄの値を光
学検出システムの空間周波数カットオフに近いか、ある
いは領域の幅が光学ビームの大きさよりもかなり大きな
場合には、ノイズを無視することができる。さらに、媒
体の磁気特性は領域の幅のサブミクロンの変動を除去す
るように作用し、ノイズをさらに減らすものである。不
完全な重なり合いをｄを小さくすることによって減らす
こともできる。たとえば、ｄ＝０．５ｒであれば、Ｕは
１．６％に減少する。
良好に領域の重なり合いの要件はディスクの速度を制限
するものとなる。ｄ＝ｒが望ましい重なり合いのパラメ
ータであれば、ディスクの速度Ｖは次式で与えられる。
ｖ＝ｒｆＢ ユーザのデータをコード化されたデータに変換する際に
、パルスの密度とクロックの同期化とを考慮しなければ
ならない。磁気記録におけるこれらの考慮点はラン・レ
ングス制限（ＲＬＬ）コードにおける（ｄ、ｋ）パラメ
ータの概念を特徴としている。（ｄ、ｋ）コードにおけ
る連続したゼロの数が偶数であることを要求して、さら
に制限すれば、このパラメータをこの発明の磁気光学直
接重ね書き記録システムに適用可能である。
第５図において、レーザ制御装置１９の制御を受けるレ
ーザ光源１３を磁界の１周期中に２回付勢することがで
きる６それ故、クロック・パルスの周波数は２ｆＢであ
る。上向きに磁化された領域を奇数番のクロック・パル
スでレーザを付勢することによって形成でき、また下向
きに磁化された領域を偶数番のクロック・パルスで形成
できる。
したがって、下向きから上向きへの遷移を形成できるの
は、奇数番目のクロック・パルスにおいてだけである。
同様に、上向きから下向きへの遷移を形成できるのは、
偶数番目のクロック・パルスにおいてだけである。
クロック周期中の領域の壁部における磁化方向の変化が
、２進１を表し、同時にクロック周期中にこのような変
化がないことがゼロを表すのであるから、既に上向きに
磁化されている領域を下向きに磁化された領域に変更し
て、２進１を発生させなければならない（あるいは、こ
の逆を行なわなければならない）、それ故、第５図に示
すように、遷移を必ず、偶数個のクロック・パルスで分
離し、この発明に適用できる（ｄ、ｋ）拘束ＲＬＬコー
ドの２進１を偶数個のゼロで分離する。
磁気光学記録媒体で見出される基本的な円形領域の大き
さは、レーザの電力、媒体の感度１周辺温度、磁界強度
、集束誤差、ならびに基板上および光学サブシステムに
おける汚染を始めとする多くの要因の結果として、変動
できるものである。
従来のパルス幅変調コード化技術による第６図のトラッ
ク（Ａ）において、領域は単一方向の磁界を使って形成
されている。基本円形領域の直径が何らかの理由で増加
した場合、コード化された領域の長さは記録トラックに
沿って望ましくない引伸しを受ける。長さの変化が高密
度記録装置において十分大きなものであれば、データの
復号時に検出誤差が生じる。
この発明においては、記録トラックに沿った領域遷移部
分の間の距離が、第６図のトラック（Ｂ）で示されるよ
うな細長い領域からなる基本円形領域の直径の変化によ
る影響をほとんど受けない。
基本円形領域の直径が変化すると、この発明にしたがっ
て活性層１２に形成された隣接する上向きおよび下向き
の領域の重なり合い関係は、記録トラックに沿ったこの
ような領域の引伸しを打ち消そうとする。たとえば、ト
ラック（Ａ）における１□ａは１□ａと等しくないが、
トラック（Ｂ）における１□ｂは１□ｂとほぼ等しいこ
とを確認されたい。
それ故、遷移部分間の距離は基本円形領域の変動に影響
されない。
Ｆ０発明の効果 この発明は磁気光学データ記録装置に、高い線形のビッ
ト密度、磁区の大きさに対する実質的な不感性、および
良好な消去性を与えるものである。
さらに、データを直接重ね書きできるため、システム全
体の速度を改善するものである。
【図面の簡単な説明】
第１図は、この発明の原理による磁気光学データ記録装
置の概略図である。 第２図は、第１図の装置に対する印加磁界の位相に関す
るレーザ・パルスのタイミングを示すタイミング図であ
る。 第３Δ図、第３Ｂ図および第３Ｃ図は、第１図の装にに
対する磁界を発生させる共振回路の回路図である。 第４図は、第１図の装置によりコード化された可変長磁
区を形成することを示すタイミング図である。 第５図は、第１図の装置に対するデータのコード化を示
すタイミング図である。 第６図は、第１図の装置に関してスポットの大きさの変
動に対する不感性を示すトラックの図である。 １０・・・・記録媒体、１２・・・・活性層、１３・・
・・レーザ光源、１４・・・・交番磁界源、１５・・・
・検出器、１６・・・・レーザ光ビーム、１８・・・・
レンズ、１９・・・・レーザ制御装置、２０・・・・交
番磁界。 出願人　　インターナショナル・ビジネス・マシーンズ
・コーポレーション 代理人　　弁理士　　岡　　１）　次　　生（外１名） 交番値ＪＬ原 ＦＩＧ。２ Ｈ し− （Ａ）従」←肢社によん退化領域 （Ｂ）本発明ｒ：ｓｈ磁化頼域 ＦＩＧ。６

Claims (3)

    【特許請求の範囲】
  1. （１）磁気光学記録媒体のトラックの近くで交番する極
    性を有する磁界を生じる第１の手段と、該第１の手段に
    連結されていて、上記磁界の極性が記録すべきデータの
    極性に対応しているとき、上記トラックに沿って順次重
    なっている磁化すべき複数の領域を順次選択的に加熱す
    る第２の手段とを有することにより、上記磁気光学記録
    媒体のトラックに沿ってコード化データを直接重ね書き
    することができる磁気光学データ記録装置。
  2. （２）上記第１の手段が共振コイルを有し且つ上記第２
    の手段が選択的に制御可能なレーザ源を有する特許請求
    の範囲第（１）項記載の磁気光学データ記録装置。
  3. （３）上記第２の手段が上記磁界の各交番周期毎に少な
    くとも１度付勢される特許請求の範囲第（１）項記載の
    磁気光学データ記録装置。
JP62046942A 1986-04-24 1987-03-03 光磁気データ記録装置 Expired - Fee Related JPH0721897B2 (ja)

Applications Claiming Priority (3)

Application Number Priority Date Filing Date Title
US85554286A 1986-04-24 1986-04-24
SG151394A SG151394G (en) 1986-04-24 1994-10-17 Method and apparatus for encoding and direct overwriting of magneto-optic data
US855542 2001-05-16

Publications (2)

Publication Number Publication Date
JPS62252553A true JPS62252553A (ja) 1987-11-04
JPH0721897B2 JPH0721897B2 (ja) 1995-03-08

Family

ID=26664441

Family Applications (1)

Application Number Title Priority Date Filing Date
JP62046942A Expired - Fee Related JPH0721897B2 (ja) 1986-04-24 1987-03-03 光磁気データ記録装置

Country Status (4)

Country Link
EP (1) EP0243656B1 (ja)
JP (1) JPH0721897B2 (ja)
DE (1) DE3786194T2 (ja)
SG (1) SG151394G (ja)

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